JPH0758412A - 埋込型半導体レーザ - Google Patents
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Abstract
ートの光ファイバ通信を行うことのできる埋込型半導体
レーザを提供する。 【構成】 n型InP基板4上に、n型InP第1クラ
ッド層1、ノンドープGaInAsP第1光ガイド層1
1、井戸数5〜10であり、発光波長が略1.3μmで
ある多重量子井戸構造の活性層3、ノンドープGaIn
AsP第2光ガイド層12およびP型InPクラッド層
2が順次形成され、これらが加工されてメサ型の活性領
域を構成している。この活性層3の幅は0.7μm以上
1.0μm以下であり、このような構成とすることよっ
て、−45〜+85℃の温度範囲でのスペクトル幅を
2.5nm以下にすることができる。
Description
レーザに関する。
の光源に用いられている。この埋込型半導体レーザにお
いて、基本横モードを得るためには、活性層幅は、「伊
藤良一,半導体レーザ[基礎と応用] 培風館,91−
123,1989」に記載されているように、1〜2μ
m程度であることが好ましいと考えられていた。
構造パラメータからなる埋込型半導体レーザにおいて
は、基本横モードは、ある狭い温度範囲内において不安
定になり、平均的な発振スペクトル幅が広くなる。通常
25℃付近の室温で、略1.31μmの発振波長をもつ
埋込型半導体レーザをペルチェクーラ等による温度調節
を行わずに、−45〜+85℃の温度範囲で使用する場
合、発振波長は、略0.4nm/℃の温度係数を有する
ので、室温に対して低温および高温側で発振波長は略
1.31μmからそれぞれ短波長および長波長側へシフ
トする。
(通常略1.31μmでゼロ分散)を有するため、特
に、室温に対して低温あるいは高温で、このように埋込
型半導体レーザ動作時の発振スペクトル幅が広くなる
と、波長による伝搬速度が異なるので、高ビットレート
の伝送ができなかった。
は、埋込型半導体レーザに温度調節機能を別途に備える
必要があった。ここで、温度調節機能を備えることなし
に、温度変化に対して安定な埋込型半導体レーザが提供
できれば、このような問題は一挙に解決される。半導体
レーザの構造パラメータに関して、「K.Wakaoe
t al.,J.Appl.Phys.,62,215
3,1987」では、高効率を達成する観点から分布帰
還型レーザの構造パラメータが検討され、「I.Ush
ijima et al.,Proc.Soc.Pho
to−Opt.Instrum.Eng.,1122,
406,1989」では、高温下での動作を実現する観
点から活性層の厚さに関して検討されている。
用物理学関係連合講演会 予稿集29a−SF−3」お
よび「K.Matumoto et al.,Tecn
ical Report of IEICE,OQE9
2−176(1993−02)」では、活性層を多重量
子井戸構造とすることで、温度特性が改善されることが
示されているが、活性層の幅については検討を行ってい
ない。
用物理学関係連合講演会 予稿集30a−C−10」で
は、温度特性を改善するためには活性層の幅の最適値が
シュミレーションによって検討され、この最適値は、
1.6〜2.0μmであることが記載されている。ま
た、「岡 聡彦他、1992年秋季応用物理学関係連合
講演会 予稿集16p−V−7」では、活性層の幅が
1.5μmの場合の埋込型半導体レーザの光出力の温度
特性が示されている。「A.Oka et al.,T
ecnical Report of IEICE,O
QE92−168(1993−02)」では、埋込型半
導体レーザの共振器端面に高反射コーティングを施すこ
とにより、このレーザが長時間の安定動作可能であるこ
とが検討されている。
用物理学関係連合講演会 予稿集18p−V−3」で
は、歪み量子井戸構造による1.3μm帯レーザの低閾
値化について言及しているが、活性層の幅についての検
討は行われていない。また、「N.Yoshida e
t al.J.Crystal Growth,93,
