JP7519141B2 - 光学素子及びその製造方法 - Google Patents

Description

近年、液晶ディスプレイの視野角の拡張が大きく進展した。

しかしながら、この画面の視野角が非常に広いことが欠点となり得る状況もしばしばある。また、ノートＰＣやタブレットＰＣなどのモバイル端末で、銀行口座などの個人情報や機密情報などの情報も入手することが増えている。そのためこれらの機密データを見ることができる人間をコントロールする必要がある。例えば休暇の写真を見るときや、宣伝目的のためにも、ディスプレイ上の情報を他人と共有するために、広い視野角を選択しなければならない。他方、画像情報を秘匿したい場合は、視野角を狭くする必要がある。

車の製造でも類似の問題がある。運転手はエンジンがかかっている間はデジタルエンターテインメントプログラムなどの画像内容に気を取られてはならないが、同乗者は運転中もそれらを楽しみたいと思うものである。したがって対応する表示モードを切り替えることができる画面が必要になる。

既に携帯用ディスプレイではその視覚的データ保護を達成するために、マイクロルーバーを用いた追加フィルムが使用された。しかしながらこれらのフィルムは（再）切り替ええ不能であり、必ず最初に手で装着してから、再び取り外す必要があった。また、必要のないときでもディスプレイと別に持ち運ばなければならない。さらに、このようなルーバーフィルムの使用は、光の損失という重大な欠点を伴う。

米国特許出願ＵＳ６７６５５５０Ｂ２号には、そのようなマイクロルーバーによる覗き見防止が記載されている。ここでの最大の欠点は、フィルタの機械的な取り外し又は取り付けと、保護モードでの光の損失である。

米国特許出願ＵＳ５９９３９４０Ａ号には、プライバシーモードを実現するために、表面に小さいプリズムストライプを均一に配置したフィルムの使用が記載されている。その開発及び製造には、かなりコストがかかる。

国際特許出願ＷＯ２０１２／０３３５８３Ａ１号では、自由視と制限視の切り替えは、いわゆる「クロモニック」層の間で液晶を操作することで実現している。この場合、光の損失とコストはかなり大きい。

米国特許出願ＵＳ２０１２／０２３５８９１Ａ１号には、画面内の非常に複雑なバックライトが記載されている。図１及び図１５によれば、複数のライトガイドが使用されるだけでなく、マイクロレンズ素子４０や、後部照明から前部照明に向かう途中で光を変換するプリズム構造５０など、他の複雑な光学素子も使用される。これらは実装するのに高価で手間がかかり、同様に光損失を伴う。米国特許出願ＵＳ２０１２／０２３５８９１号の図１７に示す変形例によれば、両光源４Ｒ及び１８は照明角度の狭い光を生成し、後方光源１８からの光は手間をかけて大きい照明角度を有する光に変換される。既に上述したように、この複雑な変換は明るさを著しく低下させる。

日本国特許出願ＪＰ２００７－１５５７８３Ａ号によれば、手間をかけて計算及び製造される特殊な光学面１９が使用され、入射角に応じて光を様々な狭い領域又は広い領域に偏向させる。これらの構造は、フレネルレンズに類似している。さらに、光を望ましくない方向に偏向させる干渉エッジが存在する。そのため実際に実用的な光分布を達成できるかどうかは不明なままである。

米国特許出願ＵＳ２０１３／０３０８１８５Ａ１号には、光が幅狭側のどの方向から放射されるかに応じて光を主要面上で様々な方向に放射する、段付きで形成された特殊なライトガイドが記載されている。これにより、透過型画像表示装置、例えばＬＣディスプレイと組み合わせることで、自由視モードと制限視モードとの間で切り替え可能な画面を作成できる。この場合の欠点は、制限視効果を左右又は上下のいずれかにしか発生できず、例えば特定の支払取引で必要であるように、上下左右に同時に発生できないことである。さらに、制限視モードにおいても遮断された覗き見角度から常になお残光が見えている。

本出願人の国際特許出願ＷＯ２０１５／１２１３９８Ａ１号には、２つの動作モードを有する画面が記載されており、この画面には動作モードを切り替えるために対応するライトガイドの体積中に散乱粒子が不可欠に存在する。しかしながら、そこで選択された重合体からなる散乱粒子は、一般に光が両主要面から出射され、それによって有効光の約半分が誤った方向、即ちバックライトに向かって放射され、そこでは構造上十分にリサイクルできないという欠点がある。さらに、ライトガイドの体積中に分布する重合体からなる散乱粒子は、場合によっては、特に高濃の場合に、保護された動作モードにおける覗き見防止効果を低下させる散乱効果につながる可能性がある。

上記の方法及び配置に原則として共通している欠点は、基本画面の明るさを著しく低下させ、及び／又はモード切り替えのために複雑で高価な光学素子を必要とし、及び／又は限られた覗き見防止しか提供せず、及び／又は自由に観視できるモードでの解像度を低下させ、及び／又は狭い観視範囲しか許さないことであり、そのため明るさは角度スペクトルにわたって急速に低下して、観視者は明るさに関して非常に不均一な画像を見ることになる。

したがって本発明の課題は、入射光の拡散方向に所定の影響を与えることができ、任意選択で少なくとも２つの動作状態、即ち自由観視モードと覗き見防止モードの間で切り替えることができる、面状に広がる光学素子を開発することであり、覗き見防止モードでは光は自由観視モードに比べて制限された角度範囲でのみ、即ちより小さい拡散方向で光学素子から出る。この光学素子は安価に実装でき、特に覗き見防止モードと自由観視モードとの間の切り替えを可能にするために、様々なタイプの画面で汎用可能であるものとし、そのような画面の解像度は実質的に低下しないか、又は無視できる程度にしか低下しないようにする。さらに、この光学素子は、基本的にトップハット型の光の分布を実現する可能性を提供するものとする。これは、平均放射角の周りの少なくとも７度の角度範囲において明るさが１５％以上低下しないことを意味する。

上記の課題は、入光側と出光側を備えて面状に広がる光学素子であって、少なくとも第１屈折率を有する第１の透明な材料からなる第１領域と、第２屈折率を有する第２の透明な材料からなる第２領域とを含み、これらの領域は第１光学素子の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、ここで、第１屈折率は人間の目に見える全波長域で第２屈折率より大きいものによって解決される。さらに、光学素子は、各第２領域の入光面における恒久的に不透明な又は透明な状態と不透明な状態の間で切り替え可能なそれぞれ１つの第１層と、各第２領域の出光面に設けた恒久的に不透明な又は透明な状態と不透明な状態の間で切り替え可能なそれぞれ１つの第２層とを含む。

入光側で光学素子に衝突する光は、第１層に基づき、第１層が不透明な状態にあれば、専ら第１領域の入光面を通って光学素子に入射し、そこで入射角、偏光、及び第１屈折率と第２屈折率の比に応じて、ａ）第１領域内で妨げられずに伝播し又は全反射し、その後でそれぞれの第１領域の出光面で再び出射され、又はｂ）第１領域から隣接する第２領域に進入し、その中を伝播して、最終的に第２層が不透明な状態にあれば出光側で吸収され、第２層が透明な状態にあれば出射され、又はｃ）光が第１領域から隣接する第２領域に進入した場合には、再び別の隣接する第１領域に進入し、そこで与えられた拡散方向と偏光に応じて出光面で出射されるか、光学素子内でさらに伝播して、最後に出射されるか吸収される。ここで、ａ）の場合の妨げられない伝播とは、光線が領域境界に衝突せずに、全反射されることなく第１領域を直進することを意味する。

その結果、出光側で光学素子から出る光は、入光側で光学素子に衝突する光に比べて、少なくとも両層の一方、即ち第１層及び／又は第２層、しかし好適には第２層が不透明である場合にその拡散方向が制限されている。

第１領域への光線の入射角とは、特に第１領域の入光面（「下面」とも呼ばれる）への水平および垂直入射角を表す方向ベクトルであり、偏光状態と並んで、第１領域Ｂ１若しくは第２領域との境界面で光がさらに伝播するために非常に重要である。

基本的には、ａ）又はｂ）のケースに該当しない光線は、すべてｃ）のケースに該当するはずである。

第１領域と第２領域の「周期的な順序」とは、これらの領域が常に同じ幅及び／又は高さでなければならないという意味ではなく、単に第１領域と第２領域が必ず交互に配置されていることを意味する。但し、それらの大きさは変化することができる。

第３のケースｃ）は、第１領域からの光が隣接する第２領域に進入しており、そこから再び別の隣接する第１領域に進入した場合にのみ生じる。即ち、光線は、第１領域から第２領域への屈折率境界を乗り越えた後で、当該第２領域から他の側で隣接する第１領域への次の屈折率境界を再び乗り越え、そのときに与えられた拡散方向と偏光に応じて出光面で出射されるか、又はさらに光学素子内を伝播して、最後に出射されるか吸収される。このケースは、例えば約３０°～５０°の中心角の光拡散方向は吸収されるが、これよりも大きいか小さい角度範囲は光に当てられる場合など、特殊な用途に対して興味がある。ｃ）で挙げたケースは、光学素子の光学的シミュレーションに基づいて、第１屈折率と第２屈折率の相応の寸法設定、並びに第１領域と第２領域の幅及びそれらの高さの相応の選択により包含されたり除外されたりすることができる。これについては以下に詳述する。

本発明による入射光の拡散方向の好適な制限（即ちケースａ）の光線しかない）を達成するためには、第１層と第２層が実際に不透明であることが重要である。いずれか１層が不透明でなくなるとすぐに、第１領域と第２領域との間の境界面における全反射の本来の限界角度を上回る斜めの光線は、第２領域の上縁で出るか、又は場合によっては後で第２領域に入るときに、例えば上縁、即ち第１領域Ｂ１の出光面を通って出ることができる。

有利な実施形態は、第２領域の出光面に設けた各第１層が、恒久的吸収体層により及び／又は光学素子から離れる方向に鏡面反射する少なくとも１つの層により形成されているように構成されている。本発明の範囲内で可能な１つの鏡面反射層のみが存在する場合、この層が不透明な特性も有することは言うまでもない。鏡面反射特性は、例えば本発明による光学素子が、例えばＬＣＤパネル用の照明装置に組み込まれるならば、効率を高めるのに寄与する。

さらに、第２領域の出光面に設けた各第２層が、恒久的吸収体層によって形成されていることが可能である。特定の静的実施形態において第１層と第２層が恒久的な不透明特性を有し、第１屈折率と第２屈折率が変化しない場合、光学素子は入射する光の拡散方向に対して恒久的に制限するように作用する。

本発明による光学素子の特別の実施形態では、第１領域（Ｂ１）における材料の第１屈折率（Ｎ１）及び／又は第２領域（Ｂ２）における材料の第２屈折率（Ｎ２）が、少なくとも２つの状態の間で切り替え可能であり、その結果として、第１領域（Ｂ１）と第２領域（Ｂ２）との境界における２つの屈折率の比（Ｎ１、Ｎ２）がそれぞれ調節可能であり、それによって拡散方向の前記制限が可変である。

これについて、第１領域及び／又は第２領域の材料の少なくとも１つは、電極における電圧の変化を介して液晶中の直線偏光に対する屈折率の変化を誘起するために、電極と接触している液晶からなることができる。電極は、第１領域の出光面と入光面、即ち上側と下側に配置されている場合、例えばＩＴＯ（酸化インジウムスズ）層の形態で透明であることができる。しかしながら、電極が第２領域の第２屈折率を変えるために必要である場合、特に第１層と第２層が恒久的吸収体層として形成されている場合は、半透明電極、場合によっては不透明電極を使用することもできる。

この液晶を用いた実施形態では、第１層と第２層が恒久的に不透明であることが選好され、それによりさらに原則として専らケースａ）の光線は光学素子から上方に出ることができる。しかしながら、これらのケースａ）の光線は、第１領域から第２領域への境界面における屈折率の差に応じて、拡散方向の角度範囲が狭くなったり広くなったりする。この角度範囲は、屈折率の差が大きいほど広くなり、屈折率の差が小さいほど狭くなる。

一方、本発明の他の異なる切り替え可能な実施形態において、第１層及び／又は第２層が不透明な状態と透明な状態の間で切り替えられる場合、光学素子に入射する光の拡散方向を制限する特性をオン／オフすることができる。即ち、専ら両層が不透明である場合に光拡散方向は制限される（ケースａ））。両層のうちの１つが不透明でなくなるとすぐに、光拡散方向の制限は存在しなくなる（ケースａ）、ｂ）、場合によってはｃ））。このようにして光学素子は切り替え可能である。さらには両層が透明に切り替えられた場合、光学素子は単に－光の入射方向に応じて－光線シフトと全内部反射を引き起こすだけで、全体として光を遮断しない。

好適な切り替え可能な実施形態において、上側の第２層のみが不透明と透明に切り替え可能に形成され、下側の第１層は恒久的に不透明に（場合によっては反射もするように）形成されている。これは、所望の効果を達成するのに十分である。

両層の切り替え可能性は、好適には、レクトロウェッティング、電気泳動、エレクトロクロミズム及び／又は液晶セルの原理のいずれか１つ又は同時に複数の原理に基づくことができる。もちろんその他の実施形態も可能である。

エレクトロウェッティングの場合、両層のうちの少なくとも１つについて、エレクトロウェッティングの対象となる液体又は液体混合物の少なくとも２つの状態が定義される。第１の動作状態では、当該層は、第２領域の対応する表面を可能な限り完全に覆い、したがって不透明であろう（この場合は拡散方向の制限がある、ケースａ））。第２の動作状態では、当該層は、第２領域の対応する表面を可能な限り小さい面積で覆い、したがってほぼ透明であろう（この場合は拡散方向の制限はないか若しくは無視できる程度である、ケースａ）、ｂ）、場合によってはｃ））。

