JP2014529990A - トランスレータが多角形移動する磁気装置 - Google Patents

Abstract

本発明は、少なくとも１つのステータ（１）及び少なくとも１つのトランスレータ（２）を含む磁気装置であって、少なくとも１つのトランスレータ（２）は、本発明による磁気装置の動作中に、ステータ（１）に対して連続的に可変のトランスレータ移動方向（６）に移動可能に取り付けられる、磁気装置に関する。磁気装置は、本発明による磁気装置の動作中にステータ（１）とトランスレータ（２）との間で形成される力条件に関して、ステータ（１）に対するトランスレータ（２）の距離ｒ≧０（ｒはゼロ以上である）を制御し、及び／又は距離ｒ≧０に応じてステータ（１）とトランスレータ（２）との間に形成される力条件を制御する制御装置を含む。【選択図】図１

Description

本発明は、少なくとも１つのステータ磁石及び少なくとも１つのトランスレータ磁石を含む磁気装置であって、上記トランスレータは、本発明の磁気装置の動作時に、上記ステータに対して絶えず変化可能なトランスレータ移動方向に移動可能に支持される、磁気装置に関する。

従来技術の電気モータの動作、特に回転モータの動作は、トランスレータ及びステータの磁場強度が、電気駆動装置に外部から作用する力又は発生される力に従って制御されることを特徴とする。トランスレータとステータとの間の距離は、従来技術の電気モータの動作時には変化しない。

本発明の課題は、特に、特に良好な有効性の磁気駆動装置を提供することである。加えて、本発明の課題は、非常に円滑であること、及び可能な限り均一なトランスレータの移動等の特に有益な特性を有する磁気駆動装置を確実にすることである。

従来技術では、稼働が非常に円滑であること又は可能な限り均一なトランスレータの移動は、本発明の磁気装置の総重量と比較して高いレベリング質量体を用いることによって達成することができる。しかし、そのようなレベリング質量体の使用は、付加的な質量体、特にレベリング質量体を加速する必要があるため、不都合であるとみなされる可能性がある。

加えて、制御装置を用いることによって磁気駆動装置の上記特性を保証するという可能性がある。

本明細書において説明する本発明の課題は、いかなる付加的な手段又は装置も用いることなく従来技術の磁気駆動装置と比較して磁気駆動装置を変更することによって本発明の磁気駆動装置の上記特性を達成することである。

以下で開示される本発明は、アクチュエータ、発電機又は抵抗器等の本発明の磁気駆動装置の使用又は発電にも関する。抵抗器の場合、外部から促されるトランスレータの移動が、磁場の活性化、及びステータとトランスレータとの間で作用する力によって防止される。

本発明によると、上記課題は、以下で開示される方策によって達成される。本発明の開示は、以下で説明する方策を組み合わせることを排除しない。

１つの可能な方策では、本発明の磁気装置は、当該磁気装置の動作時にステータとトランスレータとの間に発生する力に関して、トランスレータとステータとの間の距離ｒ＞０（換言すると：ｒはゼロよりも大きい）を制御する制御装置を含むことができる。

別の方策では、本発明の磁気装置は、距離ｒ＞０を規定することによって上記力を制御する制御装置も含むことができる。

作用する力に依存する最小の距離ｒの制御、及び／又は距離ｒに依存する力の制御も、本発明の磁気装置に作用する外力に依存するものとすることができる。

本発明の磁気装置は、トランスレータ及びステータが、使用時ではなくでも距離ｒを有し、それによってトランスレータ及びステータが１つの磁石として働かず、したがって単一の磁石として働かないことに基づいて優れているものとすることができる。磁気装置は、このために停止装置を有することができ、停止装置によって、磁気装置が用いられていないときのステータに対するトランスレータの移動を防止することができる。

トランスレータは、トランスレータ移動方向に、多角形のトランスレータ移動経路に沿ってステータに対して、本質的にステータを通過して移動可能である。トランスレータ移動経路の延長経路は、ステータを通っては延びないが、ステータを越えて延びる。

ステータ及びトランスレータは、磁気部分、並びに、磁気部分を覆う層又はステータ及びトランスレータの磁気部分間の接触を防止するスペーサを含むことができるため、距離ｒ＝０の場合、ステータ及びトランスレータが接触するが、ステータ及びトランスレータの磁気部分は接触しない。