832,1988」では、分布帰還型レーザにおいて、
ダブルへテロ構造の活性層の幅を約1μmに設定して閾
値電流について検討している。また、「A.Takem
oto et al.,Electron.Let
t.,23,1987」では分布帰還型レーザにおいて
活性層の幅が、1〜1.5μmのレーザについて検討さ
れている。
に対する安定性の観点からレーザデバイス自体の改良を
試みた。すなわち、埋込型半導体レーザの特性の向上の
ためには、このような温度に対するモードの安定性や閾
値電流の低減を達成する観点から、鋭意検討を重ねた結
果、構造上のパラメーターを適切に調整することが有効
であるとの知見を得、これらのパラメータを最適化する
ことで、温度変化に対して安定で、高ビットレートの伝
送を行うことのできる実用的な埋込型半導体レーザを実
現できた。
ザを実現するため、本発明は、埋込型半導体レーザを対
象とするものであり、(a)半導体基板(例えば、Sn
ドープのn型InP基板)上に形成された第1導電型の
第1クラッド層(例えば、Siドープのn型InP層)
と、(b)第1クラッド層上に形成された第1光ガイド
層(例えば、ノンドープGaa In1-a Asb P1-b 層
(a=0.15,b=0.31))と第1光ガイド層上
に形成された多重量子井戸構造の活性層(例えば、井戸
数10、ウエル層厚約60オングストロームのGau I
n1-u Asv P1-v 層(u=0.31,v=0.6
6)、バリア層厚約150オングストロームのGax I
n1-xAsy P1-y 層(x=0.15,y=0.3
1))と活性層上に形成された第2光ガイド層(例え
ば、ノンドープGac In1-c Asd P1-d 層(c=
0.15,d=0.31))とより構成される光導波層
と、(c)第2光ガイド層上に形成された第2導電型の
第2クラッド層(例えば、p型InP層)と、(d)ス
トライプ構造とされた前記光導波層の両側面に接して設
けられた埋込層(例えば、p型InP層とn型InP層
との積層構造の埋込層)とを備え、活性層の発光波長が
略1.3μmであり、活性層の幅が0.7μm以上1.
0μm未満であることとした。
−45〜+85℃の温度範囲内において、活性層の幅が
1.0μm未満であるので、安定なモードで動作でき
る。また、活性層の幅が0.7μm以上であることとし
たので、埋込型半導体レーザの閾値電流を7mA以下に
することができる。活性層の井戸数が4乃至10であ
り、光導波層の厚さが0.2μm以上0.3μm以下で
あっても同様の作用を奏する。
説明する。説明において同一要素には同一符号を用い、
重複する説明は省略する。
レーザの縦断面構成を示している。
4上に、Siドープのn型InP第1クラッド層1、ノ
ンドープGaa In1-a Asb P1-b (a=0.15,
b=0.31)第1光ガイド層11(層厚約500オン
グストローム、バンドギャップ波長略1.1μm)、多
重量子井戸構造の活性層3、ノンドープGac In1-c
Asd P1-d (c=0.15,d=0.31)第2光ガ
イド層12(層厚約500オングストローム、バンドギ
ャップ波長略1.1μm)およびp型InP第2クラッ
ド層2が順次形成され、これらが加工されてメサ型の活
性領域を構成している。また、このメサ型の活性領域の
両面を覆うように、p型InP埋込層5が配置され、さ
らにこのP型InP埋込層5外側にn型InP埋込層1
0が配置してある。この第2クラッド層2、n型InP
埋込層10、p型InP埋込層5、第1クラッド層1で
構成されるpnpn構造により、n型InP埋込層1
0、p型InP埋込層5を電流ブロック層として機能さ
せることができる。InP基板4下には電極7が、第2
クラッド層2上にはp型GaInAsコンタクト層9を
介して電極8が形成されている。
図面下方に抜き出して示すように(図1(b))、ウエ
ル層13がGau In1-u Asv P1-v (u=0.3
1,v=0.66)、バリア層14がGax In1-x A
sy P1-y (x=0.15,y=0.31)で構成され
