HU229943B1 - Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás - Google Patents
Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás Download PDFInfo
- Publication number
- HU229943B1 HU229943B1 HU1000514A HUP1000514A HU229943B1 HU 229943 B1 HU229943 B1 HU 229943B1 HU 1000514 A HU1000514 A HU 1000514A HU P1000514 A HUP1000514 A HU P1000514A HU 229943 B1 HU229943 B1 HU 229943B1
- Authority
- HU
- Hungary
- Prior art keywords
- thz
- waveguide
- radiation source
- core
- source
- Prior art date
Links
- 230000005855 radiation Effects 0.000 title claims abstract description 40
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 title claims description 22
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 claims abstract description 24
- 238000005086 pumping Methods 0.000 claims abstract description 12
- 230000005284 excitation Effects 0.000 claims abstract description 8
- 239000000463 material Substances 0.000 claims description 18
- XUIMIQQOPSSXEZ-UHFFFAOYSA-N Silicon Chemical compound [Si] XUIMIQQOPSSXEZ-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 4
- 229910052710 silicon Inorganic materials 0.000 claims description 3
- 239000010703 silicon Substances 0.000 claims description 3
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 claims description 2
- 238000003384 imaging method Methods 0.000 claims description 2
- 229910013641 LiNbO 3 Inorganic materials 0.000 claims 1
- 230000003993 interaction Effects 0.000 abstract description 3
- 238000005253 cladding Methods 0.000 abstract 1
- 239000010408 film Substances 0.000 description 5
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 4
- 239000004698 Polyethylene Substances 0.000 description 2
- 230000008901 benefit Effects 0.000 description 2
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 2
- 230000007246 mechanism Effects 0.000 description 2
- -1 polyethylene Polymers 0.000 description 2
- 229920000573 polyethylene Polymers 0.000 description 2
- 206010002091 Anaesthesia Diseases 0.000 description 1
- 240000007124 Brassica oleracea Species 0.000 description 1
- 244000062793 Sorghum vulgare Species 0.000 description 1
- 230000002411 adverse Effects 0.000 description 1
- 230000037005 anaesthesia Effects 0.000 description 1
- 210000004556 brain Anatomy 0.000 description 1
- 239000003795 chemical substances by application Substances 0.000 description 1
- 238000010367 cloning Methods 0.000 description 1
- 239000004020 conductor Substances 0.000 description 1
- 239000003814 drug Substances 0.000 description 1
- 229940079593 drug Drugs 0.000 description 1
- 230000004992 fission Effects 0.000 description 1
- 239000011159 matrix material Substances 0.000 description 1
- 238000000034 method Methods 0.000 description 1
- 230000001035 methylating effect Effects 0.000 description 1
- 235000019713 millet Nutrition 0.000 description 1
- 229910052754 neon Inorganic materials 0.000 description 1
- GKAOGPIIYCISHV-UHFFFAOYSA-N neon atom Chemical compound [Ne] GKAOGPIIYCISHV-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 238000012216 screening Methods 0.000 description 1
- 239000010409 thin film Substances 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/365—Non-linear optics in an optical waveguide structure
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/353—Frequency conversion, i.e. wherein a light beam is generated with frequency components different from those of the incident light beams
- G02F1/3534—Three-wave interaction, e.g. sum-difference frequency generation
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F2203/00—Function characteristic
- G02F2203/13—Function characteristic involving THZ radiation
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Nonlinear Science (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
Description
OPTIKAI EGYENIRÁNYÍTÁSON ALAPULÓ GERJESZTÉSŰ THZ-ES •SUGÁRFORRÁS
A találmány tárgya olyan hullámvezető szerkezete terabertzes (THz-es) sugárforrás, amely nemlineáris optikai anyaga hullámvezető maggal van ellátva, ahol a h-.Hámvezetö magnak THz-es tartományon 10 cm'’ mai nagyobb abszorpciós együtthatója van, és a sugárforrásnak döntött Impelzusfromü gerjesztése van,
Az orvosi diagnosztikában, és különböző biztonságtechnikai (pl. repülőtéri utasellenörzés, drogok analizálása) alkalmazásokban rejlő lehetőségeknek köszönhetően a THz-es sugárforrások fejlesztése az utóbbi években dinamikus fejlődésnek indult,
Ismert, hatékony módszer a nemlineáris optikai úton ómeno TRzms frekvencia előállítás. Az Ilyen típusú eddigi megoldásokban a jö hatásfok elérése éráekében követelménynek tekintették, hogy a nemlineáris optikai anyag nagy nemlineáris optikai együtthatóval·, valamint kis abszorpciós együtthatóval rendelkezzen, továbbá biztosítható legyen a sebesség Illesztés a pumpálás és a keltett jel között.
