JPH07501197A - 超伝導磁気軸受けを用いたフライホイールのエネルギー貯蔵 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 超伝導磁気軸受けを用いたフライホイールのエネルギー貯蔵米国エネルギー省と 国立アルゴン研究所との間に交わされた契約Ｗ−３１−１０９−ＥＮＧ−３８に 基づき本発明に関する権利は政府が所有する。

技逝公団 本発明の分野は空中浮揚に応用される超伝導物質を用いた磁気軸受けに関する。

遠慮背景 米国特許第４，９３９，１２０は、高温超伝導セラミック材料の一つを用いるタ イプ２型の超伝導体を使用する磁気軸受けを開示する。この特許は磁気軸受けの 数々の形態を開示している。

別の参考文献としては、材料における応用電磁気宇の第１巻（１９９０年）２９ −３５エルスバイヤーに掲載されているエフ・シー・ムーン著の「高温超伝導軸 受けにおける磁力Ｊがある。この文献は、磁場における不規則性を含む磁気軸受 は上の数々の抗力の影響について開示する。その図３は角振動数減衰率が圧力に 依存しないことを示している。

及吸の皿子 本発明は、従来技術に基づく装置と比較して非常に少ない摩擦または抗力を示す 改良された超伝導軸受けに関する。

本発明の一つの特徴は、揚力方向に対して中心軸線が平行となるよう指向的に凝 固した超伝導物質を使用することにある。

本発明の特徴は、個々の永久磁石の領域が非常に高い割合で一律に並ぶよう高均 一な磁場において永久磁石が形成される点である。この永久磁石としては従来の 永久磁石または捕捉された磁場ををする超伝導磁石を用いることができる。

本発明の別の特徴は、大きな材料粒子及び増大された磁場ピン止め効果を有する 指向性のある結晶構造を持つ超伝導物質である。この指向性を有する超伝導体は 薄膜（５μｍ未満）であってもよい。

本発明の別の特徴としては、臨界値未溝の真空度を有する真空エンクロージャー の使用が挙げられる。

更に本発明の別の特徴は、定置金属部材を回転部材から分離する点にある。

本発明の別の特徴および利点は、この明細書及び請求の範囲、並びに、本発明の 実施例を示す添付図面から明らかとなる。

阻血Ω凱巣な説」 図１は、本発明に従うフライホイールを部分的に図式化して示す。

図２は、フライホイールの別例を横断面状で示す。

図３は、更に別の実施例の断面を示す。

図４は、異なる材料の減衰率の関係を示す。

図５は、圧力と抗力の因果関係を示す。

図６は、回転磁石の近（に位置する伝導物質における渦電流の影響を示す。

ｔＩ　２の　のを パス、人工衛星またはこれら以外において、エネルギーを数分間蓄えるか、また はより長期間にわたるより大量のエネルギーの散逸を許容するエネルギーの短期 貯蔵のために、従来の技術は在来型の磁気軸受けに取り付けられたフライホイー ルの使用を開示する。従来技術による装置の限定要因は軸受けの抗揚力比である 。すべり接触における従来の材料では、この比率は摩擦係数である。これは貯蔵 時間を制限する損失のメカニズムの効果を要約するのに都合の良いものである。

例えば、前述したムーンの文献は、初期回転が約１０００　ＨｚのものがＯＨｚ まで減衰する約１０秒間の減衰時間について開示する。現状の技術では、永久磁 石および電磁石を使用し、ジャーナル・オプ・ソーラーエンジニアリング、上１ １゜１１（１９９１年）においてシー、ピー、ジャヤラマン他が開示しているよ うな位置センサーおよび帰還方式を用いた能動的なコントロールを必要とする従 来型の磁気軸受けを使用する磁気浮揚フライホイールでは、一般的に貯蔵された エネルギーの約１％が軸受けによって１時間で失われてｉ−まう。、これは−口 あたり２４％が損失することを意味し、これにより日々の電気エネルギーの貯蔵 といった長期にわたるエネルギーの貯蔵ができなくなる０本発明により、抗揚比 は従来技術の１０−４から４Ｘ１０−’まで減少し、これは１時間あたり約０． 　１％または１日あたり２．４％のエネルギー損失を意味する。

