EP0251830A1 - Lasertron à faisceaux multiples - Google Patents

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EP0251830A1
EP0251830A1 EP87401020A EP87401020A EP0251830A1 EP 0251830 A1 EP0251830 A1 EP 0251830A1 EP 87401020 A EP87401020 A EP 87401020A EP 87401020 A EP87401020 A EP 87401020A EP 0251830 A1 EP0251830 A1 EP 0251830A1
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EP
European Patent Office
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lasertron
photocathodes
laser beam
beams
optical system
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EP87401020A
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Duc Tien Tran
Georges Faillon
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Thales SA
Original Assignee
Thomson CSF SA
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Publication date
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    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J23/00—Details of transit-time tubes of the types covered by group H01J25/00
    • H01J23/02—Electrodes; Magnetic control means; Screens
    • H01J23/04—Cathodes
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J25/00—Transit-time tubes, e.g. klystrons, travelling-wave tubes, magnetrons
    • H01J25/02—Tubes with electron stream modulated in velocity or density in a modulator zone and thereafter giving up energy in an inducing zone, the zones being associated with one or more resonators
    • H01J25/04—Tubes having one or more resonators, without reflection of the electron stream, and in which the modulation produced in the modulator zone is mainly density modulation, e.g. Heaff tube
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J3/00—Details of electron-optical or ion-optical arrangements or of ion traps common to two or more basic types of discharge tubes or lamps
    • H01J3/02—Electron guns
    • H01J3/021—Electron guns using a field emission, photo emission, or secondary emission electron source
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J2201/00—Electrodes common to discharge tubes
    • H01J2201/34—Photoemissive electrodes
    • H01J2201/342—Cathodes

