JPH05261109A - 光ｃｔ画像装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【目的】散乱性物体のＬＳＦ関数とその物体の散乱透過
光強度を利用して散乱性物体の内部情報を計測する。 【構成】レーザ光源１２−１、１２−２と光スイッチ１
５−１、１５−２、光ファイバ１３−４を用いて生体に
光を照射し、生体を透過した光の強度を、光ファイバ１
３−５、光スイッチ１５−２、光検出器１７−１、１７
−２により測定する。測定したデータとメモリ装置１９
−２に記憶させた生体の寸法、ＬＳＦ等を用いてマイク
ロコンピュータ１９−１で演算を行い、その結果、得ら
れた生体の内部情報を表示装置１９−３に表示する。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】光散乱性物体の吸収係数の測定に
関し、方法及び医用画像装置に関する。

【０００２】

【従来の技術】生体の断層像の計測にはＸ線ＣＴが広く
用いられている。特に医療用としては手術をすること無
く生体内部の様子を知ることが出来る為広く普及してい
る。しかし、その一方では、Ｘ線による放射線障害を無
視出来ないという問題点がある。そこで、この様な問題
を解決するための一つの方法として、Ｘ線の代わりに光
を用いたＣＴ装置が考えられている。

【０００３】この様な光ＣＴ装置を実現するためには光
により生体内の情報を測定することが必要である。この
様な試みとしては次のような報告がある。

【０００４】１９７７年にフランシス・フレデリック・
エプシスは成人の頭部に赤外線を照射し、透過光の強度
変化から成人頭部内で生じた生理的変化を光を用いて計
測した。この変化は生理的な変化に対応して生じた光吸
量の変化を初めて計測したものであり、その内容は特許
出願公開、昭５７−１１５２３２号公報に詳細に述べら
れている。この特許の中で光ＣＴ装置に関することが述
べられているが、そこでの記述は、Ｘ線ＣＴのＸ線を単
に光に置き換えて構成するという考えに基ずいている。

【０００５】一方、光を用いて生体の部情報を測定する
装置として特許出願公開、平２−１６３６３４号公報に
示されているようなものもある。この装置は散乱体に光
を照射し、その、光の照射点の近傍に反射されてくる光
を検出する事により、生体の内部の情報を計測する方法
を用いている。

【０００６】このほか、光散乱体の吸収特性を光ヘテロ
ダイン法とよばれる微弱光測定法によって測定し、光Ｃ
Ｔ画像を得たとの報告もある。（戸井田、他１名 散乱
光に埋もれた微小信号光の計測 ＢＭＥ誌、Ｖｏｌ．
４，Ｎｏ．４1990，p12-23）しかし、光ヘテロダイン法
によって散乱体の透過光を測定した場合、透過光の強度
が非常に小さくなるため、厚さの厚い試料に対してこの
方法を適用することには困難が多い。

【０００７】

【発明が解決しようとする課題】一般に断層像撮像装置
では断層像の構成方法としてバックプロジェクション法
として知られている方法が用いられている。この方法で
は、プロジェクションとよばれているデータを利用す
る。今、物体の２次元的な特性分布をｆ（ｘ，ｙ）と
し、その物体をある方向から見たとき、図２に示すよう
に、物体を貫く直線に沿ってｆ（ｘ，ｙ）を積分するこ
とができる。この積分値は積分路である直線の位置に応
じてその値が定まるので、一つの方向について直線位置
に対応した一連の積分値がえられる。この一連の積分値
がプロジェクションとよばれるデータである。

【０００８】図２において２１は断層像を得るための試
料物体を表わす。２２−１はある方向から物体を貫く直
線である。２２−２はその直線に沿ってｆ（ｘ，ｙ）を
積分することによって得られる一連の積分値、即ち、プ
ロジェクションデータである。２３−１は異なる方向か
ら２１を貫く直線である。２３−２は２３−１に沿って
ｆ（ｘ，ｙ）を積分して得られるプロジェクションデー
タである。

【０００９】このようなプロジェクションデータを多く
の方向について測定し、そのデータから演算により物体
の特性分布であるｆ（ｘ，ｙ）を求める方法がバックプ
ロジェクション法である。