Optikai egyenirányításon alapuló THz-es sugárzást előállító sémát ismertet a ,1. Rebllng, G. Almáéi, t Z, Kozma, T, Kohl, Meiocity matcbíng by pulse front biting fór large area THz-puise generatipn, Opt Expr. 10, 1161 (2002) publikáció. Az idézett közleményben bemutatott elrendezésben nemlineáris optikai közegként lihum-niobát ÍLiNbO$, a továbbiakban LN? tombknsmiyt alkalmaztak az annak kimagaslóan nagy értékű nemlineáris optikai együtthatója miatt Optikai egyenlrányltás esetén szükségszerű, begy a pumpáié impulzus csoportsebessége megegyezzen a keltett THz-es sugárzás fázissebességével, azaz a sebességillesztés feltétele teljesüljön,. LN esetén nagy problémát jelent a sebességkiesztés megvalósítása, mivel e pumpálás csoportsebessége nagyobb a THz-es sugárzás fázissebességénél. Ezt e problémát örvosöisndó javasolja a fent említett publikáció a döntött imputeusírontú gerjesztési sémát. Az említett publikációban azonban nem történik semmiféle javaslat a LN 1-10 THz-es frekvenciatartománybeli jelentős abszorpciója (lásd az t, Pálfalvl, J. Rebllng, X Kehi, A. Péter, K. Polgár, Temperatüre dépendence of the absorptlon and míracilon of Mg-doped congreent and stomhlometrie LlNbGs In the
THz rangé, Α Appf. Phys.. 97., 123505 (2005) közlemény) hatásának kiküszöbölésére.
ismertek olyan sugárforrások, amelyek a sebességillesztés feltételének: teljesülése érdekében olyan huliárnvezeiö struktúrát használnak, hogy az minő a pumpálásra, mind pedig a THz-es jelre hullámvezetőkén! viselkedjen. Ilyeneket ismertetnek a VV. Shi, V Dlno, Designs of lerahertz waveguides fór efíiclent parametno terahertz genemt?om Appl. Phys. lett 82. 4435 12003). R. R. Hayes. S. lonov, I. V, fonóvá, Hlghiy effiolent wavegaide pulsed THz eleotromagnetlo radíation source and groop-maohert waveguíde THz electrömagnetic mdlallon souroe, ' Patent Ne.-.US, 7,.272,. 158 81 Sep, 13, 2007 közlemények. Ezen megoldás biztosiba, hegy á különböző helyeken keltéit THz komponensek térerősségei azonos fázisban összegződjenek, ami a sugárzáskeltés hatásfokai növelő fontos tényező. A hullámvezető struktúra azonban önmagában uom oldja mag a LN THzes tartományban jelentős abszorpciója altat okozott problémát.
