JP3282697B2 - 非放射性誘電体線路 - Google Patents
非放射性誘電体線路Info
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、非放射性誘電体線路
（Ｎｏｎｒａｄｉａｔｉｖｅ Ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ
Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ）に関し、より特定的には、誘電体
ストリップをはさんで一対の平板状の導体板の相互の間
隔を所定の間隔になるように平行に配設し、ＬＳＭ０１
モードおよびＬＳＥ０１モードのいずれか一方を動作モ
ードとして当該誘電体ストリップに沿って伝搬させるよ
うにした非放射性誘電体線路に関する。
（Ｎｏｎｒａｄｉａｔｉｖｅ Ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ
Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ）に関し、より特定的には、誘電体
ストリップをはさんで一対の平板状の導体板の相互の間
隔を所定の間隔になるように平行に配設し、ＬＳＭ０１
モードおよびＬＳＥ０１モードのいずれか一方を動作モ
ードとして当該誘電体ストリップに沿って伝搬させるよ
うにした非放射性誘電体線路に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来から、誘電体ストリップをはさんで
一対の平板状の導体板の相互の間隔を所定の間隔になる
ように平行に配設し、ＬＳＭ０１モードおよびＬＳＥ０
１モードのいずれか一方を動作モードとして当該誘電体
ストリップに沿って伝搬させるようにした非放射性誘電
体線路がある。この誘電体ストリップは、例えばテフロ
ン（登録商標）等の誘電体材料（比誘電率εｒ＝２）で
幅ｂ（例えば、２．５ｍｍ）、高さａ（例えば、２．２
５ｍｍ）に形成されている。誘電体ストリップを導体板
ではさむと、高さａの２倍以上の波長のＬＳＭ０１モー
ドやＬＳＥ０１モードは、誘電体ストリップのない部分
においてはほぼ遮断される。一方、誘電体ストリップの
部分では、遮断効果が解除される。このため、誘電体ス
トリップがたとえ曲がっていても、ＬＳＭ０１モードや
ＬＳＥ０１モードは、放射せずに誘電体ストリップに沿
って伝播する。したがって、比放射性誘電体線路は、ミ
リ波の伝送線路に適しており、ミリ波集積回路に適して
いる。
一対の平板状の導体板の相互の間隔を所定の間隔になる
ように平行に配設し、ＬＳＭ０１モードおよびＬＳＥ０
１モードのいずれか一方を動作モードとして当該誘電体
ストリップに沿って伝搬させるようにした非放射性誘電
体線路がある。この誘電体ストリップは、例えばテフロ
ン（登録商標）等の誘電体材料（比誘電率εｒ＝２）で
幅ｂ（例えば、２．５ｍｍ）、高さａ（例えば、２．２
５ｍｍ）に形成されている。誘電体ストリップを導体板
ではさむと、高さａの２倍以上の波長のＬＳＭ０１モー
ドやＬＳＥ０１モードは、誘電体ストリップのない部分
においてはほぼ遮断される。一方、誘電体ストリップの
部分では、遮断効果が解除される。このため、誘電体ス
トリップがたとえ曲がっていても、ＬＳＭ０１モードや
ＬＳＥ０１モードは、放射せずに誘電体ストリップに沿
って伝播する。したがって、比放射性誘電体線路は、ミ
リ波の伝送線路に適しており、ミリ波集積回路に適して
いる。
【０００３】ところで、例えば、ＬＳＭ０１モードを動
作モードとし、ＬＳＭ０１モードを例えば９０゜曲げる
場合、誘電体ストリップの曲線部においては、ＬＳＭ０
１モードとＬＳＭ０１モードに隣接するＬＳＥ０１モー
ドとのモード結合を避けることができない。このため、
ＬＳＭ０１モードの一部は、ＬＳＭ０１モードとＬＳＥ
０１モードとの間で移動しながら曲線部を伝搬する。こ
の場合に、曲線部の曲率半径Ｒを適当な値にすれば、Ｌ
ＳＥ０１モードに移ったエネルギを全部ＬＳＭ０１モー
ドに回収することができる。この場合の曲線部の曲率半