距離ｒは、磁石の一時的な特性に依存して更に配置することができる。磁石の一時的な特性は、一方では、熱応力のような外部からの影響によって変化することができ、他方では、付加的な制御装置によって制御することができる。例えば、磁場の磁場強度及び磁石の向きは従来技術の方法によって制御することができる。また、現在の教示を参照すると、材料の選択及び材料の組み合わせが磁石の特性に影響を与える。

本発明の磁気装置に含まれる制御装置は、上記影響、及び少なくとも１つのステータ又は少なくとも１つのトランスレータの磁石の特性に関して距離ｒを制御することができる。

多角形のトランスレータ移動経路は、トランスレータの移動が、変化可能な、任意選択的には絶えず変化可能なトランスレータ移動方向を有することを特徴とすることができる。多角形のトランスレータ移動経路の可能な形態は円形の形状、楕円形の形状であり、多角形の線は始点及び終点を有する。トランスレータの移動経路は、多角形又は直線的な延長部を有するガイドユニット等の機械的な強制システムによって画定することができる。トランスレータは、他の移動可能な、特に回転可能又はシフト可能に支持される要素に連結することができ、この要素はそのような機械的な強制システムを形成し、したがってトランスレータの移動を決める。例えばトランスレータはレバー又はクランク軸に連結することができる。

本発明の磁気装置は、制御装置が、トランスレータ移動経路の部分的なエリアにおいてステータとトランスレータとの間に第１の相互作用を形成し、トランスレータ移動経路の他の、例えば第２の部分的なエリアにおいてステータとトランスレータとの間に他の及び／又は第２の相互作用を形成するようなものとすることができる。これによって、それぞれのエリアにおいてステータとトランスレータとの間で第１の引力又は反発力及び第２の引力又は反発力が生じる。

従来技術によると、トランスレータ及びステータは、電磁石及び／又は永久磁石のような磁気装置によって形成される。本発明の磁気装置は、同じ磁場強度を有する双方の磁石、並びに、双方のステータ及びトランスレータとは異なる磁場強度を有する磁石を含むことができる。異なる磁場強度を有する磁石の使用は、ステータ又はトランスレータそれぞれの磁場強度よりも高い磁場強度を有する磁石を有するトランスレータ及びステータの双方を含む。

ステータ及びトランスレータの互いに対する分極は、ステータ及びトランスレータの、異なるか又は同一の分極によって、引力及び／又は反発力をそれぞれ含む力が形成され、それによって、引力及び／又は反発力の結果としてトランスレータの移動が行われるようなものでなければならない。引力及び反発力を発生させるステータ及びトランスレータの分極は本質的に従来技術によるものである。

加えて、本発明は、ステータ及びトランスレータの分極が、ステータとトランスレータとの間の距離、特にステータとトランスレータとの間の距離ｒに依存することを含む。

本明細書において開示される本発明の可能な用途は、特に高い有効性を有する磁気装置を提供することに加えて、従来技術の磁気装置を制御することを含む。避けられない誤差に起因して、ステータとトランスレータとの間の距離は可変要因である。距離の変化は、製造、又は変化する材料特性に起因する可能性がある。

本明細書において記載される制御装置によって円滑さの中の乱れを相殺することが、本明細書において開示される本発明の課題であるものとすることができる。

本明細書において開示される本発明は本質的に、距離ｒと、本発明の磁気装置又は従来技術の磁気装置の性能とのつながりを示す。本発明の用途は、磁気装置が規定の性能を提供するように、測定される距離に依存して磁気装置を制御することである。

トランスレータは、トランスレータ移動方向に多角形のトランスレータ移動経路に沿ってステータに対して、本質的にステータを通過して移動可能であるものとすることができる。延長したトランスレータ移動経路はステータを通っては延びないが、ステータを越えて延びる。

距離ｒと、磁気装置が提供する性能とのつながりの数学的説明は、２つのステータ間を移動するトランスレータのトランスレータ移動経路が、ステータの直線状の接続線に一致して平行な向きになる、トランスレータの多角形の移動経路の特定の場合に限定される。

上記から逸脱するトランスレータの一時的な移動の数学的説明の場合は、それぞれの因子を、三角法の法則に従って変えなければならない。

距離ｒ、特に最小の距離ｒは、トランスレータの位置Ｘ_ｔにおいてトランスレータに作用する力が最大の力であるように、ステータとトランスレータとの間に形成される力に基づいて制御ユニットによって規定することができ、トランスレータに作用するこの力は以下の関係によって規定される：