Az abszorpció káros hatását más fejlesztések, pH. S, B, Bodron/, A, K Stepanov, Μ, I. Bakanov, Β, V. Shlsbkln, t E, llyakov, R„ A. Ákhmeözhanov, Hfghly efflciení optlcahtcrterahertz oonverslon sn a sanöwfoh etmotore with UNbCR c-ore, Opt Expr. 17, 1371 -2003): valamint K Suizu, K. Koketsu, T, Shlbu-ye, T. Teutsel, T. Akibe, K, Kawase, Extremeiy freguanoy-wldenad terahertz wave generálion uslrtg CherenkovAype rabiadon, Opt Expo 17, 6675 (2ÖÖS) úgy küszöbölték ki, hogy a mikrométer tartományba eső vastagságú· - LM vékonyréteget szendvlossxarúen olyan közeggel fogták közre, amelynek abszorpciós együtthatója a LM-énál lényegesen, kisebb. Az anyagi ás geometriai paramétereket úgy választották mag, hogy a struktúra ne viselkedjék hullámvezetőként a THz-es tartományban - ahogy azt ezen közlemények első ábrái mutatják Is - , ugyanis a THz-es sugárzás a keltés helyér? ferdén kilép a Lééből a szomszéd közegbe, Ezáltal jelentősen lecsökken a LHban történő terjedés hossza, minimalizálva az abszorpciós veszteségeké?. Viszont az ;tyer? típusú gerjesztés eseten a lényegesen kisebb kölcsönhatási hossz miatt a THz keltés hatásfoka kisebb, mint a sebessegiHesztett hullámvezető esetén. Továbbá ez esetben az egyes helyeken keltett 7Hz komponensek miemdtasa? adódnak össze? nem pedig az azonos laz?sú térerősségek. mint a sebességilleszieit hullámvezető esetén.
Az US 20085133342: Al számú szabadalmi leírásban egy komplikált, dupla heitánwexeto szerkezettel oldják meg nagy optikai nemlineahtasü közeg abszorpciójának mmtmeíizáiását Áz US 20030150342 .Ál számú szabadalmi Bírásban közölt megoldás bonyolult és számos funkcionális hátránya Is van.
Áz US 20030159343 Al számú szabadalmi leírásban a dupla hullámvezető szerkezet csatornáját (azt a tartományt, ahol az effekhv THz-es gerjesztés történik) 90 nm x 9 pm méretű keresztmetszetre leszűkítik.
Az US 20030159342 Al számú szabadalmi leírásban 1500 nm~es hullámhossz körüli pumpáló nyalábokkal történő különbség frekvencia keltése szolgáltatja a folytonos, vagy kvázi folytonos THz-es sugárzást Az US 20080199342 Al számú szabadalmi leírásban korlátozási tesznek a hullámvezető köpeny vastagságára. Áz US 20080189342 Ál számú szabadalmi leírásban 2,5-ős felsó korlátot adnak meg a hullámvezető köpeny anyagának törésmetafőjára.
A jelen találmánnyal célkitűzésűnk olyan THz-es sugárforrás kivitelezése, amely a technika állásából ismert: megoldásoknál jobb hatásfokú és célszerűen nagyobb szerkezeti egységességei mutal. Ezt a célt olyan, nagy optikai nemlineantasú anyaggal énük ek melynek THz-es abszorpciós együtthatójával kapcsolatban nem kell különösebb megszorítást tenne mert annak előnytelen hatását jelentősön csökkentjük A találmány szerint a felhasznált anyag THz-es abszorpciós együtthatója az eddigi esetekhez képest egy nagyságrenddel nagyobb tehet.. Ez nagyobb effektív kölesen hatás: besszt ezáltal nagyobb hatásfokú THz-es sugárzás keltést eredményez.
A jelen találmány legáltatánésább meg határozása szerint olyan a bevezető bekezdés szerint! sugárforrás, amelyben a hullámvezető· mag mind pumpálásra, mind pedig THz-es tartományom! továbbításra hullámvezetőként van kiképezve, ügy, hogy a sugárforrásnak a THz-es tartományon tekintve a hullámvezető magénál kisebb abszorpciós együtthatójú köpenye ven, és ahol a hullámvezető mag és a köpeny vastagságai úgy vannak megválasztva, hogy a keked THz-es sugárzás energiájának 80-90% között! része a köpenybén téried,
A THz-es sugárzás kettese a látható, Ili, közéit Infravörös tartományba eső ultrarövid fényimpulzusok optika! egyenirenyitásavei történik Célszerűen a hullámvezetőnek a THz-es tartományon a magénál nagyságrendekkel kisebb abszorpciós együtthatójú köpenye van, Ennek köszönhetően az abszorpció hatásé mérséklődik, ezáltal a THz-es sugárzás keltésének hatásfoka jelentősen ne.
