DE2926883A1

DE2926883A1 - Elektronenbeschleuniger

Info

Publication number: DE2926883A1
Application number: DE2926883A
Authority: DE
Inventors: Leonhard Dipl Phys Taumann
Original assignee: Siemens AG
Current assignee: Siemens AG
Priority date: 1979-07-03
Filing date: 1979-07-03
Publication date: 1981-01-22
Also published as: CA1139022A; DE3070505D1; US4300055A; JPS5614199A; JPS6312280B2; EP0021441B1; EP0021441A2; EP0021441A3

Description

SIEMENS AKTIENGESELLSCHAFT Unser Zeichen Berlin und München VPA 79 P 5905 BRD

Elektronenbeschleuniger

Die Erfindung bezieht sich auf einen Elektronenbeschleuniger mit einer evakuierten Beschleunigungsröhre, mit einem dem Elektronenstrahl ausgesetzten Target, mit einem dem Target in Strahlenrichtung nachgeschalteten Elektronenabsorber, mit einem Kollimator und mit einem zentriert zur Symmetrieachse der Ausblendöffnung des Kollimators angeordneten Ausgleichskörpers.

Durch die DE-OS 27 27 275 ist ein vorzugsweise für den Einsatz in der medizinischen Strahlentherapie bestimmter Elektronenbeschleuniger bekannt. Bei diesem Elektronenbeschleuniger ist ein Target dem aus dem Strahlenaustrittsfenster der Beschleunigungsröhre austretenden Elektronenstrahl ausgesetzt. In Strahlenrichtung hinter dem Target ist ein Elektronenabsorber, durch den die in der Röntgenstrahlung übriggebliebenen Elektronen herausgefiltert werden, angeordnet. In Strahlenrichtung hinter dem Elektronenabsorber befindet sich ein Kollimator für die Ausblendung des

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maximalen zur Anwendung kommenden Röntgenstrahlenfeldes. Zur Ausblendöffnung des Kollimators zentriert, in denselben hineinragend, ist ein aus Eisen gefertigter Ausgleichskörper am Kollimator befestigt. Durch ihn wird die Intensität der Strahlung über die gesamte Breite des Röntgenstrahlenfeldes hinweg ausgeglichen. Bei' einem solchen Elektronenbeschleuniger wird es als nachteilig empfunden, daß der niederenergetische Röntgenstrahlenanteil relativ hoch ist.

Zwar ist es zur Reduzierung des niederenergetischen Röntgenstrahlenanteils bei dem der obengenannten DE-PS 27 27 275 zugrundeliegenden Gerät bekannt, in dem Elektronenstrahl einen diesen um 270° umlenkenden und die Elektronen vorgegebener Energie fokussierenden Umlenkmagneten einzusetzen. Auf diese Weise wird das Target nur noch von Elektronen der jeweils eingestellten Beschleunigungsenergie getroffen. Ein solcher Umlenkmagnet ist in seiner Konstruktion jedoch außerordentlich aufwendig und benötigt auch einen entsprechend großen Platz zwischen dem Strahlenaustrittsfenster der Beschleunigungsröhre und dem Target. Dieses wiederum beeinflußt die Baugröße des Beschleunigers in unerwünschter Weise.

Der Erfindung liegt daher die.Aufgäbe zugrunde, bei einem Elektronenbeschleuniger, bei dem kein Umlenkmagnet verwendet wird, eine Aufhärtung der Röntgenstrahlung mit möglichst einfachen Mitteln zu erreichen.

Bei einem Elektronenbeschleuniger der eingangs genannten Art ist daher erfindungsgemäß dem Elektronenabsorber eine aus Schwermetall, z.B. aus Blei, gefertigte Filterplatte nachgeschaltet und ist der Ausgleichskörper dafür aus einem Material vergleichsweise nie-

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driger Ordnungszahl, vorzugsweise aus Aluminium, gefertigt. Dabei wird die Tatsache ausgenützt, daß die .Elemente höherer Ordnungszahl Röntgenquanten niedriger Energie verhältnismäßig stärker schwächen als Röntgenquanten höherer Energie, d.h., daß über den gesamten Strahlenquerschnitt hinweg verstärkt jene Röntgenquanten absorbiert werden, deren Energie im Absorptionsmaximum des Materials der Filterplatte liegt. Bei den für die Filterplatte in Frage kommenden Schwermetallen, wie z.B. Uran, Wolfram, Tantal, Gold und Blei, werden auf diese Weise insbesondere jene Röntgenquanten mit Energien zwischen 1 und 3 MeV verstärkt absorbiert. Diese Lösung bringt den besonderen Vorteil mit sich, daß durch den aus Aluminium gefertigten Ausgleichskörper selbst keinerlei Aufhärtung der Strahlung, wie das der Fall gewesen wäre, wenn dieser aus einem Material höherer Ordnungszahl, wie Z₀B. Kupfer oder gar Blei, gefertigt worden wäre, erfolgt. Eine Aufhärtung der Röntgenstrahlung durch den Ausgleichskörper hätte wegen der unterschiedlichen Dicke des Ausgleichskörpers zu einer unerwünschten, im Strahlenkegel radial, abnehmenden Aufhärtung geführt.