式中、

はステータ（１）の磁極強度であり、

はトランスレータ（２）の磁極強度であり、

はトランスレータに対するトランスレータの位置であり、

は

の方向へのステータ（１）の延長であり、

は

の方向へのトランスレータ（２）の延長であり、
トランスレータに作用する作動力はトランスレータ移動方向に平行な向きである力

に相当する。トランスレータに作用する力

は、適切な角関数（ｓｉｎ、ｃｏｓ）を用いて数学の法則に従って評価されるべきである。

上記の式、及び本開示の請求項２に示されている式では、

がｒの代わりに与えられている。上記式は以下のように導出することができるが、簡便にするために、上記式及び請求項１に示されている式では、１つのステータと１つのトランスレータとの相互作用が考慮され、一方で、式の以下の導出は、１つのトランスレータと２つのステータとの相互作用を含む。

体積磁化率は以下の関係によって規定される：

磁場強度によって増加する磁化の結果として生じる磁気誘導は：

又は

となり、式中、

Ｈ／ｍ（ヘンリー毎メートル）は空間の透磁率であり、

は材料の体積磁化率であり、

は材料の相対透磁率であり、

は材料の絶対透磁率であり、

は磁気誘導（テスラ（Ｔ））であり、

は磁場（アンペア毎メートル（Ａ／ｍ））であり、

は磁化（テスラ（Ｔ））であり、

は、１体積単位あたりの磁気双極子モーメント（アンペア毎メートル（Ａ／ｍ））である。

以下では、磁気コアを有する円筒形の撚線コイルが意図され、円筒形の幾何学的形状の結果としてビオ・サバールの法則に従って単純化が生じる。

が、円筒コイルの中心であり、

が軸である場合、軸

上の地点

における磁気誘導は、以下が当てはまる：

は軸

の単位ベクトルであり、

は強磁性コアの絶対透磁率であり、

は完全な巻回数であり、

はコイルの長さ（メートル（ｍ））であり、

はコイルの内径（メートル（ｍ））であり、

はコイル内のアンペア（Ａ）単位の電流の強さである。

磁極端部（

及び

）において、テスラに従った誘導磁場強度は以下のように規定される：

式（１．６）に基づいて、アンペア毎メートル単位の電磁極における磁場強度を導出することが可能である：

磁気双極子モーメント（Ａ／ｍ）が式（１．４．）及び（１．６．）からもたらされる：

最後に、磁気双極子モーメントは以下のように表すことができる：

は電磁石コアの体積として知られている。

既知のギルバートモデルによると、磁気双極子は、２つの磁荷

及び

に相当し、上記双極子は距離

だけ分離されている。正の磁荷はＮ極に関連し、一方で負の磁荷はＳ極に関連する。

磁気双極子モーメントはＳ極からＮ極に向かう向きである。

式中、

は、電流計（Ａ．ｍ）における電磁石の磁極のサイズであり、

は２つの磁極間の距離（メートル（ｍ））である。

式（２．５）及び（２．６）を組み合わせることによって、以下の式が得られる

式中、

は、電流計（Ａ．ｍ）における電磁石の磁極のサイズであり、

は材料の体積磁化率であり、

は完全な巻回数であり、

はコイルの長さ（メートル（ｍ））であり、

はコイルの内径（メートル（ｍ））であり、

はコイル内の電流の強さ（アンペア（Ａ））である。

以下、１つの軸上に配置される３つの電磁石を含み、第１の電磁石及び第２の電磁石は移動不能であり、以下ではステータと称される、本発明の磁気駆動装置の一実施形態を説明する。ステータは軸上に配置され、互いから距離ｄだけ離間している。本開示を考慮して、ステータは以下のパラメータによって十分に特徴付けられる。

はステータを形成するコイルの巻回数であり；

はステータの長さ（メートル（ｍ））であり；

はステータを形成するコイルの半径（メートル（ｍ））であり；

はステータを形成するコイル内の電流の強さ（アンペア（Ａ））であり；

はステータの強磁性コアの体積磁化率であり；

は２つのステータ間の距離である。

第３の磁石は、２つのステータによって画定される軸上に、かつ２つのステータ間に移動可能に配置される。以下では第３の磁石はトランスレータと称され、以下のパラメータによって十分に特徴付けられる。