A találmányt a· továbbiakban oétszerö kiviteli alakokon keresztül a mellékeit rajzokra történő hivatkozással ismertetjük részletesen, A rajzon:
- az 1. ábra a THz-es sugárzást keltő berendezés eM vázlata;
- a 2. ábm a hullámvezető THz-es sugárforrás háromdimenziós vzziairaiza, íí 3. ábra a THzms sugárzás hulismvezetcben döntött smpulznsímnm gerjesztéssel történő keltésének elvi vázlata;
- a 4, ábra a hullámvezető THz-es sugárforrás filmmel kiegészített kiviteli példáiénak háromdimenziós vázlatrajza.
A találmány szerinti sugárforrás egyik kiviteli példáját, és annak működését az 1,, 2, os 3. ábra alapién Ismertetjük,
Az 1, ábra vázlatosan mutatja a THz-es sugárzást keltő 1 berendezés felépítését. A sugárforrás az alábbi funkcionális elemeket tartalmazza;
A 2 pumpáló lézerrel keltett 4 kiindulási lézernyaláb Intenzitásfrontjénak megdöntésére szolgál egy 6 optikai rács, A 6 optikai rácsról dtfíraklálódó, majd: egy 7 leképező lencsén áthaladó 5 döntőit impuizusfronfú lézernyaláb képezi a 3 hullámvezető THz-es sugárforrás bemenetét A 3 hullámvezető THz-es sugárforrás kimenete a S kilépő THz-es sugárzás. Az 1. ábra a találmány lenyonos alkotóelemeinek ínnkclonáhs elrendezéseit ss mutatja. A 2 ábrán a 3 hullámvezető THz~es sugárforrást ábrázoltuk, ahol a 3 hullámvezető THz-es sugárforrást a 9 hullámvezető mán, és az azt két oldalról közrefogó 10 köpeny kepezr
A továbbiakban az ábrák alapién a 3 hullámvezető THz-es sugárforrás működését Ismertetjük A THz kelfes energiaforrása a 2 pumpáló lézer, mely tipikusan a látható, vagy a közeli infravörös tartományban működik, jellemzően lémtoszekundumos - pikpszekundunos Impulzushosszá Impulzusokat szolgáltat, melyek alkotják a 4 kiindulási lézernyalábot A 4 kiindulási lézernyaláb a 6 optikai rácson diffraktálédva impuizusfront dőlést szenved, am; azt jelenti, hogy az intenzltásnont a huüámfronthoz képest megdől, ahogyan az a J. Hedling, A G. Slepanov, G. Almásl. B Babai. 3 Kuhl, Tunebie THz pulse generálion by optioal mctlfloátlon of ultrashob fasor pulses wltb hited pulse front, Appi. Phys. B 78, 593 (2004) közleményben részletezve van. A 7 leképező lencse segítségévei ez ő döntött impuJzusfronfü lézernyalábot a 9 hullámvezető mag bemenetéhez irányítjuk. A 8 optikai rács rácsáliendőjénak és geometriai elhelyezésének alkalmas megválasztáséval elérhető, hegy a 9 hullámvezető magban az 5 dönteti: impuizusfrontű lézernyaláb intenzitásfrcnt dőlése oly mértékű legyen, hegy sebességillesztés valósuljon rneg a pumpáló impulzusok és a keltett THz-es sugárzás közt, A 3, ábra vázlatosan mutatja a THz-es sugárzás döntött
Impulzusfrontú gerjesztését a 3 hullámvezető THz-es sugárforrásban. A 3. ábrán ferde, vonal jelöli az impylzusfront dőlését a hullámvezető elölt és a hullámvezetőben (lásd J. Hebling, AG. Stepsnov, G. Almási B Bertái J. KuhL Tunahie THz. pulse generálon by oplcai reetiflcaüon of ulkashort iaser pulses with éked pulse fro?rt App! Phys. θ 73, 593 {2094;) A huHámvezetb alapon történő működésnek köszönhetőén egy optimális geometria és tipikus pumpálás esetén kisebb mértékű impulzus-front dőlésre van szükség, mint tömbkdstátyban (lásd a 3. Hebling, G. Almási, I. 2. Kozma, 3. Kürti, Vstöclty malching by pulee front biting fór iarge area THz-puise generation, Opt Expr. 10, 1161 (2902) közlemény). Ezáltal mintegy négyszeresére no a pumpáló impulzus effektív kölcsönhatást hossza, tovább növelve a THz keltés hatásfokát.
