JPH0589787A - クライストロン装置 - Google Patents
クライストロン装置Info
- Publication number
- JPH0589787A JPH0589787A JP27507191A JP27507191A JPH0589787A JP H0589787 A JPH0589787 A JP H0589787A JP 27507191 A JP27507191 A JP 27507191A JP 27507191 A JP27507191 A JP 27507191A JP H0589787 A JPH0589787 A JP H0589787A
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- Japan
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- magnetic field
- cathode
- electron beam
- converging
- electron
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- Pending
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Abstract
(57)【要約】
【目的】この発明は、カソ−ド内側の集束電極を用いな
いで、電子ビ−ムをホロ−電子ビ−ム化すると同時に、
比較的低い最大集束磁界値で、電子ビ−ムを一定断面積
で長い区間走行させることが出来るクライストロン装置
を提供することを目的とする。 【構成】この発明のクライストロン装置は、電子銃部1
5、高周波作用部、コレクタ部、集束磁界装置を備え、
電子銃部のカソ−ド11は円形電子放射面11aを有
し、更に集束磁界装置による集束磁界値が、カソ−ドの
位置でほぼ0にして、高周波作用部のドリフト管のうち
カソ−ド側のドリフト管の位置でブリリアン磁界値と略
等しく、且つその下流で急激に強くなる磁界分布が得ら
れるように構成されてなり、上記の目的を達成すること
が出来る。
いで、電子ビ−ムをホロ−電子ビ−ム化すると同時に、
比較的低い最大集束磁界値で、電子ビ−ムを一定断面積
で長い区間走行させることが出来るクライストロン装置
を提供することを目的とする。 【構成】この発明のクライストロン装置は、電子銃部1
5、高周波作用部、コレクタ部、集束磁界装置を備え、
電子銃部のカソ−ド11は円形電子放射面11aを有
し、更に集束磁界装置による集束磁界値が、カソ−ドの
位置でほぼ0にして、高周波作用部のドリフト管のうち
カソ−ド側のドリフト管の位置でブリリアン磁界値と略
等しく、且つその下流で急激に強くなる磁界分布が得ら
れるように構成されてなり、上記の目的を達成すること
が出来る。
Description
【0001】
【産業上の利用分野】この発明はクライストロン装置に
係り、特にそのホロ−電子ビ−ムを形成するための磁界
装置に関する。
係り、特にそのホロ−電子ビ−ムを形成するための磁界
装置に関する。
【0002】
【従来の技術】一般に、クライストロン装置は、電子銃
部,高周波作用部,コレクタ部が順次連結され、更に電
子銃部および高周波作用部の外周に集束磁界装置が配設
されている。
部,高周波作用部,コレクタ部が順次連結され、更に電
子銃部および高周波作用部の外周に集束磁界装置が配設
されている。
【0003】ところで従来、電子銃部から発射された電
子ビ−ムをホロ−電子ビ−ムにする場合、電子銃部は図
3に示すように構成され、環状電子放射面1aを有する
カソ−ド1,ウエネルト2,アノ−ド3が所定間隔で同
軸的に配設されている。更に、カソ−ド1の環状電子放
射面1aの中央部に集束電極4が設けられている。この
ような電子銃部から発射された電子を、所定の太さでほ
ぼ同じ断面形状をもった長いホロ−電子ビ−ムに形成す
るために、磁界を使用した拘束集束とブリリアン集束の
中間のような集束系を用いている。尚、図中の符号5は
高周波作用部のボディと言われる部分である。
子ビ−ムをホロ−電子ビ−ムにする場合、電子銃部は図
3に示すように構成され、環状電子放射面1aを有する
カソ−ド1,ウエネルト2,アノ−ド3が所定間隔で同
軸的に配設されている。更に、カソ−ド1の環状電子放
射面1aの中央部に集束電極4が設けられている。この
ような電子銃部から発射された電子を、所定の太さでほ
ぼ同じ断面形状をもった長いホロ−電子ビ−ムに形成す
るために、磁界を使用した拘束集束とブリリアン集束の
