JP2000088657A - 極短光パルスの波形計測方法 - Google Patents
極短光パルスの波形計測方法Info
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 高価で強い光強度を要する非線形結晶を使用
することなく、極短光パルスの振幅情報および位相情報
を計測する方法を提供する。 【解決手段】 波形を計測すべき極短パルスレーザ光を
回折格子５に照射し、フーリエ変換レンズ６によって得
られる１次元周波数光分布から時間−周波数変換フィル
タ７および逆フーリエ変換レンズ８で形成される、時間
−周波数展開された超高速走査２次元光分布の強度分布
と、極短パルスレーザ光をコリメートして得られる参照
波面とを空間的に干渉させて得られる干渉縞の強度分布
から、極短パルスレーザ光の波形、すなわち超短光パル
スの周波数分布の時間変化およびその振幅と位相を再生
する。
することなく、極短光パルスの振幅情報および位相情報
を計測する方法を提供する。 【解決手段】 波形を計測すべき極短パルスレーザ光を
回折格子５に照射し、フーリエ変換レンズ６によって得
られる１次元周波数光分布から時間−周波数変換フィル
タ７および逆フーリエ変換レンズ８で形成される、時間
−周波数展開された超高速走査２次元光分布の強度分布
と、極短パルスレーザ光をコリメートして得られる参照
波面とを空間的に干渉させて得られる干渉縞の強度分布
から、極短パルスレーザ光の波形、すなわち超短光パル
スの周波数分布の時間変化およびその振幅と位相を再生
する。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、極短光パルス、特
に極短パルスレーザ光の波形、すなわちその時間と周波
数との関係を計測する技術に関するものである。
に極短パルスレーザ光の波形、すなわちその時間と周波
数との関係を計測する技術に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】光通信、物理計測などの分野において
は、極短パルスレーザ光の持つ高い時間分解能などの特
性を利用した応用が益々注目されてきている。極短パル
スレーザ光の利用の重要性が高まるのに伴って、超高速
計測技術の役割が必要になってきている。特に、信号の
変調の様子を解析するためには、信号の時間と周波数と
の関係を知ることが非常に重要となる。
は、極短パルスレーザ光の持つ高い時間分解能などの特
性を利用した応用が益々注目されてきている。極短パル
スレーザ光の利用の重要性が高まるのに伴って、超高速
計測技術の役割が必要になってきている。特に、信号の
変調の様子を解析するためには、信号の時間と周波数と
の関係を知ることが非常に重要となる。
【０００３】短パルスレーザ光の波形、特にパルス幅の
計測方法としては種々の方法が提案されている。例え
ば、二光子けい光法や高調波発生法などの相関法や、電
子管ストリークカメラを用いる直接法や、光カーセル、
可飽和色素セルなどを用いる光シャッタ法などが提案さ
れている。
計測方法としては種々の方法が提案されている。例え
ば、二光子けい光法や高調波発生法などの相関法や、電
子管ストリークカメラを用いる直接法や、光カーセル、
可飽和色素セルなどを用いる光シャッタ法などが提案さ
れている。
【０００４】上述した直接法は波形の即時表示や解析が
可能であるが、時間分解能が数百フェムト秒程度である
とともにシステムが非常に高価になる。また、光シャッ
タ法では時間分解能は光シャッタの応答速度によって制
限され、数ピコ秒程度である。一方、相関法は、光パル
ス強度波形の自己相関を測定し、その相関幅からパルス
幅を測定する方法であり、色素溶液を用いる二光子けい
光法や、非線形結晶を用いる高調波発生法があり、最高
時間分解能が10-14 〜10-13 秒（10〜1001フェムト秒）
と高い利点がある。
可能であるが、時間分解能が数百フェムト秒程度である
とともにシステムが非常に高価になる。また、光シャッ
