FR2544129A1

FR2544129A1 - Generateur d'ondes radioelectriques pour hyperfrequences

Info

Publication number: FR2544129A1
Application number: FR8305602A
Authority: FR
Inventors: Georges Mourier
Original assignee: Thomson CSF SA
Current assignee: Thales SA
Priority date: 1983-04-06
Filing date: 1983-04-06
Publication date: 1984-10-12
Also published as: EP0122186B1; US4585965A; JPS59205133A; DE3463986D1; FR2544129B1; EP0122186A1

Abstract

LE GENERATEUR CONFORME A LA PRESENTE INVENTION EST BASE SUR UNE INTERACTION DE TYPE CYCLOTRONIQUE ENTRE UN FAISCEAU D'ELECTRONS SE PROPAGEANT ENTRE UN CANON A ELECTRONS 1 ET UN COLLECTEUR 3 ET UN CHAMP ELECTROMAGNETIQUE HAUTE FREQUENCE DANS UNE STRUCTURE RESONNANTE 2. IL EST CARACTERISE PRINCIPALEMENT EN CE QUE LE FAISCEAU D'ELECTRONS 3

Description

GENERATEUR D'ONDES RADIOELECTRIQUES POUR

HYPERFREQUENCES

La présente invention concerne un générateur d'ondes radio-

électriques pour hyperfréquences, plus particulièrement un géné-

rateur d'ondes millimétriques et infra-millimétriques du type maser

à résonnance cyclotronique.

Comme générateurs de ce type, on connaît en particulier les générateurs appeles gyrotrons Dans ces générateurs, un faisceau d'électrons provenant d'un canon à électrons se propage selon des

trajets hélicoidaux en étant guidé par un champ magnétique uni-

forme dirigé suivant l'axe de l'hélice Le faisceau traverse alors une cavité électromagnétique résonnant a une fréquence f voisine d'un o multiple de la fréquence cyclotronique, cavité dans laquelle les composantes de vitesse transversales des électrons interagissent avec une composante de champ électrique transversale de l'onde pour lui céder leur énergie Dans ce cas, le faisceau se propage

essentiellement parallèlement au champ magnétique Or l'inté-

raction ayant lieu avec la composante de vitesse transversale vi des électrons, la composante de vitesse parallèle ve correspond donc à une énergie inutilisée dans l'interaction On cherche donc, en général, à limiter la valeur de cette vitesse parallèle Toutefois, dans les générateurs du type ci-dessus, il n'est pas possible de fonctionner avec des valeurs de v il faibles, car dans ce cas on obtient un faisceau d'électrons instable En conséquence, les valeurs de v_ /vp doivent être choisies de telle sorte que

0,5 < v < 2.

O //

La présente invention a donc pour but de remédier à cet inconvénient en présentant un nouveau générateur du type maser à résonnance cyclotronique dans lequel la composante de vitesse parallèle des électrons peut être égale à zéro ou sensiblement égale

à zéro.

La présente invention a en conséquence pour objet un géné-

rateur d'ondes radioélectriques pour hyperfréquences basé sur une interaction de type cyclotronique entre un faisceau d'électrons se propageant entre un canon à électrons et un collecteur et un champ électromagnétique haute fréquence dans une structure résonnante caractérisé en ce que le faisceau d'électrons se déplace selon une trajectoire cyciordale dans un champ magnétique transversal sous l'effet d'une vitesse de dérive créée par un champ électrique continu. La préseneinvention concerne aussi de nouvelles structures

résonnantes et de nouveaux collecteurs pour ce type de générateurs.

Ainsi selon un mode de réalisation préférentiel, la structure résonnante est constituée par deux électrodes se faisant face entre lesquelles passent transversalement le faisceau d'électrons, les deux électrodes étant portées à des potentiels continus différents et étant, au moins dans leur partie centrale, espacées d'une distance H, légèrement supérieure à ns N étant un entier et l la longeur d'onde 23 '

correspondant à la fréquence de résonnance.

