JPH05176907A - 体積選択磁気共鳴画像方法及び装置 - Google Patents
体積選択磁気共鳴画像方法及び装置Info
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- JPH05176907A JPH05176907A JP4130342A JP13034292A JPH05176907A JP H05176907 A JPH05176907 A JP H05176907A JP 4130342 A JP4130342 A JP 4130342A JP 13034292 A JP13034292 A JP 13034292A JP H05176907 A JPH05176907 A JP H05176907A
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
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- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
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- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
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- G—PHYSICS
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- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/485—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy based on chemical shift information [CSI] or spectroscopic imaging, e.g. to acquire the spatial distributions of metabolites
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Abstract
(57)【要約】 （修正有）
【目的】 体積選択磁気共鳴画像方法においてきれいな
Ｊ再収束を得る。 【構成】 ２つの１８０°パルスＰ１，Ｐ２が後に続く
９０°励起パルスＰｏからなる体積選択核磁気共鳴画像
方法のシーケンスにおいて、化学的な選択値１８０°パ
ルスＰ3 又は１８０°パルスＰ1 ，Ｐ2 間の広帯域９０
°パルスＰ4 が印加される。この印加により、対象分子
核間のＪ再集束が選択されたエコー時間（ＴＥ）にかか
わらず発生する。
Ｊ再収束を得る。 【構成】 ２つの１８０°パルスＰ１，Ｐ２が後に続く
９０°励起パルスＰｏからなる体積選択核磁気共鳴画像
方法のシーケンスにおいて、化学的な選択値１８０°パ
ルスＰ3 又は１８０°パルスＰ1 ，Ｐ2 間の広帯域９０
°パルスＰ4 が印加される。この印加により、対象分子
核間のＪ再集束が選択されたエコー時間（ＴＥ）にかか
わらず発生する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は均一安定磁界に配置され
た対象の領域のスペクトル又は分光画像を決め、体積選
択パルス及び勾配シーケンスが磁気共鳴信号を発生する
為に対象の領域に印加され、そのシーケンスは第１及び
第２の１８０°パルスが後に続く９０°励起パルスから
なり、安定磁界に重畳された勾配磁界は体積選択共鳴信
号を得るため少なくとも１つのパルスの間に印加される
体積選択磁気共鳴画像方法に係る。
た対象の領域のスペクトル又は分光画像を決め、体積選
択パルス及び勾配シーケンスが磁気共鳴信号を発生する
為に対象の領域に印加され、そのシーケンスは第１及び
第２の１８０°パルスが後に続く９０°励起パルスから
なり、安定磁界に重畳された勾配磁界は体積選択共鳴信
号を得るため少なくとも１つのパルスの間に印加される
体積選択磁気共鳴画像方法に係る。
【０００２】本発明はかかる方法の使用にも係る。本発
明は又均一安定磁界を発生する手段と、安定磁界に配置
された対象にＲＦ電磁パルスを伝送する伝送手段と、安
定磁界に重畳される勾配磁界を発生する手段と、対象で
発生される磁気共鳴信号を受信及び処理する受信器及び
処理手段とよりなり、その処理手段は体積選択磁気共鳴
信号を発生する為、パルス及び勾配シーケンスを対象に
印加するよう作動するプログラム化手段からなる体積選
択磁気共鳴分光又は分光画像用磁気共鳴画像装置に係
る。
明は又均一安定磁界を発生する手段と、安定磁界に配置
された対象にＲＦ電磁パルスを伝送する伝送手段と、安
定磁界に重畳される勾配磁界を発生する手段と、対象で
発生される磁気共鳴信号を受信及び処理する受信器及び
処理手段とよりなり、その処理手段は体積選択磁気共鳴
信号を発生する為、パルス及び勾配シーケンスを対象に
印加するよう作動するプログラム化手段からなる体積選
択磁気共鳴分光又は分光画像用磁気共鳴画像装置に係
る。
【０００３】
【従来の技術】この種の体積選択磁気共鳴画像方法は欧
州特許出願第１０６２２６号で公知である。かかる方法
により、対象はスライス選択９０°パルス、即ち安定磁
界に重畳される勾配磁界の存在下のＲＦパルスに晒さ
れ、その後、スライス選択１８０°パルスに晒され、そ
の各勾配方向は相互に垂直に延在する。従って、磁気共
鳴信号は対象の領域から得られる。第２の１８０°パル
スの後に立上るいわゆるスピンエコー共鳴信号は勾配な
しで観測される。次に局部スペクトルが対象の領域から
得られるようフーリエ変換を受ける。
州特許出願第１０６２２６号で公知である。かかる方法
により、対象はスライス選択９０°パルス、即ち安定磁
界に重畳される勾配磁界の存在下のＲＦパルスに晒さ
れ、その後、スライス選択１８０°パルスに晒され、そ
の各勾配方向は相互に垂直に延在する。従って、磁気共
鳴信号は対象の領域から得られる。第２の１８０°パル
