JP2018056391A - 磁気抵抗効果素子 - Google Patents

Abstract

【課題】従来のトンネルバリア層の材料であるやＭｇＡｌ_２Ｏ_４を用いたＴＭＲ素子よりも低いＲＡにおいて高いＭＲ比を生じる磁気抵抗効果素子を提供する。
【解決手段】下地層と、第一の強磁性金属層と、トンネルバリア層と、第二の強磁性金属層と、がこの順に積層された積層体を有し、前記下地層は、ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮまたはこれらの混晶で構成され、前記トンネルバリア層は、スピネル構造を有する下記の組成式（１）で表される化合物で構成されていることを特徴とする磁気抵抗効果素子。（１）：Ａ_ｘＩｎ_２Ｏ_ｙ、式中、Ａは、非磁性の二価の陽イオンであり、マグネシウム及び亜鉛からなる群から選択された１種以上の元素の陽イオンを表し、ｘは、０＜ｘ≦２を満足する数を、ｙは、０＜ｙ≦４を満足する数を表す。
【選択図】図１

Description

本発明は、磁気抵抗効果素子に関するものである。

強磁性層と非磁性層の多層膜からなる巨大磁気抵抗（ＧＭＲ）素子、及び非磁性層に絶縁層（トンネルバリア層、バリア層）を用いたトンネル磁気抵抗（ＴＭＲ）素子が知られている（特許文献１〜２、非特許文献１〜４）。一般的に、ＴＭＲ素子はＧＭＲ素子に比べて素子抵抗が高いものの、ＴＭＲ素子の磁気抵抗（ＭＲ）比はＧＭＲ素子のＭＲ比よりも大きい。ＴＭＲ素子は２種類に分類することができる。一つ目は強磁性層間の波動関数の浸み出し効果を利用したトンネル効果のみ利用したＴＭＲ素子である。２つ目は前述のトンネル効果を生じた際に、トンネルする非磁性絶縁層の特定の軌道の伝導を利用したコヒーレントトンネルを利用したＴＭＲ素子である。コヒーレントトンネルを利用したＴＭＲ素子はトンネルのみ利用したＴＭＲ素子よりも大きいＭＲ比が得られることが知られている。このコヒーレントトンネル効果を引き起こすためには強磁性層と非磁性絶縁層が互いに結晶質であり、強磁性層と非磁性絶縁層の界面が結晶学的に連続になっている場合に生じる。

磁気抵抗効果素子は様々な用途で用いられている。例えば、磁気センサとして、磁気抵抗効果型磁気センサが知られており、ハードディスクドライブにおける再生機能において磁気抵抗効果素子がその特性を決定している。磁気抵抗効果型磁気センサは磁気抵抗効果素子の磁化の向きが外部からの磁場よって変化する効果を磁気抵抗効果素子の抵抗変化として検出する磁気センサである。非特許文献４によると、磁気ヘッドに代表される微小領域の磁場を検出するための磁気抵抗効果型磁気センサにおいては高周波応答を考慮して、磁気抵抗効果素子の面積抵抗（ＲＡ）が０．１〜０．２Ω・μｍ^２程度の場合に最も高い再生能力が得られることが知られている。

今後期待されるデバイスは磁気抵抗変化型ランダムアクセスメモリ（ＭＲＡＭ）である。ＭＲＡＭでは二層の強磁性の磁気の向きを平行と反平行に適宜変化させ、磁気抵抗を０と１というデジタル信号に読み込むメモリである。

特許第５５８６０２８号公報 米国特許出願公開第２０１３／０２２１４６１号明細書

Ｈｉｒｏａｋｉ Ｓｕｋｅｇａｗａ，Ｈｕｉｘｉｎ Ｘｉｕ，Ｔａｄａｋａｔｓｕ Ｏｈｋｕｂｏ，Ｔａｋａｏ Ｆｕｒｕｂａｙａｓｈｉ，Ｔｏｍｏｈｉｋｏ Ｎｉｉｚｅｋｉ，Ｗｅｎｈｏｎｇ Ｗａｎｇ，Ｓｈｉｎｙａ Ｋａｓａｉ，Ｓｅｉｊｉ Ｍｉｔａｎｉ，Ｋｏｉｃｈｉｒｏ Ｉｎｏｍａｔａ， ａｎｄ Ｋａｚｕｈｉｒｏ Ｈｏｎｏ、ＡＰＰＬＩＥＤ ＰＨＹＳＩＣＳ ＬＥＴＴＥＲＳ ９６， ２１２５０５ （２０１０） Ｔｈｏｍａｓ Ｓｃｈｅｉｋｅ，Ｈｉｒｏａｋｉ Ｓｕｋｅｇａｗａ，Ｔａｋａｏ Ｆｕｒｕｂａｙａｓｈｉ，Ｚｈｅｎｃｈａｏ Ｗｅｎ，Ｋｏｉｃｈｉｒｏ Ｉｎｏｍａｔａ、Ｔａｄａｋａｔｓｕ Ｏｈｋｕｂｏ、Ｋａｚｕｈｉｒｏ Ｈｏｎｏ， ａｎｄ Ｓｅｉｊｉ Ｍｉｔａｎｉ、Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，１０５，２４２４０７ （２０１４） Ｙｏｓｈｉｏ Ｍｉｕｒａ，Ｓｈｉｎｇｏ Ｍｕｒａｍｏｔｏ，Ｋａｚｕｔａｋａ Ａｂｅ， ａｎｄ Ｍａｓａｆｕｍｉ Ｓｈｉｒａｉ、Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｂ ８６， ０２４４２６ （２０１２） Ｍａｓａｙｕｋｉ Ｔａｋａｇｉｓｈｉ，Ｋｅｎｉｃｈｉｒｏ Ｙａｍａｄａ，Ｈｉｔｏｓｈｉ Ｉｗａｓａｋｉ，Ｈｉｒｏｍｉ Ｎ．Ｆｕｋｅ， ａｎｄ Ｓｕｓｕｍｕ Ｈａｓｈｉｍｏｔｏ、ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ Ｍａｇｎ．，Ｖｏｌ．４６、Ｎｏ．６，２０８６ （２０１０）

近年までこのコヒーレントトンネルを生じるためには非磁性絶縁層としてＭｇＯを使う必要があった。しかしながら、ＭｇＯを非磁性絶縁層として利用した場合、ＲＡを０．１〜０．２Ω・μｍ^２程度に下げることが困難であり、ＲＡが下がってもＭＲ比が十分でないという課題があった。

今後の磁気センサやＭＲＡＭなどのデバイスにおいて、高いバイアス電圧下でも十分なＭＲ比が得られることが必要となっている。磁気センサにおいては地磁気や生体磁気など微小な磁場を観測するために、回路上で抵抗変化として得られる電気信号を増幅しなければならない。従来よりも高感度を実現するためにはＭＲ比だけではなく、出力電圧、あるいは、出力電流も増大させる必要があり、高いバイアス電圧での駆動が必要になってくる。ＭＲＡＭの場合は書き込む動作において高い電圧駆動が必要である。スピントランスファートルク型（ＳＴＴ）ＭＲＡＭでは強磁性層の磁化の向きが変化するほど高い電流密度を磁気抵抗効果素子に印加する必要がある。強磁性層の磁化の向きはスピン偏極電流が強磁性層のスピンに作用する効果である。書き換え電流はＭＲ比と同様に、強いスピン偏極電流によって生じるため、ＳＴＴ−ＭＲＡＭでも同様に高いバイアス電圧下において高いＭＲ比が必要である。

