JP2002519577A - プラズマ加速器装置 - Google Patents
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Abstract
Description
推進システムEPS)はスペースクラフトの駆動部として地球に近い静止衛星に
対しても地球軌道外の宇宙ミッションに対しても大きな重要性をもっている。駆
動部の効率の尺度である、使用される推進燃料質量に対する駆動パルスの比は、
プラズマ加速器において従来の化学駆動部よりもはるかに有利であり、この結果
、宇宙での使用にとってとりわけ重要な推進燃料の重量成分の低減が得られる。
推進燃料としてはしばしば大きな原子量を有する希ガス、とりわけキセノンが使
用される。
高周波又は電子衝撃によってプラズマが発生される。正の電荷をもったイオンは
グリッド電極の方向に印加された電界において放出方向に加速される。加速され
たイオン流には電気的な中性化のために自由電子流が付加されなければならない
。中性化プラズマ流は高い速度で推力器から発射され、飛行体を反対方向に加速
する。空間電荷効果によってイオン流密度は制限され、この構造タイプの推力器
はほんの適度な反動推進効果において大きな断面積を必要とする。
に対してパラレルな加速度電界及び半径方向の磁界によって貫通される。外部の
電子源からイオン放出方向に向かって電子が中性キセノンガスを含むイオン化チ
ャンバへとガイドされ、そこで電子は磁界のためにスパイラル軌道を強制され、
こうしてイオン化チャンバ内部の走行区間はアノードへの直線経路に比べて数倍
大きくなり、これによって推進燃料ガスとのイオン化相互作用が高められる。磁
気的偏向を2次電子も受け、これらの2次電子は電界において加速される。与え
られたフィールドコンフィギュレーションは、さらに、大きく加速電界の遮へい
を正の推進燃料イオンに対して惹起しうる空間電荷ゾーンの形成を回避する。従
って、正イオンの加速はかなり中性プラズマにおいて行われる。このような装置
によってグリッドイオン推力器装置よりもはるかに高い電流密度が得られる。し
かし、このような装置は、放出されるイオン流の大きな角度拡大によってほんの
適度な効率を示す。
推力器としてのプラズマ加速器装置を提供することである。
態を含む。
最初にこのイオン化チャンバにある及び/又はこのイオン化チャンバに導入され
る中性推進燃料ガスのイオン化を起こす。イオン化の際に遊離される2次電子は
正イオンの加速のために設けられた電界において反対方向に加速され、自身で再
びイオン化作用する。電子ビームによるイオン化プロセスの開始の後で、2次電
子は更なるイオン化の主要部分を引き受ける。
電荷によるイオン流の正の空間電荷の補償によって加速電界において加速される
イオンビームのフォーカシングを助長することである。この結果、加速電界の遮
蔽が行われない。正イオンに対する加速フィールドは、加速されたイオン流と同
じ方向に走行する電子ビームの電子に対して減速作用する。この結果、電子ビー
ムの空間電荷密度はイオン化チャンバの長手方向軸の方向において増大し、これ
は有利にはイオンビームのとりわけイオン化チャンバの端部区間において行われ
る集束に対応する。有利には、電子ビームの電子の平均速度と電子に対する電位
上昇に対応するイオンに対する加速フィールドの電位差とは互いに調整され、イ
オンに対する加速区間の端部において(乃至は電子ビームの電子に対する減速区
間の端部において)電子ビームの電子の平均速度及び加速されたイオン流のイオ
ンの平均速度はほぼ等しく、この結果、ほぼ中性のプラズマがこの加速区間の端
部において放出される。これらの平均速度は有利にはファクタ10よりも小さい
値だけ異なる。
イオンに対する中心アトラクタとしても作用し、さらに集束された電子流への加
速されたイオンのフォーカシングを支援し、同時にイオンの相互的な反発作用を
補償する。電子ビームの拡がりは、磁界及び/又は電界からなるビームガイド及
び/又はビームフォーカシングシステムによって妨げられる。ビーム領域におい
てビーム方向及びイオン化チャンバの長手方向軸に対して基本的にパラレルなフ
ィールド経過を有するとりわけ磁気的ビームガイドシステムが有利である。長手
