DE2552331B2 - Abtastvorrichtung - Google Patents
AbtastvorrichtungInfo
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Description
Die Erfindung betrifft eine Abtastvorrichtung mit über Spiegelrad, Schwenkspiegel od. dgl. abgelenktem,
zu einem Lichtfleck auf dem Abtastobjekt fokussierten Sendelichtstrahl und mit nach dem Autokoilimationsprinzip
zurücklaufendem, geometrisch abgeteiltem Empfangslichtstra!'1.
Bei einer bekannten Abtastvorrichtung dieser Art wird das Sendelicht über einen bogenförmigen Spiegel
und eine Zylinderlinse auf dem Hbtas-'objekt fokussiert,
während das Empfangslicht durch physikalische Strahlteilung einem Photoempfänger zugeführt wird. Es ist
aber auch schon eine geometrische Abteilung des Empfangslichtstrahls bei einer derartigen Abtastvorrichtung
bekannt.
Des weiteren ist es schon bekannt, die auf die Oberfläche eines Spiegelrades fokussierten Sende- bzw.
Empfangslichtstrahlen dadurch zu entkoppeln, daß eine vor dem Spiegelrad angeordnete Linse in zwei
Teillinsen unterteilt wird, denen ein Abstand quer zum Strahlengang gegeben wird. Hierdurch kommen die
Fokussierungspunkte der beiden Sirahlen räumlich getrennt nebeneinander zu liegen, wodurch eine
geometrische Trennung zwischen Sende- und Empfangslichtstrahl herbeigeführt wird. Das Spiegelrad muß
jedoch eine solche Ausdehnung haben, daß Sende- und Empfangslichtstrahl räumlich getrennt nebeneinander
Platz haben.
Bei einer Abtastvorrichtung mit durch Pupillenteilung geometrisch abgeteiltem Empfangslichtstrahl liegen die
Sende- und Empfangslichtstrahlen auf dem Spiegelrad ebenfalls nebeneinander, so daß auch hier der
Platzbedarf für das Spiegelrad relativ groß ist.
Das Ziel der Erfindung besteht somit darin, eine Abtastvorrichtung der eingangs genannten Gattung zu
schaffen, bei der die axiale Ausdehnung des Spiegelrades herabgesetzt werden kann und gleichwohl eine hohe
Lichtausbeute und eine deutliche geometrische Strahlentrennung am Photoempfänger erzielt werden.
Zur Lösung dieser Aufgabe sieht die Erfindung vor, daß zwischen Abtastobjekt und Spiegelrad ein geknickter,
Sende- und Empfangsstrahl unterschiedlich reflektierender Spiegel vorgesehen ist, der diese beiden bis
dahin nebeneinander verlaufenden Strahlen zusammenführend auf dem Spiegelrad überlagert. Auf diese Weise
werden gleiche Bereiche des Spiegelrades sowohl für das Sende- als auch für das Empfangslichtbündel
ausgenutzt, so daß trotz kleinerer Ausbildung des Spiegelrades die Lichtausbeute am Empfänger hoch ist
und in einem bestimmten Abstand vom Spiegelrad eine vollständige geometrische Trennung von Sende- und
Empfangslichtstrahl vorliegt
Bevorzugt ist die Ausbildung so, daß zwischen dem geknickten Spiegel und dem Abtastobjekt bzw. einer
ίο gegebenenfalls vorgeschalteten Zylinderlinse ein bogenförmiger
Spiegel für Sende- und Empfangsstrahl eingeschaltet ist In vorteilhafter Weise wird bei dieser
Ausführungsform also der geknickte Spiegel zwischen dtm Spiegelrad und dem bogenförmigen Spiegel
eingeschaltet
Ein weiterer Vorteil der Erfindung besteht darin, daß der geknickte Spiegel gegenüber zwei getrennten
Linsen ein sehr einfaches und wirtschaftliches Mittel zur Erzielung einer Strahlabknickung darstellt
Die Erfindung wird im folgenden beispielsweise
anhand der Zeichnung beschrieben; in dieser zeigt
F i g. 1 eine schematische Seitenansicht einer bevorzugten Ausführungsform der Abtastvorrichtung und
F i g. 2 eine teilweise geschnittene Ansicht nach Linie H-II in Fig. 1, wobei die beiden an der Spiegelanordnung 14 abgeknickten Strahlengänge der einfachen Darstellung halber gestreckt wiedergegeben sind und die Spiegelanordnung 14 nur durch eine gestrichelte Linie angedeutet ist
F i g. 2 eine teilweise geschnittene Ansicht nach Linie H-II in Fig. 1, wobei die beiden an der Spiegelanordnung 14 abgeknickten Strahlengänge der einfachen Darstellung halber gestreckt wiedergegeben sind und die Spiegelanordnung 14 nur durch eine gestrichelte Linie angedeutet ist
JO Nach der Zeichnung gelangt der von einem Laser :l 1
ausgesandte schmale und nur eine geringe Divergenz aufweisende Lichtstrahl über eine Zerstreuungs-Zylinderlinse
29 zu einem Spiegelrad 13. Die Zerstreuungslinse 29, die übrigens auch durch eine Sammel-Zylinder-
J5 linse ersetzt werden könnte, erteilt dem Laserstrahl eine
relativ geringfügige Divergenz, wie sie aus F i g. 1 ersichtlich ist
Der Sendestrahl 17 fällt z. B. auf di.; eine Hälfte eines
in der dargestellten Weise leicht gekippten Spiegelrades 13, wobei der Durchstoßpunkt der optischen Achse des
Sendestrahles 17 bei 28 angedeutet ist.