電気泳動の場合は、両層のうちの少なくとも１つに対して、液体又はゲルマトリックス中で電気泳動できる不透明な粒子が提供されよう。これらの粒子は、透明電極を介して印加できる電界の作用により、第１の動作状態において当該層として第２領域の対応する表面を可能な限り完全に覆い、その結果として当該層は不透明になろう（この場合は拡散方向の制限がある）。電界分布が異なる第２の動作状態では、粒子は当該層として第２領域の対応する表面を可能な限り小さい面積で覆うか、又はリザーバに移送されるか、又は体積中に分散され、したがって当該層は透明であろう（この場合は拡散方向の制限はない）。

基本的には、この実施形態は電気泳動を利用して、両層のうちの少なくとも１つ、特に第２層について、粒子は第２領域の直上に位置するか、又はそこから（最大１００μｍで十分）離れて位置することにより、第２領域の表面における全反射構造は（粒子による光の相応の吸収によって）乱されるか、又は（粒子が相応に離れていることによって）乱されずに、全反射が起こり、対応する光線は光学素子内でさらに伝播した後で、少なくとも部分的に第１領域の出光面から出射されるように構成することもできる。一般に、この関連においては、いわゆる「フラストレート全内部反射」のような又は類似の変形例に基づくすべての光学的切り替え技術を適用できる。

さらに粒子として、電界作用に基づき定位置で回転できて、表面はそれぞれ約半分が不透明であり、他の半分が散乱し、白色であり及び／又は反射するヤヌス粒子も対象となる。これらのヤヌス粒子は両層のいずれの層であってもよく、これらの層を不透明な状態と反射する状態との間で切り替えることができ、後者の状態では反射に基づいて対応する光線は、光学素子内でさらに伝播した後に、第１領域の出光面から少なくとも部分的に出射される。

エレクトロクロミズムの場合、両層はエレクトロクロミック材料、例えば若干の金属酸化物（ＴｉＯ_２、ＮｉＯ、Ｎｂ_２Ｏ、ＭｏＯ_３、Ｔａ_２Ｏ_５、ＷＯ_３、ＩｒＯ_２、Ｚｒ_２Ｏ_５）と、エレクトロクロミック材料を埋め込んだ相応の透明電極、例えばＩＴＯ（インジウムスズ酸化物）、ＦＴＯ（フッ素スズ酸化物）、ＡＺＯ（アルミニウムドープ酸化亜鉛）で形成できよう。電極に印加される電圧に応じて、両層に対して少なくとも２つの状態が定義される。第１の動作状態では、当該層は不透明であり（この場合は拡散方向の制限がある）、第２の動作状態では、当該層は透明である（この場合は拡散方向の制限がない）。

両層は液晶セル、例えば相応の偏光子対を持つＴＮセルとして形成することができる。この場合、両層は電極に相応の電界若しくは電圧を印加することにより、適切に不透明（この場合は拡散方向の制限がある）又は透明（この場合は拡散方向の制限がない）に切り替えることができる。上記の偏光子対の偏光子は、本発明による光学素子がそのようなＬＣＤパネルと組み合わせて使用される場合は、ＬＣＤパネルの偏光子に物理的に相当することもできる。

一般に該当するのは、第１屈折率と第２屈折率との間の屈折率の差が小さいほど、光学素子から出る光の光分布は狭くなるということである。ここで、明確な物理的理解のために、「屈折率」は選択された波長、例えば５８０ｎｍに対する第１屈折率若しくは第２屈折率、又は人間の目に見える全波長域にわたるそれぞれの分散曲線を意味していることを確認しておく。分散曲線の場合、屈折率の差は、選択された可視波長λで両屈折率の差に対応するそれぞれの値を意味する。

この関連において言及されるべきは、特別な実施形態では光学素子は非常に精密な波長選択性カラーフィルタとして設計できることである。即ち、両屈折率の分散曲線が波長に依存して交差するとき、不透明な層の場合、第２屈折率が第１屈折率よりも大きい波長では、対応する波長域は効率的に消去され、したがって光学素子から出射されないであろうが、第１屈折率が第２屈折率よりも大きい波長域では、光学素子から出射されるであろう。ここで、分散曲線の設計に応じて、波長選択作用を有するこのような光学素子は、斜めに向けられた光で作動されることになろう。なぜなら、いかなる場合もスペクトルを分離するために、第１領域と第２領域との境界面における全反射の限界角度を利用しなければならないからである。例示的な発展例では、このような波長選択性カラーフィルタによって、２つのスペクトル、例えば狭い紫外光範囲のスペクトルと白色の広スペクトル範囲のスペクトルが分離されよう。両層のうちの少なくとも１つの不透明性をオフにすることにより分離作用がなくなれば、両方のスペクトルがカラーフィルタを透過できるであろう。その後で、紫外光は可視の白色光に変換されて、白色光に対して全体として様々な角度スペクトルの間で切り替えることが可能になる。

光学素子の有利な実施形態では、第１領域と第２領域は、光学素子に垂直な平行投影で見て、光学素子の表面全体に交互に帯状に分布するように配置されている。これにより、光拡散方向の制限は、帯状領域に対して垂直な方向には有効であるが、帯状領域に対して平行な方向には有効ではないであろう。

これに対し、別の実施形態では、第１領域が光学素子に垂直な平行投影で見て、光学素子の表面全体に点状、円状、楕円状、矩形状、六角形状又はその他の２次元形状で分布するように配置され、第２領域はそれぞれそれこれと相補的に成形されている。これにより、光拡散方向の制限は、それぞれ光学素子の表面に垂直な少なくとも２つの平面で有効であろう。実用的にはこのような光学素子の作用は原則として、透過光の光拡散方向が光学素子の中心垂線に近いか又はこれと平行な任意の角度で集束されるようになっている。この場合、「近い」とは、中心垂線又はそれに平行な状態からの偏差が、実施形態に応じて２５°又は３０°未満であることを意味する。

第１領域と第２領域のその他の形状も同様に可能である。本発明の機能形態を維持するために常に重要なのは、第１領域と第２領域が光学的に直接互いに隣接していて、可能な限り隙間なく光学的な屈折率ジャンプが与えられていることである。

別の実施形態は、第１領域と第２領域が、光学素子の上面に垂直な断面方向で見て台形に形成されている。第１領域と第２領域のこのような構成形態により、光学素子から出る光の拡散方向に的確に影響を与えことができる。即ち、実施形態に応じて光を表面上に強く又は弱く集束させることができる。さらに、例えば第１領域と第２領域の断面形状を平行四辺形にすると、それに伴って第１領域と第２領域の境界面が傾くことによって頂点の移動が達成される。台形は、それによって角度分布が一層よく集束され、したがって覗き見防止モードがさらに改善されるという利点がある。

さらに、少なくとも一時的に不透明な第１層及び／又は第２層が、第１領域を構成する材料に埋め込まれており、好適には光学素子の第１領域の材料部分が対応する層を埋め込んでいる上記部分にシームレスに移行していると有利であり得る。

さらに、第１領域の少なくとも一部、好適には全部の第１領域において、それらの出光側、即ち観視者にとって上側に、レンズ構造、好適には凸レンズ構造が適用されていることが可能である。これは、光学素子から出る光の拡散方向に所定の影響を与えることをサポートする。代替的又は追加的に、第１領域の入光側、即ち観視者にとって下側に凹レンズ構造又は凸レンズ構造を備えて、第１領域への入光方向に影響を与え、それによってまた光線が最終的に上記のケースａ）、ｂ）又はｃ）のいずれに該当するかに影響することができる。

基本的に、本発明の範囲において上側の第２層と下側の第１層は交換することができる。即ち、第１光学素子は、特に両層が恒久的に不透明であれば、光学素子の主要面のどちらが上であるか下であるかに関係なく機能する。

さらに、効果を最適化するために、光学素子の下方及び／又は上方に偏光子、任意選択で反射型偏光子が配置されていると有用であり得る。偏光子により偏光を制御することは、屈折率移行の利用効率を高める。さらに、フレネル反射を最小化するために、即ち光拡散方向の制限を最適化するために、入射光又は出射光のｐ偏光を用いることができる。

特別な用途のために、光学素子上に少なくとも１つの第１領域が形成されていて、その光学素子に垂直な平行投影で見た最短延長は、すべての第２領域の光学素子に垂直な平行投影で見た最短延長の少なくとも２０倍大きくすることが可能であり、上記の少なくとも１つの第１領域内ではその縁部と平行変位を除き、出光側で光学素子から出る光の拡散方向は、光学素子に衝突する光に比べて制限がない。これが意味するのは、拡散方向の制限が光学素子の全面に作用しないことにほかならない。このような制限のない第１領域は、互いに接触することなく、光学素子上で何度も繰り返すことができる。

さらに、第１領域と第２領域に加えて、形状及び／又は屈折率の点で第１領域及び第２領域とは異なるパラメータを有する別の領域が形成されており、これらの別の領域を透過して光学素子から出る光は、第１領域とは異なる拡散方向の制限を受けることが有意味であり得る。このようにして、光学素子上に光拡散方向の制限が異なる、言い換えれば集束の異なる領域を分布させることが実現可能である。

さらに、光拡散方向を制限する効果を一層強化若しくは調節するために、光学素子に追加の反射層及び／又は追加の吸収体層を設けることが考えられる。さらに、入光側及び／又は出光側、即ち光学素子の上側及び／又は下側に保護コーティング若しくは基体を適用することも可能である。しかしながら、特に第１領域から光が出射される際の光線変位及び光方向への影響を、技術的光学的な寸法設定において考慮すべきである。

本発明は、上述した光学素子を画像表示装置（例えばＬＣＤパネル、ＯＬＥＤ又はマイクロＬＥＤ又はその他すべてのディスプレイ技術）と、又は透過型画像表示装置（例えばＬＣＤパネル）のための照明装置と共に使用することに特別の重要性がある。後者の場合、光学素子は、特に切り替え可能な構成において、ＬＣＤパネルなどの透過型画像表示装置のための照明装置に直接組み込まれることになろう。この照明装置は、（第１層と第２層が恒久的に不透明である場合）指向性バックライトとして恒久的に作用し、例えば本出願人の国際特許出願ＷＯ２０１５／１２１３９８号又は国際特許出願ＷＯ２０１９／００２４９６号による実施形態に使用することができる。代替的に、少なくとも１つの面発光体と本発明による光学素子を含むこのような照明装置は、両層のうちの少なくとも１つが透明モードと不透明モードの間で切り替え可能である場合には、ＬＣＤパネル用の切り替え可能な照明装置として直接機能することもできる。

上記の使用方法において、画像表示装置のための切り替え可能な覗き見防止が達成される。即ち、光学素子から出射する光線に対して上記のケースａ）だけが残る第１の動作状態では、トップハット分布を有する設計に応じて覗き見防止効果が与えられている。光学素子から出る光線に対して、一般的にケースａ）とケースｂ）が該当し、例外的な場合のみケースｃ）も該当する第２の動作状態では、画像表示装置をあらゆる方向から自由に観視できる自由視モードが与えられている。

本発明による光学素子を観視方向で画像表示装置の前に配置して、その光拡散方向を選択的又は恒久的に制限しようとする場合、任意選択で画像表示装置上に、画像表示装置のそれぞれのピクセルによって放射される光を、実質的に第１領域とは反対側に位置する面に集束させる光学系も存在することができる。これは例えば、ほぼピクセル幅（又は場合によってはピクセル高さ）の周期を有するマイクロレンズグリッド又はレンチキュラーによって可能である。第１領域の周期は、最良の場合にピクセル幅若しくはピクセル高さの周期と一致すべきである。

上述した少なくとも１つの光学素子（第１光学素子とも呼ばれる）と、画像表示装置とを有するこのような画面は、例えば乗用車はモバイル機器に使用することができる。さらに場合によっては、第１光学素子を、切り替え可能か否かにかかわらず、画像表示装置の前に配置することにより、画像表示装置に後付けすることも可能である。

本発明はまた、このような第１光学素子の製造方法を含み、これは以下に記述するステップを含んでいる。最初に、所望の第１領域の正構造と支持体の負構造とを有する型を製造する（即ち、第２領域は型材料によって充填されているが、第１領域は型材料で充填されていない。支持体用のキャビティが型内に存在してもよく、これは後続のステップで特に第１領域用のポリマーで充填される）。次に、型に、最初は液状で、硬化後に第１屈折率を有する第１ポリマーを充填する。第１ポリマーを紫外光又は冷却によって硬化させ、その後で型からワークピースを取り出す。続いてワークピース内の第２領域の構造に、硬化後に第２屈折率を有する第２ポリマーを充填する。第２ポリマーも紫外光又は冷却によって硬化させる。

任意選択で、第１ポリマー又は第２ポリマーの硬化後、表面、即ち観視者の方向から見たワークピースの上面と下面の第２領域に第１領域を保護するマスクを貫通して不透明な又は透明から不透明に切り替え可能な材料を蒸着又はスパッタリングして第１層若しくは第２層を得るか、又は不透明な材料で印刷する。

