JP3040907B2 - 電子線形加速器 - Google Patents
電子線形加速器Info
- Publication number
- JP3040907B2 JP3040907B2 JP6025572A JP2557294A JP3040907B2 JP 3040907 B2 JP3040907 B2 JP 3040907B2 JP 6025572 A JP6025572 A JP 6025572A JP 2557294 A JP2557294 A JP 2557294A JP 3040907 B2 JP3040907 B2 JP 3040907B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- electron beam
- electron
- energy
- acceleration
- entrance
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Fee Related
Links
Landscapes
- Particle Accelerators (AREA)
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は電子線形加速器に関し、
特にＲＦ電子銃を用いた低エミッタンスかつ高輝度の電
子線形加速器に関する。
特にＲＦ電子銃を用いた低エミッタンスかつ高輝度の電
子線形加速器に関する。
【０００２】
【従来の技術】図８には米国特許第４，６４１，１０３
号に示された従来のＲＦ電子銃を用いた電子線形加速器
の構成が示されている。図において、１はＲＦ電子銃空
洞、２はＲＦ電子銃空洞１内で熱電子を発生するための
カソード、３はドリフトスペース、４は電子銃空洞１で
発生し加速された電子ビーム、５は真空箱、６は真空箱
５内に設けられ電子ビーム４のエネルギ幅を決定するス
リット、７は真空箱５中の電子ビームをα状に偏向する
α電磁石、８はα電磁石７の出口から取り出された電子
ビームをさらに高エネルギに加速する加速管、９はビー
ムダクト、１０は電子ビームを真空から大気に取り出す
ビーム取り出し窓、１１はＲＦ電子銃空洞１に供給され
るマイクロ波の位相と振幅を調整する移相減衰器、１２
はマイクロ波電力を分配する電力分配器、１３はＲＦ源
を動作させる主発振器、１４はＲＦ源、１５はＲＦ源１
４に電力を与えるパルス変調器である。
号に示された従来のＲＦ電子銃を用いた電子線形加速器
の構成が示されている。図において、１はＲＦ電子銃空
洞、２はＲＦ電子銃空洞１内で熱電子を発生するための
カソード、３はドリフトスペース、４は電子銃空洞１で
発生し加速された電子ビーム、５は真空箱、６は真空箱
５内に設けられ電子ビーム４のエネルギ幅を決定するス
リット、７は真空箱５中の電子ビームをα状に偏向する
α電磁石、８はα電磁石７の出口から取り出された電子
ビームをさらに高エネルギに加速する加速管、９はビー
ムダクト、１０は電子ビームを真空から大気に取り出す
ビーム取り出し窓、１１はＲＦ電子銃空洞１に供給され
るマイクロ波の位相と振幅を調整する移相減衰器、１２
はマイクロ波電力を分配する電力分配器、１３はＲＦ源
を動作させる主発振器、１４はＲＦ源、１５はＲＦ源１
４に電力を与えるパルス変調器である。
【０００３】従来の電子線形加速器は以上のようであ
り、以下その動作を説明する。
り、以下その動作を説明する。
【０００４】ＲＦ電子銃空洞１にＲＦ源１４からマイク
ロ波が電力分配器１２及び移相減衰器１１を介して供給
されると、ＲＦ電子銃空洞１には軸方向にマイクロ波電
界が生じ、この電界中に置かれた高温度のカソード２か
ら熱電子が引き出される。カソード２から引き出された
電子ビームはさらに電子銃空洞１内の電界で加速され、
真空ダクトを通ってα電磁石７の入口に達する。このと
きの電子ビームはマイクロ波の位相により０〜最大まで
の連続的なエネルギスペクトルをもっている。この電子
ビームはα電磁石７を通過するとき運動量分散が起こ
り、図１１に示されるように真空箱内に設けられたスリ
ット６である幅のエネルギのみが切り出されて加速管８