Eine besonders zweckmäßige Weiterbildung der Erfindung wird erreicht, wenn die Filterplatte zwischen dem Elektronenabsorber und dem Ausgleichskörper eingesetzt ist. Dies hat den Vorteil, daß die Filterplatte wegen des in Strahlenrichtung vorgeschalteten Elektronenabsorbers nicht mehr von Elektronen getroffen werden kann und daher selbst nicht als konkurrierendes Tar get in Erscheinung tritt. Unter dieser Voraussetzung kann die Wahl des Filtermaterials ausschließlich auf seine Eignung zur Aufhärtung der Röntgenstrahlung abgestellt werden. Darüber hinaus wird der der Filter- platte in Strahlenrichtung nachgeschaltete Ausgleichs-

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körper von Röntgenstrahlung getroffen, die durch die vorgeschaltete Filterplatte weitgehend homogenisiert ist.

Eine besonders einfache Konstruktion ergibt sich, wenn das Target in vorteilhafter Weiterbildung der Erfindung auf der der Beschlenigungsröhre zugewandten Seite des Elektronenabsorbers angebracht ist. In diesem Fall stützt der Elektronenabsorber, der in seinen Abmessungen deutlich stärker gehalten werden muß als das im allgemeinen nur aus einer ca. 3 mm starken Bleifolie bestehende Target, dieses ab. Außer der verbesserten mechanischen Schutzfunktion legt diese Lösung zugleich die Basis für eine weitere Verbesserung der Konstruktion.

Die Strahlenbelastung des Targets läßt sich nämlich bedeutend erhöhen, wenn der Elektronenabsorber in besonders zweckmäßiger Ausgestaltung der Erfindung gekühlt ist. In diesem Fall dient der Elektronenabsorber nicht nur als schützende Unterlage für das Target, sondern zugleich auch als Kühlkörper, an dessen massiver Wand leicht Kühlmittel angeschlossen werden können.

Weitere Einzelheiten der Erfindung werden anhand eines in der Figur gezeichneten Ausführungsbeispiels, erläutert.

Die Figur zeigt eine Schnittdarstellung durch die beiden letzten Hohlraumresonatoren einer Beschleunigungsröhre, durch das Target und durch den Kollimator.

In der Figur sind die beiden letzten,scheibenförmig aufeinander gesetzten Hohlraumresonatoren 1, 2 einer Beschleunigungsröhre 3 eines Linearbeschleunigers

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längs ihrer Symmetrieachse 4 aufgeschnitten dargestellt. Die Symmetrieachse der Hohlraumresonatoren fällt mit dem Elektronenstrahl 5 zusammen. Die Austrittsöffnung 6 des letzten Hohlraumresonators 2 ist durch eine Metallplatte hoher Wärmeleitfähigkeit, dem Elektronenabsorber 7, im Ausführungsbeispiel eine 20 mm starke Kupferplatte, abgeschlossen. Dieser Elektronenabsorber 7 ist auf den letzten Hohlraumresonator 2 gasdicht aufgelötet. An der Stelle des Elektronenabsorbers 7, auf der der Elektronenstrahl 5 auftreffen würde, ist dieser mit einer scheibenförmigen Einsenkung versehen, in die ein nur wenige Zehntel mm dickes Target 8 aufgelötet ist. Zugleich ist der Elektronenabsorber 7 mit Kühlkanälen (nicht dargestellt) versehen, die zum Anschluß an ein der Übersichtlichkeit halber hier nicht dargestelltes Kühlsystem in Schlauchanschlüssen 9, 10 enden. Der Elektronenabsorber 7 trägt auf der dem Target 8 abgewandten Seite eine Filterplatte 11. In Strahlenrichtung hinter dem Elektronenabsorber 7 und der auf dem Elektronenabsorber aufgeschraubten Filterplatte ist der Kollimator 12 mit einer kegelförmigen Öffnung 13 für den Durchtritt des maximal zur Anwendung kommenden Röntgenstrahlenfeldes 14 angeordnet. Am Kollimator 12 ist ein Ausgleichskörper 15 befestigt, durch den der einer Gauß'sehen Verteilungskurve folgende Intensitätsverlauf der Röntgenstrahlung über den gesamten Querschnitt des maximal zur Anwendung kommenden Röntgenstrahlenfeldes 14 ausgeglichen wird.

