EP2298044A1 - Beschleuniger zur beschleunigung von geladenen teilchen - Google Patents
Beschleuniger zur beschleunigung von geladenen teilchenInfo
- Publication number
- EP2298044A1 EP2298044A1 EP09772339A EP09772339A EP2298044A1 EP 2298044 A1 EP2298044 A1 EP 2298044A1 EP 09772339 A EP09772339 A EP 09772339A EP 09772339 A EP09772339 A EP 09772339A EP 2298044 A1 EP2298044 A1 EP 2298044A1
- Authority
- EP
- European Patent Office
- Prior art keywords
- delay lines
- accelerator
- beam trajectory
- blumlein
- delay
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Withdrawn
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
- H05H9/00—Linear accelerators
Definitions
- the invention relates to an accelerator for accelerating charged particles and a method for operating such an accelerator.
- an accelerator can be used, inter alia, in medical technology, in particular in radiotherapy, where it is necessary to accelerate charged particles such as, for example, electrons, protons or other charged ions, in order to produce a treatment beam.
- the charged particles may e.g. either used to generate X-ray bremsstrahlung or directly to irradiate a target.
- DWA dielectric wall accelerators
- Such accelerators are usually ironless induction particle accelerators comprising a package with usually a plurality of delay lines and whose operation is based on a different transit time of electromagnetic waves in the delay lines.
- the basic principle of the propagation of an electromagnetic signal in a delay line is described, for example, in US Pat. No. 2,465,840 to A.D. Flower, revealed.
- surges are introduced into the plurality of delay lines or time delay lines.
- the geometric arrangement of delay lines and the electromagnetic waves generated by the surges generate a time-varying magnetic field or a change in the magnetic flux, which - due to the geometrical arrangement of the delay lines - at one place, eg within a jet pipe, an accelerating generates electrical potential.
- the electrical potential is used to accelerate charged particles.
- a particle accelerator is known, for example, from US Pat. No. 5,757,146.
- As a package of delay lines a stack of disc-shaped capacitor pairs is used here.
- a capacitor pair consists of two disk-shaped plate capacitors.
- the height of the plate capacitors and the dielectrics between the capacitor plates are chosen so that an electromagnetic shock wave propagates much faster in one capacitor of the capacitor pair than in the other capacitor.
- Such a capacitor pair is also referred to as asymmetrical Blumlein or Blumlein module based on the disclosed by AD Blumlein delay lines.
- the stack of disc-shaped condenser pairs or Blumlein modules is arranged around a central tube. Every second capacitor plate is at a positive potential compared to the other capacitor plates. In the static case, the capacitors alternately generate opposing electric fields which compensate each other inside the stack, ie along the central tube. Now, if the capacitor plates are short-circuited on the outer circumference, an electromagnetic shock wave propagates radially inwardly between each pair of capacitor plates. Due to the faster propagation velocity of the shock wave in the center of each second capacitor, the shockwave front in each second capacitor reaches the central tube at a time when the shockwave front in the other capacitors is still in the inward path and has not yet reached the central tube Has.
- WO 2008/051358 Al various embodiments of delay lines are disclosed, i.a. Blumlein modules, which run like a strip centrally inwards on a jet pipe.
- the strip-like Blumlein modules can also assume a curved course.
- the accelerator according to the invention for accelerating charged particles comprises a plurality of delay lines, which run onto a beam trajectory and which are arranged one after the other in the direction of the beam trajectory. At least some of the delay lines are rotated with respect to the beam trajectory against each other. The axis of rotation is the beam trajectory.
- the projections of the delay lines are not congruent one above the other, but are twisted against each other.
- the projections do not overlap completely and overlap only partially.
- the delay lines run towards a beam trajectory, whereby an electromagnetic wave coupled into the delay line likewise likewise approaches the beam trajectory or can run back again after reflection.
- the delay lines are arranged one after the other.
- the delay lines can be stacked one after the other along the beam trajectory.
- the invention is based on the consideration that in a disk-like constructed delay line, the spatial propagation of the electromagnetic fields is indeed advantageous.
- the magnetic flux In the case of a ring-shaped inwardly coupled coupled shock wave, the magnetic flux must wind around a centrally arranged jet pipe, since there is virtually no other stray field return space. Almost the whole Magnetic flux therefore generates an electrical potential which can be used for acceleration.
- the two capacitors are e.g. filled with a homogeneous dielectric and have a thickness independent of the radius, however, the desired radial shock wave propagation is impossible:
- the displacement current density in the shock front is applied by the discharge of the dielectric; for small radii, there is less impact front cross-section, which means that the discharge current along the plates can not be kept constant.
- a radially inhomogeneous dielectric would have to be used in order to keep the field wave impedance constant in a disk-like delay line and thus enable the propagation of a shock wave.
- This entails the problem of producing a radially variable permittivity.
- the energy storage capacity of the dielectric is only fully utilized in the vicinity of the central jet pipe in the case of such a time line. For larger radii, the permittivity and thus the energy storage capacity per unit volume must be artificially reduced.
- Run-time line winds and not around a central jet pipe, so that only part of the generated magnetic flux can be used for the acceleration of charged particles.
- the delay lines are arranged in Blumlein modules, with a Blumlein module comprising a pair of fast time line and a slow time line. line includes.