方向軸に対して垂直の運動成分を有する電子ビームの電子は磁界によってビーム
の周りのスパイラル軌道に強制される。磁気的ビームガイドシステムは、それ自
体は電子ビーム管によって多様なやり方で、とりわけ進行波管において、中心軸
に沿って発生するフィールド方向反転を有する永久周期のマグネット装置の形式
で周知である。これらのフィールド反転においてこのフィールドは大きな半径方
向成分を有する。このような周知のビームガイドシステムはこの開示の目的のた
めにも参照してほしい。
ための加速電界において正反対の方向に加速される遅い2次電子をスパイラル状
の又は類似の屈曲された軌道に強制するのに適している。これによって、まず第
1に、イオン化チャンバの長手方向軸とは反対に続く電極のうちの1つへの電子
の迅速な衝突が回避され、さらに、2次電子が1つ又は複数の更なるイオン化プ
ロセスをトリガする確率が明らかに増大し、この結果、推進燃料ガスのイオン化
が2次電子よって主に行われる。他方で、2次電子の比較的長い滞留時間によっ
てイオン化により発生する遅いイオンの正の空間電荷が部分的に補償される。最
後に、電子が磁界によってかなりそれぞれの電位段の内部で保持され、最後に長
手方向とは正反対に最も近くの電極の方に導かれ、この結果、他の区間に亘って
加速される2次電子による比較的大きなエネルギ損失が回避される。電界及び磁
界のフィールド方向が互いに垂直である場合には、2次電子を電子に加速作用を
及ぼすフィールドの方向の周りの屈曲された軌道へと方向転換させることはとり
わけ有意義である。従って、フィールドラインはイオン化チャンバの体積の主な
部分、とりわけ90%より大きい部分において交差するように、有利には電界及
び磁界は構成される。有利には、電界方向と磁界方向との間に挟まれる角度は、
イオン化チャンバの少なくとも50%において45°と135°との間の値であ
る。磁界も電界もこの場合明らかに主に長手軸に対してパラレルなフィールド成
分を示し、さらに電界及び磁界の平均フィールド方向は有利にはイオン化チャン
バの長手方向軸において重なるように存在する。長手方向軸に沿ってフィールド
方向交番を有する磁界の場合、平均フィールド方向は極性に注意することなしに
理解すべきである。
向軸の方向に交番して連続し、有利には電極及び/又は磁極片がイオン化チャン
バの側壁に配置されるフィールドコンフィギュレーションが設けられている。こ
れらのフィールドは有利には長手方向軸に関して回転対称的であり、さらにそれ
らのフィールド強度の最大値及び最小値を長手方向軸において示す。最も簡単な
一段式構造においては2つの電極がイオン化チャンバの長手方向において間隔を
置いて配置されており、このイオン化チャンバを取り囲む3つの磁極片が同様に
互いに長手方向に間隔をおいて交番する極性によって配置されており、2つの磁
極片がこれらの間にそれぞれこれら2つの電極のうちの1つを囲む。長手方向に
は電極が長手方向軸におけるそれぞれ少なくともほぼ磁界強度の最大値に存在し
、フィールド方向反転個所の長手方向軸における磁界強度の最小値が少なくとも
長手方向軸方向の電界の最大値にほぼ一致する。
バをリング状に囲む磁極片が交番する極性によって長手方向に連続し、それぞれ
2つの電極の間に電極装置が挿入されている多段式装置がとりわけ有利である。
複数の電極は電位段(Potentialstufen)を形成する。しかし、電界は磁界とは
異なり長手軸においてフィールド方向反転を示さない。電位はイオン化チャンバ
の長手方向に段から段へと単調に変化する。長手方向軸の外部にはこれら両方の
フィールドタイプのフィールドが互いに交差して経過し、有利には体積の少なく
とも60%において互いに交差するフィールド方向によって挟まれる角度は45
°と135°との間の値である。
って発生される2次電子は磁界によってできるだけこの段の内部において保持さ
れ、場合によっては1つ又は複数の更なるイオン化プロセスを惹起した後で長手
方向の反対に最も近くの電極に導かれるように、電界及び磁界は互いに調整され
る。
ンの運動は基本的に電界のみによって決定される。イオンは電位差の方向に加速
され、長手方向軸に向かって集中される。この場合、この集束は隣り合う電極の
間に生じるフィールドラインによっても決定的に惹起される。よって、これらの