タ法では時間分解能は光シャッタの応答速度によって制
限され、数ピコ秒程度である。一方、相関法は、光パル
ス強度波形の自己相関を測定し、その相関幅からパルス
幅を測定する方法であり、色素溶液を用いる二光子けい
光法や、非線形結晶を用いる高調波発生法があり、最高
時間分解能が10-14 〜10-13 秒（10〜1001フェムト秒）
と高い利点がある。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】上述したように、極短
パルスレーザ光の波形を計測するにはできるだけ時間分
解能が高い計測法が望ましいので、現在の超高速計測技
術では、非線形結晶を用いた高調波発生法が中心となっ
ている。この非線形結晶を用いた光時間ゲートは、極短
パルスレーザ光と非線形結晶の速い時間応答を利用する
ことで上述したようにきわめて高い時間分解能が得られ
るが、基本的に強度相関法に基づいているので、位相情
報を容易に得ることができないという欠点がある。ま
た、この非線形結晶を用いる高調波発生法では、強い光
強度が必要であり、光強度の弱い極短パルスレーザ光で
は信頼性のある計測を行なうことができないという欠点
もある。さらに、この高調波発生法で使用する非線形結
晶は特別のものであり、高価であるという欠点もある。
パルスレーザ光の波形を計測するにはできるだけ時間分
解能が高い計測法が望ましいので、現在の超高速計測技
術では、非線形結晶を用いた高調波発生法が中心となっ
ている。この非線形結晶を用いた光時間ゲートは、極短
パルスレーザ光と非線形結晶の速い時間応答を利用する
ことで上述したようにきわめて高い時間分解能が得られ
るが、基本的に強度相関法に基づいているので、位相情
報を容易に得ることができないという欠点がある。ま
た、この非線形結晶を用いる高調波発生法では、強い光
強度が必要であり、光強度の弱い極短パルスレーザ光で
は信頼性のある計測を行なうことができないという欠点
もある。さらに、この高調波発生法で使用する非線形結
晶は特別のものであり、高価であるという欠点もある。
【０００６】本発明の目的は、上述した従来の極短パル
スレーザ光の計測方法の欠点を解消し、高価で強い光強
度を必要とする非線形結晶を使用することなく、信号の
振幅情報のみならず位相情報をも計測することができ、
しかも計測の自由度が高い極短パルスレーザ光の波形計
測方法を提供しようとするものである。
スレーザ光の計測方法の欠点を解消し、高価で強い光強
度を必要とする非線形結晶を使用することなく、信号の
振幅情報のみならず位相情報をも計測することができ、
しかも計測の自由度が高い極短パルスレーザ光の波形計
測方法を提供しようとするものである。
【０００７】
【課題を解決するための手段】本発明による極短光パル
スの波形計測方法は、極短光パルスを分散素子に照射
し、この分散素子で分散された光波を１次元フーリエ変
換光学系によって１次元周波数光分布に変換し、この１
次元周波数光分布を時間−周波数変換フィルタによって
フィルタリングし、得れる光波を逆フーリエ変換光学系
に通して時間−周波数展開された超高速走査２次元光分
布を求め、この超高速走査２次元光分布と極短光パルス
をコリメートして得られる参照波面とを空間的に干渉さ
せて得られる干渉縞の強度分布から、極短光パルスの波
形、すなわち超短光パルスの周波数分布の時間変化およ
びその振幅と位相を再生することを特徴とするものであ
る。本発明による極短パルスレーザ光の波形計測方法の
好適な実施例においては、極短パルスレーザ光を回折格
子に照射し、フーリエ変換レンズによって得られる１次
元周波数光分布から時間−周波数変換フィルタおよび逆
フーリエ変換レンズで形成される、時間−周波数展開さ
れた超高速走査２次元光分布と、極短パルスレーザ光を
コリメートして得られる参照波面とを空間的に干渉させ
て得られる干渉縞の強度分布から、極短パルスレーザ光
の波形を再生する。すなわち、干渉縞の強度分布と縞間
