DE19740783A1

DE19740783A1 - Verfahren und Vorrichtungen zur Bestimmung meteorologischer Zusatzdämpfungen der Schallausbreitung

Info

Publication number: DE19740783A1
Application number: DE19740783A
Authority: DE
Inventors: Dietrich Dr Kuehner
Original assignee: Individual
Current assignee: Individual
Priority date: 1996-09-20
Filing date: 1997-09-16
Publication date: 1998-04-02
Anticipated expiration: 2017-09-17
Also published as: DE59708931D1; EP0831310A2; DE19740783C2; EP0831310B1; ATE229643T1; EP0831310A3

Description

Die vorliegende Erfindung betrifft Verfahren und Vorrichtungen zur Bestimmung meteorologischer Zusatzdämpfungen der Schallausbreitung.

1. Einleitung

Bekannt sind die VDI-Richtlinie 2714 "Schallausbreitung im Freien" und die VDI- Richtlinie 2720 "Schallschutz durch Abschirmung im Freien", welche Basis der Ausbreitungsrechnung von Schall in der praktischen Anwendung sind. In der Re gel wird das im Haupttext der VDI 2714 dargestellte Ausbreitungsmodell, das die Witterung und die Reflexion am Boden frequenzunabhängig berücksichtigt, ange wendet. In Ausnahmefällen wird das auch die Bodenbeschaffenheit und die Fre quenz berücksichtigende Modell des Anhangs D benutzt. Das vereinfachte Modell ist auch die Grundlage für das Berechnungsverfahren von Verkehrslärm nach der 16. Verordnung zur Durchführung des Bundes-Immissionsschutzgesetzes - BImSchV (Verkehrslärmschutzverordnung). Die beiden Berechnungsalternativen sind in die internationale Normung eingegangen in Gestalt der ISO 9613-1-1993 mit dem Titel "Acoustics-Attentuation of Sound during propagation outdoors, Part 1: Calculation of the absorption of sound by the atmosphere". Außerhalb Deutschlands wird das auch unter dem Namen "Nordisches Modell" bekannte Verfahren des Anhangs D aus der VDI 2714 bevorzugt.

Das vereinfachte Modell ist aus Messungen an Industrieanlagen abgeleitet (Stüber, B.: Schallschutztechnische Planung bei petrochemischen Neuanlagen zum Schutz der Arbeitsplätze und der Nachbarschaft, Chemie-Ing. Technik 47 (1975) Nr. 15, S. 624/628), das im Anhang D beschriebene Verfahren stellt eine Kombination aus grundsätzlichen Überlegungen mit einem Schallstrahlenmodell und Meßergebnis sen dar und ist ebenfalls ein heuristisches Modell.

Beide Modelle führen zu vergleichbaren Ergebnissen, wenn im vereinfachten Mo dell der Boden als 100% reflektierend und im Verfahren nach Anhang D absorbie rende Böden angenommen werden, und stimmen nach der Erfahrung gut im lang fristigen Mittel mit Messungen von Industrieanlagen zur Nachtzeit bis ca. 1000 m Entfernung überein. Unter langfristigem Mittel sind Mittelungen über Pegel zu verstehen, die über mehr als 3 Wochen gemessen wurden und eine größere Zahl unterschiedlicher Wetterlagen zur Nachtzeit bei Mitwind erfaßt haben.

Das Ausbreitungsmodell der VDI 2714 berücksichtigt allgemein anerkannte physi kalische Tatbestände, wie z. B. daß der Schallpegel eines Punktstrahlers durch eine Kugelwelle beschrieben werden kann und damit der Pegel mit 20 log·r abnimmt, wobei r der Abstand zwischen Aufpunkt und Quelle ist. Entsprechend wird die Absorption von Schallenergie in der Luft, auf der Basis von Labormessungen (siehe auch: ISO 9613-1-1993) berücksichtigt. Dies schließt die Abhängigkeit der Absorpti on von der Temperatur und Feuchte ein.

Zu diesen Dämpfungsmaßen tritt das Bodenmeteorologiemaß D_BM hinzu, das die meßtechnisch nachgewiesene Zusatzdämpfung durch Boden- und Meteorologie einflüsse berücksichtigt. Das D_BM erreicht nach VDI 2714 für größere Entfernungen 4.8 dB. Die gängige Erklärung für diese Pegelreduzierung ist Interferenzaus löschung zwischen Direktstrahl und den Strahlen, die am Boden reflektiert werden.

Diese Erklärung ist insofern unbefriedigend, als Interferenzauslöschung in gemes senen Immissionsspektren von gewerblichen Anlagen auch bei größeren Abstän den (z. B. über 1000 m) in der Frequenzstruktur der Immissionsspektren nicht er kennbar ist. Wird Interferenz beobachtet, wie dies beispielsweise bei kurzen Ent fernungen (unter 300 m) und bei Messungen in Bodennähe (unter 4 m) auch gele gentlich geschieht, wird Auslöschung in einzelnen Frequenzbereichen sichtbar, in anderen Frequenzbereichen treten Pegelerhöhungen ein. Eine weitgehend frequen zunabhängige Auslöschung über den Frequenzbereich von 100 Hz bis 800 Hz setzt voraus, daß die am Boden reflektierte Welle und die Direktwelle keine oder nur geringe Wegunterschiede aufweisen und kohärent sind. Dies ist theoretisch bei ge radliniger Schallausbreitung und großen Entfernungen erfüllt; bei Schallwellen, die entlang gekrümmter Bahnen (Schallstrahlen) verlaufen, bleiben auch mit zuneh mender Entfernung nicht verschwindende Wegunterschiede. Die VDI 2714 geht von solchen gekrümmten Strahlenverläufen aus. Beispielsweise wird der Einfluß der Vegetation auf die Schallausbreitung nach VDI 2714 dadurch berücksichtigt, daß Quelle und Aufpunkt mit einem Krümmungsradius von 5000 m verbunden werden und geprüft wird, über welche Strecke die Schallwellen durch die Vegeta tion verlaufen. Für diese Strecke wird eine wegproportionale Zusatzdämpfung an genommen und mit Vegetationsdämpfung bezeichnet. Weiter ist davon auszuge hen, daß Turbulenzen der Luft zu Phasenfluktuationen führen, die die Kohärenz stören. Das bedeutet, daß ein innerer Widerspruch zwischen den physikalischen Begründungen der unterschiedlichen Dämpfungsmaße in der VDI 2714 besteht.

Das Erklärungsmodell der Interferenz von Direktwelle mit den am Boden reflek tierten Wellen wird auch bei der Berechnung der Schallabschirmung nach VDI 2720 durch Wälle und Wände herangezogen. Die Einfügungsdämmung des Schirms wird dadurch berechnet, daß vom Schirmmaß D_z das Bodenmeteorologiemaß ab gezogen wird, um zu berücksichtigen, daß der Schirm nicht nur die Direktwelle, sondern auch die reflektierte Welle reduziert und wegen der zu erwartenden viel höheren Abschirmung der reflektierten Welle Interferenz nicht mehr eintreten kann. Auch hier müßten hinter Schirmen Interferenzstrukturen im Spektrum auf grund der Beugungstheorie zu beobachten sein. Dies geschieht jedoch allenfalls in Ausnahmefällen, wie Langzeitmessungen hinter Schirmen an Straßen gezeigt ha ben (siehe hierzu auch: deBAKOM Gesellschaft für sensorische Meßtechnik mbH, Dr. D. Kühner, Dr. J. Schewe, Untersuchung über "Wirksamkeit von Lärmschir men", Forschungsbericht FE-Nr. 03.230 R 90M Teil II, im Auftrag des Bundesmini sters für Verkehr, 08.12.1993). Andererseits werden beim Straßenverkehr tatsäch lich Interferenzeinbrüche beobachtet, so daß die Interferenzauslöschung als Teil des D_BM′s auch nicht ausgeschlossen werden kann.

Die Zielsetzung der standardisierten Ausbreitungsmodelle ist es, die Schallausbrei tung unter günstigen Ausbreitungsbedingungen im Mittel zu beschreiben, wobei die VDI 2714 neben dem Fall der mittleren Mitwindwetterlage auch die Möglich keit beschreibt, das Langzeitmittel zu berechnen. Die Mitwindwetterlage umfaßt alle meteorologischen Situationen, bei denen Wind von der Anlage in Richtung des Aufpunktes weht. Nach der Schießlärmrichtlinie (VDI 3745, Beurteilung von Schießgeräuschimmissionen, Beuth-Verlag, Berlin, Mai 1993) sind darunter alle Windrichtungen zu verstehen, die nicht mehr als ±45° von der Verbindungslinie Quelle-Aufpunkt abweichen.

Der Langzeitmittelungspegel soll den mittleren Pegel beschreiben, der zu erwarten ist, wenn alle Windrichtungen etwa gleich häufig aufgetreten sind.

Die Ausbreitungsmodelle der VDI 2714 berücksichtigen weder die Windrichtung, die Windgeschwindigkeit noch andere relevante meteorologische Parameter, die die Schallgeschwindigkeit beeinflussen können. Diese Einflüsse sind in zahlreichen Publikationen dargestellt.

So beschäftigt sich etwa BOND, Leonhard J. in dem Aufsatz "Absorption of ul trasonic waves in air at high frequencies (10-20 MHz)" in Journals of the Acoustics Society of America, Vol. 92, No. 4, Pt. 1, Oktober 1992, S. 2006-2015 mit der Absorp tion von Schall unter bestimmten meteorologischen Bedingungen, jedoch bleibt seine Untersuchung auf die Luftabsorption im dort genannten Bereich beschränkt, der für Schallemissionen als Umweltproblem unerheblich ist.

Darüber hinaus lehrt die deutsche Patentschrift DE 38 05 778 C2 "Verfahren und Vorrichtung zur Erfassung und Überwachung der meteorologisch bedingten Über tragungsverhältnisse von Lärm". Das in dieser Schrift gelehrte Verfahren basiert jedoch nicht auf einer deduktiv gewonnen physikalischen Erkenntnis, sondern vielmehr auf einem experimentellen Ansatz und verursacht daher jeweilig einen Grundaufwand zur Vornahme einer Eichmessung, mit Hilfe derer die jeweils vor liegenden meteorologische Dämpfung ermittelt wird. Dies ist zeitaufwendig und arbeitsintensiv und erfordert darüber hinaus im Falle eines Wechsels der meteoro logischen Situation jeweils zu wiederholende Eichmessungen. Das Verfahren ist daher, insbesondere bei instabilen Wetterlagen unpraktikabel. Auch ist es nicht ge eignet zur Prognose von Schallausbreitungen verwendet zu werden.

Desweiteren ist der direkte Einfluß der Wetterlagen auch bei Kühner, D., "Schallausbreitung im klimatologischen Mittel", DAGA ′93 dargestellt und belegt, daß klimatologische Einflüsse auf die Schallausbreitung im Freien von wesentlicher Bedeutung sind. Die dortigen Berechnungen erfolgen jedoch auf einem numeri schen Lösungsansatz, der so in der Praxis technisch nicht durchführbar, da viel zu aufwendig ist.

Ein Verfahren zur ingenieurmäßigen Anwendung, das die klimatologischen Ein flüsse der Schallausbreitung angemessen berücksichtigt, steht somit bis heute nicht zur Verfügung.

Hier setzt die vorliegende Erfindung an: Es ist ihre Aufgabe technisch anwendbare Verfahren und Vorrichtungen zur Bestimmung der Schallimmission unter Berück sichtigung klimatologischer Effekte anzugeben.

Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß durch ein Verfahren nach dem Patentan spruch 1 und eine Vorrichtung nach Anspruch 14 gelöst.

Weitere vorteilhafte Ausführungsformen des Verfahrens ergeben sich aus den Pa tentansprüchen 2 bis 13, sowie solche von Vorrichtungen zu ihrer Durchführung aus den folgenden Patentansprüchen 15 bis 16.

Anspruch 2 kennzeichnet dabei einen spezifischer angegebenen parabolischen An satz für den Verlauf der Schallstrahlen, der auch den hier dargelegten Ausfüh rungsformen von Verfahren nach der vorliegenden Erfindung, wie auch den hier angeführten Ausführungsbeispielen zugrunde liegt.

Anspruch 3 betrifft ein Verfahren zur Bestimmung der meteorologischen Zusatz dämpfung ohne Berücksichtigung von Reflexionen.

Die Ansprüche 4 und 5 betreffen den Fall einer einmaligen Reflexion des Schall strahles und Anspruch 6 den Fall einer mehrfachen Reflexion unter der Randbe dingung, daß die Krümmung der Teilstrahlen auf ihrem Wege gleich ist.

Anspruch 7 betrifft eine spezielle Ausführungsform der erfindungsgemäßen Ver fahren zur Bestimmung der meteorologischen Zusatzdämpfung, bei der die Größe β mit Hilfe des reziproken Krümmungsradius des gesamten Schallstrahles ange paßt wird.

Am Aufpunkt (Meßort) ist es natürlich auch von Interesse, welchen meteorologi schen Zusatzdämpfungen mehrere (insbesondere alle), also unreflektierte, einfach reflektierte, wie auch mehrfach reflektierte Schallstrahlen, die von einer bestimmten Quelle zum Aufpunkt hin verlaufen, unterworfen sind. Dies ist vor allem im Hin blick auf eine, für eine Gesamtbetrachtung notwendige Überlagerung erforderlich.

Anspruch 8 kennzeichnet daher ein Verfahren zur Bestimmung der meteorologi schen Zusatzdämpfungen aller, von einer Quelle zu einem Aufpunkt führenden Schallstahlen (unreflektierte, einfach reflektierte, wie auch alle mehrfach reflektier ten) unter Verwendung der erfindungsgemäßen Verfahren zur Bestimmung der meteorologischen Zusatzdämpfungen einzelner Schallstrahlen. Strahlen mit einer Anzahl von n Reflexionen existieren insbesondere immer dann, wenn für diese Strahlen noch entsprechende Reflexionspunkte gefunden werden. Zu der Frage, wie genau bestimmt wird, ob noch Strahlen mit einer bestimmten Anzahl von Re flexionen am Boden existieren, wird in diesem Zusammenhang insbesondere auf die weiteren Ausführungen im Abschnitt Berechnungsverfahren, dort zum Punkt Reflexionen verwiesen.

Die Ansprüche 9 bis 12 betreffen Verfahren, die auf der Basis der erfindungsgemäß bestimmten meteorologischen Zusatzdämpfungen die erfindungsgemäße Überla gerung des Schalls ermitteln.

Der Anspruch 13 kennzeichnet ein Verfahren zur Ermittlung und graphischen Dar stellung der räumlichen Verteilung der erfindungsgemäß ermittelten Schalldruck quadrate.

Die Ansprüche 14 bis 16 schließlich kennzeichnen Vorrichtungen zur Durchfüh rung der erfindungsgemäßen Verfahren. Vorteilhafterweise können die Verfahren nach der vorliegenden Erfindung auf Computern durchgeführt werden, die Erfas sungseinfichtungen für die notwendigen Ausgangswerte und vorzugsweise auch Ausgabeeinrichtungen zur graphischen Darstellung der erhaltenen Ergebnisse aufweisen.

Alle Verfahren basieren auf dem gleichen hier gefundenen Lösungsprinzip, näm lich, daß der Schallstrahl in etwa parabolisch verläuft und das technische Umset zung dieser naturwissenschaftlichen Erkenntnis eine weitaus bessere Bestimmung der Schallausbreitung im Freien ermöglicht, als dies bislang möglich ist.