De même, le collecteur est constitué par un réflecteur courbe

porté au potentiel de l'électrode supérieure de la structure réson-

nante et positionné dans le prolongement de l'électrode inférieure.

D'autre caractéristiques et avantages de la présente invention

apparaîtront à la lecture de la description de divers modes de

réalisation faite ci-après avec référence aux dessins ci-annexés dans lesquels: la figure l est une vue en coupe schématique de l'ensemble canon électronique-cavité résonnante-collecteur d'un générateur conforme à la présente invention; la figure 2 est une -vue en perspective de l'ensemble du générateur de la figure 1; la figure 3 est une vue en coupe schématique des dispositifs d'entrée et de sortie de l'onde à amplifier lorsque le générateur de la figure l est utilisé en amplificateur; la figure 4 est une vue schématique de dessus d'une variante

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de réalisation de l'amplificateur.

Sur les figures, les mêmes éléments portent les mêmes réfé-

rences mais pour des raisons de clarté les cotes et proportions ne

sont pas respectées.

Le mode de réalisation du générateur d'ondes radioélectriques

pour hyperfréquences représenté à la figure 1 est constitué essen-

tiellement d'un canon à électrons 1 fournissant un faisceau d'élec-

trons se déplacant sous l'effet d'un champ électrostatique continu Ec, perpendiculairement à un champ magnétique constant B, suivant la direction x, selon une trajectoire cyclo 7 dale, d'une structure 2 résonnant à une fréquence f égale à un multiple de la fréquence cyclotronique et d'un ensemble collecteur 3 pour recevoir et évacuer

les électrons en sortie de la structure résonnante.

Le canon à électrons 1 est un canon a électrons du type de celui décrit dans la demande de brevet au nom de la demanderesse déposée -le même jour que la présente demande et ayant pour titre "canon à électrons pour générateurs d'ondes radioélectriques pour hyperfréquences" Il comporte essentiellement deux électrodes se faisant face dont l'une, à savoir l'anode 10 est portée à un potentiel positif tandis que l'autre, à savoir la sole Il -est portée a un potentiel négatif ou nul et une cathode 12 portée au potentiel de la sole et située dans son plan L'anode 10 et la sole Il présentent un profil incurvé divergent, de la gauche vers la droite sur la figure 1, de telle sorte que le champ électrique continu Ec créé entre les

deux électrodes 10, I 11 diminue dans cette direction Lorsque l'en-

semble est placé dans un champ magnétique constant B dirigé perpendiculairement au plan de la figure, les électrons issus de la cathode se déplacent selon la direction x perpendiculaire au champ magnétique sous l'effet de la vitesse de dérive due au champ électrique continu régnant entre les deux électrodes 10, 11 selon une trajectoire cycloïdale due à la diminution de la vitesse de dérive

résultant de la diminution du champ électrique continu Ec.

Le faisceau d'électrons 13 animé d'un mouvement cycloïdal suivant la direction x est alors envoyé dans une structure résonnante 2 Cette structure 2 est constituée par deux électrodes 20, 21 se faisant face, portées a des potentiels continus différents assurant

entre les électrodes l'existence d'un champ électrique continu Ec.

Cette structure contient une énergie électromagnétique haute fre-

quence correspondant à une oscillation à une fréquence f voisine d'un multiple de la fréquence cyclotronique fc Pour que les ondes de fréquences f puissent osciller dans la structure résonnante, la distance H entre les deux électrodes 20, 21 est choisie de manière a être au moins dans la partie centrale des plaques, légèrement supérieure à un nombre entier de demi-longueur d'ondes De plus, la longueur L des électrodes est choisie pour être égale à quelques longueurs d'onde, leur dimension suivant le champ magnétique B dépendant de la dimension correspondante de l'anode qui peut être

grande par rapport aux autres dimensions.

D'autre part, l'injection et l'évacuation du faisceau d'électrons dans et hors de la structure résonnante 2 sont réalisées à laide d'éléments du type tube de glissement 22, 23 présentant une hauteur h telle que: (n-) 2 / h z N avec \=c/f

de manière à éviter toute résonnance indésirable.

