DE1589738C3 - Optischer Riesemmpulssender fur kohärentes Licht - Google Patents
Optischer Riesemmpulssender fur kohärentes LichtInfo
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- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/10—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating
- H01S3/11—Mode locking; Q-switching; Other giant-pulse techniques, e.g. cavity dumping
- H01S3/1123—Q-switching
- H01S3/121—Q-switching using intracavity mechanical devices
- H01S3/125—Q-switching using intracavity mechanical devices using rotating prisms
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Description
Die Erfindung bezieht sich auf einen optischen Riesenimpulssender für kohärentes Licht, dessen optischer
Resonator dadurch in seiner Güte (Q) veränderbar (ß-geschaltet) ist, daß durch Mehrfachreflexion
die Winkelgeschwindigkeit des kohärenten Lichtstrahles gegenüber der mechanischen Winkelgeschwindigkeit
seines Drehspiegels vervielfacht ist, indem der Drehspiegel symmetrisch um seine Drehachse
η ebene Spiegelflächen aufweist, denen ein Kranz von (n — 1) feststehenden ebenen Gegenspiegeln
derart gegenübersteht, daß an der Eingangs-Ausgangsseite des Resonators ein Gegenspiegel fehlt
und daß im Augenblick der größten Güte (des größten Q-Wertes) des optischen Resonators die feststehenden
Gegenspiegel gegenüber den entsprechenden Spiegelflächen des Drehspiegel um einen Winkel von
—=— bzw. — versetzt sind nach dem Hauptpatent
1 589 737.
Solche Schaltvorgänge werden üblicherweise als »Q-Schaltungen« bezeichnet. Sie bestehen im Prinzip
darin, daß die Transmission des Resonatorinnern oder die Reflexion der Resonatorflächen mittels eines gesteuerten
Lichtschalters (Kerr-Zelle) oder eines rotierenden Spiegels bzw. Prismas als Funktion der
Zeit variiert werden.
Es hat sich gezeigt, daß die Dauer der Schaltzeit einen großen Einfluß auf die Form des erzeugten
Laserimpulses dergestalt ausübt, daß bei konstanter Inversion des stimulierbaren Mediums eine Verlängerung
der Schaltzeit zu Mehrfachimpulsen der Laserausgangsleistung führt.
Einen ähnlichen Einfluß auf die Form des Impulses hat bei konstanter Schaltzeit der Betrag der Überbesetzung
des stimulierbaren Mediums. Von einer bestimmten Inversion des stimulierbaren Mediums
ab neigt nämlich ein Riesenimpulslaser selbst bei konstanter Schaltzeit dazu, Mehrfachimpulse abzu-.
geben. Als Folge davon ergibt sich, daß die Laserausgangsleistung bei konstant gehaltener Schaltzeit
durch eine Erhöhung der Anregungsenergie nicht
ίο vergrößert werden kann, wenn die Forderung besteht,
daß die gesamte Leistung in Form eines einzelnen »Riesenimpulses« abgegeben werden soll.
Unter den oben geschilderten Bedingungen macht somit die angestrebte Vergrößerung der Laseraus-
»5 gangsleistung eine Verkürzung der Schaltzeit der ß-Schaltung erforderlich.
Die bisher bekannten ß-Schaltungen, die mit einem
rotierenden Spiegel oder einem rotierenden Dachkantprisma arbeiten, haben nun den Nachteil, daß
ao die Rotationsgeschwindigkeiten solcher optischen Bauteile durch die mögliche Höchstdrehzahl des zugehörigen
mechanischen Antriebsaggregats (z. B. Elektromotors) bestimmt werden. Infolgedessen kann
die Schaitzeit nicht beliebig herabgesetzt werden, so daß im Endergebnis der Höhe der Ausgangsleistung
des Lasersystems durch die maximale Drehzahl des Antriebsmotors des ß-Schalters Grenzen gesetzt
sind.
Es sind auch schon Q-Schaltungen bekannt, bei
denen die Winkelgeschwindigkeit des kohärenten Lichtstrahls durch .Mehrfachreflexion gegenüber der
mechanischen Winkelgeschwindigkeit des Drehspiegels vervielfacht ist. So wird in der deutschen Auslegeschrift
1 212 636 ein mit ß-Schaltung arbeitender optischer Sender für stimulierte Strahlung beschrieben,
bei dem der Drehspiegel mit einem festen Endspiegel zusammenarbeitet, wodurch die Winkelgeschwindigkeit
des Strahles, die ohne den festen Endspiegel im gespiegelten Strahl bereits verdoppelt ist,
durch die nochmalige Spiegelung erneut verdoppelt wird.
In den »IEEE Transactions on Military Electronics«, Januar 1964, S. 13 bis 21, ist in der Fig. 2
ebenfalls eine ß-Schaltung dargestellt, bei der ein
Drehspiegel mit einem fest angeordneten Reflektor zusammenwirkt und dadurch eine Verdoppelung der
Winkelgeschwindigkeit des gespiegelten Strahls erreicht wird.