Von dem leicht gekippten Spiegelrad 13 wird der Sendestrahl zu einem Planspiegel 14a reflektiert,
welcher als Streifen ausgebildet ist, dessen Längsachse sich senkrecht zur Zeichenebene erstreckt. Gemäß
F i g. 2 muß die Länge des Spiegels 14a so groß sein, daß er alle innerhalb dss Abtastbereiches vom Spiegelrad 13
reflektierten Lichtstrahlen voll erfassen kann.
Von dem wiederum etwas gekippten Planspiegel 14/?
w wird der Sendestrahl 17 zu einem ersten bogenförmigen
Spiegel 23a reflektiert, dessen Brennpunkt bzw. Brennlinie sich im wesentlichen auf der reflektierenden
Oberfläche des Spiegelrades 13 befindet. Bevorzugt liegt die reflektierende Oberfläche des Spiegelrades 13
r>5 jedoch etwas innerhalb der Brennweite des Spiegels
23a, derart, daß die vom Spiegel 23a reflektierten Strahlen eine geringe Divergenz aufweisen, wie das in
F i g. 2 in der linken Hälfte angedeutet ist.
Unmittelbar vor der durch die Abtastvorrichtung auf
w Fehlstellen zu überwachenden Bahn M, welche sich in
Richtung des Pfeiles P kontinuierlich bewegt, befindet sich nur in einer Richtung sammelnd ein optisches
Element 15, dessen Achse parallel zu der mit A bezeichneten Abtastrichtung verläuft und welches ein
paralleles Strahlenbündel auf der Materialbahn konzentriert.
Der Sendestrahl 17 fällt nur auf einen Teilbereich 15' des Elementes 15, innerhalb dessen die in Fig. 1
gestrichelt angedeutete zunächst vorhandene Krümmung einer Zylinderlinse abgeschliffen ist, derart, daß
eine in ausgezogenen Linien dargestellte plane Oberfläche in diesem Bereich entsteht Der Sendestrahl 17 fällt
also auf einen optischen Keil 15', dessen Keilwinkel mit α bezeichnet ist Der Keilwinkel entspricht der mittleren
Steigung des weggeschliffenen gekrümmten Teils der zunächst vorhandenen Zylinderlinse.
Aufgrund des Keiles 15' wird der Sendestrahl 17 lediglich in der dargestellten Weise zum Abtastfeld F
hin abgeknickt, ohne da3 eine Zusammenziehung des Strahles 17 erfolgt Es wird also ein länglicher Lichtfleck
16 im Abtastfeld F erzielt, was zur Erkennung von in Längsrichtung des Fleckes 16 verlaufenden Kratzern
auf der Oberfläche zweckmäßig ist.
