JP4025324B2 - 波長分散測定装置及び波長分散測定方法 - Google Patents
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第一の方法は、波長の異なるパルスを同時に光ファイバに入力し、ストリークカメラなどで各パルスの到達時間差を測定し、光ファイバの波長分散を求める方法で、もっとも直接的な方法である。
A. R. Chraplyvy et. al. Electronics Letters, Vol. 22 No8. 409 1986
本発明は、a.測定系が単純・安価で、b.光ファイバを設置した後においても波長分散の測定が可能であり、c.波長分散の絶対値のみならず符号まで測定可能、かつd.零分散に近いに近い微小な分散値も精度よく測定することが可能な波長分散測定方法および波長分散測定装置を提供する。
あるいは、分散測定用パルスを発生させるパルス光源と、被測定伝送路を透過させた分散測定用パルスを入力して第二高調波を発生させる二次非線形効果を有する光素子と、この二次非線形効果を有する光素子から出力される第二高調波の光強度およびスペクトル形状を測定する光強度メータとを有する。そして、この光強度メータの測定結果を、あらかじめ求められている被測定伝送路の分散値と出力した基本波の強度の関係および分散測定用パルスのパルス中心波長より短波長側のスペクトル成分と長波長側のスペクトル成分の比の関係を示したデータと比較することで、被測定伝送路の分散値の絶対値および符号を測定する。
実施例1の構成は、送信側として、パルス光源部101とパルス光源部からの光パルスに可変的にチャープを与える回折格子対による可変分散回路102を有する。そして受信側として、偏波コントローラ103,偏光子104,エルビウムドープ光ファイバ増幅器(EDFA)105,二次の非線形導波路である擬似位相整合(QPM)ニオブ酸リチウム(LiNbO3: LN)導波路106,QPM LN導波路106の温度を調節する温度調整部107及び光強度メータ108を有する。
LiNbO3等は二次の非線形効果を持つ結晶であり、二つの入力光の、それぞれの波長の和に相当する波長の光を生成する和周波生成(Sum Frequency Generation: SFG)、または差に相当する波長の光を生成する差周波生成(Difference Frequency Generation: DFG)、あるいはSFGの特別な場合として、入力光波長の2倍の周波数を有する光を生成する第二高調波生成(Second Harmonic Generation: SHG)が可能である。
SHG,SFG,DFGにおいて十分な変換効率で波長変換を実現するためには、それぞれの過程に関与する光波間において、位相整合が成立しなければならない。
このうち(3)においては、結晶の非線形定数を一定周期(QPM周期)ごとに反転(:ドメイン反転と称される)させることにより、QPM周期により決定される特定の波長(:QPM波長)では位相の不整合が補償され、擬似位相整合が成立し、SHG、SFG、DFGが生じる。
QPM LN導波路は、上記LiNbO3結晶に、QPM周期に垂直な方向に、プロトン拡散などの方法で光導波路を形成したものである。
しかし同一のスペクトルを持つパルスが、同一のパルス波形を持つわけではない。周波数スペクトルの各成分の位相関係が違えば、パルスは様々な強度波形を持つ。極端な場合はパルスにならない。ある周波数スペクトル分布によって合成されるパルス出力の中で最短のパルス幅を与えるものを、フーリエ限界パルスと呼ぶ。
このチャープによって、一般にパルス幅は、フーリエ限界パルスの4psより広がる。また被測定伝送路109の損失により、測定用パルスの全光パワーは減少する。
被測定伝送路109を出力した測定用パルスは、偏波コントローラ103及び偏光子104によって偏波を調整される。これは、QPM LN導波路106が、一方向の偏波のみしか透過しないためである。
QPM LN導波路106におけるQPM波長は温度に依存し、1℃につきおよそ0.1nm変化する。すなわち、温度調整部107によってQPM LN導波路106の温度を調整することにより、QPM LN導波路106におけるQPM波長を、測定用パルスの中心波長と一致させることができる。
QPM LN導波路106に入力した測定用パルスは、SHGを引き起こし、元の第2高調波(:以下、測定用パルスが第二高調波に変換された成分を「SHパルス」と称することもある)に変換される。
ある周波数スペクトル分布によって合成されるパルス出力の中で、最大のパルスピークパワーを与えるものはフーリエ限界パルスであり、そのとき、生成するSHパルスの強度は最大になる。
すなわち、可変分散回路102により、測定用パルスのチャープ量を掃引させつつ、光強度メータ108により出力したSHパルスの強度を測定し、最大強度を得たときの回折格子対の分散値を逆符号としたものが、被測定伝送路109の分散値となる。
本実施例では、光強度メータ108の測定波長を測定用パルスの二倍の周波数を持つ高調波の波長に合わせたが、測定用パルスの波長にあわせても良い。