径Ｒは、（１）式で求まる。
作モードとし、ＬＳＭ０１モードを例えば９０゜曲げる
場合、誘電体ストリップの曲線部においては、ＬＳＭ０
１モードとＬＳＭ０１モードに隣接するＬＳＥ０１モー
ドとのモード結合を避けることができない。このため、
ＬＳＭ０１モードの一部は、ＬＳＭ０１モードとＬＳＥ
０１モードとの間で移動しながら曲線部を伝搬する。こ
の場合に、曲線部の曲率半径Ｒを適当な値にすれば、Ｌ
ＳＥ０１モードに移ったエネルギを全部ＬＳＭ０１モー
ドに回収することができる。この場合の曲線部の曲率半
径Ｒは、（１）式で求まる。
【０００４】 Ｒ＝√｛（３６０・ｎ／θ）2−Ａ2｝／Δβ （ｎ＝１，２，…） …（１） ここで、θは曲線部の中心角である。Δβは、ＬＳＭ０
１モードの伝搬方向の位相定数と、ＬＳＥ０１モードの
伝搬方向の位相定数との位相定数差である。Ａは、波数
ｋ０、ＬＳＭ０１モード・ＬＳＥ０１モードの位相定数
β，β’、ＬＳＭ０１モード、ＬＳＥ０１モードの横方
向の減衰定数ｐ，ｐ’、ｑ，ｑ’より求まる値である。
最小の曲率半径Ｒは、ｎ＝１の場合である。（１）式に
ｎ＝１、中心角θ＝９０゜等を代入したとき、曲線部の
曲率半径Ｒは２２．５ｍｍとなる。
１モードの伝搬方向の位相定数と、ＬＳＥ０１モードの
伝搬方向の位相定数との位相定数差である。Ａは、波数
ｋ０、ＬＳＭ０１モード・ＬＳＥ０１モードの位相定数
β，β’、ＬＳＭ０１モード、ＬＳＥ０１モードの横方
向の減衰定数ｐ，ｐ’、ｑ，ｑ’より求まる値である。
最小の曲率半径Ｒは、ｎ＝１の場合である。（１）式に
ｎ＝１、中心角θ＝９０゜等を代入したとき、曲線部の
曲率半径Ｒは２２．５ｍｍとなる。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、従来の
非放射性誘電体線路では、誘電体ストリップを所定の誘
電率で均一に形成していたため、ＬＳＭ０１モードの位
相定数とＬＳＥ０１モードの位相定数とが近接し、位相
定数差Δβが小さかった。このため、誘電体ストリップ
の曲線部の中心角θを一定とすると曲率半径Ｒが大きく
なり、曲率半径Ｒを一定にすると中心角θが大きくなる
（（１）式参照）。すなわち、誘電体ストリップの曲線
部が大型化するという問題点があった。
非放射性誘電体線路では、誘電体ストリップを所定の誘
電率で均一に形成していたため、ＬＳＭ０１モードの位
相定数とＬＳＥ０１モードの位相定数とが近接し、位相
定数差Δβが小さかった。このため、誘電体ストリップ
の曲線部の中心角θを一定とすると曲率半径Ｒが大きく
なり、曲率半径Ｒを一定にすると中心角θが大きくなる
（（１）式参照）。すなわち、誘電体ストリップの曲線
部が大型化するという問題点があった。
【０００６】一方、誘電体ストリップが非常に細いた
め、誘電体ストリップの幅ｂと高さａとを一定に加工す
るのが困難である。しかしながら、加工精度が悪いと、
位相定数差Δβが小さいため、誘電体ストリップの直線
部においてもＬＳＭ０１モードとＬＳＥ０１モードとの
モード結合が生じやすいという問題点があった。
め、誘電体ストリップの幅ｂと高さａとを一定に加工す
るのが困難である。しかしながら、加工精度が悪いと、
位相定数差Δβが小さいため、誘電体ストリップの直線
部においてもＬＳＭ０１モードとＬＳＥ０１モードとの
モード結合が生じやすいという問題点があった。
【０００７】本発明は、上述の技術的課題を解決し、誘
電体ストリップの曲線部を小型化することができるとと
もに、誘電体ストリップの直線部においてモード結合が
生じにくい非放射性誘電体線路を提供することを目的と
する。
電体ストリップの曲線部を小型化することができるとと
もに、誘電体ストリップの直線部においてモード結合が
生じにくい非放射性誘電体線路を提供することを目的と
する。
【０００８】
【課題を解決するための手段】請求項１に係る発明は、
誘電体ストリップをはさんで一対の平板状の導体板の相
互の間隔を所定の間隔になるように平行に配設し、ＬＳ
Ｍ０１モードおよびＬＳＥ０１モードのいずれか一方を
動作モードとして当該誘電体ストリップに沿って伝搬さ
せるようにした非放射性誘電体線路であって、誘電体ス