Aufgrund des Keilwinkels α erscheint jedoch der Lichtfleck 16 im Bereich der Brennlinie des sich an den
Keil 15' stetig anschließenden Zylinderlinsenbereiches des Elementes 15, so daß das vom Lichtfleck 16 in den
Zylindcriinscnbereich zurückgestreute Licht zu einem in
der Ansicht nach F i g. 1 im wesentlichen fv-ralleien
Empfangsstrahl vereinigt wird. Der Empfangsstrahl fällt auf einen weiteren bogenförmigen Spiegel 23b, welcher
gegenüber dem Sendespiegel 23a um ein Stück d in Richtung der Zylinderlinse 15 versetzt ist. Der
Empfangsspiegel 23b ist außerdem in der dargestellten Weise breiter als der Sendespiegel 23a ausgebildet, um
so viel Licht wie möglich zu erfassen. Im übrigen sind die beiden Spiegel 23a, 236, was ihre Erstreckung senkrecht
zur Zeichenebene in F i g. 1 und ihre Brennweite anbetrifft, gleich ausgebildet Bei der Versetzung d ist
darauf zu achten, daß in der dargestellten Weise parallel auf die beiden Spiegel 23a, 236 auffallende Lichtbündel
auch wieder parallel zueinander reflektiert werden.
Nach der Reflexion des Empfangsstrahles 25 am Spiegel 236 fällt dieses auf einen weiteren Planspiegel
i4b, welcher wesentlich breiter als der Planspiegel 14a ausgebildet und gegenüber dem Planspiegel 14a um eine
senkrecht auf der Zeichenebene der F i g. 1 stehende Achse 30 um ein bestimmtes Stück relativ zu diesem
gekippt ist. Es wird somit ein aus den beiden Planspiegeln 14a, 146 bestehender geknickter Spiegel
14 geschaffen. Der Knickwinkel ist dabei so groß, daß der am Planspiegel 146 reflektierte Empfangsstrahl 25
möglichst vollständig auf die jeweils reflektierende Fläche des Spiegelrades 13 gerichtet wird. Der
Empfangsstrahl 25 erfährt somit eine Versetzung in Richtung auf die Durchstoßstelle 28 der optischen
Achse des Sendestahles 17 und überlagert diesen somit. Aufgrund des Knickwinkels zwischen den Planspiegeln w
14a, \4b wird der Empfangsstrahl 25 in der aus F i g. 1
ersichtlichen Weise am Spiegelrad 13 unter einem vom Einfallswinkel des Sendestrahles 17 verschiedenen
Winkel reflektiert, so daß nach einer gewissen Strecke eine vollständige Trennung zwischen Sendestrahl 17 ·>->
und Empfangsstrahl 25 festzustellen ist. Nach der Trennungsstelle wird im Empfangsstrahl 25 eine
Sammellinse 31 angeordnet, in deren Brennpunkt sich ein z. B. als Photovervielfacher ausgebildeter photoelektrischer
Empfänger 19 befindet, an dessen Ausgang w> ein elektrisches Signal erscheint, welches für den
Zustand des gerade abgetasteten Punktes im Abtastfeld F repräsentativ ist.
Der in Fig. 1 wiedergegebene Sendestrahlengang hat den Vorteil, daß die schmale Ausbildung des
Laserstrahles unmittelbar <!ur Erzeugung des Lichtflekkes
16 ausgenutzt wird. Die von der Zylinderlinse 29 hervorgerufene Divergenz ist dabei derart gewählt, daß
der Lichtfleck 16 in Bewegungsrichtung feine längliche Form hat Insbesondere ist der Lichtfleck 16 ein sich in
Bewegungsrichtung /"erstreckender Strich, was z. B. zur
Feststellung von Längskratzern in Blechoberflächen vorteilhaft ist
Anstelle der Zylinderlinse 29 können auch gekreuzte Zylinderlinsen 2t, 22 und ein Objektiv 12 vorgesehen
werden. Diese Elemente sind in F i g. 1 gestrichelt und rein schematisch angedeutet
Die Zylinderlinse 29 ist so zu dimensionieren, daß der Sendestrahl 17 unter Berücksichtigung der Konvergenzeigenschaften
des Spiegels 23a eine zur Bildung des länglichen Lichtflecks 16 ausreichende Divergenz
erhält
Aus F i g. 2 ist die Wirkung der Versetzung d der beiden bogenförmigen Spiegel 23a, 236 zu ersehen.
Diese Versetzung ist wichtig, um auch von den Randstrahlen 17' noch ein ausreichendes Rücksignal zu
erhalten. In Fig.2 ist im Bereich der einen Gehäusewand
18 ein unmittelbar an der tVand gelegener Randstrahl 17' dargestellt welcher durch Reflexion des
Sendestrahles 17 am Sendespiegel 23a in der dargestellten Weise erzeugt wird. Der Randstrahl 17' geiangt
durch das sammelnde Element 15 hindurch auf die Oberfläche der Materialbahn M, wo ein Lichtfleck 16'
erzeugt wird.
