JP3360590B2 - 高周波イオン源 - Google Patents
高周波イオン源Info
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Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】この発明は、例えばイオン注
入装置、非質量分離型のイオン注入装置（これはイオン
ドーピング装置とも呼ばれる）等に用いられるものであ
って、ホスフィン（ＰＨ3 ）または水素希釈のホスフィ
ンから成るイオン源ガスを用いる高周波イオン源に関
し、より具体的には、それから引き出すイオンビーム中
に含まれるＰＨn + イオンの割合を高める手段に関す
る。
入装置、非質量分離型のイオン注入装置（これはイオン
ドーピング装置とも呼ばれる）等に用いられるものであ
って、ホスフィン（ＰＨ3 ）または水素希釈のホスフィ
ンから成るイオン源ガスを用いる高周波イオン源に関
し、より具体的には、それから引き出すイオンビーム中
に含まれるＰＨn + イオンの割合を高める手段に関す
る。
【０００２】
【従来の技術】図５に、従来の高周波イオン源を備える
イオン注入装置の一例を示す。
イオン注入装置の一例を示す。
【０００３】このイオン注入装置は、非質量分離型の装
置であり、高周波イオン源２から引き出したイオンビー
ム２８を、真空に排気される処理室４２内において、質
量分離（イオンをその質量ｍと電荷ｑとの比ｍ／ｑの違
いによって選り分けること）することなくそのまま基板
（例えば半導体基板や液晶ディスプレイ用基板等）４０
に照射して、当該基板４０にイオン注入を施すよう構成
されている。
置であり、高周波イオン源２から引き出したイオンビー
ム２８を、真空に排気される処理室４２内において、質
量分離（イオンをその質量ｍと電荷ｑとの比ｍ／ｑの違
いによって選り分けること）することなくそのまま基板
（例えば半導体基板や液晶ディスプレイ用基板等）４０
に照射して、当該基板４０にイオン注入を施すよう構成
されている。
【０００４】高周波イオン源２は、ホスフィン（Ｐ
Ｈ3 ）または水素希釈のホスフィン（ＰＨ3 ／Ｈ2 ）か
ら成るイオン源ガス３６が導入され当該イオン源ガス３
６を高周波放電によって電離させてプラズマ１４を生成
するプラズマ室１０と、このプラズマ室１０の出口付近
に設けられていてプラズマ室１０内のプラズマ１４から
電界の作用でイオンビーム２８を引き出す引出し電極系
２０とを備えている。イオン源ガス３６は、この例のよ
うにプラズマ室１０に直接導入する場合の他に、引出し
電極系２０を通して処理室４２側から導入する場合もあ
る。
Ｈ3 ）または水素希釈のホスフィン（ＰＨ3 ／Ｈ2 ）か
ら成るイオン源ガス３６が導入され当該イオン源ガス３
６を高周波放電によって電離させてプラズマ１４を生成
するプラズマ室１０と、このプラズマ室１０の出口付近
に設けられていてプラズマ室１０内のプラズマ１４から
電界の作用でイオンビーム２８を引き出す引出し電極系
２０とを備えている。イオン源ガス３６は、この例のよ
うにプラズマ室１０に直接導入する場合の他に、引出し
電極系２０を通して処理室４２側から導入する場合もあ
る。
【０００５】プラズマ室１０は、この例では、筒状（例
えば円筒状や角筒状）のプラズマ室容器４と、その背面
部（引出し電極系２０に対向する部分）の開口部を絶縁
碍子８を介して蓋をする板状の高周波電極６とで構成さ
れている。
えば円筒状や角筒状）のプラズマ室容器４と、その背面
部（引出し電極系２０に対向する部分）の開口部を絶縁
碍子８を介して蓋をする板状の高周波電極６とで構成さ
れている。
【０００６】この例ではプラズマ室容器４が一方の高周
波電極を兼ねており、このプラズマ室容器４と高周波電
極６との間に整合回路１８を介して高周波電源１６か
ら、例えば１３．５６ＭＨｚまたは１００ＭＨｚ等の周
波数の高周波電力が供給される。それによって、高周波
電極６とプラズマ室容器４間で高周波放電が生じてガス
３６が電離されて上記プラズマ１４が作られる。
波電極を兼ねており、このプラズマ室容器４と高周波電
極６との間に整合回路１８を介して高周波電源１６か
ら、例えば１３．５６ＭＨｚまたは１００ＭＨｚ等の周
波数の高周波電力が供給される。それによって、高周波
電極６とプラズマ室容器４間で高周波放電が生じてガス
３６が電離されて上記プラズマ１４が作られる。
【０００７】引出し電極系２０は、１枚以上、通常は複
数枚の電極で構成されている。この例では、最プラズマ
側から下流側に向けて配置された第１電極２１、第２電
極２２、第３電極２３および第４電極２４で構成されて
いる。２６は絶縁碍子である。各電極２１〜２４は、こ
の例では複数の孔を有する多孔電極であるが、複数のス
リットを有する場合もある。
数枚の電極で構成されている。この例では、最プラズマ
側から下流側に向けて配置された第１電極２１、第２電
極２２、第３電極２３および第４電極２４で構成されて
いる。２６は絶縁碍子である。各電極２１〜２４は、こ
の例では複数の孔を有する多孔電極であるが、複数のス
リットを有する場合もある。
【０００８】第１電極２１は、引き出すイオンビーム２
８のエネルギーを決める電極であり、直流電源３１から
接地電位を基準にして正の高電圧（加速電圧）が印加さ
れる。第２電極２２は、第１電極２１との間に電位差を
生じさせそれによる電界によってプラズマ１４からイオ
ンビーム２８を引き出す電極であり、直流電源３２から
第１電極２１の電位を基準にして負の電圧（引出し電
圧）が印加される。第３電極２３は、下流側からの電子
の逆流を抑制する電極であり、直流電源３３から接地電
位を基準にして負の電圧（抑制電圧）が印加される。第
４電極２４は接地されている。
８のエネルギーを決める電極であり、直流電源３１から
接地電位を基準にして正の高電圧（加速電圧）が印加さ
れる。第２電極２２は、第１電極２１との間に電位差を
生じさせそれによる電界によってプラズマ１４からイオ
ンビーム２８を引き出す電極であり、直流電源３２から
第１電極２１の電位を基準にして負の電圧（引出し電
圧）が印加される。第３電極２３は、下流側からの電子
の逆流を抑制する電極であり、直流電源３３から接地電
位を基準にして負の電圧（抑制電圧）が印加される。第
４電極２４は接地されている。
【０００９】プラズマ室容器４の外周および高周波電極
６の上面には、この例では、プラズマ室１０内にプラズ