beleznek olyan anyagok (rmm például a LNt. melyek kimagaslóan nagy nemlineáris optikai együtthatóval rendelkeznek. Ennek köszönhetően ígéretesnek bizonyulnának a THz keltéshez, azonban a 1-1Ö THz-es frekvenciatertománybeii jelentős (tipikusan 10-100 cm ') abszorpció igen hátrányos.
A találmányi felismerés lényege az volt, hogy miként lehel THz-es sugárforrásként hatékonyan használni olyan anyagot, melynek optikai nemiinearltása és abszorpciója egyaránt nagy.
Az abszorpciós veszteségek minimalizálása a találmány szerint a következe módon törtémk. Egyrészt a 19 köpeny anyagát úgy választottuk meg, hogy abszorpciós együtthatója kisebb legyen a 9 hullámvezető magénál. Másrészt a 9 hullámvezető mag és a 10 köpeny vastagságait úgy választottuk meg, hogy a keltett THz-es sugárzás energiájának jelentős része (Üö-üOkfea) a 10 köpenyben: terjedjen (Β. E. A. Balén. M. C. Telch, Fundamentals of Phofonics. 2nd edlhon (2007) ISBN' 078-0-471-35832Ezeken felöl teljesülnie keli annak, hogy mind a THz-es frekvenciatartományon, mind pedig a pumpálás frekvenoiatartömányán hullámvezetőként, viselkedjen a 3 hullámvezető THz-es sugárforrás. Ez megköveteli azt, négy a 10 köpeny anyagának iörésmatstőia mind a pumpálás frekvenciatartományán, mind pedig a THz-es frekvenciatartományon kisebb legyen a 9 hullámvezető magénál A találmány megkülönböztető jellemzőjét az itt említett szakkőnyv 8,2. fejezetében található matematikai összefüggésekkel alátámasztott elméleti háttér adja, A találmány ezen elmélet alapján végzett számítások segítségével lett megfelelően méretezve.
A THz-es sugárzás keltés mechanizmusának köszönhetően a jelen találmány szerinti megoldás az említett 8. Bodrov, A, N. Sfepanev, Μ, I.. Bakunovj. 8, V. Shishkín, I. E. ilyakov, R. A„ Akhmedzhanov. Highly efficient cpfical-to-femhertz \ \e λ o' o ,·>? on < φ. ' < s'p) '-x ' ' Te valamint ,X Sulzu, K. Xokeísu, T. Shiboya, T, Tsutsui T. Akiba; K, Kawaae, Extremely freguency-wldened temhertz wave genemtfon eslug Cherenkov-type radiaticn: Opt. Expo 17, 6676 (2009)” publikációkban ismertetett megoldásokkal szemben olyan előnnyel bír, begy a különböző helyeken keletkezett THz komponenseknek a térerősségei adódnak össze azok intenzitásai helyett, ezáltal jelentősen növelve a THz-es sugárzás keltés hatásfokét, mivel az intenzitás a térerősség négyzetével arányos.