Es sei nun angenommen, daß die Oberfläche der Materialbahn M Reflexionseigenschaften hat, wie sie
durch die Keule 24 schematisch angedeutet sind. Die Reflexionsintensität ergibt sich durch vom Lichtfleck 16'
aus zu der Keule 24 in den einzelnen Richtungen gezogene Geraden. Die Länge der Geraden vom
Fußpunkt bei 16' bis zum Rand der Keule ist ein Maß für die Reflexionsintensität Ersichtlich gehen beispielsweise
vom Fleck 16' in der Richtung 25" zurückgeworfene Lichtstrahlen für die Auswertung verloren, da sie auf die
Gehäusewand 18 treffen oder sogar außerhalb der Gehäusewand 18 vorbeilaufen. Hingegen gelangt
beispielsweise ein weiter nach innen zurückgeworfener Emprangslichtstrahl 25' zurück zum Sendespiegel 23a.
Aufgrund der gegenüber dem Randstrahl 17' anderen Neigung relativ zur Oberfläche der Bahn M würde
dieser zurückgeworfene Strahl jedoch nicht mehr auf diejenige Fläche 13a des Spiegelrades 13 auftreffen, von
der das Sendestrahlenbündel 17 reflektiert wurde. Vielmehr würde der bei 23a reflektierte Empfangslichtstrahl
25' in der gestrichelt dargestellten Weise sogar vollständig am Spiegelrad 13 vorbeigehen.
Versetzt man nun jedoch den Empfangsspiegel 23b um das Stück d in Richtung der Winkelhalbierenden
zwischen Eingangs- und Ausgangsstrahl, so wird der von der Oberfläche M zurückgestreute Empfangslichtstrahl
25' in der in ausgezogenen Linien angedeuteten
Weise zur Fläche 133 des Spiegelrades 13 gelangen. Es
steht somit Licht zur Verfügung, welches in der aus F i g. 1 ersichtlichen Weise zum photoelektrischen
Empfänger 19 gelangt.
Die Versetzung <' von Sende- und Empfangsspiegel 23a, 23b ist auch wichtig, wenn man mehrere
erfindungsgemäße Vorrichtungen nahtlos aneinandersetzen und eine Abtastlücke zwischen zwei aneinandergesetzten
Vorrichtungen vermeiden will. Zu diesem Zweck wird nach der Darstellung in der linken Hälfte
der F i g. 2 das Spiegelrad 13 etwas innerhalb der Brennweite des Sendespiegels 23a angeordnet, derart,
daß insbesondere in den Randbereichen die Randstrahlen 17" eine gewisse Divergenz aufweisen, die
zumindest so groß ist, daß der Abtastbereich geringfü-
gig breiter als das Gehäuse ist. Im Falle einer vollständig
spiegelnden Oberfläche der Materialbahn M würde das Licht beispielsweise entlang der gestrichelten Linie 25'"
außerhalb der Gehäusewand 20 reflektiert werden. Im Falle einer Oberfläche M mit einer Streukeule, wie sie
rechts bei 24 dargestellt ist, würde jedoch auch Licht beispielsweise in Richtung der Linie 25"" in das Innere
des Gehäuses 18,20 zurückgeworfen werden, wo es auf den Empfangsspiegcl 23b trifft und von dort auf die
Fläche 136 des Spiegelrades 13 gelenkt wird, auf die auch das Sendestrahlenbündel 17 aufgetroffen ist. Man
erkennt also, daß selbst bei Verwendung eines divergierenden Abtaststrahlenganges stets noch genügend
Licht zu der vom Sendelichtstrahl 17 beaufschlagten Spiegclradfläche I3£>
zurückgelangt. Voraussetzung ist allerdings, daß die Oberfläche der Materialbahn M
nicht absolut spiegelnd ist, sondern einen gewissen Streubereich aufweist, wie er beispielsweise durch die
geringer Ausschnitt einer derartigen Walze 26 schema tisch angedeutet. Befindet sich nun in der Papierbahi
ein Loch 27, so wird durch dieses Loch auf di< Oberfläche der Walze 26 gelangendes Licht zumindes
zu einem wesentlichen Teil auch dann noch zun Photoempfänger 19 zurückgelenkt, wenn sich das Locl
27, wie das in F i g. 2 angedeutet ist, ganz am Rande de Vorrichtung im Bereich einer der Wände 18,20 befindet
Ein Loch 27 in der Papierbahn M führt somit zu einen
ίο Heil-Signal an der Photozelle 19. Eine dunkle Stelle au
der Papierbahn M würde demgegenüber zu einen Dunkel-Signal führen. Die beschriebene Anord
nung ermöglicht es also. Löcher und Dunkelstcllen au Papierbahnen auf einfache Weise zu unterscheiden
Ii Dabei ist es sogar noch möglich, zur Erfassung größere
Papierbahnbreiten mehrere Abtastvorrichtungen un mittelbar aneinanderzureihen, indem die Wand 18 eine
ersten Vorrichtung unmittelbar in Anlage an die Wane
jedoch bei Papierbahnen in jedem Fall und auch bei üblichen Metalloberflächen in Walzwerken allgemein
vorhanden.