さらに、本発明は、以下に記述するステップを含む（第１）光学素子の別の製造方法を含んでいる。最初に、ここに記載する順序で互いに接合した層、即ち吸収体層として作用する第２層、第２屈折率を有する材料からなる第２透明層、不透明な第１層、及び第１屈折率を有する材料からなる第１透明層を含む複数のベースブロックを作成する。次に、複数のベースブロックを上下に積層及び接合して第１積層ブロックを得る。この積層ブロックから、第２層厚を有するディスクを切り取る。これらのディスクを、それぞれ第１屈折率と第１層厚を有する第１透明層を間に挟んで積層及び接合して第２積層ブロックを得る。続いてこの第２積層ブロックから光学素子を切り取る。ここで、第１層は、好適には反射するように形成することができる。ベースブロックは、例えば互いに及び／又はディスクを第１透明層と加硫により接合することができる。第１積層ブロックからディスクを切り取り及び／又は第２積層ブロックから光学素子を切り取ることは、好適には個々の層の延長平面に対して垂直に行われる。

光学素子の特別な実施形態では、第２屈折率を有する第２透明層は、吸収するように選択することもできる。その場合は、吸収体層として作用する第２層は省略することができる。

別の代替的に考えられる製造方法は、例えば３Ｄ印刷プロセスにおいてそれぞれ屈折率が異なる第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２を形成するために２種類のポリマーを使用する方法、ガラスをエッチングして、エッチングされた領域（第１領域か第２領域のいずれか）に好ましくは後続過程でポリマーを充填する方法、ポリマーの異なる架橋、並びに光配向分子の利用であろう。すべてのケースで、さらに上述したような第１層と第２層が設けられる。光学素子のためにその他の製造方法工程も可能であることは言うまでもない。

本発明の課題は、人間の目に見える波長域で面状に拡散する光の拡散方向を制限するための、以下に記述するステップを含む方法によっても解決される。第１のステップにおいて、光は、開口面上で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置された、少なくとも透明な第１領域と不透明な第２領域を含む面状開口部によって面状に調節される。全波長域において、透明な第１領域を伝播する光を、屈折率境界における全反射の限界角度内で、即ち全反射の限界角度よりも小さい角度で反射されて、最終的に、即ち１回若しくは複数回の全反射又は妨げられない伝播の後で出射される光線と、全反射の限界角度外で、即ちこの材料の組み合わせの全反射の限界角度よりも大きい角度で反射されて、その後で吸収体によって吸収される光線とに、屈折率に基づき角度に依存して分割する。その結果として、出射された光は、最初に面状に拡散する光に比べて光拡散方向が制限されている。

ここで、様々な実施形態における本発明による（第１）光学素子の記述の説明を準用するものとし、上記説明は、ここで準用され、それにより、第１領域と第２領域は転用された意味において互いに対応し得る。冗長性の理由で、ここでは詳細な説明を行わない。

本発明はさらに、それぞれ異なる屈折率を有する２つの透明な相補的型の１次元又は２次元周期的な順序からなる光学素子を含み、これらの型は任意選択で扁平基体上に形成されており、それにより２方向でそれぞれ１平面を形成する。この場合、一方の屈折率は有利には１に等しくすることができる。即ち、一方の型内の材料は、例えば空気である。それにより選好方向でこのような光学素子に衝突する光は妨げられることなく透過する一方、上記の選好方向に対して１５°を超える角度を有する光は全反射及び／又はフレネル反射に基づき光学素子によって偏向される。ここでも出射光の拡散方向は影響を受ける。既述の実施形態を準用できるので、ここでは繰り返さないものとする。

最後に、本発明は、さらに入光側と出光側の面状に広がる光学素子を含む。この光学素子は、少なくとも第１屈折率を有する透明な材料からなる第１領域と、第２屈折率を有する不透明な材料からなる第２領域とを含み、これらの領域は光学素子の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、第１屈折率は人間の目に見える全波長域で第２屈折率より大きい。光学素子の第１主要面で光学素子に衝突する光は、第２領域の不透明な材料に基づき、専ら第１領域の入光面を通って光学素子に入射する。幾何学的な入射方向、偏光、及び第１屈折率と第２屈折率の比に応じて、ａ）光は第１領域内で妨げられることなく伝播するか全反射し、その後でそれぞれの第１領域の出光面で再び出射されるか、ｂ）第１領域から隣接する第２領域に進入し、そこで第２領域の不透明な材料に基づいて吸収される。この場合、第１屈折率と第２屈折率が異なるために、第２領域に進入する光線は垂線から離れる方向により強く屈折し、それによりそのような光の吸収は同じ屈折率の材料と比較して改善される。つまり、そのような光線は、屈折率に差がない場合よりも良く又はより強く消光される。そうすることにより、全体として光学素子の第２主要面で光学素子から出る光は、第１主要面で光学素子に衝突する光と比較してその拡散方向が制限されている。

この実施形態は先行技術を改善して、特に、第１に、ルーバーフィルタに類似した光学素子でもトップハット分布が達成される。なぜなら、全反射に基づき、先行技術におけるように全反射がない場合よりも多くの有効光が所望の制限された角度範囲に透過するからである。第２に、第３光学素子を透過する光の角度範囲の制限が著しく強まる。なぜなら、なぜなら、不透明なルーバーが光の方向に影響を及ぼすだけでなく、２つの領域間の屈折率の差も、第２領域に進入する光線が垂線から離れる方向により強く屈折し、それにより吸収性材料を通るより長い光路を通過しなければならず、したがってそのような屈折率の差がない場合よりも強く消光されるからである。

第２屈折率を有する不透明な材料は、その効果が不透明であることからそのように呼ばれる。具体的には、本来それは第２屈折率を有する透明な材料であるが、これ自体が吸収性材料、特に吸収性粒子と混合されることにより、全体として不透明な作用が生じるのである。言い換えれば、不透明な材料は透明部分と不透明部分を有する材料である。不透明な材料は、例えば透明部分としてラッカー又はポリマーからなり、不透明部分については、例えば最大延長方向で５００ｎｍ未満のサイズを有するグラファイト粒子、又は２００ｎｍ未満のサイズを有するブラックカーボンのナノ粒子、例えば煤粒子と混合することができる。代替的に又は組み合わせて、不透明な材料の不透明部分は、染料又は染料混合物を含むことができる。適当な染料は、例えば可視域のすべての光を吸収するスーダンブラックである。不透明な材料中の吸収性粒子の質量分率は、原則として５０％を超えるべきではないが、例外もあり得る。

好適な実施形態では、それぞれ２つの第２領域の間に、第３屈折率を有する別の不透明な材料からなる第３領域が形成されており、第３屈折率はそれぞれ第１屈折率より大きく、且つ、第２屈折率より大きい。この特別の場合において、第１屈折率と第２屈折率との間の屈折率の差は、好適には０．１を超えるべきではなく、これに対して第１屈折率と第３屈折率との間の差は大きいことが効果のために望ましい。さらに、第２領域は、一方では光学素子の入光面と第３領域との間に、他方では光学素子の出光面と第１領域の出光面との間に形成することもできる。このようにすると、光が放射される角度範囲の集束がさらに強くなり、それによって覗き見防止モードが改善される。

この場合、第３屈折率を有する別の不透明な材料は、第２屈折率を有する不透明な材料と同様に構成されている。即ち、透明部分と、吸収性粒子の質量分率がせいぜい５０％の不透明部分とを含む。この３種類の材料を用いた実施形態では、第２屈折率を有する不透明な材料における吸収性粒子の質量分率は、第３屈折率を有する別の不透明な材料において十分に高い場合は、５０％より大幅に低くすることもできる。

今説明したこの光学素子は、有利には主要面の１つに、好適には下側の主要面に鏡面反射を含むことができる。これは、主要面全体の角度に依存する鏡面反射であるか、又は第２領域の表面における完全鏡面反射である。冒頭で記述した光学素子の特別な実施形態に関する説明は、この光学素子にも適用できるので、繰り返さないものとする。

これに関して、本発明はさらに最後に記述した光学素子の製造方法を含んでおり、この方法は以下に記述するステップを含む。第１屈折率を有する透明な材料からなる第１層と、第２屈折率を有する不透明な材料からなる第２層とを交互に積層し、第１屈折率は第２屈折率より大きい。そして、これらの第１層と第２層は、例えば加硫又は接着によって互いに接合される。最後に、層複合体から光学素子を切り取る。

一般に、すべての光学素子において、屈折率の異なる領域間の境界面における粗さＲ_ａは、好適には２０ｎｍ以下であるべきである。

上述した本発明の様々な実施形態は、自己発光型画像表示装置上に直接実装することもできる。ここで、以下に詳しく述べるＯＬＥＤパネルが特に適している。しかしながら、他の自己発光型ディスプレイのタイプも考えられる。

実装は、例えば次のように行うことができる。第１屈折率を有する材料からなる第１領域を、ＯＬＥＤピクセルの発光領域上に直接形成する。ＯＬＥＤパネルの非発光領域には、第１領域と相補的な構造を有する第２領域を形成する。第２領域は少なくとも一時的に、即ち恒久的又は切り替え可能に不透明な第１層及び／又は第２層で覆われている。第１領域は、ＯＬＥＤピクセルからの光収率を高めるために散乱構造で覆われていないが、好適には少なくとも一時的に不透明な第１層と第２層の上側は覆われている。

基本的には、上述したパラメータを特定の限界内で変化させれば、本発明の性能は維持される。

上述した特徴及び以下に説明する特徴は、本発明の範囲を逸脱することなく、記載された組み合わせだけでなく、他の組み合わせや単独でも使用できることは自明である。

以下に、本発明を、同様に本発明に不可欠な特徴を開示している添付の図面を参照しながら実施形態例によって詳細に説明する。これらの実施形態例は、単に具体的に説明するためのものであり、発明を制限するものと解釈されてはならない。例えば多数の要素又は部材を有する実施形態例の説明は、これらすべての要素又は部材が実装に必要であると解釈されるべきではない。むしろ、他の実施形態例は代替的な要素や部材、より少ない要素や部材、又は追加の要素や部材を含み得る。異なる実施形態例の要素又は部材は、特に断りのない限り、互いに組み合わせることができる。ある実施形態例について説明された修正及び変形は、他の実施形態例にも適用可能である。重複を避けるために、異なる図中の同一の又は対応する要素には同一の参照符号を付し、繰り返し説明しない。

図１ａは、第１実施形態でケースａ）の光線のみが光学素子から出射される第１の状態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図１ｂは、第１実施形態でケースａ）及びｂ）の光線のみが光学素子から出射される第２の状態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図１ｃは、第１実施形態で光線が吸収されず、単に変位及び／又は全反射される第３の状態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図１ｄは、第２実施形態でケースａ）及びｃ）の光線のみが光学素子から出射される第１の状態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図２は、光学素子の第１領域と第２領域を光学素子に垂直な平行投影面で見た原理図であり、これらの領域は光学素子の表面全体に帯状に交互に分布するように配置されている。

図３ａは、光学素子の第１領域と第２領域を光学素子に垂直な平行投影面で見た原理図であり、第１領域は光学素子の表面全体に矩形状に分布するように配置され、第２領域によって完全に囲まれている。

図３ｂは、光学素子の第１領域から第４領域を光学素子に垂直な平行投影面で見た原理図であり、第１領域と第３領域と第４領域は光学素子の表面全体に分布するように配置され、第２領域によって完全に囲まれている。

図４は、第３実施形態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図５は、第４実施形態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図６ａは、第５実施形態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図６ｂは、第６実施形態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図６ｃは、第７実施形態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図７は、第８実施形態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図８は、第１実施形態の第１光学素子から出る光について、３つのパラメータセットに対する正規化輝度のシミュレーションを発光角度に対してプロットした図である。

図９は、第１実施形態における第１光学素子から出る光について、別の３つのパラメータセットに対する正規化輝度のシミュレーションをルーバーフィルタと比較して発光角度に対してプロットした図である。

図１０は、第２実施形態の第１光学素子から出る光について、３つのパラメータの正規化輝度のシミュレーションを発光角度に対してプロットした図である。

図１１は、第１実施形態の第１光学素子から出る光について、－２５°～＋２５°の範囲外の輝度の割合のシミュレーションを示す図である。

図１２は、第９実施形態でケースａ）の光線のみが狭い角度範囲で光学素子から出射される第１の状態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図１３は、第９実施形態でケースａ）の光線のみが図１２の状況に比べて拡大された角度範囲で光学素子から出る第２の状態におけるに第１光学素子の原理図（断面図）である。

図１４は、方法の領域Ｃ１及びＣ２を帯状に交互に分布するように配置した原理図である。

図１５は、第１実施形態における第２光学素子の原理図（断面図）である。

図１６は、第１実施形態における第２光学素子の原理図（断面図）であり、例示的な光線が記入されている。

図１７は、第１０実施形態における第１光学素子を示す原理図である。

図１８は、第１実施形態及び第８実施形態の第１光学素子から出る光の正規化輝度のシミュレーションの比較を発光角度に対してプロットした図である。

図１９は、第９実施形態の第１光学素子から出る光について、２つの状態における正規化輝度のシミュレーションの比較を発光角度に対してプロットした図である。

図２０は、第１実施形態における第１光学素子を透過型画像表示装置及びバックライトと併用した場合の第１状態における原理図（断面図）である。

図２１は、第１実施形態で自光式画像表示装置と一緒に使用した場合の第１の状態における第１光学素子の原理図（断面図）である。

図２２は、第１実施形態の第１光学素子を切り替え可能な第１１実施形態に発展させた図である（部分図）。

図２３は、第１実施形態の第１光学素子を切り替え可能な第１２実施形態に発展させた第１の状態における図である（部分図）。

図２４は、第１実施形態の第１光学素子を切り替え可能な第１２実施形態に発展させた第２の状態における図である（部分図）。

図２５ａは、第１光学素子の製造方法を説明する原理図である。 図２５ｂは、第１光学素子の製造方法を説明する原理図である。 図２５ｃは、第１光学素子の製造方法を説明する原理図である。 図２５ｄは、第１光学素子の製造方法を説明する原理図である。 図２５ｅは、第１光学素子の製造方法を説明する原理図である。 図２５ｆは、第１光学素子の製造方法を説明する原理図である。