【００１０】このバックプロジェクション法を用いる為
には物体を貫く直線を積分路とする特性分布の積分値が
必要である。Ｘ線ＣＴの場合はＸ線が直線的に物体を透
過するため正確なプロジェクションデータを測定する事
が出来る。しかし、光を利用してプロジェクションデー
タを測定しようとしても、物体が生体のような散乱体の
場合には光は物体中を直進することが出来ないため正確
なプロジェクションデータを測定することが出来ない。
そのため、単にＸ線ＣＴのＸ線の代わりに光を用いたの
では断層像撮像装置を実現することは出来ない。

【００１１】本発明の目的は散乱体へ照射した光の散乱
透過光強度分布から散乱体のプロジェクションデータを
算出し、その値を用いてバックプロジェクション法によ
り断層像を構成し、光ＣＴ装置を実現することにある。

【００１２】

【課題を解決するための手段】光散乱性物体の特性を新
たに導入したLine Spread Function（以後ＬＳＦ関数）
と名付けた特性関数で表す。そして、そのＬＳＦと散乱
体の散乱光透過率測定値とを用い、散乱体への入射光が
直線的に散乱体中を透過すると仮定した場合の、光の透
過率を算出する。さらに、その算出値を用いて、散乱体
の断層像を構成する。

【００１３】

【作用】光散乱性物体の特性を表すＬＳＦ関数を用い
て、その物体の吸収係数を測定する方法について説明す
る。物体中での光の散乱は３次元的に記述されるが、こ
こでは、説明を簡単にするため２次元的な図面を用いて
説明を進める。まず、図３に示すように厚さＬが一様な
物体に、幅がΔｘの細い平行光束が垂直に入射した場合
を考える。物体の表面上を幅Δｘで分割し番号を付け、
その番号で物体への光の入射点を表すことにする。

【００１４】物体が透明な場合、光は入射点ｎから射出
点まで物体中を直線的に進む。また、点ｎに入射した光
が物体中を直線的に透過する光路をＰｎとし射出点も番
号ｎで表すことにする。

【００１５】透明物体中に散乱源が含まれている場合に
は光束は物体中を進むにつれて散乱によって拡がり、物
体の裏面では光束の直径が大きくなった状態になる。

【００１６】これらの散乱の原因としては、物体中に含
まれる微粒子や、屈折率が変化している界面での反射な
ど、いろいろな要因が考えられる。このような散乱源は
物体中を局部的に見た場合はランダムに、しかし、全体
的には均一に分布しているとみなせる。

【００１７】今、吸収のない散乱体を透過する光につい
て考えてみる。強度Ｉｉの光が入射点ｏに入射した場
合、射出点ｏへ透過してくる光の強度Ｉｏsは数式１で
表せる。

【００１８】

【数１】

【００１９】但しＳは散乱係数、Ｌは物体の厚さであ
る。

【００２０】射出点ｏへ達する光束は全てが同一の光路
を通ってくるわけではなく、散乱によって、分岐しなが
ら、多くの光束に別れ、その別れた各光束がそれぞれ異
なった光路を通過して、射出点ｎに到達すると考えた方
が自然である。

【００２１】そこで、物体への入射光束は多数の素光束
からなり，散乱によってその各素光束が次々に拡散して
広がって行くと考える。

【００２２】すなわち、多数の素光束を一本に束ねたよ
うな光束が物体に入射し、はじめは、入射点ｏに対応し
た光路Pｏにそって物体中を進む。そして、散乱源に出
会ごとに光束を構成する素光束の何本かが散乱されその
光路を変更する。このような散乱による光路の変更を繰
り返しながら、初めは一本にまとまっていた各素光束が
しだいにばらばらに広がって物体の裏面に到達する。

【００２３】つぎに、入射点ｏに入射し物体の裏面に達
した各素光束の中から、射出点ｏを透過する光束だけに
ついて考え、それらの素光束をＢｍで表す。ｍは各素光
束につけた番号である。そのような素光束のうちの１本
について散乱の様子を図４にしめす。図４に示すように
物体へ入射した光束は、初めは光路Ｐｏをすすむ。そし
て、散乱源に出会う度に光路変更を繰り返しながら射出
点ｏに達する。

【００２４】光束Ｂｍが物体に入射してから物体を透過
するまでの途中にいろいろな光路を透過するが、ｎ番目
の光路Ｐｎを透過したときの透過部分の長さをΔＬｎｍ
とする。ただし、このΔＬｎｍの値や、透過部分が物体
表面からどの程度の深さの部分であるのかは入射光の多
重散乱の様子によって決まるため各素光束ごとに異なり
その値は不規則に変化している。