Es kann gezeigt werden, daß D_BM primär durch die nicht linearen Änderungen der Schallgeschwindigkeit mit der Höhe in der Atmosphäre und durch den am Boden reflektierten Schall zu erklären ist, wobei neben der Absorption am Boden auch die Ausbildung der Bodenwelle als Oberflächenwelle eine wichtige Rolle spielt. Es wird desweiteren gezeigt, daß resultierende Interferenzeffekte für vertikal ausge dehnte Quellen zur Erklärung der beobachteten Bodenmeteorologiemaße für grö ßere Entfernungen von untergeordneter Bedeutung für den Gesamtpegel bei der Schallausbreitung in der Mitwindrichtung sind. Unter resultierenden Interferenzef fekten werden hier die mittleren, über alle Frequenzen eines Spektrums auftreten den Pegelreduzierungen durch Interferenz verstanden. Andererseits wird gezeigt, daß für bodennahe Quellen mit geringer vertikaler Ausdehnung Interferenzeffekte das dBM (=D_BM) wesentlich mitbestimmen können.

Dazu wird ein parabolisches Schallstrahlenmodell entwickelt, das auf klimatologi schen Werten aufbaut, wie sie bei der Berechnung der Ausbreitung von Kaminfah nen benutzt werden (Technische Anleitung zur Reinhaltung der Luft - TA Luft vom 27.02.1986 (GMB1. S.95, 202) 1. BImSchVwV) und auf gemessene Werte der Bo denimpedanz zurückgegriffen.

Auf diesem Modell basieren die durch die vorliegende Erfindung gelehrten Verfah ren und Vorrichtungen. Zu deren Verständnis bedarf es jedoch weitreichender Ausführungen:
Es werden zunächst die meteorologischen Einflüsse auf die Schallgeschwindigkeit anhand des in der TA Luft enthaltenen Ausbreitungsmodells für luftfremde Stoffe abgeleitet. Im weiteren wird ein parabolisches Strahlenmodell angesetzt und ge zeigt, daß der nicht lineare Aufbau der Atmosphäre bezüglich der Temperatur und Windgeschwindigkeit eine Zusatzdämpfung bewirkt. Hiernach wird das Ergebnis auf Strahlen übertragen, die am Boden reflektiert werden. Danach wird der Refle xionsfaktor auf der Basis von Ansätzen aus der Literatur übernommen. Um die Phasenlage der am Boden reflektierten Strahlen zu berücksichtigen, wird auf die durch Kaustiken hervorgerufene Phasendrehung eingegangen. Danach wird die Wirkung der atmosphärischen Turbulenz für unterschiedliche Ausbreitungs bedingungen erläutert und dargelegt, wie diese nach dem TA-Luft-Modell berück sichtigt werden kann. Dies schließt die Berücksichtigung von aus der Optik be kannten Prinzipien bezüglich der Kohärenz der Strahlung einer inkohärenten Quelle ein. Hiernach werden die erfindungsgemaß bestimmten Bodenmeteorolo giemaße mit den Ansätzen der VDI 2714 verglichen. Dabei steht insbesondere die Frage im Vordergrund, welche Witterungsbedingungen der VDI 2714 zugrundelie gen und an welchen Stellen signifikante Abweichungen auftreten. Die aus den Mo dellansätzen folgenden Gleichungen für das Meteorologiemaß werden abgeleitet und die erforderlichen numerischen Lösungsansätze dargestellt, die eine technische Umsetzung der gefundenen Lösungen erlauben. Für die Bodenreflexion wird dabei ebenfalls eine vereinfachte numerische Lösung des Problems wiedergegeben.

Aufbauend auf dem vorgenannten Vergleich wird ein allgemeines klimatologisches Verfahren zur Bestimmung der Schallausbreitung abgeleitet, das es in seiner tech nischen Anwendung erlaubt, die Schallausbreitung auch für andere meteorologi sche Situationen als die, die der VDI 2714 zugrundeliegen, zu bestimmen, d. h. das Verfahren nebst seinen zugehörigen Vorrichtungen erlauben es, Windrichtung, Windgeschwindigkeit und die atmosphärische Stabilität zu berücksichtigen.

2. Klimatologische Ansätze

Die Schallgeschwindigkeit hängt von der Temperatur und der Windgeschwindig keit in Ausbreitungsrichtung ab ohne Berücksichtigung des Luftdrucks:

wobei die Windgeschwindigkeit, ϕ der Winkel zwischen Ausbreitungsrichtung und Windrichtung und t die Temperatur in °C ist.

In B. Hallberg, C. Larson, S. Israelson, "Numerical ray tracing in the atmosphere surface layer, I. Acoustic Soc. Am. 83 (6), 88, sowie in H. Klug, "Schallimpulse als Meßsonde zur Bestimmung meteorologischer Einflüsse auf die Schallausbreitung", Dissertation 10.01.90, Universität Oldenburg und W. Huismann, "Sound propaga tion over vegetation covered ground", Dissertation 19.11.90, Universität Nÿmegen sind Modellansätze für den Windgeschwindigkeits- und Temperaturverlauf mit der Höhe dargestellt, die auf der Ähnlichkeitstheorie von Monin-Obukhov aufbau en. Dabei wird angestrebt, für eine gemessene Situation diese Verläufe anhand von Profilmessungen physikalisch optimal anzupassen. Bei der vorliegenden Erfindung stellt sich die Frage, welche Profile im üblichen klimatologischen Ablauf auftreten können bzw. welche Informationen dazu zur Verfügung stehen. Dabei kann auf einen in der Luftreinhaltung zur Berechnung der Ausbreitung von luftfremden Stoffen benutzten Ansatz zurückgegriffen werden, wie er in der Technischen Anlei tung zur Reinhaltung der Luft beschrieben ist.

Der Zusammenhang zwischen Windgeschwindigkeit und Höhe ist nach TA Luft

wobei _o die Windgeschwindigkeit in der Höhe z_o ist, die in der Regel mit 10 m festgelegt wird. m ist eine Konstante, die von der atmosphärischen Stabilität ab hängt. Nach TA Luft nimmt sie die folgenden Werte an:

Tabelle 2.1

Stabilitätsklassen nach TA Luft und der Stabilitätsfaktor m

Die Häufigkeit, in der die Windrichtung und Windgeschwindigkeit in den 6 Stabili tätsklassen auftreten, stehen für ein Raster von 30 × 30 km für Deutschland beim Deutschen Wetterdienst abrufbar zur Verfügung. Ähnliche Modelle stehen in ganz Europa, so in Frankreich mit den Pasquill-Klassen oder in Großbrittanien mit den sogenannten Turner Klassen zur Verfügung. Das hier vorliegende erfindungsge mäße Verfahren ist somit in seiner Anwendung nicht auf Deutschland beschränkt, sondern kann überall dort, wo ein System ähnlich der TA Luft erstellt ist verwendet werden. Dies ist für Europa zur Zeit bereits gegeben. Die Stabilitätsklassen I und II beschreiben stabile Wetterlagen mit Bodeninversionen, die Klassen IV und V labile Wetterlagen mit erwärmten Boden, d. h. bei Sonneneinstrahlung. Die Klassen III.1 und III.2 beschreiben den Übergang zwischen stabilen und labilen Wetterlagen.

Nach einer Veröffentlichung von G.Manier, "Ausbreitungsklassen und Tempera turgradienten", Meteorologische Rundschau 28, 6-11 (März 75) zur TA Luft kann zusätzlich anhand der Stabilitätsklasse der Temperaturgradient angegeben werden, der in der Regel als Temperaturänderung zwischen 0 und 100 m angegeben wird. Unterstellt man zur Vereinfachung, daß die Temperatur der gleichen Höhenabhän gigkeit folgt, wie der Wind, dann kann Gl. (2.1) wie folgt geschrieben werden:

wobei dtm der folgenden Tabelle entnommen werden kann:

Tabelle 2.2

Stabilitätsklassen nach TA Luft, der Temperaturfaktor dtm und C₀ der Schallgeschwindigkeit am Boden

Die Vereinfachung bezüglich des Temperaturverlaufs wird sich in der Regel nur bei niedrigen Windgeschwindigkeiten auswirken und ist ausschließlich für den Fall der Windstille relevant. Windstillen in 10 m Höhe treten selten auf. Die Ausbrei tnngsklassenstatistik nach TA Luft rechnet Windstillen auf Zeiten mit Windge schwindigkeiten von 1 m/s um, d. h. im Kontext der TA-Luft wird Windstille nicht getrennt berücksichtigt.

Neben den obigen Zusammenhängen liefert die TA Luft auch Hinweise auf die Turbulenz der Atmosphäre, d. h. sie gibt an, mit welcher Wahrscheinlichkeit ein aus einem Schornstein heraustretendes Volumen luftfremder Stoffe durch die Turbu lenz quer zur Ausbreitungsrichtung und in Ausbreitungsrichtung abgelenkt wird. Damit kann eine mittlere zu erwartende Wegabweichung auch für den sich we sentlich schneller ausbreitenden Schall abgeschätzt werden. Die mittlere Wegab weichung eines Luftpakets aus einem Schornstein wird durch die Faktoren σ_x, σ_y und σ_z (horizontale und vertikale Ausbreitungsparameter nach TA Luft) beschrie ben. Sie sind wie folgt definiert:

(2.4) σ_x = F·(r)^tr σ_z = G·(r)^gr und σ_y = σ_x

wobei r der Abstand ist. Die Faktoren F, G, tr und gr sind tabelliert in der Techni schen Anleitung zur Reinhaltung der Luft - TA Luft vom 27.02.1986 (GMB1. S.95, 202) 1. BImSchVwV.

In einer Entfernung r ergibt sich eine mittlere Wegabweichung

Die Zeit t, in der die Wegstrecke zurückgelegt wird, ergibt sich aus

Daraus folgt die mittlere, der Windgeschwindigkeit zufällig durch Turbulenz überlagerte Geschwindigkeit

Bei einer Windgeschwindigkeit von =1 m/s führt dies bei 100 m Entfernung zu Werten für die mittlere Geschwindigkeit der Turbulenz von

0.032 0.386 m/s

je nach Wetterlage. Bezogen auf die mögliche Varianz des Weges einer Schallwelle w_t ergibt sich je nach Stabilität bei ca. 3 s Ausbreitungsdauer (1000 m)

0.1 w_t 1.2 m

d. h. die Turbulenz der Atmosphäre kann zu mittleren Wegabweichungen zwischen 0.1 m und 1.2 m bei 1000 m Abstand bei einer Windgeschwindigkeit ₀=1 m/s füh ren, bei 3 m/s treten entsprechend höhere Werte auf. Ab ca. 6 m/s Windgeschwin digkeit nimmt die Turbulenz nicht mehr zu.

Verallgemeinert ergibt sich die mittlere Wegabweichung w_t einer Schallwelle zu

wobei c die Schallgeschwindigkeit ist.

Um w_t zu parameterisieren, wird als Proportionalitätsfaktor das Turbulenzmaß t_D eingeführt:

3. Schallstrahlenmodelle

Der Ansatz des Schallstrahlenmodells beruht auf dem Fermatischen Prinzip, das besagt, daß eine Schallwelle, die sich von einem Quellenpunkt A nach B ausbreitet, sich den Weg sucht, der bezüglich des Zeitablaufs ein Minimum hat. Die Zeit T, mit der der Schall von der Quelle (x_q, h_q) zum Aufpunkt (x_q, h_a) gelangt, ist durch das Linienintegral

bestimmt, wobei z die Höhe des Strahls als Funktion des Weges x beschreibt und z′ dessen erste Ableitung.

Dies führt, etwa nach A. Pierce "Acoustics, An introduction to its physical prin ciples and application" zu der folgenden Differentialgleichung z zweiter Ordnung für z:

wobei der Krümmungsradius R(z) des Schallstrahls an der Stelle z durch

gegeben ist.

Mit der Gleichung (2.3) erhält man:

Für z=0 wird R=∞. Das bedeutet, daß im Grenzfall bei streifendem Einfall am Bo den die Krümmung des Schallstrahls unendlich würde. Geht man davon aus, daß am Boden der Wind eine endliche Geschwindigkeit beibehält, dann tritt diese Sin gularität nicht mehr auf. Die kann durch einen weiterer Parameter h_v erreicht wer den. Die Schallgeschwindigkeit ergibt sich dann zu

wobei die Höhe der Grenzhöhenparameter h_v von der Stabilitätsklasse abhängen kann. Mit dem Parameter h_v kann eine verbesserte Anpassung an thermodyna misch begründete Temperaturen und Windgeschwindigkeitsverläufe mit der Höhe erreicht werden (siehe hierzu beispielsweise H. Klug, "Schallimpulse als Meßsonde zur Bestimmung meteorologischer Einflüsse auf die Schallausbreitung", Dissertati on 10.01.90, Universität Oldenburg).

h_v wird hier in der Regel mit 0.1 m angenommen und beschreibt anschaulich, daß am Boden noch eine endliche Strömung vorhanden ist bzw. daß die Änderung der Temperatur endlich ist. Damit wird vermieden, daß der reziproke Krümmungsra dius divergieren kann.

Die Differentialgleichung (3.2) kann für z numerisch durch stückweise Integration berechnet werden. Da die Höhenabhängigkeit der Schallgeschwindigkeit nach Gl. (3.5) schon erheblichen Vereinfachungen unterworfen wurde, ist es möglich, die Gl. (3.2) ohne Informationsverlust durch einen Näherungsansatz zu lösen.

Üblicherweise wird in der Akustik mit geradlinigen Strahlen gerechnet. Eine ande re hier nun überraschend gefundene Möglichkeit besteht darin, die Abhängigkeit der Schallgeschwindigkeit von der Höhe mittels eines parabolischen Terms zu be rücksichtigen.

Dies führt zu dem folgenden Ansatz für den Verlauf eines Schallstrahls von der Quelle zum Aufpunkt (siehe Fig. 1):

mit

Die Faktoren a₁, b₁, x_b und h werden allein durch den Quellenpunkt und den Auf punkt beschrieben. a₀/x_b² beschreibt die zweite Ableitung, die als konstant ange nommen wird, wobei a₀ bei größeren Entfernungen die maximale Elevation des Strahls über h beschreibt bzw. die minimale Elevation für negative Krümmungsra dien.

Der obige Ansatz gemäß Gl. (3.6) führt mit x = x′-a₁ zu der folgenden Bestim mungsgleichung für a₀:

wobei x_a und x_q so gewählt werden, daß a₁ = 0 ist. Ist x_b » |h_a-h_q|, kann in null ter Näherung der zweite Term in vernachlässigt und = b₁² gesetzt werden; b₁x wird im Mittel über den Gesamtweg gegenüber h vernachlässigt.

Die Gleichung (3.11) kann jeweils nur für einen Wert von x bzw. β erfüllt werden, wobei β wie folgt definiert ist:

Damit erhält man:

oder

mit

Wird β = 1 gewählt, erfolgt die Anpassung im Scheitelpunkt des parabolischen Strahls. Ist β = 0 erfolgt die Anpassung in der Höhe h. Würde β < 0 gewählt, würde die Anpassung außerhalb des Bereiches zwischen Anfangs- und Endpunkt erfol gen. Es stellt sich daher die physikalische Frage, ob es einen bezüglich der Frage stellung optimalen Anpassungspunkt gibt.

Der parabolische Lösungsansatz der Differentialgleichung (3.2) impliziert, daß für jeweils einen bestimmten Schallstrahl die rechte Seite der Gl. (3.2) konstant ist. Dar aus leitet sich ab, daß der Wert der rechten Seite durch den Mittelwert über den Strahlenverlauf beschrieben wird:

wobei U(z) der Kehrwert des Krümmungsradius' R(z) ist (siehe Gl. (3.3)) und a₁ = 0 gewählt ist. Mit Gl. (3.17) erhält man:

Der Parameter β kann nur auf der Basis der Gl. (3.11) bestimmt werden:

Entwickelt man den Integranten in Gl. (3.17) für b₁ = 0 bis zur ersten Ordnung, dann ergibt sich

β=2/3

oder die Anpassung erfolgt für die Stellen

unabhängig von der meteorologischen Situation.