Beim Betrieb des Elektronenbeschleunigers treffen die durch die Beschleunigungsröhre 3 beschleunigten Elektronen unmittelbar auf das die Austrittsöffnung 6 der Beschleunigerröhre 3 abschließende Target 8 auf. Dabei wird im Target Röntgenbremsstrahlung erzeugt. Die im Target entstehende Abwärme wird über die Lötverbin-

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dung zwischen Target 8 und Elektronenabsorber 7 hin- || durch an den Elektronenabsorber abgegeben und fließt dort an ein Kühlmittel ab. Die durch das Target hindurchgehenden Elektronen werden im Material des dahinter befindlichen Elektronenabsorbers 7 abgebremst und absorbiert. Aus diesem Grund kann in der in Strahlenrichtung hinter dem Elektronenabsorber 7 angeordneten Filterplatte 11 auch keine weitere Röntgenstrahlung mehr erzeugt werden. Für die Filterplatte 11 ist daher ein Material verwandt worden, das allein aufgrund seiner Absorptionseigenschaften - einem möglichst großen Absorptionsfaktor im Bereich der niederenergetischen Röntgenquanten von 1 bis 3 MeV und einem möglichst kleinen Absorptionsfaktor im Bereich der höherenergetischen Röntgenquanten oberhalb von 3 MeV - ausgewählt worden ist. Für diesen Zweck eignen sich besonders die Schwermetalle Blei, Tantal, Gold, Wolfram und Uran. Im vorliegenden Fall ist bei einer zur Anwendung kommenden Elektronenenergie von ca. 4 MeV eine 2 mm dicke Filterplatte aus Blei verwandt worden. Da die Filterplatte über den gesamten maximalen zur Anwendung kommenden Strahlenquerschnitt hinweg gleich stark ist, ist der Aufhärtungseffekt für die Strahlung auch über diesen gesamten Strahlenquerschnitt hinweg gleichmäßig. Der in Strahlenrichtung nachfolgende Ausgleichskörper braucht und soll daher keinerlei Aufhärtungseffekt mehr zeigen. Er kann daher aus einem Material niedriger Ordnungszahl gefertigt sein, bei dem die Absorption über das gesamte vorkommende RöntgenenergieSpektrum etwa gleich groß ist. Hierfür ist Aluminium besonders gut geeignet.

Der Vorteil dieser Bauweise ist insbesondere darin zu sehen, daß die mit dem Weglassen des aufwendigen und sperrigen 270°-Umlenk- und Fokussieru rgsmagneten für

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den Elektronenstrahl 5 verbundenen Nachteile hinsichtlich der Strahlenqualität weitgehend aufgefangen werden können, indem der Ausgleichskörper 15 aus einem Material niedriger Ordnungszahl, z.B. Aluminium, gefertigt und dafür hinter dem Elektronenabsorber 7 eine Filterplatte 11 eingesetzt wird, die Röntgenquanten niedrigerer Energie bevorzugt absorbiert. Die Bauweise ist nicht nur entschieden preiswerter, sondern sie führt außerdem noch zu wesentlich kleineren und in der medizinischen Anwendung leichter zu positionierenden Geräten.

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Claims

- 1 - VPA 79 P 5905 BRD Patentansprüche

Elektronenbeschleuniger mit einer evakuierten 3eschleunigur.gsröhre, mit einem dem Elektronenstrahl ausgesetzten Target, mit einem dem Target in Strahlenrichtung nachgeschalteten Elektronenabsorber, mit einem Kollimator und mit einem zentriert zur Symmetrieachse der Ausblendöffnung des Kollimators angeordneten Ausgleichskörper, dadurch gekenn ζ eich-

10- net, daß dem Elektronenabsorber (7) eine aus Schwermetall, z.B. aus Blei, gefertigte Filterplatte (11) nachgeschaltet ist und der Ausgleichskörper (15) dafür aus einem Material vergleichsweise niedriger Ordnungszahl, vorzugsweise aus Aluminium, gefertigt ist.
2. Elektronenbeschleuniger nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Filterplatte (11) zwischen dem Elektronenabsorber (7) und dem Ausgleichskörper (15) eingesetzt ist.
3. Elektronenbeschleuniger nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Filterplatte (11) bei einer Elektronenenergie von 2 bis 10 MeV einen Blei-Gleichwert von mindestens 1 mm aufweist.
4. Elektronenbeschleuniger nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß das Target (8) auf der der Beschleunigungsröhre (3) zugewandten Seite des Elektronenabsorbers (7) angebracht ist.
5. Elektronenbeschleuniger nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß der Elektronenabsorber (7) gekühlt ist.

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6. Elektronenbeschleuniger nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Filterplatte (11) auf der dem Target (8) abgewandten Seite des Elektronenabsorbers (7) befestigt ist.
7. .Elektronenbeschleuniger nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß der Elektronenabsorber (7) die Beschleunigungsröhre (3) auf der Strahlenaustrittsseite vakuumdicht abschließt.
8. Elektronenbeschleuniger nach Anspruch 1, d a durch gekennzeichnet, daß das Target (8) die Beschleunigungsröhre (3) auf der Strahlenaustrittsseite vakuumdicht abschließt.

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