に入射される。なお、図１１における４ａ，４ｂ，４ｃ
はスリットを通り抜けた電子ビームを表している。ＲＦ
電源１４からの大電力マイクロ波は主発振器１３からの
小電力マイクロ波をＲＦ増幅器で増幅して作られ、ＲＦ
源１４はマイクロ波増幅器として機能する。ＲＦ源１４
は通常パルス駆動され、強力な尖頭電力を生み出す。
ロ波が電力分配器１２及び移相減衰器１１を介して供給
されると、ＲＦ電子銃空洞１には軸方向にマイクロ波電
界が生じ、この電界中に置かれた高温度のカソード２か
ら熱電子が引き出される。カソード２から引き出された
電子ビームはさらに電子銃空洞１内の電界で加速され、
真空ダクトを通ってα電磁石７の入口に達する。このと
きの電子ビームはマイクロ波の位相により０〜最大まで
の連続的なエネルギスペクトルをもっている。この電子
ビームはα電磁石７を通過するとき運動量分散が起こ
り、図１１に示されるように真空箱内に設けられたスリ
ット６である幅のエネルギのみが切り出されて加速管８
に入射される。なお、図１１における４ａ，４ｂ，４ｃ
はスリットを通り抜けた電子ビームを表している。ＲＦ
電源１４からの大電力マイクロ波は主発振器１３からの
小電力マイクロ波をＲＦ増幅器で増幅して作られ、ＲＦ
源１４はマイクロ波増幅器として機能する。ＲＦ源１４
は通常パルス駆動され、強力な尖頭電力を生み出す。
【０００５】ＲＦ電子銃空洞１から取り出される電子ビ
ームのエネルギスペクトルはＲＦ電子銃空洞１の中にで
きるマイクロ波電界の位相と関係し、図９に示されるよ
うな関係となる。そして、このようなエネルギスペクト
ルを有する電子ビームは図１０に示されるようにＲＦ電
子銃空洞１の出口（図中Ａ点）からα電磁石７の入口
（図中Ｂ点）、α電磁石７の出口（図中Ｃ点）及び加速
管８の入口（図中Ｄ点）に至るまでに位相的に圧縮さ
れ、位相バンチングが行われ、バンチングされた電子ビ
ームが加速管８の中で加速される。
ームのエネルギスペクトルはＲＦ電子銃空洞１の中にで
きるマイクロ波電界の位相と関係し、図９に示されるよ
うな関係となる。そして、このようなエネルギスペクト
ルを有する電子ビームは図１０に示されるようにＲＦ電
子銃空洞１の出口（図中Ａ点）からα電磁石７の入口
（図中Ｂ点）、α電磁石７の出口（図中Ｃ点）及び加速
管８の入口（図中Ｄ点）に至るまでに位相的に圧縮さ
れ、位相バンチングが行われ、バンチングされた電子ビ
ームが加速管８の中で加速される。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】従来の電子線形加速器
は以上のように構成されているので、加速管８に入射さ
れる電子ビームのエネルギ幅が大きくなること、及びＲ
Ｆ電子銃空洞１の出口における電子ビームが位相的に大
きな幅を有しているため、加速管８の入口で完全にバン
チングできず、加速管８で加速されて取り出される電子
ビームのエネルギ幅は最低でも加速管８の入口でのエネ
ルギ幅と圧縮後の位相幅に相当したエネルギ幅との和の
エネルギ幅が得られない問題があった。
は以上のように構成されているので、加速管８に入射さ
れる電子ビームのエネルギ幅が大きくなること、及びＲ
Ｆ電子銃空洞１の出口における電子ビームが位相的に大
きな幅を有しているため、加速管８の入口で完全にバン
チングできず、加速管８で加速されて取り出される電子
ビームのエネルギ幅は最低でも加速管８の入口でのエネ
ルギ幅と圧縮後の位相幅に相当したエネルギ幅との和の
エネルギ幅が得られない問題があった。
【０００７】本発明は上記のような問題点を解消するた
めになされたもので、位相バンチング及びエネルギ圧縮
が可能で所望のエネルギスペクトルを有する電子ビーム
を得ることができ、ＳＯＲ入射やＦＥＬ発振等に供する
ことができる電子線形加速器を提供することを目的とす
る。
めになされたもので、位相バンチング及びエネルギ圧縮
が可能で所望のエネルギスペクトルを有する電子ビーム
を得ることができ、ＳＯＲ入射やＦＥＬ発振等に供する
ことができる電子線形加速器を提供することを目的とす
る。
【０００８】
【課題を解決するための手段】上記目的を達成するため