特許文献１及び非特許文献１にはＭｇＯに代わる材料としてはスピネル構造のトンネルバリアが有効であると報告されている。ＭｇＡｌ_２Ｏ_４の組成式で表されるスピネルトンネルバリアはＭｇＯと同等のＭＲ比を得ることが可能であり、同時に、高いバイアス電圧下ではＭｇＯよりも高いＭＲ比を得られることが知られている。また、特許文献２及び非特許文献２及び３には高いＭＲ比を得るためにはＭｇＡｌ_２Ｏ_４が不規則化したスピネル構造である必要があることが記載されている。ここで言う不規則化したスピネル構造とは、スピネル構造のＯ原子の配列はスピネルとほぼ同等の最密立方格子を取っているものの、ＭｇとＡｌの原子配列が乱れた構造を持ち、全体として立方晶である構造を指す。本来のスピネルでは、酸素イオンの四面体空隙及び八面体空隙にＭｇとＡｌは規則正しく配列する。しかし、不規則化したスピネル構造ではこれらがランダムに配置されているため、結晶の対称性が変わり、実質的に格子定数がＭｇＡｌ_２Ｏ_４の約０．８０８ｎｍから半減した構造となっている。特許文献２には、組成式がＡＢ_２Ｏ_４とＡ_２Ｂ’Ｏ_４で表されるスピネルが例示されている。ＡＢ_２Ｏ_４で表されるスピネルは、ＡがＭｇ、Ｚｎ、Ｃｕ、Ｃｄ、Ｌｉ、Ｎｉ、Ｆｅ、Ｃｏ、Ｍｎ、Ｃｒ、ＨｇおよびＶから選ばれる１つ以上の元素で、ＢがＡｌ、Ｇａ、Ｉｎ、Ｓｃ、Ｔｉ、Ｖ、Ｃｒ、Ｍｎ、Ｆｅ、Ｒｈ、ＩｒおよびＣｏから選ばれる１つ以上の元素であるとされている。Ａ_２Ｂ’Ｏ_４で表されるスピネルは、ＡがＭｇ、Ｚｎ、Ｃｕ、Ｃｄ、Ｌｉ、Ｎｉ、Ｆｅ、Ｃｏ、Ｍｎ、Ｃｒ、Ｈｇ、ＡｇおよびＶから選ばれる１つ以上の元素で、Ｂ’がＴｉ、Ｍｎ、Ｓｉ、Ｇｅ、ＭｏおよびＳｎから選ばれる１つ以上の元素であるとされている。

本発明は上記事情に鑑みてなされたものであり、従来のトンネルバリア層の材料であるやＭｇＡｌ_２Ｏ_４を用いたＴＭＲ素子よりも低いＲＡにおいて高いＭＲ比を生じる磁気抵抗効果素子を提供することを目的とする。

上記の課題を解決するため、本発明にかかる磁気抵抗効果素子は、下地層と、第一の強磁性金属層と、トンネルバリア層と、第二の強磁性金属層と、がこの順に積層された積層体を有し、前記下地層は、ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮまたはこれらの混晶で構成され、前記トンネルバリア層は、スピネル構造を有する下記の組成式（１）で表される化合物で構成されていることを特徴とする。

（１）：Ａ_ｘＩｎ_２Ｏ_ｙ
式中、Ａは、非磁性の二価の陽イオンであり、マグネシウム及び亜鉛からなる群から選択された１種以上の元素の陽イオンを表し、ｘは、０＜ｘ≦２を満足する数を、ｙは、０＜ｙ≦４を満足する数を表す。

三価のインジウム（Ｉｎ）と酸素を含むスピネル材料は、ＭｇＡｌ_２Ｏ_４などの三価の陽イオンとしてＡｌを用いた従来のスピネル材料よりもバンドギャップが小さい。このため、上記本発明の磁気抵抗効果素子は、従来の磁気抵抗効果素子と比較して、トンネルバリア層の抵抗が低く、低い面積抵抗（ＲＡ）において高い磁気抵抗（ＭＲ）比の発現が可能となる。

さらに、下地層がＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮまたはこれらの混晶からなる構成にしたことで、低ＲＡでのＭＲ比がより大きくなっていると考えられる。この理由は明確ではないが、発明者は、トンネルバリア層を構成する材料の結晶の格子定数と、下地層を構成する窒化物がとりうる結晶の格子定数をｎ倍した数（ｎは、自然数または１／自然数）との差が小さいほど、ＭＲ比が大きくなっていることを見出した。従って、下地層がトンネルバリア層の結晶性に影響を及ぼしていると考えざるを得ない。これは従来の常識を覆す結果である。すなわち、一般に、反応性スパッタ法によって成膜される窒化物膜はアモルファスであると言われている。そうすると、実施例で用いた反応性スパッタ法によって成膜されたＴｉＮ膜、ＮｂＮ膜、ＴａＮ膜及びＺｒＮ膜はアモルファスであるということになる。しかし、下地層が完全なアモルファスであるならば、その上の層との結晶学的相関はないはずであり、発明者が得た上記結果は従来の常識を覆すものなのである。この理由を推測するに、本発明の下地層についてもＴＥＭで観察しても原子像が得られていないので、完全に結晶化しているということではないが、一方で、これは完全にアモルファスであるということではなく、ＴＥＭによって原子像が得られるほどではないが、局所的には結晶的な部分を有しているという描像が現実に近いのではないかと考えている。反応性スパッタ法によって成膜される窒化物膜はアモルファスであるとしていた現状に対して、本発明は、磁気抵抗効果素子のＭＲ比向上の新しい方向性を開くものである。
なお、上記結果は、後述の実施例で述べるように、磁気抵抗効果素子の下地層を構成する窒化物（ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮ及びこれらの混晶）がとりうる結晶の格子定数及びトンネルバリア層の格子定数から求めた格子整合度と、ＭＲ比とを対比することによって説明することができる。ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮ及びこれらの混晶がとりうる結晶構造は、一般に正方晶構造（ＮａＣｌ構造）で、空間群がＦｍ−３ｍの結晶構造であり、この構造をもつ結晶の格子定数は、例えば、「国立研究開発法人物質・材料研究機構、”AtomWork”、［平成２８年８月２３日検索］、インターネット<URL:http://crystdb.nims.go.jp/>.」に開示されている。

またさらに、ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ及びＺｒＮは導電性を有するので、これらの窒化物で下地層を構成することによって、下地層を介して磁気抵抗効果素子に電圧を印加することができ、素子の構成を簡略にできる。ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮなどの窒化物は従来磁気抵抗効果素子の電極で用いられている金属（例えば、銅やタンタル）よりも電気抵抗率が高いため、磁気抵抗効果素子の抵抗が高くなる。しかしながら、窒化物の膜厚を十分薄くすることで下地層の抵抗の影響を軽減することができる。例えば、窒化物の膜厚を２０．０ｎｍ以下（特に１０．０ｎｍ以下）とすれば磁気抵抗効果素子の下地層の抵抗の影響を軽減させることができる。

上記磁気抵抗効果素子において、トンネルバリア層は、第一の強磁性金属層と第二の強磁性金属層の両方と格子整合している格子整合部と、第一の強磁性金属層と第二の強磁性金属層の少なくとも一方と格子整合していない格子不整合部と、を有していてもよい。

上記磁気抵抗効果素子において、トンネルバリア層は原子配列が不規則化したスピネル構造であってもよい。原子配列が不規則化したスピネル構造を持つことで電子バンドの折りたたみの効果によってコヒーレントトンネル効果が増大し、ＭＲ比が増大する。

上記磁気抵抗効果素子において、複数の非磁性元素の二価の陽イオンのイオン半径の差が０．２Å以下であってもよい。イオン半径の差が小さいと陽イオンが秩序化しにくくなり、一般的なスピネル構造の格子定数よりも小さい格子定数になるため、イオン半径が近い２種類以上の元素の場合にＭＲ比がより増大する。

ｘは、ｘ＜１を満足する数であってもよい。二価の陽イオンの構成元素数を三価の陽イオンの半分未満にすることで、陽イオンに空孔を生じて、空孔と２種類以上の非磁性元素が陽イオンを占めることになり、格子の周期性が乱れることになるため、ＭＲ比が増大する。