- a Blumlein module comprising a pair of fast time line and a slow time line. line includes.
- at least part of the Blumlein modules are rotated relative to one another with respect to the beam trajectory.
- such a Blumlein module can be realized via a pair of capacitors, wherein the capacitor pair comprises a common center electrode and two outer electrodes. Between the center electrode and the outer electrodes is in each case a dielectric. This results in a double layer of individual conductors, which by the choice of the dielectric and by the geometrical dimensions a delay time, e.g. in the ratio 1 to 3 may have.
- the delay lines can be formed like a strip.
- the delay lines or the projection of the delay lines in the direction of the beam trajectory substantially in the form of an elongated rectangle, which has a substantially constant width of less than eight times the beam tube diameter, in particular less than four times the beam tube diameter, and most especially less than twice the jet tube diameter.
- the elongated strip can also assume a curved course in the strip plane, as in WO 2008/051358 A1, or taper towards the jet trajectory.
- the run-time lines formed in the manner of a strip have a substantially constant height and a substantially constant width.
- the runtime lines are entangled with each other in a part of the delay lines. This is possible because the delay lines are rotated against each other, so that they can be arranged with increasing distance from the beam trajectory to gap. This allows entanglement of the delay lines with each other, which in turn has advantages in the compact design. wise or when interconnecting the delay lines allows.
- a part of the delay lines are entangled with each other in such a way that, as a result, the mutually entangled delay lines assume a shape which has a radially outwardly decreasing height.
- the shape may be such that it can be arranged within an envelope surface that is rotationally symmetrical about the beam trajectory and that has a height that drops radially outward.
- the envelope surface can be formed in particular by rotation of a hyperbola around the beam trajectory.
- the above-mentioned ideal relationships can be met at least approximately. Due to the entanglement, which increases with increasing radius, it can also be achieved that the field volume for the magnetic field strength B and the field volume for the electric field strength E are approximately of the same order of magnitude, which ultimately leads to an improved or even maximized one accelerating potential leads.
- the delay lines can also be interconnected via a common ring electrode, which is particularly advantageous due to the mutually rotated delay lines.
- such a ring electrode can easily provide for a connection.
- FIG. 1 shows a longitudinal section through a Blumlein module with a double conductor structure, which runs in a straight line radially inwards to a beam trajectory
- each Blumlein module comprises a double layer of individual conductors
- 3 is a perspective view of eight strip-shaped, interlaced Blumlein modules
- FIG. 4 is a more detailed view of one of the Blumlein modules of FIG. 3,
- 5 shows a representation of hyperbolic envelopes along the beam pipe.
- Fig. 1 shows schematically the structure of a Blumlein module 11 based on a longitudinal section through a part of the Blumlein module 11.
- An induction accelerator is made of such Blumlein modules built. With a Blumlein module, an accelerating electrical potential can be generated along a beam trajectory 35.
- the accelerator usually has a plurality of such Blumlein modules 11, which are usually arranged in a stack in succession.
- the Blumlein module 11 in this case comprises a fast delay line 15 and a slow delay line 13.
- the two delay lines 15, 13 are formed as capacitors, the capacitor of the fast delay line 15 having a first dielectric having a first permittivity ⁇ i and wherein the capacitor of the slow Runtime line has a second dielectric with a second Permittivi- tuschsiere ⁇ 2 .
- the height of the capacitors and the Perit foundedsloom the dielectrics are chosen so that an electromagnetic wave in the fast transit time line 15 propagates much faster than in the slow transit time line 13, symbolically represented by the thin arrows 29 and by the thick arrows 27th
- a particularly favorable height ratio is given by a ratio of 1: V3, with a ratio of the permittivity numbers ⁇ i: ⁇ 2 of 1: 9. With these parameters, impedance can be maximized, minimizing the currents required for switching.
- the transit times of electromagnetic waves in the two delay lines 13, 15 behave in this case in the ratio 1: 3.
- a switching arrangement 21 is located on the input side 19 of the delay lines 13, 15, with which the middle capacitor plate 25 can be set to a specific potential. In the event of a short circuit of the center electrode and the outer electrodes, this generates an electromagnetic shock wave which extends from the input side 19 radially inwards to the starting point. page 17 reproduces.
- a beam tube 31 On the output side 17 is a beam tube 31, isolated from the Blumlein module 11 by a vacuum insulator 33, in which - conditioned by the different maturities of the electromagnetic waves - for a certain period of time, an electric potential is generated, which accelerates charged particles along a beam trajectory 35 can be exploited.
- FIG. 2 shows a plan view of eight strip-shaped flower module 11, which are arranged in batches one after the other along a jet pipe 31.
- the jet tube 31 extends through the center of each of the strip-like Blumlein modules 11.
- the Blumlein modules 11 are rotated relative to each other with respect to the beam trajectory 35 as a rotation axis which is perpendicular to the plane of the drawing.
- the projections of the Blumlein modules 11 in the direction of the beam trajectory 35 are not overlapping due to their rotation against each other.
- Two radially inwardly directed arrows 37 illustrate in one of the Blumlein modules 11 the direction of travel of electromagnetic waves which can be coupled in on the input side 17 of the Blumlein modules 11.
- the electromagnetic waves run towards the jet pipe 31. This results in a configuration of electromagnetic fields which at least in part generates a magnetic flux which extends around the jet pipe 31 and which changes with time. This time-varying magnetic flux generates an accelerating electrical potential along the beam trajectory 35 in the interior of the beam tube 31.