に、請求項１記載の電子線形加速器は、エネルギ変調の
かかった電子ビーム発生手段と、前記電子ビーム発生手
段からの電子ビームのうち、所望のエネルギ幅を有する
電子ビームを取り出すエネルギ抽出手段と、前記エネル
ギ抽出手段からの電子ビームを加速する加速手段とを有
する電子線形加速器であって、前記エネルギ抽出手段の
入口または出口の少なくとも一方に加速乃至減速空洞を
設けたことを特徴とする。
に、請求項１記載の電子線形加速器は、エネルギ変調の
かかった電子ビーム発生手段と、前記電子ビーム発生手
段からの電子ビームのうち、所望のエネルギ幅を有する
電子ビームを取り出すエネルギ抽出手段と、前記エネル
ギ抽出手段からの電子ビームを加速する加速手段とを有
する電子線形加速器であって、前記エネルギ抽出手段の
入口または出口の少なくとも一方に加速乃至減速空洞を
設けたことを特徴とする。
【０００９】また、上記目的を達成するために、請求項
２記載の電子線形加速器は、エネルギ変調のかかった電
子ビーム発生手段と、前記電子ビーム発生手段からの電
子ビームのうち、所望のエネルギ幅を有する電子ビーム
を取り出すエネルギ抽出手段と、前記エネルギ抽出手段
からの電子ビームを加速する加速手段とを有する電子線
形加速器であって、前記エネルギ抽出手段の入口及び出
口に加速乃至減速空洞を設けたことを特徴とする。
２記載の電子線形加速器は、エネルギ変調のかかった電
子ビーム発生手段と、前記電子ビーム発生手段からの電
子ビームのうち、所望のエネルギ幅を有する電子ビーム
を取り出すエネルギ抽出手段と、前記エネルギ抽出手段
からの電子ビームを加速する加速手段とを有する電子線
形加速器であって、前記エネルギ抽出手段の入口及び出
口に加速乃至減速空洞を設けたことを特徴とする。
【００１０】さらに、上記目的を達成するために、請求
項３記載の電子線形加速器は、前記加速手段の入口にス
リット手段を設けたことを特徴とする。
項３記載の電子線形加速器は、前記加速手段の入口にス
リット手段を設けたことを特徴とする。
【００１１】
【作用】請求項１乃至請求項２記載の電子線形加速器で
エネルギ抽出手段の入口や出口に設けられる加速乃至減
速空洞は、電子ビーム発生手段からの電子ビームのエネ
ルギスペクトルの内、エネルギ抽出手段を通過した電子
ビームのエネルギスペクトルを補償し、加速手段に入る
入射電子ビームのエネルギ幅を小さくし、また、エネル
ギ補償に伴い位相バンチング幅も圧縮することができ
る。
エネルギ抽出手段の入口や出口に設けられる加速乃至減
速空洞は、電子ビーム発生手段からの電子ビームのエネ
ルギスペクトルの内、エネルギ抽出手段を通過した電子
ビームのエネルギスペクトルを補償し、加速手段に入る
入射電子ビームのエネルギ幅を小さくし、また、エネル
ギ補償に伴い位相バンチング幅も圧縮することができ
る。
【００１２】請求項３記載の電子線形加速器では、加速
手段の入口に設けられたスリット手段がエネルギ抽出手
段から射出された電子ビームに空間的な広がりがあった
場合にその広がり分の加速手段への入射を防止し、所望
のエネルギスペクトルを得ることができる。
手段の入口に設けられたスリット手段がエネルギ抽出手
段から射出された電子ビームに空間的な広がりがあった
場合にその広がり分の加速手段への入射を防止し、所望
のエネルギスペクトルを得ることができる。
【００１３】
【実施例】以下、図面を用いながら本発明の実施例につ
いて説明する。なお、従来と同一部材については同一符
号を付し、その説明は省略する。
いて説明する。なお、従来と同一部材については同一符
号を付し、その説明は省略する。
【００１４】実施例１ 図１には本実施例の電子線形加速器の構成が示されてい
る。図において、１８はエネルギ抽出手段としてのα電
磁石７の出口に設けられた加速（乃至減速）空洞であ
る。この加速空洞１８にはマイクロ波がＲＦ源１４より
電力分配器２０及び移相減衰器１９を介して供給されて
いる。移相減衰器１９は加速手段としての加速管８の入
口に達する電子ビームのエネルギとバンチング幅が最小
になるように加速空洞１８に供給されるマイクロ波の位