トリップは、所定の誘電率の誘電体材料で形成される第
１の誘電体部と、ＬＳＭ０１モードに対して電界が弱
く、かつＬＳＥ０１モードに対して電界が強い領域に、
第１の誘電体部材の誘電率より高い誘電率の誘電体材料
で第１の誘電体の長手方向に沿って形成される第２の誘
電体部とを備える。
誘電体ストリップをはさんで一対の平板状の導体板の相
互の間隔を所定の間隔になるように平行に配設し、ＬＳ
Ｍ０１モードおよびＬＳＥ０１モードのいずれか一方を
動作モードとして当該誘電体ストリップに沿って伝搬さ
せるようにした非放射性誘電体線路であって、誘電体ス
トリップは、所定の誘電率の誘電体材料で形成される第
１の誘電体部と、ＬＳＭ０１モードに対して電界が弱
く、かつＬＳＥ０１モードに対して電界が強い領域に、
第１の誘電体部材の誘電率より高い誘電率の誘電体材料
で第１の誘電体の長手方向に沿って形成される第２の誘
電体部とを備える。
【０００９】
【作用】第２の誘電体部は、ＬＳＭ０１モードに対して
電界が弱く、かつＬＳＥ０１モードに対して電界が強い
領域に、第１の誘電体部材の誘電率より高い誘電率の誘
電体材料で第１の誘電体の長手方向に沿って形成され
る。これによって、ＬＳＭ０１モードの位相定数がほと
んど変化せずにＬＳＥ０１モードの位相定数が大きくな
るため、位相定数差が大きくなる。したがって、誘電体
ストリップの曲線部の中心角θを一定とすると曲率半径
Ｒが小さくなり、曲率半径Ｒを一定にすると中心角θが
小さくなる。すなわち、誘電体ストリップの曲線部が小
型になる。また、位相定数差が大きくなるため、加工精
度が悪くても、誘電体ストリップの直線部においてモー
ド結合が生じにくくなる。
電界が弱く、かつＬＳＥ０１モードに対して電界が強い
領域に、第１の誘電体部材の誘電率より高い誘電率の誘
電体材料で第１の誘電体の長手方向に沿って形成され
る。これによって、ＬＳＭ０１モードの位相定数がほと
んど変化せずにＬＳＥ０１モードの位相定数が大きくな
るため、位相定数差が大きくなる。したがって、誘電体
ストリップの曲線部の中心角θを一定とすると曲率半径
Ｒが小さくなり、曲率半径Ｒを一定にすると中心角θが
小さくなる。すなわち、誘電体ストリップの曲線部が小
型になる。また、位相定数差が大きくなるため、加工精
度が悪くても、誘電体ストリップの直線部においてモー
ド結合が生じにくくなる。
【００１０】
【実施例】以下、図面に基づいて本発明の実施例を説明
する。図１は、本発明の一実施例の非放射性誘電体線路
の構成を示す図である。図１において、非放射性誘電体
線路１は、一対の平板状の導体板２，３と、誘電体スト
リップ４とを備える。誘電体ストリップ４は、例えばテ
フロン等の所定の誘電率の誘電体材料（εｒ＝２）で形
成された第１の誘電体部４Ａと、セラミックやセラミッ
クの粉末を混入した樹脂等第１の誘電体部４Ａの誘電率
より高い誘電率の誘電体材料（εｒ＝１０）で形成され
た第２の誘電体部４Ｂとを備え、横断面の幅ｂ（例え
ば、２．５ｍｍ）、高さａ（例えば、２．２５ｍｍ）の
直線部４１と、曲線部４２とを有する。第１の誘電体部
４Ａの上下面のほぼ中央には、幅０．４ｍｍ、深さ０．
２ｍｍのＶ字状の溝が形成される。この溝には、第２の
誘電体部４Ｂが詰められる。誘電体ストリップ４を両導
体板２，３ではさみ、導体板２，３の相互の間隔をａに
なるように平行に配設する。これにより、ＬＳＭ０１モ
ードとＬＳＥ０１モードとの相互影響の少ない非放射性
誘電体線路１ができあがる。
する。図１は、本発明の一実施例の非放射性誘電体線路
の構成を示す図である。図１において、非放射性誘電体
線路１は、一対の平板状の導体板２，３と、誘電体スト
リップ４とを備える。誘電体ストリップ４は、例えばテ
フロン等の所定の誘電率の誘電体材料（εｒ＝２）で形
成された第１の誘電体部４Ａと、セラミックやセラミッ
クの粉末を混入した樹脂等第１の誘電体部４Ａの誘電率
より高い誘電率の誘電体材料（εｒ＝１０）で形成され
た第２の誘電体部４Ｂとを備え、横断面の幅ｂ（例え
ば、２．５ｍｍ）、高さａ（例えば、２．２５ｍｍ）の
直線部４１と、曲線部４２とを有する。第１の誘電体部