イオンは電界から平均して複数の電位段からのエネルギを受け取る。これに対し
て、電極に捕捉される2次電子によるエネルギ損失は1つ又は2つの電位段への
これら2次電子の運動の制限のために僅少なままである。この結果、電気的エネ
ルギの力学的エネルギへの変換において高い効率が得られる。
た中間電極は2次電子を確実に捕捉するために有利には長手方向に面状に拡張さ
れている。この場合、これらの中間電極の長さは、長手方向軸の方向に有利には
それぞれ次の電極までの間隔の少なくとも30%、とりわけ少なくとも80%で
ある。
を有する上記のフィールド特性を実現するために、中間電極の直径は有利には長
手方向軸の方向における電極長の少なくとも300%よりも小さく、とりわけ1
00%よりも小さい。
極線管の技術から多数のバリエーションにおいて周知である。このため、これに
ついての詳細はここでは示さず、従来技術の装置を参照してほしい。本発明にと
っては、例えばピアス(Pierce)タイプの電子光学を用いてカソードから放たれ
る電子流が薄片状の(laminar)ビームに集束され、イオン化チャンバに長手方
向軸に沿って導入される。電子ビームのイオン化チャンバへの入射領域は有利に
はイオン化チャンバにおいて発生されるイオンに対するバリアとして構成され、
この結果、カソード電位のイオン化チャンバへの入り込みによってイオンがカソ
ードに誘導され、電気的損失又はカソードの電子エミッション能力のデグラデー
ションが引き起こされることが防止される、又は、このような望ましくないイオ
ン流を少なくとも僅少にしておくことができる。イオンバリアとしては例えば第
1の電極がイオン化チャンバの直径より小さい絞り開口部直径を有するリング状
絞りとして構成される。イオン化チャンバの内部には上記の磁界によってビーム
が集束されるビームとして導かれる。
一である多段式電極装置の第1の電極と最後の電極との間の加速区間内のイオン
の加速のために構成された電位差において減速される。付加的なエネルギ損失な
しに、電子は減速区間の端部に残留速度で到達する。この残留速度は加速区間(
電子にとっては減速区間)の開始点における速度よりもはるかに小さいはずであ
る。最後の電極の電位はこのために有利には電子に対してカソード電位よりもき
わめて小さい。イオン化チャンバに推進燃料ガスがない場合には、電子はこの加
速区間の端部において小さい残留エネルギによりこの場合コレクタとして作用す
る最後の電極によって捕捉されてしまう。
の幾つかがイオン化チャンバを通過する途中でエネルギをこの推進燃料ガスとの
相互作用によって、とりわけ推進燃料ガスの励起及びイオン化によって放出し、
速度を失う。しかし、これに基づく速度損失は、大抵の場合初速よりも非常に小
さく、放出されるプラズマビームにおける中性プラズマの実現のための最後の電
極の電位の調整によってとりわけ経験的に決定される。
射側からも間隔をおいて配置された領域においてイオン化チャンバの側壁開口部
によって行われる。有利にはこの供給領域はイオン化チャンバの長さの10%と
40%との間の距離だけ長手方向に電子ビーム入射部から隔たっている。
実現可能である。
軸Zの周りにイオン化チャンバIKを有し、このイオン化チャンバIKは例えば
長手方向軸Zの周りに回転対称に構成されている。長手方向軸Zの方向における
このイオン化チャンバIKの長手方向の長さは、長手方向軸Zに対して垂直なイ
オン化チャンバの直径DKよりもはるかに大きい。イオン化チャンバIKは長手
方向軸に対して横方向の円柱状の側壁によって限定されている。
、これらの磁極片及び電極は少なくとも中心の長手方向軸Zに向いた側面におい
て回転対称に構成されている。磁極片PPは、イオン化チャンバIKから半径方
向に距離をおいて配置された永久磁石PMにおいて発生される磁束を半径方向に
誘導し、この結果、各磁極片PPが磁極を形成する。この場合、長手方向に相互
に次々と配置された磁極片はマグネット磁極とは正反対の極性を形成する。従っ
て、イオン化チャンバIKにおいてこれらの磁極片の間に構成される磁界は、各
極片PPの位置において磁界反転を示す。このような磁界装置はそれ自体は永久
周期的なマグネットシステムとして進行波管の技術から十分に周知である。
ある。この電極装置はカソードK及びアノードE0によって補完される。カソー