相と電力を変化させる。また、２１はα電磁石７から射
出された電子ビームに空間的な広がりがあった場合に、
加速管に広がった電子ビームを入射させないためのスリ
ット手段としての加速管入射スリットである。なお、電
子ビーム発生手段としてのＲＦ電子銃空洞１は従来と同
様である。
る。図において、１８はエネルギ抽出手段としてのα電
磁石７の出口に設けられた加速（乃至減速）空洞であ
る。この加速空洞１８にはマイクロ波がＲＦ源１４より
電力分配器２０及び移相減衰器１９を介して供給されて
いる。移相減衰器１９は加速手段としての加速管８の入
口に達する電子ビームのエネルギとバンチング幅が最小
になるように加速空洞１８に供給されるマイクロ波の位
相と電力を変化させる。また、２１はα電磁石７から射
出された電子ビームに空間的な広がりがあった場合に、
加速管に広がった電子ビームを入射させないためのスリ
ット手段としての加速管入射スリットである。なお、電
子ビーム発生手段としてのＲＦ電子銃空洞１は従来と同
様である。
【００１５】本実施例の電子線形加速器は以上のような
構成であり、以下その動作を説明する。
構成であり、以下その動作を説明する。
【００１６】α電磁石７を通過してきた電子ビームの位
相の広がりは、加速空洞１８の入口で前述した図１０に
おけるＣ1 点の広がりとなる。なお、Ｃ1 点の位置はα
電磁石７と加速空洞１８との空間的距離によって決定さ
れる。また、このＣ1 点におけるエネルギは図２（ａ）
に示されるようにあるエネルギＶc を中心として広がり
をもつ。このとき、加速空洞１８にマイクロ波の電界と
位相とが図３に示されるような関係となるようなマイク
ロ波を印加することにより、加速空洞１８の出口ではエ
ネルギスペクトルは図２（ｂ）のように狭められた電子
ビームを得ることができる。この電子ビームは加速空洞
１８の出口から加速管８に向かって図１０の４ｄ及び４
ｅのようになり、狭い位相幅に圧縮される。
相の広がりは、加速空洞１８の入口で前述した図１０に
おけるＣ1 点の広がりとなる。なお、Ｃ1 点の位置はα
電磁石７と加速空洞１８との空間的距離によって決定さ
れる。また、このＣ1 点におけるエネルギは図２（ａ）
に示されるようにあるエネルギＶc を中心として広がり
をもつ。このとき、加速空洞１８にマイクロ波の電界と
位相とが図３に示されるような関係となるようなマイク
ロ波を印加することにより、加速空洞１８の出口ではエ
ネルギスペクトルは図２（ｂ）のように狭められた電子
ビームを得ることができる。この電子ビームは加速空洞
１８の出口から加速管８に向かって図１０の４ｄ及び４
ｅのようになり、狭い位相幅に圧縮される。
【００１７】実施例２ 前述した実施例１ではα電磁石７の出口に加速乃至減速
空洞を設ける場合を示したが、加速乃至減速空洞をα電
磁石７の入口に設けることもできる。図４にはこのよう
な場合の電子線形加速器の構成が示されている。加速管
８の入口にはスリット手段としての入射スリット２１が
設けられる点は実施例１と同様であるが、実施例１と異
なる点は、加速乃至減速空洞１８をα電磁石７の入口に
設けた点である。加速乃至減速空洞１８にはＲＦ源１４
から電力分配器２０及び移相減衰器１９を介してマイク
ロ波が供給される。図５にはこの実施例における位置と
位相との関係が示されており、図中Ｂ´がα電磁石７の
入口に設けられた加速乃至減速空洞１８の出口を示す。
図から分かるように電子ビームの位相は従来装置に比べ
てより圧縮されてα電磁石７から射出し、加速管８に入
射する。なお、このように加速乃至減速空洞１８をα電
磁石７の入口に設ける場合は、エネルギスペクトル幅は
有限にしておく必要があり、加速管８で加速された電子
ビームのスペクトルの幅は実施例１に比べて広くなる。
空洞を設ける場合を示したが、加速乃至減速空洞をα電
磁石７の入口に設けることもできる。図４にはこのよう
な場合の電子線形加速器の構成が示されている。加速管
８の入口にはスリット手段としての入射スリット２１が
設けられる点は実施例１と同様であるが、実施例１と異
なる点は、加速乃至減速空洞１８をα電磁石７の入口に