Ainsi, le faisceau d'électrons est évacué hors de la structure résonnante à travers le tube 23 vers la partie collecteur 3 Cette partie collecteur 3 se compose d'un réflecteur incurvé 30 qui prolonge lélectrode inférieure 21 de la structure résonnante et qui

est porté au potentiel de l'électrode supérieure 20 de ladite struc-

ture Ce réflecteur 30 collecte l'énergie électromagnétique et la rayonne selon une direction sensiblement verticale dans la figure 1, vers une fenêtre transparente étanche au vide qui n'a pas été

représentée sur cette figure.

En ce qui concerne le fonctionnement de ce type de géné-

rateur, on peut dire que le comportement des électrons y est à peu près identique à celui observé dans les gyrotrons En effet, dans le système de référence se déplacant à la vitesse de dérive, le champ électrique continu est supprimé par le champ magnétique continu et le champ électrique haute fréquence n'est pas modifié car il est longitudinal à la vitesse de déplacement Ainsi, en utilisant la transformation de Lorentz et en désignant par prime les grandeurs

mesurées dans le système de référence, on obtient.

E' = Ex (champ haute fréquence) -x x Ely = Ey V CB Jz (champs continus) carv VD avec _ _=

VU 1-V' /C

Cependant, il existe une transformation des champs magné-

tiques D -Ylv v = yr2 Yg( 1 L> 2z 1 Cette transformation entraînera donc une correction de la

valeur du champ magnétique nécessaire à l'interaction optimale.

Toutefois, la valeur de cette correction reste très faible.

D'autre part, comme représenté sur la figure 2, le champ magnétique B est obtenu à l'aide de deux bobines supraconductrices B 1 et B 2 disposées suivant la règle de Helmholz et situées à l'intérieur de deux tambours T 1 et T 2 remplis d'hélium liquide Les deux tambours T 1 et T 2 sont reliés par un tube creux C 1 qui

contient aussi les connexions électriques entre les deux bobines.

L'ensemble est alimenté en hélium liquide et en courant électrique

par un tube C 2.

L'ensemble canon à électrons-structure résonnante-collecteur décrit cidessus avec référence à la figure 1 sont contenus dans une enceinte métallique E Cette enceinte comporte, dans le mode de réalisation représenté, quatre sorties isolées E 1, E 2, E 3, E 4 reliées respectivement à la cathode, à son filament chauffant, à l'anode et éventuellement à la sole ou à la partie négative de la structure résonnante Sur la partie supérieure de l'enceinte est placée la fenêtre transparente F, de préférence circulaire, permettant la

sortie du rayonnement.

-5 L'enceinte E est placée entre les deux tambours T 1 et T 2 de telle sorte que le faisceau d'électrons se propage parallèlement aux

tambours, à savoir selon la direction x.

On décrira maintenant avec référence aux figures 3 et 4, les modifications à apporter au mode de réalisation décrit ci-dessus

pour l'utiliser comme amplificateur La figure 3 représente schéma-

tiquement une coupe parallèle au plan zoy dans la partie médiane de

la structure résonnante 2, illustrant un mode de réalisation parti-

culier des circuits d'entrée et de sortie du signal à traiter Comme dans le mode de réalisation de la figure 1, le faisceau d'électrons se propage dans la direction x avec une vitesse de dérive VD et des orbites d'axe z entre les deux électrodes 20, 21 qui contiennent

l'énergie électromagnétique.

Dans le mode de réalisation de la figure 3 l'électrode 21 est mobile, ce qui permet le règlage de la hauteur H en fonction de la fréquence d'oscillation f O de telle sorte que

H 5 N zavec =cif.

Toutefois, dans le mode de réalisation de la figure 3, l'énergie électromagnétique est transportée dans la direction z sous forme d'une onde progressive excitée dans le mode voulu par une source haute fréquence extérieure Cette onde passe à travers la fenêtre d'entrée 26 puis est adaptée à l'impédance de la cavité résonnante formée par les deux électrodes 20, 21 par Pintermédiaire d'un cornet 24 L'onde amplifiée est alors envoyée dans un guide non représenté aboutissant par exemple à une antenne, par l'intermédiaire d'un cornet 25 et d'une fenêtre 27 Dans ce cas, le collecteur 3 est constitué par un réflecteur refermé sur la partie supérieure de la

structure résonnante.