中間のような集束系を用いている。尚、図中の符号5は
高周波作用部のボディと言われる部分である。
【0004】集束系および電子軌道計算プログラムシュ
ミレ−ション結果を示すと図4のようになり、図中の符
号1はカソ−ド、2はウエネルト、3はアノ−ド、5は
高周波作用部のボディ、6は電子銃部、7はドリフト空
間部、8はホロ−電子ビ−ム、9は磁界分布、10は最
大集束磁界値を表わしている。
ミレ−ション結果を示すと図4のようになり、図中の符
号1はカソ−ド、2はウエネルト、3はアノ−ド、5は
高周波作用部のボディ、6は電子銃部、7はドリフト空
間部、8はホロ−電子ビ−ム、9は磁界分布、10は最
大集束磁界値を表わしている。
【0005】そして、最大集束磁界値10をブリリアン
磁界値の1.5〜3倍の値とし、電子銃部側磁極の形状
や位置などを適切に設定することにより、磁界の一部が
カソ−ド位置に適量だけ漏れ、電子ビ−ム8が所定の太
さで一定の断面積を保ちながらドリフト空間部7を走行
していることがわかる。
磁界値の1.5〜3倍の値とし、電子銃部側磁極の形状
や位置などを適切に設定することにより、磁界の一部が
カソ−ド位置に適量だけ漏れ、電子ビ−ム8が所定の太
さで一定の断面積を保ちながらドリフト空間部7を走行
していることがわかる。
【0006】
【発明が解決しようとする課題】以上説明した従来技術
によると、次のような不都合がある。
によると、次のような不都合がある。
【0007】(1) カソ−ド1の中心部に集束電極4を設
けるため、電子銃部の構造が複雑になる。
けるため、電子銃部の構造が複雑になる。
【0008】(2) 最大集束磁界値が大きくなり、集束磁
界を形成する集束コイル電流が大きくなる。
界を形成する集束コイル電流が大きくなる。
【0009】(3) 上記(2) 項により、集束コイル電源が
大形化し、又、消費電力が増大し、集束コイルの冷却系
が複雑になり、コストが上がる。
大形化し、又、消費電力が増大し、集束コイルの冷却系
が複雑になり、コストが上がる。
【0010】この発明は、以上のような不都合を解決す
るものであり、カソ−ドの内側の集束電極を用いない
で、電子ビ−ムをホロ−電子ビ−ム化すると同時に、比
較的低い最大集束磁界値で電子ビ−ムを一定断面積で長
い区間を走行させるクライストロン装置を提供すること
を目的とする。
るものであり、カソ−ドの内側の集束電極を用いない
で、電子ビ−ムをホロ−電子ビ−ム化すると同時に、比
較的低い最大集束磁界値で電子ビ−ムを一定断面積で長
い区間を走行させるクライストロン装置を提供すること
を目的とする。
【0011】
【課題を解決するための手段】この発明は、カソ−ド,
ウエネルト,アノ−ドが所定間隔で同軸的に配設されて
なる電子銃部、複数の共振空胴がドリフト管を介して連
結されホロ−電子ビ−ムと相互作用する高周波作用部、
コレクタ部が順次連結され、更に電子銃部および高周波
作用部の外周に集束磁界装置が配設されてなり、カソ−
ドは円形電子放射面を有し、更に集束磁界装置による集
束磁界値が、カソ−ドの位置でほぼ0にして、ドリフト
管のうちカソ−ド側のドリフト管の位置でブリリアン磁
界値と略等しく、且つその下流で急激に強くなる磁界分
布が得られるように構成されてなるクライストロン装置
である。
ウエネルト,アノ−ドが所定間隔で同軸的に配設されて
なる電子銃部、複数の共振空胴がドリフト管を介して連
結されホロ−電子ビ−ムと相互作用する高周波作用部、
コレクタ部が順次連結され、更に電子銃部および高周波
作用部の外周に集束磁界装置が配設されてなり、カソ−
ドは円形電子放射面を有し、更に集束磁界装置による集
束磁界値が、カソ−ドの位置でほぼ0にして、ドリフト
管のうちカソ−ド側のドリフト管の位置でブリリアン磁
界値と略等しく、且つその下流で急激に強くなる磁界分
布が得られるように構成されてなるクライストロン装置
である。
【0012】
【作用】この発明によれば、従来のようにカソ−ド内側
の集束電極を用いることなく、電子ビ−ムをホロ−電子
ビ−ム化すると同時に、比較的低い最大集束磁界値で、
電子ビ−ムを一定断面積で長い区間走行させることが出
来る。
の集束電極を用いることなく、電子ビ−ムをホロ−電子
ビ−ム化すると同時に、比較的低い最大集束磁界値で、
電子ビ−ムを一定断面積で長い区間走行させることが出
来る。
【0013】
【実施例】以下、図面を参照して、この発明の一実施例
を詳細に説明する。
を詳細に説明する。
【0014】この発明によるクライストロン装置は電子