設けた点である。加速乃至減速空洞１８にはＲＦ源１４
から電力分配器２０及び移相減衰器１９を介してマイク
ロ波が供給される。図５にはこの実施例における位置と
位相との関係が示されており、図中Ｂ´がα電磁石７の
入口に設けられた加速乃至減速空洞１８の出口を示す。
図から分かるように電子ビームの位相は従来装置に比べ
てより圧縮されてα電磁石７から射出し、加速管８に入
射する。なお、このように加速乃至減速空洞１８をα電
磁石７の入口に設ける場合は、エネルギスペクトル幅は
有限にしておく必要があり、加速管８で加速された電子
ビームのスペクトルの幅は実施例１に比べて広くなる。
【００１８】実施例３ 前述した実施例１、実施例２ではα電磁石７の入口また
は出口に加速乃至減速空洞を設けたが、α電磁石７の入
口及び出口の両方に加速乃至減速空洞を設けることもで
きる。図６にはこのような場合の電子線形加速器の構成
が示されている。加速管８の入口にはスリット手段とし
ての入射スリット２１が設けられる点は実施例１及び実
施例２と同様であるが、実施例１乃至実施例２と異なる
点は、加速乃至減速空洞をα電磁石７の入口及び出口に
設けた点である。すなわち、加速乃至減速空洞１８はα
電磁石７の入口に設けられ、加速乃至減速空洞２２はα
電磁石７の出口に設けられる。これらの加速空洞１８，
２２にはＲＦ源１４から電力分配器２０及び移相減衰器
１９を介してマイクロ波が供給される。これらの空洞１
８，２２内に生じたマイクロ波電界で電子ビームはエネ
ルギ圧縮を受け位相の広がりが抑えられる。図７にはこ
の実施例における位置と位相との関係が示されており、
図中Ｂ´がα電磁石７の入口に設けられた加速乃至減速
空洞１８の出口を示し、図中Ｃ´がα電磁石７の入口に
設けられた加速乃至減速空洞２２の出口を示す。このよ
うに、α電磁石７の入口及び出口に加速乃至減速空洞を
設けることによっても、加速管８の入口において電子ビ
ームを狭い位相幅に圧縮することができる。
は出口に加速乃至減速空洞を設けたが、α電磁石７の入
口及び出口の両方に加速乃至減速空洞を設けることもで
きる。図６にはこのような場合の電子線形加速器の構成
が示されている。加速管８の入口にはスリット手段とし
ての入射スリット２１が設けられる点は実施例１及び実
施例２と同様であるが、実施例１乃至実施例２と異なる
点は、加速乃至減速空洞をα電磁石７の入口及び出口に
設けた点である。すなわち、加速乃至減速空洞１８はα
電磁石７の入口に設けられ、加速乃至減速空洞２２はα
電磁石７の出口に設けられる。これらの加速空洞１８，
２２にはＲＦ源１４から電力分配器２０及び移相減衰器
１９を介してマイクロ波が供給される。これらの空洞１
８，２２内に生じたマイクロ波電界で電子ビームはエネ
ルギ圧縮を受け位相の広がりが抑えられる。図７にはこ
の実施例における位置と位相との関係が示されており、
図中Ｂ´がα電磁石７の入口に設けられた加速乃至減速
空洞１８の出口を示し、図中Ｃ´がα電磁石７の入口に
設けられた加速乃至減速空洞２２の出口を示す。このよ
うに、α電磁石７の入口及び出口に加速乃至減速空洞を
設けることによっても、加速管８の入口において電子ビ
ームを狭い位相幅に圧縮することができる。
【００１９】
【発明の効果】以上説明したように、請求項１乃至請求
項２の電子線形加速器によれば、電子線形加速器の加速
手段に位相とエネルギの幅が狭い電子ビームを誘導する
ことができ、所望の電子ビームを容易に得ることができ
る。
項２の電子線形加速器によれば、電子線形加速器の加速
手段に位相とエネルギの幅が狭い電子ビームを誘導する
ことができ、所望の電子ビームを容易に得ることができ
る。
【００２０】また、請求項３の電子線形加速器によれ
ば、加速管への広がった電子ビームの入射を防止するこ
とができる。
ば、加速管への広がった電子ビームの入射を防止するこ
とができる。
【図１】本発明の実施例１の電子線形加速器の構成図で
ある。
ある。
【図２】本発明の実施例１の電子ビームエネルギの説明
図である。
図である。
【図３】本発明の実施例１の位相とマイクロ波電界の関
係を示す図である。
係を示す図である。
