CN1909085A

CN1909085A - 光学拾取器

Info

Publication number: CN1909085A
Application number: CNA2006101086946A
Authority: CN
Inventors: 中森达哉; 小野将之; 中西直树; 西本雅彦
Original assignee: Matsushita Electric Industrial Co Ltd
Current assignee: Panasonic Holdings Corp
Priority date: 2005-08-05
Filing date: 2006-08-04
Publication date: 2007-02-07
Also published as: TW200725601A; JP4396596B2; US7539117B2; JP2007042249A; US20070030788A1

Abstract

一种光学拾取器，具有半导体激光器、衍射光学元件，其具有第一衍射区域和第二衍射区域并衍射由半导体激光器发射的光束、物镜，其将衍射的光束聚焦到光盘上、和探测单元，其使用由光盘反射的衍射的光束探测跟踪误差信号。当零阶衍射光束聚焦到光盘上时，第一衍射区域衍射一阶衍射光束，从而使一阶衍射光束聚焦在物镜和光盘之间的位置处，且第二衍射区域衍射一阶衍射光束，从而使一阶衍射光束聚焦在远离光盘的位置处。一阶衍射光束具有这样的光束宽度，即在其径向方向上的光盘上，该光束宽度是光盘轨道间距的两倍或更大。

Description

光学拾取器

相关申请的交叉引用

本申请基于在日本提交的申请第2005-228232号，其内容在这里结合作为参考。

技术领域

本发明涉及一种光学拾取器，尤其涉及一种用于执行跟踪的技术，其不管光盘所符合的标准如何都能获得高精确度。

背景技术

当将信息记录到光盘或从光盘播放信息时，光束必须精确跟踪光盘上的轨道。因此，有必要探测跟踪误差信号，该信号表示光束离轨道的位移。

常规的示例1

日本专利申请第H4-34212号公开了一种DPP(差分推挽)方法，其是一种探测跟踪误差信号的方式。

图1显示了常规示例1的光学拾取器的原理性结构。如图1中所示，半导体激光器101的输出光束通过衍射光学元件102分为三个光束、通过准直透镜102被准直为平行的光束、并在穿过分束器104之后，通过物镜105聚焦在光盘11上。被光盘111反射的光穿过分束器104和准直透镜106，并被引导进入光学探测器107中。

图2显示了光学拾取器1在光盘111上形成的束斑。在图2中，X方向是光盘111的径向方向(之后，光盘111的径向方向简称为径向方向)，Y方向是与光盘111的轨道平行的方向。如图2中所示，由衍射光学元件102分为三个的光学光束在光盘111上形成了零阶衍射光束(主光束)的束201、正一阶衍射光束(子光束)的束斑202、和负一阶衍射光束的束斑203。子光束202和203均位于距主光束201在径向方向上一半轨道间距T(距离T/2)的距离处。

图3显示了光学探测器107的结构。如图3中所示，光学探测器107具有分离的光学探测器301到303，其分别接收光束201到203的远场图案。每个分离的光学探测器301到303都包含一对光学探测器，该对光学探测器分别接收由在轨道方向上的平行线将光盘上的束斑分离而产生的两个分离光束中相应的一个。

获得推挽信号MPP，SPP1和SPP2作为分离的光学探测器301到303的输出信号的差信号。如果主光束201的束斑位于光盘上轨道的中心，则每个光学探测器都接收作为其一对的大致相等的光量。然而，如果主光束201的束斑偏离轨道的中心，则每个光学探测器都接收对于其一对的明显不同的光量。

图4显示了物镜105和由分离的光学探测器301接收到的远场图案之间的关系。如图4中所示，当物镜105在径向方向上移动时，分离的光学探测器301上的远场图案也在径向方向上移动。这就在跟踪误差信号中产生了偏移。

图5A到5C是显示物镜105在径向方向上的位移量与推挽信号MPP，SPP1和SPP2之间关系的图。如图5A中所示，当物镜在径向方向上移动时，在推挽信号MPP中产生了对应于该移动量的偏移信号。如图5B中所示，在推挽信号SPP1和SPP2的每一个中也产生对应于该移动量的偏移信号。

假定主光束201和子光束202和203在径向方向上彼此隔开距离T/2辐射，推挽信号MPP的相位与推挽信号SPP1和SPP2的相位相反。

使用这些推挽信号MPP，SPP1和SPP2，光学探测器107的差分误差放大器311到314和放大器315产生跟踪误差信号。具体为，

DPP＝MPP-k(SPP1+SPP2) (表达式1)

