JPH02264636A - 核磁気共鳴方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 イ、産業上の利用分野 この発明は核磁気共鳴方法に関する。

核磁気共鳴方法では、検査中の身体に静磁場が与えられ
て、検査されている身体の領域における磁気アラインメ
ントの平衡軸を定める。次いで無線周波数（ｒ、ｆ、）
磁場が静磁場方向に直交する平面で検査されている領域
に与えられて、その領域における磁気共鳴を励起させ、
そして結果のｒ、　ｆ、信号が検出され、そして分析さ
れる。

口、従来の技術 この動作シーケンスの間、通常、１つ以上の傾斜磁場が
身体に与えられて、検査しようとする身体の領域に優先
的に磁気共鳴を励起させ、検出されｆｃｒ、　ｆ、信号
を空間的に、そし９てまた、流れ符号化のような他の目
的のためにも、符号化する。そのような勾配は時には、
ごく短期間にわたって、すなわち１０分の１ミリ秒台の
持続時間を有するパルスの形式で与えられる必要があり
、そして時には、比較的大きい振幅を持つ必要もある。

その結果、これらの勾配パルスは時には、検査領域に隣
接する構造において、十分大きいうず電流を誘導するに
足る磁場の変化率を、検出したｒ、　ｆ、信号に有意に
影響を与えるような時間で発生することがある。

そのようなうず電流が発生される構造は、そのあるもの
は室温におかれそしてその他のものは殆ど絶対ゼロに置
かれることのできる、磁石用の支持部品と、検査されて
いる身体に無線周波数磁場を与え、そして合成ｒ、　ｆ
、信号を検出するコイルと、ｒ、ｆ、遮へいおよびかご
と、および室構造を含むことができる。その結果、装置
内で発生したりず電流はその装置にとって独自であって
、容易に予測することはできない。

その工うなうず電流の影響を低減すｂさまざまな方法が
提案されてきた。

これらの方法の幾つかは、ちょうどよい時に、すなわち
必要な傾斜磁場を発生するのに利用されるｔｉパルスの
プレエンファシスあるいは整形によって、うず電流の影
響を補正しようとしている。しかし、うず電流の影響が
空間的に予測された通りでない場合には、そのような方
法は必然的にうまく行かない。実際には、例えば、うず
電流が中で発生されている管部材が、想定したように、
電流パルスを発生する傾斜磁場を備えるコイルと実際に
同軸でない場合、製造公差のために、このような事例が
よくある。

内側コイルセットではなく外側コイルセットがＩ！１ｉ
ｌｌ！線されて、外側コイルセットの外に磁場が拡がら
ないようにする他の方法、すなわち、いわゆる能動遮へ
い方法では、外側コイルセット、例えばｒ、　ｆ、検出
コイルの内側の構造で誘導されたうず電流に対する補正
は不可能である。

ハ１作用 本発明の目的は、傾斜磁場を急速に変えることによって
発生されるうず電流の影響を緩和する、新規技術を利用
する核磁気共鳴方法を提供することである。

本発明によれば、勾配パルスパターンを身体に与えるこ
とによって傾斜磁場が身体に与えられている核磁気共鳴
方法において、傾斜磁場によって発生されるうず電流の
影響は、前記パルスパターンの各パルスのエツジ間で発
生される磁束の変化率を、前記エツジ間に経過する時間
およびうず電流の時定数に関連して選択することによっ
て低減される。

通常、前記磁束の変化率はうず電流を前記パルスパター
ンの終了において最小に低減するよう選択される。

パルスパターンが、時間シーケンス１カラＮにおいて生
ずるさエツジを有している、この発明による良好な方法
において、エツジに対する磁束Ｓ１からＳＮまでの変化
率は下記の形式の式を同時に解くことによって選択され
る Ｓ　１　ｅｘｐ−（ｔ　、、　Ｎ／ＴＸ）−−−−−−
８Ｉ（ｌｅｘｐ−（ｔ′Ｒ１，Ｎ／ＴＸ）−・−＋Ｆ＃
０但し、ｔＲ，ＮはＲ番目のエツジとＮ番目のエツジ間
の時間であシ、そして各式において歌は異なるうず電流
の時定数である。