マ閉じ込め用のカスプ磁場を発生させる複数の永久磁石
１２が配置されている。従ってこのイオン源はバケット
型イオン源とも呼ばれる。この永久磁石１２の温度上昇
による減磁を防止するために、プラズマ室容器４および
高周波電極６は通常は冷却水によって冷却されている。
６の上面には、この例では、プラズマ室１０内にプラズ
マ閉じ込め用のカスプ磁場を発生させる複数の永久磁石
１２が配置されている。従ってこのイオン源はバケット
型イオン源とも呼ばれる。この永久磁石１２の温度上昇
による減磁を防止するために、プラズマ室容器４および
高周波電極６は通常は冷却水によって冷却されている。
【００１０】
【発明が解決しようとする課題】上記高周波イオン源２
から引き出されるイオンビーム２８中に含まれる所望の
イオン種の割合が高いほど、効率が良い等の理由で好ま
しい。イオンビーム２８の質量分離を行わないこの例の
ようなイオン注入装置に用いる場合は、所望のイオン種
の割合が高いほど、基板４０の温度上昇を抑制しつつ高
速に、かつ所望の注入深さにイオン注入を行うことがで
きるので、特に好ましい。
から引き出されるイオンビーム２８中に含まれる所望の
イオン種の割合が高いほど、効率が良い等の理由で好ま
しい。イオンビーム２８の質量分離を行わないこの例の
ようなイオン注入装置に用いる場合は、所望のイオン種
の割合が高いほど、基板４０の温度上昇を抑制しつつ高
速に、かつ所望の注入深さにイオン注入を行うことがで
きるので、特に好ましい。
【００１１】具体的には、上記のようなイオン源ガス３
６を用いて上記高周波イオン源２から引き出されるイオ
ンビーム２８中には、所望のＰＨn + イオン（ｎ＝０，
１，２，３・・・。以下同じ）の他に、主として、Ｐ2
Ｈn + イオンおよびＨm + イオン（ｍ＝１，２，３。以下
同じ）も含まれており、これらは不要なイオンである。
６を用いて上記高周波イオン源２から引き出されるイオ
ンビーム２８中には、所望のＰＨn + イオン（ｎ＝０，
１，２，３・・・。以下同じ）の他に、主として、Ｐ2
Ｈn + イオンおよびＨm + イオン（ｍ＝１，２，３。以下
同じ）も含まれており、これらは不要なイオンである。
【００１２】即ち、水素系のＨm + イオンが多いと、基
板４０に対してリン（Ｐ）の所望の注入量（ドーズ量）
を得るためには、注入時間が一定ならば、イオンビーム
２８のビーム電流を増加させなければならないため、基
板４０の温度上昇が大きくなり、基板４０の変質等を招
く。逆に、イオンビーム２８のビーム電流が同じなら
ば、注入時間を長くしなければならず、スループット
（処理効率）が低下する。
板４０に対してリン（Ｐ）の所望の注入量（ドーズ量）
を得るためには、注入時間が一定ならば、イオンビーム
２８のビーム電流を増加させなければならないため、基
板４０の温度上昇が大きくなり、基板４０の変質等を招
く。逆に、イオンビーム２８のビーム電流が同じなら
ば、注入時間を長くしなければならず、スループット
（処理効率）が低下する。
【００１３】Ｐ2Ｈn + イオンが多いと、当該イオンによ
って基板４０に注入されるリンは、ＰＨn + イオンによ
って注入されるリンに比べて、リン１原子当たりの運動
エネルギーが約半分しかないため、所望の深さよりも浅
い所に注入されるリンが多くなり、リンの注入深さが狂
ってしまう。従って例えば、基板４０の表面に形成する
半導体デバイスが所望の性能を発揮しなくなるだけでな
く、最悪の場合は動作しなくなる。
って基板４０に注入されるリンは、ＰＨn + イオンによ
って注入されるリンに比べて、リン１原子当たりの運動
エネルギーが約半分しかないため、所望の深さよりも浅
い所に注入されるリンが多くなり、リンの注入深さが狂
ってしまう。従って例えば、基板４０の表面に形成する
半導体デバイスが所望の性能を発揮しなくなるだけでな
く、最悪の場合は動作しなくなる。
【００１４】イオンビーム２８中のＨm + イオンを減少
させるためには、イオン源ガス３６中のホスフィンの濃
度を上げればよいけれども、そうすると、上記Ｐ2Ｈn +
イオンが増加する。
させるためには、イオン源ガス３６中のホスフィンの濃
度を上げればよいけれども、そうすると、上記Ｐ2Ｈn +
イオンが増加する。
【００１５】なお、イオンビーム２８中に、プラズマ室
１０の壁面を形成する金属の不純物イオンが混入するこ
とを防止するために、プラズマ室１０の壁面に、高純
度、高融点かつ低スパッタ率の金属（例えばモリブデ
ン、タングステン、タンタル等）を密着して張ることは
従来から行われているけれども、そのようにしても、イ
オン源ガス３６の電離によって生じる上記不要イオン、
即ちＨm + イオンおよびＰ2Ｈn + イオンがイオンビーム
２８中に含まれる割合を低くし、所望のＰＨn +イオンの
割合を高くすることはできない。
１０の壁面を形成する金属の不純物イオンが混入するこ
とを防止するために、プラズマ室１０の壁面に、高純
度、高融点かつ低スパッタ率の金属（例えばモリブデ
ン、タングステン、タンタル等）を密着して張ることは
従来から行われているけれども、そのようにしても、イ
オン源ガス３６の電離によって生じる上記不要イオン、
即ちＨm + イオンおよびＰ2Ｈn + イオンがイオンビーム
２８中に含まれる割合を低くし、所望のＰＨn +イオンの
割合を高くすることはできない。
【００１６】そこでこの発明は、イオンビーム中に含ま
れるＰＨn + イオンの割合を高めることを主たる目的と
する。
れるＰＨn + イオンの割合を高めることを主たる目的と
する。
【００１７】
【課題を解決するための手段】この発明に係る第１の高
周波イオン源は、前記プラズマ室の壁面を覆う電気絶縁
体を備えることを特徴としている（請求項１）。
周波イオン源は、前記プラズマ室の壁面を覆う電気絶縁
体を備えることを特徴としている（請求項１）。
【００１８】この発明に係る第２の高周波イオン源は、
前記プラズマ室の壁面を覆うものであって他から電気的
に絶縁された浮遊電位の金属体を備えることを特徴とし
ている（請求項２）。
前記プラズマ室の壁面を覆うものであって他から電気的
に絶縁された浮遊電位の金属体を備えることを特徴とし
ている（請求項２）。
【００１９】
【００２０】従来の高周波イオン源において、イオンビ
ーム中に上記Ｐ2Ｈn + が多く混じるのは、プラズマ室の
壁面に付着したリンが一因であると考えられる。即ち、
プラズマ中で生成されたリン系のイオンは、その一部
が、プラズマ室の壁面で還元されて、リンの固体となっ