図１は、軸１３０のいずれか一端において、永久磁石１２０を被う超伝導物質に より構成される超伝導軸受け１１０により支持されると共に、図面において垂直 方向に位置する軸１３０を備えるフライホイール１０を示す０図１は、スラスト 軸受けにより支持され垂直方向に取り付けられたフライホイールを示す、主たる 力は下方向に向けられ垂直方向に揚力が働き、そして軸受けの側部は比較的弱い 力を及ぼすことが必要とされる９更にフライホイールは水平方向に取り付けるこ とも可能であり、この場合、超伝導体の中心軸線が軸中心線に対して垂直となる よう揚力方向に向かって再調整が行われる。揚力方向とは、第一にはフライホイ ールの重量を支持する方向を意味し、第二には浮揚力の作用方向を意味する。

当業者ならば１図１の様式が軸中心線と平行をなして指向的に凝固した材料に適 応することを理解するであろう。水平方向の実施例においては、超伝導体カップ の底部、及び、軸中心線を通り水平面上に横たわる部分は比較的弱い力を及ぼす 必要があるため、材料は軸に対して垂直を成す中心軸線に沿って配向するのが好 ましい６軸受けであろうが磁気先端部であろうがフライホイールの重量を支持す る超伝導体のこの部分は持ち上げ部と称される。他の部分の中心軸線が整列する か否かということは、これに比べて重要度は低い。

冷却ライン１０４を介して冷却器１０５に接続される液化窒素冷却装置１０２に より、超伝導体１１０は冷却される。冷却器内の液化窒素冷却剤は超伝導体１１ ０と熱接触するが、後者はブロック１０６で図示される支持物により機械的に支 持され、絶縁体１０７によって絶縁されている。

参照番号１４０で示されるフライホイールは、フライホイールへの気体摩擦の影 響を減するため真空容器１７０に封入されている。場合に応じ、動力を供給しフ ライホイールの回転率を高め或いは動力を引き出すために、エネルギー伝達手段 と呼ばれると共に、参照番号１５０で示す永久磁石及び番号１６０で示す電磁石 の一セットからなる従来の入力／出力機構をフライホイールは備えている。番号 １６５のボックスは、従来のやり方で電磁石を駆動する伝統的な電子回路の一セ ットを示す。そのような機構は、１９８８年発行のジャーナル・オブ・パワーソ ース誌第２２巻第３０１頁に掲載の、ジエイ、エイ、カーク及びディー、ケイ。

アナンドの論文に示されている。

矢印は材料１１０の「ＣＪ軸を表し、当該材料はＹ−Ｂａ−Ｃｕ−０（ＹＢＣＯ ）のような高温超伝導材であることが好ましい。同軸は同素材の凝固軸と呼ぶこ とにする。この素材は厚膜状或いは薄い被膜状に適切な格子に適する基体に沈積 できる。

図２について説明する。これはフライホイール１４０の別例の断面図を示す。

この実施例において、シャフト１３０の端部におけるよりもむしろフライホイー ルに設置された超伝導体及び永久磁石により、フライホイールは浮遊される。フ ライホイール１４０は永久磁石１２０により形成される内面を有するが、それは 連続円筒形シェル或いは一セットの個々の磁石であったりする。これらの永久磁 石はリング及び標ｉｌｌ　１０’　で図示される高温超伝導体により浮揚させら れる。