図２６は、第３光学素子の原理図である。

図２７ａは、発展例における第３光学素子の実施形態を示す図である。 図２７ｂは、発展例における第３光学素子の実施形態を示す図である。 図２７ｃは、発展例における第３光学素子の実施形態を示す図である。

図２８は、第３光学素子の別の実施形態を示す図である。

図２９は、様々な入射条件に対する光線推移を示す図である。

図３０は、入射光と比較した透過光の角度範囲を示す図である。

図面は縮尺通りではなく、原理図にすぎない。また、実際には多くの光線が存在するが、見やすくするため原則として数本の光線のみを表示している。

面状に広がる例示的な第１光学素子１は、少なくとも第１屈折率Ｎ１を有する第１の透明な材料からなる第１領域Ｂ１と、第２屈折率Ｎ２を有する第２の透明な材料からなる第２領域Ｂ２とからなり、これらの領域は第１光学素子１の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、人間の目に見える全波長域において第１屈折率Ｎ１は第２屈折率Ｎ２よりも大きい。第１光学素子１はさらに、第２領域Ｂ２の各々の下側に設けたそれぞれ少なくとも一時的に不透明な第１層ＯＢと、第２領域Ｂ２の各々の上側に設けたそれぞれの少なくとも一時的に不透明な第２層ＡＢを含んでいる。ここで、「少なくとも一時的に」とは、層が恒久的に不透明であるか、又は不透明な状態と透明な状態との間で切り替え可能であるかのいずれかを意味する。層が恒久的に不透明である限り、切り替え可能である必要はない。上側とは、通常光学素子１の出光面を意味し、ここでは具体的に第１領域若しくは第２領域の出光面を意味する。同様に、下側とは、光学素子１の入光側、ここでは具体的に第１領域若しくは第２領域の入光面に相当する。光学素子の観視者又は使用者は、この素子の光が出る上側を見る。

入光側で光学素子１に衝突する光は、第１層ＯＢに基づき、この第１層ＯＢが不透明な状態にあれば、専ら第１領域Ｂ１の入光面を通って光学素子１に入射し、そこで入射角、偏光、及び第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２の比に応じて、ａ）第１領域Ｂ１内で全反射し、又は妨げられずに伝播し、その後でそれぞれの第１領域Ｂ１の出光面で再び出射され、又はｂ）第１領域Ｂ１から隣接する第２領域Ｂ２に進入し、その中を伝播して、最終的に、第２層ＡＢが不透明な状態であれば出光側で吸収され、第２層ＡＢが透明な状態であれば出射され、又はｃ）光が第１領域（Ｂ１）から隣接する第２領域（Ｂ２）に進入した場合には、再び別の隣接する第１領域（Ｂ１）に進入し、そこで与えられた拡散方向と偏光に応じて出光面で出射されるか、又は光学素子（１）内でさらに伝播して、最後に出射又は吸収される。最終的に、出光側で光学素子（１）から出る光は、入光側で光学素子（１）に衝突する光と比較してその拡散方向が制限される。基本的にケースａ）又はｂ）に該当しない光線は、すべてケースｃ）に該当するはずである。実際には、第１光学素子１上には、多数の第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２が存在する。

これについて、図１ａは、第１実施形態におけるこのような第１光学素子１の原理図を、ケースａ）の光線のみが光学素子１から出射される第１の状態（即ち第１層ＯＢと第２層ＡＢが不透明）において示している。これらの光線は、下から光学素子１に入射する光線と比較して拡散方向が制限されている。上述したケースｂ）の光線は、第２層ＡＢで吸収される。下から第１層ＯＢに入射する光も同様に吸収される。寸法設定のために、Ｄ１は第１領域Ｂ１の幅を示し、Ｄ２は第２領域Ｂ２の幅を示し、Ｈはそれぞれ両領域Ｂ１及びＢ２の等しい高さを示す。特別の用途では、第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２は、それぞれ一定の限界内で高さが異なることも可能である。

さらに、図１ｂは、第１実施形態における第１光学素子１の原理図を、ケースａ）及びｂ）の光線のみが光学素子１から出射される第２の状態において示している。これについて、上側の第２層ＡＢは透明な状態にある（破線で示す）。したがって上側で光学素子１から出る光の角度スペクトルは、ケースａ）の光線のみが出る図１ａの状況よりも著しく広い。

さらに、図１ｃは、第１実施形態における第１光学素子１の原理図を、光線が吸収されず、変位及び／又は全反射のみが行われる第３の状態において示している。これについて両層ＡＢ及びＯＢは、透明な状態に置かれる（破線で示す）。

最後に、図１ｄは、第２実施形態における第１光学素子１の原理図を、ケースａ）及びｃ）の光線のみが光学素子１から出射される第１の状態（即ち両層ＡＢ及びＯＢが不透明）で示している。この光線についての第３のケースｃ）、即ち光線は、Ｂ１からＢ２への屈折率境界を乗り越えた後、Ｂ２次に隣接するＢ１への次の屈折率境界を再び乗り越え、そこで与えられた拡散方向と偏光に応じて出射されるか、さらに光学素子内を伝播して、最後に出射されるか吸収されることは、特定の用途にとって、例えば約３０°～５０°の中心角範囲の光拡散方向は吸収されるが、これよりも大きいか小さい角度には光を当てる場合に興味がある。ｃ）で挙げたケースは、光学素子の光学的シミュレーションに基づいて、第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２の相応の寸法設定、並びに第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２の幅及びそれらの高さの相応の選択により包含したり除外したりすることができる。

入射光の拡散方向の好適な制限（即ち図１ａに示すような光線のケースａ）だけがなおも存在する）を達成するためには、少なくとも一時的に不透明な両第１層ＯＢ及び第２層ＡＢが実際に不透明であることが重要である。これらの層の１つ、例えば第２層ＡＢが不透明でなくなるとすぐに、Ｂ１－Ｂ２境界面における全内部反射の実際の限界角度を超えて第２領域Ｂ２に進入する斜めの光線は、不透明でない第２層ＡＢを通って意図せず境界面上縁から出ることができる。

さらに、図２は、第１光学素子１の第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２を光学素子１に垂直な平行投影で見た原理図（即ち平面図）を示しており、これらの領域は光学素子１の表面全体に交互に分布するように帯状に配置されている。これにより、光拡散方向の制限は、帯状の第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２に垂直な方向には有効であろうが、これらに平行な方向には有効ではないであろう。

これと代替的に、図３ａは、第１光学素子１の第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２を光学素子１に垂直な平行投影で見た原理図（同様に平面図）を示しており、ここでは第１領域Ｂ１は光学素子１の表面全体に矩形状に分布するように配置されており、単一の第２領域Ｂ２（図では黒）によって完全に囲まれている。即ち、第２領域Ｂ２は第１領域Ｂ１に対してそれぞれ相補的に成形されている。これにより光拡散方向の制限は、光学素子１の表面に垂直な少なくとも２つの平面においてそれぞれ有効であろう。実用的にこのような光学素子１の作用は、原則として光拡散方向が光学素子の中心垂線に近いか若しくはこれと平行な任意の角度で集束されている。この場合に「近い」とは、中心垂線若しくは平行線からの偏差が（実施形態に応じて）２５°又は３０°未満であることを意味する。

さらに、図３ｂは、光学素子１の複数の領域Ｂ１～Ｂ４を光学素子に垂直な平行投影で見た原理図を示しており、領域Ｂ１、Ｂ３及びＢ４は、光学素子の表面全体に矩形状に分布するように配置され、領域Ｂ２によって完全に囲まれている。この光学素子１は、第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２に加えて、別の領域Ｂ３、Ｂ４も有している。この場合、領域Ｂ１、Ｂ３及びＢ４は、形状及び／又は屈折率に関してそれぞれ異なるパラメータを有する。このため、これらの領域Ｂ３及びＢ４を透過して光学素子１から出る光は、領域Ｂ１とは異なる拡散方向の制限を受ける。このようにして、光学素子１全体に光拡散方向の制限が異なる領域、いわば集束の異なる領域が分布することが実現可能である。図２、図３ａ及び図３ｂによるすべての変形例は、図１ａ～図１ｄによる状況と適当に組み合わせることができる。第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２の他の形状も可能である。この場合、本発明の機能形態を維持するために常に重要なのは、第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２が光学的に直接隣接していて、可能な限り隙間なく光学的な屈折率ジャンプが与えられていることである。

有利な実施形態は、少なくとも一時的に不透明な各第１層ＯＢの下側、即ち第２領域Ｂ２の入光面が、恒久的吸収体層及び／又は少なくとも１つの下方鏡面反射層によって形成されているように構成されている。１つの鏡面反射層のみが存在する場合、この層が不透明な特性も有することは言うまでもない。鏡面反射特性は、例えば本発明による光学素子が、照明装置に例えばＬＣＤパネル用に組み込まれる場合に、効率を高めるのに寄与する。さらに、少なくとも一時的に不透明な各第２層ＡＢの上側、即ち第２領域Ｂ２の出光面が、恒久的吸収体層によって形成されていることも可能である。この場合、特定の静的実施形態において両層が恒久的な不透明特性を有し、第１屈折率と第２屈折率が変化しない場合、光学素子は、これに入射する光の拡散方向に対して恒久的に制限するように作用する。ある静的実施形態において、両層が恒久的な不透明特性を有し、第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２が変化しない場合、光学素子１は入射する光の拡散方向に対して恒久的に制限するように作用する。

これに対して、本発明の他の切り替え可能な実施形態において、第１光学素子１の両層ＡＢ及び／又はＯＢの少なくとも一方が不透明な状態と透明な状態との間で切り替え可能であり、したがって光学素子１に入射する光の拡散方向を制限する特性はこのようにオン／オフすることができる。即ち、両層ＡＢ及びＯＢが不透明である場合にのみ制限される（ケースａ）、図１参照）。両層ＡＢ又はＯＢのうちの１つが不透明でなくなるとすぐに、光拡散方向の制限はなくなる（ケースａ）及びｂ）、場合によってはｃ）、とりわけ図１ｂに示されている）。このように、光学素子１は切り替え可能である。さらに、図１ｃに示すように、両層ＡＢ及びＯＢが透明に切り替えられる場合、光学素子１は、光の入射方向に応じて、単に第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２との境界における全内部反射による光線変位及び方向変更を引き起こすが、全体として光を遮断しない。

好適な切り替え可能な実施形態では、上側の第２層ＡＢのみが不透明－透明に切り替え可能に設計されているが、下側の第１層ＯＢは恒久的に不透明に（場合によっては反射するように）構成されている。これは、所望の効果を達成するのに十分である。

第１層ＯＢ若しくは第２層ＡＢの切り替え可能性は、好適にはレクトロウェッティング、電気泳動、エレクトロクロミズム及び／又は液晶セルの原理のいずれか１つ又は同時に複数の原理に基づくことができる。エレクトロウェッティングの場合は、当該第１層ＯＢ及び／又は第２層ＡＢについてエレクトロウェッティングの対象となる不透明な液体量の少なくとも２つの状態が定義されよう。これについて、図２３は第１実施形態の第１光学素子１の切り替え可能な第１２実施形態への発展形態を、ここでは図１ａに対応する第１の状態において部分図として示している。これに対して、図２４は第１実施形態の第１光学素子１の切り替え可能な第１２実施形態への発展形態を、ここでは図１ｂに対応する第１の状態において部分図として示している。図２３及び図２４の両図面による実施形態では、少なくとも以下の構成要素が存在する。即ち、少なくとも１つの扁平な酸化インジウムスズ（ＩＴＯ）電極４、扁平な絶縁体層８、表面から突出してそれぞれ液滴１０内に突入する細い電極９ａ、扁平なＩＴＯ電極４及び扁平な電極９と接触している制御可能な電圧源（図示せず）、並びに絶縁体層８と電極９の間に配置され、場合によってはゲルマトリックス又は透明な液体に埋め込まれ、エレクトロウェッティングの効果を受ける不透明な液滴１０。

図２３による第１の動作状態では、第２層ＡＢの液滴１０が第２領域Ｂ２の対応する表面を可能な限り完全に覆い、したがって不透明であろう（この場合は拡散方向の制限がある）。図２４による第２の動作状態では、第２層ＡＢの液滴１０は、第２領域Ｂ２の対応する表面を可能な限り小さい面積で覆い、したがってほぼ透明であろう（この場合は拡散方向の制限がない）。これについて、電圧源でそれぞれ上記の状態に必要な電圧が調整されるであろう。

電気泳動の場合は、第１層ＯＢ及び／又は第２層ＡＢに対して、液体又はゲルマトリックス中で電気泳動できる不透明な粒子が提供されよう。これらの粒子は、透明電極を介して印加できる電界の作用により、第１の動作状態において当該第１層ＯＢ若しくは第２層ＡＢとして第２領域Ｂ２の対応する表面を可能な限り完全に覆い、その結果として当該層ＯＢ若しくはＡＢは不透明に作用する（この場合は拡散方向の制限がある）。電界分布が異なる第２の動作状態では、粒子は第１層ＯＢ又は第２層ＡＢとして第２領域Ｂ２の対応する表面を可能な限り小さい面積で覆うか、又はリザーバに移送されるか、又は体積中に分散され、したがって層は透明であろう（この場合は拡散方向の制限がない）。

この変形例において、不透明で電気泳動可能な粒子が両層ＯＢ及び／又はＡＢに置き換わることも可能である。このような粒子は、第２領域Ｂ２の表面上に、つまり両層ＯＢ及び／又はＡＢの位置に当接し、全反射を妨げて不透明な状態を作り出すか、又は電気泳動後に最大１００μｍ離れて位置し、上記位置での全反射を可能にし、それによって光を光学素子内でさらに伝播させ、最後に第１領域Ｂ１において出射されよう。