ドK及びアノードE0は、薄片状の電極電流ESから集束された電子ビームEB
を発生するためのビーム発生システムを形成する。電子ビームを発生しフォーカ
シングするためのビームシステムも同様に従来技術から多様な実施例において周
知である。アノード電極E0はイオン化チャンバを側面から限定する電極E1〜
Enと一緒に正の電荷を持ったイオンに対してA0>A1>A2>A3>A4>
A5を有するアノード電極E0の電位A0から電極E5の電位A5までのイオン
に対して単調な電位差を有する電極装置を形成する。電子ビームEBの負の電荷
をもつ電子に対しては、電位系列A0からA5までは制動電位を形成する。この
制動電位は電子ビームEBの電子の初期速度を長手方向軸Zに沿って前進するこ
とによって連続的に減少させる。従って、電子に対してはA5>A0が成り立つ
。電子に対するカソードKの電位AKは電位A5よりもわずかに高く選択され、
この結果、電子ビームEBの電子は電極E5までイオン化チャンバを通過した後
では小さい残留速度を有する。電子ビームEBはイオン化チャンバにおいて磁極
片の間に構成される磁界HKによって集束されたビームとして導かれる。
ビームEBの電子は中性推進燃料ガスと相互作用し、このガスの部分的なイオン
化を惹起する。この場合に発生する正の電荷を持ったイオンはA0からA5への
電位差の方向において加速され、この場合集束された電子ビームEBならびに互
いに連続して配置された電極によって形成されるフィールドラインによって長手
方向軸Zに向かって集束される。イオン化において自由になる2次電子は最初は
統計的に変化する方向において非常に小さい速度を有する。これらの2次電子は
個々の電極の間の電界EKにおいて加速される。この場合、この加速の方向はイ
オンの加速方向とは正反対である。加速された2次電子は、同時にイオン化チャ
ンバIKに存在する磁界HKによって誘導され、加速電界の方向の周りの屈曲し
た軌道へと強制される。これによって、2つの電極の間の段階における電子の滞
在持続時間は大幅に長くなり、さらにこのような2次電子が更なるイオン化プロ
セスをトリガする確率が大いに高まる。これらの2次電子は最後にはアノードE
0の方向に続く電極のうちの1つによって捕捉される。1つの電極に衝突するま
での2つの電極の間のイオン化チャンバにおける電子の比較的長い滞在持続時間
は次のことに寄与する。すなわち、正の電荷を持ったイオンによる正の空間電荷
の迅速な形成が、すなわちイオンを加速するフィールドの遮へいが回避されるこ
とに寄与する。
る推進燃料ガスTGのイオン化は、基本的にイオン化チャンバの全長に亘って分
布する。A0とA5との間の電位差に沿って長手方向軸Zの方向に加速されかつ
この長手方向軸Zを中心として集束されるイオンはイオン化チャンバの出力側K
Aにおいて集束された電子ビームEBの減速された電子と共にほんの少しのビー
ムダイバージェンスを有するかなり中性のプラズマビームPBを形成する。
径DKよりも小さい絞り開口部直径を有する絞り電極の形態を有する。図1には
電位ステップの例示的な値として最後の電極E5を基準にした電極E0からE4
までの電圧が記入されている。カソードKの電圧は最後の電極Eよりも少し負で
ある。このマグネット装置の極は通常のやり方でS及びNによって区別される。
長手方向軸Zに沿って示している。図2ではフィールド経過及び電子の電荷分布
の他に電極E0、E1...ならびに磁極片PPがZ軸に沿ってそれらの位置にお
いてシンボリックに図示されている。1次電子ビームEBは長手方向軸Zの両側
に対称的に記されており、これに対して、2次電子の蓄積ECがわかりやすいよ
うに長手方向軸Zの片側だけに記されている。Ez及びHzによって長手方向軸
乃至はこの長手方向軸のすぐ周囲にフィールド強度が記されている。長手方向軸
Zは図の横座標を形成し、縦座標はフィールド強度Ez及びHzを定性的に示し
ている。長手方向軸における電界Ezは電極E0、E1...の位置において最小
であり、これらの電極の間の中間において最大である。この場合フィールドの方
向反転はなく、この結果、電界強度はこの図において正負の符号を変えることは
ない。長手方向軸におけるZ方向の磁界強度は磁極片PPの位置で最小値を示し