はトランスレータを形成するコイルの巻回数であり；

はトランスレータの長さ（メートル（ｍ））であり；

はトランスレータを形成するコイルの半径（メートル（ｍ））であり；

はトランスレータを形成するコイル内の電流の強さ（アンペア（Ａ））であり；

はトランスレータの強磁性コアの体積磁化率であり；

は２つのステータ間を移動するときにトランスレータがカバーする距離である。

ステータは、直流源

及び

に電気的に接続されており、この結果、磁極の絶対値が同じになるが、発生する誘導磁場は反対方向の向きとなる。

ステータ及びトランスレータの分極は、以下の、結果として生じる力条件によって記載される引力及び反発力に基づくトランスレータの移動を達成するために、当業者が図１及び図２において識別することができるように選択されるべきである。

図１による、ステータ及びトランスレータの分極の結果生じる力条件を以下で計算する。図１に示されているトランスレータの分極は「負の」分極とも称され、これは、磁気双極子モーメント

が、方向

の向きであることを意味する。

式（２．５）に基づいて、以下が当てはまる：

及び

ギルバートモデルを参照すると、磁荷の相互作用に起因して、磁石間で発生する磁力は磁気双極子の極の近くで発達すると推測される。磁極間の相互作用する力は式（３．３）によって規定される。

式中、

は磁極の強度であり、

は磁極間の距離である。

ステータとトランスレータとの間の相互作用の結果、トランスレータに作用する力が生じる。この結果として生じる力は

軸に平行な、方向

（図１では左から右）への向きである。

ステータ間でトランスレータの移動がカバーする距離について

を考慮すると、

となり、式中、

は、軸

上のトランスレータ中心の位置である。既知のギルバートモデルを用いると、結果として生じる力は磁極間の８回の相互作用を加えることによって計算することができる。

である場合、距離

にわたる左側ステータとトランスレータとの間の引き付け合う相互作用は以下によって規定される：

：相殺する相互作用力、距離は

である場合、

となる。

：相殺する相互作用力、距離は

である場合：

となる。

：引力、距離は

である場合：

となる。

である場合、距離

にわたる右側ステータとトランスレータとの間の反発の相互作用は以下によって規定される：

：引力、距離は

である場合：

となる。

：引力、距離は

である場合：

となる。

：反発力、距離は

である場合：

となる。

トランスレータに作用する結果として生じる力は全ての相互作用のベクトル和として規定される：

式中：

はトランスレータの位置を規定し、

はトランスレータがカバーする距離を規定し、

である。

さらに、図２に示されているようなステータ及びトランスレータの分極の結果生じる力を計算する。図２に示されているトランスレータの分極は「正の」分極とも称され、これは、磁気双極子モーメント