さらに、図２２は、第１光学素子１の切り替え可能な第１１実施形態への発展形態を、第１実施形態の部分図として再現している。この場合、第２層ＡＢを形成するために、少なくとも以下のものが存在する。即ち、透明電極４及び６、透明電極４及び６と接触している制御可能な電圧源（図示せず）、少なくとも１つのエレクトロクロミック層５、並びに任意選択で保護層７、例えばガラス又はポリマー。エレクトロクロミズムの場合、層５は、エレクトロクロミック材料、例えば金属酸化物（ＴｉＯ_２、ＮｉＯ、Ｎｂ_２Ｏ、ＭｏＯ_３、Ｔａ_２Ｏ_５、ＷＯ_３、ＩｒＯ_２又はＺｒ_２Ｏ_５）、並びにエレクトロクロミック材料を埋め込んだ相応の透明電極４、６、例えばＩＴＯ（インジウムドープ酸化スズ）、ＦＴＯ（フッ素ドープ酸化スズ）、ＡＺＯ（アルミニウムドープ酸化亜鉛）によって形成されよう。エレクトロクロミック層５、ひいては第２層ＡＢについて、電極４、６に印加される電圧に応じて少なくとも２つの状態が定義される。第１の動作状態では第２層ＡＢは不透明であり（この場合は拡散方向の制限がある）、第２の動作状態では第２層ＡＢは透明である（この場合は拡散方向の制限がない）。これは第１層ＯＢについても準用される。

第１層ＯＢ及び／又は第２層ＡＢは液晶セルとして、例えば相応の偏光子対を有するＴＮセル（ツイストネマティック液晶セル）として形成することもできる。この場合、電極に相応の電界又は電圧を印加することにより、液晶セルを不透明（この場合は拡散方向の制限がある）又は透明（この場合は拡散方向の制限がない）に切り替えることができる。

さらに、第１層ＯＢ及び／又は第２層ＡＢが、第１領域Ｂ１を構成している材料に埋め込まれていると有利であり得る。この場合、好適には光学素子１の第１領域Ｂ１の材料部分が、当該層を埋め込んでいる上記部分にシームレスに移行している。これについて、図４に第３実施形態における第１光学素子の原理図を示し、図５に第４実施形態における第１光学素子の原理図を示す。ここで、第１屈折率Ｎ１を有する第１領域Ｂ１の材料は、図４に示すように、上述したように形成された基体の材料と同じ材料であることができる。代替的に、図５に再現するように、第２領域Ｂ２が第１屈折率Ｎ１を有する第１領域Ｂ１の材料によって完全に包囲されていることが考えられる。

別の実施形態では、第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２は、光学素子１の上側に垂直な断面方向で見て台形状に形成されている。これについて、図６Ａ～図６Ｃは、第５、第６及び第７実施形態における第１光学素子１の原理図を示す。このような第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２の実施形態によって、光学素子１から出る光の拡散方向に的確に影響を与えることができる。即ち、実施形態に応じて表面上で光のより強い集束（図６ａ）又はより弱い（図６ｂ）集束が行われる。さらに、例えば第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２の平行四辺形状の断面形状（図６ｃ）によって、それに伴い第１領域と第２領域の境界面が傾くことによって頂点の移動を達成することが可能である。

さらに、光学素子１の第１領域Ｂ１の少なくとも一部、好適には全部の第１領域Ｂ１において、それらの上側、即ち出光面にレンズ構造Ｌ、好適には凸レンズ構造を設けることが可能である。これは、光学素子１から出る光の拡散方向に所定の影響を与えることをサポートする。これについて、図７は、第８実施形態における第１光学素子１の原理図を示す。代替的又は追加的に、下側、即ち第１領域の入光面は、凹レンズ構造又は凸レンズ構造（図示せず）を備えて、第１領域への入光方向に影響を与え、それによってまた光線が最終的に上記のケースａ）、ｂ）又はｃ）のいずれに該当するかに影響することができる。「上側」及び「下側」の用語は観視者を基準にして見られる。光学素子は観視者のために画像表示装置内に取り付けられていて、観視者は第１光学素子１の自分に向けられた側、それゆえ上側をなす出光側のみを知覚する。

図８は、第１実施形態の第１光学素子１から出る光について、３つのパラメータセットに対する正規化輝度のシミュレーションを、発光角度に対してプロットした図である。これについては、図１ａ及び図２の図面による状況を基礎とした。第１層ＯＢ及び第２層ＡＢの１００パーセントの不透明性が仮定された。Ｎ１＝１．６とＮ２＝１．５９の間の０．０１の小さい屈折率の差でトップハット分布が達成されることが非常に明確に分かる。さらに、より大きい角度で任意の大きさの係数で消光を実現できることが明らかである。この計算例では、第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２の高さＨはどちらも同じであるが、３２μｍ、５０μｍ及び６５μｍと変化させた。高さＨが大きいほど、出射光の角度範囲は狭くなる。全出射光がケースａ）に分類される。

作用機構は、言い換えれば次の通りである。即ち、光線がそれぞれ第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２との境界面（即ち第１屈折率Ｎ１から第２屈折率Ｎ２までの境界面）に当たると、光線は入射角に応じて全反射するか、又は第２領域Ｂ２（屈折率Ｎ２）へ屈折して進入する。後者の光線が第２領域Ｂ２（第２屈折率Ｎ２）に屈折して進入すると、それにもかかわらず（小さい）部分は第１領域Ｂ１に反射して戻る（フレネル反射）。屈折率の差Ｎ１－Ｎ２が小さいほど、この反射される部分は小さくなる。（製造上制約された）高さＨが高いほど、この反射効果はよりマスクされる。理想的には、ほぼ完全な矩形分布が得られる。

図８～図１０の図面には、上記の反射が既に含まれている。これらの図面で対数座標に注目されたい。上記図８～図１０の図面は、いずれも重要なパラメータ、即ち第１領域の幅Ｄ１、第２領域の幅Ｄ２、ｋ各領域の同一の高さＨ、第１屈折率Ｎ１及び第２屈折率Ｎ２について技術光学的な寸法設定のための例示的なパラメータを与える。

捕捉的に、図９は、第１実施形態の第１光学素子１から出る光について、別の３つのパラメータセットについて同じ前提に基づく正規化輝度のシミュレーションを示す。今回は、高さＨ＝６５μｍは一定で、第２屈折率Ｎ２、したがってまた第１屈折率Ｎ１＝１．６と第２屈折率Ｎ２との屈折率の差も変化させた（Ｎ２＝１．５６／１．５７５／１．５９）。ここで明らかになるのは、屈折率の差が大きいほど、多くの光を横方向角度に許容することである。出射された光はすべてケースａ）に分類される。それにもかかわらず、ここでもトップハット分布が与えられている。図９には、光の方向を制限するための従来のルーバーフィルタとの比較も記入されている。本発明による第１光学素子１は、先行技術、即ちルーバーフィルタと比較して著しく改善された特性を有することが明確に認識される。即ち一方では、覗き見防止効果は、設計に応じて２５°ないし約３０°の角度から数段に良くなっている。他方では、本発明は望ましいトップハット分布を持つ。これに対し、原則としてトップハット分布を持たないルーバーフィルタでは、中心垂線から数度ずれただけでも、設計や見る位置によって知覚可能な輝度は変動する。中心垂線から１０°以上の角度から測定すると、知覚可能な輝度は半分に激減することがある。

これに対して、図１０は、第２実施形態の第１光学素子１から出る光について、パラメータセットの正規化輝度のシミュレーションを発光角度に対してプロットした図である。ここでは、両側にエッジを持つ光拡散角の破裂型分布が明確に確認できる。ケースａ）に分類される光が約－２８°～＋２８°の間の角度にあるのに対し、ケースｃ）の追加の光線は約－５０°～－７７°及び＋５０°～＋７７°の間に存在する。

さらに、図１１は、第１実施形態の第１光学素子１から出る光について、－２５～＋２５度の範囲（即ちケースａ）の光）外の輝度の割合のシミュレーションを示している。このシミュレーションの基礎となる第１屈折率及び第２屈折率はＮ１＝１．６及びＮ２＝１．５９である。上部の（明るい）パラメータウィンドウで、上記の角度範囲で出射される光の割合が最大であることが分かる。当業者はここから、第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２の幅Ｄ１及びＤ２並びに高さＨの寸法設定のための値を導いて、ケースａ）の光学素子１を最適化することができる。

ところで、図１８は、第１実施形態（図１ａに対応）と第８実施形態（図７に対応）の第１光学素子１から出る光について、正規化輝度のシミュレーションを発光角度に対してプロットして比較したものである。トップハット分布を崩さずにレンズＬを使用することで、角度制限効果を大幅に向上させることができることが分かる。

本発明による光学素子１の特別の実施形態では、第１領域Ｂ１における材料の第１屈折率Ｎ１及び／又は第２領域Ｂ２における材料の第２屈折率Ｎ２は、少なくとも２つの状態の間で切り替えることができ、その結果として領域及び屈折率の境界Ｂ１～Ｂ２における屈折率の差をそれぞれ調節することが可能であり、それによって上記の拡散方向の制限を変化させることができる。これについて、図１２は、第９実施形態における第１光学素子１の理図を、ケースａ）の光線のみが狭い角度範囲で光学素子１から出射される第１の状態において示している。ここでは、液晶の相応の配向において第２屈折率Ｎ２＝１．４９、及び第１屈折率Ｎ１＝１．５とする。

図１３は、第９実施形態における第１光学素子１の原理図を、同様にケースａ）の光線のみが光学素子１から出射されるが、図１２の状況に比べて角度範囲が拡張されている第２の状態において示している。ここでは、液晶の相応の配向において第２屈折率Ｎ２＝１．４９、及び第１屈折率Ｎ１＝１．６である。これについて、図１９は、第９実施形態の第１光学素子１から出る光について、図１２と図１３に対応する２つの状態で正規化輝度の光学シミュレーションを発光角度に対してプロットして比較している。上述した光学素子１の切り替え可能な第９実施形態によって、角度制限を変化させることができることは明らかである。

上記の第９実施形態では、第１領域Ｂ１及び／又は第２領域Ｂ２の材料の少なくとも１つは、電極に接触している液晶で構成され、電極における電圧を変化させて液晶中の直線偏光に対する屈折率変化を誘起することができる。電極は、例えば第１領域Ｂ１の上側と下側、即ち出光面と入光面に配置されている場合、例えばＩＴＯ層の形態で透明であることができる。この実施形態について付言すると、第１層ＯＢ及び第２層ＡＢは、好適には恒久的に不透明であり、さらに原則としてケースａ）の光線のみが光学素子１から上方に出ることができる。しかしながら、ケースａ）のこれらの光線は、図１２、図１３及び図１９の図面に示すように、第１領域Ｂ１から第２領域Ｂ２への境界面における屈折率の差に応じて、拡散方向の角度範囲が狭くなったり広くなったりする。この角度範囲は、屈折率の差が大きいほど広く、屈折率の差が小さいほど狭くなる。基本的にこの第９実施形態では、用途によって必要であれば、さらに他の屈折率値に対応する第３、第４及びそれ以上の状態を設定することができる。

特別な応用例で、光学素子１上に少なくとも１つの第１領域Ｂ１が形成されていて、その光学素子１に垂直な平行投影で見た最短延長は、すべての第２領域Ｂ２の光学素子１に垂直な平行投影で見た最短延長の少なくとも２０倍大きく、上記の少なくとも１つの第１領域Ｂ１内ではその縁部と平行変位を除き、光学素子１から出る光の拡散方向は、光学素子１に衝突する光に比べて制限がない。これについて、図１７は、このような第１０実施形態における第１光学素子１を図解するための原理図を示している。斜線を付けていない左側半分は、単一の完全な第１領域Ｂ１に対応するのに対し、斜線を付けた右側半分は、例えば光学素子１の第１～第９実施形態に対応して第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２を交互に有する。これはとりもなおさず、光学素子１を透過する光の拡散方向の制限は光学素子１の全面に作用せず、この例では右側の半分のみに作用することを意味する。

本発明は、上述した第１光学素子１を画像表示装置（例えばＬＣＤパネル、ＯＬＥＤ又はマイクロＬＥＤ又はその他のディスプレイ技術）と共に、又は透過型画像表示装置のための照明装置と共に使用すると、特別の意義を得る。これについて、図２０は、第１実施形態における第１光学素子１の原理図（部分断面図）を第１の状態において、しかも透過型画像表示装置「ＬＣＤ」及びバックライト「ＢＬＵ」と共に使用する状況で再現している。光学素子１は、特に切り替え可能な実施形態において、例えばＬＣＤモジュールのような透過型画像表示装置のためのバックライトＢＬＵに直接組み込まれている。ここで有利には恒久的に不透明な層ＯＢが下側で反射するので、そこに衝突する光は、図面に略示されているように反射してバックライトＢＬＵに戻され、そこでリサイクルされる。このように、バックライトＢＬＵからの光は、専ら第１領域Ｂ１に進入でき、第２層ＡＢが不透明である場合に、光学素子１の第１の状態において本発明による光方向の制限を経験する。画像表示装置ＬＣＤは、本発明に従って方向付けられた光によってのみ透過され、例えばＬＣＤパネル自体による散乱損失を除いて、相応に制限された角度範囲からのみ見ることができる。図面には示されていないが、光学素子１の第２の状態が設定されて、第２層ＡＢが透明に切り替えられると、光の広い角度スペクトルが画像表示装置ＬＣＤを透過して、広い角度範囲から見ることができるようになろう。