Találmányunk egy további kivitek példáját a 4. ábra alapján ismertetjük. Megjegyzendő, hogy a 4.. ábrán, akárcsak a 7. ábrán a szemléletes ábrázolás érdekében az ábra nem méretarányos, A 4.. ábrán a filmmel kiegészített lö köpeny két részből áll, a 11 filmből,, és a 12 külső köpenyből
A LN (és a hasonló paraméterekkel rendelkező más anyagé) 9 hullámvezető maghoz megfelelő anyagi társításnak ígérkezik a szilícium (Sl), mivel a; THz-estartományban a LH-énát két nagyságrenddel kisebb az abszorpciós együtthatója, és ebben a tartományban kisebb a törésmutatója Is, Problémát okoz azonban az, hogy a pumpálás tipikus frekvencia-tartományán a 10 köpenyt alkotó Sl törésmutatója nagyobb a 9- hullámvezető magot alkotó LN: törésmutatójánál.·
Ezt a problémát a találmány szerint úgy oldjuk meg, hogy a 9 builámvezstö maghoz közelebb egy a pumpálás frekvenciatartományán a 9 hullámvezető magnál kisebb törésmutatójú vékony 11 filmet helyezünk el, melynek vastagsága közel egy nagyságrenddel nagyobb, a pumpálás hullámhosszánál, és közel agy nagyságrenddel kisebb a THz-es sugárzás hullámhosszánál, LN-Si összetételű 3 hullámvezető THz-es sugárforrásban a 11 film anyagára alkalmas anyag például a polietilén. A 10 köpeny másik alkofbrésze ennél a kiviteli példánál a 12 külső köpeny, melynek anyaga célszerűén szilícium,
A találmány ismerteteti kivitelű példái alapjá n Isi ható az,; hegy a nagy optikai nemifoeantású anyagokat abban az esetben ss lehet jó hatásfokú (Hz keltésre alkalmazni, ha nagy az abszorpciós egyötibátójuk. A találmány olyan anyagok lö köpenyként való alkalmazását is lehetővé teszi, melynek törésmutatója a pumpálás bekvenelalartömányán nagyobb a 9 hullámvezető magénál. Ezt a 9 hullámvezető mag és a 10 köpeny keze helyesed kis törésmytetóju 11 filmmel oldja .meg a találmány.
A találmány szériák megoldás kompakt kivitelben megvalósitható, ami alkalmassá teszi ezt széles ken,,· gyakorié,ti alkalmazásra. Á találmány .szerinti megoldás nem konatozódlk a példaképpen bemutatott L.Nt Sí, polietilén anyagokra, hanem kiterjed minden egyéb azokkal hasonló tulajdonságokkal rendelkező egyéb anyagokra Is.
Claims (4)
- í, Optikai egyenirányltéson alapuló impulzus gerjesztési' hullámvezető THz~es sugárforrás (3), amely nemlineáris optikai anyagú hullámvezető maggal! <$} van ellátva, ahol a hullámvezető magnak (9) THz-es tartományon 10 cm'’ ~néi nagyobb abszorpciós együtthatója van, a sugárforrásnak (3> döntött Impulzuafrdntú gerjesztése van, azzal jellemezve, hogy a hullámvezető mag (9> mind pumpálásra, mind pedig THz-es íanománybeit továbbításra hullámvezetőként van kiképezve, úgy, hogy a sugárforrásnak a. THz-es tartományon lekenve a hullámvezető magénál (9) kisebb abszorpciós- együtthatójú köpenye <10} van, és ahol a hullámvezető mag (9) és a köpeny (10) vastagságai úgy vannak megválasztva, hogy a keltett THz~es sugárzás energiájának -SÖ-90-% közötti része a köpenyben (10) terjed.
- 2, Az 1. igénypont szerinti hullámvezető THz~ea sugárforrás (3). azzal jellemezve., hogy az optikai egyenírányftáson alapuld Impulzus gerjesztésű hullámvezető THz-es sugárforrásnak ;3l részei képezi ít hullámvezető mag tS'> és a köpeny (10) között elhelyezkedő, a pumpálás hullámhosszén a hullámvezető magénál (9) kisebb törésmutatójú film pl 1)..
- 3, Az l. Igénypont szedni! hullámvezető THz-es sugárforrás (3), azzal jellemezve, hogy a hullámvezető mag (9) LiNbO3-ból van kialakítva,
- 4, Az 1. igénypont szerinti hullámvezető ΪΚζ-es sugárforrás (3) azzal jellemezve, hogy a hullámvezető magnak (éj szilícium anyagú hullámvezető köpenye <1Ö) van.