スの後に立上るいわゆるスピンエコー共鳴信号は勾配な
しで観測される。次に局部スペクトルが対象の領域から
得られるようフーリエ変換を受ける。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】安定磁界の非均一性が
公知のいわゆるスピンエコー方法で再集束されるとして
も、公知の方法は巧妙な再集束が対象の分子での相互に
弱く結合された核、いわゆるＪ結合に対し得られないと
いう欠点を有する。例えば基が分子での陽子に弱く結合
される分子で二重線が見えるようにする為、エコー時間
の特定の選択が必要である。異なるＪｓを有するより複
雑な分子の場合に、多数の結合が存在し、１つの結合は
エコー時間の特定の選択で見えるようにされうる。かか
るより複雑な分子の例はグルタミン酸塩である。
公知のいわゆるスピンエコー方法で再集束されるとして
も、公知の方法は巧妙な再集束が対象の分子での相互に
弱く結合された核、いわゆるＪ結合に対し得られないと
いう欠点を有する。例えば基が分子での陽子に弱く結合
される分子で二重線が見えるようにする為、エコー時間
の特定の選択が必要である。異なるＪｓを有するより複
雑な分子の場合に、多数の結合が存在し、１つの結合は
エコー時間の特定の選択で見えるようにされうる。かか
るより複雑な分子の例はグルタミン酸塩である。
【０００５】本発明の目的はかかる欠点を軽減すること
である。
である。
【０００６】
【課題を解決するための手段】本発明による方法は対象
の分子の核の間のＪ結合の再集束の為に化学的選択パル
ス又は広帯域９０°パルスが第１と第２の１８０°パル
ス間に印加されることを特徴とする。化学的選択パルス
が用いられる時、第１の１８０°パルスにより妨害され
るＪ結合の再集束を復旧する。第１のスライス選択１８
０°パルスは化学シフトの差によるがＪ結合によらない
位相差の効果を再集束し、望ましくはソフト１８０°パ
ルスである化学的選択ソフトパルスはＪ結合を再集束す
る。化学シフトの再集束はＪ再集束と無関係である。
の分子の核の間のＪ結合の再集束の為に化学的選択パル
ス又は広帯域９０°パルスが第１と第２の１８０°パル
ス間に印加されることを特徴とする。化学的選択パルス
が用いられる時、第１の１８０°パルスにより妨害され
るＪ結合の再集束を復旧する。第１のスライス選択１８
０°パルスは化学シフトの差によるがＪ結合によらない
位相差の効果を再集束し、望ましくはソフト１８０°パ
ルスである化学的選択ソフトパルスはＪ結合を再集束す
る。化学シフトの再集束はＪ再集束と無関係である。
【０００７】いわゆる２次元Ｊ解像分光は公知である
が、生体内分光では適切でないいわゆる高解像分光から
の時間のかかる複雑な方法に係る。全体体積を励起する
ハードパルスであり、励起パルスに対して９０°移相さ
れた広帯域９０°パルスが用いられる時、非結合スピン
はこの広帯域パルスを経験しない。しかし、焦点ずれ又
はＪ変調によりディフェーズされるＪ結合スピンは広帯
域パルスを経験する。エコーの時点で、Ｊ再集束信号が
現われる。
が、生体内分光では適切でないいわゆる高解像分光から
の時間のかかる複雑な方法に係る。全体体積を励起する
ハードパルスであり、励起パルスに対して９０°移相さ
れた広帯域９０°パルスが用いられる時、非結合スピン
はこの広帯域パルスを経験しない。しかし、焦点ずれ又
はＪ変調によりディフェーズされるＪ結合スピンは広帯
域パルスを経験する。エコーの時点で、Ｊ再集束信号が
現われる。
【０００８】Ｊ再集束信号の発生は「磁気共鳴のジャー
ナル」８４巻、６１１〜６１５頁（１９８５年）の論文
からそれ自体公知である。引用の論文は高解像分光計で
の実施の実験を開示している。論文は、他の種類の問題
が発生する生体内分光又は体積選択分光に言及していな
い。化学的選択パルスからなる実施例では、化学的選択
パルスは望ましくは振幅及び周波数変調されたパルスで
あり、いわゆる双曲線セカントパルスである。これは、
特に表面コイルが用いられるきれいな輪郭になる。
ナル」８４巻、６１１〜６１５頁（１９８５年）の論文
からそれ自体公知である。引用の論文は高解像分光計で
の実施の実験を開示している。論文は、他の種類の問題
が発生する生体内分光又は体積選択分光に言及していな
い。化学的選択パルスからなる実施例では、化学的選択
パルスは望ましくは振幅及び周波数変調されたパルスで
あり、いわゆる双曲線セカントパルスである。これは、
特に表面コイルが用いられるきれいな輪郭になる。
【０００９】広帯域９０°パルスからなる実施例では、
望ましくは位相周期が用いられ、即ち、シーケンスは１
８０°シフトされた広帯域９０°パルス位相で繰返さ
れ、両シーケンスから得られた磁気共鳴信号は加算され
る。位相周期の使用は第２の１８０°パルスで決められ
たスライスで信号を発生する広帯域９０°パルスの為の
実際の理由に対し必要であることが分かった。位相周期
によりこのスライスの望ましくない信号が選択さるべき
望ましい体積外で打消されることが達成される。広帯域
９０°パルスは発生する望ましくない信号が最小量とな
るようスライス選択されることが望ましい。双曲線セカ
ントパルスが用いられる時、スプリアス信号がスペクト
ル重要性の領域外に位置し、即ちそれらがスペクトルの
他の部分で発生するので、位相周期は不要になりうる。
望ましくは位相周期が用いられ、即ち、シーケンスは１
８０°シフトされた広帯域９０°パルス位相で繰返さ
れ、両シーケンスから得られた磁気共鳴信号は加算され
る。位相周期の使用は第２の１８０°パルスで決められ
たスライスで信号を発生する広帯域９０°パルスの為の
実際の理由に対し必要であることが分かった。位相周期
によりこのスライスの望ましくない信号が選択さるべき
望ましい体積外で打消されることが達成される。広帯域
９０°パルスは発生する望ましくない信号が最小量とな
るようスライス選択されることが望ましい。双曲線セカ
ントパルスが用いられる時、スプリアス信号がスペクト
ル重要性の領域外に位置し、即ちそれらがスペクトルの
他の部分で発生するので、位相周期は不要になりうる。
【００１０】本発明による方法の更なる例は最後の１８
