JP2017518642A - 回折素子により超短レーザーパルスを空間再結合するシステム - Google Patents
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Abstract
Description
− 所定の対物面および所定の像面の、焦点距離f2のフーリエレンズであって、レーザービームがλ0で対物面(面A)内において間隔PAの周期的な空間構成を示す、フーリエレンズと、
− 周期的位相プロファイルを有する再結合回折光学素子と
を含み、再結合回折光学素子上でN本のビームが、ビーム毎に異なる入射角θ2kに応じてフーリエレンズにより誘導されるように意図されており、これらの入射角は再結合回折光学素子の周期の関数として決定される、システムである。
− 光源毎に1個の補償回折光学素子を有する周期的格子、ビーム毎に異なる入射角θ1k、および隣接する補償回折光学素子間で異なる格子間隔Λ1kを有するN個の補償回折光学素子(DOE)と、
− 所定の対物面および所定の像面の、光源毎に1個のレンズを有するレンズの配列であって、フーリエレンズと共に、各補償回折光学素子を再結合回折光学素子上で結像させることが可能な所定倍率γの二重FT機構を形成する、レンズの配列と
を含み、補償DOEはレンズの配列の対物面内に位置し、再結合DOEはフーリエレンズの像面内に位置し、レンズの配列の像面はフーリエレンズの対物面に一致していることと、各補償DOEに対して、補償DOEへのビームの入射角θ1k、光軸上での補償DOEの傾斜角Θk、およびその格子の間隔Λ1kが、再結合回折光学素子の間隔PA、k、λ0、倍率γ、焦点距離f2、および周期に基づいて決定されることとを特徴とする。
− 第1の課題は、パルスのスペクトル幅に関する(典型的にはΔtが約100.10−15秒である場合、Δλ=10nmのオーダーである)。所与の操作の波長に対して回折素子1が指定および生成される。しかし、10nmのオーダーのスペクトル幅は、DOEの再結合の効率にそれほど影響を及ぼさない(典型的には10nmのスペクトル幅に対して数%の効率損失)。一方、DOEの角分散δθ0の方が問題である(図2aに示すように、パルススペクトルの青色成分は赤色成分とは異なる角度でDOEから出射する)。この効果は、一方ではその発散を増やすことにより再結合されたビームの空間品質に有害であり、他方ではビームの空間分散を減少させてパルスを時間的に延長する。
− 第2の課題は、DOE上の異なる入射角を有する短いパルスの空間重なりに関する。この効果は、図2bに示されており、パルスの限られた空間範囲に関するものである。すなわち、光の伝搬方向に対して横方向に2ω(1/e2で)に制限され、かつ光の伝搬方向にc.Δtに制限されている(cは光速であり、Δtはパルスの持続期間である)。伝搬方向同士の角度がゼロであればパルスは完全に重なり合い、この角度が大きくなるにつれて重なりが少なくなる。開口数が1に等しい図1cに示す応用において、伝搬方向同士の角度は、使用するフーリエレンズ23の、少なくとも面A内の全瞳径、すなわち(1次元のまたはレーザー光源の配置パターンの直径に応じて)チャネルの個数に面A内の連続する2個の光源同士の間隔を乗算した積に等しい焦点距離に依存する。図2cに、フーリエレンズの焦点距離で最良値に対する面A内の瞳径の関数として計算された(持続期間300 10−15秒)パルス同士の重なり係数を示す。この計算は、チャネルの個数が典型的には(1次元で)10を超える場合に、短いパルス領域(<10−12秒)では図1cに示すようなアーキテクチャを効率的に用いることが不可能であることを示す。
− パルスのスペクトル幅に関する問題、および
− ビームの入射角の分布を考慮したDOEのレベルでのパルスの空間重なりの欠陥。
− 一方では、パルススペクトルの赤色および青色成分は、結合DOE1に対し、波動ベクトルが波長を問わずこの結合DOEから出射する際に全て図のz軸に沿うように計算された異なる入射角で到達しなければならず、
− 他方では、結合DOE上のパルスの入射角を問わず、設定された瞬間でのエネルギーの空間分布は、結合DOE1と平行である、すなわちこの図のyOx平面と平行でなければならず、これは結合DOE上でのパルスの空間重なりを最適化するためである。
− 面A内における波長λ0のビームの空間周期である間隔PAだけ間隔が空けられた焦点距離f1のM個のレンズ(1ビーム当たり1個のレンズ)の配列22、および
− 焦点距離がf2のフーリエレンズ23であって、開口が少なくともN×f1に等しく、Nが(図5aに示す次元に沿った)レーザー光源の個数である、フーリエレンズ23
を含む。
θ2k=k.PA/f2