上記磁気抵抗効果素子において、前記第二の強磁性金属層の保磁力は、前記第一の強磁性金属層の保磁力よりも大きくてもよい。
第一の強磁性金属層と第二の強磁性金属層の保磁力が異なることでスピンバルブとして機能し、デバイス応用が可能となる。

上記磁気抵抗効果素子において、前記トンネルバリア層の膜厚が０．７ｎｍ以上１．７ｎｍ以下であってもよい。
この場合、高いＭＲ比が得られ、高感度の磁気センサ、ロジックインメモリ及びＭＲＡＭなどの高いバイアス電圧が印加されるデバイスにおいても磁気抵抗効果素子が利用可能になる。

上記磁気抵抗効果素子において、前記下地層の膜厚は１．０ｎｍ以上２０．０ｎｍ以下であってもよい。
下地層の膜厚がこの範囲にあることによって、トンネルバリア層の結晶サイズの均一性および配向性を確実に向上させることが可能となる。また、一般的に窒化物は金属に比べて電気抵抗率が高いため、下地層として窒化物を用いる場合には窒化物の膜厚が薄い方が好ましい。窒化物の膜厚を薄くすることで磁気抵抗効果素子を含む回路の抵抗が下がり、実効的な磁気抵抗比を増大させることができる。

上記磁気抵抗効果素子において、第一の強磁性金属層と第二の強磁性金属層の少なくともいずれか一方が積層方向に対して垂直な磁気異方性を持っていてもよい。
バイアス磁界を印加させる必要がないため、デバイスの縮小化が可能である。また、高い熱擾乱耐性を持つため、記録素子として機能させることができる。

上記磁気抵抗効果素子において、第一の強磁性金属層と第二の強磁性金属層の少なくともいずれか一方がＣｏ_２Ｍｎ_１−ａＦｅ_ａＡｌ_ｂＳｉ_１−ｂ（０≦ａ≦１，０≦ｂ≦１）であってもよい。
Ｃｏ_２Ｍｎ_１−ａＦｅ_ａＡｌ_ｂＳｉ_１−ｂはスピン分極率が高い強磁性金属材料であり、他の強磁性金属材料を用いた場合よりも高いＭＲ比を得ることができる。

本発明によれば、従来のトンネルバリア層の材料であるやＭｇＡｌ_２Ｏ_４を用いたＴＭＲ素子よりも低いＲＡにおいて高いＭＲ比を生じる磁気抵抗効果素子を提供することができる。

磁気抵抗効果素子の積層構造を説明する断面図である。 本発明の一態様に係る磁気抵抗効果素子のトンネルバリア層を構成する規則スピネルの結晶構造の一例の模式図である。 本発明の一態様に係る磁気抵抗効果素子のトンネルバリア層を構成する不規則化スピネルの結晶構造の一例の模式図である。 本発明の一態様に係る磁気抵抗効果素子のトンネルバリア層を構成する不規則化スピネルの結晶構造の別の一例の模式図である。 本発明の一態様に係る磁気抵抗効果素子のトンネルバリア層を構成する不規則化スピネルの結晶構造のさらに別の一例の模式図である。 本発明の一態様に係る磁気抵抗効果素子のトンネルバリア層を構成する不規則化スピネルの結晶構造のさらに別の一例の模式図である。 本発明の一態様に係る磁気抵抗効果素子のトンネルバリア層を構成する不規則化スピネルの結晶構造のさらに別の一例の模式図である。 本発明の一態様に係る磁気抵抗効果素子を備える磁気抵抗効果デバイスの平面図である。 図８のIX−IX線断面図である。 トンネルバリア層と強磁性金属層が格子整合している部分の一例である。 トンネルバリア層の積層方向に平行な方向を含む断面の構造図である。

以下、添付図面を参照しながら本発明の実施形態を詳細に説明する。なお、図面の説明において、同一の要素には同一の符号を付し、重複する説明を省略する。

（第１実施形態）
以下、第１実施形態に係る磁気抵抗効果素子１００について説明する。磁気抵抗効果素子１００は、下地層２と、第一の強磁性金属層６と、トンネルバリア層３と、第二の強磁性金属層７と、がこの順に積層された積層体を有する。下地層２は、ＴｉＮ、ＶＮまたはこれらの混晶で構成されている。トンネルバリア層３は、スピネル構造を有する下記の組成式（１）で表される化合物で構成されていることを特徴とする。

（１）：Ａ_ｘＩｎ_２Ｏ_ｙ
式中、Ａは、非磁性の二価の陽イオンであり、マグネシウム、亜鉛及びカドミウムからなる群から選択された１種以上の元素の陽イオンを表し、ｘは、０＜ｘ≦２を満足する数、好ましくはｘ＜１を満足する数を、ｙは、０＜ｙ≦４を満足する数を表す。

（基本構造）
図１に示す例では、磁気抵抗効果素子１００は、基板１上に設けられており、基板１より順に下地層２、第一の強磁性金属層６、トンネルバリア層３、第二の強磁性金属層７、及び、キャップ層４を備えた積層構造である。

（下地層）
下地層２は、ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮまたはこれらの混晶で構成されている。ここで、「混晶」という語は便宜的に用いたが、下地層が結晶になっていることを意味していない。ＴｉＮおよびＴａＮの混晶を例に挙げれば、単に、ＴｉＮおよびＴａＮを合せて用いて成膜された膜を意味する。ＴｉＮおよびＴａＮの混合膜とも言ってもよい。ＴｉＮおよびＴａＮはそれぞれ、ＴｉとＮからなる材料、ＴａとＮからなる材料を意味しており、金属元素とＮとの原子比が１：１である必要はない。金属元素とＮとの原子比は、１：０．５〜１：２（＝金属元素：Ｎ）の範囲にあることが好ましい。下地層２の膜厚は、１．０ｎｍ以上２０．０ｎｍ以下であることが好ましく、１．０ｎｍ以上１０．０ｎｍ以下であることがより好ましい。

（トンネルバリア層）
トンネルバリア層３は非磁性絶縁材料からなる。一般的にトンネルバリア層の膜厚は３ｎｍ以下の厚さであり、好ましくは０．７ｎｍ以上１．７ｎｍ以下の厚さである。金属材料によってトンネルバリア層３を挟み込むと金属材料の原子が持つ電子の波動関数がトンネルバリア層３を超えて広がるため、回路上に絶縁体が存在するにも関わらず電流が流れることができる。磁気抵抗効果素子１００は、トンネルバリア層３を強磁性金属材料で挟み込む構造であり、挟み込んだ強磁性金属のそれぞれの磁化の向きの相対角によって抵抗値が決定される。磁気抵抗効果素子１００において、通常のトンネル効果とトンネル時の軌道が限定されるコヒーレントトンネル効果がある。通常のトンネル効果では強磁性材料のスピン分極率によって磁気抵抗効果が得られる。一方、コヒーレントトンネルではトンネル時の軌道が限定されるため、強磁性材料のスピン分極率以上の効果が期待できる。したがって、コヒーレントトンネル効果を発現するためには、強磁性材料とトンネルバリア層３が結晶化し、特定の方位で接合する必要がある。