これらの素材は図１に示す素材と同一である。高強度グラファイトエポキシ樹脂 複合材のような１番号１４５で示す素材の中間層は、回転エネルギーを効率的に Ｗ積するためフライホイールにとってのマス（ｍａｓｓ）を提供する。フライホ イール１４０の外端には番号１５０で示す層が存在し、それは図１に示すエネル ギー伝達人力／出力セントと同じ永久磁石のセットである。関連する電磁石１６ ０は図１に対応する部分と同様の機能を果たす。

図３について説明する。これは本発明のもう一つの実施例を示すが、これまでと 同様に配列された超伝導材１１０゛はシャフト１３０に配置されている。冷却装 置１０２及びパイプ１０４は窒素冷浴１６０につながれている。窒素冷浴１６０ は、シャフト１３０の先端部及び支軸１０６゛に支持された磁石１２０°を取り 囲んでおり、支軸１０６°は軸受けを磁石１２０゛に一致させる。磁石１２０゛ の素材は図１と同様の永久磁石である。材料１１０“の冷却は容器１７０と軸先 端部との間の放射冷却により実施される。絶縁体１０７及び冷浴１０５は軸沿い に伸長しているものとして図示される。稼働中、真空容器の素材全体にわたり熱 損失が生じる。超伝導体１１０゛を臨界温度以下に保持するため、冷却容器１７ ０は十分に熱を吸収せねばならない。軸受は材料の大きさ、並びに、絶縁体の厚 さ及び位置、特に素材１１０゛において適正な温度を保持するために冷浴１０５ が伸びていなければならないシャフト１３０に沿っての長さは、通常の技術的な 選択の結果である。

図４について説明するにれはテストサンプルの回転率が経過時間に依存すること を示す二つの曲線を線図で示す。従来の高温超伝導体であるＹＢＣＯの二つのサ ンプルが使用された。より高い減衰率を示す第一のサンプルは従来の焼結材であ る。第二のサンプルは溶融処理されたものであり、これは部分的に溶融されそし て凝固温度を通じて緩慢に冷却されたことを意味する。冷却中、サンプル全体に わたり温度勾配が維持された。

溶融処理材の利点は、１９８９年発行の日本応用物理学会誌第２８巻第１１８９ 頁、エム、ムラカミら（著）の論文に詳述されているように、素材は溶融物から ゆっくりと引き出され、適切な条件下において大粒子が形成される。この大粒子 により比較的広範囲にわたり、粒子境界を横断せずに超電導流を効率的に発生さ せることができる。従来の焼結材において、粒子の大きさは溶融処理材にて得ら れる大きさの約１／１．００であり、焼結材では約０，００１ｃｍ、溶融処理材 では約０．１ｃｍである。また、材料の軸は開始用の種晶を用いることによって 高程度まで調節される。溶融処理材の使用において二つの利点が存在する。第一 には、そのような素材はより大きなγ７揚力を発生できるため、必要とされる軸 受は面の面積は小さくなる。第二には、この種の軸受けの方が焼結相より減衰作 用が少ないことを図４のデータは示す。−１−記したように、二つの素材に関し 時間に対する角振動数減衰率において、１０の係数での多大な相違が存在する。

この素材が提供する高ン７揚力の重要な利点は、超伝導体の軸受は面を縮小でき るため、他種の超伝導軸受けと対照的に、冷却負荷が削減されることにある。

高温超伝導体はほぼ完全な単結晶質の、よく適合した薄い被膜状に形成すること ができる。厚い素材より溝かに優れた導電性能（従って浮揚性能）を示すことが できる。更に、薄い被膜の、高い幾何学的アスペクト比により、使用される磁界 の内部を増強できる。従って、薄い被膜は厚いサンプルより皇かに超伝導材が少 ないという事実に関わらず、薄い被膜は大きな浮揚力を発生させることができる 。もう一つの実施例は、適切な格子に適した基体に沈積されるＹＢＣＯのような 、高温伝導体の薄い被膜を用いる。