て壁面に付着する。プラズマ室１０の壁面が前述したよ
うに冷却水によって冷却されている場合はリンが一層付
着しやすくなる。このリンは、主としてＰ2 、Ｐ4 の形
で付着しており、これがプラズマ中のイオンと反応して
再びＰＨ系イオンを生成する。この場合、プラズマ中の
イオンが持つエネルギーは、プラズマの周辺部に形成さ
れるイオンシース中の電界による加速エネルギーやプラ
ズマの拡散に伴う運動エネルギーを有しているだけであ
るので、例えば数ｅＶ〜数十ｅＶ程度と小さく、反応性
が低い。従って、このプラズマ中のイオンと壁面付着リ
ンとの反応は、ＰＨn + を生成するまでに至る割合は低
く、Ｐ2Ｈn + が多く生成され、このＰ2Ｈn + がプラズマ
中に多く存在することになる。これが、イオンビーム中
にＰ2Ｈn + が多く混じる一因であると考えられる。
ーム中に上記Ｐ2Ｈn + が多く混じるのは、プラズマ室の
壁面に付着したリンが一因であると考えられる。即ち、
プラズマ中で生成されたリン系のイオンは、その一部
が、プラズマ室の壁面で還元されて、リンの固体となっ
て壁面に付着する。プラズマ室１０の壁面が前述したよ
うに冷却水によって冷却されている場合はリンが一層付
着しやすくなる。このリンは、主としてＰ2 、Ｐ4 の形
で付着しており、これがプラズマ中のイオンと反応して
再びＰＨ系イオンを生成する。この場合、プラズマ中の
イオンが持つエネルギーは、プラズマの周辺部に形成さ
れるイオンシース中の電界による加速エネルギーやプラ
ズマの拡散に伴う運動エネルギーを有しているだけであ
るので、例えば数ｅＶ〜数十ｅＶ程度と小さく、反応性
が低い。従って、このプラズマ中のイオンと壁面付着リ
ンとの反応は、ＰＨn + を生成するまでに至る割合は低
く、Ｐ2Ｈn + が多く生成され、このＰ2Ｈn + がプラズマ
中に多く存在することになる。これが、イオンビーム中
にＰ2Ｈn + が多く混じる一因であると考えられる。
【００２１】これに対して、この発明に係る第１の高周
波イオン源においては、プラズマ室の壁面を覆う電気絶
縁体を備えているので、この電気絶縁体の表面にリンが
付着することになる。ところが、この電気絶縁体の表面
は、プラズマに曝されるので、しかも電気絶縁体である
ので、高周波放電によって生成されるプラズマに対して
負に自己バイアスされる。この自己バイアス電圧は、一
般的に前述したイオンシースの電圧（シース電圧）より
も大きく、例えば１００Ｖ〜５００Ｖ程度になる。従っ
て、プラズマ中のイオンは、この負の自己バイアス電圧
によって加速されて大きな運動エネルギーで、電気絶縁
体の表面に付着しているリンに衝突する。その結果、こ
の衝突するイオンと壁面付着リンとの反応性が高まり、
Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成の方が促進され、プラズ
マ中に存在するＰＨn + の割合が高まると共にＰ2Ｈn +
の割合が減ることになる。しかも、このＰＨn + の生成
に伴って、プラズマ中のＨm + が多く消費されるので、
プラズマ中のＨm + も減ることになる。その結果、イオ
ンビーム中に含まれるＰＨn + イオンの割合を高めるこ
とができる。
波イオン源においては、プラズマ室の壁面を覆う電気絶
縁体を備えているので、この電気絶縁体の表面にリンが
付着することになる。ところが、この電気絶縁体の表面
は、プラズマに曝されるので、しかも電気絶縁体である
ので、高周波放電によって生成されるプラズマに対して
負に自己バイアスされる。この自己バイアス電圧は、一
般的に前述したイオンシースの電圧（シース電圧）より
も大きく、例えば１００Ｖ〜５００Ｖ程度になる。従っ
て、プラズマ中のイオンは、この負の自己バイアス電圧
によって加速されて大きな運動エネルギーで、電気絶縁
体の表面に付着しているリンに衝突する。その結果、こ
の衝突するイオンと壁面付着リンとの反応性が高まり、
Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成の方が促進され、プラズ
マ中に存在するＰＨn + の割合が高まると共にＰ2Ｈn +
の割合が減ることになる。しかも、このＰＨn + の生成
に伴って、プラズマ中のＨm + が多く消費されるので、
プラズマ中のＨm + も減ることになる。その結果、イオ
ンビーム中に含まれるＰＨn + イオンの割合を高めるこ
とができる。
【００２２】この発明に係る第２の高周波イオン源の場
合は、上記第１の高周波イオン源の場合と同様に、プラ
ズマ室の壁面を覆う浮遊電位の金属体がプラズマに対し
て負に自己バイアスされる。従って上記第１の高周波イ
オン源の場合と同様の作用で、イオンビーム中に含まれ
るＰＨn + イオンの割合を高めることができる。
合は、上記第１の高周波イオン源の場合と同様に、プラ
ズマ室の壁面を覆う浮遊電位の金属体がプラズマに対し
て負に自己バイアスされる。従って上記第１の高周波イ
オン源の場合と同様の作用で、イオンビーム中に含まれ
るＰＨn + イオンの割合を高めることができる。
【００２３】
【００２４】
【発明の実施の形態】図１は、この発明に係る高周波イ
オン源を備えるイオン注入装置の一例を示す断面図であ
る。図５の従来例と同一または相当する部分には同一符
号を付し、以下においては当該従来例との相違点を主に
説明する。
オン源を備えるイオン注入装置の一例を示す断面図であ
る。図５の従来例と同一または相当する部分には同一符
号を付し、以下においては当該従来例との相違点を主に
説明する。
【００２５】この高周波イオン源２ａは、前述したプラ
ズマ室１０の壁面を覆う電気絶縁体４４を備えている。
より具体的にはこの実施例では、プラズマ室１０を形成
する前述したプラズマ室容器４および高周波電極６の内
壁面を覆うように電気絶縁体４４を設けている。
ズマ室１０の壁面を覆う電気絶縁体４４を備えている。
より具体的にはこの実施例では、プラズマ室１０を形成
する前述したプラズマ室容器４および高周波電極６の内
壁面を覆うように電気絶縁体４４を設けている。
【００２６】この電気絶縁体４４は、例えば石英ガラ
ス、耐熱強化ガラス等のガラスや、アルミナ、窒化シリ
コン、炭化シリコン、窒化アルミニウム等の絶縁体セラ
ミックス等から成る。この電気絶縁体４４は、プラズマ
１４に曝されて加熱されるので、耐熱温度の高いものが
好ましい。
ス、耐熱強化ガラス等のガラスや、アルミナ、窒化シリ