（スピネル構造）
トンネルバリア層３を構成する非磁性絶縁材料は、スピネル構造を有する上記の組成式（１）で表される化合物である。ここで、本実施形態において、スピネル構造は、規則スピネル構造と、原子配列が不規則化したスピネル構造（規則スピネル構造）とを含む。規則スピネル構造は、図２に示すように、酸素原子が陽イオンに４配位するＡサイトと酸素原子が陽イオンに６配位するＢサイトを有し、酸素原子の配列が最密立方格子を取り、全体として立方晶である構造を意味する。不規則スピネル構造は、酸素原子の配列は規則スピネル構造とほぼ同等の最密立方格子を取っているものの、陽イオンの原子配列が乱れた構造を意味する。すなわち、規則スピネル構造では、酸素原子の四面体空隙及び八面体空隙に陽イオンは規則正しく配列する。一方、不規則スピネル構造ではこれらがランダムに配置されているため、結晶の対称性が変わり、実質的に格子定数が半減した構造となっている。例えば、ＭｇＡｌ_２Ｏ_４に代表される規則スピネル構造の空間群はＦｄ−３ｍであるが、格子定数が半減した不規則スピネル構造の空間群はＦｍ−３ｍもしくはＦ−４３ｍとなることが知られている。この不規則スピネル構造としては全部で、図３〜図７に示す５つの構造の可能性があるが、これらの構造のいずれか、もしくはこれらが混ざり合った構造であればよい。不規則スピネル構造は、スケネル（Ｓｕｋｅｎｅｌ）構造と呼ばれることがある。

また、不規則スピネル構造では、格子繰返しの単位が変わることで、強磁性層材料との電子構造（バンド構造）との組み合わせが変化する。このため、不規則スピネル構造は、規則スピネル構造と比較してコヒーレントトンネル効果による大きなＴＭＲエンハンスが現れる。そして、トンネルバリア層３が不規則スピネル構造を有することで、電子バンドの折りたたみの効果によってコヒーレントトンネル効果が増大し、ＭＲ比が増大する。

なお、本実施形態において不規則スピネル構造は、必ずしも全体として立方晶である必要はない。トンネルバリア層３を構成する非磁性絶縁材料の結晶構造は、下地の材料の結晶構造の影響を受け、部分的に格子が歪む。それぞれの材料はバルクの結晶構造を持つが、薄膜にした場合はバルクの結晶構造を基本とし、部分的に歪んだ結晶構造を取りうる。特に、本実施形態におけるトンネルバリア層３は非常に薄い薄膜であり、トンネルバリア層３に接する層の結晶構造の影響を受けやすい。但し、不規則スピネル構造を有する材料は、バルクの結晶構造は基本的に立方晶であり、本実施形態における不規則スピネル構造は立方晶でない場合も立方晶からわずかにずれた構造を含む。一般的に、本実施形態における不規則スピネル構造における立方晶からのずれはわずかであり、結晶構造を評価する測定方法の精度に依存する。

トンネルバリア層３に含まれる非磁性元素の中で二価の陽イオン、即ち組成式（１）のＡは、スピネル構造のＡサイトを形成する。Ａサイトを形成する二価の陽イオンは、マグネシウム及び亜鉛からなる群から選択された１種以上の非磁性元素の陽イオンである。マグネシウム及び亜鉛は、二価が安定状態であり、トンネルバリア層の構成元素となった場合にコヒーレントトンネルが実現でき、ＭＲ比が増大する。

トンネルバリア層３に含まれる酸素は、二価の陽イオンに対して４配位してＡサイトを形成し、三価の陽イオンに対して６配位してＢサイトを形成する。酸素は欠損していてもよい。このため、組成式（１）においてｙは０＜ｙ≦４を満足する数となる。但し、トンネルバリア層３は、組成式（１）のｙが４を超えている部分を有していてもよい。

トンネルバリア層３に含まれる非磁性元素の中でインジウムは、スピネル構造のＢサイトを形成する。Ｂサイトがインジウムと酸素を含むことによって、価電子帯とのギャップが狭くなり、低いＲＡを実現することが可能である。

（下地層とトンネルバリア層との関係）
下地層２とトンネルバリア層３とは、格子定数の差が小さいことが好ましい。すなわち、下地層２がとりうる結晶構造の格子定数と、トンネルバリア層３の格子定数との差が小さいことが好ましい。具体的には、下記の式で定義される格子整合度が５％以内となるように選択され、３％以内となるように選択されることが好ましい。

格子整合度（％）＝（Ｃ−ｎＤ）の絶対値／ｎＤ×１００
ここで、Ｃはトンネルバリア層３の格子定数であり、Ｄは下地層２がとりうる結晶構造の格子定数である。ｎは、自然数または１／自然数であり、通常は１、１／２もしくは２のいずれかである。

「下地層２がとりうる結晶構造」とは、下地層２を構成するＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮまたはこれらの混晶をバルクにした際にとりうる結晶構造であり、下地層２が有していると考えられる結晶構造を意味する。上述のように、下地層２は完全な結晶状態とアモルファスの中間のような状態を有していると考えられる。そのため、下地層２の結晶構造がどのような構造であるということは明確に定義できない。一方で、現実の下地層２の結晶構造が、下地層２を構成する材料をバルクにした際にとりうる結晶構造と著しく異なっているとは考えられない。下地層２がとりうる結晶構造としては、正方晶構造がある。

下地層２とトンネルバリア層３との格子定数の差が小さくなると、磁気抵抗効果素子１００のＭＲ比が向上する。上述のように、反応性スパッタ法によって成膜される下地層２はアモルファスと考えられていた。そのため、トンネルバリア層３の結晶構造と下地層２がとりうる結晶構造との整合性が、磁気抵抗効果素子１００のＭＲ比向上に影響を及ぼすことは、新たな発見である。

（第一の強磁性金属層）
第一の強磁性金属層６の材料として、強磁性材料、特に軟磁性材料が適用され、例えば、Ｃｒ、Ｍｎ、Ｃｏ、Ｆｅ及びＮｉからなる群から選択される金属、前記群の金属を１種以上含む合金、又は、前記群から選択される１又は複数の金属と、Ｂ、Ｃ、及びＮの少なくとも１種以上の元素とを含む合金が挙げられる。具体的には、Ｃｏ−Ｆｅ、Ｃｏ−Ｆｅ−Ｂ、Ｎｉ−Ｆｅが例示できる。

第一の強磁性金属層６の磁化の向きを積層面に対して垂直にする場合には、第一の強磁性金属層６の膜厚を２．５ｎｍ以下とすることが好ましい。第一の強磁性金属層６とトンネルバリア層３の界面で、第一の強磁性金属層６に垂直磁気異方性を付加することができる。また、垂直磁気異方性は第一の強磁性金属層６の膜厚を厚くすることによって効果が減衰するため、第一の強磁性金属層６の膜厚は薄い方が好ましい。

（第二の強磁性金属層）
第二の強磁性金属層７の材料として、例えば、Ｃｒ、Ｍｎ、Ｃｏ、Ｆｅ及びＮｉからなる群から選択される金属、前記群の金属を１種以上含む合金、又は、前記群から選択される１又は複数の金属と、Ｂ、Ｃ、及びＮの少なくとも１種以上の元素とを含む合金が挙げられる。具体的には、Ｃｏ−ＦｅやＣｏ−Ｆｅ−Ｂが例示できる。さらに、高い出力を得るためにはＣｏ_２ＦｅＳｉなどのホイスラー合金が好ましい。ホイスラー合金は、Ｘ_２ＹＺの化学組成をもつ金属間化合物を含み、Ｘは、周期表上でＣｏ、Ｆｅ、Ｎｉ、あるいはＣｕ族の遷移金属元素または貴金属元素であり、Ｙは、Ｍｎ、Ｖ、ＣｒあるいはＴｉ族の遷移金属でありＸの元素種をとることもでき、Ｚは、ＩＩＩ族からＶ族の典型元素である。例えば、Ｃｏ_２ＦｅＳｉ、Ｃｏ_２ＭｎＳｉやＣｏ_２Ｍｎ_１−ａＦｅ_ａＡｌ_ｂＳｉ_１−ｂなどが挙げられる。また、第一の強磁性金属層６よりも保磁力を大きくするために、第二の強磁性金属層７と接する材料としてＩｒＭｎ，ＰｔＭｎなどの反強磁性材料を用いても良い。さらに、第二の強磁性金属層７の漏れ磁場を第一の強磁性金属層６に影響させないようにするため、シンセティック強磁性結合の構造としても良い。