上記の使用方法で画像表示装置ＬＣＤの切り替え可能な覗き見防止が達成される。即ち、光学素子１から出る光線のうち上記のケースａ）だけが残る第１の動作状態において、トップハット分布を有する設計に応じて、覗き見防止効果が提供される。トップハット分布は、ルーバーフィルタに基づく典型的な光の分布よりも観視者にとって快適である。なぜなら、ルーバーフィルタでは動きの自由度が著しく制限され、頭を数センチ横に動かすだけでも、目に見えて強い輝度低下が生じるからである（比較のため図９も参照）。画面サイズが十分大きければ、頭を動かさない状態でも目に見える明るさの低下が部分的に発生する。これはトップハット分布により効果的に対処される。光学素子１から出る光線に原則としてケースａ）及びｂ）、場合によってはケースｃ）も該当する第２の動作状態では、画像表示装置ＬＣＤをあらゆる方向から自由に観視できる自由視モードが与えられる。

さらに、図２１は、第１実施形態における第１光学素子１の原理図（部分断面図）を、第１の状態において、しかも自己発光型画像表示装置３と共に使用する状況で示している。この場合、光学素子１は観視方向でそのような画像表示装置３、例えばＯＬＥＤパネル（但しバックライト付きＬＣＤパネルや他の任意の画面技術も同様に適用可能であろう）の前に配置されていて、それらの光拡散方向を選択的又は恒久的に制限することができる。この場合、画像表示装置３上に、画像表示装置３のそれぞれのピクセルによって放射される光を、実質的に第１領域Ｂ１とは反対側に位置する面に集束させる光学系も存在することができる。これは例えば、ほぼピクセル幅（又は場合によってはピクセル高さ）の周期を有するマイクロレンズグリッド又はレンチキュラーによって可能である。第１領域Ｂ１の周期（即ち幅Ｄ２＋Ｄ１の合計）は、最良の場合にピクセル幅若しくはピクセル高さの周期と一致して、互いに整列している。図２１では、画像表示装置３のピクセル幅の周期を、２本の破線で略示している。この場合、ピクセルは第１領域Ｂ１に対してほぼ中央に位置している。図２１には見やすくするために、マイクロレンズグリッド又はレンチキュラーを備えた上記の光学系は記入れていないが、存在することができる。

さらに、本発明は第１光学素子１の製造方法も含んでおり、簡略化した原理図を示す図２５ａ～図２５ｆの図面を参照しながら説明する。この製造方法は、以下のステップを含む。最初に、ここに記載する順序で互いに接合した層、即ち吸収体層として作用する第２層ＡＢ、第２屈折率Ｎ２を有する材料からなる第２透明層、不透明な、任意選択により同時に反射する第１層ＯＢ、及び第１屈折率Ｎ１を有する材料からなる第１透明層を含む複数のベースブロックＢＬを作成する（図２５ａ参照）。次に、複数のベースブロックＢＬを上下に積層及び接合して第１積層ブロックＳＴを得る（図２５ｂ参照）。この積層ブロックＳＴから、第２層厚Ｄ２を有するディスクを、好適には個々の第２層ＡＢの延長平面に対して垂直に切り取る（図２５ｃ参照）。この場合、垂直切断に代えて約６０°～１２０°の切断角度も考慮することができる。続いて、ディスクＳＣを、それぞれ第１屈折率Ｎ１と第１層厚Ｄ１を有する第１透明層を間に挟んで積層し、例えば加硫又は接合によって接合して第２積層ブロックＳＮを得る、（図２５ｄを参照）。最後に、第２積層ブロックＳＮから、好適には個々のディスクＳＣの延長平面に対して垂直に光学素子１を切り取る（図２５ｅ参照）。その結果、図２５ｆに示すような（第１）光学素子１が得られる。光学素子１の他の製造方法も可能であることは言うまでもない。

図１５は、それぞれ第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２を持つ第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２を有する２つの透明な相補的型の１次元又は２次元周期的な順序からなる第２光学素子２を示している。これらの型は任意選択で扁平基体Ｓ上に形成されており、それにより２方向でそれぞれ１平面を形成する。この場合、第２屈折率Ｂ２は有利には１に等しくすることができる。即ち、第２領域Ｂ２の型内の材料は、例えば空気である。これは図１５に、第１実施形態における第２光学素子２の原理図として示されている。図１６は、これについて例示的な光路を示している。これにより、（狭角の）選好方向でこのような第２光学素子２に当たる光は妨げられることなく透過する（右側の選好方向、即ち垂直に入射する光線参照）。一方、上記選好方向に対して１５°以上の角度を有する光（左側の斜めの光線参照）は、第２光学素子２により全反射及び／又はフレネル反射に基づいて偏向される。ここでも、出射光の拡散方向が影響される。既述の実施形態を準用することができ、それゆえこの箇所では繰り返さないものとする。ここでは上述した実施形態の変形及び手段と作用の関連が準用され、冗長性の理由からここで繰り返すことはしない。

最後に、本発明は、面状に広がり入光側と出光側を有する第３光学素子１０も含んでおり、その原理図が図２６（部分断面図）に示されている。これは、少なくとも第１屈折率Ｎ１を有する透明な材料からなる第１領域Ｅ１と、第２屈折率Ｎ２を有する不透明な材料からなる第２領域Ｅ２とからなり、これらの領域は光学素子１０の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、人間の目に見える全波長域において第１屈折率Ｎ１は第２屈折率Ｎ２よりも大きい。光学素子１０の第１主要面でこれに衝突する光は、第２領域Ｅ２の不透明な材料に基づき、専ら第１領域Ｅ１の入光面を通って光学素子１０に入射する。幾何学的な入射方向、偏光、及び第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２との比に応じて、ａ）光は第１領域Ｅ１内で妨げられずに伝播するか又は全反射される。いずれにしても光はその後、それぞれの第１領域Ｅ１の出光面で再び出射される。代替的に、ｂ）光は第１領域Ｅ１から隣接する第２領域Ｅ２に進入し、そこで第２領域Ｅ２の不透明な材料に基づき吸収される。

この場合、第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２が異なるため、第２領域Ｅ２に進入した光線は、垂線から離れる方向により強く屈折する。そうすることにより光学素子１０の第２主要面から出る光は、光学素子１０に第１主要面で衝突する光と比較して、その拡散方向が制限されている。第２屈折率を有する不透明な材料は、第２屈折率が割り当てられた透明部分と、吸収性粒子からなる不透明部分とを有する。これらの粒子は、好ましくは不透明な材料中に均一に分布しており、不透明な材料中の質量分率は原則として５０％を超えない。

この第３光学素子１０は先行技術を、特に次の点で改善する。第１に、ルーバーフィルタと同様の第３光学素子でもトップハット分布が達成される点である。なぜなら、全反射に基づき、先行技術で通常のように全反射がない場合よりも多くの有効光が所望の制限された角度範囲に透過するからである。第２に、第３光学素子１０を透過する光の角度範囲の制限が著しく強くなる。なぜなら、不透明なルーバーが光の方向を制限するように働くだけでなく、領域Ｅ１とＥ２の間の屈折率の差も、領域Ｅ２に進入する光線が垂線から離れる方向により強く屈折するように働き、それにより吸収性材料を通るより長い光路を通過することになり、したがって屈折率の差がない場合に比べてより長い経路でより強く吸収されるからである。

図８～図１０に関する説明から類推できるように、０．０１のわずかな屈折率の差でも顕著な角度制限を達成するのに十分である。このようにわずかな屈折率の差は、例えば第３光学素子１０の領域Ｅ１又はＥ２の材料としてポリマー若しくは透明シリコンをドープすることによって達成される。最も単純なケースでは、第３光学素子１０のすべての領域Ｅ１及びＥ２は、同じ材料で構成されることになろう。しかし追加的に、領域Ｅ１には屈折率を高めるために透明な粒子がドープされ、領域Ｅ２には不透明性を得るために不透明なナノ粒子又はマイクロ粒子がドープされよう。

この第３光学素子１０は、有利には主要面のうちの１つ、好適には第１主要面に鏡面反射を有することができる。これは、主要面全体の角度に依存した鏡面反射として、又は領域Ｅ２の表面における完全鏡面反射として形成されている。

上述した第３光学素子１０は、有利にはＬＣＤパネルのような透過型画像表示装置のための照明装置に組み込むことができる。この場合、この照明装置は、指向性バックライトとして恒久的に作用することができ、例えば本出願人の国際特許出願ＷＯ２０１５／１２１３９８号又は国際特許出願ＷＯ２０１９／００２４９６号による実施形態で使用することができる。

図２７ａ～ｃ及び図２８は、このような第３光学素子の様々な発展形態を示しており、ここでは光学素子はそれぞれ基体Ｍ５と接続されているが、基体Ｍ５は光学素子の一部ではない。これまでと同様に、この実施形態における第３光学素子１０も、第１屈折率Ｎ１を有する第１の透明な材料Ｍ１からなる領域Ｅ１と、第２屈折率Ｎ２を有する第２の不透明な材料Ｍ２からなる第２領域Ｅ２を有する。第２の不透明な材料Ｍ２は吸収性材料が混合されていて、たとえ元の材料が透明であっても、光がいかなる場合も第２領域で吸収されるようになっている。第２屈折率Ｎ２は、透明部分に割り当てられる。特に図２７ｃに示されているように、第１領域と第２領域に加えて、それぞれ２つの第２領域の間に第３屈折率Ｎ３を有する別の不透明な材料Ｍ３からなる第３領域が形成されている。ここで、第３屈折率Ｎ３は、第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２よりも大きい。別の不透明な材料Ｍ３も、第３屈折率Ｎ３を決定する透明部分と、不透明性を提供する吸収性粒子の部分を持っている。第２の不透明な材料Ｍ２と別の不透明な材料Ｍ３における吸収性粒子の質量分率は最大５０％であることができ、個々のケースではこれより多くすることも可能である。別の不透明な材料Ｍ３を使用する場合、第２の不透明な材料Ｍ２中の吸収性粒子の質量分率は、５０％より著しく少なくすることもできる。粒子は図２８で、例えば第３領域Ｍ３に記号で表されている。

図２７ａ及び図２７ｂに示すように、第２屈折率Ｎ２を有する第２の不透明な材料Ｍ２からなる第２領域Ｅ２を、一方では光学素子１０の入光側と、別の不透明な材料Ｍ３の第３領域との間に、他方では光学素子１０の出光側と、第１の透明な材料Ｍ１からなる第１領域Ｅ１の出光面との間に形成することもできる。これは別の不透明な材料からなる表面が連続して閉じた層なので、製造が容易である。図２８に示すように、第１の透明な材料Ｍ１からなる第１領域と、第２の不透明な材料Ｍ２からなる第２領域は、断面が台形状に形成されてもよい。第１領域Ｅ１の台形は別の不透明な材料のない変形例でも使用できるが、それによって角度分布がさらに良好に集束され、そのため第３光学素子１０が相応の画像表示装置で使用されると、プライバシーモード／覗き見防止モードがさらに改善されるという利点がある。図２７ａでは、追加的に光学素子１０の入光面において基体と第２領域との間に鏡面反射層Ｍ４が設けられており、第２領域は基体と第３の材料Ｍ３からなる第３領域との間に配置されている。この実施形態では、第２領域は特にフィルムとして、つまり第１領域と第３領域よりもはるかに薄く、特に第１領域の出光面に延びることができる。

屈折率Ｎ１、Ｎ２及びＮ３は、第１屈折率Ｎ１を有する第１の材料Ｍ１と第２屈折率Ｎ２を有する第２の材料Ｍ２との間で、特定の小さい角度に対して全反射が起こるように、即ち第２屈折率Ｎ２が第１屈折率Ｎ１よりも小さくなるように形成されている。好ましくは第１屈折率Ｎ１と第２屈折率Ｎ２との屈折率の差は０．１より小さい。第２の材料Ｍ２と同様に吸収性材料と混合された別の第３の材料Ｍ３の第３屈折率Ｎ３は、第１屈折率と第２屈折率より大きいか等しいが、小さくはない。その結果、第１の材料Ｍ１と第３の材料Ｍ３との境界面で全反射されない光線が、第３の材料と第２の材料との境界面でより大きい角度に屈折する。

このことは図２９及び図３０で様々なケースについて示されている。ケースＡでは、光線は反射層に反射して戻され、バックライトユニット（図示せず）内でリサイクルされる。入射角が小さい光線の場合、ケースＢでは、光線は第１領域と第２領域との間の境界面で全反射されるか、第１領域を通って光学素子１０を妨げられることなく透過する。これは、図３０で原点と横軸上の第１破線との間の領域に対応している。入射角と出射射角は同じ大きさである。

第１領域と第２領域の境界面における全反射の角度よりも大きい角度で第１領域に入る光線については、入射角に応じて２つのケースを区別する必要がある。ケースＣの場合、ケースウＤの光線経路と区別するためにのみ破線で記入されているが、光線は第１領域と第２領域の境界面でより小さい角度に屈折し、第２領域の出光面で光学素子を離れる。これは、第２領域の厚さに応じて、かなり小さい角度範囲にのみ該当する。ケースＤでは、光線はこれより大きい入射角で第１領域から最初に第２領域に入り、そこから第３領域に入り、第２領域と第３領域の間の境界面に衝突する際により大きい角度に屈折する。理想的には、これにより光がないか、又は第３領域がない場合よりも著しく少ない角度範囲が生じ、それによってプライバシーモードがさらに改善される。