コン、炭化シリコン、窒化アルミニウム等の絶縁体セラ
ミックス等から成る。この電気絶縁体４４は、プラズマ
１４に曝されて加熱されるので、耐熱温度の高いものが
好ましい。
【００２７】この電気絶縁体４４は、筒状や板状のもの
として、それをプラズマ室１０の壁面に取り付けても良
い。その場合、電気絶縁体４４をプラズマ室１０の壁面
に密着させても良いし、両者間に隙間を設けても良い。
また、電気絶縁体４４を膜状のものとしてそれをプラズ
マ室１０の壁面の表面に形成しても良い。
として、それをプラズマ室１０の壁面に取り付けても良
い。その場合、電気絶縁体４４をプラズマ室１０の壁面
に密着させても良いし、両者間に隙間を設けても良い。
また、電気絶縁体４４を膜状のものとしてそれをプラズ
マ室１０の壁面の表面に形成しても良い。
【００２８】この高周波イオン源２ａにおいては、プラ
ズマ室１０の壁面を電気絶縁体４４で覆っているので、
この電気絶縁体４４の表面にリンが付着することにな
る。ところが、この電気絶縁体４４の表面は、プラズマ
１４に曝されるので、しかも電気絶縁体であるので、高
周波放電によって生成されるプラズマ１４に対して負に
自己バイアスされる。これは、周知のように、プラズマ
１４中のイオンよりも電子の方が軽くて移動度が大きい
からである。この自己バイアス電圧は、一般的に前述し
たイオンシースの電圧（シース電圧）よりも大きく、例
えば１００Ｖ〜５００Ｖ程度になる。従って、プラズマ
１４中のイオンは、即ち前述したＨm + 、ＰＨn + 、Ｐ2
Ｈn + イオンは、この負の自己バイアス電圧によって加
速されて例えば１００ｅＶ〜５００ｅＶ程度という比較
的大きな運動エネルギーで、電気絶縁体４４の表面に付
着しているリンに衝突する。その結果、この衝突するイ
オンと表面付着リンとの反応性が従来例の場合よりも高
まり、Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成の方が促進され、
プラズマ１４中に存在するＰＨn + の割合が高まると共
にＰ2Ｈn + の割合が減ることになる。しかもこのＰＨn
+ の生成に伴って、プラズマ１４中のＨm + が、Ｐ2Ｈn
+ の生成の場合よりも多く消費されるので（これはＰ2
Ｈn + の場合はリン２原子に対して水素１原子が結合す
るのに対して、ＰＨn + の場合はリン１原子に対して水
素１原子が結合するからである）、プラズマ１４中のＨ
m + も減ることになる。その結果、イオンビーム２８中
に含まれるＰＨn + イオンの割合を高めることができ
る。
ズマ室１０の壁面を電気絶縁体４４で覆っているので、
この電気絶縁体４４の表面にリンが付着することにな
る。ところが、この電気絶縁体４４の表面は、プラズマ
１４に曝されるので、しかも電気絶縁体であるので、高
周波放電によって生成されるプラズマ１４に対して負に
自己バイアスされる。これは、周知のように、プラズマ
１４中のイオンよりも電子の方が軽くて移動度が大きい
からである。この自己バイアス電圧は、一般的に前述し
たイオンシースの電圧（シース電圧）よりも大きく、例
えば１００Ｖ〜５００Ｖ程度になる。従って、プラズマ
１４中のイオンは、即ち前述したＨm + 、ＰＨn + 、Ｐ2
Ｈn + イオンは、この負の自己バイアス電圧によって加
速されて例えば１００ｅＶ〜５００ｅＶ程度という比較
的大きな運動エネルギーで、電気絶縁体４４の表面に付
着しているリンに衝突する。その結果、この衝突するイ
オンと表面付着リンとの反応性が従来例の場合よりも高
まり、Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成の方が促進され、
プラズマ１４中に存在するＰＨn + の割合が高まると共
にＰ2Ｈn + の割合が減ることになる。しかもこのＰＨn
+ の生成に伴って、プラズマ１４中のＨm + が、Ｐ2Ｈn
+ の生成の場合よりも多く消費されるので（これはＰ2
Ｈn + の場合はリン２原子に対して水素１原子が結合す
るのに対して、ＰＨn + の場合はリン１原子に対して水
素１原子が結合するからである）、プラズマ１４中のＨ
m + も減ることになる。その結果、イオンビーム２８中
に含まれるＰＨn + イオンの割合を高めることができ
る。
【００２９】その結果、この高周波イオン源２ａによれ
ば、所望のイオン種の割合が高くなるので、基板４０の
温度上昇を抑制しつつ高速に、かつ所望の注入深さにイ
オン注入を行うことができる。それによって、高品質の
デバイスを安定して高速かつ安価に製造することが可能
になる。このような効果は、この高周波イオン源２ａ
を、この出願に示すようにイオンビーム２８の質量分離
を行わずにそのまま基板４０に照射する非質量分離型の
イオン注入装置に用いる場合に特に顕著になる。
ば、所望のイオン種の割合が高くなるので、基板４０の
温度上昇を抑制しつつ高速に、かつ所望の注入深さにイ
オン注入を行うことができる。それによって、高品質の
デバイスを安定して高速かつ安価に製造することが可能
になる。このような効果は、この高周波イオン源２ａ
を、この出願に示すようにイオンビーム２８の質量分離
を行わずにそのまま基板４０に照射する非質量分離型の
イオン注入装置に用いる場合に特に顕著になる。
【００３０】なお、電気絶縁体４４は、通常は金属に比
べて熱的にも絶縁性が高いので、プラズマ１４に曝され
ることによってその表面の温度がかなり上昇する。例え
ば２００℃〜４００℃程度になる。その結果、電気絶縁
体４４の表面で還元されるリンの量を抑え、かつ付着し
たリンを速やかに昇華させて堆積リンの量を減らすこと
ができる。しかも、電気絶縁体４４の表面に堆積するリ
ンは、温度が高くなるとＰ4 の状態よりもＰ2 の状態に
なる傾向が強まるので、プラズマ１４中のイオンの衝突
による反応では、Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成の方が
促進される。また、それに伴って、先に詳述した理由か
ら、プラズマ中のＨm + の消費も多くなる。従ってこの
理由からも、イオンビーム２８中に含まれるＰＨn + イ
オンの割合を高めることができる。更に、プラズマ室１
０内の堆積物を少なくすることができるので、メインテ
ナンスサイクルが延び、当該高周波イオン源２ａひいて
はそれを用いたイオン注入装置の稼動率を向上させるこ
とができる。
べて熱的にも絶縁性が高いので、プラズマ１４に曝され
ることによってその表面の温度がかなり上昇する。例え