０°パルス以前に、位相符号化が分光画像用磁気共鳴信
号を得る為、１，２又は３次元で用いられることを特徴
とする。分光画像は体積要素より広い範囲に亘って対象
での所定の化合物の発生を表わす。従って解剖学的情報
は化学的情報に結合されうる。本発明による方法は神経
送信器の分光に有利に用いられうる。これは人間又は動
物対象の脳の信号の伝送での重要な役割をはたす比較的
複雑な分子に係る。この種の神経送信器は例えばグルタ
ミン酸塩、グルタミン、タウリン及びγ−アミノ酪酸で
ある。
０°パルス以前に、位相符号化が分光画像用磁気共鳴信
号を得る為、１，２又は３次元で用いられることを特徴
とする。分光画像は体積要素より広い範囲に亘って対象
での所定の化合物の発生を表わす。従って解剖学的情報
は化学的情報に結合されうる。本発明による方法は神経
送信器の分光に有利に用いられうる。これは人間又は動
物対象の脳の信号の伝送での重要な役割をはたす比較的
複雑な分子に係る。この種の神経送信器は例えばグルタ
ミン酸塩、グルタミン、タウリン及びγ−アミノ酪酸で
ある。
【００１１】本発明による方法は望ましくは陽子に用い
られるが、リンのような他の核にも用いられうる。
られるが、リンのような他の核にも用いられうる。
【００１２】
【実施例】本発明を以下図面を参照して詳細に説明す
る。図１はＲＦ電磁パルスを対象５に送信／受信コイル
４を介して送信し、均一安定磁界に配置された対象５の
ＲＦ電磁パルスにより発生された磁気共鳴信号を受信す
る送信手段２及び受信手段３からなる本発明による磁気
共鳴映像装置１を概略的に示す。送信／受信コイルは単
一コイルでよいが、必要により表面コイルとして構成さ
れる別な送信コイル及び別な受信コイルからなってもよ
い。装置１は安定磁界を発生する手段６からなる。手段
６は磁石コイル７、抵抗磁石又は超伝導磁石の場合直流
電源８からなる。直流電源８は永久磁石の場合には無
い。磁石コイル７内に配置された対象を有する装置１の
動作中、（磁気モーメントを有する核の）わずかに過剰
な核スピンは平衡状態の安定磁界の方向に向けられる。
巨視的観点から、これは平衡磁化である磁化Ｍ0 として
考えられるべきである。装置１は更に送信手段２及び受
信手段３に結合された処理手段９と、処理手段９及び送
信手段に結合された処理コンピュータ１０と、復調及び
信号サンプリング（共鳴信号の検出）の後プログラム化
手段１２を用いて受信手段３により受信された共鳴信号
から決定される核磁化分布を表示する表示手段１１とか
らなる。特に送信手段２は搬送信号を発生するＲＦ発振
器１３と、搬送信号の振幅及び／又は位相及び周波数変
調用の変調器１４と、電力増幅器１５と、送信／受信コ
イル４に結合された方向性結合器１６とからなる。ＲＦ
発振器１３は処理手段９に結合され、変調器１４は処理
コンピュータ１０に結合される。プログラム化手段１２
の制御下で送信手段２を介して、励起パルスが例えば陽
子のいわゆるラーモア周波数に略近い周波数内容を有す
る対象５に放射される時、磁気共鳴信号は生じ、それか
ら陽子核スピン分布はプログラム化手段１２により例え
ばフーリエ変換により決定されうる。他の核、例えばリ
ンへの放射も可能である。共鳴信号を受信する受信手段
３は方向性結合器１６と、受信及び復調ユニット１７と
からなる。ユニット１７は出力信号が第１及び第２のア
ナログディジタル変換器１８，１９により夫々サンプル
される二重位相感知検出器でよい。Ａ／Ｄ変換器１８及
び１９は処理手段９に結合される。送信及び受信手段
２，３は或いはいわゆる位相コヒーレントディジタル送
信／受信器により形成されてもよい。装置１は更に均一
安定磁界に重畳された勾配磁界を発生する手段２０から
なる。手段２０は勾配磁界Ｇｘ，Ｇｙ及びＧｚを夫々発
生する勾配磁石コイル２１，２２及び２３と、処理コン
ピュータ１０により制御され、別々に活性化する勾配磁
石コイル２１，２２及び２３に通電するのに役立つ電源
２４とからなる。図示の実施例において、勾配磁石コイ
ルの空間の配置は、勾配磁界の磁界方向が均一安定磁界
の方向と一致し、勾配方向が図１の３つの相互に垂直な
軸ｘ，ｙ及びｚにより示される如く相互に垂直に延在す
るようにされている。核スピン分布がフーリエ変換によ
り再構成されうる磁気共鳴信号はいわゆるパルス及び勾
配シーケンスにより得られる。
る。図１はＲＦ電磁パルスを対象５に送信／受信コイル
４を介して送信し、均一安定磁界に配置された対象５の
ＲＦ電磁パルスにより発生された磁気共鳴信号を受信す
る送信手段２及び受信手段３からなる本発明による磁気
共鳴映像装置１を概略的に示す。送信／受信コイルは単
一コイルでよいが、必要により表面コイルとして構成さ
れる別な送信コイル及び別な受信コイルからなってもよ
い。装置１は安定磁界を発生する手段６からなる。手段
６は磁石コイル７、抵抗磁石又は超伝導磁石の場合直流
電源８からなる。直流電源８は永久磁石の場合には無
い。磁石コイル７内に配置された対象を有する装置１の
動作中、（磁気モーメントを有する核の）わずかに過剰
な核スピンは平衡状態の安定磁界の方向に向けられる。
巨視的観点から、これは平衡磁化である磁化Ｍ0 として
考えられるべきである。装置１は更に送信手段２及び受
信手段３に結合された処理手段９と、処理手段９及び送
信手段に結合された処理コンピュータ１０と、復調及び
信号サンプリング（共鳴信号の検出）の後プログラム化
手段１２を用いて受信手段３により受信された共鳴信号
から決定される核磁化分布を表示する表示手段１１とか
らなる。特に送信手段２は搬送信号を発生するＲＦ発振
器１３と、搬送信号の振幅及び／又は位相及び周波数変
調用の変調器１４と、電力増幅器１５と、送信／受信コ
イル４に結合された方向性結合器１６とからなる。ＲＦ
発振器１３は処理手段９に結合され、変調器１４は処理
コンピュータ１０に結合される。プログラム化手段１２
の制御下で送信手段２を介して、励起パルスが例えば陽
子のいわゆるラーモア周波数に略近い周波数内容を有す
る対象５に放射される時、磁気共鳴信号は生じ、それか
ら陽子核スピン分布はプログラム化手段１２により例え