Definitions

  • the present invention relates to multiple beam lasertrons.
  • a photocathode is illuminated by a laser beam, the wavelength of which is chosen as a function of the output work of the material from which the photocathode is made.
  • a pulsed laser beam at frequency F tears out of the photocathode, at this same frequency F, packets of electrons. These electron packets are then accelerated in an electrostatic electric field and thus gain kinetic energy. They then cross a cavity resonating at frequency F and their kinetic energy is transformed into electromagnetic energy at frequency F. We take the energy from the cavity by coupling it to an external use circuit.
  • FIGS. 1 and 2 two embodiments of lasertrons according to the prior art have been represented schematically and seen in longitudinal section.
  • references 1, 2 and 3 respectively designate the photocathode, the laser beam and the electron beam.
  • the photocathode 1 is illuminated obliquely by the laser fascia 2 and the electron beam 3 propagates along the longitudinal axis XX ⁇ of the tube.
  • the laser beam 2 and the electron beam 3 propagate along the longitudinal axis XX ⁇ of the tube, but in the opposite direction.
  • the laser beam 2 is therefore normal to the emissive surface of the photocathode.
  • the electron beam 3 is accelerated by the electrostatic electric field created by an anode 4, then enters a cavity 5 resonating at frequency F.
  • a collector 6 then receives the electron beam.
  • the electromagnetic energy is taken at the frequency F from the cavity 5 by coupling it to an external use circuit, by a waveguide 7, associated with a window 8, as in FIG. 1 or by a loop 9, as in figure 2.
  • lasertrons are very compact tubes. In lasertrons, electron packets are torn from the photocathode at frequency F. Whereas in tubes such as klystrons, it is necessary to use several cavities to distribute the electrons of an initially continuous beam into packets.
  • the embodiments of lasertrons which are represented in FIGS. 1 and 2 have the following drawbacks: - In the embodiment of Figure 1, the photocathode is lit obliquely. This results on the one hand, a poor light output of the photocathode and on the other hand, a laser beam lighting device which must be made as compact as possible to accommodate it near high voltage parts; - In the embodiment of Figure 2, the laser beam and the electron beam take the same path. Consequently, the surface of the photocathode which receives the laser beam is limited by the diameter D of the sliding tube of the cavity 5 which allows the passage of these beams. Furthermore, the laser beam lighting device is subjected to bombardment of the electron beam.
  • the present invention provides a new structure of lasertrons which makes it possible to avoid the drawbacks of known lasertrons.
  • the present invention relates to a lasertron, characterized in that it comprises: n (n: whole number greater than 1) photocathodes, receiving by operating a laser beam, pulsed at a frequency F, and emitting n electron beams; m (m: whole number greater than 0) resonant cavities which resonate at frequency F; n sliding tubes allowing the passage of n electron beams; a collector; and directing means located near the photocathodes, ensuring, in operation, an oblique lighting of the photocathodes by the laser beam.
  • the invention provides a new structure of lasertrons, called multiple beam lasertrons. Two embodiments of these lasertrons are shown seen in longitudinal section in FIGS. 3 and 4.
  • Multibeam klystrons are known in the prior art articles, as well as French Patent No. 992,853. These klystron were also described in French patent application No. 86 03949 and 86 03950, filed March 19, 1986, on behalf of the Applicant and not yet published. A great advantage of these klystrons is that they are particularly suitable for operation at very high power. Indeed, we demonstrate that for the same high frequency power, the acceleration voltage applied between the anode and a cathode of the klystron is much lower in a klystron with multiple beams than in klystrons with a single beam.
  • Multi-beam klystrons generally operate in the TM01 mode.
  • Multiple beam lasertrons are obtained by making modifications to the same beam lasertrons of the same type as those made to single beam klystrons to obtain multiple beam klystrons.
  • n photocathodes lit by a laser beam are used.
  • Each photocathode produces an electron beam which crosses at least one resonance cavity with n sliding tubes, before arriving at a collector.
  • Multi-beam lasertrons therefore make it possible to obtain high high-frequency powers and, when operating in TM02 mode, large powers and high frequencies.
  • FIG. 3 shows by way of example the modifications made to the lasertron of FIG. 1 to obtain a lasertron with multiple beams.
  • n photocathodes marked with the reference 1, are used; they are illuminated by the laser beam 2.
  • n photocathodes 1 produce n electron beams 3 which are accelerated by n anodes 4 positively polarized with respect to the cathodes.
  • n beams 3 pass through a cavity 5 to n sliding tubes 16 and give up their kinetic energy therein in the form of electromagnetic energy before being collected in the collector 6.
  • the multiple beam lasertron of FIG. 3 always has the drawbacks indicated in the introduction to the description with regard to the single beam lasertron of FIG. 1.
  • FIG. 4 is a cross-sectional view of a lasertron with multiple beams of entirely new structure and which does not have the drawbacks of the lasertrons of FIGS. 1, 2, and 3.
  • This lasertron has n photocathodes 1 which are regularly distributed around the longitudinal axis XX ⁇ of the tube.
  • An incident laser beam 2 arrives on an optical system 10, which can be constituted by a lens, made of quartz, for example.
  • the incident laser beam is annular.
  • This optical system 10 is centered on the axis XX ⁇ . It is placed before the collector, in the direction of propagation of the laser beam, as it appears in Figure 4.
  • the optical system produces a laser beam which moves parallel to the longitudinal axis XX ⁇ of the tube.
  • the lasertron of FIG. 4 comprises a single resonance cavity 5, the walls 12 and 13 of which, perpendicular to the axis XX ⁇ , are pierced with n orifices 14. These orifices make it possible to obtain in operation n laser beams.
  • a cooling device is arranged on the wall 12 of the cavity 5 which receives the impact of the laser beam and which transforms it into n laser beams. Part of the laser power is thus collected.
  • the diameter of the orifices 14 allowing the passage of the n laser beams is chosen, as well as the thickness of the walls 12 and 13 from the cavity, so as to limit the leakage of electromagnetic energy from the cavity.
  • another optical system 11 is arranged, which may be constituted by a lens; this optical system 11 ensures the deflection of the n laser beams so that they illuminate the n photocathodes at an angle as little inclined as possible.
  • the optical system 11 comprises a plate 15 ensuring its protection against various deposits, which can result from the evaporation of various constituents of the photocathodes.
  • n photocathodes being lit by n laser beams, each emit an electron beam 3, focused by anodes 4, and which pass through the cavity 5 by n sliding tubes 16 before falling on the collector 6.
  • the electromagnetic power is taken by a waveguide 7, through a dielectric window 8.
  • Coils 9 ensure the focusing of the n electron beams.
  • the lasertron of Figure 4 in addition to the inherent advantages of multiple beam lasertrons, has many advantages.
  • the optical system which produces the laser beam and which focuses it does not receive an electron beam which risks damaging it and making it opaque.
  • the two optical systems 10 and 11 are also protected from electron beams.
  • the plate 15 protects the lens 11 from products which may come from the photocathodes.
  • the laser beams illuminate the photocathodes with an almost normal incidence which improves the light output of the photocathodes.
  • lasertrons comprising several successive cavities, generally two, are known.
  • the invention therefore relates to laserers with multiple beams, having one or more successive cavities.