、2つの隣りあう磁極片の間で最大値を示す。電界とは異なり、磁界においては
個々の磁極片においてそれぞれフィールド方向反転が生じる。このフィールド方
向反転はこの図ではゼロラインと考えられる長手方向軸Zとの交差点として図示
され、正負の符号の反転として処理される。イオン化プロセスにおいて生じる2
次電子は電界によってイオン化チャンバにおいて加速され、磁界によって屈曲し
た軌道を強制される。電子の蓄積、すなわち増大する電子の濃度は長手方向軸Z
の周りのリング状の領域ECにおいて発生する。この電子の蓄積は長手方向に関
してほぼ電界の最小値において乃至は磁界の最大値において存在する。
A0乃至はA1の一段式の2つの電極E1、E2乃至は3つの磁極片PP1、P
P2及びPP3を有するマグネット装置に対して示している。これら3つの磁極
片のうちのそれぞれ2つの磁極片はこれら2つの電極E1乃至はE2うちの1つ
を取り囲む。このような単一段のフィールド装置は、図2に示された分布のよう
に、電極E1、E2の個所において軸上に電界強度の最小値を示し、ならびに、
電界強度Ezの最大値をこれら2つの電極の間の軸上に示す。長手方向軸Hz上
の磁界強度Hzは真ん中の磁極片PP2の領域において最小値に達し、ここでフ
ィールド方向反転が起こっている。磁界強度の最大値は電極E1及びE2の領域
にあり、ここで電界強度Ezはこの軸上で最小値を有する。長手方向軸Zの周り
のリング状の電子雲ECの発生の際の作用の仕方は図2の実施形態に相応する。
形可能である。とりわけイオン化チャンバの設計、電極のサイズ比、電極間隔、
電極直径に関しては個々のケースに合わせた多数のバリエーションが考えられる
。電極の間隔及び/又は磁極片の間隔ならびに長手方向軸の方向における電極の
長さは多段式装置においては全ての段に対して必ずしも一定ではない。電位差は
第1の電極と第2の電極との間で必ずしも線形ではなく、個々のケースにおいて
非線形の経過とすることもできる。プラズマ加速器装置はスペースクラフトのた
めのイオン推力器の上記の有利な適用事例に限定されず、例えば高融点金属の溶
接、ろう付け、切断などの際のように高いパワー密度の使用による無接触材料加
工にも有利には使用できる。
おいて中性キセノンガスから高周波又は電子衝撃によってプラズマが発生される
。正の電荷をもったイオンはグリッド電極の方向に印加された電界において放出
方向に加速される。加速されたイオン流には電気的な中性化のために自由電子流
が付加されなければならない。中性化プラズマ流は高い速度で推力器から発射さ
れ、飛行体を反対方向に加速する。空間電荷効果によってイオン流密度は制限さ
れ、この構造タイプの推力器はほんの適度な反動推進効果において大きな断面積
を必要とする。
のイオン化チャンバはリング軸に対してパラレルな加速度電界及び半径方向の磁
界によって貫通される。外部の電子源からイオン放出方向に向かって電子が中性
ガスを含むイオン化チャンバへとガイドされ、そこで電子は磁界のためにスパイ
ラル軌道を強いられ、こうしてイオン化チャンバ内部の走行区間はアノードへの
直線経路に比べて数倍大きくなり、これによって推進燃料ガスとのイオン化相互
作用が高められる。磁気的偏向を2次電子も受け、これらの2次電子は電界にお
いて加速される。与えられたフィールドコンフィギュレーションは、さらに、大
きく加速電界の遮へいを正の推進燃料イオンに対して惹起しうる空間電荷ゾーン
の形成を回避する。従って、正イオンの加速はかなり中性プラズマにおいて行わ
れる。このような装置によってグリッドイオン推力器装置よりもはるかに高い電
流密度が得られる。しかし、このような装置は、放出されるイオン流の大きな角
度拡大によってほんの適度な効率を示す。 DE1222589Bには空間電荷中性化された荷電粒子ビームを発生するた
めの装置が記述されており、この装置では大きく加速された電子ビームがイオン
化チャンバにその長手方向軸に沿って導入され、この長手方向軸に対してパラレ
ルな磁界を通過して導かれる。イオン化チャンバにおけるアーク放電は導入され
たガスから遅い電子及び正の電荷を持つイオンを発生する。この正の電荷を持つ
イオンが1次電子ビームの方向にイオン加速電極によって加速され、1次電子ビ
ームの制動された電子とともにイオン化チャンバを中性プラズマビームとして離