Numerische Lösungen der Gl. (3.17) liefern für Mitwind- und Gegenwindsituation (γ positiv oder γ negativ) unterschiedliche Werte für β.

Für γ<0β≈0.5 und γ<0β≈0.75, d. h. β wird für γ<0 größer 1/(2-m), für γ<0 kleiner 1/(2-m) mit der Konsequenz, daß ein Halbschatten mit zwei Strahlen ent steht.

Mit Meteorologiemaß dM wird im folgenden die Zunahme bzw. Abnahme des Schallpegels eines Schallstrahls durch Fokussierung bzw. Defokussierung des Schallstrahls bezeichnet. Bei, B. Hallberg, C. Larson und S. Israelson wird dies mit "geometric intensity" bezeichnet. In Fig. 1 sind die durch zwei Strahlen gebilde ten Öffnungen für den Fall konstanter Schallgeschwindigkeit und nicht konstanter Schallgeschwindigkeit dargestellt. Die Strecke s₁ gibt die Öffnung des Strahls bei konstanter und s₂ bei nicht konstanter Schallgeschwindigkeit an. Das Meteorolo giemaß ergibt sich aus:

(3.19) dM = 10 log s₁/s₂

Daraus folgt für kleine Winkel des Strahls gegenüber der Ebene:

Wie im Anhang später noch detailliert abgeleitet wird, führt der parabolische An satz Gl. (3.20) zu:

Die Schattenzone wird durch die Bedingung

h = -a₀

beschrieben. Für negative Krümmung a₀ < 0 wird sowohl das Vorzeichen des Nenners als auch des Zählers in Gl. (3.22) negativ.

Im Fall m=0, d. h. bei konstanter Schallgeschwindigkeit, wird dM Null, da für m gegen 0 auch a₀ gegen Null geht, d. h. die Krümmung verschwindet, die Schall strahlen sind gerade. Für m=1 verschwindet dM ebenfalls. Dies ist der Fall, bei dem sich die Schallgeschwindigkeit mit der Höhe konstant ändert und die Strahlen nach Gl. (3.2) kreisförmig werden.

Negative Werte im Betrag von Gl. (3.21) und Kaustiken sind ausgeschlossen, wenn

gewählt wird.

Aus den durch schrittweise Integration berechneten Schallstrahlen bei Ausbreitung in Gegenwindrichtung (siehe Fig. 2) erkennt man, daß zwischen der Grenze der Schattenzone und dem Bereich, der noch durch Reflexionen am Boden getroffen werden kann, eine Zone liegt, die durch einen Direktstrahl und einen Strahl durch eine Kaustik erreicht werden kann (zur Erläuterung des Begriffes "Kaustik" siehe den im weiteren Text folgenden Abschnitt Kaustik). In Fig. 2 ist diese "Halbschat tenzone", die rechts vom ersten, am Boden reflektierten Strahl liegt, dargestellt. Für Werte von β < 1/(2-m) liefert die parabolische Näherung entsprechend sowohl ei nen Direktstrahl als einen zweiten Strahl, der durch eine Kaustik verläuft. Dies spiegelt Gl. (3.22): Der Wert im Betrag wird negativ für a₀ nahe bei -h, wenn β < 1/(2-m) ist. Für β = 1/(2-m) wird bei a₀ = -h dM = ∞. Für Werte von β < 1/(2-m) bleibt dM endlich, Kaustiken treten nicht mehr auf. Eine detaillierte Analyse bestätigt diesen Befund (siehe auch im Abschnitt Berechnungsverfahren unter Punkt Berechnungsverfahren für a₀, resp. a_0i).

B. Hallberg, C. Larson und S. Israelson berichten in "Numerical ray tracing in the atmosphere surface layer" , I. Acoustic Soc. Am. 83 (6), 88 für Messungen in der Halbschattenzone, daß die Resultate eher der Situation in der Schattenzone ent sprechen, d. h. die Phasenumkehr durch Kaustiken im zweiten Direktstrahl führt zu Interferenzauslöschung. Gleichzeitig wird auf den Umstand hingewiesen, daß ge ringe Änderungen der Profile des Winds und der Temperatur zu erheblichen Än derungen der Strahlen führen. Diese Gesichtspunkte - und die einfachere Handha bung - führen dazu, β kleiner gleich 1/(2-m) zu wählen, damit die Halbschattenzo ne gerade verschwindet und dennoch hohe Fokussierungen auftreten können.

Das bedeutet, daß die Änderung der Schallgeschwindigkeit mit der Höhe in Bo dennähe bei Gegenwind etwas schwächer berücksichtigt wird, als dies nach der exakten numerischen Lösung der Gl. (3.2) erforderlich wäre. Andererseits stellt die Funktion (3.5) eine Näherung für einen mittleren Verlauf der Schallgeschwindig keit mit der Höhe dar, von der erhebliche momentane Abweichungen bestehen können. Diese Abweichungen wirken sich auf die Ausbildung der Schattenzone und Halbschattenzone am stärksten aus und führen dazu, daß diese Zonen örtlich nicht stabil sind.

Für ein Modell, das die Schallausbreitung im Mittel über bestimmte meteorologi sche Situationen bei wechselnden Windrichtungen und Geschwindigkeiten be schreiben soll, erscheint ein Ansatz plausibel, der die akustische Situation in der Halbschattenzone nur näherungsweise beschreibt. Wie aus Fig. 2 ersichtlich ist, erfolgt die Reflexion mit Winkeln nahe Null, d. h. wegen des Reflexionsfaktors R = -1 ist der reflektierte Strahl von einem Direktstrahl, der durch eine Kaustik läuft, in nullter Näherung nicht zu unterscheiden, d. h. es besteht kein großer Un terschied, ob die Halbschattenzone über Direktstrahlen oder Direktstrahl und Bo denreflexion beschrieben wird.

Weiter zeigen Berechnungen mit unterschiedlichen Grenzhöhen h_v und niedrigen Quellenhöhen, daß für Werte von h_v < 0.1 m nur geringe Veränderungen zu beob achten sind. Die folgenden Berechnungen werden daher mit h_v = 0.1 m durchge führt. Bei Quellenhöhen von 0.5 m und mehr über Grund sowie Empfangshöhe von 4 m und mehr hat die Wahl von h_v kaum Einfluß auf die Ergebnisse.

4. Reflexion der Strahlen am Boden

Das Meteorologiemaß für den Fall der Reflexion am Boden ergibt sich unmittelbar aus Gl. (3.19) unter der Annahme, daß die Reflexion durch Zusammensetzen von zwei Strahlen mit gleichem Einfall- und Ausfallwinkel gebildet wird, deren ge meinsamer Aufpunkt bei

y_z = 0 bzw. y_z = h_v

liegt.

Daraus ergibt sich

wobei nach Gl. (3.15) mit hi = h_q + h_v und h_v und entsprechend mit h_v und h₂ + h_v berechnet wird.

a₀₁ und a₀₂ berechnen sich unter der Annahme, daß der Aufpunkt oder Quellen punkt auf der Bodenhöhe bzw. auf der Höhe des Grenzhöhenparameters h_v liegt. Im Widerspruch zu exakteren numerischen Lösungen liefert die Lösung nach Gl. (3.11) unterschiedlich gekrümmte Strahlen vor und nach der Reflexion. Alterna tiv kann auch die Bedingung eingeführt werden, daß beide Krümmungen gleich sind. Auf das Resultat hat dies nur geringen Einfluß, ist jedoch numerisch wesent lich einfacher zu handhaben. Dies ist im Abschnitt über Berechnungsverfahren un ter dem Punkt Reflexionen erläutert.

5. Reflexionsfaktor

Bei der Reflexion am Boden tritt sowohl eine Phasendrehung als auch Absorption auf. Zur Beschreibung dieses Vorgangs haben sich die folgenden Ansätze für den Reflexionskoeffizient R und die Impedanz z bewährt (siehe hierzu auch W. Huis mann, "Sound propagation over vegetation covered ground", Dissertation 19.11.90, Universität Nÿmegen und I. Wempen, "Schallausbreitung über Erdboden", Biblio thek- und Informationssystem der Universität Oldenburg, 1991):

mit

(5.2) z = 0.436(σ_e/f)^1/2-i(0.436(σ_e/f)^1/2h+19.48(α_e/f))

wobei γ der Winkel zwischen dem Strahl und der Ebene des Bodens, z die Bo denimpedanz relativ zur Umgebungsluft, σ_e der Strömungswiderstand in Ns·m^-4, α_e die effektive Rate der exponentiellen Änderung der Porosität des Bodens und f die Frequenz in Herz ist. Der Ansatz geht von einem porösen, lokal reagierenden Absorber aus.

Die Reflexion am Boden kann bei größeren Abständen zum Boden auf der Basis ebener Wellen mit dem Reflexionsfaktor R beschrieben werden. Für kleinere Ab stände und Höhen über dem Boden ist die Kugelcharakteristik der Ausgangswelle und der reflektierten Welle mit zu berücksichtigen. Der Reflexionsfaktor Q oder die Spiegelquellenstärke für Kugelwellen lautet:

(5.3) Q = R_p + (1-R_p) F(w)

wobei F(w) die Bodenwellenfunktion ist, die eine Funktion der numerischen Di stanz

(5.4) w = (i(x_r/s) _* (2πf/c))^1/2 _* (mr + 1/z)

mit

(5.5) z = x_r + iy_r

ist. Eine ausführliche Beschreibung dieses Formalismus findet sich bei I. Wempen, "Schallausbreitung über Erdboden", Bibliothek- und Informationssystem der Uni versität Oldenburg, 1991 inclusive einer Beschreibung der erforderlichen Algorith men zur Berechnung der Bodenwellenfunktion als Funktion der numerischen Di stanz w.

Für die folgende Berechnung der Absorption über Grasland wird die aus Messun gen von I. Wempen abgeleitete Admittanz von Grasland herangezogen:

(5.6) ν(f) = 0.027e^-i·22°+ 0.1·f·e^-i·77°

wobei die Impedanz durch

(5.7) z=ν(t)^-1

gegeben ist.

In Tabelle 5.1 ist die nach Gl. 5.6 über Gl. 5.1 zu berechnende Absorption am Boden dargestellt. Zwischen 2 und 3 Grad gegenüber der Ebene wird im tieffrequenten Bereich jeweils ein Maximum beobachtet, ab 500 Hz nimmt die Bodenabsorption mit dem Winkel zu.

Tabelle 5.1

Abhängigkeit der Bodenabsorption vom Winkel zwischen Boden und Strahl und der Frequenz mit der Admittanz nach Gl. (5.6)

6. Kaustik

Die unter einem bestimmten Winkel ϑ von einer Quelle abgestrahlten Schallstrah len können durch eine einhüllende untere Fläche, die durch r-Δϑ/2, und eine obere Fläche, die durch ϑ+Δϑ/2 gegeben ist beschrieben werden. Schneidet man diese Einhüllenden mit einer vertikalen Fläche, die durch den Mittelpunkt der Quelle geht, dann ergibt sich eine obere und eine untere Grenzlinie des Strahls. Von Kau stiken wird gesprochen, wenn sich diese Linien schneiden. Da die obere Grenzlinie sich mit der unteren Grenzlinie vertauscht, ist das Durchlaufen der Kaustik mit ei nem 180°-Phasensprung verbunden (siehe auch: Arnold Sommerfeld, Vorlesungen über theoretische Physik, B and IV, Optik, Akademische Verlagsgesellschaft Geest & Portig K.-G., Leipzig 1959).

Unter Einfachreflexionen werden Schallstrahlen verstanden, die nach einer Reflexi on am Boden am Aufpunkt auftreffen. Solange wegen eines zu geringen Abstandes zwischen Quelle und Aufpunkt oder einer zu geringen Krümmung der Schall strahlen nur eine Reflexion am Boden auftritt, treten nach der Reflexion am Boden keine Kaustiken auf. Ab einem bestimmten Abstand werden drei Einfachreflexio nen beobachtet, wobei die Reflexion in der Mitte zwischen Auf- und Sendepunkt eine Kaustik aufweist. Im Grenzfall des Übergangs heben sich wegen der in der Kaustik auftretenden Phasenumkehrung zwei Strahlen auf. Die beiden Strahlen können erst unterschieden werden, wenn sich die Auftreffpunkte bezüglich der betrachteten Wellenlänge ausreichend unterscheiden.

Kaustiken treten, wie zuvor ausgeführt und in Fig. 2 dargestellt, auch in Gegen windrichtung im Halbschatten auf, wenn die Krümmung der Schallstrahlen ausrei chend groß wird

ohne daß Reflexionen am Boden auftreten.

7. Berücksichtigung der Turbulenz

In erster Näherung kann stets davon ausgegangen werden, daß sich das Schallge schwindigkeitsfeld so langsam ändert, daß unterschiedliche Verschiebungen zwi schen den Schallstrahlen nur eintreten können, wenn diese unterschiedliche Berei che der Atmosphäre durchlaufen. In Fig. 3 ist die Gegenwindsituation und in Fig. 4 eine Mitwindsituation dargestellt. Die Wegdifferenz w₂-w₁ beträgt sowohl für den Fall in Fig. 3 als auch für den in Fig. 4 jeweils 6 cm. Bei Gegenwind werden die Strahlungsverläufe sehr ähnlich. Bei Mitwind, wie in Fig. 4 dargestellt, durchläuft der am Boden reflektierte Strahl weitgehend andere Luftschichten als der Direktstrahl. Dies legt die Annahme nahe, daß bei negativen Krüm mungsradien der mittlere Wegunterschied Mt in erster Näherung proportional zum Wegunterschied der beiden Strahlen ist:

wobei w_t die mittlere Verschiebung oder turbulenzbedingte Wegabweichung nach Gl. 2.5 ist. Für positive Krümmungen, bei denen Reflexionen auch mehrmals auftre ten können, gilt die Annahme, daß die Verschiebung durch:

(7.2) Δl_t = w_t

gegeben ist. Denkbar ist auch die Annahme, daß die Turbulenz auf die Windrich tung zu projizieren ist:

(7.3) Δl_t = w_t·cosϕ

wobei ϕ der Winkel zur Windrichtung ist.

Dabei ist berücksichtigt, daß der größte Turbulenzanteil aus der Windausbrei tungsrichtung stammt und daß die resultierende Windgeschwindigkeit durch v = v₀ cos ϕ gegeben ist. Andere Ansätze sind durchaus denkbar, wie auch weitere Ursachen für mögliche Weg- bzw. Zeitvarianzen. Bei bodennahen Quellen oder Aufpunkten läßt sich leicht zeigen, daß die Bodenunebenheiten zu Wegunterschie den führen. Nimmt man an, daß Quelle und Aufpunkt in gleicher Höhe h liegen und einen Abstand von r haben, ergibt sich für die unebenheitenbedingte mittlere Abweichung Δl_b zu:

Für zunehmenden Abstand r verschwinden die Unterschiede, im Nahbereich sind sie in jedem Fall relevant.

Bei nach unten gekrümmten Strahlen vergrößern sich die Weg- bzw. Zeitunter schiede mit zunehmender Entfernung. Das bedeutet, daß bei Quellen in Bodennähe oder am Boden die Variation der Bodenhöhe bedeutsam wird und zusätzlich zur Turbulenz zu Wegunterschieden führt.

Zwei kohärente Strahlen z₁ und z₂ mit einem Phasenunterschied ψ überlagern sich nach der folgenden Gleichung:

(7.5) z²=(z₁ + z₁)² = A₁²+ A₂² + 2A₁ _* A₂ _* cos(ψ)

wobei A₁ und A₂ die Amplituden beschreiben.