隔を解析することによって極短パルスレーザ光の振幅情
報と位相情報を得ることができる。
スの波形計測方法は、極短光パルスを分散素子に照射
し、この分散素子で分散された光波を１次元フーリエ変
換光学系によって１次元周波数光分布に変換し、この１
次元周波数光分布を時間−周波数変換フィルタによって
フィルタリングし、得れる光波を逆フーリエ変換光学系
に通して時間−周波数展開された超高速走査２次元光分
布を求め、この超高速走査２次元光分布と極短光パルス
をコリメートして得られる参照波面とを空間的に干渉さ
せて得られる干渉縞の強度分布から、極短光パルスの波
形、すなわち超短光パルスの周波数分布の時間変化およ
びその振幅と位相を再生することを特徴とするものであ
る。本発明による極短パルスレーザ光の波形計測方法の
好適な実施例においては、極短パルスレーザ光を回折格
子に照射し、フーリエ変換レンズによって得られる１次
元周波数光分布から時間−周波数変換フィルタおよび逆
フーリエ変換レンズで形成される、時間−周波数展開さ
れた超高速走査２次元光分布と、極短パルスレーザ光を
コリメートして得られる参照波面とを空間的に干渉させ
て得られる干渉縞の強度分布から、極短パルスレーザ光
の波形を再生する。すなわち、干渉縞の強度分布と縞間
隔を解析することによって極短パルスレーザ光の振幅情
報と位相情報を得ることができる。
【０００８】このような本発明による極短光パルスの波
形計測方法は、極短光パルスの波形を直接的に計測する
ものであるから、上述した非線形結晶を使用する必要は
ないので、コストを低減できるとともに弱い光強度でも
計測が可能である。また、極短光パルスの振幅情報のみ
ならず位相情報をも計測することができる。さらに、最
高時間分解能は用いる参照パルス光のパルス幅で決ま
り、10-15 〜10-13 秒（数フェムト〜１００フェムト
秒）と高いものである。
形計測方法は、極短光パルスの波形を直接的に計測する
ものであるから、上述した非線形結晶を使用する必要は
ないので、コストを低減できるとともに弱い光強度でも
計測が可能である。また、極短光パルスの振幅情報のみ
ならず位相情報をも計測することができる。さらに、最
高時間分解能は用いる参照パルス光のパルス幅で決ま
り、10-15 〜10-13 秒（数フェムト〜１００フェムト
秒）と高いものである。
【０００９】
【発明の実施の形態】図１は、本発明による極短光パル
スの波形計測方法を実施するための時間−２次元空間変
換光学系の構成を示すものである。この時間−２次元空
間変換光学系１では、回折格子などの分散素子、１次元
の空間フィルタリングシステム、時間−周波数フィルタ
を用いることにより計測対象である極短光パルス、本例
では極短パルスレーザ光、すなわち時間信号を２次元空
間信号に変換することができる。
スの波形計測方法を実施するための時間−２次元空間変
換光学系の構成を示すものである。この時間−２次元空
間変換光学系１では、回折格子などの分散素子、１次元
の空間フィルタリングシステム、時間−周波数フィルタ
を用いることにより計測対象である極短光パルス、本例
では極短パルスレーザ光、すなわち時間信号を２次元空
間信号に変換することができる。
【００１０】計測すべき極短パルスレーザ光２を球面レ
ンズ３および４によって平面波とし、この平面波化した
信号光を、分散素子である回折格子５に適当な角度で斜
め入射させる。このとき、入射された信号光は回折の式
に基づく方向に偏向される。また、信号光は回折格子５
に斜め入射されるので、回折格子上での入射位置によっ
て、時間的な遅延が生じることになる。その結果、光波
の伝搬方向（波数ベクトル）と空間的な位相分布（波
面）とは直交せず、入射角度に等しい傾きを以て交叉す
ることになる。
ンズ３および４によって平面波とし、この平面波化した
信号光を、分散素子である回折格子５に適当な角度で斜
め入射させる。このとき、入射された信号光は回折の式
に基づく方向に偏向される。また、信号光は回折格子５