- the magnetic flux which is generated by an electromagnetic wave propagating in a Blumlein module 11, inter alia emerges laterally from the individual Blumlein modules, symbolized by the dotted arrows 39.
- a ring electrode 41 may be provided, which makes it possible to couple electromagnetic shock waves in the Blumlein modules 11.
- Fig. 3 shows a perspective view of the strip-like Blumlein modules 11.
- the Blumlein modules 11 are interlocked.
- a strip-like design delay line sometimes no longer runs in one plane, but is bent.
- 4 shows an enlarged illustration of the topmost delay line of the stack, in which the layered structure can be seen recognizable with center electrode 25 and two outer electrodes 23.
- FIG. 5 shows enveloping surfaces 43 arranged around the jet tube 31, which have a hyperbolically decreasing height h with increasing radius R.
- the enveloping surfaces 43 and the jet pipe 31 are shown cut open.
- the interlinked stripe-type delay lines shown in FIG. 3 can be arranged within an enveloping surface 43 such that they are located within the enveloping surface 43.
- a group shown in Fig. 3 with interlaced, strip-like delay lines can be arranged repeatedly along the beam tube, so that the generation of a large, accelerating potential is possible.
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Abstract
Die Erfindung betrifft einen Beschleuniger zur Beschleunigung von geladenen Teilchen, umfassend mehrere Laufzeitleitungen (13, 15), welche auf eine Strahltrajektorie (35) zulaufen und welche in Richtung der Strahltrajektorie (35) nacheinander angeordnet sind, wobei zumindest einige der Laufzeitleitungen (13, 15) bezüglich der Strahltrajektorie (35) gegeneinander rotiert sind.
Description
Beschreibung
Beschleuniger zur Beschleunigung von geladenen Teilchen
Die Erfindung betrifft einen Beschleuniger zur Beschleunigung von geladenen Teilchen und ein Verfahren zum Betreiben eines derartigen Beschleunigers. Ein derartiger Beschleuniger kann unter anderem in der Medizintechnik, insbesondere in der Strahlentherapie, eingesetzt werden, wo es nötig ist, zur Er- zeugung eines Behandlungsstrahls geladene Teilchen wie beispielsweise Elektronen, Protonen oder andere geladene Ionen zu beschleunigen. Die geladenen Teilchen können z.B. entweder zur Erzeugung von Röntgen-Bremsstrahlung verwendet werden oder direkt zur Bestrahlung eines Zielobjekts.
Bekannt sind hierfür so genannte "dielectric wall accelera- tor" (engl, für Beschleuniger mit dielektrischen Wänden), kurz auch als DWA bezeichnet. Derartige Beschleuniger sind üblicherweise eisenlose Induktions-Teilchenbeschleuniger, die ein Paket mit üblicherweise einer Vielzahl von Laufzeitleitungen umfassen und dessen Arbeitsweise auf einer unterschiedlichen Laufzeit von elektromagnetischen Wellen in den Laufzeitleitungen basiert. Das Grundprinzip der Ausbreitung eines elektromagnetischen Signals in einer Laufzeitleitung ist beispielsweise in der US 2,465,840 von A.D. Blumlein, offenbart .
Bei einem Beschleuniger werden in die Vielzahl der Laufzeitleitungen bzw. Laufzeitleitungen Stromstöße eingeleitet. Die geometrische Anordnung von Laufzeitleitungen und die durch die Stromstöße erzeugten elektromagnetischen Wellen erzeugen ein sich zeitlich änderndes Magnetfeld bzw. eine Änderung des magnetischen Flusses, welche - bedingt durch die geometrische Anordnung der Laufzeitleitungen - an einem Ort, z.B. inner- halb eines Strahlrohres, ein beschleunigendes elektrisches Potential erzeugt. Das elektrische Potential wird dazu verwendet, geladene Teilchen zu beschleunigen.
Ein derartiger Teilchenbeschleuniger ist beispielsweise aus der US 5,757,146 bekannt. Als Paket von Laufzeitleitungen wird hier ein Stapel von scheibenförmigen Kondensatorpaaren eingesetzt. Ein Kondensatorpaar besteht dabei aus zwei schei- benförmigen Plattenkondensatoren. Die Höhe der Plattenkondensatoren und die Dielektrika zwischen den Kondensatorplatten sind so gewählt, dass sich eine elektromagnetische Stoßwelle in einem Kondensator des Kondensatorpaars deutlich schneller ausbreitet als in dem anderen Kondensator. Ein derartiges Kondensatorpaar wird in Anlehnung an die von A.D. Blumlein offenbarten Laufzeitleitungen auch als asymmetrisches Blumlein oder Blumlein-Modul bezeichnet.