Nimmt man an, daß die Amplituden der Strahlen i und j unabhängig von der Pha senverschiebung sind, die zwischen ±Δχ gleichmäßig verteilt ist, erhält man durch Integration:

mit

Δχ_ÿ=w_tÿ·2π·f/Co

wobei w_tÿ/C₀ der mittlere Laufzeitunterschied zwischen den Strahlen i und j ist, der durch Turbulenz und Bodenunebenheiten erzeugt wird und w_t mit Gl. (2.8) bestimmt wird.

Gl. (7.6) kann für insgesamt 4 Strahlen in der Summe mit den unterschiedlichen Zeitdifferenzen verallgemeinert werden. Dasselbe gilt für die Berücksichtigung der Inkohärenz entsprechend dem Abschnitt über Kohärenz.

Bei Sommerwetter mit hoher Sonneneinstrahlung ist insbesondere in Bodennähe, d. h. unter 2 m mit erheblicher zusätzlicher Turbulenz zu rechnen, die im TA-Luft- Modell nicht enthalten ist. Insgesamt muß davon ausgegangen werden, daß unter schiedliche Strahlen entsprechend dem Ansatz in Gl. (2.5) mit zunehmender Ent fernung inkohärenter werden. Ausgehend von Messungen geben I.E. Piercy u. T.F.W. Embelton in "Review of noise propagation in the atmosphere", I. Acoustic Soc. Am. 61 (6), 77 an, daß bei Entfernungen von 700 _* Wellenlänge und Frequen zen zwischen 500 Hz und 5000 Hz die Phasen eines Schallstrahls zufällig zwischen ± 90° schwanken. Dies kommt dem hier getroffenen Ansatz nach Gl. (2.7) nahe, welcher jedoch wesentlich allgemeiner ist.

Windgeschwindigkeit und Windrichtung ändern sich zeitlich, wobei mit abneh mender Stabilität die Fluktuationen stärker werden. Es ist daher nicht zu erwarten, daß bei einer Messung in einer bestimmten meteorologischen Situation die berech neten Pegel vorgefunden werden, da sich das Windprofil schon in der Ausbrei tungsstrecke ändert. Für einen realistischen Vergleich zwischen Berechnung und Messung sind daher die Resultate bei unterschiedlichen Windgeschwindigkeiten und Windrichtungen zu mitteln, um eine realistische Vergleichsbasis zu Mes sungen zu erhalten.

8. Ausführungsbeispiele 8.1 Einzelberechnungen für eine feste Konfiguration von Sende- und Aufpunkt

In Fig. 5 ist der Schallstrahl des Direktstrahls und der Bodenreflexion für eine Quellenhöhe von 9.5 m und eine Aufpunkthöhe von 20 m für die Stabilitätsklasse V dargestellt. In Tabelle 8.1 sind die geometrischen Daten über Weg- und Zeitdiffe renz, Krümmungsradien etc. dazu zusammengestellt. Der Weg des Direktschalls (Weg 1) beträgt 770.6 m, der des reflektierten Strahls 771.1 m. Die zurückgelegte Zeit, die sich als Wegintegral über das Schallgeschwindigkeitsfeld errechnet, be trägt 2.258 bzw. 2.260 s. Die daraus resultierende tatsächliche Wegverschiebung am Aufpunkt beträgt 0.715 m und führt je nach Frequenz zu einer entsprechenden Phasenverschiebung.

Die durch die nicht-lineare Änderung der Schallgeschwindigkeit mit der Höhe her vorgerufene Pegelminderung dM des Direktstrahls beträgt -0.5 dB. Diese Pegelän derung wird im folgenden mit meteorologischer Zusatzdämpfung oder Meteorolo giemaß bezeichnet. Die Minderung des am Boden reflektierten Strahls beträgt bei einem Einfallswinkel von 2.7° gegen die Horizontale gerechnet

-2.0dB

und setzt sich aus der Absorption am Boden und den Meteorologiemaßen des ein fallenden und reflektierten Strahls zusammen, unter Berücksichtigung der Spiegel quellenschallstärke Q. Die Bodenabsorption ist frequenzabhängig. Um einen Ein zahlwert zu erhalten, wurde eine lineare Frequenzzusammensetzung zwischen 50 Hz und 1500 Hz angenommen und A-bewertet. Alle Pegeländerungen beziehen sich auf den A-Schallpegel.

Die sich aus der Addition des Direktstrahls und dem reflektierten Strahl ergebende Summe unter Berücksichtigung der Phasenverschiebung wird im folgenden in Anlehnung an die VDI 2714 als Bodenmeteorologiemaß D_BM bezeichnet (ΔX_ÿ = 0) und beträgt ohne Berücksichtigung von Phasenfluktuationen durch Turbulenz (ko härenter Fall gemäß Gl. (7.4)

1.3 dB.

Die energetische Summe ergibt (inkohärenter Fall ΔX_ÿ » 2)

1.2 dB.

Tabelle 8.1

Ausbreitungsparameter entsprechend der Situation in Fig. 5

Ausbreitungsparameter

und beschreibt den Fall, daß durch Bodenunebenheiten, Turbulenzen etc. die Kohä renz zwischen den Strahlen zerstört ist. Die Differenz zwischen den beiden Werten von 0.1 dB ist auf Interferenz zurückzuführen. Der Krümmungsradius des Direkt schalls beträgt

41.12 km,

der der beiden Teile des am Boden reflektierten Strahls

23.8 und 11.95 km,

d. h. die Krümmung des reflektierten Strahls ist im Mittel größer als die des Direkt strahls. Dies entspricht der Erwartung wegen des bodennäheren Verlaufs und er klärt, daß das Bodenreflexionsmaß bei -2.6 dB liegt, die mittlere Bodenabsorption von 50 Hz bis 1500 Hz beträgt davon ca. -1 dB. Die Krümmungsradien sind ausrei chend groß, um zu einem Strahlenverlauf zu führen, der der Annahme geradliniger Schallausbreitung weitgehend entspricht (siehe Fig. 5). Der in Tab. 8.1 und Fig. 5 dargestellte Fall entspricht einer sehr instabilen Wetterlage, wie sie bei starker Son neneinstrahlung auftritt. Bei 770 m Ausbreitung wird nach TA Luft eine mittlere turbulente Wegabweichung von 2.59 m errechnet. Das in der Tabelle 8.1 an gegebene Turbulenzmaß ist das Produkt aus turbulenter Wegabweichung und ei nem frei wählbaren Parameter t_D. Wird t_D = 0 gewählt, ergibt sich der Fall kohären ter Strahlen mit dem Turbulenzmaß = 0:

dBM = +1.2

d. h. es kommt zu einem Pegelanstieg wie im inkohärenten Fall.

Beim Vergleich mit der VDI 2714 ist zu berücksichtigen, daß das D_BM dort als Min derungsmaß definiert ist. Die Reflexion am Boden wird pauschal mit +3 dB berück sichtigt. Um die Zusatzdämpfung nach VDI 2714 mit den vorliegenden Resultaten vergleichen zu können, wird wieder auf D_BM′ umgerechnet:

D_BM′= 3-D_BM(VDI 2714).

So liefert die VDI 2714 für größere Entfernungen ein D_BM′ von -1.8 dB. Im Beispiel der Fig. 5 und Tabelle 8.1 tritt durch Reflexion am Boden eine Pegelerhöhung zwischen 1.2 und 1.6 dB ein. Nach VDI 2714 ergibt sich ein D_BM′ von -1 dB, d. h. eine Pegelminderung.

In Fig. 6 ist der Strahlenverlauf in Gegenwindrichtung für die Stabilitätsklasse I (m = 0.41, stabile Wetterlage nachts) dargestellt. Nach Tabelle 8.2 beträgt das Bo denmeteorologiemaß

Tabelle 8.2

Ausbreitungsparameter bei Gegenwind und m=0.41 unter Berücksichtigung der Turbulenz proportional zum Wegunterschied

Ausbreitungsparameter

16.9 dB, d. h. in Gegenwindrichtung und in der Nähe der Schattenzone kommt es zu einer Fokussierung der Schallstrahlen. Der Strahlenverlauf weicht erheblich von dem Strahlenverlauf ab, der sich unter der Annahme geradliniger Ausbreitung er geben würde. Beide Strahlen durchlaufen in sehr geringem Abstand dieselben Luftschichten und werden damit auch von der Luftturbulenz weitgehend in glei cher Weise vom berechneten Weg abgelenkt, d. h. die Strahlen bleiben trotz der be rücksichtigten Turbulenz weitgehend kohärent und werden fokussiert.

In Fig. 7 ist der Fall einer Mitwindwetterlage bei stabilen Witterungsbedingungen und einer Entfernung von 1770 m dargestellt. In dieser Situation treten die auch im Anhang D VDI 2714 beschriebenen drei Reflexionen am Boden auf. Das Bodenme teorologiemaß setzt sich in diesem Fall aus 4 Beiträgen zusammen zu -0.7 dB (siehe Tab. 8.3). Aufgrund der großen Zeitverschiebungen zwischen den Strahlen ist ein resultierender Interferenzeffekt nicht zu beobachten, d. h. die energetische Summe der 4 Dämpfungsmaße beträgt ebenfalls -0.7 dB (vollständige Inkohärenz).

Tabelle 8.3

Ausbreitungsparameter bei Mitwind für eine stabile Wellerlage (m=0.41) mit Berücksichtigung der Turbulenz

Ausbreitungsparameter

Ein anders gelagerter Fall ist in Fig. 8 dargestellt, mit einer Quellenhöhe von 0.5 m und 4 m Aufpunkthöhe. Wegen der bei sehr labilen Wetterlagen (m = 0.09) geringeren Änderung der Krümmung mit der Höhe tritt bei dieser Entfernung nur eine Reflexion am Boden auf. Die Wegverschiebung beträgt 4.7 cm und damit sind resultierende Interferenzeffekte zu beobachten. Die energetische Summe beträgt (inkohärenter Fall)

-1.0 dB.

Im kohärenten Fall wird eine Minderung um -3.8 dB berechnet. Da bei instabilen Wetterlagen die höchsten Turbulenzen auftreten, beschreibt eher der inkohärente Fall mit -1.0 dB die Situation bei diesen Entfernungen. Die mittlere Turbulenzver schiebung nach Gl. (2.7) beträgt 1.08 m und bestätigt die Annahme. Dieses Beispiel ist insofern bedeutsam, als es die Geometrie der Schallausbreitung von Straßenver kehr beschreibt. Bei Straßen- und Schienenverkehr ist zusätzlich zu berücksichti gen, daß die sich bewegenden Fahrzeuge in Straßennähe weitere Turbulenzen er zeugen.

Instabile Wetterlagen mit m = 0.09 (Stabilitätsklasse V) treten bei starker Sonnenein strahlung am Tage und daraus resultierendem Wind mit kräftigen böigen Winden auf.

Tabelle 8.4

Ausbreitungsparameter bei stabiler Wetterlage ohne Berücksichtigung der Turbulenz

Ausbreitungsparameter

Bei geringeren Windgeschwindigkeiten entsteht in dieser Stabilitätsklasse um eine bodennahe Schallquelle eine elliptische Zone, in der die Quelle direkt wahrnehm bar ist.

Jenseits dieses Bereiches bildet sich in alle Himmelsrichtungen eine Schattenzone aus. So kann der gleiche Pegel außerhalb der Schattenzone sowohl in ca. 350 m als auch in 1000 m Entfernung gemessen werden, bei einer Meßhöhe von 10 m über Grund. Dazwischen tritt ein Minimum auf.

Aus Langzeitmessungen von Industriequellen sind solche Effekte bekannt (vgl. auch: Kühner, D., "Erhebungsmethode zur Erfassung repräsentativer Immis sionsdaten für genehmigungsbedürftige Anlagen", Forschungsbericht Nr. 10502504/02, Umweltbundesamt Berlin, Mai 1985). Bei geringen Windge schwindigkeiten, auch bei Mitwind in Entfernungen von mehr als 100 m kann es tagsüber zu erheblichen Abweichungen von den Pegeln kommen, die unter günsti gen Ausbreitungsbedingungen zu erwarten sind. Dies ist insbesondere beim Mes sen von Schießlärm bedeutsam.

Aus der Fig. 6 kann abgelesen werden, daß bei Gegenwind oder negativen Krüm mungsradien mit Fokussierungseffekten zu rechnen ist und Interferenz zwischen dem reflektierten Schall und dem Direktstrahl auftritt. Umgekehrt kann, wie Fig. 8 zeigt, bei kleineren positiven Krümmungsradien von erheblichen Wegunter schieden ausgegangen werden. Dies gilt in jedem Fall immer dann, wenn mehr als eine einzige Bodenreflexion wie in Fig. 8 auftritt. Ab Quellenhöhen und Emp fangshöhen über 1 m ergeben alle Berechnungen bei positiven Krümmungsradien Verschiebungen um 1 m und mehr. Im folgenden wird von einem resultierenden Interferenzeffekt gesprochen, wenn sich durch Addition von Direktstrahl und Bo denreflexion in der Summe über das Spektrum eine Pegelreduzierung gegenüber dem inkohärenten Ansatz einstellt.

Die nach der VDI 2714 unterstellte resultierende Interferenzauslöschung tritt bei größeren Entfernungen in Mitwindrichtung bei vertikal ausgedehnten Quellen nicht auf. Andererseits ist Interferenzauslöschung beim Übergang von beginnen den negativen Krümmungsradien bis in die Schattenzonen zu erwarten. Daraus ergibt sich, daß Interferenzauslöschung bei ausgedehnten Quellen, die durch Mes sungen immer wieder bestätigte Zusatzdämpfung bei Mitwind D_BM nach VDI 2714 nicht erklären kann. Dagegen spricht auch ganz eindeutig die Kohärenzbedingung für inkohärente Quellen (siehe hierzu auch im Abschnitt Kohärenz). Nach dem vorliegenden Modell erklärt sich die meteorologische Zusatzdämpfung in Mit windrichtung bei größeren Entfernungen (r < 500 m) als Zusammenwirken von Defokussierung durch die nicht-lineare Änderung der Schallgeschwindigkeit mit der Höhe und der frequenzabhängigen Absorption des Schalls bei der Reflexion am Boden und der Ausbildung einer Bodenwelle. Auftretende Kaustiken bei mehr als einer Bodenreflexion können lokale Abweichungen bewirken, da die Schallstrahlen nach Durchlaufen der Kaustik wieder der Defokussierung unterliegen.

8.2 Vergleich bei einem festen Sendepunkt und Aufpunkten in einer Fläche

Anhand einer Schallquelle mit einem Schalleistungspegel von 11 dB (h_q = 3.5, h_a = 4 m), deren Pegelabnahme in Schritten von 5 dB dargestellt wird (Pegel eines weißen Spektrums zwischen 50 und 2000 A-bewertet), kann der kohärente Fall mit dem inkohärenten Fall verglichen werden. Dabei wurde über 5 stabile Wetterlagen (m=0.41, v=1 und 2 m/s, m=0.37, v=1.2 und 3 m/s) über ±10° Windrichtung (in Schritten von 1°) gemittelt. Ferner wurde Luftabsorption nach VDI 2714 berücksich tigt. Daraus leitet sich ab:
Die meteorologisch bedingte Wegverschiebungen sind so groß, daß eine resultie rende Interferenzauslöschung kaum festzustellen ist. Im Bereich des Gegenwinds treten erwartungsgemäß in den resultierenden D_BM-Werten zwischen kohärentem Ansatz und inkohärentem Ansatz deutliche Unterschiede auf. In Gegenwindrich tung wird beim inkohärenten Ansatz vor der Schattenzone bei 170 m Abstand eine Pegelzunahme von +5 dB berechnet, beim kohärenten Ansatz liegt der Anstieg bei ca. 3 dB. Quer zur Windrichtung treten die niedrigsten Zusatzdämpfungen dBM auf und der Übergang in die Schattenzone erfolgt, bedingt durch das Fluktuieren von Windrichtung und Windgeschwindigkeit weitgehend kontinuierlich.