に斜め入射されるので、回折格子上での入射位置によっ
て、時間的な遅延が生じることになる。その結果、光波
の伝搬方向（波数ベクトル）と空間的な位相分布（波
面）とは直交せず、入射角度に等しい傾きを以て交叉す
ることになる。
【００１１】このようにして回折格子５から得られる光
波を１次元フーリエ変換光学系を構成する円筒レンズ６
により水平方向成分に対してフーリエ変換することによ
り信号光のスペクトル分布がフィルタ面１０１に空間分
布として得られる。このスペクトル分布を時間−周波数
変換フィルタ７を用いてフィルタリングする。この時間
−周波数変換フィルタ７は、切り出す周波数成分の周波
数が垂直方向に見て順次に増加するように設計したもの
とすることができる。また、この時間−周波数変換フィ
ルタ７の透過率分布を変化させることにより、どのよう
な周波数成分を垂直方向のどのような位置に切り出すか
を設定することができる。
波を１次元フーリエ変換光学系を構成する円筒レンズ６
により水平方向成分に対してフーリエ変換することによ
り信号光のスペクトル分布がフィルタ面１０１に空間分
布として得られる。このスペクトル分布を時間−周波数
変換フィルタ７を用いてフィルタリングする。この時間
−周波数変換フィルタ７は、切り出す周波数成分の周波
数が垂直方向に見て順次に増加するように設計したもの
とすることができる。また、この時間−周波数変換フィ
ルタ７の透過率分布を変化させることにより、どのよう
な周波数成分を垂直方向のどのような位置に切り出すか
を設定することができる。
【００１２】上述したように、時間−周波数変換フィル
タ７によってフィルタリングされた光波を１次元逆フー
リエ変換光学系を構成する円筒レンズ８により水平方向
成分に対して逆フーリエ変換することにより、出力面１
０２上に水平方向には時間遅延の分布、垂直方向には切
り出されたスペクトル成分の分布が対応する光波の分布
９が得られる。出力面１０２上では、信号光の波面が傾
いているので、出力面上の異なる位置への到達時間に差
が生じる。その結果、出力面上では光波分布が時間とと
もに走査する。したがって、出力面１０２上で得られる
光波分布９は超高速走査２次元光分布とも称されるもの
である。
タ７によってフィルタリングされた光波を１次元逆フー
リエ変換光学系を構成する円筒レンズ８により水平方向
成分に対して逆フーリエ変換することにより、出力面１
０２上に水平方向には時間遅延の分布、垂直方向には切
り出されたスペクトル成分の分布が対応する光波の分布
９が得られる。出力面１０２上では、信号光の波面が傾
いているので、出力面上の異なる位置への到達時間に差
が生じる。その結果、出力面上では光波分布が時間とと
もに走査する。したがって、出力面１０２上で得られる
光波分布９は超高速走査２次元光分布とも称されるもの
である。
【００１３】このような時間−２次元空間変換光学系１
によって得られる光波分布９、すなわち超高速走査２次
元空間信号は、入力時間信号の光スペクトログラムと考
えることができるので、以後光スペクトログラムとも称
することにする。この光スペクトログラム９では、水平
軸方向に生じる時間遅延の結果、時間波形が瞬間的な空
間分布として得られている。このような時間−２次元空
間変換によって得られる光スペクトログラム９は、光軸
方向に波数ベクトルを持ち、水平軸方向に線形な時間遅
延を持っている。
によって得られる光波分布９、すなわち超高速走査２次
元空間信号は、入力時間信号の光スペクトログラムと考
えることができるので、以後光スペクトログラムとも称
することにする。この光スペクトログラム９では、水平
軸方向に生じる時間遅延の結果、時間波形が瞬間的な空
間分布として得られている。このような時間−２次元空
間変換によって得られる光スペクトログラム９は、光軸
方向に波数ベクトルを持ち、水平軸方向に線形な時間遅
延を持っている。
【００１４】図２Ａは、上述したようにして得られた光
スペクトログラム９の波面に対して適当な角度を持つフ