ば２００℃〜４００℃程度になる。その結果、電気絶縁
体４４の表面で還元されるリンの量を抑え、かつ付着し
たリンを速やかに昇華させて堆積リンの量を減らすこと
ができる。しかも、電気絶縁体４４の表面に堆積するリ
ンは、温度が高くなるとＰ4 の状態よりもＰ2 の状態に
なる傾向が強まるので、プラズマ１４中のイオンの衝突
による反応では、Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成の方が
促進される。また、それに伴って、先に詳述した理由か
ら、プラズマ中のＨm + の消費も多くなる。従ってこの
理由からも、イオンビーム２８中に含まれるＰＨn + イ
オンの割合を高めることができる。更に、プラズマ室１
０内の堆積物を少なくすることができるので、メインテ
ナンスサイクルが延び、当該高周波イオン源２ａひいて
はそれを用いたイオン注入装置の稼動率を向上させるこ
とができる。
【００３１】電気絶縁体４４をプラズマ室１０の壁面か
ら、即ちプラズマ室容器４や高周波電極６の内壁から離
して設ければ、電気絶縁体４４からの熱伝導をより少な
くして電気絶縁体４４の表面の温度をより高めることが
できるので、電気絶縁体４４の表面温度が高まることに
よる上記効果はより大きくなる。電気絶縁体４４をヒー
タで加熱すれば当該効果はより一層大きくなる。
ら、即ちプラズマ室容器４や高周波電極６の内壁から離
して設ければ、電気絶縁体４４からの熱伝導をより少な
くして電気絶縁体４４の表面の温度をより高めることが
できるので、電気絶縁体４４の表面温度が高まることに
よる上記効果はより大きくなる。電気絶縁体４４をヒー
タで加熱すれば当該効果はより一層大きくなる。
【００３２】また、電気絶縁体４４で面積の大きいプラ
ズマ室容器４の内壁面を覆うだけでも上記効果は得られ
るけれども、この実施例のように高周波電極６の内壁面
をも覆っておくのが好ましく、そのようにすれば、電気
絶縁体４４で覆っている壁面の割合が増大するので、上
記効果はより大きくなる。
ズマ室容器４の内壁面を覆うだけでも上記効果は得られ
るけれども、この実施例のように高周波電極６の内壁面
をも覆っておくのが好ましく、そのようにすれば、電気
絶縁体４４で覆っている壁面の割合が増大するので、上
記効果はより大きくなる。
【００３３】次に、他の実施例を、上記実施例との相違
点を主体に説明する。
点を主体に説明する。
【００３４】図２の高周波イオン源２ａにおいては、前
述した電気絶縁体４４を設ける代わりに、プラズマ室１
０の壁面を覆う、より具体的にはこの実施例ではプラズ
マ室容器４および高周波電極６の内壁面を覆う金属体４
６を備えている。この金属体４６は、この例では絶縁物
４８によって他から、即ちプラズマ室容器４、高周波電
極６、第１電極２１等から電気的に絶縁して、浮遊（フ
ローティング）電位にしている。
述した電気絶縁体４４を設ける代わりに、プラズマ室１
０の壁面を覆う、より具体的にはこの実施例ではプラズ
マ室容器４および高周波電極６の内壁面を覆う金属体４
６を備えている。この金属体４６は、この例では絶縁物
４８によって他から、即ちプラズマ室容器４、高周波電
極６、第１電極２１等から電気的に絶縁して、浮遊（フ
ローティング）電位にしている。
【００３５】この金属体４６には、高純度、高融点かつ
低スパッタ率の金属を用いるのが好ましい。またこの金
属体４６には、永久磁石１２を設けている場合はその磁
界を乱さないために、非磁性の金属を用いるのが好まし
い。従って例えば、金属体４６には、モリブデン、タン
グステン、タンタル等のいわゆる高融点金属（即ち元素
周期表の４Ａ族、５Ａ族および６Ａ族の金属）を用いる
のが好ましい。
低スパッタ率の金属を用いるのが好ましい。またこの金
属体４６には、永久磁石１２を設けている場合はその磁
界を乱さないために、非磁性の金属を用いるのが好まし
い。従って例えば、金属体４６には、モリブデン、タン
グステン、タンタル等のいわゆる高融点金属（即ち元素
周期表の４Ａ族、５Ａ族および６Ａ族の金属）を用いる
のが好ましい。
【００３６】この高周波イオン源２ａにおいては、プラ
ズマ室１０の壁面を金属体４６で覆っているので、この
金属体４６の表面にリンが付着することになる。ところ
がこの金属体４６はプラズマ１４に曝され、しかも浮遊
電位であるので、前述した電気絶縁体４４の場合と同様
に、プラズマ１４に対して負に自己バイアスされる。従
って図１の実施例の場合と同様の作用で、イオンビーム
２８中に含まれるＰＨn + イオンの割合を高めることが
できる。
ズマ室１０の壁面を金属体４６で覆っているので、この
金属体４６の表面にリンが付着することになる。ところ
がこの金属体４６はプラズマ１４に曝され、しかも浮遊
電位であるので、前述した電気絶縁体４４の場合と同様
に、プラズマ１４に対して負に自己バイアスされる。従
って図１の実施例の場合と同様の作用で、イオンビーム
２８中に含まれるＰＨn + イオンの割合を高めることが
できる。
【００３７】また、金属体４６もプラズマ１４によって
加熱を受けるけれども、この金属体４６を他から電気的
に絶縁する絶縁物４８は、上記電気絶縁体４４の場合と
同様に通常は熱的にも絶縁性が高いので、上記電気絶縁
体４４の場合と同様に、この金属体４６の表面の温度が
かなり上昇する。その結果、上記電気絶縁体４４の表面
温度が高まる場合と同様の効果を得ることができる。金
属体４６をヒータで加熱すれば当該効果はより大きくな
る。
加熱を受けるけれども、この金属体４６を他から電気的
に絶縁する絶縁物４８は、上記電気絶縁体４４の場合と
同様に通常は熱的にも絶縁性が高いので、上記電気絶縁
体４４の場合と同様に、この金属体４６の表面の温度が
かなり上昇する。その結果、上記電気絶縁体４４の表面
温度が高まる場合と同様の効果を得ることができる。金
属体４６をヒータで加熱すれば当該効果はより大きくな
る。
【００３８】金属体４６は、この実施例ではプラズマ室
容器４および高周波電極６の内壁面を覆っているけれど
も、面積の大きいプラズマ室容器４の内壁面を覆うだけ
でも効果が得られるのは、図１の実施例の場合と同様で
ある。
容器４および高周波電極６の内壁面を覆っているけれど
も、面積の大きいプラズマ室容器４の内壁面を覆うだけ
でも効果が得られるのは、図１の実施例の場合と同様で
ある。
【００３９】図３の高周波イオン源２ａは、プラズマ室
１０の壁面を覆う、より具体的にはこの実施例では面積
の大きいプラズマ室容器４の内壁面を覆う加熱板５０
と、この加熱板５０のプラズマ１４とは反対の背面側に
設けられていて加熱板５０を加熱するヒータ５２とを備
えている。ヒータ５２を加熱板５０の背面側に設けてい
るのは、当該ヒータ５２がプラズマ１４によってスパッ
タされるのを防ぐためである。
１０の壁面を覆う、より具体的にはこの実施例では面積
の大きいプラズマ室容器４の内壁面を覆う加熱板５０
と、この加熱板５０のプラズマ１４とは反対の背面側に
設けられていて加熱板５０を加熱するヒータ５２とを備
えている。ヒータ５２を加熱板５０の背面側に設けてい
るのは、当該ヒータ５２がプラズマ１４によってスパッ
タされるのを防ぐためである。
【００４０】ヒータ５２は、プラズマ室１０外に設けた
ヒータ電源５６によって加熱される。この実施例では、
図示しないけれども、加熱板５０には熱電対等の温度検
出器が設けられていて、それからの検出信号をヒータ電
源５６に入力して、加熱板５０の温度を所望のほぼ一定
の温度に制御することができるようにしている。
ヒータ電源５６によって加熱される。この実施例では、
図示しないけれども、加熱板５０には熱電対等の温度検
出器が設けられていて、それからの検出信号をヒータ電
源５６に入力して、加熱板５０の温度を所望のほぼ一定
の温度に制御することができるようにしている。
【００４１】加熱板５０は、この実施例では、プラズマ
室容器４と同形でそれよりもヒータ５２を設置できる隙
間分だけ小さい筒状をしており、支柱５４によって支持
されている。但し、この加熱板５０を、複数枚の加熱板
で構成しても良い。
室容器４と同形でそれよりもヒータ５２を設置できる隙
間分だけ小さい筒状をしており、支柱５４によって支持
されている。但し、この加熱板５０を、複数枚の加熱板
で構成しても良い。
【００４２】この加熱板５０には、金属を用いる場合
は、上記金属体４６の場合と同様の理由から、前述した
ようなモリブデン、タングステン、タンタル等の高融点
金属を用いるのが好ましい。
は、上記金属体４６の場合と同様の理由から、前述した
ようなモリブデン、タングステン、タンタル等の高融点
金属を用いるのが好ましい。
【００４３】この高周波イオン源２ａにおいては、プラ
ズマ室１０の壁面を覆う加熱板５０の表面にリンが付着
することになる。ところがこの加熱板５０はヒータ５２
によって加熱されるので、当該加熱板５０の表面で還元
されるリンの量を抑え、かつ付着したリンを速やかに昇
華させて堆積リンの量を減らすことができる。しかも、
加熱板５０の表面に堆積するリンは、温度が高くなると
Ｐ4 の状態よりもＰ2の状態になる傾向が強まるので、
プラズマ１４中のイオンの衝突による反応では、Ｐ2Ｈn
+ よりもＰＨn + の生成の方が促進される。またそれに
伴って、先に詳述した理由から、プラズマ１４中のＨm
+ の消費も多くなる。その結果、イオンビーム２８中に
含まれるＰＨn + イオンの割合を高めることができる。
更に、プラズマ室１０内の堆積物を少なくすることがで
きるので、メインテナンスサイクルが延び、当該高周波
イオン源２ａひいてはそれを用いたイオン注入装置の稼
動率を向上させることができる。
ズマ室１０の壁面を覆う加熱板５０の表面にリンが付着
することになる。ところがこの加熱板５０はヒータ５２
によって加熱されるので、当該加熱板５０の表面で還元
されるリンの量を抑え、かつ付着したリンを速やかに昇
華させて堆積リンの量を減らすことができる。しかも、
加熱板５０の表面に堆積するリンは、温度が高くなると
Ｐ4 の状態よりもＰ2の状態になる傾向が強まるので、
プラズマ１４中のイオンの衝突による反応では、Ｐ2Ｈn
+ よりもＰＨn + の生成の方が促進される。またそれに
伴って、先に詳述した理由から、プラズマ１４中のＨm
+ の消費も多くなる。その結果、イオンビーム２８中に
含まれるＰＨn + イオンの割合を高めることができる。
更に、プラズマ室１０内の堆積物を少なくすることがで
きるので、メインテナンスサイクルが延び、当該高周波
イオン源２ａひいてはそれを用いたイオン注入装置の稼
動率を向上させることができる。
【００４４】しかもこの実施例の場合は、先に示した実
施例の場合と違って、ヒータ５２によって加熱板５０の
温度を容易に高めることができるので、上述した効果を
より一層高めることができる。
施例の場合と違って、ヒータ５２によって加熱板５０の
温度を容易に高めることができるので、上述した効果を
より一層高めることができる。
【００４５】なお、高周波電極６の内壁側にも、上記と
同様の加熱板５０およびヒータ５２を設けても良く、そ
のようにすれば上述した各効果をより一層高めることが
できる。
同様の加熱板５０およびヒータ５２を設けても良く、そ
のようにすれば上述した各効果をより一層高めることが
できる。
【００４６】また、永久磁石１２を設けていない場合や
その永久磁石１２の温度上昇を何らかの手段で抑制する
ことができる等の場合は、ヒータ５２をプラズマ室容器
４の内壁面に埋め込んでプラズマ室容器４の内壁面を直
接加熱しても良い。高周波電極６側についても同様であ
る。
その永久磁石１２の温度上昇を何らかの手段で抑制する
ことができる等の場合は、ヒータ５２をプラズマ室容器
４の内壁面に埋め込んでプラズマ室容器４の内壁面を直
接加熱しても良い。高周波電極６側についても同様であ
る。
【００４７】図４に、プラズマ室１０の側壁の温度を変
えて、イオンビーム２８中に含まれるＰ2Ｈn + とＰＨn
+ との比率（Ｐ2Ｈn + ／ＰＨn + ）を測定した結果の一
例を示す。なおこの例では、プラズマ室１０の側壁の温
度の違いのみによる効果の違いを測定するために、プラ
ズマ室容器４の内壁を、ヒータによって加熱する場合
と、加熱しない場合とで測定を行った。このは、上
記実施例のように加熱板５０をヒータで加熱する場合と
実質的に同じ作用効果を奏する。
えて、イオンビーム２８中に含まれるＰ2Ｈn + とＰＨn
+ との比率（Ｐ2Ｈn + ／ＰＨn + ）を測定した結果の一
例を示す。なおこの例では、プラズマ室１０の側壁の温
度の違いのみによる効果の違いを測定するために、プラ
ズマ室容器４の内壁を、ヒータによって加熱する場合
と、加熱しない場合とで測定を行った。このは、上
記実施例のように加熱板５０をヒータで加熱する場合と
実質的に同じ作用効果を奏する。
【００４８】図４中の点Ａは、図５に示した従来例に相
当するものであり、ヒータによる側壁の加熱は行ってお
らず、その温度が約３０℃の場合である。この場合、Ｐ
2Ｈn + ／ＰＨn + の比率は約３４％であり、Ｐ2Ｈn + の
割合が高い。図４中の他の点Ｂ〜Ｄは、ヒータによって
側壁の加熱を行った場合であり、その温度が高くなるに
従ってＰ2Ｈn + ／ＰＨn + の比率が低下しているけれど
も、約５００℃付近ではその低下が飽和するものと推定
される。例えば３００℃の場合では上記比率は約１５％
であり、Ｐ2Ｈn + の割合は従来例（Ａ点）の約半分にな
っている。即ち、ＰＨn + の割合が従来例の約２倍に高
まっている。この図４の結果から、プラズマ室容器４の
内壁や加熱板５０の加熱温度は、１５０℃〜５００℃の
範囲内が好ましいと言える。
当するものであり、ヒータによる側壁の加熱は行ってお
らず、その温度が約３０℃の場合である。この場合、Ｐ
2Ｈn + ／ＰＨn + の比率は約３４％であり、Ｐ2Ｈn + の
割合が高い。図４中の他の点Ｂ〜Ｄは、ヒータによって
側壁の加熱を行った場合であり、その温度が高くなるに
従ってＰ2Ｈn + ／ＰＨn + の比率が低下しているけれど
も、約５００℃付近ではその低下が飽和するものと推定
される。例えば３００℃の場合では上記比率は約１５％
であり、Ｐ2Ｈn + の割合は従来例（Ａ点）の約半分にな
っている。即ち、ＰＨn + の割合が従来例の約２倍に高
まっている。この図４の結果から、プラズマ室容器４の
内壁や加熱板５０の加熱温度は、１５０℃〜５００℃の
範囲内が好ましいと言える。
【００４９】なお、図３に示す高周波イオン源２ａのよ
うに加熱板５０を設ける場合、当該加熱板５０を電気絶
縁体で形成しても良く、そのようにすれば、この加熱板
５０の表面がプラズマ１４に対して負にバイアスされる
ので、図１の電気絶縁体４４の場合と同様に、自己バイ
アス電圧によってプラズマ１４中ひいてはイオンビーム
２８中のＰＨn + イオンの割合を高めることができると
いう効果も奏することができる。
うに加熱板５０を設ける場合、当該加熱板５０を電気絶
縁体で形成しても良く、そのようにすれば、この加熱板
５０の表面がプラズマ１４に対して負にバイアスされる
ので、図１の電気絶縁体４４の場合と同様に、自己バイ
アス電圧によってプラズマ１４中ひいてはイオンビーム
２８中のＰＨn + イオンの割合を高めることができると
いう効果も奏することができる。
【００５０】また、加熱板５０を金属で形成する場合、
当該加熱板５０を他から（即ちヒータ５２やプラズマ室
容器４等から）電気的に絶縁して浮遊電位にしても良
く、そのようにすれば、この加熱板５０がプラズマ１４
に対して負に自己バイアスされるので、図２の金属体４
６の場合と同様に、自己バイアス電圧によってプラズマ
１４中ひいてはイオンビーム２８中のＰＨn + イオンの
割合を高めることができるという効果も奏することがで
きる。
当該加熱板５０を他から（即ちヒータ５２やプラズマ室
容器４等から）電気的に絶縁して浮遊電位にしても良
く、そのようにすれば、この加熱板５０がプラズマ１４
に対して負に自己バイアスされるので、図２の金属体４
６の場合と同様に、自己バイアス電圧によってプラズマ
１４中ひいてはイオンビーム２８中のＰＨn + イオンの
割合を高めることができるという効果も奏することがで
きる。
【００５１】プラズマ室１０においては、上記各例とは
異なる手段によって、例えばマイクロ波放電またはＥＣ
Ｒ（電子サイクロトロン共鳴）放電によってプラズマ１
４を生成しても良い。これも高周波放電の一種である。
このとき使用するマイクロ波の周波数は、例えば２．４
５ＧＨｚである。
異なる手段によって、例えばマイクロ波放電またはＥＣ
Ｒ（電子サイクロトロン共鳴）放電によってプラズマ１
４を生成しても良い。これも高周波放電の一種である。
このとき使用するマイクロ波の周波数は、例えば２．４
５ＧＨｚである。
【００５２】
【発明の効果】この発明は、上記のとおり構成されてい
るので、次のような効果を奏する。
るので、次のような効果を奏する。
【００５３】請求項１記載の発明によれば、プラズマ室
の壁面を覆う電気絶縁体を備えていて、この電気絶縁体
の表面は高周波放電によって生成されるプラズマに対し
て負に自己バイアスされ、この自己バイアス電圧による
加速によってプラズマ中のイオンが従来例の場合よりも
大きな運動エネルギーで電気絶縁体表面に付着している
リンに衝突するので、このイオンとリンとの反応性が高
まり、Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成が促進され、かつ
それに伴ってプラズマ中のＨm + の消費も多くなる。そ
の結果、プラズマ中ひいてはイオンビーム中に含まれる
ＰＨn + イオンの割合を高めることができる。
の壁面を覆う電気絶縁体を備えていて、この電気絶縁体
の表面は高周波放電によって生成されるプラズマに対し
て負に自己バイアスされ、この自己バイアス電圧による
加速によってプラズマ中のイオンが従来例の場合よりも
大きな運動エネルギーで電気絶縁体表面に付着している
リンに衝突するので、このイオンとリンとの反応性が高
まり、Ｐ2Ｈn + よりもＰＨn + の生成が促進され、かつ
それに伴ってプラズマ中のＨm + の消費も多くなる。そ
の結果、プラズマ中ひいてはイオンビーム中に含まれる
ＰＨn + イオンの割合を高めることができる。
【００５４】しかも、電気絶縁体は通常は熱的にも絶縁
性が高いので、プラズマに曝されることによってその表
面の温度が上昇し、それによって、電気絶縁体表面に堆
積するリンの量を減らすことができると共に、リンはＰ
Ｈn + を生成しやすいＰ2 の状態で堆積する傾向が強ま
るので、この理由からも、プラズマ中ひいてはイオンビ
ーム中に含まれるＰＨn + イオンの割合をより高めるこ
とができる。また、プラズマ室内の堆積物を少なくする
ことができるので、当該高周波イオン源のメインテナン
スサイクルが延び、その稼動率を向上させることができ
る。
性が高いので、プラズマに曝されることによってその表
面の温度が上昇し、それによって、電気絶縁体表面に堆
積するリンの量を減らすことができると共に、リンはＰ
Ｈn + を生成しやすいＰ2 の状態で堆積する傾向が強ま
るので、この理由からも、プラズマ中ひいてはイオンビ
ーム中に含まれるＰＨn + イオンの割合をより高めるこ
とができる。また、プラズマ室内の堆積物を少なくする
ことができるので、当該高周波イオン源のメインテナン
スサイクルが延び、その稼動率を向上させることができ