Der Stapel von scheibenförmigen Kondensatorpaaren bzw. Blum- lein-Modulen ist dabei um ein zentrales Rohr angeordnet. Jede zweite Kondensatorplatte liegt gegenüber den anderen Kondensatorplatten auf einem positiven Potential. Im statischen Fall erzeugen die Kondensatoren alternierend jeweils entgegengesetzte elektrische Felder, die sich im Inneren des Sta- pels, also entlang des zentralen Rohres, kompensieren. Wenn nun die Kondensatorplatten am äußeren Umfang kurzgeschlossen werden, breitet sich zwischen jedem Kondensatorplattenpaar eine elektromagnetische Stoßwelle radial nach innen aus. Durch die schnellere Ausbreitungsgeschwindigkeit der ins Zentrum gerichteten Stoßwelle in jedem zweiten Kondensator erreicht die Stoßwellenfront in jedem zweiten Kondensator das zentrale Rohr zu einem Zeitpunkt, an dem sich die Stoßwellenfront in den anderen Kondensatoren noch auf dem Weg nach innen befindet und das zentrale Rohr noch nicht erreicht hat. Hierdurch ergibt sich eine Konstellation von elektromagnetischen Feldern, die für eine gewisse Zeit im Zentrum des Stapels entlang des Rohres ein elektrisches Potential erzeugt. Das von einem Kondensatorpaar erzeugte Potential beträgt im Idealfall das Doppelte der Ladespannung der Kondensatorplat- ten und besteht so lange, bis die langsamere Stoßwelle ebenfalls das zentrale Rohr erreicht hat. Dieser Zeitraum kann dazu genutzt werden, geladene Teilchen entlang des Rohres zu beschleunigen. Am Ausgang der Laufzeitleitung - in diesem
Fall am inneren Rohr - werden die Stoßwellen reflektiert. Auch dies geschieht, bedingt durch die unterschiedlichen Laufzeiten, zu unterschiedlichen Zeitpunkten.
In dem Vortrag Caporaso, GJ et al . "High Gradient Induction Accelerator", Particle Accelerator Conference, June 25-29, 2007, ist unter anderem die Möglichkeit erwähnt, bei einer scheibenförmigen ausgebildeten Laufzeitleitung die Permitti- vitätszahl abhängig vom Radius zu variieren, um die Feldwel- lenimpedanz bei einer scheibenartig aufgebauten Laufzeitleitung konstant zu halten.
In der Arbeit Humphries, S, "Principles of Charged Particle Acceleration", ISBN 0-471-87878-2, wird auf S. 317 ff. offen- bart, dass der Abstand der Elektrodenplatten mit dem Radius ansteigt, sodass ein homogenes Dielektrikum verwendet werden kann und dennoch eine radial gleich bleibende Impedanz erreichbar ist.
In der WO 2008/051358 Al sind verschiedene Ausführungsformen von Laufzeitleitungen offenbart, u.a. Blumlein-Module, welche streifenartig zentral nach innen auf ein Strahlrohr zulaufen. Die streifenartigen Blumlein-Module können dabei auch einen geschwungenen Verlauf annehmen.
Der Artikel von Caporaso, GJ, "High Gradient Induction Cell", Proceedings of the Workshop on Accelerator Driven High Energy Density Physics, October 26-29, 2004, Lawrence Berkeley National Laboratory, und der Artikel von Nelson, SD, Poole, BR, "Electromagentic Simulations of Dielectric Wall Accelerator Structures for Electron Beam Acceleration", Particle Accelerator Conference, 2005, PAC 2005, Proceedings of the, 16-20 May 2005, 2550- 2552 beschreiben ebenso einen Aufbau der Blumlein-Module mit ebenen, linearen, streifenförmigen Lauf- zeitleitungen.
Es ist die Aufgabe der Erfindung, einen Beschleuniger bereitzustellen, welche eine effektive Beschleunigung von geladenen Teilchen bei einfacher Herstellung ermöglicht.
Die Aufgabe wird gelöst durch einen Beschleuniger nach Anspruch 1. Vorteilhafte Weiterbildungen finden sich in den Merkmalen der abhängigen Ansprüche.
Der erfindungsgemäße Beschleuniger zur Beschleunigung von ge- ladenen Teilchen umfasst mehrere Laufzeitleitungen, welche auf eine Strahltrajektorie zulaufen und welche in Richtung der Strahltrajektorie nacheinander angeordnet sind. Zumindest einige der Laufzeitleitungen sind bezüglich der Strahltrajektorie gegeneinander rotiert. Die Rotationsachse ist hierbei die Strahltrajektorie.
Dies bedeutet, dass - in Richtung der Strahltrajektorie - gesehen, die Projektionen der Laufzeitleitungen nicht deckungsgleich übereinander liegen, sondern gegeneinander verdreht sind. Die Projektionen überlappen sich nicht vollständig und überschneiden sich nur teilweise. Die Laufzeitleitungen laufen auf eine Strahltrajektorie zu, wodurch eine in die Laufzeitleitung eingekoppelte elektromagnetische Welle ebenfalls auf die Strahltrajektorie zuläuft bzw. nach Reflexion wieder zurücklaufen kann. Bezüglich der Verlaufsrichtung der
Strahltrajektorie sind die Laufzeitleitungen nacheinander angeordnet. Beispielsweise können die Laufzeitleitungen gestapelt nacheinander entlang der Strahltrajektorie angeordnet werden .
Der Erfindung liegt die Überlegung zu Grunde, dass bei einer scheibenartig aufgebauten Laufzeitleitung die räumliche Ausbreitung der elektromagnetischen Felder zwar vorteilhaft ist. Bei einer ringförmig nach innen laufenden eingekoppelten Stoßwelle muss sich der magnetische Fluss nämlich um ein zentral angeordnetes Strahlrohr winden, da es praktisch keinen anderen Streufeld-Rückflussraum gibt. Nahezu der gesamte
magnetische Fluss erzeugt daher ein elektrisches Potential, welches zur Beschleunigung verwendet werden kann.