第二の強磁性金属層７の磁化の向きを積層面に対して垂直にする場合には、ＣｏとＰｔの積層膜を用いることが好ましい。第二の強磁性金属層７は例えば、［Ｃｏ（０．２４ｎｍ）／Ｐｔ（０．１６ｎｍ）］_６／Ｒｕ（０．９ｎｍ）／［Ｐｔ（０．１６ｎｍ）／Ｃｏ（０．１６ｎｍ）］_４／Ｔａ（０．２ｎｍ）／ＦｅＢ（１．０ｎｍ）とすることで、磁化の向きを垂直にすることができる。

一般的に、第一の強磁性金属層６は磁化の向きが第二の強磁性金属層７よりも容易に外部磁場やスピントルクによって可変することができるため、自由層と呼ばれる。また、第二の強磁性金属層７は、磁化の向きが固定される構造となっており、第一の強磁性金属層６は固定層と呼ばれる。

（基板）
本発明に係る磁気抵抗効果素子は基板上に形成してもよい。
その場合、基板１は、平坦性に優れた材料を用いることが好ましい。基板１は目的とする製品によって異なる。例えば、ＭＲＡＭの場合、磁気抵抗効果素子の下にはＳｉ基板で形成された回路を用いることができる。あるいは、磁気ヘッドの場合、加工しやすいＡｌＴｉＣ基板を用いることができる。

（キャップ層）
本発明に係る磁気抵抗効果素子においては、第二の強磁性金属層７のトンネルバリア層３側とは反対側の表面（図１において、第二の強磁性金属層７の上面）に、キャップ層を形成してもよい。
キャップ層４は第二の強磁性金属層７の積層方向の上部に設置され、第二の強磁性金属層７の結晶配向性、結晶粒径などの結晶性や元素の拡散を制御するために用いられる。第二の強磁性金属層７の結晶構造がｂｃｃ構造の場合には、キャップ層４の結晶構造はｆｃｃ構造、ｈｃｐ構造またはｂｃｃ構造のいずれでもよい。第二の強磁性金属層７の結晶構造がｆｃｃ構造の場合には、キャップ層４の結晶構造はｆｃｃ構造、ｈｃｐ構造またはｂｃｃ構造のいずれでもよい。キャップ層４の膜厚は、歪緩和効果が得られ、さらにシャントによるＭＲ比の減少が見られない範囲であればよい。キャップ層４の膜厚は、好ましくは１ｎｍ以上、３０ｎｍ以下である。

（素子の形状、寸法）
本発明を構成する第一の強磁性金属層６、トンネルバリア層３及び第二の強磁性金属層７からなる積層体は柱状の形状であり、積層体を平面視した形状は、円形、四角形、三角形、多角形等の種々の形状をとることができるが、対称性の面から円形であることが好ましい。すなわち、積層体は円柱状であることが好ましい。

積層体が円柱状である場合、平面視した円の直径が８０ｎｍ以下であることが好ましく、６０ｎｍ以下であることがより好ましく、３０ｎｍ以下であることがさらに好ましい。直径が６０ｎｍ以下であると、強磁性金属層中にドメイン構造ができにくくなり、強磁性金属層におけるスピン分極と異なる成分を考慮する必要が無くなる。さらに、３０ｎｍ以下であると、強磁性金属層中に単一ドメイン構造となり、磁化反転速度や確率が改善する。また小型化された磁気抵抗効果素子において、特に低抵抗化の要望が強い。

（使用時の構成）
図８および図９に、本実施形態の磁気抵抗効果素子を備える磁気抵抗効果デバイスを例示する。
図８は、磁気抵抗効果デバイス２００の平面図（磁気抵抗効果デバイス２００を積層方向から平面視した図）であり、図９は、図８のIX−IX線断面図である。図８および図９に示す磁気抵抗効果デバイス２００において、磁気抵抗効果素子１００のキャップ層４の上部にはｘ方向に延びた電極層５が形成されている。下地層２はｚ方向に、第一の強磁性金属層６の端部を超えるように延長されていて、その延長部分の上部に電極パッド８が形成されている。電極層５と電極パッド８との間には電流源７１と電圧計７２が備えられている。電流源７１により下地層２と電極層５に電圧を印加することにより、第一の強磁性金属層６、トンネルバリア層３及び第二の強磁性金属層７からなる積層体の積層方向に電流が流れる。この際の印加電圧は電圧計７２でモニターされる。

（評価方法）
磁気抵抗効果素子１００の評価方法について、図８と図９を例に説明する。例えば、図８のように電流源７１と電圧計７２を配置し、一定の電流、あるいは、一定の電圧を磁気抵抗効果素子１００に印加し、電圧、あるいは電流を外部から磁場を掃引しながら測定することによって、磁気抵抗効果素子１００の抵抗変化を観測することができる。

ＭＲ比は一般的に以下の式で表される。
ＭＲ比（％）＝｛（Ｒ_ＡＰ−Ｒ_Ｐ）／Ｒ_Ｐ｝×１００
Ｒ_Ｐは第一の強磁性金属層６と第二の強磁性金属層７の磁化の向きが平行の場合の抵抗であり、Ｒ_ＡＰは第一の強磁性金属層６と第二の強磁性金属層７の磁化の向きが反平行の場合の抵抗である。

面積抵抗（ＲＡ）は、印加されるバイアス電圧を磁気抵抗効果素子の積層方向に流れた電流で割ることで得られる抵抗値を、各層が接合される面の面積で割り、単位面積における抵抗値に規格化したものである。印加するバイアス電圧及び磁気抵抗効果素子の積層方向に流れる電流値を電圧計及び電流計で計測し、求めることができる。

磁気抵抗効果素子１００では強い電流が流れると、ＳＴＴの効果によって磁化の回転が起こり、磁気抵抗効果素子１００の抵抗値が急激に変化する。この抵抗値が急激に変化する電流値は反転電流値（Ｊｃ）と呼ばれる。

（その他）
本実施形態では、磁気抵抗効果素子１００として、第一の強磁性金属層６が磁化自由層とされ、第二の強磁性金属層７が磁化固定層とされている、いわゆるトップピン構造の例を挙げたが、磁気抵抗効果素子１００の構造は特に限定されるものではない。磁化固定層は複数の層で構成されるのが通常なので、第一の強磁性金属層６を磁化固定層としてしまうと、下地層２とトンネルバリア層３との間に多くの層を挟むことにより、本発明の効果が小さくなってしまう。これに対して、トップピン構造の場合には、第一の強磁性金属層６の保磁力は小さくなるが、下地層２とトンネルバリア層３との間に単層である磁化自由層を挟むだけなので本発明の効果が十分大きく、よりＭＲ比を増大させることが可能である。磁気抵抗効果素子１００の構造は、第一の強磁性金属層６が磁化固定層とされ、第二の強磁性金属層７が磁化自由層とされている、いわゆるボトムピン構造であってもよい。

磁気センサとして磁気抵抗効果素子を活用するためには、外部磁場に対して抵抗変化が線形に変化することが好ましい。一般的な強磁性層の積層膜では磁化の方向が形状異方性によって積層面内に向きやすい。この場合、例えば外部から磁場を印加して、第一の強磁性金属層６と第二の強磁性金属層７の磁化の向きを直交させることによって外部磁場に対して抵抗変化を線形に変化させる。但し、この場合、磁気抵抗効果素子の近くに磁場を印加させる機構が必要となるため、集積を行う上で望ましくない。強磁性金属層自体が垂直な磁気異方性を持っている場合、外部から磁場を印加するなどの方法が必要なく、集積を行う上で有利である。

本実施形態を用いた磁気抵抗効果素子は磁気センサやＭＲＡＭなどのメモリとして使用することが可能である。特に、従来の磁気センサやＭＲＡＭでは素子のサイズが小さくなることによって、磁場解像度あるいは集積度を良くするためにＲＡを下げる必要があり、本実施形態は効果的である。