Landscapes

  • Lasers (AREA)

Abstract

L'invention concerne les lasertrons à faisceaux multiples. Les n (n : nombre entier supérieur à 1), faisceaux d'électrons (3) du lasertron sont obtenus à partir d'un même faisceau laser (2) dont, par occultation, sont extraits n faisceaux lasers secondaires qui sont déviés respectivement vers les n photocathodes (1) du lasertron.

Description

  • La présente invention concerne les lasertrons à faisceaux multiples.
  • Il est connu, par des articles et par le brevet américain 4.313.072, des tubes électroniques appelés "lasertrons".
  • Dans ces tubes, une photocathode est éclairée par un faisceau laser dont la longueur d'onde est choisie en fonction du travail de sortie du matériau dont est réalisée la photocathode. Ainsi un faisceau laser pulsé à la fréquence F arrache à la photocathode, à cette même fréquence F, des paquets d'électrons. Ces paquets d'électrons sont ensuite accélérés dans un champ électrique électro­statique et ainsi gagnent en énergie cinétique. Ils traversent ensuite une cavité résonnant à la fréquence F et leur énergie cinétique se transforme en énergie électromagnétique à la fréquence F.On prélève l'énergie de la cavité en la couplant à un circuit d'utilisation externe.
  • Sur les figures 1 et 2, deux modes de réalisation de lasertrons selon l'art antérieur ont été représentés de façon schématique et vus en coupe longitudinale.
  • Sur ces figures, les références 1, 2 et 3 désignent respec­tivement la photocathode, le faisceau laser et le faisceau d'électrons.
  • Dans le mode de réalisation de la figure 1, la photocathode 1 est éclairée obliquement par le fasceau laser 2 et le faisceau d'électrons 3 se propage selon l'axe longitudinal XXʹ du tube.
  • Dans le mode de réalisation de la figure 2, le faisceau laser 2 et le faisceau d'électrons 3 se propagent selon l'axe longitudinal XXʹ du tube, mais en sens inverse.
  • Le faisceau laser 2 est donc normal à la surface émissive de la photocathode.
  • Le faisceau d'électrons 3 est accéléré par le champ électrique électrostatique créé par une anode 4, puis pénètre dans une cavité 5 résonnant à la fréquence F. Un collecteur 6 reçoit ensuite le faisceau d'électrons. On prélève l'énergie électromagnétique à la fréquence F sur la cavité 5 en la couplant à un circuit d'utilisation externe, par un guide d'onde 7, associé à une fenêtre 8, comme sur la figure 1 ou par une boucle 9, comme sur la figure 2.
  • L'intérêt des lasertrons est qu'il s'agit de tubes très compacts. Dans les lasertrons, on arrache à la photocathode des paquets d'électrons à la fréquence F. Alors que dans des tubes tels que les klystrons, il faut utiliser plusieurs cavités pour répartir les électrons d'un faisceau initialement continu en paquets.
  • Le problème qui se pose avec les lasertrons est qu'il sont limités en fréquence, et en puissance.
  • Ainsi par exemple, pour produire de grandes puissances, il faut extraire un courant important, ce qui nécessite une cathode de grande surface et entraîne le passage d'un faisceau important dans la cavité. Il faut alors que les dimensions de la cavité soient suffisantes pour permettre le passage de ce faisceau, ce qui limite la fréquence de fonctionnement. De plus, l'utilisation d'une cavité de grandes dimensions produit un mauvais couplage entre le faisceau et la cavité, ce qui entraîne un mauvais rendement.
  • Les modes de réalisation de lasertrons qui sont représentés sur les figures 1 et 2 présentent les inconvénients suivants :
        - dans le mode de réalisation de la figure 1, la photocathode est éclairée obliquement. Il en résulte d'une part, un mauvais rendement lumineux de la photocathode et d'autre part, un dispositif d'éclairage par faisceau laser qu'il faut rendre aussi peu encombrant que possible pour le loger à proximité de pièces à haute tension ;
        - dans le mode de réalisation de la figure 2, le faisceau laser et le faisceau d'électrons empruntent le même chemin. En consé­quence, la surface de la photocathode qui reçoit le faisceau laser est limitée par le diamètre D du tube de glissement de la cavité 5 qui permet le passage de ces faisceaux. Par ailleurs, le dispositif d'éclairage par faisceau laser est soumis au bombardement du faisceau d'électrons.
