FI91447C - Menetelmä ja laitteisto NMR:n käyttämiseksi ydinspinvirtausnopeuden suuruuden mittaamista varten - Google Patents
Menetelmä ja laitteisto NMR:n käyttämiseksi ydinspinvirtausnopeuden suuruuden mittaamista varten Download PDFInfo
- Publication number
- FI91447C FI91447C FI841445A FI841445A FI91447C FI 91447 C FI91447 C FI 91447C FI 841445 A FI841445 A FI 841445A FI 841445 A FI841445 A FI 841445A FI 91447 C FI91447 C FI 91447C
- Authority
- FI
- Finland
- Prior art keywords
- slice
- magnetic field
- nmr
- nuclear
- spin
- Prior art date
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01F—MEASURING VOLUME, VOLUME FLOW, MASS FLOW OR LIQUID LEVEL; METERING BY VOLUME
- G01F1/00—Measuring the volume flow or mass flow of fluid or fluent solid material wherein the fluid passes through a meter in a continuous flow
- G01F1/704—Measuring the volume flow or mass flow of fluid or fluent solid material wherein the fluid passes through a meter in a continuous flow using marked regions or existing inhomogeneities within the fluid stream, e.g. statistically occurring variations in a fluid parameter
- G01F1/708—Measuring the time taken to traverse a fixed distance
- G01F1/716—Measuring the time taken to traverse a fixed distance using electron paramagnetic resonance [EPR] or nuclear magnetic resonance [NMR]
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/563—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution of moving material, e.g. flow contrast angiography
- G01R33/56308—Characterization of motion or flow; Dynamic imaging
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Nuclear Medicine, Radiotherapy & Molecular Imaging (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- Vascular Medicine (AREA)
- Fluid Mechanics (AREA)
- Radiology & Medical Imaging (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Signal Processing (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
- Measuring Volume Flow (AREA)
- Measuring Pulse, Heart Rate, Blood Pressure Or Blood Flow (AREA)
Description
91447
MENETELM& JA LAITTEISTO NMRiN K&YTTÅMISEKSI YDINSPINVIRTAUSNO-PEUDEN SUURUUDEN MITTAAMISTA VÅRTEN - FORFARANDE OCH ANORDNING SOM UTNYTTJAR NMR FOR MÅTNING AV FLODESHASTIGHETEN HOS KÅRNS-PINNEN
Keksinnon tausta Tåmå keksinto kohdistuu vaatimuksien l ja 14 johdantojen mukai-siin menetelmiin ydinmagneettisen resonanssin (NMR) tekniikko-jen hyvåksi kåyttåmiseksi virtaavan nesteen mittaamiseksi ja kuvaamiseksi. Sellainen menetelmå on kuvattu julkaisuissa DE-A-31 30 006 ja EP 103 388 sekå 124 016. Keksintd on erikoisen sopiva, mutta ei ole rajoitettu, veren virtauksen mittaamiseen lååketieteellisisså diagnostiikan tutkimuksissa. Keksinto kohdistuu my6s laitteistoon menetelman toteuttamiseksi.
Taustan mukaan ydinmagneettinen resonanssi-ilmio esiintyy ato-miytimisså, joilla on pariton lukumaara protoneja ja/tai neut-roneja. Protonien ja neutronien spinien vaikutuksesta jokainen tMllainen ydin omaa magneettisen momentin, sellaisen, ettS kun tållaisten ytimien muodostama kohde on sijoitettu staattiseen, homogeeniseen magneettikenttSSn B0, suurempi maarS ydinmagneet-tisia momentteja asettuu samaan suuntaan kentån kanssa tuotta-maan makroskooppisen jåSnnosmagnetoinnin M kentSn suunnassa. MagneettikentSn B0 vaikuttaessa magneettiset momentit kiertåvåt kentån akselin ympåri jaksoluvulla, joka riippuu syotetyn mag-neettikentån voimakkuudesta ja ytimien tuntomerkeistå. Kulma-kiertojaksoluku, ω, myos Larmor-jaksolukuun verrattu, annetaan yhtålollå ω = γΒ, jossa γ on gyromagneettinen suhde, joka on vakio jokaiselle NMR-isotoopille ja misså B on magneettikenttå, joka vaikuttaa ydinspineihin. Tåten on ilmeistå, ettå resonanssi jaksoluku riippuu sen magneettikentan voimakkuudesta, jossa nåyte sijaitsee. Magnetoinnin M suuntautuminen, normaalisti suunnattu pitkin magneettikenttåå B0, voidaan sekoittaa syottå-mållå magneettikenttå, joka oskilloi Larmor-jaksoluvulla. Tyy-pillisesti, tållainen B1:ksi nimitetty magneettikenttå syote-tåån tasossa, joka on kohtisuorassa staattisen magneettikentån suuntaan nåhden, radiojaksoluku (RF) pulssin avulla keloilla, jotka on kytketty radiojaksolukulåhetinlaitteeseen. Kentån Bj^ 2 tarkoitus on kiertåå magnetointia M kentån suunnan ympåri. Tåinå on parhaiten havainnollistettavissa, jos magnetoinnin M liikettå RF-pulssin syottåmisen johdosta, tarkastellaan suora-kulmaisessa koordinaattijårjestelmåsså, joka kiertåå suunnil-leen samalla jaksoluvulla kuin resonanssijaksoluku ω pååmag-neettikentån B0 ympåri samaan suuntaan kuin magnetointi M kiertåå (ts. kiertåvå ristikko). Tåsså tapauksessa kenttå B0 on tyypillisesti valittu olemaan suunnattu Z-akselin positiiviseen suuntaan, joka pydrivåsså ristikossa on merkitty Z' erottamaan sen kiinteåstå koordinaattijårjestelmåstå. Samoin X- ja Y-akse-lit on merkitty X' ja Y'. Pitåen tåmån mielesså RF-pulssin tarkoitus, siis, on pydrittåå magnetointia M, esimerkiksi, sen suunnasta pitkin positiivista Z'-akselia kohti poikittaistasoa, jonka måårittåvåt X'- ja Y'-akselit. RF-pulssi, jolla on riit-tåvå suuruus tai kesto kierråttåmåån magnetoinnin M poikittais-tasoon (ts. 90° kentån B0 suunnasta), pidetåån helposti 90° RF-pulssina. Samoin, jos sekå RF-pulssin suuruus ettå kesto on valittu olemaan kaksi kertaa 90° pulssin vastaavat arvot, magnetointi M muuttaa suuntaa positiivisesta Z'-akselista negatii-viseen Z-akseliin. Tållaista RF-pulssia pidetåån 180° RF-puls-sina, tai ilmeisistå syistå, kååntopulssina. On huomattava, ettå 90° tai 180° RF-pulssit kiertåvåt magnetointia H vastaa-valla måårållå asteita mistå tahansa magnetoinnin M alkusuun-nasta. Edelleen on huomattava, ettå NMR-signaali havaitaan vain jos magnetoinnilla M on jåånnospoikittaismagnetointi (koh-tisuorassa B0 nåhden) poikittaistasossa. 90° RF-pulssi tuottaa maksimijåånnospoikittaismagnetoinnin kunnes koko magnetointi M on tåsså tasossa, kun taas 180° RF-pulssi ei tuota mitåån poi-kittaismagnetointia.
RF-pulssit voivat olla selektiivisiå tai epåselektiivisiå. Selektiiviset pulssit on tyypillisesti moduloitu omaamaan en-nalta mååråtyn jaksolukusisållon magnetoimaan ydinspinit, jotka sijaitsevat kohteen ennalta valituilla alueilla olien magneet-tikenttåvoimakkuudet Larmor-yhtålon måårittåmiå. Selektiiviset pulssit on syotetty paikallisten magneettikenttågradienttien låsnåollessa. Epåselektiiviset pulssit yleenså vaikuttavat 3 91447 kaikkiin ydinspineihin, jotka sijaitsevat RF-pulssin låhetinke-lan kentåsså ja ne on tyypillisesti syotetty paikallisen mag-neettikenttågradientin poissaollessa.
Kaksi eksponenttiaikavakiota on yhdistetty pitkittåis- ja poi-kittaismagnetoinneilla. Aikavakiot luonnehtivat nåiden magne-tointikomponenttien måaråå, joka seuraa hajoittavien RF-pulssi-en sydttoå. Ensimmåinen aikavakio on spin-hila-relaksaatioaika (Tx) ja on vakio pitkittåismagnetoinnin palauttamiseksi tasa-painoarvoonsa. Spin-spin-relaksaatioaika (T2) on vakio poikit-taismagnetoinnin palauttamiseksi tasapainoarvoonsa tMysin homo-geenisessa kentåsså B0. Kentisså, joissa on epåhomogeenisuuk-sia, aikavakio poikittaismagnetoinnille on hallittu vakiolla T2*, olien T2* pienempi kuin T2. Joissedcin tapauksissa on toi-vottavaa nopeasti karkoittaa poikittainen magnetointikomponent-ti syottåmållå magneettikenttågradientti, kuten myohemmin tul-laan tåydellisemmin selostamaan.
Jåljellå on magneettikenttågradienttien kåytdn tarkastelu ava-ruustiedon koodaamisessa (jota kåytetåån kuvien rekonstruoin-nissa, esimerkiksi) NMR-signaaliksi. Tyypillisesti tarvitaan kolme tållaista gradienttia:
Gx(t) = θΒ0/ ax
Gy(t) = 8B0/ ay ja
Gz(t) = dBQ/ dz
Gx-, Gy- ja Gz-gradientit ovat vakioita låpi kuvausviipaleen, mutta niiden koot ovat tyypillisesti ajasta riippuvia. Gra-dientteihin liittyvåt magneettikentåt on merkitty, vastaavasti, bx, by ja bz, joissa bx = Gx(t)x by = Gy (t) y bz = Gz(t)z tilan sisållå.
4
Viime aikoina, NMR-ilmidta ovat kSyttSneet hyvdksi rakenneke-mistit tutkiessaan in vitro orgaanisten molekyylien molekulaa-rista rakennetta. Tarkemmin, NMR on kehitetty kuvausmodalitee-tiksi, jota kåytetSSn hyvSksi hankkimaan poikittaisaksiaalisia kuvia elSvien ihmiskohteiden anatoomisista erikoispiirteista, esimerkiksi. Sellaiset kuvat, jotka esittMvat ydinspinjakautu-xnan (tyypillisesti protonit yhdistyneinS veden kanssa kudokses-sa) spin-Jiila- (T^, ja/tai spin-spin- (T2) relaksaatiovakioi-ta, ovat arvokkaita lMSketieteellisessS diagnostiikassa mSMri-teltSessM kudoksen terveydentilaa tutkitussa alueessa. NMR-tekniikat ovat myos laajentuneet elåvSssM elimistdssa sellais-ten elementtien spektroskopiaan kuin fosfori ja hiili, esimerkiksi, varustaen tutkijat tyokaluilla ensimmSistS kertaa ke-miallisten prosessien tutkimiseksi eiavSssS elimistdssa. Yhtå tSrkeåta on NMR:n kayttd ei-hydkkMétvåna modaliteettina tutkit-taessa veren virtausten suuntaa ja nopeutta. Verenkiertotutki-mukset luottavat tyypillisesti NMR-signaaleihin, jotka on tuo-tettu protoneilla yhdistyneinS verinesteessM oleviin vesimole-kyyleihin. EsillM oleva keksinto kohdistuu juuri virtauksen mittaukseen kåyttSmalia NMR:aa.
Taman vuoksi esilia olevan keksinndn kohteena on aikaansaada menetelma NMR:aa hyvaksikayttamaiia ilmaisemaan veren virtaus-ta.
Keksinndn toinen kohde on aikaansaada menetelma veren virtauksen maaran mittaamiseksi.
Lisaksi on keksinndn toinen kohde aikaansaada menetelma veren virtauksen suunnan ja maaran mittaamiseksi NMR-kuvissa.
Edelleen on keksinndn kohteena aikaansaada menetelma virtaavan veren suunnan ja maaran mittaamiseksi ja veren virtauksen ti-lanteen nayttamiseksi poikittaisaksiaalisessa NMR-kuvassa, joka ei esita signaaleja liikkumattomista ytimista.
5 91447
Vielå on keksinnon kohteena aikaansaada menetelmå paikallisen veren virtauksen pitkittåisen relaksaatioajan (Tx) mittaamisek-si.