ーリエ変換限界パルス波面１０（参照ＴＬパルス平面
波）を出力面１０２に入射した様子を斜めから見たもの
であり、図２Ｂおよび２Ｃは、それぞれＹ軸およびＺ軸
の方向から見た図面である。図１に示した時間−２次元
空間変換光学系１によって得られる光信号の水平方向の
時間遅延に対して水平方向に異なる時間遅延部分と交叉
するような平面１０３を考え、この平面１０３と波面が
一致するように参照ＴＬパルス平面波１０を入射する。
スペクトログラム９の波面に対して適当な角度を持つフ
ーリエ変換限界パルス波面１０（参照ＴＬパルス平面
波）を出力面１０２に入射した様子を斜めから見たもの
であり、図２Ｂおよび２Ｃは、それぞれＹ軸およびＺ軸
の方向から見た図面である。図１に示した時間−２次元
空間変換光学系１によって得られる光信号の水平方向の
時間遅延に対して水平方向に異なる時間遅延部分と交叉
するような平面１０３を考え、この平面１０３と波面が
一致するように参照ＴＬパルス平面波１０を入射する。
【００１５】この参照ＴＬパルス平面波１０は、光スペ
クトログラム９とは異なる波数を持つので、光スペクト
ルグラム面に信号が存在する場合には、上述した平面１
０３において空間的な干渉縞が得られる。平面１０３上
には、異なる時間遅延に対応した信号成分が存在するの
で、この干渉縞の空間的な分布が光スペクトログラム９
における時間的な強度分布に対応している。したがっ
て、空間的な干渉による時間−２次元空間変換のための
光時間ゲートを実現することが可能となり、干渉縞の空
間的な分布を解析することによって計測すべき極短パル
スレーザ光の振幅情報を得ることができる。また、参照
ＴＬパルス平面波１０の位相を基準にして干渉縞を解析
することによって計測時間信号の位相情報を得ることが
できる。
クトログラム９とは異なる波数を持つので、光スペクト
ルグラム面に信号が存在する場合には、上述した平面１
０３において空間的な干渉縞が得られる。平面１０３上
には、異なる時間遅延に対応した信号成分が存在するの
で、この干渉縞の空間的な分布が光スペクトログラム９
における時間的な強度分布に対応している。したがっ
て、空間的な干渉による時間−２次元空間変換のための
光時間ゲートを実現することが可能となり、干渉縞の空
間的な分布を解析することによって計測すべき極短パル
スレーザ光の振幅情報を得ることができる。また、参照
ＴＬパルス平面波１０の位相を基準にして干渉縞を解析
することによって計測時間信号の位相情報を得ることが
できる。
【００１６】本発明は上述した実施例にのみ限定される
ものではなく、幾多の変更や変形が可能である。例え
ば、上述した実施例では、分散素子として回折格子を用
いたが、他の分散素子を用いることもできる。また、上
述した実施例では、フーリエ変換光学系および逆フーリ
エ変換光学系として円筒レンズを用いたが、他の光学素
子を用いることもできる。
ものではなく、幾多の変更や変形が可能である。例え
ば、上述した実施例では、分散素子として回折格子を用
いたが、他の分散素子を用いることもできる。また、上
述した実施例では、フーリエ変換光学系および逆フーリ
エ変換光学系として円筒レンズを用いたが、他の光学素
子を用いることもできる。
【００１７】
【発明の効果】上述したように、本発明による極短パル
スレーザ光の計測方法によれば、従来の高調波発生法の
ように特殊で高価な非線形結晶を用いないので、コスト
を低減することができるとともに光強度が弱い場合でも
信頼性の高い計測を行なうことができる。また、本発明
による極短パルスレーザ光の波形計測方法は、強度相関
法ではないので、信号の振幅情報のみならず位相情報を
も計測することができる。
スレーザ光の計測方法によれば、従来の高調波発生法の
ように特殊で高価な非線形結晶を用いないので、コスト
を低減することができるとともに光強度が弱い場合でも
信頼性の高い計測を行なうことができる。また、本発明
による極短パルスレーザ光の波形計測方法は、強度相関
法ではないので、信号の振幅情報のみならず位相情報を