ばフーリエ変換により決定されうる。他の核、例えばリ
ンへの放射も可能である。共鳴信号を受信する受信手段
３は方向性結合器１６と、受信及び復調ユニット１７と
からなる。ユニット１７は出力信号が第１及び第２のア
ナログディジタル変換器１８，１９により夫々サンプル
される二重位相感知検出器でよい。Ａ／Ｄ変換器１８及
び１９は処理手段９に結合される。送信及び受信手段
２，３は或いはいわゆる位相コヒーレントディジタル送
信／受信器により形成されてもよい。装置１は更に均一
安定磁界に重畳された勾配磁界を発生する手段２０から
なる。手段２０は勾配磁界Ｇｘ，Ｇｙ及びＧｚを夫々発
生する勾配磁石コイル２１，２２及び２３と、処理コン
ピュータ１０により制御され、別々に活性化する勾配磁
石コイル２１，２２及び２３に通電するのに役立つ電源
２４とからなる。図示の実施例において、勾配磁石コイ
ルの空間の配置は、勾配磁界の磁界方向が均一安定磁界
の方向と一致し、勾配方向が図１の３つの相互に垂直な
軸ｘ，ｙ及びｚにより示される如く相互に垂直に延在す
るようにされている。核スピン分布がフーリエ変換によ
り再構成されうる磁気共鳴信号はいわゆるパルス及び勾
配シーケンスにより得られる。
【００１３】図２の（Ａ）は時間ｔの関数として、ある
時点ｔ0 ，ｔ1 ，ｔ2 ，ｔ3 及びｔ 4 と共に体積選択分
光に対する公知のパルス及び勾配シーケンスｓｑ１と、
送信手段２により送信コイル４を介してプログラムされ
た手段１２の制御下で対象５に印加されるＲＦ電磁パル
スＲＦと、手段２０により安定磁界に重畳される勾配Ｇ
ｘ，Ｇｙ及びＧｚと、受信手段３により受信され、復調
され、その後復調された信号ＳＥをサンプルするＡ／Ｄ
変換器により受信されるスピンエコー共鳴信号ＳＥとを
示す。サンプルは処理手段９により処理される。時点ｔ
＝ｔ0 にて励起パルスＰ0 は対象５に印加され、同時
に、核スピンのスライスが励起されるよう勾配磁界Ｇｚ
が印加される。次にディフェーズする核スピンは第１の
１８０°再集束パルスＰ1 により時点ｔ＝ｔ1 で再集束
され、同時に、その方向が勾配Ｇｚの方向に垂直に延在
する勾配磁界Ｇｙが印加される。再集束は時点ｔ＝ｔ2
で生じる。第２の１８０°再集束パルスＰ2 により集束
し、一方勾配Ｇｘを時点ｔ＝ｔ3 で印加するもう１つの
選択の後、体積選択共鳴信号ＳＥは時点ｔ＝ｔ4 で生じ
る。ｔ＝ｔ0 からｔ＝ｔ4 への時間間隔はいわゆるエコ
ー時間ＴＥと呼ばれる。勾配磁界のない状態で共鳴信号
ＳＥをサンプルすることにより、化学的シフト情報は対
象５の選択された領域から抽出される。公知のシーケン
スｓｑ１のより詳細な説明に対して、引用の欧州特許出
願第１０６２２６号又は対応の米国出願第４４８０２２
８号を参照のこと。
時点ｔ0 ，ｔ1 ，ｔ2 ，ｔ3 及びｔ 4 と共に体積選択分
光に対する公知のパルス及び勾配シーケンスｓｑ１と、
送信手段２により送信コイル４を介してプログラムされ
た手段１２の制御下で対象５に印加されるＲＦ電磁パル
スＲＦと、手段２０により安定磁界に重畳される勾配Ｇ
ｘ，Ｇｙ及びＧｚと、受信手段３により受信され、復調
され、その後復調された信号ＳＥをサンプルするＡ／Ｄ
変換器により受信されるスピンエコー共鳴信号ＳＥとを
示す。サンプルは処理手段９により処理される。時点ｔ
＝ｔ0 にて励起パルスＰ0 は対象５に印加され、同時
に、核スピンのスライスが励起されるよう勾配磁界Ｇｚ
が印加される。次にディフェーズする核スピンは第１の
１８０°再集束パルスＰ1 により時点ｔ＝ｔ1 で再集束
され、同時に、その方向が勾配Ｇｚの方向に垂直に延在
する勾配磁界Ｇｙが印加される。再集束は時点ｔ＝ｔ2
で生じる。第２の１８０°再集束パルスＰ2 により集束
し、一方勾配Ｇｘを時点ｔ＝ｔ3 で印加するもう１つの
選択の後、体積選択共鳴信号ＳＥは時点ｔ＝ｔ4 で生じ
る。ｔ＝ｔ0 からｔ＝ｔ4 への時間間隔はいわゆるエコ
ー時間ＴＥと呼ばれる。勾配磁界のない状態で共鳴信号
ＳＥをサンプルすることにより、化学的シフト情報は対
象５の選択された領域から抽出される。公知のシーケン
スｓｑ１のより詳細な説明に対して、引用の欧州特許出
願第１０６２２６号又は対応の米国出願第４４８０２２
８号を参照のこと。
【００１４】図２の（Ｂ）はＪ結合がメチル基と陽子間
に示される乳酸塩分子を示す。この種の乳酸塩分子は人
間又は動物対象５での代謝処理ではなかんずく重要であ
る。生体内処理でのこのような及びより複雑な分子が重
要である生体内処理の他の出来るだけ多くの情報を抽出
する為、スペクトルを出来るだけよく決定することが重
要である。公知のシーケンスｓｑ１が化学的シフトを再
集束するとしても、Ｊ結合のきれいな再集束は得られな
い。これは分子がより複雑であり、いくつかのＪ結合か
らなるのでより重要である。例えば対象の陽子スペクト
ルに対して、いわゆるラーモア式があてはまり、その式
は磁気共鳴周波数が安定磁界に比例することを示す。し
かし、共振周波数は陽子の化学環境にも依存する。共鳴
に関して電子雲による遮蔽の効果が印加された安定磁界
より小さい効果的磁界が感じられうることであるので、
これにより所定の遮蔽に依存する共振周波数のシフト、
即ちいわゆる化学シフトが生じ、；換言すれば、なかん
ずつ陽子の種々の化学的環境はＭＲＩ分光により区別さ
れうる。化学的シフトはｐｐｍ（百万分の一パート）、
即ちＭＲＩ装置の周波数に対するＨｚで表される。分子
内で、所定の例においていわゆるＪ結合定数であるＪで
図２の（Ｂ）で示されるメチル基−ＣＨ3 と陽子−Ｈ間
の乳酸塩に対する如く、分子内の陽子間に弱い結合が生
じてもよい。このいわゆるＪ結合は核スピン間の相互作
用を表わし、磁界にスペクトル分離を生じる。結合定数
Ｊは化学的環境に依存するがＭＲＩ装置の周波数には依
存しない。従って、スペクトル分離はＨｚで表わされ
る。スペクトル分離に関して、いわゆるスピン１／２系
はＡＸ系、ＡＭＸ系等のような文字組合わせにより通常
示される。一対の核間の化学的シフトの差がＪ結合定数
より更に大きい時、アルファベットで離れて位置する文
字が選択される。更に指標は所定の対称を示すのに用い
られる。乳酸塩は化学的シフトが結合定数Ｊよりかなり