Yhteenveto keksinnosta
Keksinnon mukaisen ei-hyokkåavån menetelman, joka kåyttåå NMR:åå virtausmåårån suunnan ja suuruuden mittaamisessa, yh-teydesså kohde on ensiksi sijoitettu olennaisesti homogeeniseen magneettikenttåån. Tunnusomaista keksinnolle ovat seuraavat tunnusmerkit: (a) ydinspinien joukon merkitseminen tunnistamista vårten mai-nitun kohteen viipaleessa, sisåltyen ydinspinit mainitun suonen osaan, joka sijaitsee mainitussa viipaleessa; (b) ydinspinien joukon magnetoiminen mainitussa viipaleessa tuottamaan ensimmåisen NMR-signaalin, joka syntyy olennaisesti mainituista merkityistå ydinspineistå, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa ja merkitsemåttomistå ydinspineistå, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainittuun viipaleeseen korvaa-maan ainakin muutamia merkittyjå ydinspinejå, jotka virtaavat ulos mainitusta viipaleesta; (c) ydinspinien joukon merkitseminen tunnistamista vårten mainitun kohteen alueella, joka sisåltåå ainakin osan mainitusta suonesta, sisåltåen mainittu alue myos mainitun viipaleen ja ulottuen siitå poispåin virtauksen suunnan vastakkaiseen suun-taan; (d) ydinspinien magnetoiminen mainitussa viipaleessa tuottamaan toisen NMR-signaalin, jonka synnyttåvåt olennaisesti merkityt ydinspinit, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa ja merki-tyt ydinspinit, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainitusta alueesta mainittuun viipaleeseen; ja (e) mainitun ensimmåisen ja toisen NMR-signaalin hyvåksikåyttå-minen måårittåmåån ydinspinvirtausmåårån suuruuden mainitussa suonessa låpi mainitun viipaleen.
Lvhvt selostus piirustuksista 6
Keksinnon tunnusomaiset piirteet, joiden uskotaan olevan uusia, on esitetty oheen liitetyisså patenttivaatimuksissa. Kuitenkin itse keksinto sekå sen organisaatioon ettå toimintamenetelmåån nåhden, voidaan parhaiten ymmårtåå viittaamalla seuraavaan selostukseen yhdesså liitteenå olevien piirustusten kanssa, joissa
Kuvat 1A ja IB esittavat NMR-kohdetta, joka sijaitsee homo-geenisessa magneettikentåsså ja jolla on erilaiset kohdeviipa-leet, jotka mååritetåån niisså selektiivisillå RF-pulsseilla virtauksen keksinnon mukaista tutkimista vårten;
Kuva 2 esittSS yleispatevaa NMR-pulssisarjaa, jota kSytetSSn valittaessa kuvan 1 kohdeviipaleita keksinndn nukaisesti;
Kuva 3 esittåå kaaviollisesti valittuja kohdeviipaleita, joita kåytetåån hyvaksi verivirran suunnan ja måarSn mittaamiseksi keksinnon mukaisesti;
Kuva 4 esittåa yksityiskohtaisesti NMR-pulssisarjan, jota kåy-tetåan mittaamaan keksinnon mukaisesti verivirran suunnan ja måårån kSyttSen hyvaksi kerrannais-kulmaprojektiota ja rekonst-ruointia;
Kuva 5 on toinen toteutus yksityiskohtaisesti NHR-pulssisarjas-ta, jota kåytetåan hyvaksi keksinnon mukaisesti mittaamaan verivirran suunta ja måarå kåyttamålla spin-kierre-kuvaus-menetelmaa; j a
Kuva 6 on kuvan 5 kaltainen ja esittåa vielå toisen keksinndn mukaisen NMR-pulssisarjan toteutuksen, joka kåyttåå hyvåksi spin-kierre-kuvausmenetelmåå.
Keksinnon vksitviskohtainen selostus
Keksinnon menetelmåå selostetaan ensiksi pååpiirteittåin viita-ten kuviin 1A, IB ja 3. Yksityiskohtaista toimeenpanoa erikois- 7 91447 menetelmiin tutkimuksen alaisena olevan kohteen kuvausviipalee-seen tulevan verivirran paikallistamiseksi selostetaan viitaten lisåksi kuviin 4-6.
Kuva 1A esittaa kohdetta 100, joka sijaitsee olennaisesti homo-geenisessa magneettikentåsså B0 suunnattuna positiivisen Z-akselin suuntaan suorakulmaisessa koordinaattijårjestelmåsså, joka on myos veren virtaussuuntaan kohtaan suonen 102 sisållå. Viitaten nyt kuviin 1A, 2 ja 3, ydinspinit ensinunåisesså poi-kittaisviipaleessa 104, jonka leveys on Δ Z2, on pantu sekaisin syottåmållå selektiivinen 90° RF-pulssi (kuten on nåytetty aikavålillå 1 esitettynå pitkin horisontaaliakselia kuvassa 2) ja vaihesiirtomagneettikenttågradientti (ei nåytetty), kuten tåydellisemmin selostetaan viittaamalla kuviin 4-6. Selektii-vistå 180° RF-pulssia (nåytetty kuvassa 6) voidaan kåyttåå 90° pulssin tilalla sekoittamaan magnetoinnin M. 90° RF-pulssin aikaansaaman sekoituksen tarkoitus on kyllåståå ydinspinit kuvausviipaleessa 104 håvittåmållå koko poikittaismagnetointi vaihesiirtåmållå ydinspinit, jotka sisåltåvåt jåånnosmagnetoin-nin M kierrettynå 90° pulssilla poikittaistasoon. 180° RF-pulssin vaikutus voisi olla kååntåå magnetointi M positiivisen Z-akselin suunnasta negatiiviseen Z-akselin suuntaan niin, ettå tåsså tapauksessa jåånnosmagnetointi voisi olla poikittais-tasossa. Toinen menetelmå, jota voidaan kåyttåå håvittåmåån poikittaismagnetoinnin, on selostettu Markleyn toimesta J. of Chem. Phys.:sså, vihko 55, sivu 3604 (1971). Tåmån menetelmån mukaan, sarja (esim. 5-10 pulssia) lyhyitå, umpimåhkåisen våli-matkan pååsså olevia selektiivisiå 90° RF-pulsseja on kåytetty kyllåståmåån ydinspinit. On huomattava, ettå sarjaa 90° RF-pulsseja, jota seuraa vaihesiirtomagneettikenttågradientti, on suosittu kåytettåvåksi keksinnon menetelmån kanssa. Tåmån jål-keen ytirnet, jotka on sekoitettu kuten edellå on selostettu, on nimitetty "merkityiksi ytimiksi".
Sekoituksen jålkeen merkittyjen ydinten on sallittu palautua aikavålin 2 kuluessa ja alkaa tulla uudelleen samansuuntaisiksi kentån B0 kanssa muodostamaan pitkittåisen magnetointikomponen- 8 tin positiivisen Z-akselin suunnassa, jonka suuruus ulottuu aikavålin 2 pituudelle. Palautumisvaiheen aikana, merkityt ytimet esitettyinå viivoitettuina lohkoina 108a ja 108b (kuva 3), jotka olivat alkuperaisesti kuvausviipaleessa 104, ovat osittain tai tåysin asetetut paikoilleen kyllåståmåttomien (merkitsemåttdmien) ytimien avulla kuten lohkossa 110 on osoi-tettu. Tfiten, jos selektiivinen 90° ilnaisupulssi syotetåån aikavålillå 3 kuvassa 2, kokonaisjåånnosmagnetointi, jota kier-råtetåån ilmaisupulssilla, on summaa osittain palautetusta merkittyjen ytimien, jotka jååvåt viipaleeseen 104 (esitetty viivoitetulla lohkolla 108b), pitkittåismagnetoinnista ja jåån-nos pitkittåismagnetoinnista, joka kuuluu merkitsemåttomille ytimille (lohko 110). Resultoiva NMR-signaali, Sx, havaitaan tiedonhankinta-aikavålillå 4 ja edustaa signaalia, joka kuuluu merkityille spineille (liikkumattomille ja virtaaville), jotka sijaitsevat kuvausviipaleessa 104, samoin kuin myos merkitsemåttomille spineille 110. Signaali SJf tåsså tapauksessa, on voimakkaampi kuin se olisi virtauksen poissa ollessa, poikit-taismagnetoinnin vuoksi autettuna merkitsemåttomillå spineillå, niin kauan kuin on edellytetty, ettå virtaavien ytimien relak-saatio aikavålin 2 kuluessa ei ole tåydellinen.
Seuraava vaihe, keksinnon mukaan, on selektiivisesti merkitå ydinspinit, jotka sijaitsevat viipaleessa 106 (kuva 1A), jonka leveys on Δ Zx (joka on suurempi kuin viipaleen 104 leveys A Z2) såteilyttåmållå kohdetta 100 aikavålillå 5 selektiivi-sellå 90° pulssilla, jonka jaksoluvun nauhaleveys on suurempi kuin aikavålillå 1 syotetyn 90° RF-pulssin jaksoluvun nauhale-veys. Tåsså tapauksessa merkityt ytimet haluavat taas virrata ulos ilmaistusta viipaleesta A Zx. Joka tapauksessa, ne haluavat tulla korvatuiksi merkityillå ytimillå viipaleesta A Zlf jotka on ennalta merkitty syottåmållå 90° kyllåstyspulssi aikavålillå 5. Toisen palautusaikavålin 6 jålkeen, jonka kesto on yhtå suuri kuin aikavåli 2, syotetåån toinen ilmaisupulssi, samanlainen kuin aikavålillå l syotetty ilmaisupulssi, aikavålillå 7, kierråttåmåån poikittaistasoon pitkittåismagnetointi-komponentin, joka kuuluu juuri merkittyyn ytimien palautukseen.
9 91447
Sen t&hden, niin kauan kuin merkitsemattonia ytimia ei virtaa ilmaisuviipaleeseen 104 palautusvaiheen 6 aikana, ts. edelly-tettynå, etta Δ Zj - Δ Z2 > vt (kuva 3), jossa v edustaa keski-virtausmaarMa ja t on palautusvaiheen 6 pituus, resultoivalla signaalilla, joka havaitaan aikavaiilia 8, on sama voimakkuus kuin virtauksen poissaollessa. TSma signaali on merkitty SXI ja, yleensa, sen suuruus on pienempi kuin signaalin sx suuruus. Kahden signaalin amplitudin ero on riippuvainen tosiasiasta, etta signaali SIX riippuu tSysin merkityista ydinspineista (liikkumattomat ydinspinit, jotka sijaitsevat kuvausviipaleessa 104, samoin kuin merkityista ytimista, jotka virtaavat suonessa 102). TSten, jos signaali sn on våhennetty signaalista Sx, on olemassa tarkka kumoutuminen signaaleilla, jotka aiheutuvat merkityista ytimista. Joka tapauksessa Sx:n ja SXI:n suuruus virtaaville ytimille, kuten edelia on osoitettu, on erilainen; ts. Sx on suurempi kuin SIX, joten, ne eivat kumoudu, edelly-tettyna, etta virtaussuunta on kuvassa 1 esitetyn mukainen (positiivisen Z-akselin suunta).
On myos arvioitavissa, etta ero signaalien sn ja sx vaiiiia voidaan edullisesti hankkia kaantåmaiia yhden 90° ilmaisupuls-sin vaihe (kuten jaijempana selostetaan kuvaan 6 viitaten), jotka pulssit esiintyvat joka aikavaiilia 3 tai aikavaiilia 7. Ilmaisupulssin vaiheen kaantamisen seuraus on myos vastaavan NMR-signaalin vaiheen kaantaminen siten, etta on tarpeellista laskea yhteen Sx ja Sxx signaalit eron saavuttamiseksi. Vai-hesiirrettyjen ilmaisupulssien kayttoon liittyva etu on etta vuoroteltujen signaalien Sx ja Sxx merkit on kaannetty ja edel-leen, vaiheen kaanto korjaa pulssivirheet, sitten kun kaikki vaarat niita koskevat signaalit on myos kumottu. Vaihekaannet-tyjen RF-pulssien kaytto korjaamaan pulssivirheiden seuraukset on julkaistu ja patenttivaatimukset esitetty hakemuksessa no. 394,071, kirjattu 1. heinakuuta 1982, ja joka on annettu tehta-vaksi samalle valtuutetulle kuin tamakin keksinto.