ており、井戸数は10である。なお、ウエル層13とバ
リア層14の厚さはそれぞれ約60オングストローム、
約150オングストロームであり、組成は、波長に換算
してそれぞれ約1.36μmと約1.1μmである。ま
た、多重量子井戸構造の活性層3の厚さは約0.2μm
(全光導波層(活性層3+第1ガイド層11+第2ガイ
ド層12)厚は0.3μm)であり、共振器長は300
μm、活性層幅は0.9μmに設定してある。また、活
性層3の幅Wは、図1中右方に抜き出して示すように
(図1(c))、多重量子井戸構造の活性層断面上辺L
2と下辺L1の長さ和の2分の1で定義する。
おいて、従来の活性層の幅が1.2μmの場合、図7に
示す発振スペクトルから明らかなように、52〜61℃
の温度範囲で、発振スペクトルはダブルピークを有して
おり、平均的なスペクトル幅が広がっている。ただし、
グラフ上の発振スペクトルは、リニアスケールで書かれ
ているため、スペクトル幅の広がりは明瞭には分からな
い。
と、前述のように、光ファイバの伝送において波長分散
が生じ、高いビットレートの伝送を行うことができな
い。
変化させて、上記構造の埋込型半導体レーザにおいて実
用上有効な活性層の幅を求めた。
おいて、−45〜+85℃の温度範囲で、多重量子井戸
構造の活性層3の幅に対するモード不安定発生率を測定
した結果を示している。
うに定義する。
温度範囲で、複数の試料(埋込型半導体レーザ)の光強
度の波長依存性を測定した際、モード不安定な状態の発
生する試料の個数の割合。なお、モード不安定な状態と
は、波長に対する光強度のスペクトルが2以上のピーク
を有するものとする。
10〜30、測定時の温度間隔は5℃で、光出力は5m
Wで行った。
性層3幅の減少に伴ってモード不安定率は減少し、この
幅が1.0μm以下の場合には、モード不安定な状態の
試料は殆ど存在しない。
値電流の多重量子井戸構造の活性層3幅に対する依存性
を測定した。この結果を図3に示す。なお、測定温度は
+25℃である。
性層3の幅の増加に伴って閾値電流は増加し、活性層3
幅が0.7μm以上では、閾値電流は7mA以下であっ
た。なお、閾値電流は温度の上昇によって増加する。
合、実際上有用な活性層3の幅は0.7μm以上1.0
μm以下であることが望ましい。
電子顕微鏡(SEM)で測定した。
スペクトルを図4に示す。比較のため、従来の多重量子
井戸構造の活性層の幅が1.2μmの発振スペクトルを
図5に示す。なお、測定時の温度は+65℃である。図
5から明らかなように、+65℃において、従来の埋込
型半導体レーザのスペクトルはダブルピークを有し、平
均的なスペクトル幅(RMS法)は3.82nm以上で
ある。しかし、図4に示すように、本実施例の埋込型半
導体レーザのスペクトル幅(RMS法)は、0.74n
mであり、このスペクトル幅は、−45〜+85℃の温
度範囲において、2.5nm以下であった。このよう
に、活性層3幅0.7〜1.0μm以上にすることによ
って、埋込型半導体レーザのモード安定性は従来のもの
と比較して大幅に改善した。
に、上述のような特性の得られる埋込型半導体レーザの
構造因子について検討した。
おいて、以下の構造因子を変化させて発振スペクトルの
モードの安定性を検証した。
3厚さが、略0.069μmであり、ウエル層厚が60
オングストローム、ウエル層(井戸層)数4であり、バ
リア層厚が150オングストローム、バリア層数3であ
り、活性層3幅が略0.9μmであり、第1ガイド層1
1厚が略0.06μmであり、第2ガイド層12厚が略
0.06μmである、埋込型半導体レーザの場合でも、
上記と同様の効果が得られた。ここで全光導波層(活性
層3+第1ガイド層11+第2ガイド層12)厚は0.
189μmである。なお、他のパラメータについては図
1に示したパラメータと同じである。
果から全光導波層の層厚が少なくとも0.189μmで
ある場合は、本発明の埋込型半導体レーザは、安定した
モードかつ低い閾値電流で発振する。
光導波層厚は0.3μm(活性層3の厚さが0.2μ
m、第1ガイド層11、第2ガイド層12の厚さが0.