这抵消了由于物镜105的移动而在推挽信号中产生的偏移信号，因而获得了跟踪误差信号。

注意到k是用于修正主光束201与子光束202和203之间光强度差的系数。因此，如果光强度是

零阶衍射光束∶正一阶衍射光束∶负一阶衍射光束＝a∶b∶b，

k＝a/(2b)。

随着近几年来光盘标准的广泛变化，对于单个光学拾取器就有必要适应各种光盘轨道间距。然而，使用常规示例1的方法，主光束和子光束必须在径向方向上隔开距离T/2辐射到光盘上，因此使用该方法，单个光学拾取器不能适应多个标准。

常规的示例2

日本专利申请第H10-162383号公开了一种在主光束和子光束的辐射位置方面允许更大自由度的技术。

图6A和6B显示了与常规的示例2相关的衍射光学元件602。图6A是衍射光学元件602的平面图，图6B是显示从衍射光学元件辐射到光盘的光路的横截面图。

如图6A中所示，衍射光学元件602在光束的有效光通量的中心部分中具有凹槽部分602a、和围绕该凹槽部分602a周围的平坦部分602b。

在常规的示例1中，通过衍射光学元件来衍射整个光束的有效光通量，但在常规的示例2中，只衍射有效光通量的一部分。由此，如图6B中所示，从衍射光学元件602辐射的子光束622和623的光束直径小于有效光通量直径(物镜605的孔径)。这相当于针对子光束622和623减小了物镜605的数值孔径。

另一方面，衍射光学元件602主光束621的光束直径大于物镜605的孔径，因此在光盘611上形成了对应于物镜605的孔径的衍射有限的束斑。

图7显示了形成在光盘611上的主光束621和子光束622和623的束斑。如图7中所示，主光束621的束斑直径大约与常规示例1中的主束斑直径相同，但子光束622和623每一个的束斑直径相对大，子光束622和623的束斑横跨了多个轨道。

增加子光束622和623的束斑直径能减小当子光束622和623在轨道凹槽与凸区之间的边界处反射时产生的空间频率中的高信号分量(之后称作“轨道交叉分量”(track cross component))，因而不管主光束与子光束间的距离如何都能探测到偏移信号。因此，该结构也适用于各种光盘轨道间距。

常规的示例3

日本专利申请第2001-325738号公开了一种通过增加子束斑的尺寸来探测偏移信号的技术，在衍射光学元件中形成的凹槽在平面视图中为曲线。

图8显示了与常规示例3相关的衍射光学元件802的结构。如图8中所示，在整个衍射光学元件802上形成弯曲的凹槽。该结构能使子束斑变得足够大，从而横跨多个轨道。因此获得了与常规示例2类似的效果。

然而，在常规示例2中，主光束621的强度在其穿过衍射光学元件602的凹槽部分602a的部分中比在其穿过平坦部分602b的部分中更弱。该减弱与凹槽部分602a的衍射效率成比例。当这影响了主光束109的光束轮廓时，会产生写入误差和读取误差。

此外，束斑在光盘径向方向上加宽。由此，在主光束621与子光束622和623的偏移信号之间产生了差异，当物镜在径向方向上移动时，不能适当地抵消偏移信号。

在常规的示例3中，减小衍射光学元件802中凹槽的曲率半径将会导致光束在用于主光束和子光束中具有不同的强度部分。由此，主光束和子光束将会不同地产生对应于物镜移动量的偏移信号，且不能完全抵消偏移信号。

相反，如果衍射光学元件802中凹槽的曲率半径增加，则光盘上子光束的束斑不能变得足够大，结果，不能完全抑制轨道交叉分量。此外，主光束和子光束的推挽信号之间的相位差响应于物镜移动量而波动，由此导致偏离跟踪(detracking)。

发明内容

鉴于上述问题而提出了本发明，其具有提供一种光学拾取器的目的，该光学拾取器使用推挽方法精确地执行跟踪，而不管轨道间距如何。

为了解决提出的问题，本发明的光学拾取器包括：半导体激光器；衍射光学元件，可操作用于衍射由半导体激光器发射的光束；物镜，可操作用于将衍射的光0束聚焦到光盘上；和探测单元，可操作用于接收被光盘反射的衍射的光束，从而探测跟踪误差信号，其中衍射光学元件具有多个第一衍射区域和第二衍射区域，第一和第二衍射区域被配置为使得当零阶衍射光束聚焦到光盘的表面上时，第一衍射区域衍射一阶衍射光束，从而使一阶衍射光束聚焦在物镜和光盘之间的位置处，第二衍射区域衍射一阶衍射光束，从而使一阶衍射光束聚焦在相对于物镜超越光盘的位置处，第一区域和第二区域被配置为使得一阶衍射光束具有这样的光束宽度，即在其径向方向上的光盘上，该光束宽度是光盘轨道间距的两倍或更大。

通过将衍射光学元件分为多个第一衍射区域和第二衍射区域，可消除由物镜相对于光盘移动而导致的子推挽信号的相位中的偏移，并可精确地探测跟踪误差信号。

这里，第一衍射区域和第二衍射区域通过边界线彼此分割，所述边界线基本上垂直于光盘的轨道，且第一衍射区域和第二衍射区域的每一个都可以具有形成在其中的一组凹槽，每个组中的凹槽具有基本上同心的弧形。此外，第一衍射区域和第二衍射区域设置成彼此交替，且每组凹槽可以形成为使得其同心中心在其中形成所述组凹槽的衍射区域的外部，且使得对于所述边界线，第一衍射区域中的该组凹槽基本上是在第二衍射区域中该组凹槽的镜像。

此外，衍射光学元件可被构造为使得在对零阶衍射光束有贡献的一部分发射光束穿过的位置处，既不存在第一衍射区域也不存在第二衍射区域。

根据所述的结构，在衍射光学元件中，在对零阶衍射光束有贡献的一部分发射光束穿过的位置处，既不存在第一衍射区域也不存在第二衍射区域，因此不会削弱主光束的强度。这防止了由主光束的削弱而导致的读取和写入误差。

此外，半导体激光器可以发射波长分别不同的多个光束，且对于光盘的径向方向，在衍射光学元件主表面上的第一和第二衍射区域中设置的同心弧形凹槽的同心中心位于多个光束的主光束之间。

根据该结构，对于使用不同波长激光器的各种光盘来说，可精确地探测跟踪误差信号。

这样，根据本发明，因为可精确地探测跟踪误差信号，所以可提高跟踪的精确度。此外，因为可提高光束的使用率，所以可稳定地执行记录和读出。此外，在常规的示例中当组装光学拾取器时必须以较高的精确度旋转地调整衍射光学元件，而本发明消除了对这种旋转式调整的需求。因此，可减少组装时间和制造成本。

附图说明

本发明的这些和其他的目的、优点和特征将从下面参照附图的描述而变得更加显而易见，附图图示了本发明的特定实施方案。

在附图中：

图1显示了与常规示例1相关的光学拾取器的原理性结构；

图2显示了常规示例1的光学拾取器在光盘上形成的束斑；

图3显示了常规示例1的光学拾取器的光学探测器的结构；

图4显示了常规示例1的光学拾取器的物镜位置与由分离的光学探测器接收到的远场图案之间的关系；

图5A到5C是显示推挽信号MPP，SPP1和SPP2与物镜在光盘径向方向上的位移量之间关系的图；

图6A和6B显示了常规示例2的衍射光学元件，图6A是衍射光学元件的平面图，图6B是显示从衍射光学元件到光盘的光路的横截面图；

图7显示了常规示例2的光学拾取器的主光束和子光束形成在光盘上的束斑；

图8显示了常规示例3的衍射光学元件的结构；

图9显示了本发明第一实施方案的光学拾取器的结构；

图10显示了本发明第一实施方案的光学拾取器的光学探测器的原理性结构；

图11是显示本发明第一实施方案的光学拾取器的衍射光学元件形状的平面图；

图12是显示本发明第一实施方案的光学拾取器在光盘上形成的束斑的平面图；

图13显示了当本发明第一实施方案的光学拾取器的物镜在光盘的径向方向上移动时形成的束斑；

图14A到14C显示了推挽信号与本发明第一实施方案的光学拾取器的物镜位移量之间的关系，图14A是与主推挽信号相关的图，图14B是与子推挽信号相关的图，图14C是最终获得的推挽信号；