大きいＡＸ3 系の例である。更に、スピン状態はスピン
アップ用文字α及びスピンダウン用文字βで示される。
図２の（Ｃ）は核間の化学的シフトがΔｆ＝ｆA −ｆx
＞＞ＪであるＡｘ3 系のスペクトルを示す。そこでの周
波数軸ｆは左から右に高い周波数から低い周波数に延在
する。スペクトルは二重線及び四重線を含む。スピン系
のより詳細な説明に対して、アールケーハリス、ロング
マンサイエンティクイック アンド テクニカル、１９
８７年、ＩＳＢＮ ５８２−４４６５３−８のハンドブ
ック「核磁気共鳴分光」、特に１章「基本」、１−３５
頁を参照のこと。
に示される乳酸塩分子を示す。この種の乳酸塩分子は人
間又は動物対象５での代謝処理ではなかんずく重要であ
る。生体内処理でのこのような及びより複雑な分子が重
要である生体内処理の他の出来るだけ多くの情報を抽出
する為、スペクトルを出来るだけよく決定することが重
要である。公知のシーケンスｓｑ１が化学的シフトを再
集束するとしても、Ｊ結合のきれいな再集束は得られな
い。これは分子がより複雑であり、いくつかのＪ結合か
らなるのでより重要である。例えば対象の陽子スペクト
ルに対して、いわゆるラーモア式があてはまり、その式
は磁気共鳴周波数が安定磁界に比例することを示す。し
かし、共振周波数は陽子の化学環境にも依存する。共鳴
に関して電子雲による遮蔽の効果が印加された安定磁界
より小さい効果的磁界が感じられうることであるので、
これにより所定の遮蔽に依存する共振周波数のシフト、
即ちいわゆる化学シフトが生じ、；換言すれば、なかん
ずつ陽子の種々の化学的環境はＭＲＩ分光により区別さ
れうる。化学的シフトはｐｐｍ（百万分の一パート）、
即ちＭＲＩ装置の周波数に対するＨｚで表される。分子
内で、所定の例においていわゆるＪ結合定数であるＪで
図２の（Ｂ）で示されるメチル基−ＣＨ3 と陽子−Ｈ間
の乳酸塩に対する如く、分子内の陽子間に弱い結合が生
じてもよい。このいわゆるＪ結合は核スピン間の相互作
用を表わし、磁界にスペクトル分離を生じる。結合定数
Ｊは化学的環境に依存するがＭＲＩ装置の周波数には依
存しない。従って、スペクトル分離はＨｚで表わされ
る。スペクトル分離に関して、いわゆるスピン１／２系
はＡＸ系、ＡＭＸ系等のような文字組合わせにより通常
示される。一対の核間の化学的シフトの差がＪ結合定数
より更に大きい時、アルファベットで離れて位置する文
字が選択される。更に指標は所定の対称を示すのに用い
られる。乳酸塩は化学的シフトが結合定数Ｊよりかなり
大きいＡＸ3 系の例である。更に、スピン状態はスピン
アップ用文字α及びスピンダウン用文字βで示される。
図２の（Ｃ）は核間の化学的シフトがΔｆ＝ｆA −ｆx
＞＞ＪであるＡｘ3 系のスペクトルを示す。そこでの周
波数軸ｆは左から右に高い周波数から低い周波数に延在
する。スペクトルは二重線及び四重線を含む。スピン系
のより詳細な説明に対して、アールケーハリス、ロング
マンサイエンティクイック アンド テクニカル、１９
８７年、ＩＳＢＮ ５８２−４４６５３−８のハンドブ
ック「核磁気共鳴分光」、特に１章「基本」、１−３５
頁を参照のこと。
【００１５】図２の（Ｄ），（Ｅ）及び（Ｆ）は異なる
エコー時間ＴＥを有する公知のパルス及び勾配シーケン
スｓｑ１を用いるスペクトルの二重線のＪ再集束を示
す。図２の（Ｄ）ではＴＥ＝２／Ｊが選択され図２の
（Ｆ）ではＴＥ＝１／Ｊが選択され；図２の（Ｅ）では
ＴＥの選択は１つの共鳴ピークの符号の逆になり、他の
共鳴ピークの符号は同じままである。乳酸塩分子の簡単
な場合でも、エコー時間ＴＥの特定の選択は二重線のき
れいな再集束に必要である。異なるＪ結合を有するより
複雑な分子に対して、多くのＪ結合のたった１つがエコ
ー時間の特定の選択で解決されうる。
エコー時間ＴＥを有する公知のパルス及び勾配シーケン
スｓｑ１を用いるスペクトルの二重線のＪ再集束を示
す。図２の（Ｄ）ではＴＥ＝２／Ｊが選択され図２の
（Ｆ）ではＴＥ＝１／Ｊが選択され；図２の（Ｅ）では
ＴＥの選択は１つの共鳴ピークの符号の逆になり、他の
共鳴ピークの符号は同じままである。乳酸塩分子の簡単
な場合でも、エコー時間ＴＥの特定の選択は二重線のき
れいな再集束に必要である。異なるＪ結合を有するより
複雑な分子に対して、多くのＪ結合のたった１つがエコ
ー時間の特定の選択で解決されうる。
【００１６】図３の（Ａ）は時間ｔの関数として本発明
によるパルス及び勾配シーケンスｓｑ２を示し、図２の
（Ａ）に対応する量は同じ参照記号で示される。本発明
による方法の第１の実施例では、例えば化学的に陽子に
ついて選択する１８０°パルスＰ3 はエコー時間ＴＥの
中間の時点ｔ＝ｔ2 で即ちＴＥ／２で対象５に印加され
る。パルスＰ3 は選択されたエコー時間ＴＥにかかわら
ずきれいなＪ結合を実現する。化学的シフト再集束はそ
れぞれ独自に起こる。本発明による方法は乳酸塩の場合
での如く比較的簡単なＪ結合に対してだけでなく、人間
又は動物対象５の脳での信号の伝達に重要である神経送
信器に対するようなより複雑な分子及び関連したＪ結合
に対しても効果的である。この種の神経送信器は例えば
グルタミン酸塩、グルタミン、タウリン及びγ−アミノ
酪酸である。かかる信号伝送処理の充分な理解に対し
て、スペクトルで又は分光画像でかかる神経送信器を量
的に決めることは重要である。腫瘍の有無はなかんずく
神経送信器の相対的量から生体内で推論されうる。
によるパルス及び勾配シーケンスｓｑ２を示し、図２の
（Ａ）に対応する量は同じ参照記号で示される。本発明
による方法の第１の実施例では、例えば化学的に陽子に
ついて選択する１８０°パルスＰ3 はエコー時間ＴＥの
中間の時点ｔ＝ｔ2 で即ちＴＥ／２で対象５に印加され
る。パルスＰ3 は選択されたエコー時間ＴＥにかかわら
ずきれいなＪ結合を実現する。化学的シフト再集束はそ
れぞれ独自に起こる。本発明による方法は乳酸塩の場合
での如く比較的簡単なＪ結合に対してだけでなく、人間
又は動物対象５の脳での信号の伝達に重要である神経送
信器に対するようなより複雑な分子及び関連したＪ結合
に対しても効果的である。この種の神経送信器は例えば