【００２５】次にこの散乱体が吸収性物質である場合に
ついて考えてみる。今までに述べた散乱の様子は変化し
ないが、射出点へ達する光の強度が吸収により減衰す
る。例えば、素光束が物体透過の途中に通過する光路Ｐ
ｎの光束透過部分の局所的な平均吸収係数をＡ（n,l）
とし、Ｂｍが物体に入射したときの光束の強度をＩim，
物体から射出する時の強度をＩomとすると、Ｉomは次の
ような数式で表される。

【００２６】

【数２】

【００２７】光路Ｐ₀の射出端ｏを通り物体を透過する
光束の強度Ｉｏは各素光束の強度の和となるので、次の
式で表される。

【００２８】

【数３】

【００２９】吸収係数Ａ（ｎ，ｌ）の値が小さい場合に
は数式３は次のように近似できる。

【００３０】

【数４】

【００３１】数式４の右辺２行目、第１項は吸収のない
場合の散乱透過光の強度であるため、この値はＩｏｓと
なる。右辺の第２項は、各光路についてその光路を透過
する素光束の強度Ｉiｍとその光束の透過光路の長さΔ
Ｌｎｍ、そして、透過位置の吸収係数Ａ（ｎ，ｌ）の積
を計算し、各素光束に対するその積の和を求める。そし
て、さらに、全光路についてその積算値の和を求めるこ
とを意味している。

【００３２】図４に光路Ｐｎを透過する各光束の様子の
一例を示す。各素光束が透過する物体表面からの深さｌ
は前述のとうり各光束ごとに異なった値となり、また、
その値は不規則となっている。従って、各素光束の透過
場所の吸収係数Ａ（ｎ，ｌ）も各素光束ごとに異なった
値となる。この値と各素光束の強度ΔＩｉｍや透過光路
長ΔＬｎｍとは散乱によって決まる量であるため、互い
に相関はないと考えられる。そのため、数式４のように
多くの項の和を求める場合、各素光束の透過場所の吸収
係数Ａ（ｎ，ｌ）を光路Ｐｎの平均吸収係数Ａａｖ
（ｎ）で置き換えて近似することができる。この各光路
の平均吸収係数Ａａｖ（ｎ）は次の数式で表される。

【００３３】

【数５】

【００３４】従って数式４は次のように表される。

【００３５】

【数６】

【００３６】ここで、この式の一部を次のように表す。

【００３７】

【数７】

【００３８】ここに現れた関数ＬＳＦ（ｎ）は分数式と
なっており、その分子は入射点からｎ番目の光路Ｐｎを
透過する各素光束について、その強度Ｉｉｍと透過光路
長ΔＬｎｍの積の和であり、分母は吸収が無いときの散
乱透過光強度Ｉｏｓと光路長Ｌ（ｎ）の積となってい
る。この分母は分子の値を規格化するためのものであ
る。この式の値は吸収が無い時に、射出端に透過して来
る光に対して各光路を透過する散乱光の強度の割合を表
している。従って、この関数ＬＳＦ（ｎ）は散乱による
光の拡散を反映した関数であることがわかる。

【００３９】物体中の散乱源は均一に分布していると考
えられるため物体中での光の拡散は光の入射点にたいし
て左右対称に拡散する。そのため入射点から等距離にあ
る光路ｎと光路（−ｎ）を透過する光の強度は等しくな
り、

【００４０】

【数８】ＬＳＦ（ｎ）＝ＬＳＦ（−ｎ） となりこの関数が偶関数であることがわかる。

【００４１】この様な関数ＬＳＦを用いることにより数
式６は次のような形になる。

【００４２】

【数９】

【００４３】以上の説明では光束の入射点をｏとしてき
たが、入射点を任意の点ｎ’としたときの射出点ｎ’の
透過光強度Ｉｏ（ｎ’）を求めるとＩｏ（ｎ’）は次式
のようになる。

【００４４】

【数１０】

【００４５】次に入射点ｎ’に同じ強度の波長λ１とλ
２の光を入射した場合を考えてみる。それぞれの波長で
の透過光の強度は数式９で与えられる。さらにこの二波
長の透過光の強度差ΔＩｏ（ｎ’）を求めると次のよう
になる。