05μm)であるので、第2実施例の結果を考慮する
と、少なくとも全光導波層厚が略0.2μm以上0.3
μm以下であれば、活性層3の幅を0.7〜1.0μm
とすることによって上述の本発明の効果は達成される。
また、少なくとも、全光導波層厚が略0.2μm以上
0.3μm以下の場合、第2実施例の結果から活性層の
ウエル層厚が60オングストロームであり、バリア層厚
が150オングストロームのGaInAsP層であれ
ば、本発明の埋込型半導体レーザは、安定したモードか
つ低い閾値電流で発振することから、第1実施例の結果
を考慮すると、ウエル層厚が30〜60オングストロー
ムであり、バリア層厚が100〜150オングストロー
ムであれば、上記と同様の効果を奏する。
から少なくとも井戸数は、4〜10であれば上記と同様
の作用を奏する。
層12の組成は、Gaの組成比率が高いほど、エネルギ
ーバンドギャップが小さくなり、屈折率が大きくなるの
で、光の閉じ込め係数Γが大きくなる。よってこの場合
には、活性層幅は、若干狭くする必要があると考えられ
る。ただし、光の閉じ込め係数Γは、導波光の全エネル
ギーのうち導波層(活性層3)中にある部分の割合であ
る。
2、p型InP埋込層5およびn型InP埋込層10は
通常InPを用いており、光のしみ出しに比較して十分
厚ければ、これらの導電型やキャリア濃度は、モードの
安定性にはほとんど影響を与えない。
造の活性層3の幅は、発光波長に依存することが確かめ
られており、活性層3は、発光波長が略1.3μmであ
る必要がある。
ような作用を奏することができる。
を1.0μm未満に設定することにより、モード不安定
発生率を小さくできる。
を0.7μm以上に設定することによって、閾値電流を
低くすることができる。
6は、図1に示した本発明の一実施例に係る埋込型半導
体レーザの製造方法を説明する図である。
VPE)法により、Snドープのn型InP基板24上
に、Siドープのn型InP第1クラッド層21、ノン
ドープ型Gaa In1-a Asb P1-b (a=0.15,
b=0.31)第1光ガイド層31、多重量子井戸構造
の活性層23、ノンドープ型Gac In1-c Asd P
1-d (c=0.15,d=0.31)第2光ガイド層3
2、p型InP第2クラッド層22およびInGaAs
キャップ層41を順次形成する。そして、このInGa
Asキャップ層41上にCVD法によりSiO2 を堆積
する。このSiO2 膜を図面の垂直方向に長い、幅約3
μmのストライプ状のSiO2 膜42を残して除去す
る。(第6図(a))。多重量子井戸構造の活性層23
は、これのウエル層をGau In1-u Asv P1-v (u
=0.31,v=0.66)、バリア層をGax In
1-x Asy P1-y (x=0.15,y=0.31)で構
成する。活性層23の井戸数は、10とする。なお、ウ
エル層とバリア層の組成は、波長に換算してそれぞれ
1.36μmと1.1μmに設定してある。
ノール(Br2 :メタノール=2.5:1000)で、
ストライプSiO2 膜42をマスクとしてInGaAs
キャップ層41表面からn型InP基板24までエッチ
ングする。エッチングは、ブロムメタノルールを撹拌し
ながら約5分間行い、InGaAsキャップ層41表面
からの深さが約2.0μm、ストライプSiO2 膜42
のサイドエッチング量(アンダーカット)が1.05μ
mのメサを形成する(図6(b))。
択成長用のマスクとして用い、減圧MOVPE法によ
り、メサの両側面にZnドープp型InP埋込層22
(厚さ約1μm)を堆積し、さらに、このp型InP埋
込層25の外側にn型InP埋込層30(厚さ約1μ
m)を堆積する(図6(c))。この際、p型InP埋
込層25およびn型InP埋込層30はメサの下部から
上部に向かうにつれて徐々に薄くし、これらの上面が第
2クラッド層2の上面と略平行になるようにする。
O2 膜42を除去した後、燐酸と過酸化水素の混合液
(燐酸:過酸化水素液=5:1)を用いてInGaAs
キャップ層41を除去する。その後、減圧MOVPE法
により、この素子の上面にp型InP第3クラッド層5