NMR-pulssisarja, joka on selostettu kuviin 1A ja 2 viitaten, on sopiva niiden spinien ilmaisemiseen, jotka virtaavat viipaleen 10 104 låpi positiivisen Z-akselin suunnassa, tai pienemmåsså kuin 90° kulmassa positiiviseen Z-akseliin nåhden. Virtausta vastak-kaiseen suuntaan ei haluta ilmaista. Tarkoituksella hankkia virtausmittaukset vastakkaisessa suunnassa, ts. negatiivisessa Z-akselin suunnassa, tai suunnassa, jotka luonnehditaan kulmal-la, joka on pienempi kuin 90° negatiiviseen Z-akseliin nåhden, kuvassa 2 esitetty sarja tåytyy toimeenpanna merkittyjen ydins-pinien viipaleen 106 kanssa, olien spinit sijoitettu symmetri-sesti kuvassa IB esitettyyn kuvausviipaleeseen 104 nåhden. Tåmå voidaan suorittaa suunnilleen kuvassa 2 esitetyllå pulssisar-jalla sillå poikkeuksella, ettå 90° kyllåstyspulssi (tai 180° kååntopulssi), joka syotetåån aikavålillå 5, on valittu omaa-maan sellainen jaksolukusisålto, ettå ytimet, jotka sijaitsevat kuvausviipaleesta 104 oikealle kuvassa IB, ovat merkittyjå. On huomattava, ettå viipaleella 106 kuvissa 2A ja IB ei tarvitse olla åårellistå leveyttå Δ Z1. Kaikki mikå on tarpeen, on ettå viipaleen 106 leveys ulottuu vastakkaiseen suuntaan virtaukseen nåhden suonessa 102, siten ettå vain merkityt ytimet virtaavat ilmaisuviipaleeseen 104 palautusjakson 6 ja magnetointijakson 7 aikana, kuten on selostettu viitaten kuvaan 1A ja kuvaan 3. Tåmån haittana voi olla, ettå tarvitaan liian pitkå odotusvaihe (aikavåli 9, kuva 2) sallimaan kaikkien merkittyjen ytimien palata tasapainotilaan ennen kuin pulssisarja (aikavålit 1-8) voidaan toistaa. Odotusvaihe voi olla maksimisti virtaavien ytimien Tx:n suuruusluokkaa.
Tapaa, jolla virtausmåårå mååritetåån, selostetaan nyt viittaa-malla kuvaan 3. Menetelmåå selostetaan viittaamalla kuvassa 2 esitettyyn pulssisarjaan, jossa on edellytetty, ettå kaikki RF-pulssit ovat 90° tyyppiå. Edelleen oletetaan tåsså esimerkisså, ettå virtausmåårån profiili suonen 102 sisållå on nelikulmai-nen. Nelikulmainen virtausmååråprofiili tarkoittaa, ettå veren virtauksen måårå pitkin suonen seinåmiå on oleellisesti sama kuin låpi suonen keskustan. Kåyttåmållå kuvassa 3 osoitettua merkitsemistapaa, signaalien Sx ja SIX suhteelliset voimakkuu-det voidaan ilmaista seuraavasti: 11 91447
Sj-pd-vt) IT (d2 /4) (l-e-t/Tl) (1) SIZ=p2 'a (d2/4)(l-e_t/Tl) (2) joissa p on ydinspintiheys (ytimien lukumåSrS nesteen kuutiosenttimetria kohti) 1 on må&rMtty olemaan kuvausviipaleen 104 leveys; v on virtausmaåra suonessa 102; d on suonen 102 halkaisija;
Tj on spin-hila-relaksaatioaika nesteelle, joka virtaa suonessa 102.
t on aikavali merkitsemis- ja ilmaisupulssien keskimaaraisten syottojen vaiilia.
Signaalin, S, joka kuuluu virtaaville merkitsemattSmille yti-mille lohkossa 110 (kuva 3), suuruus voidaan saada våhentåmålla signaali Sri (yhtalo (2)) signaalista Sz (yhtålo (1)) tuotta-maan
Sap'TTid* /4)vte-t/Tl (3)
Signaalien Sz ja SIZ suhde on annettu yhtaiolla s /s - 1(1-e~t/Tl) + vte~tTl v 11 ' u>
Siten, jos virtaavien ytimien Tz on tunnettu, virtausmaårå voidaan laskea joko yhtaiSsta (3) tai (4) . Yhtaion (4) kSyttS-mista suositellaan sen tosiasian vuoksi, etta tama tapaus ei vaadi suureen p, ydinspintiheys, tuntemista. Tz:n arvo voi olla kokeellisesti maåråtty tai referenssitieto voi olla lajiteltu uudelleen. Tz:n arvo voi olla kokeellisesti maaratty milla tahansa tunnetulla menetelmålla kuten kyliastyspalautus- ja kaantdpalautustekniikat. Yksityiskohtaiset selostukset Tz:n 12 mittaamiseksi voidaa loytåå D. Shaw:n Fourier Transform NMR Spectroscopy:sså, Elsevier Scientific Publishing company, New York (1976). On huomattava, ettå spin-hila-relaksaatioajat ovat erilaisia laskimo- ja valtimoveressa sen tosiasian vuoksi, ettå happi (paramagneettinen voima) valtimoveressa vaikuttaa relak-saatiosuhteeseen. Tåmån vuoksi, tarkoituksenmukaista arvoa taytyy kåyttåå riippuen siita onko mittaukset tehty laskimo-tai valtimoverellå.
Yksi keksinnon mukainen menetelma Tx:n laskemiseksi virtaavalle verelle (valtimo tai laskimo) on toistaa kuvan 2 pulssisarja (aikavålit 1-8) valitsemalla erilainen pituus aikavålille, t tai t', palautusaikavalille 2 ja 6 jokaisessa toistossa. Jokai-nen toisto, tSten, tuottaa erilaiset signaalit S ja S' aikavå-leille t ja t', vastaavasti. Tx voi siten olla laskettu yhtS-losta te-t/Tl s / s ’ - ________ 7 -t'/T. (5) t ' e 1 jossa suhde S/Sf on funktio palautusviiveistå, t ja t', ja Kåytånnosså on edullista ottaa useita mittauksia (esim.
4-10) aikavåleille t ja t' vaihtelevin pituuksin. Tj^-mittauk-sessa, aikavålit 2 ja 6 jokaisen aikavålin keston tulisi olla yhtå suuri (t tai t') niin, ettå spin-relaksaatio on yhtå suuri jokaisessa aikavålisså.
Yksityiskohtainen tapa, jossa keksinon mukaista menetelmåå voidaan kåyttåå hyvåksi kerrannaiskulmaprojektion rekonstruoin-titekniikan kanssa hankkimaan kuvat veren virtausta esittåvåstå kohteesta otetaan nyt selostettavaksi viitaten kuviin 1A ja 4. On huomattava, ettå jokaisessa kuvassa 4-6, kohde 100 kuvassa 1A on oletettu sijoitetuksi homogeeniseen magneettikenttåån B0 ja, sen vuoksi, kenttåå B0 ei ole erikseen esitetty missåån nåistå kuvista.
13 91447
Aikavålillå 1, esitetty pitkin horisontaaliakselia kuvassa 4, kohteeseen 100 (kuva 1A) on kohdistettu magneettikenttågra-dientti Gz ja sitå såteilytetåån samanaikaisesti selektiivisel-lå RF-pulssilla. RF-pulssi on mieluvnnmin moduloitu, kuten kuvassa 4 on kaaviollisesti esitetty, sine(Sin x/x)-funktiolla sisåltåmåån rajoitetun nauhan jaksolukuja, jotka on ennalta valittu Larmor-yhtåloillå, kierråttåmåån makroskooppista magne-tointia M poikittaistasoon kuvausviipaleessa 104, jolla on oleellisesti nelikulmainen profiili. RF-pulssi voidaan moduloi-da Gaussin funktiolla. Magnetoidulla viipaleella, tåsså tapauk-sessa, on Gaussin profiili. Niiden ydinspinien vaihesiirto, jotka on kierretty poikittaistasoon aikavålillå l, on suoritet-tu aikavålillå 2 syottåmållå toinen Gz-magneettikenttågradient-ti siten, ettå aikavalin 2 lopussa jåånnospoikittaismagnetointi poikittaistasossa on nopeasti havitetty. Siten, NMR-signaalia ei havaita tåsså pisteesså. Aikavålillå 3, magnetoinnin M pit-kittåiskomponentin sallitaan palautua (spinit kååntåvåt itsenså B0-magneettikentån suuntaiseksi) spin-hila-relaksaatioajan mukaisesti. Aikavålillå 4, syotetåån toinen 90® RF-pulssi, nimitetty ilmaisupulssiksi, pulssatun Gz-magneettikenttågra-dientin låsnåollessa kiertåmåån palautetun pitkittåismagnetoin-tikomponentin ilmaisuviipaleessa 104 poikittaistasoon. Gz-mag-neettikenttågradientin suunta on kåånnetty ja sen suuruus puo-litettu aikavålillå 5 vaiheistamaan uudelleen ydinspinit, jotka aikavålillå 4 syotetty RF-pulssi on kååntånyt. Ensimmåinen NMR-signaali, aiemmin merkitty sx, havaitaan aikavålillå 6 lineaa-risten Gx- ja Gy-magneettikenttågradienttien låsnåollessa. NMR-signaali aikavålillå 6 on sekå kiinteiden ettå virtaavien (mer-kityt ja merkitsemåttomåt) ydinten vuoksi sijoitettu siihen osaan suonta 102, joka on viipaleen 104 sisållå.
Gx- ja Gy-gradientit on suunnattu, vastaavasti, X- ja Y-akseli-en suunnissa ja niiden koot vaihtelevat sinimuodossa kuvassa 4 esitetyn pulssisarjan peråkkåisisså syotoisså. Gx- ja Gy-gra-dienttien koot on annettu yhtåloillå Gx = g cos Θ, ja Gy = g sin Θ, joissa Θ on yhden projektion kulma aikavålin 6 kuluessa ja g on vakio. Gx- ja Gy-gradientit lasketaan vektoriaalisesti 14 yhteen tuottamaan resultanttisSteettSisgradientin kuvausviipa-leessa 104 kulmassa Θ. Aikavaiilia 6 havaittu NMR-signaali kåsittaa taten avaruustiedon (projektion) koko tasosta koodat-tuna såteettaisgradientin suunnassa. Kuvassa 4 esitettyja NMR-pulssisarjoja perakkain syotettaessa, kuten on tarpeen tarkoi-tuksella hankkia riittava tieto kuvaamaan koko viipale 104, kerrannaisprojektiot hankitaan muuttamalla projektiokulmaa Θ maaralla ΔΘ, esimerkiksi, tyypillisesti luokkaa yksi aste, keraamåan avaruustiedon 180 projektiosta 180° kaarella. Jokais-ta uutta projektiota vårten Gx- ja Gy-gradienttien suuruudet saadetåån juuri valitun projektiokulman Θ mukaisesti.
Lyhyen odotuksen jaikeen aikavaiilia 7 virtojen sallimiseksi vaimentua Gx- ja Gy-gradienttikeloissa, syStetaan toinen 90° kyllåstyspulssi, joka on samanlainen kuin kyllåstyspulssi aika-valilla 1, Gz-gradientin lasnaollessa. TMssa tapauksessa, RF-pulssin jaksolukusisaito on valittu olemaan riittavan levea kiertamaan magnetoinnin M, leveammåssa kyllastysviipaleessa, kuten kuvassa 1A esitetty viipale 106, sijaitsevien ydinspinien vuoksi. Kuten edella, kyliastys-RF-pulssia ja gradienttia seu-raa toinen Gz-gradientti syotettynå aikavaiilia 9 vaihesiirtå-maan ydinspinit poikittaistasoon havittamaan jaannospoikittais-magnetoinnin. Toisen palautusjakson jaikeen aikavaiilia 10 pitkittaismagnetointikomponentin sallimiseksi palautua ennal-leen pitkin magneettikentan B0 suuntaa, sydtetdan jalleen toinen 90° RF-ilmaisupulssi, samanlainen kuin aikavaiilia 4, G2-gradientin lasnaollessa. Gz-gradientin suunta on jalleen kaan-netty aikavaiilia 12 viipaleessa 104 olevien ydinspinien vaihe-koherenssin saattamiseksi ennalleen. Toinen signaali, SIX, påaasiassa merkittyjen ytimien vuoksi, havaitaan aikavaiilia 13 gradienttien Gx ja Gy lasnaollessa, jotka ovat olennaisesti identtisia aikavaiilia 6 syotettyjen gradienttien kanssa.