Bei der Anordnung nach dem Hauptpatent 1 589 737 ist es ferner bekannt, daß innerhalb des
optischen Resonators zur Verkürzung der Schaltzeit ein als Q-Schalter dienendes Reflexionssystem vorgesehen
ist, das aus einem rotierenden Gebilde mit einer geeigneten Anzahl η gleicher, reflektierender
Flächen und aus einer Anzahl (« — 1) feststehender Gegenreflektoren besteht, die um das rotierende Gebilde
herum in der Weise angeordnet sind, daß jeweils zwei seiner reflektierenden Flächen einem Gegenreflektor
optisch zugeordnet sind.
Durch dieses Reflexionssystem wird nämlich der aus dem stimulierbaren Medium heraustretende und
in das Reflexionssystem eintretende Strahl mehrfach in der Rotationsrichtung des rotierenden Gebildes
zwischen dessen reflektierenden Flächen und den entsprechenden Gegenreflektoren hin- und zurückgeworfen,
so daß jede der η reflektierenden Flächen die Winkelgeschwindigkeit des Strahls um den Betrag
2 co vermehrt, wenn ω die Winkelgeschwindig-
keit bedeutet, mit der sich das rotierende Gebilde um
seine Drehachse bewegt.
Der aus dem Reflexionssystem schließlich heraustretende
Strahl besitzt infolgedessen eine um den Faktor 2 η vergrößerte Winkelgeschwindigkeit.
Da die Schaltzeit des Q-Schalters umgekehrt proportional zur Winkelgeschwindigkeit ist, erhält man
vorteilhafterweise eine entsprechend kurze Schaltzeit, ohne daß die Drehzahl des rotierenden Teils des
Q-Schalters über den Normalwert hinaus erhöht zu werden braucht.
Die erzielte erhebliche Verkürzung der Schaltzeit des Q-Schalters führt zu einer wesentlichen Verbesserung
der Sendeleistung des Impulslasers, da das Auftreten von Mehrfachimpulsen geringer Ausgangsleistung
vollständig vermieden werden kann.
Die vorliegende Erfindung betrifft nun eine für den Anwendungsfall in Laser-Entfernungsmeßgeräten besonders
günstige Ausbildungsweise eines Q-Schalters.
Ausgehend von der den Gegenstand des Hauptpatentes bildenden Anordnung besteht die zusätzliche
Erfindung darin, daß der Drehspiegel von einem gleichseitigen Dreieck-Prisma mit 60°-Innenwinkeln
gebildet ist und so angeordnet ist, daß die in das Dreieck-Prisma eintretenden Strahlen jeweils an der
Innenfläche der der Lichteintritts- und -austrittsseite gegenüberliegenden dritten Prismenseite total reflektiert
werden.
Die Herstellung eines derartigen Dreieckprismas ist ohne Schwierigkeiten durchführbar, da es ein relativ
einfaches System darstellt. Außerdem ist es möglich, ein solches Dreieckprisma in beliebig kleinen
Abmessungen zu erhalten, was vor allen Dingen für die Kombination mit einem Rubinlaser, dessen
Duchmesser in der Größenordnung von z. B. 6 mm liegt, von wesentlicher Bedeutung ist. So ist es beispielsweise
möglich, dafür mühelos ein Dreieckprisma mit einer Grundseite von 12 mm herzustellen.
Infolge der geringen Abmessungen des Dreieckprismas ergibt sich ein entsprechend kleines Massenträgheitsmoment,
so daß die Drehzahl des Antriebsmotors voll ausgenutzt werden kann.
Über die Verwendung des erwähnten Dreieckprismas innerhalb eines als Q-Schalters dienenden
Reflexionssystems gibt nun die Zeichnung näheren Aufschluß. In dieser Zeichnung ist ein Ausführungsbeispiel dargestellt.
Das System des Impulslasers besteht im wesentlichen aus einem Rubinstab 1, einem an dessen einer
Stirnseite angeordneten totalreflektierenden Prisma 3 und aus einem teildurchlässigen planparallelen
Plattenpaar 4, das der Ausgangsseite des Q-Schalters zugeordnet ist und zur Auskopplung der Laserenergie
aus dem optischen Resonator dient.
Die Anregungsenergie für das stimulierbare Medium wird durch eine Gasentladungslampe 2 geliefert,
die wendelförmig um den Rubinstab 1 als stimulierbarem Medium gewunden ist.
Der Q-Schalter, der sich also im optischen Weg zwischen dem Rubinstab 1 und dem teildurchlässigen
Plattenpaar 4 befindet, besteht aus einem Dreieckprisma 15 mit drei Innenwinkeln
<x von jeweils 60° und weiterhin aus zwei feststehenden Gegenreflektoren 17 und 18, die parallel zu zwei Außenseiten des
Dreieckprismas 15 angeordnet sind.