が、方向

の向きであることを意味する。

式（３．１）及び（３．２）の組み合わせの結果、式（３．２’）となる：

及び

トランスレータが図１に従って分極される場合、

がステータとトランスレータとの相互作用から生じる力であり、トランスレータが図２に従って分極される場合、

が同様の力であるとすると、２つの極間の相互作用に関して以下の関係が規定される：

及び

これは、

であることを意味する。

がトランスレータ又はステータを形成するコイルの巻回数であり、

がステータ又はトランスレータの長さ（メートル（ｍ））であり、

がステータ又はトランスレータの半径（メートル（ｍ））であり、

がトランスレータ又はステータを形成するコイル内の電流の強さ（アンペア（Ａ））であり、

がステータ又はトランスレータの強磁性コアの磁化率であり、

が当てはまるようにステータ♯１が分極され、

が当てはまるようにステータ♯２が分極される場合、図１に示されている条件に関して以下が当てはまる。

式中、

はトランスレータの磁気双極子モーメント（

）の方向である。この方向はトランスレータ内の交流電圧

によって決まる。

は磁極強度であり、

はトランスレータの位置であり、

はトランスレータがカバーする距離であり、

はステータ間の予め設定された距離である。

電磁石が同じ長さを有する場合、すなわち

である場合、式（３．６）を以下のように単純化することができる：

以下の説明に関して、簡単にするために、磁石の極強度は一定であるが、実際には、トランスレータがステータ間を移動するときに、磁気誘導場

が発達すると推測する。

式（４．１ａ）が当てはまる。

式中、

はトランスレータが位置

に到達したときの位置

における

軸上の総誘導磁場であり、

は、位置

における

軸上の第１のステータの誘導磁場であり、

は、位置

における

軸上の第２のステータの誘導磁場であり、

は、位置

における

軸上のトランスレータの誘導磁場である。

磁気誘導場のサイズは式（２．１）によって規定したが、このサイズから、第１のステータとトランスレータとの間の磁気誘導場のサイズを導出することができる。

式中、

は、

が計算される軸

上の位置であり、

は、

が計算される軸

上の位置であり、

は、

が計算される軸

上の位置である。

であり、可変の変化として

を用いる場合、

及び

を以下のように表すことができる：

軸上では、誘導磁場は磁気双極子モーメントと同じ方向を向く。

式中、

は軸

の方向の単位ベクトルであり、

はトランスレータの磁気双極子モーメントの方向であることを考慮すると：以下のようになる：

方向は、トランスレータ内の交流電圧

の方向によって決まる。式（１．４）、（１．６）及び（２．５）を組み合わせると：

となる。

以下が当てはまる：
ステータ♯１：

ステータ♯２：

トランスレータ：

式（３．６）は：

に変換され、式中：

はトランスレータの位置であり、

はトランスレータの移動がカバーする距離であり、

はステータの中心間の距離である。

磁極強度は、第１のステータに関しては式（４．４ａ）、第２のステータに関しては式（４．４ｂ）、トランスレータに関しては式（４．４ｃ）を用いて計算する。磁極強度の計算は、式（４．２ａ）及び（４．２ｂ）を用いた極における総磁気誘導場の計算を含む。

式（４．５）はステータ間のトランスレータの位置に依存する。トランスレータに作用する結果として生じる力は、第１のステータとトランスレータとの間の反発力、及び第２のステータとトランスレータとの間の引力からなる。

上記の数学的な説明は、ステータに対するトランスレータの特定の位置において、引力、並びに、ステータ及びトランスレータの極が逆になった後の反発力が異なる大きさであることも示している。

トランスレータは、ステータに対して回転点の周りで回転可能に支持されることができる。

本発明の磁気装置は、トランスレータがステータに対して移動し、さらに、トランスレータ及びステータが別の固定点に対して移動することに基づいて優れているものとすることができる。トランスレータ及びステータが固定点に対して移動すると、トランスレータ及びステータは相互に位置合わせされた移動方向又は反対の移動方向を有することができる。

トランスレータ移動経路等の移動経路に沿う回転点の移動も可能であるため、トランスレータはステータに対する移動及び回転を受ける。

制御装置は、ステータを移動可能に支持する装置、及び／又は、トランスレータとステータとの間の距離に関してトランスレータを移動可能に支持する装置であるものとすることができる。

トランスレータとステータとの間の距離は、ステータ又はトランスレータをシフトさせることによって規定することができる。この文脈では、以下の図面及び添付の図面の説明を参照して、本発明の磁気装置は、活動範囲内に存在する全てのトランスレータ及びステータの相互作用を考慮することを特徴とすることができることを明確に留意されたい。

制御装置は、ステータを移動不能に支持する装置、及び／又はトランスレータとステータとの間の距離に関してトランスレータを移動不能に支持する装置であるものとすることができる。

相互にシフト不能に支持されるトランスレータ及びステータを含む磁気装置は、ステータとトランスレータとの間で作用する力を制御する制御装置を含む。力を制御することは、個々のステータとトランスレータとの間の相互作用を制御することを含むことができる。

ステータは、トランスレータ移動経路に対して一定の距離を有する形状を有することができ、その距離によってトランスレータとステータとの間の距離が規定される。

ステータは、トランスレータ移動経路に対して可変の距離を有する形状を有することもでき、その距離によってトランスレータとステータとの間の距離が規定される。

ステータ及びトランスレータの互いに向かうシフトに加えて、ステータとトランスレータとの間の距離は、トランスレータ及びステータの互いに対する形状によって規定することができる。示される組み合わせは、距離ｒが専らステータ及びトランスレータの形状によって規定されることを排除しない。

例えば、ステータ及びトランスレータが、ステータ及びトランスレータが平行に配置された状態で合致する形状を有する場合、トランスレータとステータとの間の距離は一定である。

ステータ及びトランスレータが互いに対して非平行に配置される場合、トランスレータとステータとの間の距離は一定ではなく、すなわち、トランスレータ移動経路の進路に従って可変であるものとすることができる。

ステータ及びトランスレータの形状が合致しない場合、トランスレータとステータとの間の距離は一定ではなく、すなわち、トランスレータ移動経路の進路に従って可変であるものとすることができる。

回転点、並びに幾何学的なステータの中心点及び／又は幾何学的なトランスレータの中心点は単一の点に配置することができる。

回転点、並びに幾何学的なステータの中心点及び幾何学的なトランスレータの中心点の配置は、特に円形のトランスレータ移動経路及びステータに対するトランスレータの回転運動によって本発明の磁気装置のコンパクトさに起因して有利であり得る。