（製造方法）
磁気抵抗効果素子１００を構成する下地層２、第一の強磁性金属層６、トンネルバリア層３、第二の強磁性金属層７およびキャップ層４は、例えば、マグネトロンスパッタ装置を用いて形成することができる。

下地層２は公知の方法で作製することができる。例えば、スパッタガスとしてＡｒと窒素とを含む混合ガスを用いた反応性スパッタ法により作製することができる。
トンネルバリア層３は公知の方法で作製することができる。例えば、第一の強磁性金属層６上に金属薄膜をスパッタし、プラズマ酸化あるいは酸素導入による自然酸化を行い、その後の熱処理によって形成される。成膜法としてはマグネトロンスパッタ法のほか、蒸着法、レーザアブレーション法、ＭＢＥ法など通常の薄膜作製法を用いることもできる。
第一の強磁性金属層６、第二の強磁性金属層７、キャップ層４は、それぞれ公知の方法で作製することができる。

下地層２、第一の強磁性金属層６、トンネルバリア層３、第二の強磁性金属層７およびキャップ層４は、この順で成膜して積層する。得られた積層膜は、アニール処理することが好ましい。反応性スパッタ法によって成膜されるＮｂＮ、ＴａＮまたはこれらの混晶からなる窒化物の層（下地層２）は、通常はアモルファスである。アニール処理して製造した磁気抵抗効果素子１００は、アニール処理しないで製造した磁気抵抗効果素子１００と比較して、ＭＲ比が向上する。これは、アニール処理によって、下地層２が部分的に結晶化し、これによりトンネルバリア層３のトンネルバリア層の結晶サイズの均一性および配向性が向上するためであると考えられる。アニール処理としては、Ａｒなどの不活性雰囲気中で、３００℃以上５００℃以下の温度で、５分以上１００分以下の時間加熱した後、２ｋＯｅ以上１０ｋＯｅ以下の磁場を印加した状態で、１００℃以上５００℃以下の温度で、１時間以上１０時間以下の時間加熱することが好ましい。

（第２実施形態）
第２実施形態は、トンネルバリア層の形成方法のみが第１実施形態と異なる。第１実施形態では、トンネルバリア層は金属膜の形成、酸化、金属膜の形成、酸化を繰り返して形成している。第２実施形態では酸化の工程において基板温度を−７０〜−３０℃に冷却した後、酸化を行っている。基板を冷却することで、基板と真空の間、あるいは、基板とプラズマの間に温度勾配が生ずる。まず、酸素が基板表面に触れると金属材料と反応して酸化するが、温度が低いため酸化が進まなくなる。これにより、トンネルバリア層の酸素量を調整することが容易になる。また、温度勾配を形成することによって、エピタキシャル成長（格子整合した成長）を調整しやすくなる。結晶成長は温度勾配によって進むため、基板の温度を十分に冷却すると、エピタキシャル成長がし易くなる。また、基板温度が上昇すると、ドメインが形成されて面内に結晶核が複数形成され、結晶核のそれぞれが独立してエピタキシャル成長するため、結晶成長したドメイン同士が接触する部分で格子が整合しない部分が形成される。

トンネルバリア層は、第一の強磁性金属層と第二の強磁性金属層の両方と格子整合している格子整合部分が部分的に存在することが好ましい。一般的には、トンネルバリア層は、第一の強磁性金属層と第二の強磁性金属層の両方と全てが格子整合している方が良い。しなしながら、全てが格子整合しているとトンネルバリア層を通過する際のスピン偏極した電子がお互いに干渉するためトンネルバリア層を通過しにくくなる。逆に、格子整合している格子整合部分が部分的に存在すると、格子整合していない部分でトンネルバリア層を通過する際のスピン偏極した電子の干渉が適度に切断され、スピン偏極した電子がトンネルバリア層を通過しやすくなる。トンネルバリア層全体の体積に対する、トンネルバリア層における格子整合部分の体積比は７０〜９５％であることが好ましい。トンネルバリア層における格子整合部分の体積比が７０％未満である場合には、コヒーレントトンネルの効果が減少するためにＭＲ比が減少してしまうおそれがある。また、トンネルバリア層における格子整合部分の体積比が９５％を超える場合には、トンネルバリア層を通過する際のスピン偏極した電子がお互いに干渉する効果を弱められず、スピン偏極した電子がトンネルバリア層を通過する効果の増大が十分に得られないおそれがある。

（格子整合部の体積比の算出方法）
トンネルバリア層３全体の体積における格子整合部分（格子整合部）の体積比は、例えば、ＴＥＭ像から見積ることができる。格子整合しているかの有無は断面ＴＥＭ像において、トンネルバリア層３と第一の強磁性金属層６と第二の強磁性金属層７の部分をフーリエ変換して電子線回折像を得る。フーリエ変換して得られた電子線回折像において、積層方向以外の電子線回折スポットを除去する。その図を逆フーリエ変換すると積層方向のみの情報が得られた像となる。この逆フーリエ像における格子線において、トンネルバリア層が第一の強磁性金属層６および第二の強磁性金属層７の両方に連続的に繋がっている部分を格子整合部とする。また、格子線において、トンネルバリア層３が第一の強磁性金属層６および第二の強磁性金属層７のうちの少なくとも一方に連続的に繋がっていないか、格子線が検出されない部分を格子不整合部とする。格子整合部は、逆フーリエ像における格子線において、第一の強磁性金属層６からトンネルバリア層を介して第二の強磁性金属層７まで連続的に繋がっているため、ＴＥＭ像から格子整合部の幅（Ｌ_Ｃ）を計測できる。一方、同様に、格子不整合部は逆フーリエ像における格子線において、連続的に繋がっていないため、ＴＥＭ像から格子不整合部の幅（Ｌ_Ｉ）を計測できる。格子整合部の幅（Ｌ_Ｃ）を分子とし、格子整合部分の幅（Ｌ_Ｃ）と格子整合されていない部分の幅（Ｌ_Ｉ）の和を分母とすることで、トンネルバリア層全体の体積に対する格子整合部の体積比を求めることができる。なお、ＴＥＭ像は断面像であるが、奥行きを含んだ情報を含んでいる。よって、ＴＥＭ像から見積られた領域は体積に比例すると考えることができる。

図１０はトンネルバリア層と強磁性金属層が格子整合している部分の一例である。図１０（ａ）は高分解能の断面ＴＥＭ像の例であり、図１０（ｂ）は電子線回折像において積層方向以外の電子線回折スポットを除去した後に逆フーリエ変換を行って得られ像の例である。図１０（ｂ）では積層方向と垂直な成分は除去され、積層方向に格子線が観測できる。トンネルバリア層と強磁性金属層が界面で途切れることなく、連続的に繋がっていることを示している。

図１１はトンネルバリア層３の積層方向に平行な方向を含む断面の構造模式図である。図１１に示すように、トンネルバリア層３の格子整合している部分の膜面に対して平行方向の大きさ（幅：Ｌ_Ｃ）は、いずれの部分でも３０ｎｍ以下であることが好ましい。３０ｎｍはおよそ第一の強磁性金属層６及び第二の強磁性金属層７の材料であるＣｏＦｅ合金の格子定数の約１０倍であり、コヒーレントトンネルの前後においてトンネルする方向と垂直な方向のスピン偏極電子の相互干渉が格子定数の約１０倍程度を目途に増強されると考えることができる。

（実施例１）
以下に、第１実施形態に係る磁気抵抗効果素子の製造方法の一例について説明する。熱酸化珪素膜が設けられた基板１上に、マグネトロンスパッタ法を用いて成膜を行った。先ず、基板１の上面に、下地層２としてＴｉＮ ４ｎｍを形成した。下地層２は、ターゲットとしてＴｉターゲットを使用し、スパッタガスとしてＡｒと窒素とを体積比１対１で含む混合ガスを用いた反応性スパッタ法により１０ｎｍ程度の膜を形成し、ＣＭＰ法を用いて研磨して上記厚みの厚みとすることによって得た。次いで、下地層２の上に第一の強磁性金属層６として、ＣｏＦｅ ５ｎｍを形成した。