图15显示了本发明第二实施方案的光学拾取器的原理性结构；

图16是显示本发明第二实施方案的光学拾取器的衍射光学元件的结构的平面图；和

图17是显示本发明变型例(2)的衍射光学元件的结构的平面图。

具体实施方式

下面参照附图描述了本发明光学拾取器的实施方案。

1.第一实施方案

(1)光学拾取器结构

下面描述本发明实施方案的光学拾取器的结构。

图9显示了本发明实施方案的光学拾取器9的结构。如图9中所示，光学拾取器9包括半导体激光器901、衍射光学元件902、准直透镜903、分束器904、物镜905、会聚透镜906、和光学探测器907。光学拾取器具有从光盘911读取信息的功能。

半导体激光器901发射激光束。

衍射光学元件902是透射光栅，并且将半导体激光器901辐射的激光束分为零阶衍射光束(主光束)和正负一阶衍射光束(子光束)。

准直透镜903将主光束和子光束校准成平行的光束。平行的主光束和子光束穿过分束器904，以便辐射到物镜905上。

物镜905将主光束和子光束聚焦到光盘911的记录表面上，并还使由光盘911的记录表面反射的主光束和子光束基本上平行。

分束器904将从光盘911的记录表面反射的主光束和子光束导向会聚透镜906。

会聚透镜906将主光束和子光束会聚到光学探测器907上。

光学探测器907接收主光束和子光束，并产生跟踪误差信号。

(2)光学探测器907的结构

下面描述光学探测器907的结构。

图10显示了光学探测器907的原理性结构。如图10中所示，光学探测器907包括分离的光学探测器1001到1003、差分放大器1011到1014、和放大器1015。由分离的光学探测器1001接收主光束的远场图案，由分离的光学探测器1001和1003分别接收子光束的远场图案1022和1023。

分离的光学探测器1001到1003每一个都被分为两部分，以能够接收由平行于光盘911轨道方向的分割线分割为两个的束斑的各个远场图案(光盘911上的远场图案)。光学探测器1001到1003分别输出推挽信号MPP、SPP1和SPP2，作为接收到的远场图案的差信号。

之后，相对于束斑，与光盘911上的轨道方向平行的方向简称为“轨道方向”，与光盘911的径向方向平行的方向简称为“径向方向”。

(3)衍射光学元件902的形状

下面描述衍射光学元件902的形状。

图11是显示衍射光学元件902的形状的平面图。如图11中所示，衍射光学元件902分为多个区域，其边界是在光盘911径向方向(X方向)上延伸的平行线。具体地说，衍射光学元件902按顺序具有区域11a、区域11b、区域11c和区域11d，区域11a最靠近主光束。

此外，根据表面上设置的凹槽的形式，每个所述区域都是两种类型的区域，具体地说是区域1101和区域1102的其中之一。在区域1101和1102中，当以平面图看时，凹槽是弧形的且其间具有基本上相等的间隔。然而，凹槽被取向为使得区域1101中的凹槽在与区域1102中的凹槽基本上相反的方向上弯曲。换句话说，两种类型的区域中凹槽之间的关系是这样的，即各自的弯曲符号是相反的。

使用这样设置的凹槽，区域1101和1102产生子光束。当主光束在光盘上被准直达到根据主光束波长和物镜905的孔径确定的衍射极限时，由区域1101产生的子光束聚焦在物镜905和光盘911之间的位置处，而由区域1102产生的子光束不会聚焦在物镜905与光盘911之间的位置处。因此，在径向方向上具有扩展直径的两个子光束都形成在光盘911上。

区域1101和1102的表面面积在主光束在衍射光学元件902上穿过的位置的每一侧上基本上彼此相等。此外，在主光束在衍射光学元件902上穿过的位置的一侧上区域1101和1102的总表面面积基本上等于在另一侧上的表面面积。

(4)束斑的形状

下面描述光学拾取器9在光盘911上形成的束斑的形状。

图12是显示光学拾取器9在光盘上911形成的束斑的平面图。如图12中所示，相对于主光束1021的束斑，子光束1022和1023的各个束斑在径向方向上移动了半个轨道宽度。每个子光束包括四个部分组成，该四个部分分别对应于衍射光学元件902的四个区域11a到11d。

子光束1022和1023的束斑在光盘911的径向方向上扩展。具体地说，在光盘911径向方向上的子束斑的光束直径大致是轨道间距的三倍。这抑制了轨道交叉分量的产生。注意到子光束1022和1023具有基本上相等的光强度。