In der Tabelle 8.5 sind die Pegelabnahmen nach VDI 2714 für eine Quellenhöhe von 0.5 m und eine Aufpunkthöhe von 4 m den Werten für dBM gegenübergestellt, die man für stabile, labile und instabile Wetterlagen bei gleicher Geometrie für die Grenzfälle kohärenter und inkohärenter Schallstrahlen erhält. In Mitwindrichtung wird bei stabilen Witterungsbedingungen ein D_BM von -2.4 dB in 2000 m Abstand erreicht, bei instabilen wird über -6 dB ein kohärenter Fall errechnet. Die in Klam mern gesetzten Werte beschreiben den kohärenten Fall.

Tabelle 8.5

Meteorologische Zusatzdämpfung inkohärent und kohärent (in Klammern gesetzt) für eine Quellenhöhe von 0.5 m und Aufpunkthöhe von 4 m

Der resultierende Bodeninterferenzeffekt beträgt im Nahbereich (kohärent) bis 75 m -1.0 dB. Tabelle 8.5 zeigt, daß dieser Anteil in dem Ansatz der VDI 2714 ent halten zu sein scheint, d. h. das Bodenmeteorologiemaß für eine bodennahe Quelle der VDI 2714 basiert auf Kohärenz von direkten und reflektierten Strahlen und be schreibt die Schallausbreitung bei stabilen Witterungsbedingungen. In größeren Entfernungen treten in jedem Fall deutlich höhere Zusatzdämpfungen für die indif ferenten und labilen Wetterlagen auf. Der kohärente Fall ist vom inkohärenten au ßer im Fall labiler Wetterlagen in der Praxis nicht zu unterscheiden, da für größere Entfernungen der kohärente Fall und labile Wetterlagen unrealistisch sind, da ge rade hier die Turbulenz groß ist.

Für labile Witterungsbedingungen treten durch resultierende Interferenzen Pegel reduzierungen bis zu -4 dB bei 500 m auf. Diese sind jedoch im VDI-Modell nicht enthalten und könnten in der Praxis auftreten.

Auch in einer Situation bei 3.5 m Quellenhöhe und 4 m Aufpunkthöhe zeigt sich, daß beide Ansätze entsprechend den Erfahrungen, den Übergang in die Schatten zone richtig darstellen. In Querwindrichtung werden leicht erhöhte Pegel beobach tet. Die Erhöhung ist so gering, daß sich dies meßtechnisch nicht bemerkbar macht.

In Tabelle 8.6 ist das D_BM nach VDI 2714 und für drei Wetterlagen für eine Quellen höhe von 3.5 und eine Aufpunkthöhe von 4 m gegenübergestellt (kohärenter An satz). Dabei wurde jeweils über 5 oder 6 unterschiedliche Windgeschwindigkeiten und über ±10° Windrichtung in den drei Wetterlagen gemittelt. Der kohärente Fall weicht vom inkohärenten teilweise deutlich ab.

Für die stabilen Witterungen liefert das Verfahren nach der vorliegenden Erfin dung in 50 m Abstand denselben Wert wie die VDI 2714; in 200 m Entfernung pro gnostiziert die VDI 2714 eine um 1 dB höhere Abnahme, in ca. 700 m Abstand lie fern das hier vorliegende technische Verfahren und das nach VDI 2714 gleiche Wer te und bei 2000 m Abstand sagt die Theorie einen um 1.6 dB höheren D_BM voraus. Mit abnehmender Stabilität verstärken sich die Unterschiede im Nahbereich und Fernbereich. Für den Fernbereich liegt die Vermutung nahe, daß Reflexionen zwei ter Ordnung noch weitere Beiträge liefern und damit die Differenzen etwas gerin ger sind. Allerdings entspricht es den Beobachtungen von ausgedehnten Industrie quellen durch Langzeitmessungen, daß schon bei Entfernungen ab 800 m am Tage der Pegel im energetischen Mittel um mindestens 1 dB niedriger liegt als bei Mit wind nachts.

Tabelle 8.6

Gegenüberstellung von VDI 2714 und dem mit inkohärentem und koharentem (in Klammern) Modell für die Mitwindrichtung berechneten Meteorologiemaß dB für stabile, indifferente und labile Wetterlagen (Quellenhöhe 3.5 m, Aufpunkthöhe 4.0 m)

Für die Quellenhöhe 9.5 m und Aufpunkthöhe 20 m ergibt sich:

Tabelle 8.7

Gegenüberstellung von VDI 2714 und inkoharentem Modell für eine Quellenhöhe von 9.5 m und Aufpunkthöhe von 20 m (kohärente Werte in Klammern)

Im Nahbereich der Quelle bis 50 m Abstand liefert der kohärente und inkohärente Ansatz 1.1 dB weniger als die VDI 2714. In allen drei Fällen ist bei dieser Konfigura tion das kohärente und inkohärente Modell sehr ähnlich. Bei größeren Abständen zeigen alle Wetterlagen weniger Zusatzdämpfung als die VDI 2714. Die Unter schätzung der Zusatzdämpfung bei hohen Schallquellen ist ein in der Praxis häufig beobachtetes Phänomen, das jedoch wegen der häufig noch vorhandenen Richtcha rakteristik in der Auswirkung schwer abzuschätzen ist.

8.3 Schlußfolgerungen

Aus der obigen Gegenüberstellung kann man schlußfolgern, daß der Übergang von kohärenten zu inkohärenten Strahlen gleitend durchgeführt werden muß. Dies ge lingt, wenn die mittlere Turbulenzverschiebung entsprechend den vorstehend zu 7.) gemachten Angaben berücksichtigt wird. Damit liegt ein Verfahren vor, um die Schallausbreitung mit einem Strahlenmodell im Kontext der Ansätze zur TA-Luft zu bestimmen. Als zusätzliche Information wird die Impedanz des Bodens benötigt und die vertikale Ausdehnung der Quelle (siehe Abschnitt zur Kohärenz).

Die Gegenüberstellungen im quantitaviven Vergleich mit der VDI 2714 haben ge zeigt, wenn von dem Fall bodennaher Quellen und instabiler Wetterlagen mit Windgeschwindigkeiten unter 3.5 m/s abgesehen wird, daß resultierende Interfe renzeffekte in der Regel nur im Nahbereich mit höchstens 1 dB zu beobachten sind. Dies stimmt mit der Beobachtung aus Langzeitmessungen überein. Spektren der Schallimmission (Frequenzauflösung 5 Hz) mit ausgeprägten Frequenzeinbrüchen werden bei Messungen von Industriegebieten in 10 m Höhe über Grund praktisch nie beobachtet. Dies schließt nicht aus - und dies bestätigt auch die Praxis -, daß in einzelnen Stunden solche Effekte insbesondere bei stabilen Witterungsbedingungen in kürzeren Entfernungen, d. h. unter 500 m, beobachtet werden können. Die von Lang (Lang, J., Über den Einfluß der meteorologischen Bedingungen und des Bo dens auf die Schallausbreitung von Autobahnen, Österreichischer Ingenieur- und Architektenzeitung 133(2), 88) an Autobahnen beobachteten Minima der Terzspek tren zwischen 125 und 250 Hz erklären sich dadurch, daß der Beobachtungswinkel zu klein ist, um tatsächliche Interferenz beobachten zu können, die den A-Schallpe gel jedoch nicht wesentlich beeinflußt.

Die Gegenüberstellung zeigt, daß das Modell der VDI 2714 auf stabile Wetterlagen abgestellt ist, d. h. Windgeschwindigkeiten von 1 bis 3 m/s und Inversion. Berück sichtigt man die Turbulenz auf der Basis der TA Luft, erhält man die in Tabelle 8.8 dargestellte Gegenüberstellung für die Mitwindrichtung.

Tabelle 8.8

Gegenüberstellung VDI 2714 und parabolisches Modell mit Turbulenz bei Mitwind und stabile Witterungsbedingungen

Die Abweichungen liegen im Bereich bis 800 m unter 2.4 dB, wobei mit zunehmen der Entfernung das parabolische Modell bei niedrigen Höhen höhere Zusatzdämp fung bei stabilen Witterungsbedingungen voraussagt. Berücksichtigt man Reflexio nen höherer Ordnung, reduzieren sich die prognostizierten Zusatzdämpfungen um ca. 0.5 dB oberhalb von 1000 m.

Insgesamt ist daher davon auszugehen, daß das parabolische Modell nach TA Luft in der Lage ist, die Schallausbreitung in Abhängigkeit von der Windrichtung, Windgeschwindigkeit und der atmosphärischen Stabilität gut zu beschreiben. Bei größeren Entfernungen sind Reflexionen höherer Ordnung entsprechend dem Punkt Reflexionen im Abschnitt Berechnungsverfahren zu berücksichtigen.

Für den Fall stabiler Wetterlagen bei h_q = 3.5 m und h_a = 4 m und einer Gegen überstellung von inkohärentem Ansatz und Turbulenzenansatz, wie auch bei labi len Wetterlagen, als auch bei hochliegender Quelle oder Aufpunkt bei stabilen Wet terlagen (h_q = 9.5 m, h_a = 20 m) sind in Gegenwindrichtung deutlich Fokussierun gen zu erkennen, die aus der Praxis bekannt sind. Weiter zeigt sich in diesen drei Fällen, daß der turbulente Ansatz zu plausibleren Werten für dBM führt als der inkohärente Ansatz.

Die Aussagen des Modells haben erhebliche Auswirkungen auf die Auslegung von Schallschirmen:
Die VDI 2720 (Schallschutz durch Abschirmung im Freien, Beuth-Verlag, Berlin, Entwurf 1991) zieht bei der Berechnung der Einfügungsdämpfung von Schall schirmen das D_BM vom Schirmmaß ab. Dies geschieht unter der Annahme, daß nach Errichtung des Schirms keine Interferenzauslöschung eintreten kann. Dem steht entgegen, daß mit dem vorliegenden Modell der Interferenzanteil beim D_BM bis 200 m Abstand höchstens bis 1 dB beträgt. Darüberhinaus ist für Entfernungen über 200 m eine resultierende Interferenz bei stabilen Wetterlagen vernachlässig bar. Dies bedeutet, insbesondere für höher liegende Schallquellen, daß das D_BM nicht zum Abzug zu bringen ist. Dies stimmt mit dem Hinweis, der auf praktische Erfahrungen bei großen Industrieflächen zurückgeht, in der VDI 2720 überein, daß bei ausgedehnten industriellen Quellen der Abzug entfallen kann. Dafür spricht auch, daß in diesen Fällen die Strahlen die Quellen nicht kohärent verlassen.

Für bodennahe bewegliche Quellen wie Straßenverkehr ist die Kohärenzbedingung nach dem Abschnitt über Kohärenz erfüllt. Bei dichterem Verkehr ist davon auszu gehen, daß die durch den Verkehr erzeugte Turbulenz die Interferenzauslöschung im Nahbereich reduziert. In labilen Situationen prognostiziert die vorliegende, von einem parabolischen Modell ausgehende Erfindung nach TA Luft höhere resultie rende Interferenzeffekte gegenüber stabilen Wetterlagen. Dies entspricht dem nor dischen Modell (siehe Anhang D VDI 2714).

Die obige Feststellung macht die entsprechende Angabe der Deutschen Bahn AG in der Schall 03 verständlich, in der von Abschirmung auch bei gerade noch beste hender Sichtverbindung ausgegangen wird. Hier scheinen die am Boden reflektier ten Wellen zumindest teilweise abgeschirmt zu werden und damit zu einer Pegel reduzierung zu führen.

9. Zusammenfassung

Es konnte gezeigt werden, daß mit einem parabolischen Ansatz und den Vorgaben der TA Luft ein klimatologisches Strahlenmodell für die Schallausbreitung entwic kelt werden kann, dessen Resultate für stabile Wetterlagen und Windgeschwindig keiten von 1 bis 3 m/s den bestehenden Berechnungsnormen des VDI weitgehend entspricht. Das VDI 2714 Modell repräsentiert die Schallausbreitung unter ausbrei tungsgünstigen Bedingungen bei Inversionen nachts. Für die indifferenten und in stabilen Wetterlagen werden höhere Zusatzdämpfungen in Mitwindrichtung be rechnet. Dies ist durch die Erfahrung bestätigt. Das auf dem hier entwickelten Mo dell basierende Verfahren nach der vorliegenden Erfindung erlaubt darüber hin aus, die Schallausbreitung und die meteorologischen Zusatzdämpfungen bei be kannter Windrichtung, Windgeschwindigkeit und atmosphärischer Stabilität (Be deckungsgrad) zu berechnen. Als Zusatzinformation wird die Bodenimpedanz be nötigt. Das Verfahren nach der vorliegenden Erfindung wurde mit einer gemesse nen Bodenimpedanzen für Grasland geprüft. Andere Bodenimpedanzen, die aus dem Strömungswiderstand berechnet werden, können eingesetzt werden.

Damit eröffnet sich die Möglichkeit, mit überschaubarem numerischen Aufwand die Schallausbreitung mit einer deutlich verbesserten Genauigkeit unter Berück sichtigung der Windgeschwindigkeit, Windrichtung und Stabilität (Bedeckungs grad) für reale Situationen zu berechnen. Dabei ist Mittelung über unterschiedliche Windrichtungen und Windgeschwindigkeiten sinnvoll. Dies wird insbesondere zur genaueren Berechnung der Abschirmung von Bedeutung sein, da der Meteorolo giefaktor K_w der VDI 2720, mit dem der Effekt der Schallstrahlenkrümmung nach dieser Richtlinie berücksichtigt wird, durch eine realistische Approximation ersetzt werden kann. Bedeutsam für die Berechnung der Abschirmung ist weiter, daß ge zeigt werden konnte, daß das dBM für ein breitbandiges Geräusch nur teilweise durch Interferenzen bestimmt wird und daher bei der Berechnung der Abschir mung berücksichtigt werden kann.

Die Häufigkeit von Windrichtung, Windgeschwindigkeit und Stabilität kann für jeden Standort in Deutschland durch den Deutschen Wetterdienst angegeben wer den. Mit diesen Daten und dem vorliegenden Modell sind klimatologische Berech nungen der Schallimmission möglich, die die Häufigkeiten der unterschiedlichen Wetterlagen im langfristigen Mittel (10 Jahre) berücksichtigen. Damit wird es mög lich, die Wirkung von Schallschirmen in einen klimatologischen Zusammenhang zu bringen, d. h. es erschließt sich die Möglichkeit darzulegen, mit welcher Häufigkeit welche Pegelminderungen am Tage und in der Nacht zu erwarten sind. Regionale Unterschiede, die klimatisch oder orographisch bedingt sind, können damit quanti fiziert werden. Dabei kann an die eingeführten Verfahren zur Berechnung der Im mission von luftfremden Stoffen nach TA Luft angeknüpft werden.

Weiter erschließt sich die Möglichkeit, über die Windrichtung, Windgeschwindig keit und die Stabilität den Einfluß verschiedener Quellen auf einen Immissionsort zu berechnen. Zusammen mit Langzeitmessungen kann dies dazu benutzt werden, Anteile von Quellen zu bestimmen, deren Zeit- bzw. Frequenzstruktur eine Tren nung mit anderen Methoden nicht zuläßt.

