CN1450582A

CN1450582A - 彩色阴极射线管电子枪的结构

Info

Publication number: CN1450582A
Application number: CN03104958.3A
Authority: CN
Inventors: 崔镇烈; 裴俊皞
Original assignee: LG Philips Displays Korea Co Ltd
Current assignee: LG Philips Displays Korea Co Ltd
Priority date: 2002-02-28
Filing date: 2003-02-28
Publication date: 2003-10-22
Also published as: US20030160566A1; US6833680B2; EP1341204A2; EP1341204A3

Abstract

彩色阴极射线管的一种电子枪结构，在阴极，第一电极，以及安装在电子枪内的第二电极当中形成一种优化的关系，从而降低驱动电压，并且防止对高分辨率屏幕的输入信号响应和聚焦特性的退化。

Description

彩色阴极射线管电子枪的结构

发明领域

本发明涉及到彩色阴极射线管电子枪的结构。本发明特别涉及到彩色阴极射线管的这样一种电子枪结构，通过在阴极，第一电极，以及安装在电子枪内的第二电极当中形成一种优化的关系，从而能够降低驱动电压，并且防止对高分辨率屏幕的输入信号响应和聚焦特性的恶化。

技术背景

图1是现有技术中彩色阴极射线管电子枪结构的说明图，图2是图1中电子枪的外观示意图。

参照图1和图2具体描述这种彩色阴极射线管电子枪的结构和功能，电子枪包括三个相互独立的阴极62，位置与阴极62隔开预定距离的第一电极(G1)64，第二电极(G2)65，第三电极(G3)66，第四电极(G4)67，第五电极(G5)68和第六电极(G6)69，第二至第六电极在管轴(或轴向)方向上距第一电极64按规则的间隔排列，其中在最后一个电极也就是第六电极69的上部设有一个附带有球管间隔触点(BSC)71的屏蔽罩70，用以将电子枪电路连接到阴极射线管的玻锥2上，并且将电子枪固定在玻锥2的颈部2a。

在装有电子枪的玻锥2的颈部2a外侧还安装有一个偏转轭4，用来使电子束5偏转到整个屏幕上。

基于上述构造，电子枪在内置在阴极62中的加热器63用一个管销61所提供的功率加热时发射电子。用设置在第一电极64和第二电极65之间的一个前置聚焦透镜初步会聚形成束状的电子(即电子束)，然后用借助于第三电极66、第四电极67和第五电极68之间的电位差形成的一个前置主透镜会聚，最后在通过用第五电极68和第六电极69之间的电位差形成的一个主透镜时被会聚和加速。

基本上，在电子束5被偏转轭4偏转到整个屏幕上，并且通过与面板1相距预定距离的阴罩3撞击到在面板1内表面上形成的萤光屏1a时，在屏幕上就会形成一个影像。

图3示意性地解释了形成电子束的电子枪的局部结构。

如图1到3所示，电子束5在阴极62、与阴极62相距预定距离的第一电极64和第二到第四电极65，66和67上形成。通常是按照由外部驱动电路30提供的影像信号，即红(Sr)、绿(Sg)和蓝(Sb)色来调制电子束5的强度。

如上所述，第一电极64被设置在距阴极62预定距离处，并且在穿过第一电极64上直径为D的孔(或通孔)时形成电子束。

另外在相隔固定的距离B的第一电极64和第二电极65之间形成一个要点28。

在对第二电极65施加范围在400V到1000V的恒定电压时，加热器63将阴极62加热，从而使其发射电子。发射的电子朝第一电极64加速，在其中形成三个电子束5，这三个电子束5通过第一电极64的电子束通孔64A和第二电极65的另一个电子束通孔65A。然后通过对其施加5到10kV的高电压，由在第二电极和第三电极66之间的形成的前置聚焦透镜40初步会聚这些电子束5。

前置聚焦透镜40或是前置聚焦透镜的直径受到第一电极64的电子束通孔64A尺寸、第二电极65的电子束通孔65A尺寸、第一电极64的厚度T以及第一电极64和第二电极65之间的间距B的控制。

在第三电极66和第四电极67之间还设有一个前置主透镜41。

图4显示另一种现有技术的阴极射线管，在第二电极中特别包括一个压纹件用来强化前置聚焦透镜效果。

例如，日本专利文献1999-288664号公开的阴极射线管包括一个压纹件65C，用来调节第二电极65和第三电极66之间的间隙，从而强化前置聚焦透镜效果，并且在无需额外配件的基于自动化工艺的限定设计系统内避免装配的困难或装配精度的劣化。