  • La présente invention propose une nouvelle structure de laser­trons qui permet d'éviter les inconvénients des lasertrons connus.
  • La présente invention concerne un lasertron, caractérisé en ce qu'il comporte : n (n : nombre entier supérieur à 1) photocathodes, recevant en fonctionnant un faisceau laser, pulsé à une fréquence F, et émettant n faisceaux d'électrons ; m (m : nombre entier supérieur à 0) cavités résonnantes qui résonnent à la fréquence F ; n tubes de glissement permettant le passage des n faisceaux d'électrons ; un collecteur ; et des moyens directeurs situés à proximité des photo­cathodes, assurant, en fonctionnement, un éclairage en biais des photocathodes par le faisceau laser.
  • D'autres objets, caractétistiques et résultats de l'invention ressortiront de la description suivante, donnée à titre d'exemple non limitatif et illustrée par les figures annexées qui représentent ;
    • - les figures 1 et 2, des vues en coupe longitudinale de deux modes de réalisation de lasertrons selon l'art antérieur ;
    • - les figures 3 et 4, des vues en coupe longitudinale de deux modes de réalisation de lasertrons selon l'invention.
  • Sur les différentes figures, les mêmes repères désignent les mêmes éléments, mais, pour des raisons de clarté, les cotes et proportions des divers éléments ne sont pas respectées.
  • Les figures 1 et 2 ont été décrites dans l'introduction à la description.
  • L'invention propose une nouvelle structure de lasertrons, appelés lasertrons à faisceaux mutiples. Deux modes de réalisation de ces lasertrons sont représentés vus en coupe longitudinale sur les figures 3 et 4.
  • Les klystrons à faisceaux multiples sont connus de l'art antérieur par des articles, ainsi que par le brevet français no 992.853. Ces klystrons ont été également décrits dans les demandes de brevets français no 86 03949 et 86 03950, déposées le 19 mars 1986, au nom de la Demanderesse et non encore publiées. Un grand avantage de ces klystrons est qu'ils sont particulièrement adaptés à un fonctionnement à très grande puissance. En effet, on démontre que pour une même puissance de haute fréquence, la tension d'accélération appliquée entre l'anode et une cathode du klystron est beaucoup plus faible dans un klystron à faisceaux multiples que dans les klystrons à un seul faisceau. Or quel que soit le type de klystron, la nécessité de moduler la vitesse du faisceau d'électrons impose à cette tension d'accélération une même limite supérieure à partir de laquelle le fasceau n'est plus modulable. En conséquence, on peut obtenir avec un klystron à faisceaux multiples une puissance de haute fréquence beaucoup plus élevée que celle qu'il est possible d'obtenir avec un klystron à un seul faisceau.
  • Les klystrons à faisceaux multiples fonctionnent généralement sur le mode TM₀₁.
  • Il est possible d'obtenir des klystrons à faisceaux multiples de grandes puissances, à des fréquences élevées, en dimensionnant les cavités de façon que ces klystrons fonctionnent de façon optimale au mode TM₀₂.
  • Les lasertrons à faisceaux multiples sont obtenus en apportant aux lasertrons à un seul faisceau des modifications du même type que celles qui sont apportées aux klystrons à un seul faisceau pour obtenir des klystrons à faisceaux multiples.
  • Ainsi, pour obtenir un lasertron à n faisceaux, on utilise n photocathodes éclairées par un faisceau laser. Chaque photocathode produit un faisceau d'électrons qui traverse au moins une cavité de résonance avec n tubes de glissement, avant d'aboutir sur un collecteur.
  • Les avantages obtenus du fait du passage aux lasertrons à faisceaux multiples sont semblables à ceux obtenus par le passage des klystrons à un seul faisceau aux klystrons à faisceaux multiples.
  • Les lasertrons à faisceaux multiples permettent donc d'obtenir des puissances de haute fréquence élevées et lorsqu'ils fonctionnent au mode TM₀₂, des grandes puissances et des fréquences élevées.
  • La figure 3 montre à titre d'exemple les modifications appor­tées au lasertron de la figure 1 pour obtenir un lasertron à faisceaux multiples.