次に、第一の強磁性金属層６の上に、トンネルバリア層３を形成した。トンネルバリア層３の形成方法を示す。ＭｇＩｎ_２合金組成のターゲットをスパッタしてＭｇＩｎ_２ ０．４ｎｍを成膜した。その後、超高真空１×１０^−８Ｐａ以下に保持された酸化チャンバーに上記試料を移動させ、Ａｒと酸素を導入して自然酸化を行った。自然酸化の時間は１０秒、Ａｒと酸素の分圧比は１対２５、全ガス圧は０．０５Ｐａであった。その後、成膜チャンバーに戻してＭｇＩｎ_２ ０．４ｎｍを成膜した。さらに、超高真空１×１０^−８Ｐａ以下に保持された酸化チャンバーに上記試料を移動させ、Ａｒと酸素を導入して自然酸化及び誘導結合プラズマ酸化を行った。自然酸化の時間は３０秒、誘導結合プラズマ酸化の時間は５秒であり、Ａｒと酸素の分圧比は１対２０、全ガス圧は０．０８Ｐａであった。

上記積層膜を再び成膜チャンバーに移動し、第二の強磁性金属層７として、ＩｒＭｎ １２ｎｍ／ＣｏＦｅ １０ｎｍ／Ｒｕ ０．８ｎｍ／ＣｏＦｅ ７ｎｍを順に形成した。さらに、キャップ層４としてＲｕ ３ｎｍ／Ｔａ ５ｎｍを形成した。

上記積層膜をアニール装置に設置し、Ａｒ中で３５０℃の温度で１０分処理した後、８ｋＯｅを印加した状態で２５０℃の温度で６時間処理した。

次に図８、９に示す構成の磁気抵抗効果デバイスを作製した。まず、キャップ層４の上に、電極層５を形成した。次いで、電極層５の９０度回転した向きになるように電子線描画を用いてフォトレジストの形成を行った。イオンミリング法によってフォトレジスト下以外の部分を削り取り、基板である熱酸化珪素膜を露出させ、下地層２の形状を形成した。さらに、下地層２の形状の括れた部分に、電子線描画を用いて８０ｎｍの円柱状になる様にフォトレジストを形成し、イオンミリング法によってフォトレジスト下以外の部分を削り取り、下地層２を露出させた。その後、ＳｉＯｘを絶縁層としてイオンミリングによって削られた部分に形成した。８０ｎｍの円柱状のフォトレジストはここで除去した。図８、９の電極パッドの部分だけ、フォトレジストが形成されないようにし、イオンミリング法によって絶縁層を除去し、下地層２を露出させた。その後、Ａｕを形成した。この電極パッド８が上記積層膜の下地層２とのコンタクト電極として機能する。続いて、図８、９の電極層になるように、フォトレジストとイオンミリング法によって形状を形成し、Ａｕを形成した。これが上記積層膜の電極層とのコンタクト電極として機能する。

得られた磁気抵抗効果素子の物性と、トンネルバリア層の組成と構造を下記のようにして評価した。

（特性評価）
上述の評価方法に準じて、得られた磁気抵抗効果素子のＭＲ比及び面積抵抗（ＲＡ）を測定した。なお、ＭＲ比は、バイアス電圧が０．１Ｖの条件で測定した。

（トンネルバリア層の組成分析）
トンネルバリア層の組成分析はエネルギー分散型Ｘ線分析（ＥＤＳ）を用いて行った。トンネルバリア層の組成は、Ａｌの含有量（原子個数）を２として、二価の陽イオン（Ｍｇ、Ｚｎ）の相対量を測定することによって決定した。なお、Ｏの含有量は測定しなった。但し、一般的に酸化物においてＯの量は定量比からずれていても結晶構造を維持することができる。

（トンネルバリア層の構造分析）
トンネルバリア層の構造分析として、結晶構造と格子定数を評価した。
結晶構造は、透過型電子線を用いた電子回折像によって評価した。この手法によってバリア層の構造を調べたところ、規則スピネル構造で現れる｛０２２｝面からの反射がない場合は、このバリア層は立方晶の陽イオンが不規則化したスピネル構造（スケネル構造）であるとした。

格子定数は、４軸Ｘ線回折装置を用いて評価を行った。格子定数の評価において、実施例のトンネルバリア層の膜厚では格子定数を決定することが困難である。

そのため、トンネルバリア層の格子定数を求めるために熱酸化膜付きＳｉ基板上にトンネルバリア層（厚み１００ｎｍ）を形成した基板を用いた。熱酸化膜付きＳｉ基板は表面がアモルファスのＳｉＯｘであり、トンネルバリア層を形成する際の影響を受けにくい。また、トンネルバリア層（厚み１００ｎｍ）は基板による格子歪みの影響が十分緩和される膜厚であり、十分な構造解析のためのＸ線強度を得ることができる膜厚である。

（実施例２）
下地層２としてＮｂＮ ４ｎｍを形成したこと以外は、実施例１と同様にして磁気抵抗効果素子を作製し、得られた磁気抵抗効果素子の物性と、トンネルバリア層の組成と構造を評価した。下地層は、ターゲットとしてＮｂターゲットを使用し、スパッタガスとしてＡｒと窒素とを体積比１対１で含む混合ガスを用いた反応性スパッタ法により１０ｎｍ程度の膜を形成し、ＣＭＰ法を用いて研磨して上記の厚みとすることによって得た。

（実施例３）
下地層２としてＴａＮ ４ｎｍを形成したこと以外は、実施例１と同様にして磁気抵抗効果素子を作製し、得られた磁気抵抗効果素子の物性と、トンネルバリア層の組成と構造を評価した。下地層は、ターゲットとしてＴａターゲットを使用し、スパッタガスとしてＡｒと窒素とを体積比１対１で含む混合ガスを用いた反応性スパッタ法により１０ｎｍ程度の膜を形成し、ＣＭＰ法を用いて研磨して上記の厚みとすることによって得た。

（実施例４）
下地層２としてＺｒＮ ４ｎｍを形成したこと以外は、実施例１と同様にして磁気抵抗効果素子を作製し、得られた磁気抵抗効果素子の物性と、トンネルバリア層の組成と構造を評価した。下地層は、ターゲットとしてＺｒターゲットを使用し、スパッタガスとしてＡｒと窒素とを体積比１対１で含む混合ガスを用いた反応性スパッタ法により１０ｎｍ程度の膜を形成し、ＣＭＰ法を用いて研磨して上記の厚みとすることによって得た。

（実施例５）
下地層２としてＴａＮとＴｉＮを含む混晶であるＴａ_６０Ｔｉ_４０Ｎ ４ｎｍを形成したこと以外は、実施例１と同様にして磁気抵抗効果素子を作製し、得られた磁気抵抗効果素子の物性と、トンネルバリア層の組成と構造を評価した。下地層は、ターゲットとしてＴａ−Ｔｉ合金ターゲットを使用し、スパッタガスとしてＡｒと窒素とを体積比１対１で含む混合ガスを用いた反応性スパッタ法により１０ｎｍ程度の膜を形成し、ＣＭＰ法を用いて研磨して上記の厚みとすることによって得た。