４Ａの上下面のほぼ中央には、幅０．４ｍｍ、深さ０．
２ｍｍのＶ字状の溝が形成される。この溝には、第２の
誘電体部４Ｂが詰められる。誘電体ストリップ４を両導
体板２，３ではさみ、導体板２，３の相互の間隔をａに
なるように平行に配設する。これにより、ＬＳＭ０１モ
ードとＬＳＥ０１モードとの相互影響の少ない非放射性
誘電体線路１ができあがる。
【００１１】次いで、図２〜図５を参照しながら動作を
説明する。図２はＬＳＭ０１モードの電磁界ベクトルを
示す図であり、図３はＬＳＥ０１モードの電磁界ベクト
ルを示す図であり、図４は角周波数ωと位相定数βとの
関係を示す図であり、図５は導体板２，３間におけるＬ
ＳＭ０１モードの電界強度分布を示す図である。なお、
図２〜図４においては、比較のため、従来の非放射性誘
電体線路の電磁界ベクトル（図２（３），（４）、図３
（３），（４）参照）と角周波数ωと位相定数βとの関
係とを示す。
説明する。図２はＬＳＭ０１モードの電磁界ベクトルを
示す図であり、図３はＬＳＥ０１モードの電磁界ベクト
ルを示す図であり、図４は角周波数ωと位相定数βとの
関係を示す図であり、図５は導体板２，３間におけるＬ
ＳＭ０１モードの電界強度分布を示す図である。なお、
図２〜図４においては、比較のため、従来の非放射性誘
電体線路の電磁界ベクトル（図２（３），（４）、図３
（３），（４）参照）と角周波数ωと位相定数βとの関
係とを示す。
【００１２】ＬＳＭ０１モードは、図２に示すように、
その磁界Ｈが誘電体と空気の境界面に平行（図２（２）
参照）である。ＬＳＭ０１モードの電界強度は、図５に
示すように、導体板２，３付近では最小の「０」であ
り、導体板２，３のほぼ中央で最大となる。このため、
第２の誘電体部４Ｂを通る電界ベクトルがわずかである
ため、従来の電磁界ベクトル（図２（３），（４）参
照）とほとんど変化がない。したがって、ＬＳＭ０１モ
ードの位相定数β１（図４参照）は、従来のＬＳＭ０１
モードの位相定数β２とほとんど変わらない。
その磁界Ｈが誘電体と空気の境界面に平行（図２（２）
参照）である。ＬＳＭ０１モードの電界強度は、図５に
示すように、導体板２，３付近では最小の「０」であ
り、導体板２，３のほぼ中央で最大となる。このため、
第２の誘電体部４Ｂを通る電界ベクトルがわずかである
ため、従来の電磁界ベクトル（図２（３），（４）参
照）とほとんど変化がない。したがって、ＬＳＭ０１モ
ードの位相定数β１（図４参照）は、従来のＬＳＭ０１
モードの位相定数β２とほとんど変わらない。
【００１３】一方、ＬＳＥ０１モードは、図３に示すよ
うに、その電界Ｅが誘電体と空気の境界面に平行（図３
（２）参照）である。ＬＳＥ０１モードの電界強度は、
導体板２，３付近においても電界強度が強い。このた
め、第２の誘電体部４Ｂを通る電界ベクトルが多くな
り、従来の電磁界ベクトル（図３（３），（４）参照）
から大きく変化する。これにより、ＬＳＥ０１モードに
対する誘電体ストリップ４の実行誘電率が高くなり、Ｌ
ＳＥ０１モードの管内波長が短くなる。すなわち、ＬＳ
Ｅ０１モードの位相定数β３（図４参照）は、従来のＬ
ＳＥ０１モードの位相定数β４よりさらに大きくなる。
したがって、ＬＳＭ０１モードの位相定数β１とＬＳＥ
０１モードの位相定数β３との位相定数差Δβａ（図４
参照）は、従来の位相定数差Δβｂ（図４参照）の２〜
４倍まで大きくなる。
うに、その電界Ｅが誘電体と空気の境界面に平行（図３
（２）参照）である。ＬＳＥ０１モードの電界強度は、
導体板２，３付近においても電界強度が強い。このた
め、第２の誘電体部４Ｂを通る電界ベクトルが多くな
り、従来の電磁界ベクトル（図３（３），（４）参照）
から大きく変化する。これにより、ＬＳＥ０１モードに
対する誘電体ストリップ４の実行誘電率が高くなり、Ｌ
ＳＥ０１モードの管内波長が短くなる。すなわち、ＬＳ
Ｅ０１モードの位相定数β３（図４参照）は、従来のＬ
ＳＥ０１モードの位相定数β４よりさらに大きくなる。
したがって、ＬＳＭ０１モードの位相定数β１とＬＳＥ
０１モードの位相定数β３との位相定数差Δβａ（図４
参照）は、従来の位相定数差Δβｂ（図４参照）の２〜