上述したようなステータ及びトランスレータの回転点の周りの互いに対する反対への移動は、本発明の磁気装置の円滑さに関して有利であり得る。

ステータ又はトランスレータは電磁石として形成することができ、この場合、電磁石の磁場強度は制御装置によって制御することができる。本明細書において開示される本発明は、双方のステータ及びトランスレータが電磁石として形成されることを排除しない。

本発明の磁気装置の制御装置は、電磁石を制御する手段を含むことができる。

別の方策は、ステータ及び／又はトランスレータの磁場強度が、トランスレータとステータとの間の距離に依存して制御装置によって規定され、それによって磁気装置が特定の有効性を有することに基づく。ステータ及び／又はトランスレータの磁場強度は、ステータに対するトランスレータの一時的な位置、特に一時的な距離ｒに関して更に制御することができる。

図面に示されるような本発明の磁気装置の実施形態は限定するものとしては決して解釈されるべきではない。

本発明の磁気装置の一実施形態のトランスレータの回転軸の方向への図である。 本発明の磁気装置の別の実施形態のトランスレータの回転軸の方向への図である。 本発明の磁気装置の別の実施形態のトランスレータの回転軸の方向への図である。 トランスレータ移動経路、及びトランスレータ移動経路の進路にわたって可変である距離ｒを有するステータの基本的に例示的な実施形態を示す図である。 トランスレータ移動経路、及びトランスレータ移動経路の進路にわたって可変である距離ｒを有するステータの基本的に例示的な実施形態を示す図である。 トランスレータ移動経路、及びトランスレータ移動経路の進路にわたって可変である距離ｒを有するステータの基本的に例示的な実施形態を示す図である。 トランスレータ移動経路、及びトランスレータ移動経路の進路にわたって一定のままである距離ｒを有するステータの基本的に例示的な実施形態を示す図である。

以下の図では、以下で示される参照符号は本発明の磁気装置の後続の要素を示すのに用いられる。分かりやすくするために、以下の図では、ステータとトランスレータとの間で作用する引力又は反発力は、以下の記載において言及されるとしても、引力及び反発力の作用機構は当業者には明らかであるとともに理解可能であるため、部分的にしか示されない。

図１は、２つのステータ１及び２つのトランスレータ２を含む本発明の磁気装置の一実施形態を示している。

トランスレータ２同士は回転要素９を介して接続されている。回転要素は回転点３において回転可能に支持されている。トランスレータ２は環状のセグメントの形状を有する。幾何学的なトランスレータの中心点８は回転点３にある。

回転点３から見て、ステータ１は、トランスレータ２の外側及びトランスレータ移動経路５の外側に配置されている。ステータ１は回転点３に対して移動不能に支持されている。ステータ１も環状のセグメントの形状を有し、この場合、幾何学的なステータの中心点７は回転点３にある。ステータ１の形状はトランスレータ２の形状に合致する。

本発明の磁気装置の動作時には、トランスレータ２は、回転点３の周りをトランスレータ移動経路５に沿ってトランスレータ移動方向６に回転する。トランスレータ移動経路５は、その円形の形状のため、連続的に変化するトランスレータ移動方向６を必要とする。

本発明の磁気装置を駆動装置として用いる場合、トランスレータ２とステータ１との間で活性化することができる引力及び反発力の結果として回転点３の周りのトランスレータ２の移動が達成される。引力及び反発力は、ステータ１とトランスレータ２との間で作用する力を本質的に規定し、この場合、引力及び反発力の大きさは調整可能な距離ｒによって規定される。

図１に示されている本発明の磁気装置の実施形態では、例えば、トランスレータ２は永久磁石として実装され、一方でステータ１は電磁石として実装される。

トランスレータ２は、調整可能な距離ｒが回転要素９におけるトランスレータの位置から生じるように、トランスレータ支持体４によって回転要素９においてシフト可能に支持される。回転要素９におけるトランスレータ２の位置は、トランスレータ２と、次に近位のステータ１、及びより遠位のステータ１との間の距離ｒに関して制御することができる。トランスレータ支持体４は制御装置の一部であり、その制御装置によって、磁気装置の使用時に、トランスレータ２とステータ１との間の距離ｒ＞０（換言すると：ｒはゼロよりも大きい）の制御を、ステータ１とトランスレータ２との間に発生する力に関して達成することができ、この場合、トランスレータ２は、トランスレータ移動方向６に円形のトランスレータ移動経路５に沿ってステータ１に対して移動可能である。