Die Anordnung des Dreieckprismas 15 in bezug auf die eine Stirnseite des Rubinstabes 1 und auf die
ίο festen Gegenreflektoren 17 und 18 ist nun so gewählt,
daß die in das Dreieckprisma 15 eintretenden Strahlen jeweils mit einem über das Grenzwinkel der
Totalreflexion liegenden Winkel auf seine drei Innenflächen auftreffen, wie ohne weiteres aus der Zeichnung
ersichtlich ist. Infolgedessen entsteht jeweils eine Totalreflexion des eintretenden Strahles auf den
Innenflächen des Dreieckprismas 15.
Weiterhin ist in der Zeichnung zu erkennen, daß jeweils zwei der Innenflächen des Dreieckprismas, an
ao denen Totalreflexion auftritt, einem der Gegenreflektoren 17 bzw. 18 optisch zugeordnet sind.
Die in der Zeichnung gezeigte Anordnung gibt die Stellung des Dreieckprismas 15 im Falle des in sich
geschlosesnen Resonanzraumes wieder.
In diesem Fall stellt die dem Rubinstab 1 zugeordnete Innenfläche des Dreieckprismas 15 den Schaltereingang
dar, während die dem Plattenpaar 4 zugeordnete Innenfläche den Schalterausgang bildet.
Wenn der Q-Schalter in Betrieb gesetzt ist, rotiert das Dreieckprisma 15 mit hoher Drehzahl um seine
Mittelachse 16. Die Antriebsmittel für das Dreieckprisma 15 sind der Einfachheit halber nicht eingezeichnet.
Der aus dem Rubinstab nach Zündung der Gasentladungslampe 2 heraustretende Strahl 12 gelangt
in das Reflexionssystem des Q-Schalters und tritt hier in das Innere des mit der Winkelgeschwindigkeit ω
rotierende Dreieckprisma 15 ein. Nach mehrmaliger Reflexion zwischen den Innenflächen des Dreieckprismas
15 und den festen Gegenspiegeln 17 und 18 tritt der Strahl schließlich mit 6facher Winkelgeschwindigkeit
wieder am Ausgang des Q-Schalters in Erscheinung.
Infolge der erhöhten Winkelgeschwindigkeit des aus dem Q-Schalter austretenden Strahls 14 ist aber
nun gewährleistet, daß nur während einer extrem kurzen Zeit die Rückkopplungsbedingung erfüllt ist
und die gesamte Laser-Ausgangsleistung in Form eines einzigen »Riesenimpulses« ausgesendet werden
kann.
Da die Energiedichte in einem Q-geschalteten Riesenimpulslaser ziemlich hoch ist, so daß Metallspiegel
leicht beschädigt werden können, sind — wie bei der Anordnung gemäß dem Hauptpatent — die
feststehenden Gegenreflektoren innerhalb des Q-Schalters dielektrische Schichtspiegel, vorzugsweise solche,
deren Zerstörungsgrenze bei einer Energiedichte von etwa 10 MW/cm2 liegt.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
Claims (1)
- Patentanspruch:Optischer Riesenimpulssender für kohärentes Licht, dessen optischer Resonator dadurch in seiner Güte (Q) veränderbar (Q-geschaltet) ist, daß durch Mehrfach reflexion die Winkelgeschwindigkeit des kohärenten Lichtstrahles gegenüber der mechanischen Winkelgeschwindigkeit seines Drehspiegels vervielfacht ist, indem der Drehspiegel symmetrisch um seine Drehachse η ebene Spiegelflächen aufweist, denen ein Kranz von (n — 1) feststehenden ebenen Gegenspiegeln derart gegenübersteht, daß an der Eingangs-Ausgangsseite des Resonators ein Gegenspiegel fehlt und daß im Augenblick der größten Güte (des größten Ö-Wertes) des optischen Resonators die feststehenden Gegenspiegel gegenüber den entsprechenden Spiegelflächen des Drehspiegels um einenWinkel von -z— bzw. — versetzt sind nach dem 2 η ηHauptpatent 1 589 737, dadurch gekennzeichnet, daß der Drehspiegel von einem gleichseitigen Dreieck-Prisma (15) mit 60°-Innenwinkeln gebildet ist und so angeordnet ist, daß die in das Dreieck-Prisma eintretenden Strahlen (12) jeweils an der Innenfläche der der Lichteintritts- und -austrittsseite gegenüberliegenden dritten Prismenseite total reflektiert werden.
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DEE0034491 | 1967-07-28 |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1589738A1 DE1589738A1 (de) | 1971-01-07 |
DE1589738B2 DE1589738B2 (de) | 1973-03-08 |
DE1589738C3 true DE1589738C3 (de) | 1973-12-06 |
Family
ID=7076809
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19671589738 Expired DE1589738C3 (de) | 1967-07-28 | 1967-07-28 | Optischer Riesemmpulssender fur kohärentes Licht |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
DE (1) | DE1589738C3 (de) |
-
1967
- 1967-07-28 DE DE19671589738 patent/DE1589738C3/de not_active Expired
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
DE1589738A1 (de) | 1971-01-07 |
DE1589738B2 (de) | 1973-03-08 |
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Legal Events
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C3 | Grant after two publication steps (3rd publication) | ||
E771 | Valid patent as to the heymanns-index 1977, willingness to grant licences | ||
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