Priority Applications (5)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| HU1000514A HU229943B1 (hu) | 2010-09-22 | 2010-09-22 | Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás |
| EP11748709.0A EP2619626B1 (en) | 2010-09-22 | 2011-08-05 | Pulse excited thz waveguide source based on optical rectification |
| PCT/HU2011/000081 WO2012038768A1 (en) | 2010-09-22 | 2011-08-05 | Pulse excited thz waveguide source based on optical rectification |
| HUE11748709A HUE045578T2 (hu) | 2010-09-22 | 2011-08-05 | Optikai egyenirányításon alapuló impulzusgerjesztésû THz-es hullámvezetõ sugárforrás |
| US13/825,534 US9128349B2 (en) | 2010-09-22 | 2011-08-05 | Pulse excited THz waveguide source based on optical rectification |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| HU1000514A HU229943B1 (hu) | 2010-09-22 | 2010-09-22 | Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás |
Publications (3)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| HU1000514D0 HU1000514D0 (en) | 2010-11-29 |
| HUP1000514A2 HUP1000514A2 (en) | 2012-03-28 |
| HU229943B1 true HU229943B1 (hu) | 2015-01-28 |
Family
ID=89989969
Family Applications (2)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| HU1000514A HU229943B1 (hu) | 2010-09-22 | 2010-09-22 | Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás |
| HUE11748709A HUE045578T2 (hu) | 2010-09-22 | 2011-08-05 | Optikai egyenirányításon alapuló impulzusgerjesztésû THz-es hullámvezetõ sugárforrás |
Family Applications After (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| HUE11748709A HUE045578T2 (hu) | 2010-09-22 | 2011-08-05 | Optikai egyenirányításon alapuló impulzusgerjesztésû THz-es hullámvezetõ sugárforrás |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US9128349B2 (hu) |
| EP (1) | EP2619626B1 (hu) |
| HU (2) | HU229943B1 (hu) |
| WO (1) | WO2012038768A1 (hu) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| HU229943B1 (hu) * | 2010-09-22 | 2015-01-28 | Pecsi Tudomanyegyetem | Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás |
| HU231075B1 (hu) * | 2015-09-30 | 2020-05-28 | Pécsi Tudományegyetem | Eljárás terahertzes sugárzás keltésére, valamint terahertzes sugárforrás |
Family Cites Families (10)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2002072269A (ja) * | 2000-08-30 | 2002-03-12 | Inst Of Physical & Chemical Res | テラヘルツ波発生方法及び装置 |
| US8050531B2 (en) * | 2006-09-27 | 2011-11-01 | Anis Rahman | Dendrimer based terahertz generator |
| US20050242287A1 (en) * | 2004-04-30 | 2005-11-03 | Hosain Hakimi | Optical terahertz generator / receiver |
| US7272158B1 (en) | 2005-02-15 | 2007-09-18 | Hrl Laboratories, Llc | Highly efficient waveguide pulsed THz electromagnetic radiation source and group-matched waveguide THz electromagnetic radiation source |
| WO2007149853A2 (en) * | 2006-06-23 | 2007-12-27 | Massachusetts Institute Of Technology | Efficient terahertz sources by optical rectification in photonic crystals and metamaterials exploiting tailored transverse dispersion relations |
| US7515801B2 (en) | 2006-12-28 | 2009-04-07 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Coherent terahertz radiation source |
| JP5098895B2 (ja) * | 2008-08-26 | 2012-12-12 | アイシン精機株式会社 | テラヘルツ波発生装置及びテラヘルツ波発生方法 |
| JP5721252B2 (ja) * | 2009-08-10 | 2015-05-20 | 日本碍子株式会社 | 電磁波発振素子 |
| JP5885414B2 (ja) * | 2010-08-05 | 2016-03-15 | キヤノン株式会社 | 光周波数変換素子 |