Kuvassa 4 esitetty pulssisarja, joka kasittaa aikavålit 1-13, toistetaan lukuisien avaruusprojektioiden hankkimiseksi olien jokainen erotettu kulmalla ΔΘ peittamaan ainakin 180® kaaren kuvausviipaleessa 104. Sj- ja Sjj-signaalit on keratty jokaista 15 91447 projektiota vårten, Fourier-muunnettuna ja varastoituna elekt-roniseen muistiin konventionaalisessa NMR-laitteessa (ei esi-tetty) myohempåå kayttoa vårten. Jokaista projektiota vastaavi-en signaalien Fourier-muuntaminen tuottaa avaruusjakautuman NMR-signaalista ytimien vuoksi lapi kuvausviipaleen 104. Eri-laiset kuvat kåyttåen Sx ja SIX tietoa rekonstruoidaan kaikesta avaruusj akautumatiedosta kåyttåen hyvin tunnettua computer-rekonstruointitekniikkaa, kuten suodatettu-takaisin-projektio. Tarkoituksella hankkia kuva, joka esittåå vain virtaavia ytimiå suonessa 102 viipaleen 104 sisållå, avaruusjakautumatietoa kiinteille ytimille (ts. niille, jotka ovat viipaleessa 104 suonen 102 ulkopuolella) ei esitetå. On huomattava, ettå sig-naalikeskiarvolaskentaa voidaan myos edullisesti kåyttåå paran-tamaan signaali-melu-suhdetta.
Haittapuolena kuvassa 4 esitetyn kerrannaiskulmaprojektiore-konstruointitekniikan yhteydesså on, ettå NMR-signaalit tåytyy havaita gradienttien låsnåollessa hankkimaan kåyttokelpoisen tiedon ydinspinien avaruusjakautumasta. Tåsså tarkoituksessa tieto tåytyy keråtå vålittSmåsti uudelleenvaiheistus-Gz-gra-dienttipulssin syoton lopussa aikavålillå 5 ja 12 kuvassa 4.
Joka tapauksessa on huomattava, ettå julki luettujen Gx- ja Gy-magneettikenttågradienttien syottåminen (aikavålit 6 ja 13) edustaa probleemaa. Myos jos julki luetut gradientit olisi sydtetty åkillisesti, on olemassa rajallinen aika, jolloin tarkka resultanttigradientti on ohimenevå. Siten, tåmån vaiheen kuluessa, avaruustieto on pahasti vååristynyt, ja NMR-signaalia ei normaalisti voida kåyttåå. Tapaa, jossa tåmå puute voidaan voittaa, on kåsitelty kuviin 5 ja 6 viitaten ja sisåltåå spin-kaikusignaalien muodostamisen joko selektiivisten 180® RF-puls-sien sySttåmisellå tai magneettikenttågradienttien vaihesiirtå-misellå ja uudelleenvaiheistuksella. Vaikka kuvat 5 ja 6 esit-tåvåt erilaisia spin-kierrekuvaussarjan toteutuksia, niisså kåytetyt tekniikat spin-kaikujen tuottamiseksi ovat samalla tavoin sopivia kerrannaiskulmaprojektiorekonstruointimenetel-målle, jota on selostettu kuvaan 4 viitaten.
16
Suositussa toteutuksessa keksinto, jota on selostettu péiåpiir-teittåin kuvaan 2 viitaten, on toteutettu kåytånnosså kuvassa 5 esitetyllS pulssisarjalla ja joka on tunnettu spin-kierreku-vauksena. Spin-kierrekuvaus on erikoistapaus NMR-kuvauksen kaksiulotteisesta Fourier-muunto-(2DFT)-vaihekoodausmenetelmas-tS. TSmS pulssisarja eroaa kuvassa 4 esitetystå tavalla, jossa avaruustieto on koodattu NMR-signaaliksi ja ajassa, jona NMR-signaali on havaittu. Erot voidaan todeta havaitsemalla, etta aikavalilla 5 kuvassa 5, syotetaan vaihekoodaus-Gy-gradientti samanaikaisesti pulssatun Gx-gradientin syoton kanssa. Gy-gra-dientilla on yksi huippuamplitudi jokaisessa tayden pulssisar-jan syotossa kasittåen aikavalit 1-13 kuvassa 5. Joka tapauk-sessa, jokaisessa peråkkaisesså syotossa on valittu Gy-vaihe-koodausgradientille eri amplitudi (kuten katkoviivoin on esi-tetty aikavåleilla 5 ja 12). Gy-gradientti koodaa avaruustiedon Y-akselin suunnassa tuottamalla kiertamisen poikittaismagne-toinnin orientoinnissa 2π:η monikerralla yli kohteen 100 koko pituuden Y-akselin suunnassa. Ensimmaisen vaihekoodausgradien-tin syottamisen jMlkeen poikittaismagnetointia on kierretty yhden kierroksen kierre. Gy-gradientin jokainen eri amplitudi tuottaa eriasteisen kierteen (vaihesiirto). Gy-gradienttiampli-tudien lukumååra on valittu olemaan yhtå suuri kuin kuvapiirto-jen lukumaarS (tyypillisesti 128 tai 256), joka rekonstruoidul-la kuvalla on Y-akselin suunnassa. KSytcinnossa, signaalit on keskiarvolaskettu useita kertoja ennen Gy-gradientin edistSmi-seksi tarkoituksella parantaa signaali-melu-suhdetta.
Gx-gradientin tarkoitus aikavålillå 5 on vaihesiirtåå ydins-pinit ennalta maåratyllS måårålia siten, ettå kun 180° RF-puls-si on syotetty aikavMlilla 6, spinkaikusignaali Sx hankitaan aikavalilla 7. Spinkaikusignaali esiintyy aikana r jSlkeen 180° RF-pulssin keskimaaråisen syoton, joka on yhtM suuri kuin aika t 90° RF-pulssin keskimaåraisen sydttamisen valillS aikavalilla 4, edellyttaen, etta gradientin Gx aallonmuodon aikaintegraali yli aikavSlin 5 on valittu yhtåsuureksi kuin gradientin Gx aallonmuodon aikaintegraali yli aikavalin 7. Avaruustieto on koodattu X-akselin suunnassa syottamalla lineaarinen Gx-gra- 17 91447 dientti aikavålillå 7 aikaansaaden ydinspinit resonoimaan jak-soluvuilla, jotka ovat luonteenomaisia niiden sijaintiln nåhden X-akselin suhteen. SI-signaali on keråtty aikavålillå 7 niin monta kertaa kuin kuvapiirtojen lukumåårå (tyypillisesti 128 tai 256) on rekonstruoidussa kuvassa X-akselin suunnassa. Kuvan kuvapiirtojen arvot hankitaan keråtyistå signaaleista kåyttåen kaksiulotteista Fourier-muuntamista, kuten on selostettu, esi-merkiksi. Kumar'in toimesta J. Mag. Res. Vol. 18, sivu 69 (1975):sså.
Samalla tavalla, avaruustieto on koodattu SII -spinkaikusignaa-liksi aikavålillå 14 kuvassa 5 syottåmållå ohjelmoitava-ampli-tudiset Gy-vaihekoodausgradientit aikavålillå 12. Gx-pulssattu gradientti on myds syotetty aikavalillS 12 ja 14 ja on taas valittu omaamaan samat aikaintegraalit Gx-gradientin aallonmuo-dosta yli aikavålin 12 ja 14.
On huomattava, etta 180° RF-pulsseja spinkaikujen muodostauni-seksi voidaan myos edullisesti kåyttåa pulssisarjan kanssa, jota on selostettu viitaten kuvaan 4. Tåssa tapauksessa, 180° RF-pulssit voidaan syottåS vålittdmasti uudelleenvaiheistusgra-dientin Gz syottSnisen jSlkeen aikavålillS 5 ja aikavålillå 12 kuvassa 4.
Kåytånndsså on vaikeaa aikaansaada tåydellisiå 180° RF-pulsse-ja, niin ettå jaksoluvultaan ei-haluttu poikittainen magnetoin-tikomponentti vaimentuu ja voi tuottaa virheellisen NMR-signaa-lin. Tåstå syystå on toivottavaa syottåå ennen ja jålkeen 180° RF-pulssien suuret mutta samankokoiset gradientit nopeasti håvittåmåån poikittaismagnetoinnin ja lyhentåmåån virheellisen NMR-signaalin. Gradientit tulisi suunnata suuntaan, jossa useimmat kohteet sijaitsevat. Gradienttien kåyttoå redusoimaan epåtåydellisten RF-pulssien vaikutukset on selostettu ja patentt i vaatimuks et esitetty julkaisussa no. 394,355, kirjattu 1. heinakuuta 1982 ja joka on saman valtuutetun jåttåmå kuin esil-lå oleva keksinto.
18
Kuva 6 esittåå toista toteutusta spinkierrekuvaussarjasta, jota on selostettu viitaten kuvaan 5, mutta joka myos sisåltåå eri vaihtoehtoja, jotka ovat kåyttokelpoisia pulssisarjojen kanssa, jotka on esitetty molemmissa kuvissa 4 ja 5. Esimerkiksi, kuvan 6 aikavålillå 1, syotetåån Gz-gradienttipulssi samanaikaisesti selektiivisen 180° RF-pulssin kanssa kååntåmåån pitkittåismag-netoinnin kuvan 1A viipaleessa 104. Samoin, Gz-gradientti syotetåån kuvan 6 aikavålilla samanaikaisesti toisen selektiivisen 180° RF-pulssin kanssa kååntåmåån magnetoinnin kuvan 1A viipaleessa 106. Selektiivisten 180° RF-pulssien tarkoitus on kåån-tåå magnetointi positiivisen Z-akselin suunnasta negatiiviseen Z-akselin suuntaan, siten ettå mitåån poikittaista magnetointi-komponenttia ei muodostu. Tåsså tarkoituksessa, 180° RF-pulssien kåytollå on sama vaikutus kuin Gz-gradientin kåytollå yhdes-så selektiivisten 90° pulssien kanssa ydinspinien kyllåståmi-seksi kuten on selostettu viitaten kuviin 2, 4 ja 5.
Toinen muotoilu, joka on esitetty kuvassa 6, ja joka on kåytto-kelpoinen pulssisarjoille molemmissa kuvissa 4 ja 5, on 90° ilmaisu RF-pulssien vaiheen kåånto, jotka on syotetty aikavå-leillå 3 ja 8 kuvassa 6. on huomattava, ettå spinkaikusignaali kuvan 6 aikavålillå 10 on vaihekåånnetty suhteessa aikavålin 5 spinkaikusignaaliin, sen tosiasian vuoksi, ettå vaihekåånnetty 90® RF-pulssi oli syotetty aikavålillå 8. Tåmån menetelmån etu, kuten edellå on selostettu, on ettå ero Sj- ja Sjj-signaalien vålillå voidaan hankkia yksinkertaisella spinkaikusignaalien yhteenlaskulla.
Vielå toinen muotoilu, joka on kåyttokelpoinen kuvien 4 ja 5 pulssisarjoille on, ettå kuvassa 6, gradientteja kåytetåån tuottamaan spinkaikusignaalit. Siten, gradientilla Gx aikavålillå 4 ja 9 on negatiivinen lohko, joka kååntåå napaisuuden lineaariselle positiiviselle gradientille aikavåleillå 5 ja 10, joiden kuluessa spinkaikusignaalit havaitaan. Tarkoituksella, ettå spinkaikusignaalit ovat tarkoin ajastetut aikavålien 5 ja 10 sisåån, aikaintegraalien Gx-gradientin aallonmuodoista aikavåleillå 5 ja 10 tåytyy olla yhtå suuria, vastaavasti. Integ- 19 91447 raalien yhtasuuruus on valttåmåton ehto siina tarkoituksessa, etta aikavaleilla 4 ja 9 vaihesiirretyt spinit uudelleen vai-heistetaan yhta suuressa måarin aikavaleilla 5 ja 10 tuottamaan spinkaikusignaa1in.
On huomattava, etta selektiivisten 180° kåånteispulssien k3yt-taminen kuvan 6 aikavålilla 1 ja 6 saa pidemmån odotusajan aikavalin 10 jaikeen tarkoituksella varmistaa, etta pulssisar-jan perakkaisessa syotossa magnetointi ilmaisuviipaleessa on taysin palautettu. Tållaisten selektiivisten kaåntopulssien kåytto voi, siksi, olla våhemmån tehokasta kuin kyllåstyspalau-tustekniikat (90° RF-magnetointipulssi - vaiheensiirto-Gz-gra-dientti - palautusaikavali - 90® RF-ilmaisupulssi), joita on selostettu edella viitaten kuviin 2, 4 ja 5. Lisaksi, 180® selektiiviset pulssit ovat paljon vaikeampia toimeenpanna kuin selektiiviset 90® RF-pulssit.
Edella olevasta voidaan arvioida, etta keksinndn mukaisesti, on aikaansaatu menetelma ilmaisemaan ja mittaamaan veren virtauk-sen suunta ja maara. Menetelma on kayttokelpoinen tehtaessa mittauksia virtaavasta veresta akseliin nahden poikittaisissa NMR-kuvissa, joita vårten tieto voi olla keratty erilaisilla NMR-kuvaustekniikoilla. Menetelmaa voidaan myds kåyttaa mittaamaan virtaavien ytimien Tx relaksaatioaikaa.
Samalla kun tata keksintoa on selostettu viittaamalla yksityis-kohtaisiin toteutuksiin ja esimerkkeihin, muut muotoilut ja muunnelmat tulevat esiin niille, jotka ovat taitavia edella olevien opetusten nakokohtien taidoissa. Lisaksi on ymmarretta-va, etta liitteena olevien patenttivaatimusten liikkuma-alueel-la keksintd voidaan toteuttaa toisin kuin yksityiskohtaisesti on selostettu.
Claims (64)
1. Menetelmå NMR:n kSyttMmiseksi ydinspinvirtausnopeuden suuruu-den mittaamista vårten suonen (102) sisMllå NMR-kohteessa (100), joka sijaitsee olennaisesti homogeenisessa magneettikentSssa, tunnettu seuraavista vaiheista: (a) ydinspinien joukon merkitseminen tunnistamista vårten mainitun kohteen (100) viipaleessa (104), sisåltyen ydinspinit mainitun suonen (102) osaan, joka sijaitsee mainitussa viipaleessa (104); (b) ydinspinien joukon magnetoiminen mainitussa viipaleessa (104) tuottamaan ensimmåisen NMR-signaalin (Sx), joka syntyy olennaisesti mainituista merkityista ydinspi-neista, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa (104) ja merkitsemattomistM ydinspineista, jotka virtaavat mainitussa suonessa (102) mainittuun viipaleseen (104) korvaamaan ainakin muutamia merkittyjS ydinspineja, jotka virtaavat ulos mainitusta viipaleesta (104); (c) ydinspinien joukon merkitseminen tunnistamista vårten mainitun kohteen (100) alueella, joka sisåltåa ainakin osan mainitusta suonesta (102), sisaltåen mainittu alue myos mainitun viipaleen (104) ja ulottuen siitS pois-pSin virtauksen suunnan vastakkaiseen suuntaan; (d) ydinspinien magnetoiminen mainitussa viipaleessa (104) tuottamaan toisen NMR-signaalin (SIX), jonka synnyttMvat olennaisesti merkityt ydinspinit, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa (104) ja merkityt ydinspinit, jotka virtaavat mainitussa suonessa (102) mainitusta alueesta mainittuun viipaleeseen (104); ja (e) mainitun ensimmaisen (Sx) ja toisen (Sxx) NMR-signaalin hyvåksikMyttåminen mSarittSmSan ydinspinvirtausmSSrån suuruuden mainitussa suonessa (102) lapi mainitun viipaleen (104).
2. Patenttivaatimuksen 1 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut merkitsemisvaiheet (b) ja (d) kukin sisal-tSvat ydinspinien kyliastysvaiheen mainitussa kuvausviipaleessa ja mainitussa alueessa. 21 91447
3. Patenttivaatimuksen 2 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu kyllastysvaihe sisaltda vaiheet: magneettikenttagradientin syottaminen; mainitun kohteen sateilyttaminen magneettikentalla, joka oskilloi Larmor-jaksoluvulla mainitun magneettikenttagradientin lasnaollessa tuottamaan poikittaisen jaannosmagnetoinnin jokai-sessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa; ja mainitun magneettikenttagradientin uudelleen syottaminen havittamaan mainitun poikittaisen jaannosmagnetoinnin.
4. Patenttivaatimuksen 1 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut magnerointivaiheet (b) ja (d) kukin sisal-tavat mainitun kohteen sateilyttamisvaiheen magneettikenttagradientin lasnaollessa magneettikentalla, joka oskilloi Larmor-jaksoluvulla etuoikeutetusti magnetoimaan ydinspinit mainitussa viipaleessa.
5. Patenttivaatimuksen 4 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu Larmor-jaksoluvulla oskilloiva magneetti-kentta sisaltaa seiektiivisen 90° RF-pulssin.
6. Patenttivaatimuksen 5 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut magnetointivaiheet (b) ja (d) sisaltavat, vastaavasti, mainitun NMR-kchteen sateilyttåmisen selektiivi-silla 90° RF-pulsseilla, jotka ovat 180° pois vaiheesta toi-siinsa nahden, siten etta mainitux, ensimmdinen ja toinen NMR-signaali, ovat myos 180° pois vaiheesta toisiinsa nahden.
7. Patenttivaatimuksen 1 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut vaiheex (a) ja (c) kukin sisaltavat mainitun kohteen sateilyttamisvaiheen magneettikenxtagradientin lasnaollessa selektiivisella 130° RF-pulssilla Larmor-jaksoluvulla etuoikeutetusti kaantamaan pitkitxaisen jaannosmagnetoinnin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa.
8. Patenttivaatimuksen 1 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu viipale on valittu olemaan olennaisesxi kontisuorassa ydinspinvirtauksen suuntaa vastaan mainitussa suonessa. 22
9. Patenttivaatimuksen 1 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu hyvaksikayttovaihe sisaltaa eron, S, hank-kimisvaiheen mainitun ensimmaisen ja toisen NMR-signaalin vålilla ja ydinspinmaaran maarittamisen kayttaen yhtSloa S = p 'TT (d* /4 ) vte~t/Tl jossa: p on ydinspintiheys d on suonen halkaisija v on ydinspinvirtausmaara t on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimis-vaiheiden (b) ja (e) valilla, joka on yhta suuri kuin aikavali mainittujen merkitsemis- ja magne-toimisvaiheiden (d) ja (e) valilla on spin-hila-relaksaatioaika ydinspinien virtauk- selle mainitussa suonessa.
10. Patenttivaatimuksen 1 mukainen menetelma, tunnettu siita, ettå mainittu hyvaksikayttovaihe sisaltaa mainittujen ensimmaisen ja toisen NMR-signaalin suhteen muodostamisen ja ydinspinmaMran maarittamisen kayttaen yhtaida: S /S - jdl-e~t/Tl)+ vte~t/Tl 1 ii—:τ;:;:'7ϊο jossa: Sj on mainittu ensimmainen NMR-signaali Sjj on mainittu toinen NMR-signaali 1 on mainitun viipaleen leveys v on ydinspinvirtausmaara on mainitussa suonessa virtaavien ydinspinien spin-hila-relaksaatioaika t on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimis-vaiheiden (b) ja (e) valilla, joka on yhta suuri kuin aikavali mainittujen merkitsemis- ja magne-toimisvaiheiden (d) ja (e) valilla. 23 91447
11. Patenttivaatimuksen 1 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta se sisaltaa edelleen vaiheiden (a)-(e) sarjan tois-tovaiheen ainakin yhden kerran.
12. Patenttivaatimuksen 11 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta se sisaltaa vaiheiden (a)-(e) sarjan toistovaiheen ainakin yhden kerran erilaisella aikavali11a mainittujen mer-kitsemis- ja magnetoimisvaiheiden (a) ja (b) valilla, joka on yhta suuri kuin aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimisvaiheiden (c) ja (d) valilla.
13. Patenttivaatimuksen 12 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta se sisaltaa edelleen spin- hi la-re 1aksaatioajan maarittåmisvaiheen mainituille ydinspineille, jotka virtaavat mainitussa suunnassa kayttaen relaksaatiota „ -t/T S/S-- --____i- b/b ' -t1/T t' e ' 1 jossa: t on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimisvaiheiden (a) ja (b) valilla, olien mainittu aikavali t mybs aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimisvaiheiden (c) ja (d) vaiheiden (a)-(e) yhdessa sarjassa t' on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimisvaiheiden valilla, olien mainittu aikavali t' mybs aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimisvaiheiden (c) ja (d) valilla toisessa vaiheiden ( a)-(e) sarjassa S on ero mainittujen ensimmåisen ja toisen NMR-signaa-lin valilla sarjassa, joka kayttaa aikavalia t S' on ero mainittujen ensimmåisen ja toisen NMR-signaa-lin valilla sarjassa, joka kayttaa aikavalia t' on mainitussa suonessa virtaavien ydinspinien spin-hila-relaksaatioaiKa. 24
14. NMR-menetelma ydinspinvirtauksen kuvaamiseksi suonen (102) sisallå, NMR-kohteessa (100), joka sijaitsee olennaisesti homo-geenisessa magneettikentassa, tunnettu seuraavista vai-heista: (a) ydinspinien joukon merkitseminen mainitun kohteen viipa-leessa, sisaltyen ydinspinit mainitun suonen osaan, joka sijaitsee mainitussa viipaleessa; (b) ydinspinien joukon magnetoiminen mainitussa viipaleessa tuottamaan ensimmaisen NMR-signaalin, joka syntyy olennaisesti mainituista merkityista ydinspineista, jotka sijait-sevat mainitussa viipaleessa ja merkitsemattomista ydinspi-neista, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainittuun viipaleeseen korvaamaan ainakin muutamia merkittyjå ydin-spineja, jotka virtaavat ulos mainitusta viipaleesta; (c) ydinspinien joukon merkitseminen mainitun kohteen alueella, joka sisaltaa ainakin osan mainitusta suonesta, sisåltåen mainittu alue myos mainitun viipaleen ja ulottuen siitå poispain virtauksen suunnan vastakkaiseen suuntaan; (d) ydinspinien magnetoiminen mainitussa viipaleessa tuottamaan NMR-signaalin, jonka synnyttåvåt olennaisesti merkityt ydinspinit, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa ja merkityt ydinspinit, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainitusta alueesta mainittuun viipaleeseen; ja (e) kummankin mainituista ensimmaisesta ja toisesta NMR-signaa-lista keraaminen ainakin yhden magneettikenttagradientin lasnaollessa kiinteiden spinien ydinspinjakautuman avaruus-tiedon koodaamista vårten mainitun viipaleen sisalla ja sisåltåen jakautuman ydinspineista, jotka virtaavat mainitun suonen osan sisalla mainitussa viipaleessa; ja (f) kuvan konstruoiminen, joka esittaa mainitun suonen sisalla virtaavien spinien ydinspinjakautumaa, esittaen mainittu kuva lisaksi mainitun suonen suhteellisen aseman mainitussa viipaleessa.
15. Patenttivaatimuksen 14 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut merkitsemisvaiheet (a) ja (c) kukin sisal-tavåt mainitun kohteen sateilyttamisvaiheen magneettikenttagradientin lasnaollessa se1ekti ivise 1la 180° RF-pulssilla 25 91447 Larmor-jaksoluvulla etuoikeutetusta kaåntamaan pitkittåisen jaannosmagnetoinnin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja maini-tussa alueessa.
16. Patenttivaatimuksen 14 mukainen menetelma, tunnettu siita, ettå mainitut merkitsemisvaiheet (a) ja (c) kukin sisal-tavat ydinspinien ky1låståmisvaiheen mainitussa kuvausviipa-leessa ja mainitussa alueessa.
17. Patenttivaatimuksen 16 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu kyllastamisvaihe sisaltaa seuraavat vai-heet: magneettikenttagradientin syottaminen; mainitun kohteen sateilyttåminen magneettikentalla, joka oskilloi Larmor-jaksoluvulla mainitun viimemainitun magneettikenttagradientin lasnaollessa tuottamaan poikittain jaannosmag-netoinnin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa; ja mainitun, viimemainitun magneettikenttagradientin uudelleen syottaminen havittamaan mainitun poikittaisen jaannosmagnetoinnin .
18. Patenttivaatimuksen 14 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut magnetoimisvaiheet (b) ja (d) kukin kasit-tavdt mainitun NMR-kohteen sateilyttamisvaiheen magneettikenttagradientin lasnaollessa magneettikentalla, joka oskilloi Larmor-jaksoluvulla etuoikeutetusti magnetoimaan ydinspinit mainitussa viipaleessa.
19. Patenttivaatimuksen 18 mukainen menetelmå, tunnettu siita, etta mainittu magneettikentta, joka oskilloi Larmor-jak-soluvulla sisaltaa selektiivisen 90° RF-pulssin.
20. Patenttivaatimuksen 19 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut magnetoimisvaiheet (b) ja (d) sisaltavat, vastaavasti, mainitun NMR-kohteen sateilyttamisen selektiivi-silla 90° RF-pulsseilla, jotka ovat 180° pois vaiheesta suh- 26 teessa toisiinsa, siten etta mainitut ensimmainen ja toinen NMR-signaali ovat myos pois vaiheesta toisiinsa nahden 180°.
21. Patenttivaatimuksen 14 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut merkitsemisvaiheet (a) ja (c) kukin sisal-tavåt mainitun kohteen sateilyttamisvaiheen magneettikenttagra-dientin lasnaollessa selektiivisella 180° RF-pulssilla Larmor-jaksoluvulla kaantamaån pitkittaisen jaannosmagnetoinnin jokai-sessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa.
22. Patentti vaatimuksen 14 mukainer. menetelma, tunnettu siita, etta se kasittaa vaiheiden (a)-(e) mainitun sarjan tois-tovaiheen ainakin yhden kerran.
23. Patenttivaatimuksen 22 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu magneettikenttagradientti on valittu omaa-maan yhden monista suunnista mainitun viipaleen sisalla jokais-ta vaiheiden (a)-(e) toistoa vårten ja jossa vaiheiden (a)-(e) mainittu sarja on toistettu ainakin yhden kerran jokaiselle mainituista monista suunnista.
24. Patenttivaatimuksen 23 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu magneettikenttagradientti sisaitaa resul-tanttimagneettikenttagradientin ainakin kahden magneettikentta-gradientin yhteenlaskusta, jotka gradientit ovat kohtisuorassa toisiaan vastaan mainitun viipaleen sisalla.
25. Jonkin patenttivaatimuksen 14, 22 tai 23 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta se sisaitaa edelleen spin-kai-kusignaalin muodostamisen jokaisesta mainitusta ensimmaisesta ja toisesta NMR-signaalista ja jossa mainittu keraysvaihe sisaitaa mainittujen spin-kaikusignaalien keraamisen.
26. Patenttivaatimuksen 25 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu spin-kaikusignaalin muodostamisvaihe sisaitaa mainitun viipaleen sateilyttamisen jokaisen mainitun vaiheen jalkeen magnetoimalia 130° RF-pulssilla. 27 91447
27. Patenttivaatimuksen 25 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu spin-kaikusignaalin muotoiluvaihe sisaltaa ainakin yhden yksinapaisen vaihesiirtomagneettikenttagradientin syottamisen, jokaisen mainitun magnetointivaiheen jalkeen, vai-hesiirtamaan mainitut magnetoidut ydinspinit ennalta maåratylla maaralla ja sitten kaantaen vaihesiirto magneettikenttagradien-tin napaisuuden uudelleen vaiheistamaan mainitut ydinspinit siten tuottaen spin-kaikusignaalit vastaten jokaista mainituis-ta ensimmaisesta ja toisesta NMR-signaalista.
28. Patenttivaatimuksen 22 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta se sisaltaa edelleen sybttovaiheen, jokaisen mainitun magnetointivaiheen jalkeen, olien vaihteleva-amplitudisella magneettikenttagradienti1la yksi monista ohjelmoitavista ampli-tudeista avaruustiedon koodaamiseksi mainituksi ensimmaiseksi ja toiseksi NMR-signaaliksi, ja jossa vaiheiden (a)-(e) mainit-tua sarjaa on toistettu ainakin yhden kerran jokaista maini-tuista monista ohjelmoitavista amplitudeista vårten.
29. Patenttivaatimuksen 28 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainitut ensimmåinen ja toinen NMR-signaali on keratty olennaisesti lineaarisesti magneettikenttagradientin lasnaollessa, jonka gradientin suunta on olennaisesti kohtisuo-rassa mainitun vaihteleva-amplitudisen gradientin suuntaa vas-taan mainitun viipaleen sisalla.
30. Patenttivaatimuksen 28 tai 29 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta se sisaltaa edelleen spin-kaikusignaalin muodostamisvaiheen jokaisesta mainitusta ensimmaisesta ja toisesta NMR-signaalista ja jossa mainittu keraysvaihe sisaltaa mainittujen spin-kaikusignaalien keraamisen.
31. Patenttivaatimuksen 30 mukainen menetelma, tunnettu siita, etta mainittu spin-kaikusignaalin muotoiluvaihe sisaltaa mainitun viipaleen sate i lyttami sen mainitun vaihteleva-amplitu-disen magneettikenttagradientin syottamisen jalkeen 180° RF-pulssi11a . 23
32. Patenttivaatimuksen 30 mukainen menetelma, tunnettu siitå, etta mainittu spin-kaikusignaalin muodostamisvaihe si-saltaa ainakin yhden vaihesiirtomagneettikenttagradientin syot-tamisen samanaikaisesti mainitun vaihteleva-amplitudisen yksi-napaisen gradientin syottamisen kanssa, mutta kohtisuorassa suunnassa siihen nåhden, vaihesiirtamMan mainitut magnetoidut ydinspinit ennalta maaratylla maaralla ja sitten kaantaen vai-hesiirto magneettikentan napaisuuden uudelleen vaiheistamaan mainitut ydinspinit samalla tuottamaan spin-kaikusignaalit vas-taten jokaista mainitun ensimmaista ja toista NMR-signaalia.
33. Laitteisto NMR:n kayttamiseksi ydinspinvirtausnopeuden suu-ruuden mittaamista vårten suonen (102) sisalla NMR-kohteessa (100), joka sijaitsee olennaisesti homogeenisessa magneettiken-tåssa, tunnettu (a) elimista ydinspinien joukon merkitsemiseksi tunnistamista vårten mainitun kohteen viipaleessa, sisaltyen ydinspinit mainitun suonen osaan, joka sijaitsee mainitussa viipaleessa ; (b) elimista ydinspinien joukon magnetoimiseksi mainitussa viipaleessa tuottamaan ensimmaisen NMR-signaalin, joka syn-tyy olennaisesti mainituista merkityista ydinspineista, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa ja merkitsematto-mista ydinspineista, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainittuun viipaleeseen korvaamaan ainakin muutamia merkit-tyja ydinspineja, jotka virtaavat ulos mainitusta viipa-leesta; (c) elimista ydinspinien joukon merkitsemiseksi tunnistamista vårten mainitun kohteen alueella, joka sisaltaa ainakin osan mainitusta suonesta, sisaltaen mainittu alue myos mainitun viipaleen ja ulottuen siita poispain virtauksen suunnan vastakkaiseen suuntaan; (d) elimista ydinspinien magnetoimiseksi mainitussa viipaleessa tuottamaan toisen NMR-signaalin, jonka synnyttavat olennaisesti merkityt ydinspinit, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa ja merkityt ydinspinit, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainitusta alueesta mainittuun viipaleeseen; ja 29 91447 (e) elimista mainitun ensimmåisen ja toisen NMR-signaalin hyvaksikayttamiseksi maarittamaan ydinspinvirtausmaaran suuruuden mainitussa suonessa lapi mainitun viipaleen.
34. Patenttivaatimuksen 33 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut merkitsemiselimet (b) ja (d) kukin sisaltavat elimet ydinspinien kyllastamiseksi mainitussa kuvausvii-paleessa ja mainitussa alueessa.
35. Patenttivaatimuksen 34 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut ky1lastyselimet sisaltavat: elimet magneettikenttagradientin syottamiseksi; elimet mainitun kohteen sateilyttamiseksi magneettikental-ia, joka oskilloi Larmor-jaksoluvulla mainitun magneettikenttagradientin lasnaollessa tuottamaan poikittaisen jaannosmagne-toinnin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa; ja elimet mainitun magneettikenttagradientin uudelleen syotta-miseksi havittamaan mainitun poikittaisen jaannosmagnetoinnin.
36. Patenttivaatimuksen 33 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut magnetointielimet (b) ja (d) kukin sisaltavat elimet mainitun kohteen sateilyttamiseksi magneettikenttagradientin lasnaollessa magneettikentaiia, joka oskilloi Larmor-jaksoluvulla etuoikeutetusti magnetoimaan ydin-spinit mainitussa viipaleessa.
37. Patenttivaatimuksen 36 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainittu Larmor-jaksoluvulla oskilloiva magneetti-kentta sisaitaa selektiivisen 90° RF-pulssin.
38. Patenttivaatimuksen 37 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut magnetointielimet (b) ja (d) sisaltavat, vastaavasti, elimet mainitun NMR-kohteen sateilyttamiseksi selektiivisilia 90° RF-pulsseilla, jotka ovat 180° pois vai-heesta toisiinsa nahden, siten etta mainitut, ensimmainen ja toinen NMR-signaali, ovat myos 180° pois vaiheesta toisiinsa nahden. 30
39. Patenttivaatimuksen 33 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut elimet (a) ja (c) kukin sisåltåvat elimet mainitun kohteen satei lyttamiseksi magneettikenttagradientin lasnåollessa selektiivisella 180° RF-pulssilla Larmor-jaksolu-vulla etuoikeutetusti kaåntamaan pitkittaisen jaannosmagnetoin-nin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa.
40. Patenttivaatimuksen 33 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainittu viipale on valittu olemaan olennaisesti kohtisuorassa ydinspinvirtauksen suuntaa vastaan mainitussa suonessa.
41. Patenttivaatimuksen 33 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut hyvaksikayttoelimet sisaltavat eron, S, hankkimiselimet mainitun ensimmaisen ja toisen NMR-signaalin valilla ja ydinspinmaaran maarittamiselimet kayttaen yhtaloa S = p 'ΐϊ'( d2 /4 ) vte" ''/T1 jossa: p on ydinspintiheys d on suonen halkaisija v on ydinspinvirtausmaarå t on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimis-vaiheiden (b) ja (e) valilla, joka on yhta suuri kuin aikavali mainittujen merkitsemis- ja magne-toimisvaiheiden (d) ja (e) valilla on spin-hila-relaksaatioaika ydinspinien virtauk- selle mainitussa suonessa.
42. Patenttivaatimuksen 33 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut hyvaksikayttoelimet sisaltavat elimet mainittujen ensimmaisen ja toisen NMR-signaalin suhteen muodosta-miseksi ja ydinspinmaaran maarittami seksi kayttaen yhtaloa: s ,s l(l-e~t/Tl)^ item'll I i:‘ m-e-t/Ti) 31 91447 jossa: S on mainittu ensimmåinen NMR-signaali on mainittu toinen NMR-signaali 1 on mainitun viipaleen leveys v on ydinspinvirtausmaara on mainitussa suonessa virtaavien ydinspinien spin-hila-relaksaatioaika t on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimis-vaineiden (b) ja (e) valilla, joka on yhta suuri kuin aikavali mainittujen merkitsemis- ja magneto im i sva i he i den (d) ja (e) valilla.
43. Patenttivaatimuksen 33 mukainen laitteisto, tunnettu siitS, etta se sisaltaa elimet edelleen elinten (a)-(e) toimin-tasarjan toistamiseksi ainakin yhden kerran.
44. Patenttivaatimuksen 43 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta se sisaltaa elimet elinten (a)-(e) toimintasarjan toistamiseksi ainakin yhden kerran erilaisella aikavalilla mainittujen (a):n ja (b):n merkitsemisen ja magnetoimisen valilla, joka on yhta suuri kuin aikavali mainittujen (c):n ja (d):n merkitsemisen ja magnetoimisen valilla.
45. Patenttivaatimuksen 44 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta se sisaltaa edelleen elimet spin-hila-relaksaa-tioajan maarittamiseksi mainituille ydinspineilie, jotka vir-taavat mainitussa suunnassa kayttaen relaksaatiota * -t/T, s/s-- ££____-- _ -t'/T t · e ' 1 jossa: t on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimis-vaiheiden (a) ja (b) valilla, olien mainittu aikavali t myos aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimisvaiheiden (c) ja (d) vaiheiden (a)-(e) yhdessa sarjassa t' on aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimis-vaiheiden valilla, olien mainittu aikavali t' myos 32 aikavali mainittujen merkitsemis- ja magnetoimis-vaiheiden (c) ja (d) valilla toisessa vaiheiden (a)-(e) sarjassa S on ero mainittujen ensimmaisen ja toisen NMR-signaa-lin valilla sarjassa, joka kayttaa aikavalia t S' on ero mainittujen ensimmaisen ja toisen NMR-signaa-lin valilla sarjassa, joka kayttaa aikavalia t' on mainitussa suonessa virtaavien ydinspinien spin-hila-relaksaatioaika.
46. NMR-laitteisto ydinspinvir:auksen kuvaamiseksi suonen (102) sisalla, NMR-kohteessa (100), joka sijaitsee olennaisesti homo- geenisessa magneettikentasså, runnettu (a) elimista ydinspinien joukon merkitsemiseksi mainitun koh-teen viipaleessa, sisaltyen ydinspinit mainitun suonen osaan, joka sijaitsee mainitussa viipaleessa; (b) elimista ydinspinien joukon magnetoimiseksi mainitussa viipaleessa tuottamaan ensimmaisen NMR-signaalin, joka syn-tyy olennaisesti mainituista merkityista ydinspineista, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa ja merkitsematto-mista ydinspineista, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainittuun viipaleeseen korvaamaan ainakin muutamia merkit-tyja ydinspinejå, jotka virtaavat ulos mainitusta viipa-leesta; (c) elimista ydinspinien joukon merkitsemiseksi mainitun koh-teen alueella, joka sisaltaa ainakin osan mainitusta suo-nesta, sisaltaen mainittu alue myos mainitun viipaleen ja ulottuen siita poispain virtauksen suunnan vastakkaiseen suuntaan; (d) elimista ydinspinien magnetoimiseksi mainitussa viipaleessa tuottamaan NMR-signaalin, jonka synnyttSvat olennaisesti merkityt ydinspinit, jotka sijaitsevat mainitussa viipaleessa ja merkityt ydinspinit, jotka virtaavat mainitussa suonessa mainitusta alueesta mainittuun viipaleeseen; ja (e) elimista kummankin mainituista ensimmaisesta ja toisesta NMR-signaalista keraamiseksi ainakin yhden magneettikentta-gradientin lasnaollessa kiinteiden spinien ydinspinjakautu-man avaruustiedon koodaamista vårten mainitun viipaleen 33 91447 sisalla ja sisaltåen jakautuman ydinspineista, jotka vir-taavat mainitun suonen osan sisalla mainitussa viipaleessa; ja (f) elimista kuvan konstruoimiseksi, joka esittåå mainitun suonen sisalla virtaavien spinien ydinspinjakautumaa, esittaen mainittu kuva lisåksi mainitun suonen suhteellisen aseman mainitussa viipaleessa.
47. Patenttivaatimuksen 46 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut merkitsemiselimet (a) ja (c) sisaltavat elimet mainitun kohteen sateilyttamiseksi magneettikenttagradi-entin lasnaollessa se1ekti ivi se1la 180° RF-pulssilla Larmor-jaksoluvulla etuoikeutetusta kaantamaan pitkittåisen jaannos-magnetoinnin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa.
48. Patenttivaatimuksen 46 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut merkitsemiselimet (a) ja (c) sisaltavat ydinspinien kyllastamiselimet mainitussa kuvausviipaleessa ja mainitussa alueessa.
49. Patenttivaatimuksen 48 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut kyllastamiselimet sisaltavat elimet magneettikenttagradientin syottamiseksi; elimet mainitun kohteen sateilyttamiseksi magneettikental-la, joka oskilloi Larmor-jakso 1uvul1a mainitun viimemainitun magneettikenttagradientin lasnaollessa tuottamaan poikittain jaannosmagnetoinnin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa; ja elimet mainitun, viimemainitun magneettikenttagradientin uudelleen syottamiseksi havittamaan mainitun poikittaisen jaannosmagnetoinnin.
50 Patenttivaatimuksen 46 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut magnetoimiselimet (b) ja (d) kukin kasit-tavåt elimet mainitun NMR-kohteen sateilyttamiseksi magneettikenttagradientin lasnaollessa magneettikentalla, joka oskilloi 34 Larmor-jaksoluvulla etuoikeutetusti magnetoimaan ydinspinit mainitussa viipaleessa.
51. Patenttivaatimuksen 50 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainittu magneettikentta, joka oskilloi Larmor-jak-soluvulla sisaltaa selektiivisen 90° RF-pulssin.
52. Patenttivaatimuksen 51 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut magnetoimiselimet (b) ja (d) sisaltavat, vastaavasti, elimet mainitun NMR-kohteen sateilyttamiseksi selektiivisilla 90° RF-pulsseilla, jotka ovat 180° pois vai-heesta suhteessa toisiinsa, siten etta mainitut ensimmainen ja toinen NMR-signaali ovat myos pois vaiheesta toisiinsa nahden 180° .
53. Patenttivaatimuksen 46 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut merkitsemiselimet (a) ja (c) kukin sisaltavat elimet mainitun kohteen sateilyttamiseksi magneettikent-tagradientin lasnåollessa selektiivisellå 180° RF-pulssilla Larmor-jaksoluvulla kaantdmaan pitkittaisen jadnnosmagnetoinnin jokaisessa mainitussa viipaleessa ja mainitussa alueessa.
54. Patenttivaatimuksen 46 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta se kasittaa elimet elimien (a)-(e) mainitun toimin-tasarjan toistamiseksi ainakin yhden kerran.
55. Patenttivaatimuksen 54 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainittu magneettikenttagradientti on valittu omaa-maan yhden monista suunnista mainitun viipaleen sisalla jokais-ta elinten (a)-(e) toiminnan toistoa vårten, ja jossa on elimet elinten (a)-(e) mainitun sarjan toistamiseksi ainakin yhden kerran jokaiselle mainituista monista suunnista.
56. Patenttivaatimuksen 55 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainittu magneettikenttagradientti sisaltaa resul-tanrtimagneettikenttagradientin ainakin kahden magneettikentta- — gradientin yhteenlaskusta, jotka gradientit ovat kohtisuorassa toisiaan vastaan mainitun viipaleen sisalla. 35 91447
57. Jonkin patenttivaatimuksen 46, 54 tai 55 mukainen laitteis-to, tunnettu elimista spin-kaikusignaalin muodostamisek-si jokaisesta mainitusta ensimmaisestd ja toisesta NMR-signaa-lista, ja jossa mainitut kerayselimet sisåltavåt elimet mainit-tujen spin-kaikusignaalien keraamiseksi.
58. Patenttivaatimuksen 57 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut spin-kaikusignaalin muodostamiselimet sisaltavat elimet mainitun viipaleen sateilyttamiseksi jokaisen mainitun vaiheen jalkeen magnetoimalla 180° RF-pulssilla.
59. Patenttivaatimuksen 57 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut spin-kaikusignaalin muotoiluelimet sisaltavat elimet ainakin yhden yksinapaisen vaihesiirtomagneetti-kenttagradientin syottamiseksi, jokaisen mainitun magnetointi-vaiheen jalkeen, vaihesiirtamaan mainitut magnetoidut ydin-spinit ennalta maaratyllå maåralla ja sitten kaantaen vaihe-siirto magneettikenttagradientin napaisuuden uudelleen vaiheis-tamaan mainitut ydinspinit siten tuottaen spin-kaikusignaalit vastaten jokaista nainituista ensimmaisesta ja toisesta NMR-signaalista.
60. Patenttivaatimuksen 54 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta se sisaltaa edelleen elimet, jokaisen mainitun mag-netointivaiheen jalkeen, vaihteleva-amplitudisen magneettikenttagradientin syottamiseksi yhdella monista ohjelmoitavista amp1 i tudeista avaruustiedon koodaamiseksi mainituksi ensimmai-seksi ja toiseksi NMR-signaaliksi, ja elimet, joilla elimien (a)-(e) mainittua toiminiasarjaa toistetaan ainakin yhden ker-ran jokaista mainituista monista ohjelmoitavista amplitudeista vårten.
61. Patenttivaatimuksen 60 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut ensimmainen ja toinen NMR-signaali on keratty olennaisesti lineaarisesti magneettikenttagradientin lasnaollessa, jonka gradientin suunta on olennaisesti kohtisuo-rassa mainitun vaihteleva-amplitudisen gradientin suuntaa vas-taan mainitun viipaleen sisalla. 36
62. Patenttivaatimuksen 60 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta se sisaltaa edelleen elimet spin-kaikusignaalin muodostamiseksi jokaisesta mainitusta ensimmaisesta ja toisesta NMR-signaalista, ja jossa mainitut kerayselimet sisåltåvat elimet mainittujen spin-kaikusignaalien keraamiseksi.
63. Patenttivaatimuksen 62 mukainen laitteisto, tunnettu siita, etta mainitut spin-kaikusignaalin muotoiluelimet sisal-tavat elimet mainitun viipaleen sateilyttamiseksi mainitun vaihteleva-amplitudisen magneettikenttagradientin syottamisen jalkeen 180° RF-pulssi 11 a .
64. Patenttivaatimuksen 62 mukainen laitteisto, tunnettu elimista mainitun spin-kaikusignaalin muodostamiseksi, joka si-saltda elimet ainakin yhden vaihesiirtomagneettikenttågradien-tin syottamiseksi samanaikaisesti mainitun vaihteleva-amplitudisen yksinapaisen gradientin syottamisen kanssa, mutta kohti-suorassa suunnassa siihen nahden, mainittujen magnetoitujen ydinspinien vaihesiirtamiseksi ennalta maaratylla maaralla ja sitten vaihesiirron magneettikentan napaisuuden kaantamiseksi uudelleen vaiheistamaan mainitut ydinspinit samalla tuottamaan spin-kaikusignaalit vastaten jokaista mainitun ensimmaista ja toista NMR-signaalia. 37 91447
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US06/495,556 US4532473A (en) | 1983-05-18 | 1983-05-18 | NMR method for measuring and imaging fluid flow |
| US49555683 | 1983-05-18 |
Publications (4)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| FI841445A0 FI841445A0 (fi) | 1984-04-11 |
| FI841445A FI841445A (fi) | 1984-11-19 |
| FI91447B FI91447B (fi) | 1994-03-15 |
| FI91447C true FI91447C (fi) | 1994-06-27 |
Family
ID=23969086
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| FI841445A FI91447C (fi) | 1983-05-18 | 1984-04-11 | Menetelmä ja laitteisto NMR:n käyttämiseksi ydinspinvirtausnopeuden suuruuden mittaamista varten |
Country Status (6)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4532473A (fi) |
| EP (1) | EP0126381B1 (fi) |
| JP (1) | JPH0644006B2 (fi) |
| DE (1) | DE3485809T2 (fi) |
| FI (1) | FI91447C (fi) |
| IL (1) | IL71473A0 (fi) |
Families Citing this family (51)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6031069A (ja) * | 1983-08-01 | 1985-02-16 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
| US4602641A (en) * | 1983-08-15 | 1986-07-29 | The Regents Of The University Of California | Method and apparatus for NMR detection and imaging of flowing fluid nuclei |
| GB2148013B (en) * | 1983-10-12 | 1988-02-03 | Yokogawa Electric Corp | Nuclear magnetic resonance imaging |
| US4570119A (en) * | 1983-11-15 | 1986-02-11 | General Electric Company | Method for visualization of in-plane fluid flow by proton NMR imaging |
| US4625169A (en) * | 1984-08-10 | 1986-11-25 | The General Hospital Corporation | Flow imaging by means of nuclear magnetic resonance |
| IL74942A (en) * | 1984-10-22 | 1988-11-30 | Univ Leland Stanford Junior | Flow measurement using nuclear magnetic resonance |
| US4656424A (en) * | 1984-11-07 | 1987-04-07 | Yuval Tsur | Apparatus and methods for selective excitation |
| US4777957A (en) * | 1985-06-14 | 1988-10-18 | General Electric Company | Method for measuring and imaging fluid flow |
| USRE34495E (en) * | 1985-07-10 | 1994-01-04 | Hitachi, Ltd. | NMR imaging method |
| DE3686985T2 (de) * | 1985-07-10 | 1993-04-29 | Hitachi Ltd | Verfahren zur bilderzeugung mittels magnetischer kernresonanz. |
| US4788500A (en) * | 1985-08-14 | 1988-11-29 | Brigham & Women's Hospital | Measurement of capillary flow using nuclear magnetic resonance |
| IL79686A (en) * | 1985-08-16 | 1990-04-29 | Univ Leland Stanford Junior | Moving material projection imaging system using nuclear magnetic resonance |
| US4683431A (en) * | 1985-08-16 | 1987-07-28 | Picker International, Inc. | Magnetic resonance imaging of high velocity flows |
| US4689560A (en) * | 1985-08-16 | 1987-08-25 | Picker International, Inc. | Low R.F. dosage magnetic resonance imaging of high velocity flows |
| US4993414A (en) * | 1985-08-16 | 1991-02-19 | The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Moving material projection imaging system using nuclear magnetic resonance |
| DE3538464A1 (de) * | 1985-10-29 | 1987-04-30 | Siemens Ag | Verfahren zum betrieb eines kernspinresonanzgeraetes fuer die schnelle bestimmung der laengsrelaxationszeit t(pfeil abwaerts)1(pfeil abwaerts) |
| US4697149A (en) * | 1985-11-04 | 1987-09-29 | Wisconsin Alumni Research Foundation | NMR flow imaging using a composite excitation field and magnetic field gradient sequence |
| DE3605990A1 (de) * | 1986-02-25 | 1987-09-03 | Spectrospin Ag | Verfahren zum bestimmen fliessenden materials mittels nmr-tomographie |
| US4714081A (en) * | 1986-03-03 | 1987-12-22 | General Electric Company | Methods for NMR angiography |
| FR2598509B1 (fr) * | 1986-05-06 | 1989-03-31 | Thomson Cgr | Procede de calibration de l'amplitude de l'excitation radiofrequence d'un appareil d'imagerie par resonance magnetique nucleaire |
| IL79076A (en) * | 1986-06-10 | 1989-10-31 | Elscint Ltd | Restricted volume imaging |
| US4777956A (en) * | 1986-08-06 | 1988-10-18 | Stanford University | NMR angiography system and method with immunity to inhomogeneity |
| US4836209A (en) * | 1986-08-07 | 1989-06-06 | Stanford University | NMR imaging of moving material using variable spatially selected excitation |
| DE3750449T2 (de) * | 1986-08-07 | 1995-04-13 | Univ Leland Stanford Junior | Bilderzeugung von bewegendem Material durch magnetische Kernresonanz mittels räumlich veränderlicher selektiver Anregung. |
| US4716367A (en) * | 1986-08-15 | 1987-12-29 | Brigham & Women's Hospital | Creation and use of a moving reference frame for NMR imaging of flow |
| DE3627750A1 (de) * | 1986-08-16 | 1988-02-18 | Spectrospin Ag | Verfahren zum bestimmen von beweglichem material innerhalb eines koerpers |
| US4901019A (en) * | 1986-08-18 | 1990-02-13 | The General Hospital Corporation | Three-dimensional imaging |
| US4715383B1 (en) * | 1986-11-10 | 1995-10-31 | Mayo Medical Resources | Method for reducing artifacts in NMR images |
| JPS63230157A (ja) * | 1987-03-20 | 1988-09-26 | 株式会社日立製作所 | 血流イメ−ジング方式 |
| WO1988007349A1 (en) * | 1987-03-25 | 1988-10-06 | Fonar Corporation | Nuclear magnetic resonance imaging |
| FR2615286B1 (fr) * | 1987-05-12 | 1989-10-13 | Thomson Cgr | Procede de mesure des flux dans une experimentation de resonance magnetique nucleaire |
| PH27135A (en) * | 1987-06-23 | 1993-03-16 | Hafslund Nycomed Innovation | Method of electron spin resonance enhanced magnetic resonance imaging |
| IL84152A (en) * | 1987-10-12 | 1991-06-10 | Elscint Ltd | Magnetic resonance spectroscopic measurements of restricted volumes |
| DE3739856A1 (de) * | 1987-11-25 | 1989-06-08 | Philips Patentverwaltung | Kernresonanz-spektroskopieverfahren |
| US4953554A (en) * | 1988-03-04 | 1990-09-04 | Resonex, Inc. | Magnetic resonance imaging method |
| US4849697A (en) * | 1988-06-27 | 1989-07-18 | General Electric Company | Three-dimensional magnetic resonance flow-contrast angiography with suppression of stationary material |
| US5034694A (en) * | 1989-11-22 | 1991-07-23 | Picker International, Inc. | Minimum basis set MR angiography |
| JP2853232B2 (ja) * | 1990-02-02 | 1999-02-03 | 株式会社日立製作所 | 核磁気共鳴を用いた流体イメージング装置 |
| US5190744A (en) * | 1990-03-09 | 1993-03-02 | Salutar | Methods for detecting blood perfusion variations by magnetic resonance imaging |
| US6994841B1 (en) * | 1990-03-09 | 2006-02-07 | Kucharczyk And Moseley Partners | Relating to magnetic resonance imaging |
| US5222500A (en) * | 1990-06-22 | 1993-06-29 | Kabushiki Kaisha Toshiba | Magnetic resonance imaging method and apparatus for the same |
| US5101156A (en) * | 1990-08-09 | 1992-03-31 | General Electric | Rapid flow measurement using an nmr imaging system |
| US5093620A (en) * | 1990-08-09 | 1992-03-03 | General Electric | Encoding for nmr phase contrast flow measurement |
| US5402785A (en) * | 1991-08-16 | 1995-04-04 | Trustees Of The University Of Penna | Methods for measuring perfusion using magnetic resonance imaging |
| US5532593A (en) * | 1993-11-01 | 1996-07-02 | The Regents Of The University Of California | Nuclear magnetic resonance imaging rheometer |
| US6528995B1 (en) | 2001-09-10 | 2003-03-04 | Schlumberger Technology Corporation | Methods and apparatus for measuring flow velocity in a wellbore using NMR and applications using same |
| JP5383036B2 (ja) * | 2007-12-28 | 2014-01-08 | ジーイー・メディカル・システムズ・グローバル・テクノロジー・カンパニー・エルエルシー | Ｍｒｉ装置 |
| IT1403409B1 (it) * | 2010-12-20 | 2013-10-17 | St Microelectronics Srl | Circuito di polarizzazione per un sensore di campo magnetico, e relativo metodo di polarizzazione |
| DE102011081508B3 (de) * | 2011-08-24 | 2013-02-28 | Siemens Aktiengesellschaft | Flusssensitive, frequenzunabhängige Anregung von Magnetresonanzsignalen |
| DE102015005300A1 (de) * | 2014-11-27 | 2016-06-02 | Krohne Ag | Verfahren zum Betreiben eines kernmagnetischen Durchflussmessgeräts |
| EP3026403B1 (de) * | 2014-11-27 | 2019-07-17 | Krohne AG | Verfahren zum betreiben eines kernmagnetischen durchflussmessgeräts |
Family Cites Families (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE2501794A1 (de) * | 1975-01-17 | 1976-07-22 | Kraftwerk Union Ag | Verfahren zum messen einer durch ein rohr stroemenden fluidmenge mit hilfe der magnetischen kernspinresonanz |
| GB1580787A (en) * | 1976-04-14 | 1980-12-03 | Mansfield P | Nuclear magnetic resonance apparatus and methods |
| US4318043A (en) * | 1978-07-20 | 1982-03-02 | The Regents Of The University Of California | Method and apparatus for rapid NMR imaging of nuclear densities within an object |
| US4297637A (en) * | 1978-07-20 | 1981-10-27 | The Regents Of The University Of California | Method and apparatus for mapping lines of nuclear density within an object using nuclear magnetic resonance |
| DE3130006A1 (de) * | 1981-07-30 | 1983-02-17 | Daimler-Benz Ag, 7000 Stuttgart | "verfahren zum messen einer durch ein rohr stroemenden fluidmenge" |
-
1983
- 1983-05-18 US US06/495,556 patent/US4532473A/en not_active Expired - Lifetime
-
1984
- 1984-04-09 IL IL71473A patent/IL71473A0/xx unknown
- 1984-04-11 FI FI841445A patent/FI91447C/fi not_active IP Right Cessation
- 1984-05-09 DE DE8484105241T patent/DE3485809T2/de not_active Expired - Fee Related
- 1984-05-09 EP EP84105241A patent/EP0126381B1/en not_active Expired
- 1984-05-14 JP JP59094771A patent/JPH0644006B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| FI841445A0 (fi) | 1984-04-11 |
| DE3485809T2 (de) | 1993-02-25 |
| EP0126381B1 (en) | 1992-07-15 |
| EP0126381A1 (en) | 1984-11-28 |
| DE3485809D1 (de) | 1992-08-20 |
| FI91447B (fi) | 1994-03-15 |
| JPS6035222A (ja) | 1985-02-23 |
| IL71473A0 (en) | 1984-07-31 |
| JPH0644006B2 (ja) | 1994-06-08 |
| US4532473A (en) | 1985-07-30 |
| FI841445A (fi) | 1984-11-19 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| FI91447C (fi) | Menetelmä ja laitteisto NMR:n käyttämiseksi ydinspinvirtausnopeuden suuruuden mittaamista varten | |
| US4318043A (en) | Method and apparatus for rapid NMR imaging of nuclear densities within an object | |
| FI78989B (fi) | Foerfarande foer att uppnao en tvao- eller tredimensionell bild av kemiska oevergaongar. | |
| Horowitz et al. | MRI physics for radiologists | |
| EP0210038A2 (en) | Chemical shift imaging with field inhomogeneity corrections | |
| US4570119A (en) | Method for visualization of in-plane fluid flow by proton NMR imaging | |
| JPH0432654B2 (fi) | ||
| EP0127850A2 (en) | Method utilizing combined, interleaved pulse sequences for reducing motion artifacts in computed T1, T2 and M0 NMR imaging | |
| US4549139A (en) | Method of accurate and rapid NMR imaging of computed T1 and spin density | |
| US5300886A (en) | Method to enhance the sensitivity of MRI for magnetic susceptibility effects | |
| US4587489A (en) | Method for rapid acquisition of NMR data | |
| GB1584948A (en) | Imaging systems | |
| AU773421B2 (en) | Methods and apparatus for mapping internal and bulk motion of an object with phase labeling in magnetic resonance imaging | |
| EP0322968B1 (en) | Method of and device for generating interleaved multiple-slice multiple-echo pulse sequences for MRI | |
| US7233818B1 (en) | Methods and apparatus for mapping internal and bulk motion of an object with phase labeling in magnetic resonance imaging | |
| US5274329A (en) | Method for recording spin resonance spectra and for spin resonance imaging | |
| JPH0576296B2 (fi) | ||
| US5172060A (en) | Method for recording spin resonance spectra | |
| Mulkern et al. | From signal to image: magnetic resonance imaging physics for cardiac magnetic resonance | |
| EP0411710B1 (en) | 2-Quantum selective MR sequence for selectively determining a nuclear magnetisation of a metabolite | |
| JPH01502161A (ja) | 核磁気共鳴を利用した測定によって身体内の運動部分を表示する方法 | |
| EP0507551A1 (en) | Multidimensional NMR spectroscopy using switched acquisition time gradients for multiple coherence transfer pathway detection | |
| Altobelli et al. | Rapid average‐flow velocity measurement by NMR | |
| JPS6238146A (ja) | 物体内の容積を選択励振する方法 | |
| EP0522796A1 (en) | Method and apparatus for obtaining pure-absorption two-dimensional lineshape data for multidimensional NMR spectroscopy using switched acquisition time gradients |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| BB | Publication of examined application | ||
| MM | Patent lapsed | ||
| MM | Patent lapsed |
Owner name: GENERAL ELECTRIC COMPANY |