Besonders eignet sich die Abtastvorrichtung für die F.rmittlung von Löchern in Papierbahnen. In diesem
Falle kommt es darauf an. daß man die Papierbahn M über eine beispielsweise aus Metall bestehende Walze
26 führt, deren Oberfläche sehr gut, jedoch nicht absolut spiegelnd reflektiert. Vorzugsweise sollte die Streucharakteristik
einer derartigen Oberfläche etwa so wie die Streukeule 24 ausgebildet sein. In F i g. 2 ist nur ein
τη „;„„.. ;,i„
2" usw. zur Anlage gebracht wird.
Die Größe der Verschiebung c/ist im wesentlichen st
groß, daß die in sich zurückrefiektierten Randstrahlet 17', 17" als Empfangsstrahlen 25a gerade auf einen
Endbereich (in Umfangsrichtung gesehen) der zugeord
-Ί neten Spiegelradfläche 13a. 136 auftreffen, wenn de
Sendestrahl 17 auf dem anderen Endbereich de gleichen Fläche 13a bzw. 136 auftrifft, wie dies in F i g. Ά
wiedergegeben ist. Dies ergibt eine optimale Ausleuch tung des Spiegelrades und damit eine optimale
i" Lichtausbeute.
Hierzu 2 Blatt Zeichnungen
Claims (1)
1. Abtastvorrichtung mit über Spiegelrad, Schwenkspiegel od. dgl. abgelenktem, zu einem
Lichtfleck auf dem Abtastobjekt fokussiert en Sendelichtstrahl und mit nach dem Autokollimationsprin-
zifι zurücklaufendem, geometrisch abgeteiltem Empfangslichtstrahl,
dadurch gekennzeichnet, daß zwischen Abtastobjekt (M) und Spiegelrad (13)
ein geknickter. Sende- und Empfangsstrahl unterschiedlich reflektierender Spiegel (14) vorgesehen
ist, der diese beiden bis dahin nebeneinander verlaufenden Strahlen zusammenführend auf dem
Spiegelrad (13) überlagert
Z Abtastvorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß zwischen dem geknickten
Spiegel (14) und dem Abtastobjekt (M) bzw. einer gegebenenfalls vorgeschalteten Zylinderlinse (15)
ein bogenförmiger Spiegel (23a, 13b) für Sende- und
Ernpfängsstrahi eingeschaltet ist.
Priority Applications (9)
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FR7635026A FR2332548A1 (fr) | 1975-11-21 | 1976-11-19 | Dispositif de concentration sur un recepteur de la lumiere emise par un champ d'exploration lineaire |
JP51140084A JPS5264945A (en) | 1975-11-21 | 1976-11-20 | Apparatus for converting light transmitted from linear region in receiver |
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Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
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DE3800053A1 (de) * | 1988-01-04 | 1989-07-13 | Sick Optik Elektronik Erwin | Optische fehlerinspektionsvorrichtung |
DE3800543A1 (de) * | 1988-01-12 | 1989-07-20 | Feldmuehle Ag | Vorrichtung zum pruefen von sich mit hoher geschwindigkeit bewegenden bahnfoermigen flaechengebilden |
US5019714A (en) † | 1989-02-06 | 1991-05-28 | Metrologic Instruments, Inc. | Scanning system with array of laser scanner modules to produce complex scan pattern |
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1975
- 1975-11-21 DE DE19752552331 patent/DE2552331C3/de not_active Expired
Also Published As
Publication number | Publication date |
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