2(厚さ約1.5μm)、Znドープp型GaInAs
コンタクト層29(厚さ約0.5μm)を順次形成す
る。最後に、p型GaInAsコンタクト層29上面と
InP基板24下面に電極28,27を形成して、図1
に示した埋込型半導体レーザを得ることができる(図6
(d))。
レーザによれば、−45〜+85℃の温度範囲内におい
て、このレーザは安定なモードで動作できるので、ペル
チェクーラー等の温度調節素子を備えなくても、622
Mbpsの高いビットレートでファイバ長15kmまで
の光ファイバ通信が可能である。(CCITT規格
G.957による)また、活性層の厚さが0.7μm以
上であることとしたので、埋込型半導体レーザの閾値電
流を7mA以下にすることができ、消費電力を低減させ
ることができる。
縦断面図である。
モード不安定発生率の活性層幅依存性を示す図である。
閾値電流の活性層幅依存性を示す図である。
発振スペクトルを示す図である。
示す図である。
明するための説明図である。
クトルの温度依存性を示す図である。
層、3,23…活性層、4,24…n型InP基板、
5,25…p型InP埋込層、7,8,27,28…電
極、9,29…コンタクト層、10,30…n型InP
埋込層、11,31…第1光ガイド層、12,32…第
2光ガイド層、13…ウエル層、14…バリア層、41
…キャップ層、42…SiO2 膜、52…第3クラッド
層。
Claims (5)
- 【請求項1】 半導体基板上に形成された第1導電型の
第1クラッド層と、 前記第1クラッド層上に形成された第1光ガイド層と、
前記第1光ガイド層上に形成された多重量子井戸構造の
活性層と、前記活性層上に形成された第2光ガイド層
と、より構成される光導波層と、 前記第2光ガイド層上に形成された第2導電型の第2ク
ラッド層と、 ストライプ構造とされた前記光導波層の両側面に接して
設けられた埋込層と、を備え、 前記活性層の発光波長が略1.3μmであり、 前記活性層の幅が0.7μm以上1.0μm未満であ
る、 ことを特徴とする埋込型半導体レーザ。 - 【請求項2】 前記光導波層の厚さが0.2μm以上
0.3μm以下であることを特徴とする請求項1に記載
の埋込型半導体レーザ。 - 【請求項3】 前記活性層の井戸数が4乃至10である
ことを特徴とする請求項2に記載の埋込型半導体レー
ザ。 - 【請求項4】 前記半導体基板が、n型InP基板であ
り、 前記第1クラッド層が、n型InP層であり、 前記第1光ガイド層および前記第2光ガイド層が、バン
ドギャップ波長略1.1μmのGaInAsP層であ
り、 前記多重量子井戸構造の活性層の、ウエル層がバンドギ
ャップ波長略1.35乃至1.45μmで厚さ30乃至
60オングストロームのGaInAsP層であり、バリ
ア層がバンドギャップ波長略1.1μmで厚さ100乃
至150オングストロームのGaInAsP層であっ
て、井戸数が略10であり、 前記第2クラッド層が、p型InP層であり、 前記埋込層がp型InP層およびn型InP層の積層構
造である、 ことを特徴とする請求項3に記載の埋込型半導体レー
ザ。 - 【請求項5】 前記半導体基板が、Snドープのn型I
nP基板であり、 前記第1クラッド層が、Siドープのn型InP層であ
り、 前記第1光ガイド層が、ノンドープGaa In1-a As
b P1-b 層(a=0.15,b=0.31)であり、 前記多重量子井戸構造の活性層の、ウエル層が厚さ約6
0オングストロームのGau In1-u Asv P1-v 層
(u=0.31,v=0.66)であり、バリア層が厚
さ約150オングストロームのGax In1-x Asy P
1-y 層(x=0.15,y=0.31)であって、井戸
数が10であり、 前記第2光ガイド層が、ノンドープGac In1-c As
d P1-d 層(c=0.15,d=0.31)であり、 前記第2クラッド層が、p型InP層である、 ことを特徴とする請求項4に記載の埋込型半導体レー
ザ。
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