図２は、図１に示されている実施形態と同様に設計されている別の実施形態を示している。図１に示されている実施形態とは異なり、トランスレータ２は、回転要素９においてシフト不能に、したがって調整不能に支持されている。ステータ１とトランスレータ２との間で作用する力は、永久磁石として形成されるトランスレータ２の磁場強度とも比較して、電磁石として形成されるステータ１の磁場強度によって規定される。

本発明の磁気装置は、磁気装置の使用時に、トランスレータ２とステータ１との間の距離ｒ＞０に関してステータ１の磁場強度を制御する制御装置であって、トランスレータ２はトランスレータ移動方向６に円形のトランスレータ移動経路５に沿って移動可能である、制御装置を含む。距離ｒは、本発明の装置の使用中に、材料の変化に起因して可変であることができるため、ステータ１及び／又はトランスレータ２の磁場強度を制御することによって、本発明の装置が最適な条件下で常に動作することを確実にすることができる。

図３は、この場合も同様にトランスレータ２の設計及び形状決めに関して図１に示されている実施形態と同様である本発明の磁気装置の別の実施形態を示している。

図１に示されている実施形態とは異なり、図３に示されている付加的な実施形態は、ステータ１と移動するトランスレータ２との間の可変の距離ｒを特徴とする。距離ｒは、トランスレータ２の形状に依存してステータ１の形状によって本質的に決まる。ステータ１とトランスレータ２との間で作用する力は、ステータ１の形状に影響を受ける。

図３に示されている磁気装置は、ステータ１の形成方法のために、クランクアセンブリ１２が発生させる力が本質的に一定であることに基づいて優れている。

図４は、トランスレータ移動経路及びステータの基本的に例示的な実施形態を示しており、一方で、図１の本発明の磁気装置の他の要素は分かりやすくするために示されていない。

図５は、ステータ１が楕円形の形状をとる、円の形状のトランスレータ移動経路５を形成する可能性を示している。距離ｒは、トランスレータ移動方向６の方向へのトランスレータ移動経路５の進路にわたって変化する。

図６は、楕円形状のトランスレータ移動経路５を形成するとともにステータを円として形成する可能性を示している。距離ｒは、トランスレータ移動方向６にトランスレータ移動経路５の進路とともに可変である。

図７は、多角形の線としてのトランスレータ移動経路５の形成、及び通行線の形態で配置される線としてトランスレータ移動経路５の多角形の線に沿って矩形として形成されるステータ１の配置を示している。距離ｒはこの場合も同様に、トランスレータ移動方向６へのトランスレータ移動経路５の進路とともに可変である。可変の距離ｒは、ステータ１とトランスレータ２との間で作用する力１０に関して、例えば磁気装置（図示せず）に作用する外力に関して設定される。

簡便にするために、トランスレータ２、及びトランスレータ２とステータ１との間に作用する力１０は図４ａ及び図４ｂには示されていない。

配置されたステータ１及び点状のトランスレータ２の軸に沿う分極Ｎ、Ｓが図２に示されている。ステータは、ステータ１に対するトランスレータ２の位置に依存した必要な分極に起因して電磁石として形成される。

トランスレータ２は永久磁石として形成される。

図７は、トランスレータ移動経路５を円の形態で形成するとともにステータも円の形態で形成する可能性を示している。トランスレータ移動経路５上を移動するトランスレータ２間の距離ｒは、ステータとトランスレータとの間に発生する力、特にステータ１に対する一方のトランスレータ２の位置に関して規定される。この相対的な位置に依存して、それぞれのトランスレータ２とステータ１との間には引力又は反発力がある。

力の状態は、ステータ１とトランスレータ２との間で作用する力１０、特に作用する引力及び反発力によって規定される。本発明の磁気装置は、それぞれの活動範囲内のトランスレータ２と全ての隣接するステータ１との間の引力及び反発力が考慮されることに基づいて優れている。

図８は、トランスレータ２がステータ１間の多角形に延びる移動経路に沿って移動可能である、本発明の装置の可能な実施形態を示している。移動経路５の終点はステータ１に対して距離ｒを有し、それによってトランスレータ２は、全てのステータ１に対して発生する力１０の場内に位置する。