(5)光学拾取器9的特性

下面描述光学拾取器9的特性。

在衍射光学元件902中，区域1101中的凹槽在与区域1102中的凹槽基本上相反的方向上弯曲。此外，区域1101和1102接收基本上相同的光量，并在光盘911的轨道方向(Y方向)上交替设置。换句话说，区域1101和1102由作为在光盘911径向方向(X方向)上延伸的平行线的边界分割。

由此，如果物镜905在光盘911的径向方向上移动，则根据区域1101或区域1102中的哪一个衍射子光束1022和1023，光盘911上形成的每个束斑向着光盘911的内圆周或外圆周移动。

图13显示了当物镜906在光盘911的径向方向上移动时形成的束斑。与图12中所示的束斑相比，图13中所示的子光束1022和1023的束斑的每个部分向着光盘911的内圆周或外圆周移动。

结果，主推挽信号MPP与子推挽信号SPP1之间的相位差，和主推挽信号MPP与子推挽信号SPP2之间的相位差是相等的。如果在子推挽信号SPP1和SPP2之间抵消该相位差，则主推挽信号的偏移信号和子推挽信号的偏移信号的相位将是相同的。

换句话说，在光盘911径向方向上移动的物镜905等价于在光盘911的径向方向上移动的衍射光学元件902，主光束1021的束斑与子光束1022和1023的束斑的位置关系发生改变。

当在光盘911的径向方向上束斑的各个中心之间的距离偏离了轨道的一半时，主推挽信号MPP与子推挽信号SPP1和SPP2的相位差偏离了180度。因为推挽信号SPP1和SPP2的幅度并非足够小以便可以被忽略，由于相位差的偏离会存在减小跟踪误差信号精确度的危险。

然而，在本发明中，因为在主推挽信号MPP与子推挽信号SPP1和SPP2之间的相位差如上所述彼此抵消了，所以保持了跟踪误差信号的精确度。

图14A到14C显示了物镜位移量与推挽信号之间的关系。具体地说，图14A是与主推挽信号相关的图，图14B是与子推挽信号相关的图，图14C是与最终获得的推挽信号相关的图。

如图中所示，在通过使子推挽信号SPP1和SPP2相加而获得的子推挽信号中，抵消了子推挽信号SPP1和SPP2之间的相位差，导致具有与主推挽信号MPP相同相位的子推挽信号(图14A和14B)。因此，可从使用表达式1获得的推挽信号中精确地移除偏移信号。

另一方面，因为区域1101和1102交替设置在光盘911的径向方向上，且在轨道方向上不被分割，所以束斑在光盘的径向方向上不扩展，而由于如果衍射光学元件902被分割为区域而导致的衍射效果则会出现这种情况。

因此，由物镜905在光盘911的径向方向上移动或光盘911倾斜所导致的偏移信号在主光束和子光束中具有相同的相位，且为线性的。这能够比利用常规的技术更加精确地的抵消偏移信号。

不管在光盘911的径向方向上子光束1022和1023与主光束1021之间的距离如何，该特性是相同的。因此，根据本实施方案，对于光盘可精确地抵消跟踪误差，而不管光盘所符合的标准的跟踪间距如何。

2.第二实施方案

下面描述本发明的第二实施方案。就结构而言，本实施方案的光学拾取器基本与第一实施方案的光学拾取器相同，但不同之处在于其具有多个激光光源。下面的描述集中在与第一实施方案不同的方面。

图15显示了本实施方案的光学拾取器15的原理性结构。如图15中所示，光学拾取器15包括半导体激光器1501和1521、衍射光学元件1502、准直透镜1503、分束器1504、物镜1505、会聚透镜1506和光学探测器1507。光学拾取器15具有从光盘1511读取信息的功能。

图16是显示衍射光学元件1502的结构的平面图。如图16中所示，在衍射光学元件1502的主表面上，在光盘15111轨道方向上交替设置有区域1601和1602。在每个区域中形成有弧形同心凹槽，区域1601中的凹槽在与区域1602中的凹槽相反的方向上弯曲。

从半导体激光器1501和1521辐射的光穿过圆形区域1621和1622。实线1611和1612分别显示了在光盘1511径向方向上圆形区域1621和1622的中心位置。这些中心位置是从半导体激光器1501和1521发射的主要光线穿过的位置。

虚线1613显示了在光盘1511的径向方向上，形成在区域1601中的弧形凹槽的中心位置。此外，虚线1614显示了在光盘1511的径向方向上，形成在区域1602中的弧形凹槽的中心位置。