銃部、複数の共振空胴がドリフト管を介して連結されホ
ロ−電子ビ−ムと相互作用する高周波作用部、コレクタ
部が順次並べられ、更に電子銃部および高周波作用部の
外周に集束磁界装置が配設されている。
銃部、複数の共振空胴がドリフト管を介して連結されホ
ロ−電子ビ−ムと相互作用する高周波作用部、コレクタ
部が順次並べられ、更に電子銃部および高周波作用部の
外周に集束磁界装置が配設されている。
【0015】そして、電子銃部は図1に示すように構成
され、円形電子放射面11aを有するカソ−ド11,ウ
エネルト12,アノ−ド13が所定間隔で同軸的に配設
されている。図中の符号14は、高周波作用部のボディ
と言われる部分である。更に、この発明では、集束磁界
装置による集束磁界値が、カソ−ド11の位置でほぼ0
であって、カソ−ド11側つまりカソ−ド11に最も近
いドリフト管の位置でブリリアン磁界値と略等しく、且
つその下流で急激に強くなる磁界分布が得られるように
構成されている。
され、円形電子放射面11aを有するカソ−ド11,ウ
エネルト12,アノ−ド13が所定間隔で同軸的に配設
されている。図中の符号14は、高周波作用部のボディ
と言われる部分である。更に、この発明では、集束磁界
装置による集束磁界値が、カソ−ド11の位置でほぼ0
であって、カソ−ド11側つまりカソ−ド11に最も近
いドリフト管の位置でブリリアン磁界値と略等しく、且
つその下流で急激に強くなる磁界分布が得られるように
構成されている。
【0016】即ち、この発明の一実施例における集束系
および電子軌道計算プログラムシュミレ−ションを示す
と、図2のようになり、電子銃部およびドリフト空間部
の電子軌道を計算した結果であり、軸方向位置を横軸に
径方向位置と集束磁界分布を縦軸に示している。図中の
符号11はカソ−ド、12はウエネルト、13はアノ−
ド、14は高周波作用部のボディ、15は電子銃部、1
6はドリフト空間部、17は電子ビ−ム、18は磁界分
布、19は最大集束磁界値を表わしている。
および電子軌道計算プログラムシュミレ−ションを示す
と、図2のようになり、電子銃部およびドリフト空間部
の電子軌道を計算した結果であり、軸方向位置を横軸に
径方向位置と集束磁界分布を縦軸に示している。図中の
符号11はカソ−ド、12はウエネルト、13はアノ−
ド、14は高周波作用部のボディ、15は電子銃部、1
6はドリフト空間部、17は電子ビ−ム、18は磁界分
布、19は最大集束磁界値を表わしている。
【0017】さて、集束磁界は集束磁界値と電子銃部側
磁極(ガンポ−ルピ−ス)の形状から計算された磁界分
布18になっている。電子ビ−ム17は10本のビ−ム
軌道で代表させ、電子銃部15とドリフト空間部16を
計算している。電子銃部15を構成するカソ−ド11,
ウエネルト12,アノ−ド13およびボディ14の各電
極に各々適切な電位差を与え、集束された電子ビ−ム1
7を射出し、電子ビ−ム17がほぼ所定の太さになる軸
方向位置で、ブリリアン磁界値と略等しい最大集束磁界
値19を与えると、電子ビ−ム17は所定の太さで一定
の断面積を保ちながら走行する。
磁極(ガンポ−ルピ−ス)の形状から計算された磁界分
布18になっている。電子ビ−ム17は10本のビ−ム
軌道で代表させ、電子銃部15とドリフト空間部16を
計算している。電子銃部15を構成するカソ−ド11,
ウエネルト12,アノ−ド13およびボディ14の各電
極に各々適切な電位差を与え、集束された電子ビ−ム1
7を射出し、電子ビ−ム17がほぼ所定の太さになる軸
方向位置で、ブリリアン磁界値と略等しい最大集束磁界
値19を与えると、電子ビ−ム17は所定の太さで一定
の断面積を保ちながら走行する。
【0018】そして、ある程度走行した後、電子ビ−ム
17はホロ−電子ビ−ム化する。電子ビ−ム17がホロ
−電子ビ−ム化した軸方向位置で、集束磁界値を急激に
増大させることにより、電子ビ−ム17の拡散を防ぎ、
一定の断面積を持つ中空電子ビ−ム17を走行させてい
る。
17はホロ−電子ビ−ム化する。電子ビ−ム17がホロ
−電子ビ−ム化した軸方向位置で、集束磁界値を急激に
増大させることにより、電子ビ−ム17の拡散を防ぎ、
一定の断面積を持つ中空電子ビ−ム17を走行させてい
る。
【0019】
【発明の効果】この発明によれば、カソ−ドは円形電子
放射面を有し、更に集束磁界装置による集束磁界値が、
カソ−ドの位置でほぼ0にして、カソ−ド側のドリフト
管の位置でブリリアン磁界値と略等しく、且つその下流
で急激に強くなる磁界分布が得られるように構成されて
いるので、カソ−ド内側の集束電極を用いることなく、