図９は、ｔ＋１の時点における、図１に示されている磁気装置を示している。図１では、磁気装置は時点ｔにおいて示されている。

直線状の接続線１２がトランスレータ２の中心点及びステータ１の中心点を通って延びる。力Ｆ（Ｘｔ）は、より遠位のステータの影響は無視して直線状の接続線に平行な向きである。力Ｆ（Ｘｔ）の向きは請求項２において与えられる式に対応する。

トランスレータを駆動する力Ｆａ（Ｃｔ）に関して以下が当てはまり：

αは直線状の接続線１２とトランスレータ移動方向６との間の角度として規定される。

１ ステータ
２ トランスレータ
３ 回転点
４ トランスレータ支持体
５ トランスレータ移動経路
６ トランスレータ移動方向
７ ステータの中心点
８ トランスレータの中心点
９ 回転要素
１０ 力
１１ ステータの中心点
１２ クランクアセンブリ

Claims (10)

1. 少なくとも１つのステータ（１）及び少なくとも１つのトランスレータ（２）を含む磁気装置であって、前記トランスレータ（２）は、本発明の該磁気装置の使用時に、前記ステータ（１）に対して連続的に可変のトランスレータ移動方向（６）に移動可能に支持され、
   該磁気装置は、本発明の該磁気装置の使用時にステータ（１）とトランスレータ（２）との間に発生する力に関して、前記トランスレータ（２）と前記ステータ（１）との間の距離ｒ≧０（換言すると：ｒはゼロ以上である）を制御し、及び／又は前記距離ｒ≧０に依存してステータ（１）とトランスレータ（２）との間の前記力を制御する制御装置を含むことを特徴とする、磁気装置。
2. 前記トランスレータ（２）は前記ステータ（２）を通過して移動可能に支持されることを特徴とする、請求項１に記載の磁気装置。
3. 前記磁気装置は、２つのステータ（１、１’）及びトランスレータ（２）を含み、前記距離ｒ、特に最小の距離ｒは、前記トランスレータ（２）の位置Ｘ_ｔにおいて該トランスレータ（２）に作用する、結果として生じる力が最大であるように、ステータ（１）と前記トランスレータ（２）との間に発生する前記力に関して設定することができ、前記トランスレータ（２）に作用する前記力に関して以下の関係が当てはまる：
   式中、
   は前記ステータ（１）の磁極強度であり、
   は前記トランスレータ（２）の磁極強度であり、
   は前記トランスレータに対する前記トランスレータの位置であり、
   は
   の方向への前記ステータ（１）の延長であり、
   は
   の方向への前記トランスレータ（２）の延長であり、
   前記トランスレータに作用する作動力は前記トランスレータ移動方向に平行な向きである力
   に相当する
   ことを特徴とする、請求項１又は２に記載の磁気装置。
4. 前記トランスレータ（２）は回転点（３）の周りで回転可能に支持されることを特徴とする、請求項１〜３のいずれか一項に記載の磁気装置。
5. 前記制御装置は、前記ステータ（１、１）の移動可能なステータ支持体の装置、及び／又は前記トランスレータ（２）と前記ステータ（１）との間の距離に関する、前記トランスレータ（２）の移動可能なトランスレータ支持体（４）の装置を含むことを特徴とする、請求項１〜４のいずれか一項に記載の磁気装置。
6. 前記制御装置は、前記ステータ（１、１）の移動不能なステータ支持体の装置、及び／又は前記トランスレータ（２）と前記ステータ（１）との間の距離に関する、前記トランスレータ（２）の移動不能なトランスレータ支持体（４）の装置を含むことを特徴とする、請求項１〜５のいずれか一項に記載の磁気装置。
7. 前記ステータ（１）は、トランスレータ移動経路（５）に対して一定の距離を有する形状を有し、該距離によって前記トランスレータ（２）と前記ステータ（１）との間の前記距離が規定されることを特徴とする、請求項１〜６のいずれか一項に記載の磁気装置。
8. 前記ステータは、前記トランスレータ移動経路（５）に対して可変の距離を有する形状を有し、該距離によって前記トランスレータ（２）と前記ステータ（１）との間の前記距離が規定されることを特徴とする、請求項１〜７のいずれか一項に記載の磁気装置。
9. 前記回転点（３）、並びに幾何学的なステータの中心点（７）及び／又は幾何学的なトランスレータの中心点（８）は合致することを特徴とする、請求項４〜８のいずれか一項に記載の磁気装置。
10. 前記ステータ（１）又は前記トランスレータ（２）は電磁石として形成され、該電磁石の磁場強度は前記制御装置によって制御することができることを特徴とする、請求項１〜９のいずれか一項に記載の磁気装置。