第１光学素子１について上述した変形例の一部は、第２光学素子２及び第３光学素子１０にも適用することができる。

上述した光学素子は、提起された問題を解決する。即ち、入射光の拡散方向に所定の影響を与え、任意選択で少なくとも２つの動作状態を切り替えることができる光学素子が説明された。各光学素子は安価に実装することができ、特に覗き見防止モードと自由観視モードとの間の切り替えを可能にするために様々なタイプの画面で汎用可能であり、しかもそのような画面の解像度は実質的に低下しないか、又は無視できる程度にしか低下しない。さらに、これらの光学素子は、トップハット型光分布を実現する可能性を提供する。

本発明の利点は多岐にわたる。例えば上記の作用形態は、表面構造を有する必要のない単一の光学素子で生み出される。さらに、光学素子の第１領域Ｂ１と第２領域Ｂ２は保護材料、例えば第１領域Ｂ１の材料中に埋め込むことができる。また、出射光において非常に好適なトップハット分布が達成され、理論的シミュレーションで任意に高いプライバシーコントラストが達成される。本発明による光学素子をＬＣＤパネル用のバックライトに使用する場合には、高い輝度が達成される。さらに、１つの光学素子で２つの平面、例えば左右と上下に同時に光の拡散制限が可能である。

上述した発明は、例えばＡＴＭや決済端末でのＰＩＮ入力やデータ表示、パスワード入力、又は携帯端末での電子メール閲覧など、機密データが表示及び／又は入力される至る所で、画像表示装置と組み合わせて有利に使用することができる。本発明は乗用車にも応用でき、選択的に運転手が同乗者の特定の画像コンテンツ、例えば娯楽番組を見れないようにすることができる、さらに、本発明による光学素子は、その他の技術的及び商業的な目的、例えば顕微鏡用の暗視野照明の光整列、極めて一般的にはヘッドライトなどの照明の光成形及び測定技術に使用することができる。
上述の実施形態は下記のように記載され得るが、下記に限定されるものではない。
［構成１］
入光側と出光側を備えて面状に広がる光学素子（１）であって、
少なくとも第１屈折率（Ｎ１）を有する第１の透明な材料からなる第１領域（Ｂ１）と、第２屈折率（Ｎ２）を有する第２の透明な材料からなる第２領域（Ｂ２）とを含み、これらの領域は第１光学素子（１）の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、ここで、前記第１屈折率（Ｎ１）は人間の目に見える全波長域で前記第２屈折率（Ｎ２）より大きく、さらに、
各第２領域（Ｂ２）の入光面における恒久的に不透明な又は透明な状態と不透明な状態の間で切り替え可能なそれぞれ１つの第１層（ＯＢ）と、
各第２領域（Ｂ２）の出光面に設けた恒久的に不透明な又は透明な状態と不透明な状態の間で切り替え可能なそれぞれ１つの第２層（ＡＢ）と、を含み、
その結果として、入光側で前記光学素子（１）に衝突する光は、前記第１層（ＯＢ）に基づき、前記第１層（ＯＢ）が不透明な状態にあれば、専ら前記第１領域（Ｂ１）の入光面を通って前記光学素子（１）に入射し、そこで入射角、偏光、及び前記第１屈折率（Ｎ１）と前記第２屈折率（Ｎ２）の比に応じて、
ａ）前記第１領域（Ｂ１）内で妨げられずに伝播し又は全反射し、その後でそれぞれの前記第１領域（Ｂ１）の出光面で再び出射され、又は
ｂ）前記第１領域（Ｂ１）から隣接する前記第２領域（Ｂ２）に進入し、その中を伝播して、最終的に前記第２層（ＡＢ）が不透明な状態にあれば出光側で吸収され、前記第２層（ＡＢ）が透明な状態にあれば出射され、又は
ｃ）光が前記第１領域（Ｂ１）から隣接する前記第２領域（Ｂ２）に進入した場合には、再び別の隣接する前記第１領域（Ｂ１）に進入し、そこで与えられた拡散方向と偏光に応じて出光面で出射されるか、前記光学素子（１）内でさらに伝播して、最後に出射されるか吸収され、
そうすることにより、出光側で前記光学素子（１）から出る光は、入光側で前記光学素子（１）に衝突する光に比べて、少なくとも前記第１層（ＯＢ）及び／又は前記第２層（ＡＢ）が不透明である場合にその拡散方向が制限されているようにした光学素子（１）。
［構成２］
前記第２領域（Ｂ２）の入光面における各第１層（ＯＢ）は、恒久的吸収体層により及び／又は前記光学素子（１）から離れる方向に反射する少なくとも１つの層により形成されていることを特徴とする、構成１に記載の光学素子（１）。
［構成３］
前記第２領域（Ｂ２）の出光面に設けた各第２層（ＡＢ）は、恒久的吸収体層により形成されていることを特徴とする、構成１又は２に記載の光学素子（１）。
［構成４］
前記第１領域（Ｂ１）における材料の前記第１屈折率（Ｎ１）及び／又は前記第２領域（Ｂ２）における材料の前記第２屈折率（Ｎ２）は、少なくとも２つの状態の間で切り替え可能であり、その結果として前記第１領域（Ｂ１）と前記第２領域（Ｂ２）との境界における２つの屈折率の比（Ｎ１、Ｎ２）がそれぞれ調節可能であり、それによって拡散方向の前記制限が可変であることを特徴とする、構成１から３のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
［構成５］
前記第１領域（Ｂ１）及び／又は前記第２領域（Ｂ２）の材料の少なくとも１つは、電極における電圧の変化を介して液晶中の直線偏光に対する屈折率の変化を誘起するために、電極と接触している液晶からなることを特徴とする、構成４に記載の光学素子（１）。
［構成６］
前記第２層（ＡＢ）及び／又は前記第１層（ＯＢ）は、不透明な状態と透明な状態との間で切り替え可能であり、この切り替え可能性は、好適にはエレクトロウェッティング、電気泳動、エレクトロクロミズム及び／又は液晶セルの原理のうちの１つ以上に基づいていることを特徴とする、構成１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
［構成７］
前記第２層（ＡＢ）及び／又は前記第１層（ＯＢ）は、前記第１領域（Ｂ１）を構成する材料に埋め込まれており、好適には前記光学素子（１）の前記第１領域（Ｂ１）の材料部分は、前記第２層（ＡＢ）及び／又は前記第１層（ＯＢ）を埋め込んでいる前記材料部分にシームレスに移行していることを特徴とする、構成１から６のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
［構成８］
構成１から８のいずれか一項に記載の光学素子（１）を製造する方法であって、
前記第１領域（Ｂ１）の正構造と支持体の負構造とを有する型を製造するステップと、
硬化後に前記第１屈折率（Ｎ１）を有する第１ポリマーを型に充填するステップと、
前記第１ポリマーを紫外光又は冷却によって硬化させ、その後で型からワークピースを取り出すステップと、
ワークピース内の前記第２領域（Ｂ２）の構造に、硬化後に前記第２屈折率（Ｎ２）を有する第２ポリマーを充填するステップと、
第２ポリマーを紫外光又は冷却によって硬化させるステップと、を含む方法。
［構成９］
前記第１ポリマー又は前記第２ポリマーの硬化後、前記第１領域（Ｂ１）を保護するマスクを貫通して前記ワークピースの表面上の前記第２領域（Ｂ２）に、不透明な又は透明から不透明に切り替え可能な材料を蒸着又はスパッタリングすることを特徴とする、構成８に記載の方法。
［構成１０］
構成１から７のいずれか一項に記載の光学素子を製造する方法であって、
吸収体層として作用する前記第２層（ＡＢ）、前記第２屈折率（Ｎ２）を有する材料からなる第２透明層、不透明な前記第１層（ＯＢ）、及び前記第１屈折率（Ｎ１）を有する材料からなる第１透明層を、この順序で互いに接合した層を含む複数のベースブロック（ＢＬ）を作成するステップと、
前記複数のベースブロック（ＢＬ）を上下に積層し、これらを接合して第１積層ブロック（ＳＴ）を得るステップと、
前記積層ブロック（ＳＴ）から第２層厚（Ｄ２）を有するディスク（ＳＣ）を切り取るステップと、
前記ディスク（ＳＣ）をその間に前記第１屈折率（Ｎ１）と第１層厚（Ｄ１）を有する前記第１透明層を介在させて積層し、これらを接合して第２積層ブロック（ＳＮ）を得るステップと、
前記第２積層ブロック（ＳＮ）から前記光学素子（１）を切り取るステップと、を含む方法。
［構成１１］
前記第１層（ＯＢ）は反射するように形成されていることを特徴とする、構成１０に記載の方法。
［構成１２］
前記ベースブロック（ＢＬ）を互いに接合し及び／又は前記ディスク（ＳＣ）を前記第１透明層と加硫により接合することを特徴とする、構成１０又は１１に記載の方法。
［構成１３］
前記第１積層ブロック（ＳＴ）から前記ディスク（ＳＣ）を切り取り及び／又は前記第２積層ブロック（ＳＮ）から前記光学素子（１）を切り取ることが、個々の層の延長平面に対して垂直に行われることを特徴とする、構成１０から１２のいずれか一項に記載の方法。
［構成１４］
人間の目に見える波長域で面状に拡散する光の拡散方向を制限する方法であって、
開口面上で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置された少なくとも透明な第１領域（Ｃ１）と不透明な第２領域（Ｃ２）を含む面状開口部を用いて、光の面状調節を行うステップと、
全波長域において、透明な前記第１領域（Ｃ１）を伝播する光を、屈折率境界における全反射の限界角度内で反射されて、最終的に出射される光線と、全反射の限界角度外で前記屈折率境界を透過してさらに伝播し、その後で吸収体によって吸収される光線とに、屈折率に基づき角度に依存して分割するステップと、を含み、
その結果として、出射された光は最初に面状に拡散する光に比べて光拡散方向が制限されているようにした方法。
［構成１５］
入光側と出光側を備えて面状に広がる光学素子（１０）であって、
少なくとも第１屈折率（Ｎ１）を有する透明な材料からなる第１領域（Ｅ１）と、第２屈折率（Ｎ２）を有する不透明な材料からなる第２領域（Ｅ２）とを含み、これらの領域は前記光学素子（１０）の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、ここで、前記第１屈折率（Ｎ１）は人間の目に見える全波長域で前記第２屈折率（Ｎ２）より大きく、
その結果として、前記光学素子（１０）の第１主要面でこれに衝突する光は、前記第２領域（Ｅ２）の不透明な材料に基づき、専ら前記第１領域（Ｅ１）の入光面を通って前記光学素子（１０）に入射し、そこで幾何学的入射方向、偏光、及び前記第１屈折率（Ｎ１）と前記第２屈折率（Ｎ２）の比に応じて、
ａ）前記第１領域（Ｅ１）内で妨げられることなく伝播し又は全反射し、その後でそれぞれの前記第１領域（Ｅ１）の出光面で再び出射され、又は
ｂ）前記第１領域（Ｅ１）から隣接する前記第２領域（Ｅ２）に進入し、そこで前記第２領域（Ｅ２）の不透明な材料に基づいて吸収され、
ここで、前記第１屈折率（Ｎ１）と前記第２屈折率（Ｎ２）が異なるために、前記第２領域（Ｅ２）に進入する光線は垂線から離れる方向により強く屈折し、
そうすることにより、前記光学素子（１０）の第２主要面でこれから出る光は、前記第１主要面で前記光学素子（１０）に衝突する光と比較して、その拡散方向が制限されているようにした方法。
［構成１６］
前記不透明な材料は、前記第２屈折率（Ｎ２）を有する透明な材料からなり、この材料は吸収性粒子と混合され、それにより全体として不透明作用が生じることを特徴とする、構成１５に記載の光学素子（１０）。
［構成１７］
前記不透明な材料は、５００ｎｍ未満のサイズを有するグラファイト粒子、２００ｎｍ未満のサイズを有するブラックカーボンナノ粒子、吸収性粒子としての染料又は染料混合物と混合されるラッカー又はポリマーからなることを特徴とする、構成１５又は１６に記載の光学素子（１０）。
［構成１８］
前記吸収性粒子の質量分率は、せいぜい５０％であることを特徴とする、構成１６又は１７に記載の光学素子。
［構成１９］
両主要面のうちの一方、好適には前記第１主要面に、主要面全体の角度に依存する鏡面反射として、又は前記第２領域（Ｅ２）の表面における完全鏡面反射として形成された鏡面反射を有することを特徴とする、構成１５から１８のいずれか一項に記載の光学素子（１０）。
［構成２０］
それぞれ２つの前記第２領域（Ｅ２）の間に、第３屈折率（Ｎ３）を有する別の不透明な材料（Ｍ３）からなる第３領域が形成されており、前記第３屈折率（Ｎ３）はそれぞれ前記第１屈折率（Ｎ１）より大きく、且つ、前記第２屈折率（Ｎ２）より大きいことを特徴とする、構成１５から１９までのいずれか一項に記載の光学素子（１０）。
［構成２１］
前記光学素子（１０）の入光側と前記第３領域との間、及び前記光学素子（１０）の出光側と前記第１領域（Ｅ１）の出光面との間にも、前記第２領域（Ｅ２）が形成されていることを特徴とする、構成２０に記載の光学素子（１０）。
［構成２２］
前記第１屈折率（Ｎ１）と前記第２屈折率（Ｎ２）との屈折率の差の大きさは、０．１より小さいことを特徴とする、構成２０又は２１に記載の光学素子（１０）。
［構成２３］
前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）と前記第２領域（Ｂ２、Ｅ２）は、前記光学素子（１、１０）に垂直な平行投影で見て、前記光学素子（１、１０）の表面全体に交互に帯状に分布するように配置されていることを特徴とする、構成１から７又は１５から２２いずれか一項に記載の光学素子（１、１０）。
［構成２４］
前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）は、前記光学素子（１、１０）に垂直な平行投影で見て、前記光学素子（１、１０）の表面全体に点状、円状、楕円状、矩形状又は六角形状で分布するように配置されており、前記第２領域（Ｂ２、Ｅ２）はこれと相補的に成形されていることを特徴とする、構成１から７又は１５から２２いずれか一項に記載の光学素子（１、１０）。
［構成２５］
前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）と前記第２領域（Ｂ２、Ｅ２）は、前記光学素子（１、１０）の上面に垂直な断面方向で見て台形に形成されていることを特徴とする、構成１から７又は１５から２４のいずれか一項に記載の光学素子（１、１０）。
［構成２６］
前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）の少なくとも一部、好適には全部の前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）において、それらの出光側にレンズ構造（Ｌ）、好適には凸レンズ構造が適用されていることを特徴とする、構成１から７又は１５から２５のいずれか一項に記載の光学素子（１、１０）。
［構成２７］
前記光学素子（１、１０）の入光側及び／又は出光側に、偏光子、好適には反射型偏光子が配置されていることを特徴とする、構成１から７又は１５から２６のいずれか一項に記載の光学素子（１、１０）。
［構成２８］
前記光学素子（１、１０）上に少なくとも１つの前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）が形成されていて、その光学素子（１、１０）に垂直な平行投影で見た最短延長は、すべての前記第２領域（Ｂ２、Ｅ２）の前記光学素子（１、１０）に垂直な平行投影で見た最短延長の少なくとも２０倍大きく、前記少なくとも１つの前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）内ではその縁部と平行変位を除き、出光側で前記光学素子（１）から出る光の拡散方向は、前記光学素子（１）の入光側に衝突する光に比べて制限がないことを特徴とする、構成１から７又は１５から２７のいずれか一項に記載の光学素子（１、１０）。
［構成２９］
前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）と前記第２領域（Ｂ２、Ｅ２）に加えて、形状及び／又は屈折率の点で前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）及び前記第２領域（Ｂ２、Ｅ２）とは異なるパラメータを有する別の領域が形成されており、これらの別の領域を透過して前記光学素子（１、１０）から出る光は、前記第１領域（Ｂ１、Ｅ１）とは異なる拡散方向の制限を受けることを特徴とする、構成１から７又は１５から２８のいずれか一項に記載の光学素子（１、１０）。
［構成３０］
構成１５から１８のいずれか一項に記載の光学素子（１０）を製造する方法であって、
前記第１屈折率（Ｎ１）を有する透明な材料からなる第１層と、前記第２屈折率（Ｎ２）を有する不透明な材料からなる第２層とを交互に積層するステップと、ここで、前記第１屈折率（Ｎ１）は前記第２屈折率（Ｎ２）より大きく、
前記第１層と前記第２層を互いに接合するステップと、
この層複合体から前記光学素子（１０）を切り取るステップと、を含む方法。
［構成３１］
構成１から７又は１５から２９のいずれか一項に記載の前記光学素子（１、１０）の使用であって、画像表示装置（３、ＬＣＤ）の視野方向を選択的に制限することを目的とした、画像表示装置（３）、又は透過型画像表示装置（ＬＣＤ）用のバックライト（ＢＬＵ）との使用。