【図４】本発明の実施例２の電子線形加速器の構成図で
ある。
ある。
【図５】本発明の実施例２の位置と位相との関係を示す
説明図である。
説明図である。
【図６】本発明の実施例３の電子線形加速器の構成図で
ある。
ある。
【図７】本発明の実施例３の位置と位相の関係を示す説
明図である。
明図である。
【図８】従来装置の構成図である。
【図９】位相とエネルギまたは電界の関係を示す説明図
である。
である。
【図１０】位置と位相の関係を示す説明図である。
【図１１】真空箱内の電子ビームの経路を示す説明図で
ある。
ある。
１ ＲＦ電子銃空洞 ２ カソード ３ ドリフトスペース ４ 電子ビーム ５ 真空箱 ６ スリット ７ α電磁石 ８ 加速管 ９ ビームダクト １０ ビーム取り出し窓 １１，１９ 移相減衰器 １２，２０ 電力分配器 １３ 主発振器 １４ ＲＦ源 １５ パルス変調器 １８，２２ 加速乃至減速空洞 ２１ 入射スリット
Claims (3)
- 【請求項１】 エネルギ変調のかかった電子ビーム発生
手段と、 前記電子ビーム発生手段からの電子ビームのうち、所望
のエネルギ幅を有する電子ビームを取り出すエネルギ抽
出手段と、 前記エネルギ抽出手段からの電子ビームを加速する加速
手段と、 を有する電子線形加速器であって、 前記エネルギ抽出手段の入口または出口の少なくとも一
方に加速乃至減速空洞を設けたことを特徴とする電子線
形加速器。 - 【請求項２】 エネルギ変調のかかった電子ビーム発生
手段と、 前記電子ビーム発生手段からの電子ビームのうち、所望
のエネルギ幅を有する電子ビームを取り出すエネルギ抽
出手段と、 前記エネルギ抽出手段からの電子ビームを加速する加速
手段と、 を有する電子線形加速器であって、 前記エネルギ抽出手段の入口及び出口に加速乃至減速空
洞を設けたことを特徴とする電子線形加速器。 - 【請求項３】 請求項１、２のいずれかに記載の電子線
加速器において、前記加速手段の入口にスリット手段を
設けたことを特徴とする電子線形加速器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP6025572A JP3040907B2 (ja) | 1994-02-23 | 1994-02-23 | 電子線形加速器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP6025572A JP3040907B2 (ja) | 1994-02-23 | 1994-02-23 | 電子線形加速器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH07235399A JPH07235399A (ja) | 1995-09-05 |
| JP3040907B2 true JP3040907B2 (ja) | 2000-05-15 |
Family
ID=12169650
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP6025572A Expired - Fee Related JP3040907B2 (ja) | 1994-02-23 | 1994-02-23 | 電子線形加速器 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3040907B2 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN106455288A (zh) * | 2016-10-28 | 2017-02-22 | 中广核中科海维科技发展有限公司 | 一种能量可调节电子直线加速器 |
| GB2590457B (en) * | 2019-12-19 | 2023-10-11 | Elekta ltd | Radiotherapy device |
-
1994