また、測定に際して分散の絶対値のみが必要で、符号が必要でないときには、可変分散回路102は必ずしも設ける必要はない。あらかじめ分散値とSHパルスの強度の関係を標準の伝送路で測定しておけば、任意の伝送路での分散測定が可能である。
分散値が可変分散回路102の掃引可能な分散値を超えている場合、この実施例の可変分散回路102に、分散量が既知である標準的なシングルモードファイバまたは分散補償ファイバ(DCF)を付け加えてオフセットとすることも可能である。
そのため、被測定伝送路109の分散を単一波長のパルスでリアルタイムに、絶対値だけでなく符号まで含めて測定することができた。
(1)測定系が一台の光強度メータのみで済ませられるので、ストリークカメラなどを使用する従来方法に比べ単純で安価である。
(2)測定パルスのチャープの掃引は随時行なえば十分であり、通常はSH光またはテストパルスの光強度のみをモニタしていれば、リアルタイムに温度変化等による分散の変動を測定できる。
(3)光ファイバを設置した後も分散の測定が可能である。伝送に使用する帯域のほかに、分散測定用として、テストパルスの帯域を用意しておけば、メンテナンスモードに切り替える必要なしに、絶えず分散の変動をモニタ可能である。
(4)SHGは二次の非線形過程であり、生成する第二高調波の強度は、一次近似的には基本波の強度の二乗に比例するため、SH光の光強度は系全体の分散値にクリティカルに反応する。特に、図2に示した分散変動とSHパルスの光強度の関係から明らかなように、従来の方法で困難であった、零分散付近の微小な分散、および分散の変動を精度よくモニタできる。
実施例2の構成は、送信側として、パルス光源部301を有する。そして受信側として、偏波コントローラ302,偏光子303,エルビウムドープ光ファイバ増幅器(EDFA)304,二次の非線形導波路である擬似位相整合(QPM) ニオブ酸リチウム(LiNbO3:LN)導波路305,QPM LN導波路305の温度を調節する温度調節部306,分光器307及び分光器307からのデータを処理して被測定伝送路309の分散を求める分散値算出部308を有する。
パルス光源部301において、パルス幅1.3ps,繰り返し周波数2.5GHzのフーリエ限界パルス(測定用パルス)を発生させる。出力パワーは0.36mWであり、パルス強度波形の最大値は100mWである。また、中心波長は1552nmに設定する。
パルス光源部301を出力した測定用パルスは、被測定伝送路309に入力され、分散によりチャープが与えられる。
そして、本実施例2において測定用パルスは、エルビウムドープ光ファイバ増幅器(EDFA)304により、QPM LN導波路305入射時の光パワーが15mWになるまで増幅される。
もしも当初の測定用パルスが、フーリエ限界パルスの形状を保持したままこの強度まで増幅された場合(すなわち被測定伝送路309の分散値が0のとき)、パルス強度波形の最大値は4Wとなる。
1mWのCW光,導波路長が2cmの場合、変換効率は、
100%/W/cm^2×0.001W×2cm×2cm=0.4%
従って、
1mW×0.4%=4μW
のSH光が観測されることになる。
本実施例のように、規格化効率から計算すると効率が100%以上となるようなハイパワーのパルスが入力された場合、変換効率は100%に近くなる。
SHG及びDFGは、QPM周波数をωとすると、以下のようになる。
ω+ω=2ω ・・・・・(1)
2ω−ω=ω ・・・・・(2)
(1)式は、測定パルスの和周波によって第二高調波が発生するプロセスを表す。
(2)式は、生成したSHパルスと、もとの測定パルス自身の差周波生成によって、もとの測定パルスと同一の波長の成分が再生する逆のプロセスである。
規格化効率100%以上となるような条件のハイパワーの測定用パルスが入力された場合、この第二式で表される逆のプロセスを考慮する必要がでてくる。
測定用パルスとSHパルスの間には、擬似位相整合が成立している。
しかしながら、測定用パルスとSHパルスの間で、群速度が異なる群速度不整合と呼ばれる現象が生ずる。測定用パルスの中心波長が1552nmのとき、776nmを中心とするSH波の群速度は、もとの測定用パルスの群速度に比べ約5%も小さくなる。
このため、導波路において発生したSHパルスは、図4に示すように徐々にもとの測定用パルスから遅れはじめる。
測定用パルスに比べて遅れたSHパルスは、主に測定用パルスのピーク位置よりも立下りエッジ寄り(:図4においてはt>0)において、測定用パルスとの差周波を生成することになる。
はじめに、QPM LN導波路305に入射した測定用パルスがチャープを持たない場合を考える。
上記(1)式の二次の非線形過程において、測定用パルスと発生する第二高調波との位相差は、知られているように90度となる。第二の差周波過程において、元の測定用パルスと、この測定用パルスと90度の位相差をもつ第二高調波との間に差周波が生ずるが、その差周波は、元の測定用パルスと180度異なる位相差を持つ。つまり、生じた差周波は、差周波生成にかかわった元の測定用パルスと打ち消しあうことになる。従って結局のところ、差周波成分は生じない。