も計測することができる。
【００１８】さらに、時間−周波数解析の結果として、
光信号に含まれる時間と周波数の分布を同時に計測する
ことができる。このとき使用する時間−周波数変換フィ
ルタを変えるだけで様々な解析（例えばマルチリゾリュ
ーショナル解析）を行なうことができるので、計測の自
由度が高いという利点もある。さらにまた、計測結果を
直接的に表示することができるので、有用な情報を迅速
にしかも分かりやすく提供することができる。
光信号に含まれる時間と周波数の分布を同時に計測する
ことができる。このとき使用する時間−周波数変換フィ
ルタを変えるだけで様々な解析（例えばマルチリゾリュ
ーショナル解析）を行なうことができるので、計測の自
由度が高いという利点もある。さらにまた、計測結果を
直接的に表示することができるので、有用な情報を迅速
にしかも分かりやすく提供することができる。
【図１】図１は、本発明による極短パルスレーザ光の波
形計測方法で使用する時間−２次元空間変換光学系の一
例の構成を示す線図である。
形計測方法で使用する時間−２次元空間変換光学系の一
例の構成を示す線図である。
【図２】図２Ａ、２Ｂおよび２Ｃは、時間−２次元空間
変換により得られる光スペクトログラムの波面と、参照
パルス波面とを空間的に干渉させた様子を示す線図であ
る。
変換により得られる光スペクトログラムの波面と、参照
パルス波面とを空間的に干渉させた様子を示す線図であ
る。
１ 時間−２次元空間変換光学系、 ２ 極短パルスレ
ーザ光、３，４ 球面レンズ、 ５ 回折格子、 ６，
８ 円筒レンズ、７ 時間−周波数変換フィルタ、 ９
光スペクトログラム、１０ 参照ＴＬパルス平面波、
１１ 干渉縞、 １００ 入射面、１０１ フィルタ
面、 １０２ 出力面、 １０３ 干渉面
ーザ光、３，４ 球面レンズ、 ５ 回折格子、 ６，
８ 円筒レンズ、７ 時間−周波数変換フィルタ、 ９
光スペクトログラム、１０ 参照ＴＬパルス平面波、
１１ 干渉縞、 １００ 入射面、１０１ フィルタ
面、 １０２ 出力面、 １０３ 干渉面
【手続補正書】
【提出日】平成１１年７月１５日（１９９９．７．１
５）
５）
【手続補正１】
【補正対象書類名】明細書
【補正対象項目名】特許請求の範囲
【補正方法】変更
【補正内容】
【特許請求の範囲】
【手続補正２】
【補正対象書類名】明細書
【補正対象項目名】０００７
【補正方法】変更
【補正内容】
【０００７】
【課題を解決するための手段】本発明による極短光パル
スの波形計測方法は、極短光パルスを分散素子に照射
し、この分散素子で分散された１次元フーリエ変換光学
系によって１次元周波数光分布に変換し、この１次元周
波数光分布を時間―周波数変換フィルタによってフィル
タリングし、得られる光波を逆フーリエ変換光学系に通
して得られる時間―周波数展開された超高速走査２次元
光分布と、フーリエ変換限界パルス波面とを空間的に干
渉させて得られる干渉縞の強度分布から、極短光パルス
の周波数分布の時間およびその振幅並びに位相を再生す
ることを特徴とするものである。本発明による極短パル
スレーザ光の波形計測方法の好適な実施例においては、
極短パルスレーザ光を回折格子に照射し、フーリエ変換
レンズによって得られる１次元周波数光分布から時間−
周波数変換フィルタおよび逆フーリエ変換レンズで形成
される、時間−周波数展開された超高速走査２次元光分
布と、極短パルスレーザ光をコリメートして得られるフ
ーリエ変換限界パルス波面とを空間的に干渉させて得ら
れる干渉縞の強度分布から、極短パルスレーザ光の波形
を再生する。すなわち、干渉縞の強度分布と縞間隔を解
析することによって極短パルスレーザ光の振幅情報と位
相情報を得ることができる。
スの波形計測方法は、極短光パルスを分散素子に照射
し、この分散素子で分散された１次元フーリエ変換光学
系によって１次元周波数光分布に変換し、この１次元周
波数光分布を時間―周波数変換フィルタによってフィル
タリングし、得られる光波を逆フーリエ変換光学系に通