（実施例６）
トンネルバリア層３を下記のようにして形成したこと以外は、実施例２と同様にして磁気抵抗効果素子を作製し、得られた磁気抵抗効果素子の物性と、トンネルバリア層の組成と構造を評価した。
ＺｎＩｎ_２合金組成のターゲットをスパッタしてＺｎＩｎ_２ ０．４ｎｍを成膜した。その後、超高真空１×１０^−８Ｐａ以下に保持された酸化チャンバーに上記試料を移動させ、Ａｒと酸素を導入して自然酸化を行った。自然酸化の時間は１０秒、Ａｒと酸素の分圧比は１対２５、全ガス圧は０．０５Ｐａであった。その後、成膜チャンバーに戻してＺｎＩｎ_２ ０．４ｎｍを成膜した。さらに、超高真空１×１０^−８Ｐａ以下に保持された酸化チャンバーに上記試料を移動させ、Ａｒと酸素を導入して自然酸化及び誘導結合プラズマ酸化を行った。自然酸化の時間は３０秒、誘導結合プラズマ酸化の時間は５秒であり、Ａｒと酸素の分圧比は１対２０、全ガス圧は０．０８Ｐａであった。

（実施例７）
トンネルバリア層３と第二の強磁性金属層７とを下記のようにして形成したこと以外は、実施例３と同様にして磁気抵抗効果素子を作製し、特性評価、トンネルバリア層の構造解析を行った。
トンネルバリア層３は次のようにして形成した。Ｍｇ_０．７７Ｉｎ_２合金組成のターゲットをスパッタしてＭｇ_０．７７Ｉｎ_２ ０．４ｎｍを成膜した。その後、超高真空１×１０^−８Ｐａ以下に保持された酸化チャンバーに上記試料を移動させ、Ａｒと酸素を導入して自然酸化を行った。自然酸化の時間は１０秒、Ａｒと酸素の分圧比は１対２５、全ガス圧は０．０５Ｐａであった。その後、成膜チャンバーに戻してＭｇ_０．７７Ｉｎ_２合金組成のターゲットをスパッタしてＭｇ_０．７７Ｉｎ_２ ０．４ｎｍを成膜した。さらに、超高真空１×１０^−８Ｐａ以下に保持された酸化チャンバーに上記試料を移動させ、Ａｒと酸素を導入して自然酸化及び誘導結合プラズマ酸化を行った。自然酸化の時間は３０秒、誘導結合プラズマ酸化の時間は５秒であり、Ａｒと酸素の分圧比は１対２０、全ガス圧は０．０８Ｐａであった。

第二の強磁性金属層７は、Ｃｏ_２Ｍｎ_０．７Ｆｅ_０．３Ｓｉ_０．６６Ａｌ_０．３６合金組成をＣｏＦｅの代わりに成膜した。第二の強磁性金属層７として、ＩｒＭｎ １２ｎｍ／ＣｏＦｅ １０ｎｍ／Ｒｕ ０．８ｎｍ／ＣｏＦｅ ２ｎｍ／Ｃｏ_２Ｍｎ_０．７Ｆｅ_０．３Ｓｉ_０．６６Ａｌ_０．３６ ５ｎｍを順に形成した。但し、Ｃｏ_２Ｍｎ_０．７Ｆｅ_０．３Ｓｉ_０．６６Ａｌ_０．３６合金組成を成膜する時のみ、４５０℃に基板を温めて形成した。

（比較例１）
下地層２としてＶＮ ４ｎｍを形成したこと以外は、実施例１と同様にして磁気抵抗効果素子を作製し、得られた磁気抵抗効果素子の物性と、トンネルバリア層の組成と構造を評価した。下地層は、ターゲットとしてＶターゲットを使用し、スパッタガスとしてＡｒと窒素とを体積比１対１で含む混合ガスを用いた反応性スパッタ法により１０ｎｍ程度の膜を形成し、ＣＭＰ法を用いて研磨して上記の厚みとすることによって得た。

（実施例と比較例の比較）
表１に実施例１〜７と比較例１で作製した磁気抵抗効果素子の各層の組成、下地層２を構成する窒化物の格子定数、トンネルバリア層３を構成する化合物の格子定数、下地層２とトンネルバリア層３の格子整合度、ＭＲ比、面積抵抗（ＲＡ）を示す。なお、窒化物の格子定数は、結晶構造が正方晶構造（ＮａＣｌ構造）で、空間群がＦｍ−３ｍであるときの値である。また、格子整合度は、前述の計算式のｎを１として算出した値である。
なお、実施例１〜７および比較例１で作製した磁気抵抗効果素子のトンネルバリア層３は、いずれも不規則化したスピネル構造（スケネル構造）であった。

実施例１〜７で作製した磁気抵抗効果素子は、比較例１で作製した磁気抵抗効果素子と比較してＭＲ比が高く、ＲＡが低いことがわかる。これは、実施例１〜７の磁気抵抗効果素子は、比較例１の磁気抵抗効果素子と比較してトンネルバリア層を構成する材料の結晶の格子定数と下地層を構成する窒化物がとりうる結晶の格子定数との格子整合度が小さいためであると考えられる。

特に、トンネルバリア層が不規則スピネル構造（Ｍｇ_０．７７Ｉｎ_２Ｏ_ｙ）で構成され、第一の強磁性金属層にホイスラー合金を用いた実施例７の磁気抵抗効果素子は、ＭＲ比が高く、ＲＡが低いことがわかる。
以上の実施例の結果から、本発明によれば、低いＲＡにおいて高いＭＲ比を生じる磁気抵抗効果素子が得られることが確認された。

１００…磁気抵抗効果素子、２００…磁気抵抗効果デバイス、１…基板、２…下地層、３…トンネルバリア層、４…キャップ層、５…電極層、６…第一の強磁性金属層、７…第二の強磁性金属層、８…電極パッド、７１…電流源、７２…電圧計

Claims (8)

1. 下地層と、
   第一の強磁性金属層と、
   トンネルバリア層と、
   第二の強磁性金属層と、がこの順に積層された積層体を有し、
   前記下地層は、ＴｉＮ、ＮｂＮ、ＴａＮ、ＺｒＮまたはこれらの混晶で構成され、
   前記トンネルバリア層は、スピネル構造を有する下記の組成式（１）で表される化合物で構成されていることを特徴とする磁気抵抗効果素子。
   （１）：Ａ_ｘＩｎ_２Ｏ_ｙ
   式中、Ａは、非磁性の二価の陽イオンであり、マグネシウム及び亜鉛からなる群から選択された１種以上の元素の陽イオンを表し、
   ｘは、０＜ｘ≦２を満足する数を、ｙは、０＜ｙ≦４を満足する数を表す。
2. 前記トンネルバリア層は、前記第一の強磁性金属層と前記第二の強磁性金属層の両方と格子整合している格子整合部と、
   前記第一の強磁性金属層と前記第二の強磁性金属層の少なくとも一方と格子整合していない格子不整合部と、
   を有していることを特徴とする請求項１に記載の磁気抵抗効果素子。
3. 前記トンネルバリア層は原子配列が不規則化したスピネル構造であることを特徴とする請求項１または２のいずれかに記載の磁気抵抗効果素子。
4. 前記第二の強磁性金属層の保磁力は、
   前記第一の強磁性金属層の保磁力よりも大きいことを特徴とする請求項１から３のいずれか１項に記載の磁気抵抗効果素子。
5. 前記トンネルバリア層の膜厚が０．７ｎｍ以上１．７ｎｍ以下であることを特徴とする請求項１から４のいずれか１項に記載の磁気抵抗効果素子。
6. 前記下地層の膜厚は１．０ｎｍ以上２０．０ｎｍ以下であることを特徴とする請求項１から５のいずれか１項に記載の磁気抵抗効果素子。
7. 前記第一の強磁性金属層と前記第二の強磁性金属層の少なくともいずれか一方が積層方向に対して垂直な磁気異方性を持っていることを特徴とする請求項１から６のいずれか１項に記載の磁気抵抗効果素子。
8. 前記第一の強磁性金属層と前記第二の強磁性金属層の少なくともいずれか一方がＣｏ_２Ｍｎ_１−ａＦｅ_ａＡｌ_ｂＳｉ_１−ｂ（０≦ａ≦１，０≦ｂ≦１）であることを特徴とする請求項１から７のいずれか１項に記載の磁気抵抗効果素子。