簡単な構造でホロ−電子ビ−ムに近似した電子ビ−ムを
得ることが出来る。更に、比較的低い値の最大集束磁界
を用いて、一定の断面形状で電子ビ−ムを走行させるこ
とで、集束コイルの電流値を低減出来る。
放射面を有し、更に集束磁界装置による集束磁界値が、
カソ−ドの位置でほぼ0にして、カソ−ド側のドリフト
管の位置でブリリアン磁界値と略等しく、且つその下流
で急激に強くなる磁界分布が得られるように構成されて
いるので、カソ−ド内側の集束電極を用いることなく、
簡単な構造でホロ−電子ビ−ムに近似した電子ビ−ムを
得ることが出来る。更に、比較的低い値の最大集束磁界
を用いて、一定の断面形状で電子ビ−ムを走行させるこ
とで、集束コイルの電流値を低減出来る。
【図1】この発明の一実施例に係るクライストロン装置
の要部(電子銃部)を示す縦断面図。
の要部(電子銃部)を示す縦断面図。
【図2】この発明のクライストロン装置における電子軌
道計算プログラムシュミレ−ション結果を示す図。
道計算プログラムシュミレ−ション結果を示す図。
【図3】従来のクライストロン装置の要部(電子銃部)
を示す縦断面図。
を示す縦断面図。
【図4】従来のクライストロン装置における電子軌道計
算プログラムシュミレ−ション結果を示す図。
算プログラムシュミレ−ション結果を示す図。
11…カソ−ド、11a…円形電子放射面、12…ウエ
ネルト,13…アノ−ド、15…電子銃部、16…ドリ
フト空間部。
ネルト,13…アノ−ド、15…電子銃部、16…ドリ
フト空間部。
Claims (1)
- 【請求項1】 カソ−ド,ウエネルト,アノ−ドが所定
間隔で同軸的に配設されてなる電子銃部、複数の共振空
胴がドリフト管を介して連結されホロ−電子ビ−ムと相
互作用する高周波作用部、およびコレクタ部が順次並べ
られ、更に上記電子銃部および高周波作用部の外周に集
束磁界装置が配設されてなるクライストロン装置におい
て、 上記カソ−ドは円形電子放射面を有し、更に上記集束磁
界装置による集束磁界値が、上記カソ−ドの位置でほぼ
0にして、上記ドリフト管のうち上記カソ−ド側のドリ
フト管の位置でブリリアン磁界値と略等しく、且つその
下流で急激に強くなる磁界分布が得られるように構成さ
れてなることを特徴とするクライストロン装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP27507191A JPH0589787A (ja) | 1991-09-27 | 1991-09-27 | クライストロン装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP27507191A JPH0589787A (ja) | 1991-09-27 | 1991-09-27 | クライストロン装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH0589787A true JPH0589787A (ja) | 1993-04-09 |
Family
ID=17550433
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP27507191A Pending JPH0589787A (ja) | 1991-09-27 | 1991-09-27 | クライストロン装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH0589787A (ja) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US8258725B2 (en) | 2008-04-03 | 2012-09-04 | Patrick Ferguson | Hollow beam electron gun for use in a klystron |
-
1991
- 1991-09-27 JP JP27507191A patent/JPH0589787A/ja active Pending
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US8258725B2 (en) | 2008-04-03 | 2012-09-04 | Patrick Ferguson | Hollow beam electron gun for use in a klystron |
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