  • Dans le cas d'un lasertron à n faisceaux (n : nombre entier supérieur à 1), n photocathodes, portant la référence 1, sont utilisées ; elles sont éclairées par le faisceau laser 2.
  • Ces n photocathodes 1 produisent n faisceaux d'électrons 3 qui sont accélérés par n anodes 4 polarisées positivement par rapport aux cathodes.
  • Les n faisceaux 3 traversent une cavité 5 à n tubes de glissement 16 et y cèdent leur énergie cinétique sous forme d'énergie électromagnétique avant d'être recueillis dans le collec­teur 6.
  • Le lasertron à faisceaux multiples de la figure 3 présente toujours les inconvénients signalés dans l'introduction à la descrip­tion à propos du lasertron à un seul faisceau de la figure 1.
  • La figure 4, est une vue en coupe transversale d'un lasertron à faisceaux multiples de structure entièrement nouvelle et qui ne présente pas les inconvénients des lasertrons des figures 1, 2, et 3.
  • Ce lasertron comporte n photocathodes 1 qui sont régu­lièrement réparties autour de l'axe longitudinal XXʹ du tube.
  • Un faisceau laser incident 2 arrive sur un système optique 10, qui peut être constitué par une lentille, en quartz, par exemple.
  • De préférence le faisceau laser incident est annulaire. Ce système optique 10 est centré sur l'axe XXʹ. Il est placé avant le collecteur, selon le sens de propagation du faisceau laser, comme il apparaît sur la figure 4. Le système optique produit un faisceau laser qui se déplace parallèlement à l'axe longitudinal XXʹ du tube.
  • Le lasertron de la figure 4 comporte une seule cavité de résonance 5, dont les parois 12 et 13, perpendiculaires à l'axe XXʹ, sont percées de n orifices 14. Ces orifices permettent d'obtenir en fonctionnement n faisceaux laser. Un dispositif de refroidissement, non représenté, est disposé sur la paroi 12 de la cavité 5 qui reçoit l'impact du faisceau laser et qui le transforme en n faisceaux lasers. Ainsi une partie de la puissance du laser est recueillie.
  • Le diamètre des orifices 14 permettant le passage des n faisceaux lasers est choisi, ainsi que l'épaisseur des parois 12 et 13 de la cavité, de manière à limiter la fuite de l'énergie électro­magnétique provenant de la cavité.
  • Après que les n faisceaux lasers aient traversé la cavité, on dispose un autre système optique 11, qui peut être constitué par une lentille ; ce système optique 11 assure la déviation des n faisceaux lasers afin qu'il éclairent les n photocathodes sous un angle aussi peu incliné que possible.
  • Du côté où il se trouve en vis-à-vis avec les photocathodes, le système optique 11 comporte une plaque 15 assurant sa protection contre des dépôts divers, qui peuvent résulter de l'évaporation de divers constituants des photocathodes.
  • Les n photocathodes, étant éclairées par n faisceaux lasers, émettent chacune un faisceau d'électrons 3, focalisé par des anodes 4, et qui traversent la cavité 5 par n tubes de glissement 16 avant de tomber sur le collecteur 6. Dans la cavité 5, la puissance électro­magnétique est prélevée par un guide d'onde 7, à travers une fenêtre diélectrique 8. Des bobines 9 assurent la focalisation des n faisceaux d'électrons.
  • Le lasertron de la figure 4, en plus des avantages inhérents aux lasertrons à faisceaux multiples, présente de nombreux avantages.
  • Ainsi, contrairement à ce qui se produit dans le mode de réalisation de la figure 2, le système optique qui produit le faisceau laser et qui le focalise ne reçoit pas de faisceau d'électrons qui risque de l'endommager et de le rendre opaque.
  • Les deux systèmes optiques 10 et 11 sont également protégés des faisceaux d'électrons. La plaque 15 permet de protéger la lentille 11 des produits pouvant venir des photocathodes.
  • Les faisceaux lasers éclairent les photocathodes avec une incidence presque normale ce qui améliore le rendement lumineux des photocathodes.
  • Il est à noter que des lasertrons comportant plusieurs cavités successives, généralement deux, sont connus. L'invention concerne donc les lasertrons à faisceaux multiples, ayant une ou plusieurs cavités successives.