４倍まで大きくなる。
【００１４】このように、位相定数差Δβａが大きくな
ると、誘電体ストリップ４の曲線部４２の中心角θを一
定とすると曲率半径Ｒが小さくなり、曲率半径Ｒを一定
にすると中心角θが小さくなる（（１）式参照）。すな
わち、誘電体ストリップ４の曲線部４２が小型になる。
また、位相定数差Δβａが大きくなるため、加工精度が
悪くても、誘電体ストリップ４の直線部４１においてモ
ード結合が生じにくくなる。なお、低損失の観点から通
常ＬＳＭ０１モードが動作モードに選ばれるが、ＬＳＥ
０１モードを動作モードとした場合には、位相定数β３
が大きくなる、すなわち管内波長が短くなるため、誘電
体ストリップ４の直線部４１を短くできるという効果も
生じる。
ると、誘電体ストリップ４の曲線部４２の中心角θを一
定とすると曲率半径Ｒが小さくなり、曲率半径Ｒを一定
にすると中心角θが小さくなる（（１）式参照）。すな
わち、誘電体ストリップ４の曲線部４２が小型になる。
また、位相定数差Δβａが大きくなるため、加工精度が
悪くても、誘電体ストリップ４の直線部４１においてモ
ード結合が生じにくくなる。なお、低損失の観点から通
常ＬＳＭ０１モードが動作モードに選ばれるが、ＬＳＥ
０１モードを動作モードとした場合には、位相定数β３
が大きくなる、すなわち管内波長が短くなるため、誘電
体ストリップ４の直線部４１を短くできるという効果も
生じる。
【００１５】なお、上述の実施例では、第１の誘電体部
４Ａの上下にＶ字状の溝を形成したが、図６（１）に示
すように第１の誘電体部４Ａの上下に矩形状の溝を形成
し、あるいは図６（２），（３）に示すように第１の誘
電体部４Ａの上下に円弧状の溝を形成し、これらの溝に
第２の誘電体部４Ｂを詰めるようにしてもよい。また、
溝を他の形状に形成するようにしてもよい。また、図６
（４）に示すように、第１の誘電体部４Ａの上下に第２
の誘電体部４Ｂを形成するようにしてもよい。さらに、
上下両方に第２の誘電体部４Ｂを設けるようにしたが、
上下のいずれか一方にのみ第２の誘電体部４Ｂを設ける
ようにしてもよい。
４Ａの上下にＶ字状の溝を形成したが、図６（１）に示
すように第１の誘電体部４Ａの上下に矩形状の溝を形成
し、あるいは図６（２），（３）に示すように第１の誘
電体部４Ａの上下に円弧状の溝を形成し、これらの溝に
第２の誘電体部４Ｂを詰めるようにしてもよい。また、
溝を他の形状に形成するようにしてもよい。また、図６
（４）に示すように、第１の誘電体部４Ａの上下に第２
の誘電体部４Ｂを形成するようにしてもよい。さらに、
上下両方に第２の誘電体部４Ｂを設けるようにしたが、
上下のいずれか一方にのみ第２の誘電体部４Ｂを設ける
ようにしてもよい。
【００１６】
【発明の効果】以上のように、請求項１に係る発明にお
いては、第２の誘電体部を、ＬＳＭ０１モードに対して
電界が弱く、かつＬＳＥ０１モードに対して電界が強い
領域に、第１の誘電体部材の誘電率より高い誘電率の誘
電体材料で第１の誘電体の長手方向に沿って形成してい
るので、ＬＳＭ０１モードの位相定数がほとんど変化せ
ずにＬＳＥ０１モードの位相定数が大きくなるため、位
相定数差が大きくなる。したがって、誘電体ストリップ
の曲線部の中心角θを一定とすると曲率半径Ｒが小さく
なり、曲率半径Ｒを一定にすると中心角θが小さくな
る。すなわち、誘電体ストリップの曲線部が小型にな
る。また、位相定数差が大きくなるため、たとえ加工精
度が悪くても誘電体ストリップの直線部においてモード
結合が生じにくくなる。この結果、加工精度を従来まで
上げる必要がないので、誘電体ストリップの生産性が向
上する。
いては、第２の誘電体部を、ＬＳＭ０１モードに対して
電界が弱く、かつＬＳＥ０１モードに対して電界が強い
領域に、第１の誘電体部材の誘電率より高い誘電率の誘
電体材料で第１の誘電体の長手方向に沿って形成してい
るので、ＬＳＭ０１モードの位相定数がほとんど変化せ
ずにＬＳＥ０１モードの位相定数が大きくなるため、位
相定数差が大きくなる。したがって、誘電体ストリップ
の曲線部の中心角θを一定とすると曲率半径Ｒが小さく
なり、曲率半径Ｒを一定にすると中心角θが小さくな