れるのに対して、長手方向軸に対してパラレルな磁界によって導かれて入力側電
極と出力側電極との間をガス放電の遅い電子は行きつ戻りつする。加速されたイ
オン及び制動された電子ビームの電子はこの装置を中性プラズマビームとして離
れる。
イオンに対する中心アトラクタとしても作用し、さらに集束された電子流への加
速されたイオンのフォーカシングを支援し、同時にイオンの相互的な反発作用を
補償する。電子ビームの拡がりは、磁界及び/又は電界からなるビームガイド及
び/又はビームフォーカシングシステムによって妨げられる。ビーム領域におい
てビーム方向及びイオン化チャンバの長手方向軸に対して基本的にパラレルなフ
ィールド経過を有するとりわけ磁気的ビームガイドシステムが有利である。長手
方向軸に対して垂直の運動成分を有する電子ビームの電子は磁界によってビーム
の周りのスパイラル軌道に強いられる。磁気的ビームガイドシステムは、それ自
体は電子ビーム管によって多様なやり方で、とりわけ進行波管において、中心軸
に沿って発生するフィールド方向反転を有する永久周期のマグネット装置の形式
で周知である。これらのフィールド反転においてこのフィールドは大きな半径方
向成分を有する。このような周知のビームガイドシステムはこの開示の目的のた
めにも参照してほしい。このようなマグネット装置を有する進行波管は例えばD
E2652020B2又はDE-AS-1491516から公知である。
極線管の技術から多数のバリエーションにおいて周知である。このため、これに
ついての詳細はここでは示さず、例えばDE1222589B又はDE2931
746C2の従来技術の装置を参照してほしい。本発明にとっては、例えばピア
ス(Pierce)タイプの電子光学を用いてカソードから放たれる電子流が薄片状の
(laminar)ビームに集束され、イオン化チャンバに長手方向軸に沿って導入さ
れる。電子ビームのイオン化チャンバへの入射領域は有利にはイオン化チャンバ
において発生されるイオンに対するバリアとして構成され、この結果、カソード
電位のイオン化チャンバへの入り込みによってイオンがカソードに誘導され、電
気的損失又はカソードの電子エミッション能力のデグラデーションが引き起こさ
れることが防止される、又は、このような望ましくないイオン流を少なくとも僅
少にしておくことができる。イオンバリアとしては例えば第1の電極がイオン化
チャンバの直径より小さい絞り開口部直径を有するリング状絞りとして構成され
る。イオン化チャンバの内部には上記の磁界によってビームが集束されるビーム
として導かれる。
一である多段式電極装置の第1の電極と最後の電極との間の加速区間内のイオン
の加速のために構成された電位差において減速される。付加的なエネルギ損失な
しに、電子は減速区間の端部に残留速度で到達する。この残留速度は加速区間(
電子にとっては減速区間)の開始点における速度よりもはるかに小さいはずであ
る。最後の電極の電圧はこのために有利にはカソードと比べてわずかに正である
。イオン化チャンバに推進燃料ガスがない場合には、電子はこの加速区間の端部
において小さい残留エネルギによりこの場合コレクタとして作用する最後の電極
によって捕捉されてしまう。
ある。この電極装置はカソードK及びアノードE0によって補完される。カソー
ドK及びアノードE0は、薄片状の電極電流ESから集束された電子ビームEB
を発生するためのビーム発生システムを形成する。電子ビームを発生しフォーカ
シングするためのビームシステムも同様に従来技術から多様な実施例において周
知である。アノード電極E0はイオン化チャンバを側面から限定する電極E1〜
Enと一緒に正の電荷を持ったイオンに対してA0>A1>A2>A3>A4>
A5を有するアノード電極E0の電位A0から電極E5の電位A5までのイオン
に対して単調な電位差を有する電極装置を形成する。電子ビームEBの負の電荷
をもつ電子に対しては、電位系列A0からA5までは制動電位を形成する。この
制動電位は電子ビームEBの電子の初期速度を長手方向軸Zに沿って前進するこ
とによって連続的に減少させる。 カソードKの電圧は最後の電極E5よりもわずかに負に選択され、この結果、
電子ビームEBの電子は電極E5までイオン化チャンバを通過した後ではまだ小