【００４６】

【数１１】

【００４７】ここでΔＡａｖ（ｎ）は光路Ｐｎにおける
波長λ１とλ２の光の平均光吸収の差を表す。

【００４８】物体中での散乱の様子には波長依存性が少
ないため、二波長の波長差が少ない場合には各波長での
ＬＳＦ（ｎ）は同じであるとみなせる。この場合にも波
長λ１とλ２のＬＳＦ（ｎ）を等しいとしている。

【００４９】このように散乱性物体の各光路における２
波長の透過光強度差ΔＩｏ（ｎ）と平均吸収係数Ａａｖ
（ｎ），散乱係数Ｓ、ＬＳＦ（ｎ）及び、散乱体の寸法
Ｌ（ｎ）との関係が数式１１のように与えられる。本発
明では、ΔＩｏ（ｎ）と散乱係数Ｓ，散乱体寸法Ｌ
（ｎ）を実測により、そして、ＬＳＦ（ｎ）をモンテカ
ルロ法などのシュミレーションあるいは実験などにより
求める。さらに、それらの値を数式１１に代入し、演算
により各光路の平均光吸収の波長差ΔＡａｖ（ｎ）を求
める。

【００５０】数式１１を用いて具体的にΔＡａｖ（ｎ）
を求めるためにはフーリエ変換を利用する。すなわち数
式１１の両辺をフーリエ変換すると、数式１１の右辺が
ＬＦＳ（ｎ）とΔＡａｖ（ｎ）・Ｌ（ｎ）とのコンボリ
ューションの形式になっているため右辺のフーリエ変換
はＬＳＦ（ｎ）のフーリエ変換とΔＡａｖ（ｎ）・Ｌ
（ｎ）のフーリエ変換の積として与えられる。そのた
め、フーリエ変換の記号をＦ｛ ｝であらわすと次のよ
うになる。

【００５１】

【数１２】

【００５２】この式を変形すると次のようになりＡａｖ
（ｎ）・Ｌ（ｎ）のフーリエ変換が得られる。

【００５３】

【数１３】

【００５４】各光路の平均光吸収Ａａｖ（ｎ）・Ｌ
（ｎ）は数式１３の逆フーリエ変換を計算することによ
り求めることができる。Ｌ（ｎ）は試料の形状として値
が計測できるので数式１３の逆フーリエ変換によって求
めた値から各光路の平均光吸収係数を算出することがで
きる。

【００５５】本発明は以上のような方法で散乱性物体中
の各光路の平均光吸収を求めその値を用いて前述のバッ
クプロジェクション法により断層像を得るものである。
このバックプロジェクション法の詳細については、例え
ば、Image Reconstruction from Projection （Ｔ．Ｈ
ｅｒｍａｎ著、Academic Press）に述べられている。

【００５６】

【実施例】

（実施例１）図１に本発明の実施例の一つを示す。本実
施例は生体の体内血液分布を計測するための装置であ
る。この装置の構成は概略的に、計測用の光を生体資料
へ照射するための照明用光学系と生体試料の透過光を検
出するための検出用光学系、それに、検出した光データ
を処理するためのデータ処理系に大別できる。

【００５７】１１は計測の対象となる生体である。照明
用光学系は光源として用いるレーザダイオード１２−１
と１２−２、合波器１４−１、それに光スイッチ１５−
１、それにレーザダイオードと合波器、合波器と光スイ
ッチ、光スイッチと生体試料の間で光を伝達するための
光ファイバ１３−１〜１３−４からなる。レーザダイオ
ード１２−１のレーザ光波長は０．５７μｍ、１２−２
は０．７μｍである。

【００５８】検出用光学系は光スイッチ１５−２、分波
器１４−２、光検出器１７−１、１７−２それに生体試
料１１と光スイッチ１５−２、光スイッチと分波器１４
−２、分波器１４−２と光検出器１７−１、１７−２と
を結ぶ光ファイバ１３−５〜１３−８からなる。

【００５９】光ファイバ１３−４と１３−５の生体への
接触部分は生体を間に挾んで向かいあった方向となって
いる。また、１３−４の各素線ファイバから生体に照射
した光が直線的に生体を透過したと仮定し、その仮定光
線の光軸上に１３−５の素線ファイバ端が位置するよう
に配置されている。

【００６０】データ処理系はＡＤ変換器１８−１、１８
−２、データ処理用のマイクロコンピュータ１９−１と
そのマイクロコンピュータに接続したメモリー装置１９
−２、それに処理データのディスプレイ装置１９−３か
らなる。１６は光スイッチ１５−１と１５−２を同期さ
せて動作させるためのクロック信号発生器である。

【００６１】次に本装置の動作について説明する。

【００６２】レーザ１２−１と１２−２からの光を光フ
ァイバによって合波器へ導き、合波器により重ねあわせ
る。重ねあわせた光を光スイッチ１５−１に導き、さら
に光スイッチにより選択された光ファイバ１３−４のう
ちの一本に導入する。そして、その光ファイバを通して
レーザ光源の光を生体に照射する。

【００６３】生体に照射したレーザ光は散乱を繰り返し
ながら生体を透過する。生体を透過した光は光ファイバ
１３−５に入射する。これらの光は光ファイバを通して
光スイッチ１５−２へ導かれる。この光スイッチ１５−
２は、光ファイバ１３−５を構成する多くの光ファイバ
の中から、生体へ光を照射した光ファイバに対向する位
置に配置された一本の光ファイバを選択し、そのファイ
バへ入射した光を分波器１４−２に導く。

【００６４】この分波器は入射した光をその波長により
分離し、波長０．５７μｍの光を光ファイバ１３−６を
通して光検出器１７−１に伝送する。一方、波長０．７
μｍの光を光ファイバ１３−８を通して光検出器１７−
２に導く。そして、これらの光検出器により生体試料を
透過したレーザ光の強度を電気信号に変換する。光検出
器１７−１と１７−２の電気出力はＡＤ変換器１８−１
と１８−２によりデジタル信号に変換し、マイクロコン
ピュータ１９−１に送る。

【００６５】光スイッチ１５−１と１５−２のスイッチ
切り替えはクロック信号発生器からの同一信号によって
同期して行う。この時、光スイッチ１５−１により選択
される光ファイバが生体に光を照射する位置と、１５−
２により選択される光ファイバが生体からの透過光を取
り込む位置は互いに対向する位置になるようにスイッチ
の切り替えを行うように設定してある。このような光ス
イッチの切り替えを行うことにより、生体への光の照射
位置と検出位置を走査し生体透過光の測定を行う。

【００６６】光検出器１７−１及び１７−２の出力とし
て、波長０．５７μｍと０．７μｍでの生体透過光強度
すなわち、数式Ｉ０で表される散乱透過光強度Ｉ（ｎ）
をそれぞれの波長について得ることができる。

【００６７】マイクロコンピュータ１９−１は光検出器
１７−１と１７−２からディジタル化した生体透過光強
度信号を、クロック信号発生器からのクロックに同期し
て取り込む。そして、波長０．５７μｍと０．７μｍの
２波長の散乱透過光の強度差を計算する。

【００６８】血液による吸収は一般的に、血液の酸素化
の程度により変動する。図６に酸素化度の変化による血
液の各波長における吸収の変化を示す。

【００６９】この図からわかるように０．５７μｍの波
長では吸収係数は酸素化の程度にはかかわらず、一定の
吸収値を示す。そのため、血液の量を測定するのに適し
た波長である。一方、０．７μｍの波長は血液の酸化の
程度には関わらず光の吸収係数は非常に小さな為この波
長での吸収は血液の量による変化は少なくほぼ一定とみ
なせる。従って、この２波長での吸収の差は血液の量に
比例した値となる。

【００７０】メモリ装置１８に記憶させてある生体のＬ
ＳＦ（ｎ）と生体の形状データすなわち、各光路の長さ
Ｌ（ｎ）を数式１１に代入し、各光路の平均吸収係数Ａ
ａｖ（ｎ）を計算する。

【００７１】はじめにＡａｖ（ｎ）としては図１の生体
にたいして設定した光ファイバ１３−４と１３−５によ
って決まる方向のＡａｖ（ｎ）が算出される。つぎに、
生体に対する光ファイバの取付け位置と方向を変え、同
様の方法により別方向の各光路の平均光吸収を測定す
る。このようにして、多くの方向から見た光路の平均光
吸収を測定し、これらの平均光吸収係数を使い、バック
プロジェクション法により生体の断層像を得る。