| HU229943B1 (hu) * | 2010-09-22 | 2015-01-28 | Pecsi Tudomanyegyetem | Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás |
-
2010
- 2010-09-22 HU HU1000514A patent/HU229943B1/hu not_active IP Right Cessation
-
2011
- 2011-08-05 WO PCT/HU2011/000081 patent/WO2012038768A1/en active Application Filing
- 2011-08-05 US US13/825,534 patent/US9128349B2/en active Active
- 2011-08-05 EP EP11748709.0A patent/EP2619626B1/en active Active
- 2011-08-05 HU HUE11748709A patent/HUE045578T2/hu unknown
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US20130259437A1 (en) | 2013-10-03 |
| EP2619626A1 (en) | 2013-07-31 |
| HUE045578T2 (hu) | 2020-01-28 |
| HU1000514D0 (en) | 2010-11-29 |
| US9128349B2 (en) | 2015-09-08 |
| HUP1000514A2 (en) | 2012-03-28 |
| EP2619626B1 (en) | 2019-07-10 |
| WO2012038768A1 (en) | 2012-03-29 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| CN109792129B (zh) | 单片可见光波长光纤激光器 | |
| Gladyshev et al. | 4.4-μm Raman laser based on hollow-core silica fibre | |
| US10141709B2 (en) | Transient Bragg gratings in optical waveguides and their applications | |
| Ams et al. | Fabricating waveguide Bragg gratings (WBGs) in bulk materials using ultrashort laser pulses | |
| Ollmann et al. | Design of a high-energy terahertz pulse source based on ZnTe contact grating | |
| Ollmann et al. | Design of a contact grating setup for mJ-energy THz pulse generation by optical rectification | |
| JP5130762B2 (ja) | 広帯域光源装置 | |
| Mironov et al. | Generation of 3D ellipsoidal laser beams by means of a profiled volume chirped Bragg grating | |
| JPWO2005096088A1 (ja) | 光変換装置 | |
| Zhang et al. | Attosecond lighthouse driven by sub-two-cycle, 1.8 μm laser pulses | |
| Okhrimchuk et al. | Single shot laser writing with sub-nanosecond and nanosecond bursts of femtosecond pulses | |
| CN103944048A (zh) | 一种基于单包层钕光纤及环形腔的飞秒激光器及制作方法 | |
| Bryukvina | Features of propagation of the high-intensity femtosecond laser pulses in magnesium and sodium fluoride crystals | |
| Skvortsov et al. | FBG array-based random distributed feedback Raman fibre laser | |
| Jing et al. | Generation of an air laser at extended distances by femtosecond laser filamentation with telescope optics | |
| HU229943B1 (hu) | Optikai egyenirányításon alapuló gerjesztésû THZ-es sugárforrás | |
| Chen et al. | High-peak-power and wavelength tunable acousto-optic Q-switched Er: ZBLAN fiber laser | |
| Yan et al. | Ultrafast Laser Filamentation in Transparent Solids | |
| Zhang et al. | Theoretical analyses and configuration optimizations of a LD-pumped 3.9 µm Ho: BYF laser | |
| US9057928B2 (en) | Efficient frequency conversion | |
| CN112152056B (zh) | 全光纤化大能量超连续谱激光器 | |
| RU2459328C1 (ru) | Оптический квантовый генератор двухмикронного диапазона длин волн | |
| KR100525566B1 (ko) | 유도 브릴루앙 산란과 2차 라만-스토크스파 발생을 이용한라만 레이저 발진 장치 및 방법 | |
| Chiamenti et al. | Broadband optical active waveguides written by femtosecond laser pulses in lithium fluoride | |
| US20220239055A1 (en) | Multiple coherent wavelength optical sources |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| FH92 | Termination of representative |
Representative=s name: DR. KOETELES ZOLTAN, SBGK SZABADALMI UEGYVIVOE, HU |
|
| FH91 | Appointment of a representative |
Free format text: FORMER REPRESENTATIVE(S): DR. KOETELES ZOLTAN, SBGK SZABADALMI UEGYVIVOEI IRODA, HU Representative=s name: DANUBIA SZABADALMI ES JOGI IRODA KFT., HU |
|
| MM4A | Lapse of definitive patent protection due to non-payment of fees |