る。
【００５５】請求項２記載の発明によれば、プラズマ室
の壁面を覆う浮遊電位の金属体を備えていて、この金属
体も高周波放電によって生成されるプラズマに対して負
に自己バイアスされるので、請求項１記載の発明の場合
と同様の作用によって、イオンビーム中に含まれるＰＨ
n + イオンの割合を高めることができる。
の壁面を覆う浮遊電位の金属体を備えていて、この金属
体も高周波放電によって生成されるプラズマに対して負
に自己バイアスされるので、請求項１記載の発明の場合
と同様の作用によって、イオンビーム中に含まれるＰＨ
n + イオンの割合を高めることができる。
【００５６】しかも、この金属体を他から電気的に絶縁
するのに通常用いられる絶縁物は通常は熱的にも絶縁性
が高いので、プラズマに曝されることによってこの金属
体の表面の温度が上昇し、それによって請求項１記載の
発明の場合と同様の作用によって、プラズマ中に含まれ
るＰＨn + イオンの割合をより高めることができると共
に、当該高周波イオン源の稼動率を向上させることがで
きる。
するのに通常用いられる絶縁物は通常は熱的にも絶縁性
が高いので、プラズマに曝されることによってこの金属
体の表面の温度が上昇し、それによって請求項１記載の
発明の場合と同様の作用によって、プラズマ中に含まれ
るＰＨn + イオンの割合をより高めることができると共
に、当該高周波イオン源の稼動率を向上させることがで
きる。
【００５７】
【図１】この発明に係る高周波イオン源を備えるイオン
注入装置の一例を示す断面図である。
注入装置の一例を示す断面図である。
【図２】この発明に係る高周波イオン源を備えるイオン
注入装置の他の例を示す断面図である。
注入装置の他の例を示す断面図である。
【図３】この発明に係る高周波イオン源を備えるイオン
注入装置の更に他の例を示す断面図である。
注入装置の更に他の例を示す断面図である。
【図４】プラズマ室側壁の温度を変えてイオンビーム中
のイオン比率を測定した結果の一例を示す図である。
のイオン比率を測定した結果の一例を示す図である。
【図５】従来の高周波イオン源を備えるイオン注入装置
の一例を示す断面図である。
の一例を示す断面図である。
２ａ 高周波イオン源 １０ プラズマ室 １４ プラズマ ２８ イオンビーム ３６ イオン源ガス ４４ 電気絶縁体 ４６ 金属体 ５０ 加熱板 ５２ ヒータ
フロントページの続き (56)参考文献 特開 平９−259779（ＪＰ，Ａ) 特開 平８−31358（ＪＰ，Ａ) 特開 平７−272669（ＪＰ，Ａ) 実開 平６−5100（ＪＰ，Ｕ) 実開 平３−109258（ＪＰ，Ｕ) (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) H01J 27/16 H01J 37/08
Claims (2)
- 【請求項１】 ホスフィンまたは水素希釈のホスフィン
から成るイオン源ガスが導入され当該イオン源ガスを高
周波放電によって電離させてプラズマを生成するプラズ
マ室と、このプラズマ室内のプラズマから電界の作用で
イオンビームを引き出す引出し電極系とを備える高周波
イオン源において、前記プラズマ室の壁面を覆う電気絶
縁体を備えることを特徴とする高周波イオン源。 - 【請求項２】 ホスフィンまたは水素希釈のホスフィン
から成るイオン源ガスが導入され当該イオン源ガスを高
周波放電によって電離させてプラズマを生成するプラズ
マ室と、このプラズマ室内のプラズマから電界の作用で
イオンビームを引き出す引出し電極系とを備える高周波
イオン源において、前記プラズマ室の壁面を覆うものあ
って他から電気的に絶縁された浮遊電位の金属体を備え
ることを特徴とする高周波イオン源。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP34415897A JP3360590B2 (ja) | 1997-11-28 | 1997-11-28 | 高周波イオン源 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP34415897A JP3360590B2 (ja) | 1997-11-28 | 1997-11-28 | 高周波イオン源 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH11162367A JPH11162367A (ja) | 1999-06-18 |
| JP3360590B2 true JP3360590B2 (ja) | 2002-12-24 |
Family
ID=18367088
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP34415897A Expired - Fee Related JP3360590B2 (ja) | 1997-11-28 | 1997-11-28 | 高周波イオン源 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3360590B2 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US8698400B2 (en) | 2009-04-28 | 2014-04-15 | Leybold Optics Gmbh | Method for producing a plasma beam and plasma source |
| DE102009018912A1 (de) * | 2009-04-28 | 2010-11-18 | Leybold Optics Gmbh | Verfahren zur Erzeugung eines Plasmastrahls sowie Plasmaquelle |
-
1997
- 1997-11-28 JP JP34415897A patent/JP3360590B2/ja not_active Expired - Fee Related
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| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH11162367A (ja) | 1999-06-18 |
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