グルタミン酸塩、グルタミン、タウリン及びγ−アミノ
酪酸である。かかる信号伝送処理の充分な理解に対し
て、スペクトルで又は分光画像でかかる神経送信器を量
的に決めることは重要である。腫瘍の有無はなかんずく
神経送信器の相対的量から生体内で推論されうる。
【００１７】図３の（Ｂ）は本発明によるパルス及び勾
配シーケンスｓｑ２によるＪ再集束を示し、ＡＸ系のＡ
基のＪ再集束を例として示す。時点ｔ＝ｔ0 では、Ａα
及びＡβ磁化は同相である。これは図３の（Ｂ）での座
標ｘ’ｙ’ｚ’の回転系で示される。時点ｔ2 でのパル
スＰ3 は時点ｔ＝ｔ2 で系ｘ’ｙ’ｚ’に示されたよう
に磁化を逆にし、ハードパルスＰ2 による符号の逆転を
打消す。きれいなＪ結合は時点ｔ＝ｔ3 で発生する。か
かる再集束もより複雑な分子及びＪ結合にも当てはま
る。適切な再集束を達成するため、パルスＰ3 をＴＥ／
２に印加することが必要である。図２の（Ｂ）もＡ二重
線を示す。
配シーケンスｓｑ２によるＪ再集束を示し、ＡＸ系のＡ
基のＪ再集束を例として示す。時点ｔ＝ｔ0 では、Ａα
及びＡβ磁化は同相である。これは図３の（Ｂ）での座
標ｘ’ｙ’ｚ’の回転系で示される。時点ｔ2 でのパル
スＰ3 は時点ｔ＝ｔ2 で系ｘ’ｙ’ｚ’に示されたよう
に磁化を逆にし、ハードパルスＰ2 による符号の逆転を
打消す。きれいなＪ結合は時点ｔ＝ｔ3 で発生する。か
かる再集束もより複雑な分子及びＪ結合にも当てはま
る。適切な再集束を達成するため、パルスＰ3 をＴＥ／
２に印加することが必要である。図２の（Ｂ）もＡ二重
線を示す。
【００１８】パルスＰ3 はいわゆる双曲線セカンドパル
スである振幅及び周波数変調パルスとして望ましくは印
加される。本発明による方法も表面コイルと共に効果的
に用いられうる。変調器１４は、パルスＰ0 Ｐ1 及びＰ
2 が振幅変調され、パルスＰ 3 が振幅及び周波数変調さ
れるようにプログラム化された手段１２により制御され
る。送信及び受信手段２，３が位相コヒーレントディジ
タル送信／受信器を形成することが必要である。そこに
含まれるディジタル合成器はパルスＰ3 の適用中周波数
スイングを受け、その結果得られる信号は振幅変調され
る。
スである振幅及び周波数変調パルスとして望ましくは印
加される。本発明による方法も表面コイルと共に効果的
に用いられうる。変調器１４は、パルスＰ0 Ｐ1 及びＰ
2 が振幅変調され、パルスＰ 3 が振幅及び周波数変調さ
れるようにプログラム化された手段１２により制御され
る。送信及び受信手段２，３が位相コヒーレントディジ
タル送信／受信器を形成することが必要である。そこに
含まれるディジタル合成器はパルスＰ3 の適用中周波数
スイングを受け、その結果得られる信号は振幅変調され
る。
【００１９】双曲線セカントパルスの更なる説明に対し
て、エムエスシルバー他、ジェエムアール、５９巻、１
９８４年３４７〜３５１頁の論文「大きい選択のπ／２
及びπパルス発生」を引用し、位相コヒーレント送信／
受信器の更なる説明に対して米国特許明細書第４，８７
９，５１４号を引用する。図３の（Ｃ）は分光画像用磁
気共鳴信号を得る為本発明によるパルス及び勾配シーケ
ンスｓｑ２を拡大して示す。図面はパルスＰ3 とＰ2 間
で手段２０により対象５に印加される位相符号化勾配Ｇ
ｙを示す。シーケンスｓｑ２は位相符号化勾配Ｇｙの異
なる振幅で繰返される。処理手段９は一組のサンプルさ
れた共鳴信号から分光画像を再構成する。位相符号化は
ｚ方向とｘ方向に印加されうる。再構成の後、表示手段
１１により例えば分光情報を表わす色相で表示されうる
１次元、２次元又は３次元分光画像が夫々得られる。
て、エムエスシルバー他、ジェエムアール、５９巻、１
９８４年３４７〜３５１頁の論文「大きい選択のπ／２
及びπパルス発生」を引用し、位相コヒーレント送信／
受信器の更なる説明に対して米国特許明細書第４，８７
９，５１４号を引用する。図３の（Ｃ）は分光画像用磁
気共鳴信号を得る為本発明によるパルス及び勾配シーケ
ンスｓｑ２を拡大して示す。図面はパルスＰ3 とＰ2 間
で手段２０により対象５に印加される位相符号化勾配Ｇ
ｙを示す。シーケンスｓｑ２は位相符号化勾配Ｇｙの異
なる振幅で繰返される。処理手段９は一組のサンプルさ
れた共鳴信号から分光画像を再構成する。位相符号化は
ｚ方向とｘ方向に印加されうる。再構成の後、表示手段
１１により例えば分光情報を表わす色相で表示されうる
１次元、２次元又は３次元分光画像が夫々得られる。
【００２０】図３の（Ｄ）は本発明によるパルス及び勾
配シーケンスｓｑ２の変形例を示す。ソフト１８０°パ
ルスＰ3 の代わりに、時点ｔ＝ｔ2 で広帯域パルスのあ
るハード９０°パルスは対象５に印加され、そのパルス
は非選択方法で核スピンを励起する。パルスＰ0 がｘパ
ルスであり、パルスＰ4 がｙパルスである場合、これに
より非結合核スピンはパルスＰ4 を経験しないが、Ｊ結
合スピンはこのパルスを経験する。その場合にはきれい
なＪ再集束がｔ＝ｔ4 で起こる。前記は時点ｔ＝ｔ0 及
びｔ＝ｔ2 での系ｘ’ｙ’ｚ’で示される。ｔ＝ｔ
2 で、非結合スピンは初めのディフェーズの後再びリフ
ェーズされるがＪ結合スピンはされない。パルスＰ4 は
又スライス選択性でもよい。実際の観点から、９０°の
例において、位相周期は望ましくない信号の抑圧に対し
て望ましい。パルスシーケンスｓｑ２はその位相が１８
０°シフトされる９０°パルスＰ4 の位相の変更で繰返
される。各共鳴信号は加算され、これにより所望の信号
は維持され、望ましくない信号は除去される。かかる位
相周期はソフト１８０°パルスを含む例では不要として
もよい。
配シーケンスｓｑ２の変形例を示す。ソフト１８０°パ
ルスＰ3 の代わりに、時点ｔ＝ｔ2 で広帯域パルスのあ
るハード９０°パルスは対象５に印加され、そのパルス
は非選択方法で核スピンを励起する。パルスＰ0 がｘパ
ルスであり、パルスＰ4 がｙパルスである場合、これに
より非結合核スピンはパルスＰ4 を経験しないが、Ｊ結
合スピンはこのパルスを経験する。その場合にはきれい
なＪ再集束がｔ＝ｔ4 で起こる。前記は時点ｔ＝ｔ0 及