Für die Praxis erscheint es weiter wichtig, daß mit dem vorliegenden Modell die Tages- und Nachtwerte mit unterschiedlichen meteorologischen Zusatzdämpfun gen berechnet werden können, da sich die Immissionsgrenzwerte oder Immissions richtwerte zwischen Tag und Nacht erheblich unterscheiden.

Die vorgenannten Möglichkeiten zu einer differenzierteren Darstellungsmethode von aktiven Schallschutzmaßnahmen können eine erhebliche Auswirkung auf de ren Bewertung und Akzeptanz haben, da ihre Wirksamkeit besser dargestellt wer den kann.

10. Berechnungsverfahren A. Ableitung der meteorologischen Dämpfung dM

Nimmt man ohne Beschränkung der Allgemeinheit an, daß x_q = -x_a ist, dann ist

Aus Gl. (3.11) folgt für a₀ unter Vernachlässigung von b₁:

Durch Differentation von a₀ nach x_q und Einsetzen der Gl. (A3) erhält man nach einigen Umformungen

Durch Einsetzen in Gleichung (3.13) ergibt sich die meteorologische Zusatzdämp fung bei einem parabolischen Ansatz:

Mit

ist sichergestellt, daß bei freier Schallausbreitung an keiner Stelle eine Kaustik auftreten kann. Der Grenzfall der Schattenzone a₀ = -h ist durch das Verschwinden des Nenners gekennzeichnet.

Der Grenzfall große Entfernung ist durch h/a₀ ≈ 0 beschrieben. Die meteorologische Zusatzdämpfung erreicht dabei ein Maximum:

Bei der Reflexion am Boden ergibt sich das resultierende Meteorologiemaß für ei nen Reflexionspunkt zu

wobei a₀₁ die Krümmung des Schallstrahls bis zum Reflexionspunkt x_s und a₀₂ die Krümmung des Schallstrahls vom x_s bis zum Aufpunkt beschreibt und h_v der Grenzhöhenparameter ist.

Der obige Ansatz gilt auch bei Reflexionen höherer Ordnung, wobei der Index "1" sich auf den Bereich vor der ersten Reflexion und der Index "2" auf den Bereich nach der letzten Reflexion bezieht.

B. Berechnungsverfahren für a₀, resp. a_{0i</ 23948 00070 552 001000280000000200012000285912383700040 0002019740783 00004 23829SUB<}

Die gesuchte Größe a₀, die die maximale Höhe über der mittleren Höhe aus Auf punkt und Quellenpunkt des Schallstrahls beschreibt, ist bei bekanntem Abstand r durch

(B1) a₀ = E(r,v,ϕ,b) (a₀β+h)^m-1

bestimmt. Der Faktor E hängt vom Abstand r mit x_q = r/2, der Windgeschwindig keit v, vom Winkel ϕ, zwischen Windrichtung und der Ausbreitungsrichtung und von der durch die Quellenhöhe und Aufpunkthöhe bestimmten Steigung b ab. m wird durch die Ausbreitungsklasse festgelegt. Der Faktor β ist durch

so festgelegt, daß es bei Gegenwind zu keiner Überschneidung der Strahlen (Kau stiken) kommen kann.

Führt man eine renormierte Höhe h′ und Strahlhöhe a₀′ mit

(B2) h′ = h _* K und

(B3) a_o′ = a_o _* K mit

ein, erhält man für E < 0

(B5) a₀′ = (a₀′·β + h′)^m-1

und für E < 0 erhält man:

(B6) +a₀′= -(h′+a₀′·β)^m-1

Gleichung (B5) gilt für positive Krümmungsradien, Gleichung (B6) für negative Krümmungsradien. Der Fall geradliniger Schallausbreitung wird durch K=0 be schrieben.

Die Gleichung (B5) hat immer eine Lösung. Berücksichtigt man zur Berechnung von a₀′ nach Gl. (B5) die beiden Grenzfälle:

1. Fall:
h′»a₀
a₀′ = +h′^m-1

2. Fall:
h′<a₀

wobei β = 1/(2-m) gewählt wird, können für positive E die dazwischen liegenden Werte durch Iteration bestimmt werden.

Für die Gleichung (B6) existieren zwei Lösungen. Die erste Lösung ergibt sich aus der Bedingung

h′ + a₀′ < 0

d. h. der Schallstrahl verläuft über dem Boden, bei h′ + a₀′ = 0 berührt der Schall strahl den Boden. Die Schattenzone ergibt sich aus

Daraus leitet sich der Abstand x_s der Schattenzone von der Quelle ab:

Die zweite Lösung ergibt sich für

h′ + a₀′ < 0.

Wird β < 1/(2-m) angesetzt, liegt, falls eine Lösung existiert, d. h. der Aufpunkt sich nicht in der Schattenzone befindet, die Lösung bei

a₀′ < -h′

d. h. der Schallstrahl verläuft über dem Boden. Für β < 1/(2-m) existiert eine zweite Lösung a₀′:

Der Grenzfall der Schattenzone ist durch

eindeutig bestimmt.

Hat man die Umkehrfunktion für β = 1/(2-m) bestimmt, können die Lösungen für andere Werte von β algebraisch umgerechnet bestimmt werden. Ist die Lösung für

gesucht, wird

ersetzt. Damit erhält man

ã wird bestimmt und auf a_o mit

umgerechnet. Ist β′ < β bei negativem γ, dann kann die obengenannte zweite Lö sung zu Werten führen, für die

a₀ < -h

ist, d. h. es existieren zwei reale Lösungen und damit zwei Strahlen, von denen der zweite Strahl eine Kaustik durchläuft. Zur numerischen Lösung können unter schiedliche Algorithmen angewendet werden, so z. B. eine numerische Iteration oder das bekannt Newtonsche Verfahren zur Bestimmung der Nullstellen und ähnliche Algorithmen. In der numerischen Lösung empfiehlt es sich, die Funktion für die 6 festen Werte von m zu tabellieren.

Grundsätzlich kann β innerhalb der Grenzen 0 < β < 1 gewählt werden.

Neben der Möglichkeit β mit β = 1/(2-m) zu wählen, die sich besonders für den Fall einer hohen Fokussierung des Schallstrahls ohne Kaustiken bewährt hat, kann β vorzugsweise auch mit dem Wert 2/3, basierend auf dem Ansatz zur Anpassung an die mittlere Strahlhöhe gewählt werden.

In weiteren bevorzugten Ausführungsformen des Verfahrens nach der vorliegen den Erfindung wird β so gewählt, daß der mittlere reziproke Krümmungsradius in den einzelnen Punkten des Schallstrahles über den gesamten Schallstrahl, näm lich gleich dem reziproken Krümmungsradius des gesamten Schallstrahles ist, also, daß

gilt, wobei der mittlere Krümmungsradius in den einzelnen Punkten des Schall strahles über den gesamten Schallstrahl ist und R der Krümmungsradius des ge samten Schallstrahles ist.

Der Krümmungsradius R(z) über den Verlauf des Schallstrahles jeweils in einer Höhe z ist dabei nach Gl. 3.4 mit

gegeben. R kann näherungsweise mit

ermittelt werden. Dies gilt aus folgender Überlegung heraus:
R sei R = a₀ + h′ mit h′ als dem Abstand zwischen Kreismittelpunkt und Boden und a₀, wie bereits bekannt als dem maximalen Abstand des Schallstrahles vom Boden.

Dann gilt einerseits gilt R² = h′² + x_b², und somit h′² = R²-x_b², andererseits ist aber auch R = a₀ + h, somit h′ = R-a₀ und daher auch h′² = (R-a₀)². Daher kann aus die sen beiden Überlegungen

R²-x_b² = (R-a₀)²

angesetzt werden. Hieraus ergibt sich im weiteren dann

R²-x_b² = (R-a₀)²
R²-x_b² = a₀²-2a₀R + R²
-x_b² = a₀²-2 a₀R

Und, da a₀²« x_b² ist, gilt näherungsweise

x_b²= 2a₀R

und somit

Aufgrund des bekannten Zusammenhanges

a₀ = E·(a₀·β+h)^m-1

kann β nun so bestimmt werden, daß

gilt.

Darüber hinaus ist es jedoch auch möglich β experimentell zu bestimmen. Dies er folgt dabei vorzugsweise vor dem Hintergrund der Kenntnis des Zusammenhangs aus Gl. 3.21, nämlich daß

ist. Im Übergang zur Schattenzone gilt jedoch

a₀ = -h,

so daß dann Gl. 3.21 wie folgt geschrieben werden kann:

dM=10 log| (-1+β·m)/(-1+β·(2-m))|

Für β ergibt sich so

Da dM gemessen werden kann, kann β auf diese Weise vorzugsweise auch experi mentell bestimmt werden.

C. Reflexionen

Wie schon erläutert, treten eine oder drei einfache Reflexionen am Boden auf. Die Punkte werden durch die Bedingung, daß der Einfallswinkel gleich dem Ausfalls winkel ist, bestimmt. Der Strahl von der Quelle wird dadurch berechnet, daß die Aufpunkthöhe mit h = 0 angesetzt wird. Entsprechend wird für den zweiten Strahl angenommen, daß die Quelle auf h = 0 liegt und die Empfangshöhe gleich der Aufpunkthöhe ist.

Dabei kann die Krümmung der Schallstrahlen für die Teilstrahlen einzeln berechnet werden, oder die Krümmung wird für beide Strahlen gleich angesetzt, wobei je weils immer die Krümmung des längeren Strahls herangezogen wird. Die Berech nungen zeigen, daß die unterschiedlichen Ansätze nur eine geringe Auswirkung auf die meteorologisch bedingte Zusatzdämpfung besitzen.

Numerisch werden die Reflexionspunkte X am Boden dadurch bestimmt, daß die Funktion

(C1) f(x) = z₁′(x) + z₂′(x)

für ein äquidistantes Raster zwischen Aufpunkt und Quellenpunkt bestimmt wird. z₁′ ist die erste Ablenkung des ersten Strahls am Boden an der Stelle x, z₂′ ist ent sprechend definiert. Es hat sich als vorteilhaft erwiesen, diese Stützstellen durch ein Polygon dritter Ordnung zu approximieren und dafür die Nullstellen zu suchen, an denen die Reflexionsbedingung erfüllt ist. Der Vorteil dieses Ansatzes ist es, daß er auch in nicht ebenem Gelände funktioniert.

Als schneller Algorithmus hat sich ein Algorithmus erwiesen, bei dem die Null stelle jeweils durch Halbierung des Suchintervalls bestimmt wird.

Numerisch kann für konstante Krümmung die Reflexion bei ebenem Gelände durch die folgenden Ansätze beschrieben werden:

wobei z^o an der Quelle beginnt.

Für einfache Reflexionen und Reflexionen höherer Ordnungen und konstanter Krümmung der Strahlen wird die Funktion des Strahls, der den Empfänger erreicht durch

beschrieben, wobei n für die Anzahl der Bodenreflexionen steht und a eine unbe kannte Konstante ist.

Für x_b (=x_B) ergibt sich, wenn die Bedingung z°′ = z¹′ am Reflexionspunkt am Boden erfüllt ist:

a ergibt sich aus:

und

Das Gleichungssystem läßt sich numerisch einfach mit einem Algorithmus zur Be stimmung jeweils einer Nullstelle bestimmen. Grundsätzlich existieren jeweils 4 Lösungen zu einem n, wobei höchstens jeweils 3 reale Lösungen auftreten.

Wenn keine reale (reelle) Lösung mehr existiert, dann existiert auch kein Schall strahl für die Anzahl von n Reflexionen mehr.

11. Implementierung bestimmter Ausführungsformen des erfindungsgemäßen Verfahrens A. Beschreibung der Initialisierung

Ziel dieses Programmteils ist die Umkehrfunktion Gl. (B5) zur Verfügung zu stellen

β = 1/(2-m)

1. Grenzfall:

2. Grenzfall:

h′»a₀ a₀′=(h′)^m-1

Die Fälle dazwischen werden durch Iteration z. B. mit Newton′schem Algorithmus berechnet. Die Berechnung zwischen dem Grenzfall z. B. h′ = 100 bis h′ = 0 kann in einer Schrittweite von 0.01 erfolgen, damit ist a₀′ für alle möglichen Werte von h′ < 0 für die Gl. (B5) verfügbar.

Ziel dieses Programmteils ist die Umkehrfunktion Gl. (B6) zur Verfügung zu stellen

β = 1/(2-m)

Es existieren zwei Lösungen. Lösung 1 wird durch Iteration für h′ < 0 bestimmt

a₀′ + h′ < 0

1. Grenzfall:

h′» a₀ a₀′ = -(h′)^m-1

Die Werte zwischen h′ = 100 und h′ < 0 werden durch Iteration bestimmt und in Schritten von 0.01 tabelliert.

Die zweite Lösung liegt zwischen

a₀′ + h′ < 0

und

h′ + a₀· β < 0.

Die Werte zwischen h′ = 100 und h′ < 0 werden durch Iteration bestimmt.

B. Die Berechnung

Eingabe:
Quellenhöhe: h_q
Abmessung der Quelle: s_q
Aufpunkthöhe: h_a
Abstand: r
Winkel zur Mitwindrichtung: ϕ
Windgeschwindigkeit:
Stabilitätsklasse bzw. Faktor: m
Bodenimpedanz: aus Messungen oder Literatur
Festlegung z. B.: β′ = 0.5 oder β′ = 0.75
Turbulenzfaktor: t_s

1. Berechnung des Faktors E nach Gl. (A2)
2. Berechnung des Faktors K nach Gl. (B4)
3. Berechnung des Faktors h′ nach Gl. (B2)
4. Berechnung des Faktors a₀′ aus der Umkehrfunktion durch Interpolation zwischen zwei Werten von h′.
Fall 1: E < 0
Fall 2: E < 0
für β < 1/2-m 1. Lösung
für β < 1/2-m Prüfung, ob Lösung existiert. Wenn nein, wie Lösung 1. Sonst keine Reflexion am Bo den, jedoch Kaustik und Lösung 2.
5. Berechnung a₀ = a₀′/K und Umrechnung auf β′
6. Berechnung dM nach Gl.(A4)
7. Berechnung der Druckamplitude des Direktstrahls p₁ = 10^0.05·dM
8. Berechnung der Reflexionsstrahlen
Numerische Lösung nach Gl. (C1) und Intervallschachtelung oder mit n = 1 nach den Gl. (C4), (C5) und (C6)
Berechnung der Druckamplitude der Reflexion p_i p_i = 10^0.05·dMiwobei dMi nach Gl. (4.1) berechnet wird.
9. Berechnung des Reflexionsfaktors R nach Gl. (5.1) mit Gl. (5.6) oder mit Gl. (5.2) je nach gewählter Bodenimpedanz und multipliziert mit p_i für den jeweiligen Winkel.
10. Berechnung der Turbulenzverschiebung Gl. (2.5) und Kohärenzlänge und Umrechnung auf resultierende Wegverschiebung durch quadratische Addi tion.
11. Berechnung der Betragsquadrate mit Gl. (7.4) für den Direktstrahl und die Reflexion 1.
12. Durchführung der Berechnungsschritte 9 bis 11 für jede Frequenz in Schritt weite mit 1% Frequenzzunahme.
13. Ausgabe des dBM als Funktion der Frequenz von 10 bis 16 kHz je nach Be darf.
14. Berechnung der sonstigen Ausbreitungsparameter nach VDI 2714 als Funk tion der Frequenz (z. B. Luftabsorption)
15. Berechnung der Oktavschallpegel oder Schmalbandpegel aus dem Schallei stungspegel der Quelle für den gewählten Aufpunkt.

12. Kohärenz

In der praktischen Anwendung existieren ausschließlich Quellen, die inkohärent abstrahlen, wenn man von technischen Quellen absieht, die gerade so konstruiert sind, daß sie zumindest teilweise kohärent abstrahlen können. Bedingung dafür, daß bei zwei überlagernden Strahlen Interferenzeffekte beobachtet werden können, ist, daß die Strahlen zumindest teilweise kohärent sind.