【００７２】各光路の平均光吸収の値は血液の量に比例
した値となるため、得られた断層像は血液の生体内の分
布を反映した像となる。

【００７３】（実施例２）本実施例は生体中の血液の酸
素化度を計測することを目的とした実施例である。装置
構成は実施例１の装置と同じである。本実施例と実施例
１の装置での相違はレーザダイオード１２ウ２の波長と
して０．５６μｍの光源を用いていることである。レー
ザダイオード１２−１の波長は実施例１の場合と同様に
０．５８μｍである。実施例１の場合レーザダイオード
１２−２の波長が血液による吸収が少なく一定であるよ
うな波長であったのにたいし、本実施例の場合の波長
０．５６μｍは図５のグラフに示されているように血液
の酸素化度に依存して吸収係数が変化する波長である。
したがって、０．５６μｍと０．５８μｍの波長の平均
光吸収の差が血液の酸素化度に比例した値となり、この
差から血液の酸素化度を知ることができる。

【００７４】本実施例でも実施例１で述べた方法と同様
の方法により０．５６μｍと０．５８μｍの波長の平均
光吸収の差を各光路について測定する。この２波長の平
均光吸収の差差は血液の酸素化度に依存した値となるが
同時にその光路に含まれる血液の量にも比例してその値
が変化する。そこで血液の量に比例した変化を打ち消す
ために、血液量のみに比例した値である波長０．５８μ
ｍの平均光吸収値にたいする２波長の平均光吸収差の比
率を求める。この比率は一定の血液量に対する波長０．
５６μｍの平均光吸収値に比例した値になるため、血液
の酸素化度のみを反映した値となる。これらの演算はマ
イクロコンピュータ１９−１でおこなう。

【００７５】このような演算で求めた数値を使い実施例
１で述べたのと同様の方法で生体の断層像を構成する。
得られた断層像は生体内の血液の酸素化度の分布を表す
断層像となる。

【００７６】

【発明の効果】本発明では計測に光を用いているため、
生体に対してまったく障害を与えること無く生体内の情
報を測定できるという効果がある。

【図面の簡単な説明】

【図１】図１は本発明による光ＣＴ装置の基本構成図

【図２】図２はバックプロジェクション法の説明図

【図３】図３は散乱体への光の入射点、散乱体中の光
路、射出点の説明図

【図４】図４は散乱体中を散乱しながら透過する光束の
光路変更の様子を説明するための図

【図５】図５は任意の一つの光路を透過する各光束の様
子を示した説明図

【図６】図６は血液の酸素化による吸収係数の変化を示
した図

【符号の説明】

１１…生体試料、１２−１、１２−２…半導体レーザ、
１３−１〜１３−８…光ファイバ、１４−１…光合波
器、１４−２…光分波器、１５−１、１５−２…光スイ
ッチ、１６…クロック信号発生器、１７−１、１７−２
…光検出器、１８−１、１８−２…ＡＤ変換器、１９−
１…マイクロコンピュータ、１９−２…メモリ装置、１
９−３…表示装置。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 篠原 幸人 神奈川県伊勢原市下粕屋143番地 学校法 人東海大学医学部内 (72)発明者 灰田 宗孝 神奈川県伊勢原市下粕屋143番地 学校法 人東海大学医学部内

Claims (8)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】生体に照射した光の生体の散乱透過光の強
   度分布とその生体の散乱性特性を表すＬＳＦ関数とその
   生体の寸法と散乱係数を用いた演算を行い、生体中を貫
   く直線上の平均光吸収係数を算出せしめ、画像化するこ
   とを特徴とする光ＣＴ画像装置。
2. 【請求項２】請求項１記載の光ＣＴ画像装置において、
   照射する光として２種類の波長の光を用いることを特徴
   とする光ＣＴ画像装置。
3. 【請求項３】請求項１記載の光ＣＴ画像装置において、
   生体への光の照射に光ファイバを用いたことを特徴とす
   る光ＣＴ画像装置。
4. 【請求項４】請求項１記載の光ＣＴ画像装置において、
   波長が０．５μｍから０．９μｍの範囲内にある光を用
   いたことを特徴とする光ＣＴ画像装置。
5. 【請求項５】請求項１記載の光ＣＴ画像装置において生
   体へ照射する光の走査に光スイッチを用いたことを特徴
   とする光ＣＴ画像装置。
6. 【請求項６】請求項１又は４記載の光ＣＴ画像装置にお
   いて、生体へ照射する光の光源に半導体レーザを用いた
   ことを特徴とする光ＣＴ画像装置。
7. 【請求項７】生体中の酸素分布を計測するための請求項
   第１の断層像計測装置。
8. 【請求項８】生体中の血液量分布を計測するための請求
   項第１の断層像計測装置。