Claims (5)

1. Lasertron, caractérisé en ce qu'il comporte : n : (n : nombre entier supérieur à 1) photocathodes (1), recevant en fonctionnement un faisceau laser (2), pulsé à une fréquence F, et émettant n faisceaux d'électrons (3) ; m (m : nombre entier supérieur à 0) cavités résonnantes (5) qui résonnent à la fréquence F ; n tubes de glissement (16) permettant le passage des n faisceaux d'électrons (3) ; un collecteur (6) ; et des moyens directeurs (11, 15) situés à proximité des photocathodes (1), assurant, en fonctionnement, un éclairage en biais des photocathodes (1) par le faisceau laser (2).
2. Lasertron selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comporte un premier (10) et un second (11) système optique, centrés sur l'axe longitudinal (XXʹ) du lasertron, le premier système optique (10), placé avant le collecteur (6), selon le sens de propagation du faisceau laser, recevant en fonctionnement le faisceau laser (2) et produisant un faisceau laser principal (2), parallèle à l'axe longi­tudinal (XXʹ) du lasertron, en ce que celles des parois (12, 13) des cavités (5) qui sont perpendiculaires à l'axe longitudinal (XXʹ) du lasertron, sont percées de n orifices (14) qui assurent, en fonc­tionnement, le passage de n faisceaux lasers secondaires (2), paral­lèles à l'axe (XXʹ), obtenus à partir du faisceau laser principal, et en ce que le second système optique (1) étant placé avant les photo­cathodes (1), selon le sens de propagation des faisceaux lasers (2), assure en fonctionnement la déviation des n faisceaux lasers afin qu'ils éclairent respectivement les n photocathodes (1).
3. Lasertron selon la revendication 2, caractérisé en ce qu'il comporte, entre le second système optique (11) et les photocathodes (1), une plaque (15) qui assure la protection du second système optique contre des dépots provenant de l'évaporation de matériaux constitutifs des photocathodes (1).
4. Lasertron selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que les dimensions des m cavités (5) sont telles qu'il fonctionne de façon optimale sur le mode TM₀₁.
5. Lasertron selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que les dimensions des m cavités (5) sont telles qu'il fonctionne de façon optimale sur le mode TM₀₂.
EP87401020A 1986-05-30 1987-05-04 Lasertron à faisceaux multiples Expired - Lifetime EP0251830B1 (fr)

Applications Claiming Priority (2)

Application Number Priority Date Filing Date Title
FR8607826 1986-05-30
FR8607826A FR2599565B1 (fr) 1986-05-30 1986-05-30 Lasertron a faisceaux multiples.

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Publication Number Publication Date
EP0251830A1 true EP0251830A1 (fr) 1988-01-07
EP0251830B1 EP0251830B1 (fr) 1990-07-11

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EP87401020A Expired - Lifetime EP0251830B1 (fr) 1986-05-30 1987-05-04 Lasertron à faisceaux multiples

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