ＹＢＣＯ基体のＹＢＣＯの薄膜を用いることには更なる利点がある。即ち、超伝 導体により阻止されるべき磁界は、大きなりＣコンポーネント、及び、永久磁石 １２０から磁界に異質性の効果を有する比較的小さなＡＣコンポーネントを有す る。バルクよりもより高品質の素材からなる薄い被膜はバルク以上にＡＣコンポ ーネントにおける異質性を減衰できるが、バルクは品質が劣ってもＤＣコンポー ネントを処理できる。このように、必要とされる浮揚圧力を全て生成できること を必ずしも必要とせず、薄膜は摩擦を低減できる。有用な薄膜に対する必要条件 はこのように縮小されるが、それは全ての浮揚を提供するほど厚い必要がないた めである。

図５について説明する。これは抵抗が圧力に依存することを示す曲線を示す。

上記引用のムーンによる論文は、４の係数により相違する二つの真空圧力に対す る、ロータースピン減衰の時間プロットをその図３に示している０曲線が重複し ている事実から、スピン減衰率は１１μＨｇ以下の真空圧に対してはあまり敏感 でないという結論を、当業者であれば推測するであろう。

図に示されるように、抵抗は、減衰曲線の圧力値がおよそ１０−’Ｔｏｒｒ、の 分岐点までは緩やかに減少する。それ以下の圧力では、思いがけなく、曲線はレ ベルがほぼ一様となるために、８Ｘ１０−’〜１０−’Ｔｏｒｒ、の間に減少が 回復する点が存在する。

次に、図６を参照すると、永久磁石ロータの近傍に配置された通常金属における 渦電流の効果が示されている。この場合、Ｓ＋ａＣｏ　（サーマリウムコバルト ）のロータは回転されるとともに、特性曲線の第１の部分によって与えられるあ る特定な固有比率に基づいて減少することが許容される。１ミリメートルの厚さ を有するアルミ板が磁石に（１センチメートル離れた位置に）接近されると、極 めて急峻な回転周波数減衰率が結果として現れる。固有比率の領域と渦電流存在 時の比率の領域とを交互に繰り返すことは、導電物質を、回転する磁石である軸 受内の磁石あるいは入出力部の磁石のいずれにも近づけないという大きなな利点 があることを示している。例えば、これらの渦電流損を減少させるため、入出力 装置の部材１６０がロータから取り出されるように、この部材１６０を格納式に することは好ましい。

本発明の別個は、エポキシガラスファイバあるいは合成物等の非導電物質よりな る真空容器１７０を備えており、このため、容器内の渦電流は問題とならない。

超伝導材中に静的に補足された磁束によって生ずる回転磁石中の渦電流損は、非 導電性のフェライト永久磁石を使用することで改善される。

全体として最も低い抵抗を実現するために、従来技術に対して装置の多くの点が 改良されなければならない。単体として最も大きな改善は整列された溶融プロセ スによる超伝導物質を使用することに基づく予期しない程の低い消失比率である ６永久磁石において、回転軸の回りの磁場の均一性は、抵抗を減少するために重 要である。１０テスラ以上の強度を有する均一な磁化用の磁場と、均一な粒子サ イズ及び結晶構造を有する原材料を使用することとの組合せにより、均一な永久 磁石が造られる。加えて、軟鉄またはニッケルの薄板あるいはシェル（外板）を 永久磁石のいずれかの側に配置することにより、残留する不均一性を取り去るこ とができる。図１において、例えば、永久磁石１２０のいずれかの端部に軟鉄の 薄板が配置されてもよい。同様に、リング１２０′の頂部及び底部に軟鉄の薄い リングを配置することもできる。当業者によれば、この配置とは異なる応用によ っての、永久磁石中の多少の均一性を許容できることが認識されるであろう。

好ましくは、印加された磁化のための磁場、及び材料製造の両者に起因する正゛ す磁束は、永久磁石の回転軸の方位の関数として０．　１％以下の均一性でなけ ればならない。

高い真空度まで排気することに加え、排気前に容器を窒素、希ガスあるいは、そ の他の非常磁性ガスで洗浄することにより、真空容器内の残留大気による抵抗を 減少することができる。酸素は高い常磁性体でり、残留ガスとの衝突による機械 的抵抗のみならず、磁気的抵抗にも付与することになる。酸素の残留部分が、１ ０−’Ｔｏｒｒ、以下の圧力になるまで洗浄が継続されることが好ましい。

真空容器全体を極低温に保持することにより容器の壁部がクライオポンプとして 作用して真空度を上げるため、真空度を向上することができる。この構成によっ て許容される永久磁石の代替的な形態としては、高温超伝導磁石の補足された磁 束による形態である。高品質の超伝導物質（磁束ビン止め効果が認められる超伝 導物質）が高い磁場中において、その臨界温度以下に冷却されると、その物質内 を通過する相当の量の磁束を補足する。そのような超伝導物質はバルク状（塊状 ）あるいは薄膜状のいずれでもよい。

磁化のための磁場が取り除かれると、補足された磁束は超伝導物質中に留まり、 温度がその物質の臨界温度以下に保持されるかぎり「永久に」補足された磁束に よる磁石が形成される。この方法の有利な特徴は、補足される磁束が従来の永久 磁石の飽和磁束より極めて大きくなり得ることである６適業者は、そのような補 足磁束による磁石が、自然位で、あるいは臨界温度以下に保持された状態で磁化 され、磁化の後、フライホイール装置に組み込まれなければならないことを認識 している。ここで、垂直及び水平という用語は、それらの通常の意味に使用され ている。当業者にとって、空間への適用において、それらの用語が単に直角軸に 相当することを認識している。

本発明は、ここに述べられた特定の実施例に制限されるものではなく、次に示す 請求の範囲に定義される傑出した概念の範囲及び精神から離れることなしに変更 することができる。

口牛 Ｇ　５０００　１０ＱＯＯ１５００１１ａ４１ｆｌＩ竹１ 圓Ｓ 圧力　［ｔｏｒｒｌ 国６ フロントページの続き （７２）発明者　フル、ジョン　アール。

アメリカ合衆国　６０５２１　イリノイ州　ヒンスデール　サウス　ブルナ−５ ５１９

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １．真空容器中において磁気により浮揚した状態で懸架されるフライホイール中 にエネルギーを蓄積するシステムであって、両端に永久磁石からなる第１及び第 ２の磁性端を備えた中心軸に、回転軸線を有する回転可能な部材と、 前記第１及び第２の磁性端を支持するように配置されると共に、ベアリング支持 手段によって支持され、主たるリフト方向を有する超伝導磁気ベアリングと、前 記ベアリング支持手段に熱的に接触する冷却手段と、前記回転可能な部材に連結 され、その回転可能な部材にエネルギーを伝達すると共に同部材からエネルギー を抽出するエネルギー伝達手段とを備え、少なくとも一つの前記超伝導ベアリン グは、前記主たるリフト方向に平行に配向された固化軸を有する指向性固化材料 から形成したリフト部分を備えることを特徴とするエネルギー蓄積システム。 ２．前記真空容器は１０−４Ｔｏｒｒ以下の真空圧を有することを特徴とする請 求項１に記載のシステム。 ３．前記超伝導材料はバルク状の材料であることを特徴とする請求項１に記載の システム。 ４．前記超伝導材料は薄い膜状の材料であることを特徴とする請求項１に記載の システム。 ５．少なくとも一つの前記永久磁石は捕捉された磁束を有する超伝導磁石からな ることを特徴とする請求項１に記載のシステム。 ６．前記永久磁石は前記回転軸線の周りの方位角性がＯ．１％以下になるように 均一化されていることを特徴とする請求項１に記載のシステム。 ７．真空容器中において磁気により浮揚した状態で垂直に配列されるように懸架 されるフライホイール中にエネルギーを蓄積するシステムであって、回転軸線を 備えた垂直な中心軸を有する回転可能な部材と、その中心軸は両端に下方及び上 方の超伝導端を備えることと、リフト部分を備えると共に、前記第１及び第２の 超伝導端を支持するように配置され、かつベアリング支持手段によって支持され た下方及び上方の磁性スラストベアリングと、前記下方の磁性スラストベアリン グは前記中心軸と平行な主たるリフト方向を有することと、 前記ベアリング支持手段に熱的に接触する冷却手段と、前記回転可能な部材に連 結され、その回転可能な部材にエネルギーを伝達すると共に同部材からエネルギ ーを抽出するエネルギー伝達手段とを備え、前記下方の超伝導端は、前記主たる リフト方向に平行に配向された固化軸を有する指向性固化材料から形成されてい ることを特徴とするエネルギー蓄積システム。 ８、前記真空容器は１０−４Ｔｏｒｒ以下の真空圧を有することを特徴とする請 求項７に記載のシステム。 ９、前記超伝導材料はバルク状の材料であることを特徴とする請求項７に記載の システム。 １０、前記超伝導材料は薄い膜状の材料であることを特徴とする請求項７に記載 のシステム。 １１、少なくとも一つの前記磁性ベアリングは捕捉された磁束を有する超伝導磁 石からなることを特徴とする請求項７に記載のシステム。 １２．前記磁性のスラストベアリングは前記回転軸線の周りの方位角性が０．１ ％以下になるように均一化されていることを特徴とする請求項７に記載のシステ ム。 １３．真空容器中において超伝導ベアリング上に懸架されるフライホイール中に エネルギーを蓄積するシステムであって、垂直な回転軸線、その回転軸線に直交 する横方向の面、第１の磁性材料からなる内側リム及び第２の磁気材料からなる 外側リムを備えた回転可能な部材と、前記横方向の面の両側において前記回転可 能な部材を支持するように配置され、リフト方向を有すると共にベアリング支持 手段によって支持された上方及び下方の超伝導ベアリングと、 前記ベアリング支持手段に熱的に接触する冷却手段と、前記回転可能な部材に連 結され、その回転可能な部材にエネルギーを伝達すると共に同部材からエネルギ ーを抽出するエネルギー伝達手段とを備え、少なくとも前記下方の超伝導ベアリ ングは、前記リフト方向に平行に配向された固化軸を有する指向性固化材料から 形成されていることを特徴とするエネルギー蓄積システム。 １４．前記真空容器は１０−４Ｔｏｒｒ以下の真空圧を有することを特徴とする 請求項１３に記載のシステム。 １５．前記超伝導材料はバルク状の材料であることを特徴とする請求項１３に記 載のシステム。 １６．前記超伝導材料は薄い膜状の材料であることを特徴とする請求項１３に記 載のシステム。 １７．前記第１及び第２の磁性材料の少なくとも一方は拘束された磁束を有する 超伝導磁石からなることを特徴とする請求項１３に記載のシステム。 １８．前記第１及び第２の磁性材料は前記回転軸線の周りの方位角性が０．１％ 以下になるように均一化されていることを特徴とする請求項１３に記載のシステ ム。 １９．真空容器中に磁気浮揚されたフライホイールにエネルギーを蓄積するシス テムであって、 両端に第１及び第２の磁性端を有する中央シャフトを備えた回転可能部材と、前 記第１及び第２の磁性端を支持するように位置決めされ、軸受け支持手段によっ て順番に支持される超伝導磁気軸受けと、前記軸受け支持手段と熱的に接触する 冷却手段と、前記回転可能部材に連結されて、エネルギーを当該回転可能部材に 移し、そこからエネルギーを抽出するためのエネルギー伝達手段とを備え、前記 真空容器が１０−４Ｔｏｒｒ未満の真空圧に維持されていることを特徴とするエ ネルギー蓄積システム。 ２０．前記真空容器は非導伝性物質から形成されてなることを特徴とする請求項 １９に記載のエネルギー蓄積システム。 ２１．前記第１及び第２の磁性端の少なくとも一方は、捕捉磁束の超伝導磁石か らなることを特徴とする請求項１９に記載のエネルギー蓄積システム。 ２２．真空容器中に磁気浮揚されたフライホイールにエネルギーを蓄積するシス テムであって、 両端に第１及び第２の超伝導端を有する中央シャフトを備えた回転可能部材と、 前記第１及び第２の超伝導端を支持するように位置決めされ、軸受け支持手段に よって順番に支持される磁気軸受けと、前記軸受け支持手段と熱的に接触する冷 却手段と、前記回転可能部材に連結されて、エネルギーを当該回転可能部材に移 し、そこからエネルギーを抽出するためのエネルギー伝達手段とを備え、前記真 空容器が１０−４Ｔｏｒｒ未満の真空圧に維持されていることを特徴とするエネ ルギー蓄積システム。 ２３．前記磁気軸受けの少なくとも一つは、捕捉磁束の超伝導体から形成されて いることを特徴とする請求項２２に記載のエネルギー蓄積システム。 ２４．前記真空容器は非導伝性物質から形成されてなることを特徴とする請求項 ２２に記載のエネルギー蓄積システム。 ２５．真空容器中に磁気浮揚されたフライホイールにエネルギーを蓄積するシス テムであって、 回転軸心と、第１の磁性材料を備えた内側リムと、第２の磁性材料を備えた外側 リムとを備えた回転可能部材と、 前記回転軸心の両端において前記回転可能部材を支持するように位置決めされ、 軸受け支持手段によって順番に支持される超伝導軸受けと、前記軸受け支持手段 と熱的に接触する冷却手段と、前記回転可能部材に連結されて、エネルギーを当 該回転可能部材に移し、そこからエネルギーを抽出するためのエネルギー伝達手 段とを備え、前記真空容器が１０−４Ｔｏｒｒ未満の真空圧に維持されているこ とを特徴とするエネルギー蓄積システム。 ２６．前記真空容器は非導伝性物質から形成されてなることを特徴とする請求項 ２５に記載のエネルギー蓄積システム。 ２７．前記第１及び第２の磁性材料の少なくとも一方は、捕捉磁束の超伝導体か ら形成されていることを特徴とする請求項２５に記載のエネルギー蓄積システム 。 ２８．前記軸受けは、前記バルク状材料に形成されると共に、前記主たるリフト 方向に平行な固化軸を有する超伝導物質の薄膜を含んでなることを特徴とする請 求項３に記載のシステム。 ２９．前記超伝導端の少なくとも一つは、前記バルク状材料に形成されると共に 、前記主たるリフト方向に平行な固化軸を有する超伝導物質の薄膜を含んでなる ことを特徴とする請求項９に記載のシステム。 ３０．前記軸受けは、前記バルク状材料に形成されると共に、前記主たるリフト 方向に平行な固化軸を有する超伝導物質の簿膜を含んでなることを特徴とする請 求項１５に記載のシステム。 ３１．前記軸受けは、対応する磁性端に向かう側において前記超伝導物質と接し つつ位置決めされた透過性磁性物質の薄板を含んでなることを特徴とする請求項 ３に記載のシステム。 ３２．前記超伝導端は、前記リフト位置に向かう側面において前記超伝導物質と 接しつつ位置決めされた透過性磁性物質の薄板を含んでなることを特徴とする請 求項９に記載のシステム。 ３３．前記軸受けは、対応する永久磁石に向かう側において前記超伝導物質と接 しつつ位置決めされた透過性磁性物質の薄板を含んでなることを特徴とする請求 項１５に記載のシステム。