さい残留速度を有する。電子ビームEBはイオン化チャンバにおいて磁極片の間
に構成される磁界HKによって集束されたビームとして導かれる。
を特徴とする、請求項1〜17のうちの1項記載の装置。
Claims (20)
- 【請求項1】 プラズマ加速器装置において、 長手方向軸の周りにイオン化チャンバを有し、 前記長手方向軸に沿って加速区間に亘って正の電荷を持った推進燃料イオンに
対する電気的な電位差を発生するための電極装置を有し、 集束された電子ビームを前記長手方向軸に沿って前記イオン化チャンバに導入
するための手段を有する、プラズマ加速器装置。 - 【請求項2】 長手方向軸に沿って電子ビームをガイドするための磁気的ビ
ームガイドシステムを特徴とする請求項1記載の装置。 - 【請求項3】 ビームガイドシステムは永久磁石装置を含むことを特徴とす
る、請求項2記載の装置。 - 【請求項4】 磁気的ビームガイドシステムは長手方向軸に沿って1つ又は
複数の方向反転を有することを特徴とする、請求項2又は3記載の装置。 - 【請求項5】 電極装置は、加速区間に亘って電位差を複数の段に分割する
ことに相応して1つ又は複数の中間電極を有することを特徴とする、請求項1〜
4のうちの1項記載の装置。 - 【請求項6】 中間電極はイオン化チャンバの側面に配置されていることを
特徴とする、請求項5記載の装置。 - 【請求項7】 中間電極の長さは長手方向軸の方向においてそれぞれ次の電
極に対する間隔の少なくとも30%、有利には少なくとも80%であることを特
徴とする、請求項5又は6記載の装置。 - 【請求項8】 中間電極の直径は、長手方向軸の方向において電極長の30
0%より小さく、とりわけ100%よりも小さいことを特徴とする、請求項1〜
7のうちの1項記載の装置。 - 【請求項9】 磁気的ビームガイドシステムの磁極及び電極装置の電極は長
手方向軸の方向において交互に並んでいることを特徴とする、請求項2〜8のう
ちの1項記載の装置。 - 【請求項10】 電界及び磁界は、イオン化チャンバの体積の主要な部分、
とりわけ90%より大きな部分において交差して経過していることを特徴とする
、請求項2〜9のうちの1項記載の装置。 - 【請求項11】 イオン化チャンバの体積の60%より大きな体積において
、電界方向と磁界方向との間に挟まれた角度は45°と135°との間の値であ
ることを特徴とする、請求項10記載の装置。 - 【請求項12】 電位差の値は、電子に減速作用を及ぼす加速区間への入射
における電子ビームの電子の平均運動エネルギよりも僅かに、とりわけ10%よ
り小さい値だけ低いことを特徴とする、請求項1〜11のうちの1項記載の装置
。 - 【請求項13】 加速区間の端部から外へ出てゆくプラズマビームにおいて
、電子の平均速度は正の電荷を持ったイオンの平均速度にほぼ等しいことを特徴
とする、請求項1〜12のうちの1項記載の装置。 - 【請求項14】 電子及びイオンの平均速度は最大でファクタ10だけ異な
ることを特徴とする、請求項13記載の装置。 - 【請求項15】 加速区間は電子ビームの入射側においてイオンバリアによ
って閉鎖されていることを特徴とする、請求項1〜14のうちの1項記載の装置
。 - 【請求項16】 加速区間の開始地点の電極は電子ビームに対する中央開口
部を有する絞り電極として構成され、前記中央開口部の直径はイオン化チャンバ
の直径よりもはるかに小さいことを特徴とする、請求項1〜15のうちの1項記
載の装置。 - 【請求項17】 中性のガス状推進燃料はイオン化チャンバに側面から供給
されることを特徴とする、請求項1〜16のうちの1項記載の装置。 - 【請求項18】 推進燃料供給は、電子ビームの入射側から間隔をおいてイ
オン化チャンバの長手方向経過の10%〜40%の領域において行われることを
特徴とする、請求項17記載の装置。 - 【請求項19】 イオン化チャンバの長さは、該イオン化チャンバの直径よ
りもはるかに大きく、とりわけこの直径の3倍よりも大きいことを特徴とする、
請求項1〜18のうちの1項記載の装置。 - 【請求項20】 加速区間及びイオン化チャンバは基本的に同一であること
を特徴とする、請求項1〜19のうちの1項記載の装置。
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