在本实施方案中，凹槽形成为使得虚线1613和1614位于实线1611和1612之间。这能抑制子推挽信号的幅度，并能抑制主推挽信号与子推挽信号之间相位差中的波动。因此，对于半导体激光器1501和1502，均可精确地解决跟踪误差。

3.变型例

尽管基于优选的实施方案描述了本发明，但本发明并不限于描述的实施方案。下面是可能的变型例。

(1)尽管在所述的实施方案中，在光盘911的轨道方向上区域1101和1102中的凹槽形成为其间具有基本上相等的间隔，但本发明并不限于该结构。作为可选的实施方案，可以使用菲涅耳图案。具体地说，每个区域1101中的凹槽之间的间隔可以随着凹槽在光盘911的轨道方向上进一步远离主光束的中心而变得更大，每个区域1102中的凹槽之间的间隔可以随着凹槽在光盘911的轨道方向上进一步远离主光束的中心而变得更小。

(2)尽管在所述的实施方案中在衍射光学元件902的一部分中设置的区域1101和1102中形成凹槽，但本发明并不限于该结构。可使用下面可选的结构。

图17是显示本变型例的衍射光学元件17的结构的平面图。在图17中，圆形区域1711是主光束穿过的区域。如图17中所示，衍射光学元件17被分割为使得区域1701和区域1702在光盘的轨道方向上交替出现。

区域1701和1702还存在于圆形区域1711中。此外，凹槽形成为具有不同的曲线，以使得区域1701中的那些具有与区域1702中的那些不同的曲率符号。

使用该结构，可以抑制从主光束中损失的光量，因而提高了光的使用效率。

(3)尽管在所述的实施方案中没有提到，但子束斑的尺寸应当是光盘径向方向上的轨道间距的两倍，或更大。

特别地，为了使子推挽信号的幅度足够小，优选子束斑的尺寸是轨道间距的三倍，或更大。然而，因为相对大的子光束将会在光学探测器表面上更大，并且因此需要更大的光学探测器，所以优选子束斑的尺寸不大于轨道间距的六倍。

尽管参照附图通过示例的方式全面描述了本发明，但应注意到对于本领域熟练技术人员来说各种变化和修改是显而易见的。因此，除非这些变化和修改脱离了本发明的范围，否则它们应当包含在本发明中。

Claims

1.一种光学拾取器，包括：

半导体激光器；

衍射光学元件，可操作用于衍射由半导体激光器发射的光束；

物镜，可操作用于将衍射的光束聚焦到光盘上；和

探测单元，可操作用于接收已被光盘反射的衍射光束，从而探测跟踪误差信号，

其中衍射光学元件具有多个第一衍射区域和第二衍射区域，

第一和第二衍射区域被配置为使得当零阶衍射光束聚焦到光盘的表面上时，第一衍射区域衍射一阶衍射光束，从而使一阶衍射光束聚焦在物镜和光盘之间的位置处，第二衍射区域衍射该一阶衍射光束，从而使该一阶衍射光束聚焦在相对于物镜超越光盘的位置处，以及

第一区域和第二区域被配置为使得该一阶衍射光束具有这样的光束宽度，即在其径向方向上的光盘上，该光束宽度是光盘的轨道间距的两倍或更大。

2.根据权利要求1所述的光学拾取器，其中

第一衍射区域和第二衍射区域通过边界线彼此分割，所述边界线基本上垂直于光盘的轨道，且

第一衍射区域和第二衍射区域的每一个都具有形成在其中的一组凹槽，每组中的凹槽具有基本上同心的弧形形状。

3.根据权利要求2所述的光学拾取器，其中

第一衍射区域和第二衍射区域设置成彼此交替，且

每组凹槽形成为使得其同心中心在其中形成该组凹槽的衍射区域的外部，且使得对于所述边界线，第一衍射区域中的该组凹槽基本上是在第二衍射区域中的该组凹槽的镜像。

4.根据权利要求1所述的光学拾取器，其中

在衍射光学元件中，在对零阶衍射光束有贡献的一部分发射光束穿过的位置处，既不存在第一衍射区域也不存在第二衍射区域。

5.根据权利要求1所述的光学拾取器，其中

半导体激光器发射波长分别不同的多个光束，且

相对于光盘的径向方向，在衍射光学元件主表面上的第一和第二衍射区域中设置的同心弧形凹槽的同心中心位于多个光束的主光束之间。