L'amplificateur décrit ci-dessus présente Pinconvénient d'être réciproque par rapport à l'entrée et à la sortie, c'est-à-dire qu'il est électriquement symétrique par rapport au sens de propagation et amplifie également les signaux réfléchis vers l'entrée du tube du fait

d'une adaptation toujours imparfaite dans le guide de sortie.

La figure 4 représente un mode de réalisation permettant de

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remédier à cet inconvénient.

Dans ce mode de réalisation, les électrodes 20 et 21 sont décalées d'un anglcdô par rapport à la direction x de telle sorte que les électrons accélérés par le canon dans la direction x' ont aussi une composante de dérive dans la direction z égale à v D sin A Le champ électromagnétique restant uniforme dans la direction x mais variant en phase suivant une expression du type cos (c O t kz + la condition de résonnance n'est plus donnée par o I fc mais par k Vd o 2-W c (I étant l'ordre de l'harmonique de la fréquence cyclotronique qui interagit). Il résulte de cette dernière équation que la résonnance dépend du signe de k, c'est-à-dire du sens de propagation et que ladite équation, qui doit être remplie pour qu'il y ait amplification,

favorisera un des sens de propagation.

Dans les modes de réalisation décrits ci-dessus, les électrodes sont réalisées de préférence en cuivre et les fenêtres en un matériau

diélectrique.

Les générateurs conformes à la présente invention fonc-

tionnant comme un gyrotron, ont donc les mêmes applications que les générateurs de l'art antérieur pour ondes millimétriques Ils

peuvent être utilisés en particulier pour le chauffage dans les instal-

lations de plasma, l'émission radar, les télécommunications, etc.

Claims

REVENDICATIONS

1 Un générateur d'ondes radioélectriques pour hyper-

fréquences basé sur une interaction de type cyclotronique entre un faisceau d'électrons se propageant entre un canon à électrons ( 1) et un collecteur ( 33 et un champ électromagnétique haute fréquence dans une structure résonnante ( 2) caractérisé en ce que le faisceau d'électrons ( 13) se déplace selon une trajectoire cycloïdale dans un champ magnétique (B) transversal sous l'effet d'une vitesse de dérive créée par un champ électrique continu (E Y. 2 Un générateur selon la revendication 1 caractérisé en ce que la structure résonnante ( 2) est constituée par deux électrodes ( 20, 21) se faisant face entre lesquelles passent transversalement le

faisceau d'électrons, les deux électrodes étant portées a des poten-

tiels continus différents et étant, au moins dans leur partie centrale, espacées d'une distance H légèrement supérieure à N -2, N étant un entier et 23 la longeur d'onde correspondant à la fréquence de résonnance. 3 Un générateur selon la revendication 2 caractérisé en ce que les dispositifs d'entrée et de sortie du faisceau d'électrons dans la structure résonnante ( 2) sont constitués par des électrodes ( 22, 23) prolongeant de chaque coté les électrodes ( 20, 21) et espacées d'une hauteur h telle que (n-1) h thon)'

4 Un générateur selon l'une quelconque des revendications 1 à

3 caractérisé en ce que le collecteur ( 3) est constitué par un réflecteur courbe porté au potentiel de l'électrode supérieure ( 20) de la structure résonnante et positionné dans le prolongement de

l'électrode inférieure ( 21) de ladite structure.

Un générateur selon l'une quelconque des revendications 1 à

3 caractérisé en ce que, lorsqu'il est utilisé en amplificateur, l'onde électromagnétique haute fréquence est injectée parallèlement au champ magnétique B. 6 Un générateur selon la revendication 5 caractérisé en ce

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que la direction de propagation du faisceau d'électrons dans un plan parallèle aux électrodes de la structure résonnante est décalée d'un angle o par rapport à la perpendiculaire au champ magnétique B.