Dabei wurde aber auch erkannt, dass bei einer scheibenartigen Laufzeitleitung eine konstante Feldwellenimpedanz nur schwer und aufwändig zu erreichen ist, welche für eine unverzerrte Ausbreitung eine elektromagnetische Stoßwelle notwendig wäre.
Sind die beiden Kondensatoren z.B. mit einem homogenen Die- lektrikum gefüllt und besitzen eine vom Radius unabhängige Dicke, ist allerdings die gewünschte radiale Stoßwellenausbreitung unmöglich: Die Verschiebungsstromdichte in der Stoßfront wird durch die Entladung des Dielektrikums aufgebracht; bei kleinen Radien steht weniger Stoßfrontquerschnitt zur Verfügung, wodurch der Entladestrom entlang den Platten nicht konstant gehalten werden kann.
Bei einer konstanten geometrischen Dicke der scheibenartigen Laufzeitleitung müsste ein radial inhomogenes Dielektrikum verwendet werden, um die Feldwellenimpedanz bei einer scheibenartig aufgebauten Laufzeitleitung konstant zu halten und damit die Ausbreitung einer Stoßwelle zu ermöglichen Dies bringt das Problem mit sich, eine radial variable Permittivi- tätszahl herzustellen. Zudem wird bei einer derartigen Lauf- zeitleitung das Energiespeichervermögen des Dielektrikums nur in der Nähe des zentralen Strahlrohres vollständig ausgenutzt. Bei größeren Radien muss die Permittivitätszahl und damit das Energiespeichervermögen pro Volumeneinheit künstlich reduziert werden.
Eine andere Lösung mit radial konstanter Permittivitätszahl, bei der die Dicke der Laufzeitleitung abhängig vom Radius linear nach außen zunimmt, steht hingegen einem kompakten Beschleunigerdesign entgegen. Die mit einer derartigen Konfigu- ration erreichbare Stapeldichte wird relativ klein und ist nicht durch die Beschleunigungsstrecke am Innenrand in der Nähe der Strahltrajektorie gegeben, sondern durch die Höhe am Außenrand bestimmt.
Weiterhin liegt der Erfindung die Überlegung zu Grunde, dass lineare, streifenartige Laufzeitleitungen zwar einfach in der Herstellung sind und eine günstige, weitgehend gleich blei- bende Feldwellenimpedanz auch bei einem homogenen Dielektrikum aufweisen, dass derartige Laufzeitleitungen jedoch beim Betrieb eine nicht optimale räumliche Konstellation von elektromagnetischen Feldern erzeugen. Beim Betrieb erzeugen eingeleitete Wellen einen magnetischen Fluss, der seitlich aus den Leitungen austritt und sich bevorzugt direkt um die
Laufzeitleitung windet und nicht um ein zentrales Strahlrohr, so dass nur ein Teil des erzeugten magnetischen Flusses für die Beschleunigung von geladenen Teilchen verwendet werden kann .
Bei Lösungen, bei denen eine magnetische Flussleitung mit magnetischen Kernen erreicht wird, ist mitunter wegen der extrem schnellen Sättigung des Magnetmaterials bzw. den großen nötigen Querschnitten nicht oder nur sehr schwer zu realisie- ren.
Dadurch, dass bei dem erfindungsgemäßen Beschleuniger die Laufzeitleitungen gegeneinander rotiert sind, wird ein Teil des magnetischen Flusses, der seitlich aus einer Laufzeitlei- tung austreten würde und sich um die Laufzeitleitung winden würde, zum Teil in andere Laufzeitleitungen eingeleitet, die hierzu rotiert angeordnet sind. Hierdurch wird eine Konfiguration des magnetischen Flusses erreicht, die sich der vorteilhaften Konfiguration des magnetischen Flusses bei einer scheibenartig ausgebildeten Laufzeitleitung annähert und sich zu einem größeren Teil um ein zentral angeordnetes Strahlrohr windet. Insgesamt steht hierdurch ein größerer Teil des magnetischen Flusses zur Beschleunigung von Teilchen in einem Strahlrohr zur Verfügung.
Üblicherweise sind die Laufzeitleitungen in Blumlein-Modulen angeordnet, wobei ein Blumlein-Modul ein Paar aus einer schnellen Laufzeitleitung und aus einer langsamen Laufzeit-
leitung umfasst. In diesem Falle sind bei dem Beschleuniger zumindest ein Teil der Blumlein-Module bezüglich der Strahltrajektorie gegeneinander rotiert.
Beispielsweise kann ein derartiges Blumlein-Modul über ein Kondensatorpaar realisiert werden, wobei das Kondensatorpaar eine gemeinsame Mittelelektrode sowie zwei Außenelektroden umfasst. Zwischen Mittelelektrode und den Außenelektroden befindet sich jeweils ein Dielektrikum. Hierdurch entsteht eine Doppelschicht aus Einzelleitern, welche durch die Wahl des Dielektrikums und durch die geometrischen Abmessungen eine Verzögerungszeit z.B. im Verhältnis 1 zu 3 aufweisen können.
Insbesondere können die Laufzeitleitungen streifenartig aus- gebildet sein. In diesem Fall weisen die Laufzeitleitungen bzw. die Projektion der Laufzeitleitungen in Richtung der Strahltrajektorie im Wesentlichen die Form eines länglichen Rechtecks auf, das eine im Wesentlichen konstante Breite von weniger als dem Achtfachen des Strahlrohrdurchmessers, insbe- sondere weniger als dem Vierfachen des Strahlrohrdurchmessers, und höchst insbesondere weniger als das Doppelte des Strahlrohrdurchmessers hat.
Dies ergibt eine Laufzeitleitung, die der Art nach als Streifen ausgebildet ist. Der längliche Streifen kann auch wie in der WO 2008/051358 Al in der Streifenebene einen geschwungenen Verlauf annehmen oder sich auf die Strahltrajektorie hin verjüngen. Die nach Art eines Streifens ausgebildeten Laufzeitleitungen weisen eine im Wesentlichen konstante Höhe und eine im Wesentlichen konstante Breite auf.
In einer bevorzugten Ausführungsform sind bei einem Teil der Laufzeitleitungen die Laufzeitleitungen miteinander verschränkt. Dies ist möglich, da die Laufzeitleitungen gegeneinander rotiert sind, so dass sie mit zunehmendem Abstand von der Strahltrajektorie auf Lücke angeordnet werden können. Damit ist eine Verschränkung der Laufzeitleitungen untereinander möglich, was wiederum Vorteile bei der kompakten Bau-
weise bzw. bei der Verschaltung der Laufzeitleitungen ermöglicht.
Insbesondere sind ein Teil der Laufzeitleitungen derart mit- einander verschränkt, dass hierdurch die miteinander verschränkten Laufzeitleitungen eine Form annehmen, welche eine radial nach außen abnehmende Höhe aufweist. Die Form kann insbesondere derart beschaffen sein, dass sie innerhalb einer um die Strahltrajektorie rotationssymmetrischen Hüllfläche anordenbar ist, welche eine radial nach außen abfallende Höhe aufweist. Die Hüllfläche kann insbesondere durch Rotation einer Hyperbel um die Strahltrajektorie gebildet werden.
Diesen Ausführungsformen liegen Überlegungen zu Grunde, die das Problem einer radial nach innen laufenden elektromagnetischen Welle von der Energiedichteverteilung her betrachten. Eine konstante Energiedichteverteilung w, gegeben durch den Zusammenhang w = εrε0E2 (εr ••• relative Permittivitätszahl, ε0... Permittivität des Freiraums, E ... elektrische Feldstärke) , führt bei konstanter Permittivitätszahl εr und konstanter elektrischer Feldstärke E dazu, dass die Masse des Dielektrikums pro Radiuselement dR ebenfalls konstant bleiben soll. Dies bedeutet, dass zwischen Dicke D des Dielektrikums und dem radialen Abstand R ein indirekt proportionaler Zusammen- hang D ~ l/R gegeben ist.
Durch die Verschränkung der Laufzeitleitungen miteinander und durch die geometrische Form der verschränkten Laufzeitleitungen, welche eine Form eine radial nach außen hin abfallende Höhe aufweist, können die oben angeführten idealen Zusammenhänge zumindest näherungsweise erfüllt werden. Durch die Verschränkung, die mit wachsendem Radius größer wird, kann zudem erreicht werden, dass das Feldvolumen für die magnetische Feldstärke B und das Feldvolumen für das elektrische Feldstärke E in etwa in der gleichen Größenordnung liegen, was letztlich zu einem verbesserten oder gar ma- ximierten beschleunigenden Potential führt.
Die Laufzeitleitungen können zudem über eine gemeinsame Ringelektrode miteinander verschaltet werden, was aufgrund der zueinander rotierten Laufzeitleitungen besonders vorteilhaft ist .
Insbesondere bei verschränkten Laufzeitleitungen, bei denen ein Teil der Laufzeitleitungen am äußeren Ende in etwa in der gleichen Ebene liegen, kann eine derartige Ringelektrode auf einfache Weise für eine Verschaltung sorgen.
Ausführungsformen der Erfindung mit vorteilhaften Weiterbildungen gemäß den Merkmalen der abhängigen Ansprüche sind anhand der folgenden Zeichnung näher erläutert, ohne jedoch darauf beschränkt zu sein. Es zeigen:
Fig. 1 einen Längsschnitt durch ein Blumlein-Modul mit einer Doppelleiterstruktur, welches in gerader Weise radial nach innen auf eine Strahltrajektorie zuläuft,
Fig. 2 eine Aufsicht auf acht streifenartig ausgebildete, gegeneinander rotierte Blumlein-Module, wobei jedes Blumlein-Modul eine Doppelschicht von Einzelleitern umfasst,
Fig. 3 eine perspektivische Ansicht von acht streifenartig ausgebildeten, ineinander verschränkten Blumlein-Modulen,
Fig. 4 eine genauere Darstellung eines der Blumlein-Module aus Fig. 3,
Fig. 5 eine Darstellung von hyperbolischen Hüllkurven entlang des Strahlrohres.
Fig. 1 zeigt schematisch den Aufbau eines Blumlein-Moduls 11 anhand eines Längsschnitts durch einen Teil des Blumlein-Moduls 11. Ein Induktions-Beschleuniger ist aus derartigen
Blumlein-Modulen aufgebaut. Mit einem Blumlein-Modul lässt sich ein beschleunigendes elektrisches Potential entlang einer Strahltrajektorie 35 erzeugen. Der Beschleuniger weist üblicherweise eine Vielzahl derartiger Blumlein-Module 11 auf, die üblicherweise stapelartig nacheinander angeordnet sind.
Das Blumlein-Modul 11 umfasst dabei eine schnelle Laufzeitleitung 15 und eine langsame Laufzeitleitung 13. Die beiden Laufzeitleitungen 15, 13 sind als Kondensatoren ausgebildet, wobei der Kondensator der schnellen Laufzeitleitung 15 ein erstes Dielektrikum mit einer ersten Permittivitätszahl εi aufweist und wobei der Kondensator der langsamen Laufzeitleitung ein zweites Dielektrikum mit einer zweiten Permittivi- tätszahl ε2 aufweist. Die Höhe der Kondensatoren und die Per- mittivitätszahlen der Dielektrika sind dabei so gewählt, dass sich eine elektromagnetische Welle in der schnellen Laufzeitleitung 15 deutlich schneller ausbreitet als in der langsamen Laufzeitleitung 13, symbolisch dargestellt durch die dünnen Pfeile 29 bzw. durch die dicken Pfeile 27. Ein besonders günstiges Höhenverhältnis ist durch ein Verhältnis von 1 : V3 gegeben, bei einem Verhältnis der Permittivitätszahlen εi:ε2 von 1:9. Mit diesen Parametern lässt sich Impedanz maximie- ren, was die zur Schaltung notwendigen Ströme minimiert. Die Laufzeiten von elektromagnetischen Wellen in den beiden Laufzeitleitungen 13, 15 verhalten sich in diesem Fall im Verhältnis 1:3.
Die beiden äußeren Kondensatorplatten 23, also die Außen- elektroden, sind geerdet, während die mittlere Kondensatorplatte 25 bzw. die Mittelelektrode je nach Schaltung auf ein bestimmtes Potential gesetzt werden kann. Hierzu befindet sich an der Eingangsseite 19 der Laufzeitleitungen 13, 15 eine Schaltanordnung 21, mit der die mittlere Kondensator- platte 25 auf ein bestimmtes Potential gesetzt werden kann. Bei einem Kurzschluss der Mittelelektrode und der Außenelektroden erzeugt dies eine elektromagnetische Stoßwelle, die sich von der Eingangsseite 19 radial nach innen zur Ausgangs-
seite 17 fortpflanzt. An der Ausgangsseite 17 befindet sich ein Strahlrohr 31, isoliert von dem Blumlein-Modul 11 durch einen Vakuumisolator 33, in welchem - durch die unterschiedlichen Laufzeiten der elektromagnetischen Wellen bedingt - für einen gewissen Zeitraum ein elektrisches Potential erzeugt wird, was zur Beschleunigung geladener Teilchen entlang einer Strahltrajektorie 35 ausgenutzt werden kann.
Fig. 2 zeigt eine Aufsicht auf acht streifenartig ausgebil- dete Blumlein-Module 11, welche stapelweise nacheinander entlang eines Strahlrohres 31 angeordnet sind. Das Strahlrohr 31 verläuft dabei durch die Mitte jedes der streifenartig ausgebildeten Blumlein-Module 11. Die Blumlein-Module 11 sind dabei gegeneinander rotiert bezüglich der Strahltrajektorie 35 als Rotationsachse, welche senkrecht zur Ebene der Zeichnung verläuft. Die Projektionen der Blumlein-Module 11 in Richtung der Strahltrajektorie 35 sind durch die ihre Verdrehung gegeneinander nicht überlappend.
Zwei radial nach innen gerichtete Pfeile 37 verdeutlichen bei einem der Blumlein-Module 11 die Laufrichtung von elektromagnetischen Wellen, die an der Eingangsseite 17 der Blumlein- Module 11 eingekoppelt werden können. Die elektromagnetischen Wellen laufen auf das Strahlrohr 31 zu. Hierdurch entsteht eine Konfiguration von elektromagnetischen Feldern, welche zumindest zum Teil einen magnetischen Fluss erzeugt, der um das Strahlrohr 31 verläuft und der sich zeitlich ändert. Dieser zeitlich sich ändernde magnetische Fluss erzeugt im Inneren des Strahlrohres 31 ein beschleunigendes elektrisches Po- tential entlang der Strahltrajektorie 35.
Der magnetische Fluss, der durch eine in einem Blumlein-Modul 11 propagierende elektromagnetische Welle erzeugt wird, tritt u.a. seitlich aus den einzelnen Blumlein-Modulen aus, symbo- lisiert durch die gepunkteten Pfeile 39. Durch die gegeneinander rotierten Blumlein-Module 11 wird dieser seitlich austretende magnetische Fluss nun teilweise so geleitet, dass er
in andere Blumlein-Module 11 eintritt und dadurch um das Strahlrohr 31 gewunden wird.
Ohne die Rotation der Blumlein-Module 11 würde ein Teil die- ses magnetischen Flusses, der nun um das Strahlrohr 31 herum geführt wird, um die Längsrichtung der streifenartig ausgebildeten Blumlein-Module 11, d.h. um die Ausbreitungsrichtung der elektromagnetischen Welle, herum geführt. Dieser Teil würde somit nicht zum beschleunigenden elektrisches Potential beitragen. Durch die Rotation der Blumlein-Module 11 gegeneinander wird somit das erzeugte beschleunigende elektrische Potential erhöht, da der entstehende magnetische Fluss vermehrt um das Strahlrohr 31 geführt wird.
Zur Verschaltung der Blumlein-Module 11 kann eine Ringelektrode 41 vorgesehen sein, die es ermöglicht, elektromagnetische Stoßwellen in die Blumlein-Module 11 einzukoppeln .
Fig. 3 zeigt eine perspektivische Ansicht der streifenartig ausgebildeten Blumlein-Module 11. In dieser perspektivischen Ansicht ist deutlich zu erkennen, dass die Blumlein-Module 11 gegeneinander verschränkt sind. Für die Verschränkung der Laufzeitleitungen verläuft eine streifenartig ausgebildete Laufzeitleitung mitunter nicht mehr in einer Ebene, sondern ist verbogen. Fig. 4 zeigt eine vergrößerte Darstellung der obersten Laufzeitleitung des Stapels, bei der der schichtweise Aufbau erkennbar mit Mittelelektrode 25 und zwei Außenelektroden 23 erkennbar ist.
Dadurch, dass der Umfang mit zunehmendem Radius wächst, steht mit zunehmendem Radius mehr Platz zur Verfügung, um Blumlein- Module 11 nebeneinander anzuordnen, während um das Strahlrohr 31 die Blumlein-Module 11 nacheinander entlang des Strahlrohrs 31, also stapelartig, angeordnet sind.
Die nebeneinander angeordneten, verschränkten Laufzeitleitungen sind besonders einfach über eine in einer Ebene angeordnete Ringelektrode zu verschalten.
Fig. 5 zeigt um das Strahlrohr 31 angeordnete Hüllflächen 43, die eine mit zunehmendem Radius R eine hyperbolisch abnehmende Höhe h aufweisen. Zur besseren Darstellung sind die Hüllflächen 43 und das Strahlrohr 31 aufgeschnitten dargestellt. Die in Fig. 3 gezeigten, ineinander verschränkten streifenartigen Laufzeitleitungen können derart innerhalb einer Hüllfläche 43 angeordnet werden, dass sie sich innerhalb der Hüllfläche 43 befinden. Hierdurch lassen sich die oben beschriebenen Vorteile erreichen. Eine in Fig. 3 gezeigte Gruppe mit ineinander verschränkten, streifenartigen Laufzeitleitungen kann entlang des Strahlrohres wiederholt angeordnet werden, so dass die Erzeugung eines großen, beschleunigenden Potentials möglich ist.
Claims
1. Beschleuniger zur Beschleunigung von geladenen Teilchen, umfassend mehrere Laufzeitleitungen (13, 15), welche auf eine
Strahltraj ektorie (35) zulaufen und welche in Richtung der Strahltrajektorie (35) nacheinander angeordnet sind, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass zumindest einige der Laufzeitleitungen (13, 15) bezüg- lieh der Strahltrajektorie (35) gegeneinander rotiert sind.
2. Beschleuniger nach Anspruch 1, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass die Laufzeitleitungen (13, 15) in Blumlein-Modulen (11) angeordnet sind, wobei ein Blumlein-Modul (11) ein Paar aus einer schnellen Laufzeitleitung (15) und aus einer langsamen Laufzeitleitung (13) umfasst, und wobei zumindest ein Teil der Blumlein-Module (11) bezüglich der Strahltrajektorie (35) gegeneinander rotiert sind.
3. Beschleuniger nach Anspruch 1 oder 2, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass die Laufzeitleitungen (13, 15) streifenartig ausgebildet sind.
4. Beschleuniger nach einem der Ansprüche 1 bis 3, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass bei einem Teil der Laufzeitleitungen (13, 15) die Laufzeitleitungen (13, 15) miteinander verschränkt sind.
5. Beschleuniger nach Anspruch 4, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass bei dem Teil der Laufzeitleitungen (13, 15) die Laufzeitleitungen (13, 15) derart miteinander verschränkt sind, dass die miteinander verschränkten Laufzeitleitungen (13, 15) eine Form annehmen, welche eine radial nach außen abnehmende Höhe aufweist.
6. Beschleuniger nach Anspruch 5, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass die Form innerhalb einer um die Strahltrajektorie (35) rotationssymmetrischen Hüllfläche (43) anordbar ist, welche eine nach radial nach außen abfallende Höhe aufweist.
7. Beschleuniger nach Anspruch 6, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass die Hüllfläche (43) durch Rotation einer Hyperbel um die Strahltrajektorie (35) erzeugbar ist.
8. Beschleuniger nach einem der Ansprüche 1 bis 7, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass die Laufzeitleitungen (13, 15) über eine an Ringelek- trode (41) miteinander verschaltet sind.
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US4972420A (en) * | 1990-01-04 | 1990-11-20 | Harris Blake Corporation | Free electron laser |
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US5811944A (en) * | 1996-06-25 | 1998-09-22 | The United States Of America As Represented By The Department Of Energy | Enhanced dielectric-wall linear accelerator |
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