Unter kleinen Beobachtungswinkeln ϑ wird, wie aus der Optik und Astronomie wohl bekannt ist, die Strahlung kohärent, obwohl die Quelle, z. B. ein Fixstern, in kohärent strahlt. Die Bedingung für die Kohärenz lautet:

x · sin(ϑ) < λ/4

wobei x die Abmessung der Quelle und λ die Wellenlänge ist und ϑ der Öffnungs winkel, unter dem die Quelle beobachtet wird.

Im hier vorliegenden Problem werden zwei oder mehr Strahlen beobachtet, von denen einer direkt von der Quelle zum Beobachter und die übrigen unter einem Winkel ϑ zu diesem Strahl abgestrahlt und am Boden reflektiert werden. Kohärenz der Strahlung kann angenommen werden, wenn die obige Ungleichung erfüllt ist. Der Übergang von Kohärenz zur Inkohärenz kann dadurch beschrieben werden, daß eine Fluktuation Δl ganz entsprechend der der Turbulenz als mittlere Längen verschiebung angesetzt wird:

(D1) Δl=4·x·sin(ϑ) m

Diese Formulierung ist äquivalent mit einer begrenzten Phasenfluktuation.

Mit Gl. (D1) kann unmittelbar gezeigt werden, daß eine Straße mit einer Quellen abmessung von ca. 0.5 m Höhe schon bei 50 m Abstand wie eine kohärente Quelle strahlt:

Für den nächstgelegenen Straßenteil ist Kohärenz unter 4000 Hz gegeben. Dies er klärt die von Lange beobachteten Interferenzeinbrüche in der Schallemission von Straßen für Abstände zwischen 100 und 200 m. Andererseits sind ausgedehnte In dustriequellen mit Höhen bis 40 m, die über diese Höhe vom Boden an auch ab strahlen, auch bis 1000 m Entfernung noch nicht kohärent.

Dies erklärt, warum Stüber bei der Messung in der Umgebung einer Ölraffinerie keine kohärenten Anteile gefunden hat.

13. Vorteilhafte Anwendungen der Erfindung

Die vorliegenden erfindungsgemäßen Verfahren und Vorrichtungen erlauben es nicht nur die Schallstrahlen einfach zu ermitteln, sondern darüber hinaus auch die durch das Wind- und Temperaturfeld erzeugte Fokussierung und Defokussierung ohne weitere numerische Differentiation incl. der durch die Reflexion am Boden hervorgerufenen Interferenzen unter Berücksichtigung der atmosphärischen Tur bulenz zu bestimmen.

Vorteilhafterweise kann unter Zuhilfenahme der vorliegenden Erfindung die Be stimmung der Schallimmission bei bekannter räumlicher Struktur der Schallquellen für eine meteorologische Situation anhand der Windrichtung, Windgeschwindig keit und Stabilitätsklasse erfolgen. Diese Anwendung ist außerordentlich nützlich, um anhand von wenigen Schallimmissionsmessungen zu prüfen, ob das Verfahren für die angesetzten oder gemessenen Schallemissionen korrekt ist. Damit kann die Aussagesicherheit von Messungen zur Überprüfung, ob Gewerbebetriebe die Im missionsrichtwerte einhalten, erheblich vereinfacht werden.

Durch Berechnung der Schallimmission für verschiedene Windrichtungen nach Tageszeiten und Vergleich mit entsprechenden kontinuierlichen Messungen kön nen über einfache Modellansätze die Pegel von Fremdgeräuschquellen, wie z. B. Straßen- und Schienenverkehr von weitgehend kontinuierlich einwirkenden Ge werblichen Quellen mit hoher Präzision getrennt werden. Dies gilt insbesondere, wenn akustische Längzeitmessungen zum Einsatz kommen.

Die Berechnung der Wirkung von aktiven Schallschutzmaßnahmen in bestimmten meteorologischen Situationen kann vorteilhafterweise unter Verwendung der Ver fahren und Vorrichtungen nach der vorliegenden Erfindung erfolgen.

So folgt etwa die Windrichtung in einem Flußtal nachts häufig der Fließrichtung des Wassers. Damit ist die Wahrscheinlichkeit einer Mitwindsituation bei Lärm schutzwällen oder -wänden, die parallel zum Fluß stehen, wesentlich geringer als bei einer Straße, die quer zur Fließrichtung verläuft. Solche Unterschiede, die sich ganz erheblich auswirken können, können so etwa nach der vorliegenden Erfin dung berücksichtigt werden.

Innerhalb Europas herrschen sehr unterschiedliche klimatologische Bedingungen, die sich ebenfalls in bisher unbekannter Weise auf die Reichweite und Intensität von Lärmquellen auswirken. Solche regionalen Unterschiede in der Häufigkeit be stimmter meteorologischer Situationen, wie sie beispielsweise zwischen Bayern und Schleswig-Holstein oder Österreich und Dänemark dokumentiert sind, können vorteilhafterweise nach der vorliegenden Erfindung ebenfalls quantifiziert werden.

In vielen Fällen wird auf den Bau von Schirmwänden verzichtet, weil diese angeb lich nicht mehr wirksam sind. Statt dessen werden keine oder passive Maßnahmen ergriffen. Die Aussage der Unwirksamkeit der Schallschirme beruht auf einer Ex tremalbetrachtung. Dabei wird angenommen, daß bei Inversion und Mitwind der Schirm wegen der starken Strahlenkrümmung übersprungen wird. Dies ist grund sätzlich richtig. Es stellt sich jedoch die Frage, wie häufig dieser Fall eintritt und ob dieser ungünstigste Fall nicht zu einer Zeit eintritt, in der z. B. Verkehrslärm wegen der geringen Fahrzeugdichte unerheblich ist, wie dies z. B. kurz vor Sonnenaufgang im Sommer, Frühjahr und Herbst der Fall ist. Hier gestattet die vorliegende Erin dung eine weitaus differenziertere Abwägung von Maßnahmen.

Bei genauer Kenntnis der Abstrahlungsbedingungen der resultierenden Bodenre flexionen ist auch im gewerblichen Bereich eine wesentlich genauere akustische Planung möglich. So wird schon längere Zeit darüber spekuliert, daß bei Betriebs stätten der Großindustrie ausschließlich die in den Randzonen liegenden Schall quellen die Schallimmission bestimmen. Mit den Verfahren und Vorrichtungen nach der vorliegenden Erfindung läßt sich diese Vermutung überprüfen und quan tifizieren. Damit können Lärmsanierungen wesentlich kostengünstiger ausgeführt werden.

Im folgenden wird nun die zugehörige Zeichnung erläutert. In dieser zeigen:

Fig. 1 die Parameter des parabolischen Ansatzes,

Fig. 2 eine numerische Lösung für die Gegenwindrichtung, und

Fig. 3 eine Schallausbreitung unter stabilen Bedingungen bei Gegenwind,

Fig. 4 eine Schallausbreitung unter instabilen Bedingungen bei Mitwind,

Fig. 5 einen Direktstrahl und Reflexion am Boden,

Fig. 6 einen Direktstrahl und Bodenreflexion bei Gegenwind und stabiler Wetter lage,

Fig. 7 eine Mitwindwetterlage unter stabilen Bedingungen, und

Fig. 8 eine Bodenreflexion bei instabiler Wetterlage.

Fig. 1 zeigt die Parameter des parabolischen Ansatzes. Auf der x-Achse ist der Ab stand 1 aufgetragen, wohingegen die y-Achse die Höhe 2 angibt. s₁ und s₂ sind die Öffnungen der Strahlen bei konstanter und nicht konstanter Schallgeschwindigkeit.

Fig. 2 zeigt eine eine numerische Lösung für die Gegenwindrichtung. Der Winkel zum Wind beträgt hier 180°, der Bedeckungsgrad m = 0,42, die Windgeschwindig keit 3 m/s in 10 m Höhe. Die Schallquelle befindet sich in 15 m Höhe. Auf der x- Achse ist die Entfernung in Metern 1 aufgetragen, wohingegen die y-Achse die Höhe in Metern 2 angibt. Man kann den Strahl des Schalls nach Reflexion am Bo den 3 von dem des Direktschalls 4 in der Darstellung unterscheiden. Ferner ist eine Zone zwischen Schatten und Strahlen mit Bodenreflexion (Halbschatten) zu sehen.

Fig. 3 zeigt eine Schallausbreitung unter stabilen Bedingungen mit einem Bedec kungsgrad von m = 0.41 bei Gegenwind mit einer Geschwindigkeit von v = 2 m/s. Die Wegdifferenz beträgt -0.06 m. Auf der x-Achse ist der Abstand 1 aufgetragen, wohingegen die y-Achse die Höhe 2 angibt.

Fig. 4 zeigt eine Schallausbreitung unter instabilen Bedingungen, der Bedeckungs grad beträgt hier m = 0.09. Es herrscht Mitwind bei einer Geschwindigkeit von v = 2 m/s. Die Wegdifferenz beträgt 0.06 m. Auf der x-Achse ist wiederum der Ab stand 1 aufgetragen, die y-Achse gibt auch hier die Höhe 2 an.

Fig. 5 zeigt einen Direktstrahl und Reflexion am Boden bei einer Quellenhöhe von 9.5 m und einer Aufpunkthöhe von 20 m. Auf der x-Achse ist der Abstand 1 aufge tragen, die y-Achse gibt die Höhe 2 an.

Fig. 6 zeigt einen Direktstrahl und Bodenreflexion bei Gegenwind und stabiler Wet terlage mit einem Bedeckungsgrad von m = 0.41. Wie in den Figuren zuvor ist auf der x-Achse ist der Abstand 1 aufgetragen und die y-Achse gibt auch hier die Höhe 2 an.

Fig. 7 zeigt eine Mitwindwetterlage unter stabilen Bedingungen (Bedeckungsgrad m=0.41). Es treten drei Reflexionen am Boden auf. Auf der x-Achse ist der Abstand 1 aufgetragen, wohingegen die y-Achse die Höhe 2 angibt.

Fig. 8 zeigt eine Bodenreflexion bei instabiler Wetterlage mit einem Bedeckungs grad von m=0.09. Auf der x-Achse ist der Abstand 1 aufgetragen, die y-Achse gibt wie immer die Höhe 2 an.

Claims

1. Verfahren zur Ermittlung der meteorologischen Zusatzdämpfung dM an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q befindlichen Schallquelle ausgehenden Schalls, dadurch gekennzeichnet, daß zu ihrer Be stimmung von einem parabolischen Verlauf des Schallstrahles von Q nach A ausgegangen wird.

2. Verfahren zur Ermittlung der meteorologischen Zusatzdämpfung dM an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q befindlichen Schallquelle ausgehenden Schalls nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der parabolische Verlauf des Schallstrahls dabei in etwa der Gleichung folgt, mit wo

- x der jeweilige Abstand von der Schallquelle Q,
- h_q die Höhe der Schallquelle Q, h_a die Höhe des Aufpunktes A ist,
- x_q den Abstand des Ortes der Schallquelle Q von einem gewählten Null punkt N angibt, x_q ohne Beschränkung der Allgemeinheit so gewählt ist, daß x_q = -x_a ist, wo x_a der Abstand des Aufpunktes A vom Nullpunkt N ist, und
- a₀ die maximale Elevation des Strahls über h an der Stelle x = x_b bzw. die minimale Elevation für negative Krümmungsradien beschreibt.

3. Verfahren zur Ermittlung der meteorologischen Zusatzdämpfung dM an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q befindlichen Schallquelle ausgehenden Schalls nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß

(i) in einem ersten Schritt
- der Abstand , r genannt,
- die Höhe der Schallquelle Q, h_q genannt,
- die Höhe des Aufpunktes A, h_a genannt,
- die Windgeschwindigkeit, v genannt,
- der Winkel zwischen der Windrichtung und der Strec ke , ϕ genannt,
- der Stabilitätsfaktor, m genannt, und
- der meteorologische Temperaturgradient, dtm genannt

bestimmt werden;

(ii) in einem zweiten Schritt dann die Größe a₀, die die maximale Elevation des Strahls über h an der Stelle x = x_b bzw. die minimale Elevation für negative Krümmungsradien beschreibt, vorzugsweise in einem iterati ven Verfahren so ermittelt wird, daß sie der Gleichung a₀ = E·(a₀·β+h)^m-1genügt, wobei ist und
- x_q den Abstand des Ortes der Schallquelle Q von einem gewählten Nullpunkt N angibt,
- x_q ohne Beschränkung der Allgemeinheit so gewählt ist, daß x_q = -x_a ist, wo x_a der Abstand des Aufpunktes A vom Nullpunkt N
und
- β mit 0 < β < 1, vorzugsweise mit gewählt wird,
- die mittlere quadratische Steigung des Schallstrahls, und
- γ eine Funktion von Windgeschwindigkeit, Windrichtung und atmo sphärischer Stabilität ist, und ist;
(iii) in einem dritten Schritt dann die meteorologische Zusatzdämpfung dM des Schalls am Aufpunkt A nach der Gleichung bestimmt wird, wobei β wie in Schritt (ii) gewählt wird.

4. Verfahren zur Ermittlung der meteorologischen Zusatzdämpfung dM an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q befindlichen Schallquelle ausgehenden Schalls nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß eine Berücksichtigung einer Reflexion am Boden erfolgt, wobei die Krüm mung des einfallenden Strahles von der des reflektierten Strahles unterschied lich sein kann, und wobei

(i) in einem ersten Schritt
- der Abstand , r genannt,
- die Höhe der Schallquelle Q, h_q genannt,
- die Höhe des Aufpunktes A, h_a genannt,
- die Windgeschwindigkeit, v genannt,
- der Winkel zwischen der Windrichtung und der Strecke , ϕ genannt,
- der Stabilitätsfaktor, m genannt, und
- der meteorologische Temperaturgradient, dtm genannt

bestimmt werden;

(ii) in einem zweiten Schritt der Reflexionspunkt x_R bestimmt wird, indem
a) in einem ersten Teilschritt ein beliebiger Punkt zwischen Quelle und Aufpunkt als Startreflexionspunkt gewählt wird,
b) dann in einem zweiten Teilschritt a₀₁ als das a₀ des einfallenden und a₀₂ als das a₀ des reflektierten Strahls jeweils wie folgt bestimmt wer den, nämlich, daß die Größen a_0i, die die maximale Elevation des Strahls über h an der Stelle x = x_bi (i=1,2) bzw. die minimale Elevati on für negative Krümmungsradien beschreiben, vorzugsweise in ei nem iterativen Verfahren so ermittelt werden, daß sie jeweils der Gleichung a_0i =E·(a_0i·β+h)^m-1genügen, wobei mit (i=1, 2) ist und
- x_q den Abstand des Ortes der Schallquelle Q von einem gewähl ten Nullpunkt N angibt,
- x_R den Abstand des Reflexionspunktes vom Nullpunkt angibt,
- x_q ohne Beschränkung der Allgemeinheit so gewählt ist, daß x_q = -x_a ist, wo x_a der Abstand des Aufpunktes A vom Null punkt N und
- im Falle der Berechnung von a_0i als aktuelles a₀ ist,
- im Falle der Berechnung von a₀₂als aktuelles a₀ ist,
- β mit 0 < β < 1, vorzugsweise mit gewählt wird,
- die mittlere quadratische Steigung des Schallstrahls, und
- γ eine Funktion von Windgeschwindigkeit, Windrichtung und atmosphärischer Stabilität ist, und ist;
c) dann in einem dritten Teilschritt der gewählte Punkt x_R solange ver schoben wird, bis der Einfallswinkel des einfallenden Schallstrahles in etwa gleich dem Ausfallswinkel des reflektierten Schallstrahles ist, d. h. vorzugsweise, daß die Gleichung f(x) = 0, mit f(x) = z₁′(x) + z₂′(x)noch eine reelle Lösung hat, wobei z₁′(x) die erste Ableitung des je weils einfallenden und z₂′(x) die erste Ableitung des jeweils reflek tierten Strahls und x = x_R ist, wobei der so schließlich iterativ erhal tene Punkt x_R den gesuchten Reflexionspunkt darstellt,

(iii) in einem dritten Schritt dann die meteorologische Zusatzdämpfung dM am Aufpunkt A für eine Reflexion des Schalls nach der Gleichung bestimmt wird, wobei

- β mit 0 < β < 1, sowie in Schritt (ii) gewählt wird,
- r₁ der Abstand zwischen Quelle und Reflexionspunkt und r₂ der Ab stand zwischen Reflexionspunkt und Aufpunkt, und
- h_v der Grenzhöhenparameter ist.