tan(φ1k)=γtan(θ2k)
面A内の光源点の空間周期PA、
光源の指数k、
パルスλ0の中心波長、
結像装置の倍率γ、
フーリエレンズ23の焦点距離f2
である。
λ0/sinθ21
θ2kは、中心波長λ0で結合DOE1への指数kのビームの入射角である。指数kを付されたビームの色分散の補償を扱うために、指数kを付された格子のみを考える。結合DOE1に角度θ2k+δθ2kで入射する波長λ0+δλ0のビームを考える。図6bに示すように、λ0およびλ0+δλ0でDOE1により回折されたビームの伝搬方向(または波動ベクトル)が平行であるために、波動ベクトルのDOEの平面に接する成分の保存は次式を示唆する。
− 再結合されたパルスの重なりの欠陥の補償を色補償の損失よりも優先させることが望まれる場合(図8a)、γ.tan(kPA/f2)=sin(θ1k)、または
− 重なり欠陥の補償の損失よりも再結合されたパルスの色補償を優先させることが望まれる場合(図8b)、γ.tan(kPA/f2)(1+tan(kPA/f2)2)=sin(θ1k)。
Claims (8)
- N個の同期化された光源k(ここで、kは1〜Nで変動し、Nは1より大きい整数である)から生じる、λ0を中心とする同一波長のパルスレーザービームを空間再結合するシステムであって、光軸を有し、および
− 所定の対物面および所定の像面の、焦点距離f2のフーリエレンズ(23)であって、前記レーザービームがλ0で前記対物面(面A)内において間隔PAの周期的な空間構成を示す、フーリエレンズ(23)と、
− 周期的位相プロファイルを有する再結合回折光学素子(1)と
を含み、前記再結合回折光学素子(1)上で前記N本のビームが、ビーム毎に異なる入射角θ2kに応じて前記フーリエレンズ(23)により誘導されるように意図されており、前記入射角が前記再結合回折光学素子の周期の関数として決定される、システムにおいて、
前記光源が10−12秒未満の持続期間のパルスを発光可能であることと、前記システムが、
− 光源毎に1個の補償回折光学素子(211)を有する周期的格子、ビーム毎に異なる入射角θ1k、および隣接する補償回折光学素子間で異なる格子間隔Λ1kを有するN個の補償回折光学素子と、
− 所定の対物面および所定の像面の、光源毎に1個のレンズ(221)を有するレンズの配列(22)であって、前記フーリエレンズ(23)と共に、各補償回折光学素子(211)を前記再結合回折光学素子(1)上で結像させることが可能な所定倍率γの二重FT機構を形成する、レンズの配列(22)と
を含み、前記補償回折光学素子が前記レンズの配列(22)の前記対物面内に位置し、前記再結合回折光学素子が前記フーリエレンズ(23)の前記像面内に位置し、前記レンズの配列(22)の前記像面が前記フーリエレンズ(23)の前記対物面に一致していることと、
各補償回折光学素子(211)に対して、前記補償回折光学素子への前記ビームの前記入射角θ1k、前記光軸上での前記補償回折光学素子の傾斜角Θk、およびその格子の前記間隔Λ1kが、前記結合回折光学素子(1)の前記間隔PA、k、λ0、前記倍率γ、前記焦点距離f2、および前記周期に基づいて決定されることとを特徴とする、システム。 - 前記補償回折光学素子(211)の前記傾斜角Θkがゼロであることと、前記補償回折光学素子(211)が同一平面内に位置することとを特徴とする、請求項1に記載の空間再結合システム。
- 各補償回折光学素子(211)に対して、前記ビームの前記入射角θ1kが、
γ.tan(kPA/f2)=sin(θ1k)
となるようなものであることを特徴とする、請求項1または2に記載の空間再結合システム。 - 各補償回折光学素子(211)に対して、前記ビームの前記入射角θ1kが、
γ.tan(kPA/f2)(1+tan(kPA/f2)2)=sin(θ1k)
となるようなものであることを特徴とする、請求項2に記載の空間再結合システム。 - 前記光源が1次元または2次元の空間構成に従って配置されていることを特徴とする、請求項1〜4のいずれか一項に記載の空間再結合システム。
- 前記レーザー光源から生じる前記ビームが同一の出射面を有し、前記システムは、前記レーザー光源の前記出射面が位置する対物面を有する別のフーリエレンズを含むことを特徴とする、請求項1〜5のいずれか一項に記載の空間再結合システム。
- N>100であることを特徴とする、請求項1〜6のいずれか一項に記載の空間再結合システム。
- 前記補償回折光学素子の前記格子がブレーズド格子であることを特徴とする、請求項1〜7のいずれか一項に記載の空間再結合システム。
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