Claims (15)

1. 入光側と出光側を備えて面状に広がる光学素子（１）であって、
   少なくとも第１屈折率（Ｎ１）を有する第１の透明な材料からなる第１領域（Ｂ１）と、第２屈折率（Ｎ２）を有する第２の透明な材料からなる第２領域（Ｂ２）とを含み、これらの領域は前記光学素子（１）の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、ここで、前記第１屈折率（Ｎ１）は人間の目に見える全波長域で前記第２屈折率（Ｎ２）より大きく、さらに、
   各第２領域（Ｂ２）の入光面における、それぞれ１つの第１層（ＯＢ）と、
   各第２領域（Ｂ２）の出光面における、それぞれ１つの第２層（ＡＢ）と、を含み、
   前記第１層（ＯＢ）および前記第２層（ＡＢ）の一方が透明な状態と不透明な状態との間で切り替え可能であり、他方が恒久的に不透明であり、
   その結果として、前記第１領域（Ｂ１）の入光面を通って前記光学素子（１）に入射した光は、入射角、偏光、及び前記第１屈折率（Ｎ１）と前記第２屈折率（Ｎ２）の比に応じて、
   ａ）前記第１領域（Ｂ１）内を伝播し又は全反射し、それぞれの前記第１領域（Ｂ１）の出光面で出射され、又は
   ｂ）前記第１領域（Ｂ１）から隣接する前記第２領域（Ｂ２）に進入し、その中を伝播して、最終的に前記第２層（ＡＢ）が不透明であれば出光側で吸収され、前記第２層（ＡＢ）が透明であれば出射され、又は
   ｃ）光が前記第１領域（Ｂ１）から隣接する前記第２領域（Ｂ２）に進入した場合には、再び別の隣接する前記第１領域（Ｂ１）に進入し、そこで与えられた拡散方向と偏光に応じて出光面で出射されるか、前記光学素子（１）内でさらに伝播して、最後に出射されるか吸収され、
   そうすることにより、出光側で前記光学素子（１）から出る光は、入光側で前記光学素子（１）に衝突する光に比べて、その拡散方向が制限されており、
   前記第１層（ＯＢ）が恒久的に不透明である場合、前記第２領域（Ｂ２）の入光面における各第１層（ＯＢ）は、恒久的吸収体層により及び／又は前記光学素子（１）から離れる方向に反射する少なくとも１つの層により形成されており、及び／又は
   前記第２層（ＡＢ）が恒久的に不透明である場合、前記第２領域（Ｂ２）の出光面に設けた各第２層（ＡＢ）は、恒久的吸収体層により形成されている、光学素子（１）。
2. 入光側と出光側を備えて面状に広がる光学素子（１）であって、
   少なくとも第１屈折率（Ｎ１）を有する第１の透明な材料からなる第１領域（Ｂ１）と、第２屈折率（Ｎ２）を有する第２の透明な材料からなる第２領域（Ｂ２）とを含み、これらの領域は前記光学素子（１）の表面全体で１次元又は２次元周期的な順序で交互に配置されており、ここで、前記第１屈折率（Ｎ１）は人間の目に見える全波長域で前記第２屈折率（Ｎ２）より大きく、さらに、
   各第２領域（Ｂ２）の入光面における、それぞれ１つの第１層（ＯＢ）と、
   各第２領域（Ｂ２）の出光面における、それぞれ１つの第２層（ＡＢ）と、を含み、
   前記第１層（ＯＢ）および前記第２層（ＡＢ）の両方が恒久的に不透明であり、
   その結果として、前記第１領域（Ｂ１）の入光面を通って前記光学素子（１）に入射した光は、入射角、偏光、及び前記第１屈折率（Ｎ１）と前記第２屈折率（Ｎ２）の比に応じて、
   ａ）前記第１領域（Ｂ１）内を伝播し又は全反射し、それぞれの前記第１領域（Ｂ１）の出光面で出射され、又は
   ｂ）前記第１領域（Ｂ１）から隣接する前記第２領域（Ｂ２）に進入し、その中を伝播して、最終的に出光側で吸収され、又は
   ｃ）光が前記第１領域（Ｂ１）から隣接する前記第２領域（Ｂ２）に進入した場合には、再び別の隣接する前記第１領域（Ｂ１）に進入し、そこで与えられた拡散方向と偏光に応じて出光面で出射されるか、前記光学素子（１）内でさらに伝播して、最後に出射されるか吸収され、
   そうすることにより、出光側で前記光学素子（１）から出る光は、入光側で前記光学素子（１）に衝突する光に比べて、その拡散方向が制限されており、
   前記第２領域（Ｂ２）の入光面における各第１層（ＯＢ）は、恒久的吸収体層により及び／又は前記光学素子（１）から離れる方向に反射する少なくとも１つの層により形成されており、及び／又は
   前記第２領域（Ｂ２）の出光面に設けた各第２層（ＡＢ）は、恒久的吸収体層により形成されており、
   前記第１領域（Ｂ１）における材料の前記第１屈折率（Ｎ１）及び／又は前記第２領域（Ｂ２）における材料の前記第２屈折率（Ｎ２）は、少なくとも２つの状態の間で切り替え可能であり、その結果として前記第１領域（Ｂ１）と前記第２領域（Ｂ２）との境界における２つの屈折率の比（Ｎ１、Ｎ２）がそれぞれ調節可能であり、それによって拡散方向の前記制限が可変であることを特徴とする、光学素子（１）。
3. 前記第１領域（Ｂ１）及び／又は前記第２領域（Ｂ２）の材料の少なくとも１つは、電極における電圧の変化を介して液晶中の直線偏光に対する屈折率の変化を誘起するために、電極と接触している液晶からなることを特徴とする、請求項２に記載の光学素子（１）。
4. 前記第２層（ＡＢ）又は前記第１層（ＯＢ）の切り替え可能性は、エレクトロウェッティング、電気泳動、エレクトロクロミズム及び／又は液晶セルの原理のうちの１つ以上に基づいていることを特徴とする、請求項１に記載の光学素子（１）。
5. 前記第２層（ＡＢ）及び／又は前記第１層（ＯＢ）は、前記第１領域（Ｂ１）を構成する材料に埋め込まれており、前記光学素子（１）の前記第１領域（Ｂ１）の材料部分は、前記第２層（ＡＢ）及び／又は前記第１層（ＯＢ）を埋め込んでいる前記材料部分にシームレスに移行していることを特徴とする、請求項１から４のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
6. 請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）を製造する方法であって、
   前記第１領域（Ｂ１）の正構造と支持体の負構造とを有する型を製造するステップと、
   硬化後に前記第１屈折率（Ｎ１）を有する第１ポリマーを型に充填するステップと、
   前記第１ポリマーを紫外光又は冷却によって硬化させ、その後で型からワークピースを取り出すステップと、
   ワークピース内の前記第２領域（Ｂ２）の構造に、硬化後に前記第２屈折率（Ｎ２）を有する第２ポリマーを充填するステップと、
   第２ポリマーを紫外光又は冷却によって硬化させるステップと、を含む方法。
7. 前記第１ポリマー又は前記第２ポリマーの硬化後、前記第１領域（Ｂ１）を保護するマスクを貫通して前記ワークピースの表面上の前記第２領域（Ｂ２）に、不透明な又は透明から不透明に切り替え可能な材料を蒸着又はスパッタリングすることを特徴とする、請求項６に記載の方法。
8. 請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子を製造する方法であって、
   吸収体層として作用する前記第２層（ＡＢ）、前記第２屈折率（Ｎ２）を有する材料からなる第２透明層、不透明な前記第１層（ＯＢ）、及び前記第１屈折率（Ｎ１）を有する材料からなる第１透明層を、この順序で互いに接合した層を含む複数のベースブロック（ＢＬ）を作成するステップと、
   前記複数のベースブロック（ＢＬ）を上下に積層し、これらを接合して第１積層ブロック（ＳＴ）を得るステップと、
   前記第１積層ブロック（ＳＴ）から第２層厚（Ｄ２）を有するディスク（ＳＣ）を切り取るステップと、
   前記ディスク（ＳＣ）をその間に前記第１屈折率（Ｎ１）と第１層厚（Ｄ１）を有する前記第１透明層を介在させて積層し、これらを接合して第２積層ブロック（ＳＮ）を得るステップと、
   前記第２積層ブロック（ＳＮ）から前記光学素子（１）を切り取るステップと、を含む方法。
9. 前記第１領域（Ｂ１）と前記第２領域（Ｂ２）は、前記光学素子（１）に垂直な平行投影で見て、前記光学素子（１）の表面全体に交互に帯状に分布するように配置されていることを特徴とする、請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
10. 前記第１領域（Ｂ１）は、前記光学素子（１）に垂直な平行投影で見て、前記光学素子（１）の表面全体に点状、円状、楕円状、矩形状又は六角形状で分布するように配置されており、前記第２領域（Ｂ２）はこれと相補的に成形されていることを特徴とする、請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
11. 前記第１領域（Ｂ１）の少なくとも一部において、それらの出光側にレンズ構造（Ｌ）が適用されていることを特徴とする、請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
12. 前記光学素子（１）の入光側及び／又は出光側に、偏光子が配置されていることを特徴とする、請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
13. 前記光学素子（１）上に少なくとも１つの前記第１領域（Ｂ１）が形成されていて、その光学素子（１）に垂直な平行投影で見た最短延長は、すべての前記第２領域（Ｂ２）の前記光学素子（１）に垂直な平行投影で見た最短延長の少なくとも２０倍大きく、前記少なくとも１つの前記第１領域（Ｂ１）内ではその縁部と平行変位を除き、出光側で前記光学素子（１）から出る光の拡散方向は、前記光学素子（１）の入光側に衝突する光に比べて制限がないことを特徴とする、請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
14. 前記第１領域（Ｂ１）と前記第２領域（Ｂ２）に加えて、形状及び／又は屈折率の点で前記第１領域（Ｂ１）及び前記第２領域（Ｂ２）とは異なるパラメータを有する別の領域が形成されており、これらの別の領域を透過して前記光学素子（１）から出る光は、前記第１領域（Ｂ１）とは異なる拡散方向の制限を受けることを特徴とする、請求項１から５のいずれか一項に記載の光学素子（１）。
15. 請求項１から５のいずれか一項に記載の前記光学素子（１）の使用であって、画像表示装置（３、ＬＣＤ）の視野方向を選択的に制限することを目的とした、画像表示装置（３）、又は透過型画像表示装置（ＬＣＤ）用のバックライト（ＢＬＵ）との使用。

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