5. Verfahren zur Ermittlung der meteorologischen Zusatzdämpfung dM an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q befindlichen Schallquelle ausgehenden Schalls unter Berücksichtigung einer Reflexion nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß hierbei eine in etwa gleiche Krüm mung des einfallenden Strahles und des reflektierten Strahles angesetzt, und die Lage des Reflexionspunktes x_R derart bestimmt wird, daß in dem zweiten Schritt (ii) des Verfahrens nach dem zweiten Teilschritt (ii) b) zur Bestimmung von a₀₁ und a₀₂ und vor dem dritten Teilschritt (ii) c) zur iterativen Bestimmung des Reflexionspunktes x_R ein weiterer Zwischenteilschritt ausgeführt wird, in dem gesetzt wird.

6. Verfahren zur Ermittlung der meteorologischen Zusatzdämpfung dM an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q befindlichen Schallquelle ausgehenden Schalls unter Berücksichtigung von mindestens zwei Reflexionen, wobei hier eine in etwa gleiche Krümmung des einfallenden Strahles und des reflektierten Strahles angesetzt wird, derart, daß

(i) in einem ersten Schritt
- der Abstand , r genannt,
- die Höhe der Schallquelle Q, h_q genannt,
- die Höhe des Aufpunktes A, h_a genannt,
- die Windgeschwindigkeit, v genannt,
- der Winkel zwischen der Windrichtung und der Strecke , ϕ genannt,
- der Stabilitätsfaktor, m genannt, und
- der meteorologische Temperaturgradient, dtm genannt
bestimmt werden;
(ii) weiterhin die Größen a_0i (mit i = 2, . . ., n-1 und (n-1) als der maximalen Anzahl der Reflexionen), die die maximale Elevation der Strahlen über h an der Stelle x = x_b bzw. die minimale Elevation für negative Krüm mungsradien beschreiben, mit ermittelt werden, wobei
- x_b durch gegeben ist;
(iii) sowie a₀₁ und a_0n mit bestimmt werden, wobei
- a durch gegeben ist;
(iv) im weiteren die Reflexionspunkte x_R1, x_R2, . . ., x_Rn bestimmt werden, in dem zunächst x_R1 als x_R1 = a,bestimmt wird, und
dann alle weiteren Reflexionspunkte x_Ri mit x_Ri = a + 2x_b·ibestimmt werden;
(v) in einem weiteren Schritt die meteorologische Zusatzdämpfung dM_0,n am Aufpunkt A für n-1 (jedoch mindestens zwei) Reflexionen des Schallstrahls am Boden aufeinander aufbauend rekursiv nach der Glei chung mit dem Rekursionsanker dM_0,2 als dem dM Wert, der für die meteoro logische Zusatzdämpfung vom Quellpunkt bis zum ersten Reflexions punkt unter einfacher Reflexion am Boden nach einem der Verfahren nach Anspruch 4 oder 5 bestimmt wird, wobei
- dM_i,j die meteorologische Zusatzdämpfung vom Punkt i zum Punkt hin ist und der Index 0 für den Punkt der Quelle, der Index n für den Aufpunkt und die Indizes 2, . . ., n-1 für den (i-1)-ten bis (n-2)-ten Re flexionspunkt stehen,
- r₁ der Abstand zwischen Quelle und erstem Reflexionspunkt und r_n der Abstand zwischen letztem Reflexionspunkt und Aufpunkt,
- r_i (mit i = 2, . . ., n-1) der Abstand zwischen Reflexionspunkt i-1 und Reflexionspunkt i ist.

7. Verfahren zur Ermittlung der meteorologischen Zusatzdämpfung dM an einem Aufpunkt (Meßort) A eines von einer an einem anderen Ort Q befindlichen Schallquelle ausgehenden Schalls nach Anspruch 3, 4, 5 oder 6, dadurch ge kennzeichnet, daß β mit der Nebenbedingung 0 < β < 1 so gewählt wird, daß der mittlere reziproke Krümmungsradius in den einzelnen Punkten des Schall strahles über den gesamten Schallstrahl, nämlich 1/ gleich dem reziproken Krümmungsradius des gesamten Schallstrahles ist, also, daß β so gewählt wird, daß gilt, wobei

- der mittlere Krümmungsradius in den einzelnen Punkten des Schall strahles über den gesamten Schallstrahl ist und
- R der Krümmungsradius des gesamten Schallstrahles ist.

8. Verfahren zur Ermittlung meteorologischer Zusatzdämpfungen an einem Auf punkt (Meßort) A eines von einer an einem Ort Q befindlichen Schallquelle aus gehenden Schalls, dadurch gekennzeichnet, daß

(i) a) zunächst die meteorologische Zusatzdämpfung für den Direktstrahl vom Ort der Schallquelle Q zum Aufpunkt (Meßort) A mit dem Ver fahren nach Anspruch 3 bestimmt wird,
b) dann die aktuelle Anzahl der Reflexionen auf den Initialwert 1 gesetzt wird,
(ii) dann,

solange für die aktuelle Anzahl von Reflexionen ein Strahl zwi schen Quelle und Aufpunkt existiert,
die jeweiligen meteorologischen Zusatzdämpfungen für die ak tuelle Anzahl von Reflexionen für alle existierenden Strahlen mit dieser Anzahl von Reflexionen nach Verfahren der An sprüche 4, 5, 6 oder 7 bestimmt werden, und
dann die aktuelle Anzahl der Reflexionen um 1 erhöht und wieder um Schritt (ii) wiederholt wird.

9. Verfahren zur Ermittlung der Überlagerung des Schalls unter Verwendung nach Verfahren der Ansprüche 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7 oder 8 bestimmter meteorologi scher Zusatzdämpfungen dM_k (k= 1, . . ., n mit n = Anzahl der bestimmten dM) an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q be findlichen Schallquelle ausgehenden Schalls, unter Berücksichtigung von Tur bulenzen, dadurch gekennzeichnet, daß zusätzlich der Schallpegel L am Ort Q bestimmt wird und die Überlagerung derart ermittelt wird, daß die jeweilige Amplitude A_k des jeweiligen Schallstrahles durch substituiert wird, statt herkömmlicherweise nur mit A_k angenommen zu wer den, wobei

- hier vorstehend A_k die herkömmliche Amplitude unter Berücksichtigung der bereits nach VDI 2714 bekannten Dämpfungen mit Ausnahme des dortigen Bodenmeterologiemaßes darstellt,
- i für die imaginäre Einheit steht,
- ϕ_t die Phasenfluktuation zwischen zwei Strahlwegen ist, die zwischen ei nem Minimalwert -Δχ_i und einem Maximalwert +Δχ_i zeitlich zufällig ver teilt ist, und

durch Integration über einen Zeitraum T das mittlere Schalldruckquadrat durch mit Δχ_kp = w_tkp·2π·f/C₀
bestimmt wird, wobei

- ψ der Phasenunterschied ist, der durch die Zeitdifferenz bestimmt ist, die der Schall von der Quelle Q zum Aufpunkt A über die unterschiedlichen Schallwege k und p benötigt,
- Δχ_kp die maximale Phasenfluktuation durch Turbulenz,
- w_tkp die maximale Wegdifferenz durch Turbulenz
- f die Frequenz, und
- C_o die Geschwindigkeit des Schalls in der Höhe 0 ist, sowie
- hier vorstehend die Amplituden A_k bereits unter Berücksichtigung der ermittelten dM_k wie angeführt substituiert sind.

10. Verfahren zur Ermittlung der Überlagerung des Schalls unter Verwendung nach Verfahren der Ansprüche 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7 oder 8 bestimmter meteorologi scher Zusatzdämpfungen dM_k (k = 1, . . ., n mit n = Anzahl der bestimmten dM) an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q be findlichen Schallquelle ausgehenden Schalls, unter Berücksichtigung von Inko härenz, dadurch gekennzeichnet, daß zusätzlich der Schallpegel L am Ort Q be stimmt wird und die Überlagerung derart ermittelt wird, daß die jeweilige Am plitude A_k des jeweiligen Schallstrahles durch substituiert wird, statt herkömmlicherweise nur mit A_k angenommen zu wer den, wobei

durch Integration über einen Zeitraum T das mittlere Schalldruckquadrat durch mit Δχ_kp = Δl_kp · 2π · f/C_obestimmt wird, wobei

- ψ der Phasenunterschied ist, der durch die Zeitdifferenz bestimmt ist, die der Schall von der Quelle Q zum Aufpunkt A über die unterschiedlichen Schallwege k und p benötigt,
- Δχ_kp die maximale Phasenfluktuation durch Inkohärenz,
- Δl_kp die scheinbare mittlere Wegverschiebung durch Inkohärenz, mit Δl_kp = 4·s·sin(Δ_kp) ist, wobei s die vertikale Abmessung der Quelle und Δ_kp der Abstrahlwinkel zwischen zwei Strahlwegen k und p ist, sowie
- f die Frequenz, und
- C₀ die Geschwindigkeit des Schalls in der Höhe 0 ist, sowie
- hier vorstehend die Amplituden A_k bereits unter Berücksichtigung der ermittelten dM_k wie angeführt substituiert sind.

11. Verfahren zur Ermittlung der Überlagerung des Schalls unter Verwendung nach Verfahren der Ansprüche 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7 oder 8 bestimmter meteorologi scher Zusatzdämpfungen dM_k (k= 1, . . ., n mit n = Anzahl der bestimmten dM) an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q be findlichen Schallquelle ausgehenden Schalls, unter Berücksichtigung von Tur bulenzen und Inkohärenz, dadurch gekennzeichnet, daß zusätzlich der Schallpegel L am Ort Q bestimmt wird und die Überlagerung derart ermittelt wird, daß die jeweilige Amplitude A_k des jeweiligen Schallstrahles durch substituiert wird, statt herkömmlicherweise nur mit A_k angenommen zu wer den, wobei

durch Integration über einen Zeitraum T das mittlere Schalldruckquadrat durch bestimmt wird, wobei

- ψ der Phasenunterschied ist, der durch die Zeitdifferenz bestimmt ist, die der Schall von der Quelle Q zum Aufpunkt A über die unterschiedlichen Schallwege k und p benötigt,
- Δχ_kp die maximale Phasenfluktuation durch Turbulenz und Inkohärenz,
- w_tkpdie maximale Wegdifferenz durch Turbulenz,
- Δl_kp die scheinbare mittlere Wegverschiebung durch Inkohärenz, mit Δl_kp = 4·s·sin(Δ_kp) ist, wobei s die vertikale Abmessung der Quelle und Δ_kp der Abstrahlwinkel zwischen zwei Strahlwegen k und p ist, sowie,
- f die Frequenz, und
- C₀ die Geschwindigkeit des Schalls in der Höhe 0 ist, sowie
- hier vorstehend die Amplituden A_k bereits unter Berücksichtigung der ermittelten dM_k wie angeführt substituiert sind.

12. Verfahren zur Ermittlung der Überlagerung des Schalls unter Verwendung von, nach Verfahren der Ansprüche 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7 oder 8 bestimmter meteorologi scher Zusatzdämpfungen dM_k (k = 1, . . ., n mit n = Anzahl der bestimmten dM) an einem Aufpunkt (Meßort) A eines, von einer an einem anderen Ort Q be findlichen Schallquelle ausgehenden Schalls, dadurch gekennzeichnet, daß zu sätzlich der Schallpegel L am Ort Q bestimmt wird und aus den so bestimmten Größen das mittlere Schalldruckquadrat bestimmt wird.

13. Verfahren zur Ermittlung der Verteilung der mittleren Schalldruckquadrate unter Verwendung von, nach Verfahren der Ansprüche 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7 oder 8 bestimmter meteorologischer Zusatzdämpfungen dM_i des Schalls einer Schallquelle am Orte Q in einem bestimmten Gebiet, derart, daß in diesem Ge biet Aufpunktorte A_k in einem bestimmten Raster gewählt werden und

(i) a) für jeden der gewählten Aufpunkte A_k das zugehörige mittlere Schall druckquadrat , vorzugsweise nach einem Verfahren der Ansprü che 9, 10, 11 oder 12 für den von Q ausgehenden Schall bestimmt wird,
b) jedes der bestimmten mittleren Schalldruckquadrate mit den Ko ordinaten des jeweils zugehörigen Aufpunktes A_k in einem Speicher abgelegt wird, und
(ii) hiernach dann die meteorologischen mittleren Schalldruckquadrate aus dem Speicher ausgelesen werden und mit Hilfe eines graphi schen Ausgabegerätes (vorzugsweise eines Plotters, graphischen Druc kers oder graphischen Bildschirmes) entsprechend der räumlichen Ver teilung ihrer Aufpunkte A_k und entsprechend dem Wert der jeweiligen bestimmten mittleren Schalldruckquadrate graphisch dargestellt werden.

14. Vorrichtung zur Durchführung eines Verfahrens nach einem der Ansprü che 1-8, mit mindestens einer Einrichtung zur Erfassung des Abstandes , r genannt, der Höhe der Schallquelle Q, h_q genannt, der Höhe des Aufpunktes A, h_a genannt, der Windgeschwindigkeit, v genannt, des Winkels zwischen der Windrichtung und der Strecke , ϕ genannt, des Stabilitätsfaktors, m genannt, und des meteorologischen Temperaturgradienten, dtm genannt, mit einem Pro zessor (CPU) zur Durchführung der erforderlichen Berechnungen und Verfah rensschritte, mit einem Speicher zur Aufnahme und Bereitstellung der erhalte nen Ergebnisse und einem Speicher, in den ein Programm, daß nach einem der Verfahren der Ansprüche 1-8 arbeitet, geladen ist.

15. Vorrichtung nach Anspruch 14, auch zur Durchführung eines Verfahrens nach den Ansprüchen 9 bis 12, dadurch gekennzeichnet, daß zusätzlich eine Einrich tung zur Erfassung des Schallpegels L und auch ein Speicher vorhanden ist, in den ein Programm, daß nach einem Verfahren der Ansprüche 9 bis 12 arbeitet, geladen ist.

16. Vorrichtung nach Anspruch 15, auch zur Durchführung eines Verfahrens nach Anspruch 13, dadurch gekennzeichnet, daß die Vorrichtung zusätzlich noch ei ne Vorrichtung zur graphischen Darstellung der erhaltenen Ergebnisse, vor zugsweise einen Plotter, graphischen Drucker oder graphischen Bildschirm aufweist, auf dem die aus dem Speicher ausgelesenen mittleren Schalldruck quadrate entsprechend der räumlichen Verteilung ihrer Aufpunkte A_k und entsprechend ihrer jeweiligen Werte graphisch dargestellt werden können und auch einem Speicher in den ein Programm, daß nach dem Verfahren des An spruchs 13 arbeitet, geladen ist.