して得られる時間―周波数展開された超高速走査２次元
光分布と、フーリエ変換限界パルス波面とを空間的に干
渉させて得られる干渉縞の強度分布から、極短光パルス
の周波数分布の時間およびその振幅並びに位相を再生す
ることを特徴とするものである。本発明による極短パル
スレーザ光の波形計測方法の好適な実施例においては、
極短パルスレーザ光を回折格子に照射し、フーリエ変換
レンズによって得られる１次元周波数光分布から時間−
周波数変換フィルタおよび逆フーリエ変換レンズで形成
される、時間−周波数展開された超高速走査２次元光分
布と、極短パルスレーザ光をコリメートして得られるフ
ーリエ変換限界パルス波面とを空間的に干渉させて得ら
れる干渉縞の強度分布から、極短パルスレーザ光の波形
を再生する。すなわち、干渉縞の強度分布と縞間隔を解
析することによって極短パルスレーザ光の振幅情報と位
相情報を得ることができる。
Claims (4)
- 【請求項１】 極短光パルスを分散素子に照射し、この
分散素子で分散された光波を１次元フーリエ変換光学系
によって１次元周波数光分布に変換し、この１次元周波
数光分布を時間−周波数変換フィルタによってフィルタ
リングし、得れる光波を逆フーリエ変換光学系に通して
時間−周波数展開された超高速走査２次元光分布と極短
光パルスをコリメートして得られる参照波面とを空間的
に干渉させて得られる干渉縞の強度分布から、極短光パ
ルスの周波数分布の時間およびその振幅並びに位相を再
生することを特徴とする極短光パルスの波形計測方法。 - 【請求項２】 前記分散素子として回折格子を用いるこ
とを特徴とする請求項１に記載の極短光パルスの波形計
測方法。 - 【請求項３】 前記１次元フーリエ変換光学系および逆
フーリエ変換光学系としてそれぞれ円筒レンズを用いる
ことを特徴とする請求項１または２に記載の極短光パル
スの波形計測方法。 - 【請求項４】 前記時間−周波数変換フィルタとして、
透過率分布が異なるものを準備し、前記１次元フーリエ
変換光学系から出力される光波の周波数成分を垂直方向
のどのような位置に切り出すかを任意に設定することを
特徴とする請求項１〜３の何れかに記載の極短光パルス
の波形計測方法。
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|---|---|---|---|
| JP10256273A JP3018173B1 (ja) | 1998-09-10 | 1998-09-10 | 極短光パルスの波形計測方法 |
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| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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| JP10256273A JP3018173B1 (ja) | 1998-09-10 | 1998-09-10 | 極短光パルスの波形計測方法 |
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| JP3018173B1 JP3018173B1 (ja) | 2000-03-13 |
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Family Applications (1)
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|---|---|---|---|
| JP10256273A Expired - Lifetime JP3018173B1 (ja) | 1998-09-10 | 1998-09-10 | 極短光パルスの波形計測方法 |
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