びｔ＝ｔ2 での系ｘ’ｙ’ｚ’で示される。ｔ＝ｔ
2 で、非結合スピンは初めのディフェーズの後再びリフ
ェーズされるがＪ結合スピンはされない。パルスＰ4 は
又スライス選択性でもよい。実際の観点から、９０°の
例において、位相周期は望ましくない信号の抑圧に対し
て望ましい。パルスシーケンスｓｑ２はその位相が１８
０°シフトされる９０°パルスＰ4 の位相の変更で繰返
される。各共鳴信号は加算され、これにより所望の信号
は維持され、望ましくない信号は除去される。かかる位
相周期はソフト１８０°パルスを含む例では不要として
もよい。
【図１】本発明による磁気共鳴画像装置を概略的に示
す。
す。
【図２】（Ａ）は体積選択分光用の公知のパルス及び勾
配シーケンスを示し、（Ｂ）はメチル基と陽子間のＪ結
合が示される乳酸塩分子を示し、（Ｃ）は乳酸塩のスペ
クトルを示し、（Ｄ），（Ｅ），（Ｆ）は異なるエコー
時間に対する既知のパルス及び勾配シーケンスによるス
ペクトルでのダブレットのＪ再集束を示す。
配シーケンスを示し、（Ｂ）はメチル基と陽子間のＪ結
合が示される乳酸塩分子を示し、（Ｃ）は乳酸塩のスペ
クトルを示し、（Ｄ），（Ｅ），（Ｆ）は異なるエコー
時間に対する既知のパルス及び勾配シーケンスによるス
ペクトルでのダブレットのＪ再集束を示す。
【図３】（Ａ）は本発明によるパルス及び勾配シーケン
スを示し、（Ｂ）は本発明によるパルス及び勾配シーケ
ンスによるＪ再集束を示し、（Ｃ）は分光画像に対する
磁気共鳴信号を得るため本発明によるパルス及び勾配シ
ーケンスの拡大を示し、（Ｄ）は本発明によるパルス及
び勾配シーケンスの変更例を示す。
スを示し、（Ｂ）は本発明によるパルス及び勾配シーケ
ンスによるＪ再集束を示し、（Ｃ）は分光画像に対する
磁気共鳴信号を得るため本発明によるパルス及び勾配シ
ーケンスの拡大を示し、（Ｄ）は本発明によるパルス及
び勾配シーケンスの変更例を示す。
１ 磁気共鳴画像装置 ２ 送信手段 ３ 受信手段 ４ 送信／受信コイル ５ 対象 ６，２０ 手段 ７，２１，２２，２３ 磁石コイル ８，２４ 直流電源 ９ 処理手段 １０ 処理コンピュータ １１ 表示手段 １２ プログラム化手段 １３ ＲＦ発振器 １４ 変調器 １５ 電力増幅器 １６ 方向性結合器 １７ 復調ユニット １８，１９ アナログディジタル変換器
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 ペーター ルドルフ リュイテン オランダ国 5621 ビーエー アインド− フェン フルーネヴァウツウエッハ １番 地 (72)発明者 ルール ピエテル ファン ステイプル オランダ国 5621 ビーエー アインド− フェン フルーネヴァウツウエッハ １番 地
Claims (8)
- 【請求項１】 均一安定磁界に配置された対象（５）の
領域のスペクトル又は分光画像を決め、体積選択パルス
及び勾配シーケンス（ｓｑ１）が磁気共鳴信号を発生す
る為に対象の領域に印加され、そのシーケンスは第１及
び第２の１８０°パルス（Ｐ1 ，Ｐ2 ）が後に続く９０
°励起パルス（Ｐ0 ）からなり、安定磁界に重畳された
勾配磁界（Ｇｘ，Ｇｙ，Ｇｚ）は体積選択共鳴信号を得
るために少なくとも１つのパルスの間に印加される体積
選択磁気共鳴画像方法であって、対象（５）の分子の核
の間のＪ結合の再集束の為に化学的選択パルス（Ｐ3 ）
又は広帯域９０°パルス（Ｐ4 ）が第１と第２の１８０
°パルス（Ｐ1 ，Ｐ2 ）間に印加されることを特徴とす
る体積選択磁気共鳴画像方法。 - 【請求項２】 化学的選択パルス（Ｐ3 ）は振幅及び周
波数変調されたパルスであることを特徴とする請求項１
記載の体積選択磁気共鳴画像方法。 - 【請求項３】 化学的選択パルス（Ｐ3 ）は第２の１８
０°パルス（Ｐ2 ）の後エコー共鳴信号（ＳＥ）の 【数１】 エコー時間（ＴＥ／２）に等しい励起パルス（Ｐ0 ）の
後時間（ｔ2 ）を印加される１８０°パルスであること
を特徴とする請求項１又は２記載の体積選択磁気共鳴画
像方法。 - 【請求項４】 広帯域９０°パルス（Ｐ4 ）が印加され
る時、第１の１８０°パルス（Ｐ1 ）の後励起パルス
（Ｐ0 ）と第１のエコー時間（ｔ2 ）の間の時間間隔
（ｔ0 −ｔ2 ）は第２の１８０°パルス（Ｐ2 ）の後第
１のエコー時間（ｔ2 ）と第２のエコー時間（ｔ4 ）の
間の時間間隔（ｔ2 −ｔ4 ）に等しいことを特徴とする
請求項１記載の体積選択磁気共鳴画像方法。 - 【請求項５】 位相周期が印加され及び／又はパルス
（Ｐ4 ）が勾配磁界によりスライス選択をなされること
を特徴とする請求項４記載の体積選択磁気共鳴画像方
法。 - 【請求項６】 最後の１８０°パルス（Ｐ2 ）の前又は
後に、位相符号化（Ｇｙ）が分光画像用磁気共鳴信号を
得るため１，２又は３方向に適用されることを特徴とす
る請求項１乃至５のうちいずれか一項記載の体積選択磁
気共鳴画像方法。 - 【請求項７】 神経送信器の分光に対する請求項１乃至
６のうちいずれか一項記載の体積選択磁気共鳴画像方法
の使用。 - 【請求項８】 安定均一磁界を発生する手段（６）と、
安定磁界に配置された対象（５）にＲＦ電磁パルス（Ｐ
0 ，Ｐ1 ，Ｐ2 ，Ｐ3 ，Ｐ4 ）を伝送する伝送手段
（２）と、安定磁界に重畳される勾配磁界（Ｇｘ，Ｇ
ｙ，Ｇｚ）を発生する手段（２０）と、対象（５）で発
生される磁気共鳴信号（ＳＥ）を受信及び処理する受信
器（３）及び処理手段（９）と、よりなり、その処理手
段（９）は体積選択磁気共鳴信号（ＳＥ）を発生する
為、パルス及び勾配シーケンス（ｓｑ１，ｓｑ２）を対
象（５）に印加するよう作動するプログラム化手段（１
２）からなり、そのシーケンス（ｓｑ１，ｓｑ２）は少
なくとも１つは体積選択（Ｇｘ，Ｇｙ，Ｇｚ）である第
１及び第２の１８０°パルス（Ｐ1 ，Ｐ2 ）が後に続く
９０°励起パルス（Ｐ0 ）からなる体積選択磁気共鳴分
光又は分光画像用磁気共鳴画像装置であって、プログラ
ムされた手段（１２）は対象（５）の分子内の核間のＪ
結合の再集束を達成する為、第１と第２の１８０°パル
ス（Ｐ1 ，Ｐ2 ）の間の化学的選択パルス（Ｐ3 ）又は
広帯域９０°パルス（Ｐ4 ）を用いるよう作動すること
を特徴とする体積選択磁気共鳴分光又は分光画像用磁気
共鳴画像装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL912012549 | 1991-05-27 | ||
| EP91201254 | 1991-05-27 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05176907A true JPH05176907A (ja) | 1993-07-20 |
Family
ID=8207668
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4130342A Pending JPH05176907A (ja) | 1991-05-27 | 1992-05-22 | 体積選択磁気共鳴画像方法及び装置 |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5317261A (ja) |
| EP (1) | EP0516214A1 (ja) |
| JP (1) | JPH05176907A (ja) |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5804966A (en) * | 1996-09-10 | 1998-09-08 | General Electric Company | Volume spectroscopy having image artifact reduction |
| GB2390173B (en) * | 2002-06-28 | 2005-03-23 | Seos Ltd | Apparatus for constructing a thin film mirror |
| US6958604B2 (en) * | 2003-06-23 | 2005-10-25 | Schlumberger Technology Corporation | Apparatus and methods for J-edit nuclear magnetic resonance measurement |
| US9684047B2 (en) * | 2011-09-09 | 2017-06-20 | Arjun Arunachalam | Method and system for rapid MRI acquisition using tailored signal excitation modules (RATE) |
Family Cites Families (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4480228A (en) * | 1982-10-15 | 1984-10-30 | General Electric Company | Selective volume method for performing localized NMR spectroscopy |
| NL8701195A (nl) * | 1987-05-19 | 1988-12-16 | Philips Nv | M.r.i.-inrichting met digitale zender/ontvanger. |
| DE3804924A1 (de) * | 1988-02-17 | 1989-08-31 | Philips Patentverwaltung | Verfahren zur ermittlung der spektralen verteilung der kernmagnetisierung in einem begrenzten volumenbereich und anordnung zur durchfuehrung des verfahrens |
| DE3906978A1 (de) * | 1989-03-04 | 1990-09-06 | Philips Patentverwaltung | Verfahren zur lokalisierten kernresonanzspektroskopie und anordnung zur durchfuehrung des verfahrens |
| DE3920433A1 (de) * | 1989-06-22 | 1991-01-03 | Philips Patentverwaltung | Kernresonanzabbildungsverfahren |
| DE3925972A1 (de) * | 1989-08-05 | 1991-02-07 | Philips Patentverwaltung | Kernresonanz-spektroskopieverfahren und anordnung zur durchfuehrung des verfahrens |
| DE4027252A1 (de) * | 1990-08-29 | 1992-03-05 | Philips Patentverwaltung | Verfahren fuer die zweidimensionale kernresonanzspektroskopie |
-
1992
- 1992-05-12 US US07/881,906 patent/US5317261A/en not_active Expired - Fee Related
- 1992-05-19 EP EP92201419A patent/EP0516214A1/en not_active Withdrawn
- 1992-05-22 JP JP4130342A patent/JPH05176907A/ja active Pending
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0516214A1 (en) | 1992-12-02 |
| US5317261A (en) | 1994-05-31 |
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