る。すなわち、誘電体ストリップの曲線部が小型にな
る。また、位相定数差が大きくなるため、たとえ加工精
度が悪くても誘電体ストリップの直線部においてモード
結合が生じにくくなる。この結果、加工精度を従来まで
上げる必要がないので、誘電体ストリップの生産性が向
上する。
【図１】本発明の一実施例の非放射性誘電体線路の構成
を示す図である。
を示す図である。
【図２】ＬＳＭ０１モードの電磁界ベクトルを示す図で
ある。
ある。
【図３】ＬＳＥ０１モードの電磁界ベクトルを示す図で
ある。
ある。
【図４】角周波数ωと位相定数βとの関係を示す図であ
る。
る。
【図５】導体板２，３間におけるＬＳＭ０１モードの電
界強度分布を示す図である。
界強度分布を示す図である。
【図６】本発明の他の実施例の非放射性誘電体線路の構
成を示す図である。
成を示す図である。
１…非放射性誘電体線路 ２，３…導体板 ４…誘電体ストリップ ４Ａ…第１の誘電体部 ４Ｂ…第２の誘電体部 ４１…直線部 ４２…曲線部
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 塚井 紀充 京都府長岡京市天神二丁目26番10号 株 式会社 村田製作所内 (56)参考文献 特開 昭51−12753（ＪＰ，Ａ) 特開 平１−251902（ＪＰ，Ａ) (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) H01P 1/02 H01P 3/16 ＪＩＣＳＴファイル（ＪＯＩＳ)
Claims (1)
- 【請求項１】 誘電体ストリップをはさんで一対の平板
状の導体板の相互の間隔を所定の間隔になるように平行
に配設し、ＬＳＭ０１モードおよびＬＳＥ０１モードの
いずれか一方を動作モードとして当該誘電体ストリップ
に沿って伝搬させるようにした非放射性誘電体線路であ
って、 前記誘電体ストリップは、 所定の誘電率の誘電体材料で形成される第１の誘電体部
と、 前記ＬＳＭ０１モードに対して電界が弱く、かつ前記Ｌ
ＳＥ０１モードに対して電界が強い領域に、前記第１の
誘電体部材の誘電率より高い誘電率の誘電体材料で前記
第１の誘電体の長手方向に沿って形成される第２の誘電
体部とを備える、非放射性誘電体線路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP32009993A JP3282697B2 (ja) | 1993-12-20 | 1993-12-20 | 非放射性誘電体線路 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP32009993A JP3282697B2 (ja) | 1993-12-20 | 1993-12-20 | 非放射性誘電体線路 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH07176901A JPH07176901A (ja) | 1995-07-14 |
| JP3282697B2 true JP3282697B2 (ja) | 2002-05-20 |
Family
ID=18117707
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP32009993A Expired - Fee Related JP3282697B2 (ja) | 1993-12-20 | 1993-12-20 | 非放射性誘電体線路 |
Country Status (1)
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-
1993
- 1993-12-20 JP JP32009993A patent/JP3282697B2/ja not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH07176901A (ja) | 1995-07-14 |
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