- 1994-02-23 JP JP6025572A patent/JP3040907B2/ja not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH07235399A (ja) | 1995-09-05 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5744919A (en) | CW particle accelerator with low particle injection velocity | |
| US5023563A (en) | Upshifted free electron laser amplifier | |
| US5561697A (en) | Microtron electron accelerator | |
| Doria et al. | Enhanced Coherent Emission of Terahertz Radiation by Energy-Phase Correlation<? format?> in a Bunched Electron Beam | |
| Penco et al. | Passive linearization of the magnetic bunch compression using self-induced fields | |
| JP3040907B2 (ja) | 電子線形加速器 | |
| US4809281A (en) | Free-electron laser | |
| US5960013A (en) | Self-seeded injection-locked FEL amplifer | |
| US5363054A (en) | Double beam cyclotron maser | |
| US5956353A (en) | Free electron laser with masked chicane | |
| US5440211A (en) | Electron accelerator having a coaxial cavity | |
| Ben‐Zvi | The BNL accelerator test facility and experimental program | |
| US4027193A (en) | Klystron-resonant cavity accelerator system | |
| US7129504B2 (en) | Method and apparatus for generation and frequency tuning of modulated, high current electron beams | |
| US6633129B2 (en) | Electron gun having multiple transmitting and emitting sections | |
| Lemery et al. | Drive beam sources and longitudinal shaping techniques for beam driven accelerators | |
| US5097178A (en) | RF electron gun with cathode activating device | |
| JP4756283B2 (ja) | 電子ビーム発生装置、ｘ線発生装置及びｘ線利用装置 | |
| JPH0888100A (ja) | 加速器及びその運転方法 | |
| JP2502377Y2 (ja) | 電子線加速装置 | |
| JPH0822786A (ja) | 電子線形加速器およびそのエネルギ安定化方法 | |
| RU67774U1 (ru) | Электровакуумный плазменный усилитель-генератор свч диапазона | |
| JP3334637B2 (ja) | 加速管および荷電粒子加速装置 | |
| JP2562279B2 (ja) | 電子線形加速器 | |
| CA1290470C (en) | Dual energy food irradiator |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |