JPH06175181A - 波 長 可 変 レ ー ザ 装 置 - Google Patents
波 長 可 変 レ ー ザ 装 置Info
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- JPH06175181A JPH06175181A JP4350108A JP35010892A JPH06175181A JP H06175181 A JPH06175181 A JP H06175181A JP 4350108 A JP4350108 A JP 4350108A JP 35010892 A JP35010892 A JP 35010892A JP H06175181 A JPH06175181 A JP H06175181A
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- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/3501—Constructional details or arrangements of non-linear optical devices, e.g. shape of non-linear crystals
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 光パラメトリック発振器を利用した波長
可変レーザ装置の提供を目的とする。 【構成】 励起光源と、光パラメトリック発振用非
線形光学素子と、該光パラメトリック発振用非線形光学
素子の入射側と出射側に配置された一対の反射鏡とから
基本的に構成されるレーザ装置において、用いる非線形
光学素子が側周面を光学研磨された円盤状非線形光学結
晶で構成されている。 【効果】 側面を光学研磨した円盤状の非線形光学
素子を用いるため、容易に波長変換することが可能であ
る。
可変レーザ装置の提供を目的とする。 【構成】 励起光源と、光パラメトリック発振用非
線形光学素子と、該光パラメトリック発振用非線形光学
素子の入射側と出射側に配置された一対の反射鏡とから
基本的に構成されるレーザ装置において、用いる非線形
光学素子が側周面を光学研磨された円盤状非線形光学結
晶で構成されている。 【効果】 側面を光学研磨した円盤状の非線形光学
素子を用いるため、容易に波長変換することが可能であ
る。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、非線形光学素子を用い
た光パラメトリック発振器を利用した波長可変レーザ装
置に関し、特に非線形光学素子を回転させることで出射
するレーザ光の波長を可変可能とする波長可変レーザ装
置に関するものである。
た光パラメトリック発振器を利用した波長可変レーザ装
置に関し、特に非線形光学素子を回転させることで出射
するレーザ光の波長を可変可能とする波長可変レーザ装
置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】光パラメトリック効果に基づいて非線形
光学素子（結晶）のコヒーレントな励起光（λp）を入
射することにより、 １／λp＝１／λs＋１／λi （１） ｎp／λp＝ｎs／λs＋ｎi／λi （２） の関係を満たす波長の異なるコヒーレント光（λsおよ
びλi、λsはシグナル、λiはアイドラで、λs＜λi、
ｎp、ｎs、ｎiは屈折率）を発生する光パラメトリック
発振が知られている。この光パラメトリック発振器は、
図４に示すように一般に励起光源（図示せず。）と、非
線形光学素子(1)と、非線形光学素子(1)の入射側(2)と
出射側(3)に配置された一対の反射鏡(4),(5)とから構成
されている。そして、励起光源より出射されたレーザ光
(6)は非線形光学素子(1)の両側に設けられた反射鏡(4),
(5)間で共振し、波長が変換され、反射鏡(5)より出射さ
れる。従来、この種の光パラメトリック発振器用非線形
光学素子にはＫＴｉＯＰＯ4（ＫＴＰ），ＲｂＴｉＯＰ
Ｏ4（ＲＴＰ）といった非線形光学結晶が用いられ、励
起光源として１.０４７〜１.０７９６μｍで発振するＮ
ｄ：ＹＬＦ，Ｎｄ：ＹＡＧ，Ｎｄ：ＧＳＧＧ，Ｎｄ：Ｙ
ＡＰ等の固体レーザがよく用られている。
光学素子（結晶）のコヒーレントな励起光（λp）を入
射することにより、 １／λp＝１／λs＋１／λi （１） ｎp／λp＝ｎs／λs＋ｎi／λi （２） の関係を満たす波長の異なるコヒーレント光（λsおよ
びλi、λsはシグナル、λiはアイドラで、λs＜λi、
ｎp、ｎs、ｎiは屈折率）を発生する光パラメトリック
発振が知られている。この光パラメトリック発振器は、
図４に示すように一般に励起光源（図示せず。）と、非
線形光学素子(1)と、非線形光学素子(1)の入射側(2)と
出射側(3)に配置された一対の反射鏡(4),(5)とから構成
されている。そして、励起光源より出射されたレーザ光
(6)は非線形光学素子(1)の両側に設けられた反射鏡(4),
(5)間で共振し、波長が変換され、反射鏡(5)より出射さ
れる。従来、この種の光パラメトリック発振器用非線形
光学素子にはＫＴｉＯＰＯ4（ＫＴＰ），ＲｂＴｉＯＰ
Ｏ4（ＲＴＰ）といった非線形光学結晶が用いられ、励
起光源として１.０４７〜１.０７９６μｍで発振するＮ
ｄ：ＹＬＦ，Ｎｄ：ＹＡＧ，Ｎｄ：ＧＳＧＧ，Ｎｄ：Ｙ
ＡＰ等の固体レーザがよく用られている。
【０００３】ところで、レーザ光は波長分布も狭く、直
進性のよいことが大きな特徴であり、用いる材質により
その波長は特定されるものである。しかしながら、近年
この波長分布の狭さと直進性のよさを維持しつつ種々の
波長のレーザ光を一つの装置より発振できるレーザー装
置が要望されるようになってきた。例えば大気中の種々
の成分の分析に用いるためである。また、加えて現状の
材質では得られない領域の波長のレーザ光が必要とされ
る場合もあり、この様なレーザ光をいかにして得るのか
といった課題も生じてきている。
進性のよいことが大きな特徴であり、用いる材質により
その波長は特定されるものである。しかしながら、近年
この波長分布の狭さと直進性のよさを維持しつつ種々の
波長のレーザ光を一つの装置より発振できるレーザー装
置が要望されるようになってきた。例えば大気中の種々
の成分の分析に用いるためである。また、加えて現状の
材質では得られない領域の波長のレーザ光が必要とされ
る場合もあり、この様なレーザ光をいかにして得るのか
といった課題も生じてきている。
【０００４】このような要求や課題を満たすべく種々の
検討がなされている。この検討の一つにＫＴＰやＲＴＰ
を用いた光パラメトリック発振器を用いて、該発振器内
の非線形光学結晶内でのレーザ光の伝播角を変える方法
がある。これはＫＴＰやＲＴＰを用いた光パラメトリッ
ク発振は、ａカットの９０゜位相整合（φ＝０゜，θ＝
９０゜）付近では、スペクトル幅が数オンク゛ストロームと狭い
こと、またこの方法によれば、理論的にはレーザ光の伝
播角を４０〜９０度の範囲（伝播角の変化量として最大
５０度）で変化させることにより上記波長１.０４７〜
１.０７９６μｍのレーザ光を波長１.０８〜３.３μｍ
の範囲のレーザ光に波長変換可能とされているからであ
る。
検討がなされている。この検討の一つにＫＴＰやＲＴＰ
を用いた光パラメトリック発振器を用いて、該発振器内
の非線形光学結晶内でのレーザ光の伝播角を変える方法
がある。これはＫＴＰやＲＴＰを用いた光パラメトリッ
ク発振は、ａカットの９０゜位相整合（φ＝０゜，θ＝
９０゜）付近では、スペクトル幅が数オンク゛ストロームと狭い
こと、またこの方法によれば、理論的にはレーザ光の伝
播角を４０〜９０度の範囲（伝播角の変化量として最大
５０度）で変化させることにより上記波長１.０４７〜
１.０７９６μｍのレーザ光を波長１.０８〜３.３μｍ
の範囲のレーザ光に波長変換可能とされているからであ
る。
【０００５】ところで、一般にレーザ光は結晶の入射面
で屈折を起こすために、レーザ光の入射角（θext：結
晶の回転角）と、素子内部の実際の伝搬角（θint）と
の間には、 ｓｉｎ（θext）＝ｎ・ｓｉｎ（θint） （３） の関係がある。ここで、ｎは、結晶の屈折率である。Ｋ
ＴＰやＲＴＰの場合、屈折率は約１.８程度である。よ
って、伝搬角を５０度変化させるためには入射角（回転
角）を約１００度変化させなければならない。しかし、
従来用いられている光パラメトリック発振用の非線形光
学結晶の素子は５×５×１０ｍｍ程度の素子の入出射面