各パルスのトップが有限スロープを有している、この発
明による１特定方法において、各式での各パルスの立下
が９区間（エツジ）に対する磁束ＳＢの変化率の値は、
下記の通シであると考えられる。

ｓ［＝ｓｌ（−１（１−＋−ａ　（Ｔｘ／ＡＲ−１，１
（ｅｘｐ（ｔＲ−１、ｗ’Ｔｘ）−１））ｅｘｐ（ｔｉ
ｌ、　Ｒ，／ＴＸ） 但し、４はパルスの立上がシ区間と立下がり区間の間の
振幅の僅かの差である。

二、実施例 次に、この発明による１核磁気（ＭＲ）方法およびその
方法全実行する装置を、添付の図面を参照しながら１例
として説明する。

この装置は、医学的診断のために患者の画像を得るのに
適したイメージング装置である。

この装置は第１コイル装置を有し、それによって通常、
Ｚ方向と指示される所定の方向において、検査しようと
する身体に、３つの直交する方向、すなわちＸ、Ｙおよ
びＺ方向のいずれか１つ以上の磁場勾配を有して、磁場
が与えられることができる。

纂１図では、第１コイル装置は、Ｚ方向における定常均
一磁場Ｂｏを発生するコイル１と、Ｘ方向における磁場
勾配ＧＸを与えるコイル３とＸ方向における磁場勾配Ｇ
Ｙを与えるコイル５と、およびＺ方向における磁場勾配
ＧＺを与えるコイル７とを備えている。

さらに、この装置には第２コイル装置９が含まれそれに
よって、第１コイル装置によって発生された磁場の方向
に垂直な平面において、検査中の身体にｒ、　ｆ、磁場
が与えられることができ、かつ、それによってＺ方向で
はない他方向でのスピンベクトル成分を有する磁気共鳴
に励起された、検査中の身体における核から生ずるｒ、
　ｆ。

磁場を検出することができる。

図面では、ｒ、ｆ、磁場を与えそして検出するために一
対のコイル９だけが示されているが、ｒ、　ｆ、磁場を
検出するために別々のコイルを設ける方が望ましいこと
がよくある。

この種々のコイル１．３．５．７および９は、Ｂｏ、　
Ｇ、、　Ｇ２およびｒ、　ｆ、制御回路２１．２５．２
５および２７によってそれぞれ制御された、Ｂｏ。

Ｇｘ、　Ｇ、、　Ｇ２およびｒ、　ｆ、駆動増幅器１１
，１３，１５゜１７および１９によってそれぞれ駆動さ
れる。

これらの回路は種々の形をとることができて、それらは
ＭＲ装置および、コイル誘導磁場を利用する他の装置に
経験のある当業者にとっては周知である。

回路２１．２３．２５および２７は中央処理および制御
装置２９によって制御されておシ、装置に指令および命
令を与える入力ならびに他の周辺装置３１およびデイス
プレィ３３はこの中実装Ｒ２９に関連している。

コイル９によって検出されたＭＲ倍信号、増幅器３５ｆ
：介して信号処理装置６７に印加される。この信号処理
装置は信号の適切な較正ならびに補正をするよう構成さ
れているが、基本的には信号を処理および制御装置２９
に送信し、そこにおいて信号はデイスプレィに印加され
るように処理されて、検査されている身体におけるＭｌ
（、量の分布を表わす画像を発生する。

この説明を明確にするために別々に示されるが、信号処
理装置３７は都合のよいことに装置２９の一部となって
いることが理解されるであろう。

この装置はまた、磁場測定および誤シ信号回路３９を含
んでおり、この回路は、第２図に示されるように、検査
されている身体４３のスライスに関して適切な位置に配
置されて、与えられた磁場を監視する磁場プローブＸ１
．Ｘ２．ＹｌおよびＹ２から、増幅器４１を介して、信
号を受信する。

次に、この装置を、利用して、検査中の身体の選択スラ
イスの画像を得る代表的方法を説明する。

検査しようとする身体は先ず、撮像しようとするスライ
スを含む身体の領域が、第１と第２のコイル装置によっ
て発生される磁場に支配されるように、装置内に位置ぎ
めされる。

次いで、定常磁場Ｂｏがコイル１によってＺ方向で与え
られ、この磁場は検査されている身体の領域における、
すなわちＺ方向に沿った磁気アラインメントの平衡軸を
定める働きをして、検査手順を通じて一定のままである
。

次に、撮像しようとするスライスに垂直な方向で、適切
なコイル３，５あるいは７によって、磁場勾配が与えら
れる。この実施例のためには、スライスはＸ−Ｙ平面に
置かれていると考えられ、従って与えられた勾配はＺ方
向である。この勾配ＧＺが与えられている間、ｒ、ｆ、
磁場ノくルスはコイル装置９によって与えられる。ｒ、
ｆ、　）Ｓルスの周波数は、撮像しようとする身体のス
ライスにおける水素陽子のラーモア周波数になるよう選
択される。スライスの外側の磁場の強さはスライスにお
けるそれとは異なり、従ってスライスの外側の水素陽子
のラーモア周波数は印加されたｒ、　ｆ、パルスの周波
数とは異なるので、スライス内の陽子のスピンのみがｒ
、　ｆ、パルスによって励起される。パルスが、ちょう
ど、励起された陽子のスピンを９０°だけ傾斜させる、
すなわちこの場合、２方向からＸ−Ｙ平面へ傾けること
ができるように、ｒ、ｆ、パルスは積分され、次いで、
スピンはＺ軸の周りのＸ−Ｙ平面において歳差運動を行
なう。

勾配ＧＺの直後に、逆方向の勾配−〇Ｚが与えられて、
例えば、英国特許明細書簡１，５７８，９１０号に記載
されているように、励起中にスライスを横断する勾配か
ら生ずる反位相化（デイフェーズ）に対して、選択され
たスライスにおけるスピンを再位相調整する。

上述の手順によって自由誘導減衰（ＦＩＤ）信号を発生
し、その信号はコイル装置９によって検出することがで
きる。検出した信号から二次元画像を構成するのに十分
なデータを得るために、スピンもまた、周知の方法で、
相互に識別しようとするスライスの別々の部分から発生
する可能信号に符号化されなければならない。

このことは、ＦＩＤ信号の励起後、そしてＦＩＤ信号の
検出前および／−またけ検出中に、ス、ライスの平面に
おいてなお磁場勾配を印加することによって達成され、
そしてこの使用される特定勾配は、検出された信号から
画像を構成するために利用しようとする方法に依存する
。

例えば、二次元フーリエ変換（２ＤＦＴ）技術を利用し
て画像を構成する場合、ＦＩＤ信号は、励起後そして検
出前に印加された位相符号化磁場勾配パルスＧ、および
検出中に印加された周波数符号化磁場勾配Ｇｘによって
、符号化することができる。画像に対する全データセッ
トを得るために、励起と検出のシーケンスは、位相符号
化勾配Ｇ、の異なる値によって複数回、繰９返される。

勾配Ｇｘの印加期間内にエコー信号形成を所望通り処理
するために、周知の方法で、逆勾配Ｇｘを勾配Ｇｘに先
行させる。

射影画像構成技術が利用される場合には、検出中の周波
数符号化勾配のみが利用され、そして検出シーケンスは
スライスにおける符号化勾配の別々の方向に対して繰返
される。

原則的に、本発明は核磁気共鳴検査中に与えられるいず
れの傾斜磁場に関しても利用することができるが、実際
に、例えば上述のような多くの勾配は、結果のうず電流
が検出されたｒ、　ｆ。

信号に重大な影響を与えることなく、印加され得ること
が判明している。従って、本発明は、特に、結果のうず
電流が検出ｒ、　ｆ、信号に干渉しやすい時に、すなわ
ちデータ収集の直前、あるいはスピンエコーパルスの印
加前に、与えられる比較的大きい磁場勾配に利用される
。

そのような大きいパルスの１例は、組織における潅流血
流を測定するＭＲクシ−ンスにおける流れ符号化に利用
される勾配パルスである。

１つのそのようなシーケンスの種々の段階は第３図に示
される。

第３図では、９０°ｒ、　ｆ、励起パル、ｒ、　Ｂ　１
　（９０）が先ず、スライス選択勾配Ｇ１□の存在する
場合に与えられるが、上で説明したように、勾配Ｇ１゜
の後に再位相化逆方向勾配パルス−０１□が続く。

次いで、第１の大きい流れ符号化勾配パルスＧ２□が与
えられ、時間ｔＤ連れて、同一の流れ符号化勾配パルス
Ｇ５□が続く。この２つの流れ符号化パルス間に、スビ
／エコーれＬ　パルスＢ１（１８０°）が与えられ、そ
してこのパルスＢ１の前および後に、周知の方法で、妨
害勾配パルスＧ３□およびＧ４□が与えられている。第
２の流れ符号化パルスＧ５．が与えられた後に、位相符
号化勾配Ｇｙが与えられ、そして上述のように、逆勾配
−Ｇｘが先行する勾配Ｇｘの印加中、データ収集が実行
される。

第３図に示されるシーケンスを利用して得た選択スライ
スのビューとパルスＧ２□およヒＧ５□のない同じシー
ケンスとの間の位相変化をマツプすることによって流れ
が調査され、そして流れによる単位体積での位相差φは
、下記で与えられる。

φ＝ｒＧｐｔｐｔＤＶ 但し、γは水素陽子に対する磁気回転比、Ｇ、は勾配パ
ルスＧ２□およびＧ５□の振幅、ｔ、は勾配パルスＧ２
□およびＧ５□の持続時間、そして ■は流れの速度である。

次に、第３図のパルスＧ２□およびＧ５□へのこの発明
の利用について、第４図を参照して説明する。

この実施例のために、以下で説明する測定プロセスによ
って、時定数ＴＡ、　ＴＢ、　ＴＣおよびＴＤの４つの
有意のうず電流が生じたと判定されたものとする。その
ような場合、調べようとする流れに依存して決定された
振幅Ｇｐおよび持続時間ｔ、を有する第１の勾配パルス
Ｐ１の立上り区間と立下がυ区間の間に発生する磁束Ｓ
、、　Ｓ２の変化率、およびその立上が９区間が第１パ
ルスＰ１の立下が多区間後の時間ｔＡで発生する、持続
時間ｔＢを有する第２の逆勾配パルスＰ２の立上がり区
間と立下が９区間の間に発生する磁束Ｓ３と８４の変化
率を適切に選択することによって、第１の４つのうず電
流は効果的にゼロにされる。時間期間ｔ、、ｔＡおよび
ｔＢは関連するパルスエツジの中点からおよび中点へと
延長していると考えられる。勾配パルスＰ１．Ｐ２のト
ップのスロープは、それらパルスのエツジのそれと比較
して小さいと考えられるので、それらの影響は無視する
ことができる。

磁束Ｓ１．Ｓ２．Ｓ３およびＳ４の変化率の選択は、次
の式を利用して実行される。

５１ｅｘｐ−（（ｔ、＋ｔＡ＋ｔＢ）／ＴＡ）＋５２ｅ
ＸＩ）　　（（ｔＡ＋ｔＢＶｒＡ：Ｊ（ＩＪ＋８３ｅｘ
ｐ−（ｔＢ／ＴＡ）＋ｓ４　＝ＱＳ１ｅｘｐ−（（ｔ、
＋ｔＡ＋ｔＢ）／ＴＢ）＋８２６Ｘ１）−（（ｔＡ＋’
Ｂ）／ＴＢ）　　（２）十Ｓ３　ｅｘｐ−（ｔＢ／ＴＢ
）＋８４＝Ｏ８１ｅｘｐ−（（ｔｐ＋ｔＡｌ−ｔＢ）／
ＴＣ）＋８２ｅｘｐ−（（ｔＡ＋ｔＢ）／ＴＣ）　　（
３）＋８３　ｅｘｐ−（ｔＢ／ＴＯ）＋８４：０８１ｅ
ｘｐ−Ｃ（ｔｐ＋ｔＡ＋ｔＢ）／Ｉ’Ｄ）＋５２ｅＸＩ
）（（ｔＡ＋ｔＢ）／ＴＤ）　　　（４）＋５３ｅＸｐ
−（ｔＢ／Ｔ１））＋８４＝０これらの式を同時に解く
ことによづて、Ｓｌ。

Ｓ２．Ｓ３およびＳ４に対する値が見つかり、従つて時
定数ＴＡ、　ＴＢ、　ＴＣおよびＴＤを有するうず電流
がそれぞれ発生する４つの場所における合成うず電流は
、第２の勾配パルスＰ２の終りにはゼロとなる。

時定数１９ミリ秒と１９５ミリ秒の２つのうず電流のみ
がそれぞれ識別され、そしてｔ、、ｔＡおよびｔＢがそ
れぞれ２２．５ミリ秒、５ミリ秒および１５、ミリ秒の
値を有するようなこの手順の１特定実施例において、１
．１０８１．０．７５８１および０．９１８１をそれぞ
れ有する８２．８３およびＳ４の値が得られた。Ｓｌは
、通常、装置の性能に依存して、オペレータに適合する
よう選択されることが分るであろう。実際には、各勾配
パルスの立上がシ時間および立下がシ時間を、装置性能
の限界に一定に保つことが都合がよいと考えられている
。

次いで、磁束８１．８２．　Ｓ３およびＳ４の変化率は
、ＧＺ駆動増幅器１７、および関連するコイル７の電気
的特徴と連絡してその関連する制御回路２５によって制
御される。

なお、上で与えられたＳ２．Ｓ３およびＳ４に対する値
は無限の解答のうちの１つであるにすぎず、従ってオペ
レータは通常、特定利用に最も良く適合する可能な解答
のうちの１つを選定することができる。

バ／ｌ／スＰ１およヒＰ２のトップスロープを無視でき
るものと考えないでそしてパルスＰ１およびＰ２の立上
がシ時間および立下がり時間を、その持続時間に比較し
て無視できるものと考えるような、上述の手順の変更例
では、上記の式（１）から（４）を使用する代りに、下
記の式が使用される。

８　＊　ｅｘｐ　−［：（ｔ　ｐ十ｔＡ＋　ｔＢ）／′
ｒＡ）　＋　５２Ａｅｘｐ−（（ｔＡ＋　ｔＢ）／Ｔ、
４）　（５Ｊ＋５３ｅＸｐ　−（ｔＢ／ＴＡ、）＋８４
Ａ＝＝Ｑ８１　ｅｘｐ−（（ｔｐ＋　を妙ｔＢゾ踊、）
＋８２ＢｅＸ９−　（（ｔＡ＋’Ｂ）’％）　　（６）
十５３ｅＸｐ　（ｔＢ／ＴＢ）＋８４Ｂ＝。

５１ｅｘｐ−Ｅｔｐ＋ｔＡ＋ｔＢ）／ＴＯ）＋５２Ｃｅ
Ｘｐ−［ＣｔＡ＋ｔＢ）／Ｔｃ）　　（７）＋Ｓｒ、ｅ
ｘｐ　　（ｔＢ／Ｔｃ）＋５４ｃ＝：＝Ｏ８１ｅｘｐ−
Ｃ（ｔｐ＋ｔＡ＋ｔＢ）／ＴＤ）＋８２Ｄｅｘｐ−（（
ｔＡ＋ｔＢ）／ＴＤ）　　（８）十５３ｅＸｐ−（”Ｂ
／ＴＤ）＋８４Ｄ＝０但し、ｄｌおよびｄ２はそれぞれ
、パルスＰ１およびＰ２の立上がり区間と立下がり区間
の間の振幅の僅かの差であり、時間期間ｔｐ、　ｔＡお
よびｔＢは、第５図に示されるように、関連するパルス
エツジの上方あるいは下方エツジからおよびそれへ延長
していると考えられる。

８２）（＝８１（１＋ｄ１（Ｔｘ／’ｐＸｅＸｐ（ｔｐ
／ＴＸ）　１））ｅｘｐ　（ｔｐ／ｒＸ）８４Ｘ＝８３
（１＋ｄ２（ＴＸ／’ＢＸｅＸＩ）（ｔＢ／ＴＸ）　　
１））＝ｐ−（ｔＢ／ＴＸ）上記手順はまた、都合のよ
いことに、第６図の妨害勾配パルスＧ３□およびＧ４□
によって発生されたうず電流による検出ｒ、　ｆ、信号
への干渉を阻止するのに利用することができる。

本発明を応用することのできる勾配パルスの別の特定実
施例は、血管造影実験における磁場エコー再位相調整勾
配パルスである。

２つの、間隔を置いた、反対の極性を有するパルスから
成る勾配パルスパターンを例として説明してきたが、こ
の発明による他の方法では、他のパルスパターンを使用
できることが分るであろう。＠ＭＲ装置は、この発明に
よる方法を利用して取除くことのできるそれ自体のうず
電流のパターンを示すものと考えることができる。

従って、いずれの特定装置によっても利用されるように
考案された、この発明による厳密な戦略は、ユーザにと
っての問題である。

一般に、この発明の方法を利用する際に、うず電流を取
除くために必要なパルスエツジ、従ってパルスの数は異
なる時定数のうず電流の数が増加するにつれて増加する
と考えることができる。従って、単一のうず電流のみが
発生される場合、単一パルスのみから成る勾配パルスパ
ターンが必要とされ、そしてうず電流は単一パルスの立
下がり区間を有するスロープを適切に選択することによ
って取除くことができる。

特定装置において発生され、たりず電流の時定数の測定
は、都合のよいことに、磁気共鳴グローブ、すなわち、
そのプローブ内に含まれる例えばドープ水のような物質
の磁気共鳴を励起することによって出力信号を発生する
グローブ、金利用して実行される。このプローブを適切
に位置ぎめすることによって、プローブに印加されたｒ
、　ｆ、磁場パルスによって励起される場合、プローブ
によって発射される信号が記録される。

うず電流を発生するように設計された勾配パルスが「、
　ｆ、　パルスに先行する場合に記録された信号を、勾
配パルスの不在の場合に記録された信号と比較すること
によって、勾配パルスの後、すなわちうず電流に起因し
た、存続する磁場を分析することができる。

この発明による方法は、うず電流が発生されている場所
に関する知識するいは想定なしにそれを利用できて、し
かもうず電流の本質に関係なくそれを応用できるという
利点を持っている。

その上、この装置は印加された勾配パルスを良好に制御
する必要はあるが、通常、装置の変更は必要とされない
。

【図面の簡単な説明】

第１図および第２図は装置の概略図、 第３図は装置の動作方法、 第４図はこの発明による傾斜磁場パルスパターン、そし
て 第５図は第４図のパルスパターンの別の形式を示す。 図中、１，３，５．７および９はコイル、１１，１３゜
１５．１７および１９は駆動増幅器、２１．２３．２５
および２７は制御回路、２９は中央処理、制御装置、３
１は関連入力および周辺装置、３３はデイスプレィ、３
５はｒ、　ｆ、増幅器、３７は信号処理装置、３９は磁
場測定および誤シ信号回路、および４１は増幅器をそれ
ぞれ示す。 図面の浄書 特許出願人　　ビカー　インターナショナル　リミテッ
ド手 続 補 正 書 （方式） 事件の表示 平成　１年　特許願　第３２４２１、 発明の名称 核磁気共鳴方法 補正をする者 事件との関係　　　特許出願人 名称　ビカー　インターナショナル　リミテッド４、代
　理　人

Claims (7)

【特許請求の範囲】
1. （１）身体に勾配パルスパターンを与えることによつて
   傾斜磁場が身体に与えられる核磁気共鳴方法であつて、
   傾斜磁場によつて発生されるうず電流の影響は、前記パ
   ルスパターンの各パルスのエッジ間で発生される磁束の
   変化率を、前記エッジ間に経過する時間とうず電流の時
   定数に関連して選択することによつて低減されることを
   特徴とする前記核磁気共鳴方法。
2. （２）請求項（１）記載の方法において、前記磁束の変
   化率はうず電流を前記パルスパターンの終了において最
   小に低減するよう選択されることを特徴とする前記核磁
   気共鳴方法。
3. （３）請求項（２）記載の方法において、パルスパター
   ンは時間シーケンス１からＮにおいて発生する￥Ｎ￥エ
   ッジを有しており、そしてエッジに対する磁束Ｓ＿１か
   らＳ＿Ｎの変化率は下記の形式の式を同時に解くことに
   よつて選択され、 Ｓ＿１ｅｘｐ−（ｔ＿１＿，＿Ｎ／Ｔ＿Ｘ）……Ｓ＿Ｒ
   ｅｘｐ−（ｔ＿Ｒ＿，＿Ｎ／Ｔ＿Ｘ）……＋Ｓ＿Ｎ＝０
   但し、ｔ＿Ｒ＿，＿ＮはＲ番目のエッジとＮ番目のエッ
   ジ間の時間であり、そして各式においてＴ＿Ｘは異なる
   うず電流の時定数であることを特徴とする前記核磁気共
   鳴方法。
4. （４）請求項（３）記載の方法において、前記各パルス
   のトップは有限のスロープを有しており、そして各式に
   おける各パルスの立下がり区間に対する磁束Ｓ＿Ｒの変
   化率は下記の通りであると考えられ、 Ｓ＿Ｒ＿Ｘ＝Ｓ＿Ｒ＿−＿１（１＋ｄ（Ｔ＿Ｘ／ｔ＿Ｒ
   ＿−＿１＿，＿Ｒ）（ｅｘｐ（ｔ＿Ｒ＿−＿１＿，＿Ｒ
   ／Ｔ＿Ｘ）−１））ｅｘｐ−（ｔ＿Ｒ＿−＿１＿，＿Ｒ
   ／Ｔ＿Ｘ） 但し、￥ｄ￥はパルスの立上がり区間と立下がり区間の
   間の振幅の僅かの差であることを特徴とする前記核磁気
   共鳴方法。
5. （５）前述の請求項のいずれか１項記載の方法において
   、前記各エッジはほぼ同じ持続時間であるよう構成され
   ていることを特徴とする前記核磁気共鳴方法。
6. （６）前述の請求項のいずれか１項記載の方法において
   、前記パルスパターンは反対の極性を有する２つのパル
   スを備えていることを特徴とする前記核磁気共鳴方法。
7. （７）前述の請求項のいずれか１項記載の方法において
   、前記傾斜磁場は患者の組織における血流を測定するシ
   ーケンスにおける流れ符号化勾配であることを特徴とす
   る前記核磁気共鳴方法。