測定用パルスがポジティブあるいは、ネガティブのチャープを持つ場合、(1)式によってSHパルスが主に生成する、測定用パルスのピーク部分と、(2)式によって差周波が生成するパルスの立下り部の位相が異なる。それにより、差周波は元のパルスと打ち消されることなく、パルスの立下り部にもう一つのサブピークが生じる形で生成する。
図5(a)に、被測定伝送路の分散値が0,1ps/nm,−1ps/nm各々のときのQPM LN導波路305を透過した測定用パルスの光強度波形を示す。
パルスがチャープを持つ場合の図5(a)に示すような特徴的なパルス形状は、チャープ量が等しければ同一である。
この現象をスペクトル領域において観測すると、図6の(a)〜(c)のようになる。すなわち、チャープのある場合、スペクトルは長波長側あるいは短波長側にサブピークを持ち、チャープの符号によって、スペクトルのサブピーク位置がピーク位置の長波長側にくるか短波長側にくるかが決定される。
この現象を用いて、被測定伝送路309の分散値を、測定用パルス出力の基本波のスペクトル形状を観測することによって測定できる。
本実施例においては、図7及び図8のデータをあらかじめ分散値算出部308に入力しておき、光強度メータ307のデータと比較することにより、被測定伝送路309の分散値を算出する。
パルス光源部301を出力したこの測定用パルスは、被測定伝送路309に入力され、被測定伝送路309中の分散によりチャープを与えられる。
被測定伝送路309を透過した測定用パルスは、エルビウムドープ光ファイバ増幅器(EDFA)304により増幅される。
(1)零分散付近の小さな分散値を、符号まで含めて精度よく測定できる。
(2)リアルタイムで、温度変化等による分散の変動を測定することができる。
(3)光ファイバ等の被測定伝送路を設置した後も、分散の測定が可能となる。そして、伝送に使用する帯域のほかに、分散測定用として、テストパルスの帯域を用意しておけば、通常の信号伝送を中断したメンテナンスモード等に切り替える必要なしに、常時、分散の変動をモニタすることが可能である。特に、従来の測定方法では困難であった、零分散付近の微小な分散、及び分散の変動を精度よくモニタできる。
また、ニオブ酸リチウムにマグネシウム,鉄,亜鉛等をドーピングすることも可能である。
102 可変分散回路
103,302 偏波コントローラ
104,303 偏光子
105,304 エルビウムドープ光増幅器
106,305 QPM LN導波路
107,306 温度調整部
108,307 光強度メータ
109,309 被測定伝送路
308 分散値算出部
Claims (4)
- フーリエ限界パルスからなる分散測定用パルスを発生させるパルス光源と、
被測定伝送路を透過させた前記分散測定用パルスを入力して第二高調波を発生させる、二次非線形効果を有する光素子と、
前記二次非線形効果を有する光素子から出力される前記第二高調波または前記分散測定用パルス波長の光強度を測定する光強度メータとを有し、
あらかじめ標準の伝送路で測定された分散値と前記分散測定用パルスの第二高調波成分の強度との関係に基づき、測定された前記光強度から前記被測定伝送路の分散値の絶対値を測定することを特徴とする波長分散測定装置。 - フーリエ限界パルスからなる分散測定用パルスを被測定伝送路に入力し、
前記被測定伝送路から出力された前記分散測定用パルスを二次非線形効果を有する光素子に入力して、第二高調波を発生させ、
前記二次非線形効果を有する光素子から出力される前記第二高調波または前記分散測定用パルス波長の光強度を測定することで、
あらかじめ標準の伝送路で測定された分散値と前記分散測定用パルスの第二高調波成分の強度との関係に基づき、測定された前記光強度から前記被測定伝送路の分散値の絶対値を測定することを特徴とする波長分散測定方法。 - 分散測定用パルスを発生させるパルス光源と、
被測定伝送路を透過させた前記分散測定用パルスを入力して第二高調波を発生させる、二次非線形効果を有する光素子と、
前記二次非線形効果を有する光素子から出力される前記分散測定用パルス波長の光強度およびスペクトル形状を測定する光強度メータとを有し、
あらかじめ求められている被測定伝送路の分散値と出力した基本波の強度の関係および分散測定用パルスのパルス中心波長より短波長側のスペクトル成分と長波長側のスペクトル成分の比の関係を示したデータと、測定された前記光強度およびスペクトル形状の比較に基づいて、前記被測定伝送路の分散値の絶対値および符号を測定することを特徴とする波長分散測定装置。 - 分散測定用パルスを被測定伝送路に入力し、
前記被測定伝送路から出力された前記分散測定用パルスを二次非線形効果を有する光素子に入力して、第二高調波を発生させ、
前記二次非線形効果を有する光素子から出力される前記分散測定用パルス波長の光強度およびスペクトル形状を測定することで、
あらかじめ求められている被測定伝送路の分散値と出力した基本波の強度の関係および分散測定用パルスのパルス中心波長より短波長側のスペクトル成分と長波長側のスペクトル成分の比の関係を示したデータと、測定された前記光強度およびスペクトル形状の比較に基づいて、前記被測定伝送路の分散値の絶対値および符号を測定することを特徴とする波長分散測定方法。
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