を平行に光学研磨したものであり、該素子の回転角が大
きくなると、レーザ光の共振位置が変化し、図４の様
に、レーザ光の出射位置が点線（ａ）から実線（ｂ）に
変化してしまう。また、それ以上に回転角が大きくなる
と、発振が止まったり、素子の側面に励起光が当たっ
て、出射面に到達せず、光パラメトリック発振を起こさ
なくなったり、極端な場合は、結晶にダメージを起こし
たりする。従って、十分な強度の出射光を得ることので
きる範囲内で該非線形光学結晶を回転できる範囲は伝播
角として約２０゜程度程度であり、入射角にすると４０
゜程度が限界である。このため、結晶が本来持っている
可能な波長可変域（即ち、伝播角の変化としては、約５
０゜）を、１つの素子で実現することは不可能となって
いた。
で屈折を起こすために、レーザ光の入射角（θext：結
晶の回転角）と、素子内部の実際の伝搬角（θint）と
の間には、 ｓｉｎ（θext）＝ｎ・ｓｉｎ（θint） （３） の関係がある。ここで、ｎは、結晶の屈折率である。Ｋ
ＴＰやＲＴＰの場合、屈折率は約１.８程度である。よ
って、伝搬角を５０度変化させるためには入射角（回転
角）を約１００度変化させなければならない。しかし、
従来用いられている光パラメトリック発振用の非線形光
学結晶の素子は５×５×１０ｍｍ程度の素子の入出射面
を平行に光学研磨したものであり、該素子の回転角が大
きくなると、レーザ光の共振位置が変化し、図４の様
に、レーザ光の出射位置が点線（ａ）から実線（ｂ）に
変化してしまう。また、それ以上に回転角が大きくなる
と、発振が止まったり、素子の側面に励起光が当たっ
て、出射面に到達せず、光パラメトリック発振を起こさ
なくなったり、極端な場合は、結晶にダメージを起こし
たりする。従って、十分な強度の出射光を得ることので
きる範囲内で該非線形光学結晶を回転できる範囲は伝播
角として約２０゜程度程度であり、入射角にすると４０
゜程度が限界である。このため、結晶が本来持っている
可能な波長可変域（即ち、伝播角の変化としては、約５
０゜）を、１つの素子で実現することは不可能となって
いた。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】本発明は光パラメトリ
ック発振を利用し、より広い波長領域まで波長変換可能
な波長可変レーザ装置の提供を目的とする。
ック発振を利用し、より広い波長領域まで波長変換可能
な波長可変レーザ装置の提供を目的とする。
【０００７】
【課題を解決するための手段】上記課題を解決する本発
明の装置は、励起光源と、光パラメトリック発振用非線
形光学素子と、該光パラメトリック発振用非線形光学素
子の入射側と出射側に配置された一対の反射鏡とから基
本的に構成されるレーザ装置において、非線形光学素子
が側周面を光学研磨された円盤状非線形光学結晶で構成
されているものであり、必要に応じ該非線形光学素子と
上記各反射鏡との間に補償用レンズが設けられたもので
あり、好ましくは円盤状非線形光学結晶としてＫＴＰ、
またはＲＴＰを用いるものである。
明の装置は、励起光源と、光パラメトリック発振用非線
形光学素子と、該光パラメトリック発振用非線形光学素
子の入射側と出射側に配置された一対の反射鏡とから基
本的に構成されるレーザ装置において、非線形光学素子
が側周面を光学研磨された円盤状非線形光学結晶で構成
されているものであり、必要に応じ該非線形光学素子と
上記各反射鏡との間に補償用レンズが設けられたもので
あり、好ましくは円盤状非線形光学結晶としてＫＴＰ、
またはＲＴＰを用いるものである。
【０００８】
【作用】本発明のレーザー装置は、基本的に光パラメト
リック発振器であり、得られるレーザ光の波長分布が狭
く、直進性がよいという長所は失われていない。本発明
において、非線形光学素子を側周面を光学研磨した円盤
状の非線形光学結晶でで構成するのは、該円盤状の素子
を回転することにより非線形光学素子への入射角を変化
させることなく、レーザ光の伝播角の変化量を増大させ
レーザ光の変換幅を大きくするためである。この結果、
円盤状の非線形光学素子を５０゜回転させることが可能
となり、励起光としてＮｄ：ＹＡＧレーザ（λp＝１.０
６４μｍ）を用いた場合、１．０６４μｍのレーザ光を
１.０８〜３.３μｍの任意のレーザ光（λsまたはλi）
に変換することが可能となる。
リック発振器であり、得られるレーザ光の波長分布が狭
く、直進性がよいという長所は失われていない。本発明
において、非線形光学素子を側周面を光学研磨した円盤
状の非線形光学結晶でで構成するのは、該円盤状の素子
を回転することにより非線形光学素子への入射角を変化
させることなく、レーザ光の伝播角の変化量を増大させ
レーザ光の変換幅を大きくするためである。この結果、
円盤状の非線形光学素子を５０゜回転させることが可能
となり、励起光としてＮｄ：ＹＡＧレーザ（λp＝１.０
６４μｍ）を用いた場合、１．０６４μｍのレーザ光を
１.０８〜３.３μｍの任意のレーザ光（λsまたはλi）
に変換することが可能となる。
【０００９】また、非線形光学素子とその前後に設けら
れた反射鏡との間に補償用レンズを設けるのは、該レン
ズにより共振しているレーザ光のフォーカッシング効果
を補償するためであり、これによりより効果的に波長変
換を行うものである。
れた反射鏡との間に補償用レンズを設けるのは、該レン
ズにより共振しているレーザ光のフォーカッシング効果
を補償するためであり、これによりより効果的に波長変
換を行うものである。
【００１０】以下、本発明を図を用いてさらに説明す
る。図１は、本発明の光パラメトリック発振を用いた波
長可変レーザ装置の一例のである。本装置は、励起光源
(7)と、光パラメトリック発振用非線形光学結晶(1)とリ
アミラ−(4)、出力ミラ−(5)、と回転ステージ(8)とか
らなるものであり、回転ステージ(8)上に設けられた非
線形光学結晶(1)を回転ステージごと回転させて、波長
変換を行うものである。
る。図１は、本発明の光パラメトリック発振を用いた波
長可変レーザ装置の一例のである。本装置は、励起光源
(7)と、光パラメトリック発振用非線形光学結晶(1)とリ
アミラ−(4)、出力ミラ−(5)、と回転ステージ(8)とか
らなるものであり、回転ステージ(8)上に設けられた非
線形光学結晶(1)を回転ステージごと回転させて、波長
変換を行うものである。
【００１１】励起光源(7)としてはＮｄ：ＹＡＧ，Ｎ
ｄ：ＹＬＦ，Ｎｄ：ＧＳＧＧ，Ｎｄ：ＹＡＰ等の固体レ
ーザを用いるが、この励起光源(7)より出射されたレー
ザ光はリアミラー(4)を介して非線形光学結晶(1)に入射
し、出力ミラー(5)に至り出力ミラー(5)の非線形光学素
子側の面に設けられた反射膜(9)により反射され、非線
形光学素子(1)を通過してリアミラー(4)に至り、リアミ
ラー(4)の非線形光学素子側に設けられた反射膜(10)に
より反射され、再度非線形光学素子(1)に入射する。そ
して、このようにして入射したレーザ光は波長変換され
る。
ｄ：ＹＬＦ，Ｎｄ：ＧＳＧＧ，Ｎｄ：ＹＡＰ等の固体レ
ーザを用いるが、この励起光源(7)より出射されたレー
ザ光はリアミラー(4)を介して非線形光学結晶(1)に入射
し、出力ミラー(5)に至り出力ミラー(5)の非線形光学素
子側の面に設けられた反射膜(9)により反射され、非線
形光学素子(1)を通過してリアミラー(4)に至り、リアミ
ラー(4)の非線形光学素子側に設けられた反射膜(10)に
より反射され、再度非線形光学素子(1)に入射する。そ
して、このようにして入射したレーザ光は波長変換され
る。
【００１２】リアミラー(4)、出力ミラー(5)は、何れも
励起レーザ光に対し高い透過率を有し、リアミラー(4)
はシグナル光（励起レーザ光の波長の２倍より短い波
長、）あるいは、アイドラ光（励起レーザ光の波長の２
倍より長い波長，）の一方の波長で高い反射率を有する
ダイクロイック反射鏡を使用し、出力ミラー(5)は、シ
グナル光またはアイドラ光のどちらか一方で５０−９８
％の反射率を有するダイクロイック反射鏡を使用する。
励起レーザ光に対し高い透過率を有し、リアミラー(4)
はシグナル光（励起レーザ光の波長の２倍より短い波
長、）あるいは、アイドラ光（励起レーザ光の波長の２
倍より長い波長，）の一方の波長で高い反射率を有する
ダイクロイック反射鏡を使用し、出力ミラー(5)は、シ
グナル光またはアイドラ光のどちらか一方で５０−９８
％の反射率を有するダイクロイック反射鏡を使用する。
【００１３】本例の装置により所望の波長に変換したレ
ーザ光を得るには、例えば、励起光源(7)として波長１.
０６４μｍで発振するＮｄ：ＹＡＧレーザを用いて、非
線形光学結晶(1)を回転ステージごと必要な角度だけ回
転すればよい。
ーザ光を得るには、例えば、励起光源(7)として波長１.
０６４μｍで発振するＮｄ：ＹＡＧレーザを用いて、非
線形光学結晶(1)を回転ステージごと必要な角度だけ回
転すればよい。
【００１４】図２は本発明の装置に用いる非線形光学素
子(1)の拡大図であり、側面(11)が鏡面研磨された円盤
状の非線形光学結晶である。この結晶としてはＫＴＰや
ＲＴＰ等を用いることが可能である。
子(1)の拡大図であり、側面(11)が鏡面研磨された円盤
状の非線形光学結晶である。この結晶としてはＫＴＰや
ＲＴＰ等を用いることが可能である。
【００１５】図３は本発明の装置の別の実施態様であ
り、円盤状の非線形光学素子(1)によるフォーカッシン
グ効果を補償するために、非線形光学素子(1)と各反射
鏡(4),(5)との間にそれぞれ補償用のレンズ(12)を挿入
したものである。
り、円盤状の非線形光学素子(1)によるフォーカッシン
グ効果を補償するために、非線形光学素子(1)と各反射
鏡(4),(5)との間にそれぞれ補償用のレンズ(12)を挿入
したものである。
【００１６】
【実施例】次に本発明の実施例について述べる （実施例１）励起光源としてＮｄ：ＹＡＧレーザを用
い、光パラメトリック発振用非線形光学素子としてＲＴ
Ｐ（ｂ−ウエファー、半径７ｍｍ、厚さ５ｍｍ）結晶を
用い、反射鏡として波長１.６〜１.８μｍの間で発振可
能なものを用い、図１と同様の装置を構成し、これを用
いてレーザ光の波長変換を行った。その結果、非線形光
学素子を約３０゜回転することにより波長１．０６４μ
ｍのレーザ光を波長１.６２２〜１.８μmまでの任意の
レーザ光に変換することができ、かつ得られたレーザー
光の強度は満足できるものであった。
い、光パラメトリック発振用非線形光学素子としてＲＴ
Ｐ（ｂ−ウエファー、半径７ｍｍ、厚さ５ｍｍ）結晶を
用い、反射鏡として波長１.６〜１.８μｍの間で発振可
能なものを用い、図１と同様の装置を構成し、これを用
いてレーザ光の波長変換を行った。その結果、非線形光
学素子を約３０゜回転することにより波長１．０６４μ
ｍのレーザ光を波長１.６２２〜１.８μmまでの任意の
レーザ光に変換することができ、かつ得られたレーザー
光の強度は満足できるものであった。
【００１７】（実施例２）励起光源としてＮｄ：ＹＡＧ
レーザを用い、光パラメトリック発振用非線形光学素子
としてＲＴＰ（ｂ−ウエファー、半径７ｍｍ、厚さ５ｍ
ｍ）結晶を用い、共振器用ミラーとして１.６〜１.８μ
ｍの間で発振可能なものを用い、石英製の補償用レンズ
を用いて図３と同様の装置を構成し、これを用いてレー
ザ光の波長変換を行った。その結果、非線形光学素子を
約３０゜回転することにより波長１．０６４μｍのレー
ザ光を波長１.６２２〜１.８μｍまでの任意のレーザ光
に変換することができた。なお、得られたレーザー光の
強度は実施例１より若干強く、波長分布も狭いものであ
った。
レーザを用い、光パラメトリック発振用非線形光学素子
としてＲＴＰ（ｂ−ウエファー、半径７ｍｍ、厚さ５ｍ
ｍ）結晶を用い、共振器用ミラーとして１.６〜１.８μ
ｍの間で発振可能なものを用い、石英製の補償用レンズ
を用いて図３と同様の装置を構成し、これを用いてレー
ザ光の波長変換を行った。その結果、非線形光学素子を
約３０゜回転することにより波長１．０６４μｍのレー
ザ光を波長１.６２２〜１.８μｍまでの任意のレーザ光
に変換することができた。なお、得られたレーザー光の
強度は実施例１より若干強く、波長分布も狭いものであ
った。
【００１８】
【発明の効果】本発明の波長可変レーザ装置は、側面を
光学研磨した円盤状の非線形光学素子を用いるため、容
易に波長変換することが可能である。
光学研磨した円盤状の非線形光学素子を用いるため、容
易に波長変換することが可能である。
【図１】本発明の光パラメトリック発振を用いた波長可
変レーザ装置の一例の構成を示した概要図である。
変レーザ装置の一例の構成を示した概要図である。
【図２】本発明の装置に用いる非線形光学素子の拡大図
である。
である。
【図３】本発明の装置の別の実施態様であり、円盤状の
非線形光学素子によるフォーカッシング効果を補償する
ために、補償用のレンズを用いた装置の一例の構成を示
した概要図である。
非線形光学素子によるフォーカッシング効果を補償する
ために、補償用のレンズを用いた装置の一例の構成を示
した概要図である。
【図４】従来の光パラメトリック発振器の構成を示した
概要図である。
概要図である。
(1)------非線形光学素子、(2)------入射側、(3)-----
-出射側、(4)，(5)------反射鏡、(6)------光、(7)---
---励起光源、(8)------回転ステージ、(9)，(10)-----
-反射膜、(11)------側面、(12)------補償用レンズ
-出射側、(4)，(5)------反射鏡、(6)------光、(7)---
---励起光源、(8)------回転ステージ、(9)，(10)-----
-反射膜、(11)------側面、(12)------補償用レンズ
Claims (3)
- 【請求項１】 励起光源と、光パラメトリック発振用
非線形光学素子と、該光パラメトリック発振用非線形光
学素子の入射側と出射側に配置された一対の反射鏡とか
ら基本的に構成されるレーザ装置において、非線形光学
素子が側周面を光学研磨された円盤状非線形光学結晶で
構成されていることを特徴とする波長可変レーザ装置。 - 【請求項２】 請求項１記載の装置において、非線形
光学素子と、該非線形光学素子の入射側と出射側とに設
けられた反射鏡との間にそれぞれ補償用レンズが設けら
れたことを特徴とする波長可変レーザ装置。 - 【請求項３】 請求項１または２記載の装置におい
て、非線形光学素子がＫＴＰ、ＲＴＰのいずれかである
ことを特徴とする波長可変レーザ装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4350108A JPH06175181A (ja) | 1992-12-04 | 1992-12-04 | 波 長 可 変 レ ー ザ 装 置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4350108A JPH06175181A (ja) | 1992-12-04 | 1992-12-04 | 波 長 可 変 レ ー ザ 装 置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06175181A true JPH06175181A (ja) | 1994-06-24 |
Family
ID=18408292
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4350108A Pending JPH06175181A (ja) | 1992-12-04 | 1992-12-04 | 波 長 可 変 レ ー ザ 装 置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH06175181A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2771519A1 (fr) * | 1997-11-27 | 1999-05-28 | Univ Bourgogne | Moyens pour la generation de rayonnements optiques accordables au moins en frequence |
| JP2020508488A (ja) * | 2017-02-22 | 2020-03-19 | エム スクエアード レーザーズ リミテッドＭ Ｓｑｕａｒｅｄ Ｌａｓｅｒｓ Ｌｉｍｉｔｅｄ | 非線形結晶 |
-
1992
- 1992-12-04 JP JP4350108A patent/JPH06175181A/ja active Pending
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2771519A1 (fr) * | 1997-11-27 | 1999-05-28 | Univ Bourgogne | Moyens pour la generation de rayonnements optiques accordables au moins en frequence |
| WO1999028785A1 (fr) * | 1997-11-27 | 1999-06-10 | Universite De Bourgogne | Moyens pour la generation de rayonnements optiques accordables au moins en frequence |
| US6882465B1 (en) * | 1997-11-27 | 2005-04-19 | Jds Uniphase Corporation | Tunable frequency-converting optical device |
| JP2020508488A (ja) * | 2017-02-22 | 2020-03-19 | エム スクエアード レーザーズ リミテッドＭ Ｓｑｕａｒｅｄ Ｌａｓｅｒｓ Ｌｉｍｉｔｅｄ | 非線形結晶 |
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