具体地说，第二电极65具有的压纹件65C直径为2R，其厚度t接近电子束通孔65A，还有一个预定厚度为t1-t2的缝隙件65B，用来改善电子束的聚焦特性。

另一方面，驱动电压和截止电压有以下不同。通常，来自外部驱动电路30的驱动电压是通过管销9提供给对应着三色萤光物质的各个阴极。改变驱动电压就能控制与偏转和各个阴极62发射的电子束5的最终量的同步变化。此时，刚好在阴极62发射电子束5之前的电压被称为截止电压。通常，截止电压是在屏幕亮度处在零水平(黑点)时获得的。

简而言之，可以用以下公式表示截止电压：

Cutoff＝K×(D³/C×T×B)×Vg2 ......公式(1)

在公式中，K是一个比例常数；D是第一电极64的电子束通孔64A的面积；C是阴极62和第一电极64之间的间距；T是第一电极的电子束通孔64A的厚度；B是第一电极64与第二电极65之间的间距；而Vg2是对第二电极65施加的电压。

假定对第二电极65施加的电压是260V，彩色监视器阴极射线管的截止电压大约是55V。

按照日本专利文献53-18866号，彩色电视的典型彩色阴极射线管的电子枪具有0.6mm直径的第一电极，而一种数据处理监视器例如是计算机专用的阴极射线管的驱动电压大约是50V，阴极发射的载流量大约是0.3mA。

这相当于阴极射线管的屏幕处在其可取的亮度水平，即100cd/m²。

在彩色阴极射线管的亮度、分辨率和对比度值很高时更容易得到理想的显示区。

因此，由于监视器的阴极射线管需要所有的上述特性，在高亮度时就需要缩小射束点尺寸，并根据组成彩色荧光屏的各色点距的分辨率的增加和显示屏幕的延伸而增加象素数量。

为了更加有效地缩小射束点直径，要将第一电极64或一个相邻电极的电子束通孔做得更小一点，并使电极具有更优化的间隔，这样就能缩小投影要点28的直径并且增加阴极62的电流强度。

然而，在提供更多的热能(焦耳)时，阴极62的电流强度会增加，并因此造成对应的阴极62中电子发射物质，如钡，被蒸发。简而言之，如果阴极容量退化，阴极射线管的寿命也就会缩短。

另外，高分辨率的萤光点距和随着屏幕延伸而增加的显示屏幕(帧)数量仅仅是降低阴罩的射束透射度。尽管人们试图通过增大阴极发射电流来维持理想的屏幕亮度，这样做只会更快地缩短阴极射线管的寿命。

同时，为了增加显示帧，往往要提高施加给阴极用来放大影像信号的驱动电压的频率。然而为此需要用驱动电压调制影像信号的振幅。

例如，假设需要用对应着1600点*1200线的2M象素数量来显示对应着1280点*1024线的1.3M象素，就需要将视频带宽的时钟频率设置在150-200MHz的范围。

然而，对将影像信号振幅放大到规定驱动电压的电路频率特性是有限制的。

图5表示为获得理想屏幕亮度所需的驱动电压。如图中所示，假定视频带宽的时钟频率落在150-200MHz的范围内，为获得理想屏幕亮度所需的驱动电压的最大振幅大约是50V。

通常可以用以下公式表示驱动电压：

驱动电压＝截止电压-阴极电压 ......公式(2)

图6用曲线表示了载流量和驱动/截止电压之间的关系。如图中所示，假定驱动电压不变，载流量与截止电压成反比(即截止电压越低，发射电流就越大)。

也就是说，假定驱动电压不变，在截止电压是30V而不是50V时，发射的电流更大。

从更实际的角度运用上述原理，就容易想到亮度往往比电视机亮度要低的计算机监视器。这一问题仍然没有得到解决，尽管Internet和影像传媒系统数十年来已经有了长足的发展，越来越多的人在通过计算机监视器而不是电视机观看画面。

具体地说，阴极射线管的亮度主要取决于电子枪的载流量。如上所述，如果对监视器阴极射线管的第二电极施加260V的电压，截止电压的典型范围就是50V到55V，明显高于30V。因此，如图6所示，在截止电压为50-55V时发射的载流量刚好是在截止电压为30V时发射的载流量的一半，结果，亮度降低，而观众能只能忍受相对较暗的影像。

当然，有些监视器制造商试图通过对阴极施加连续的较高驱动电压来增大载流量。但不幸的是，增加高频工作的彩色监视器的驱动电压必然要付出更多代价。

图7和8是答复信号对输入信号的延迟的示意图。例如图7显示的是视频带宽的时钟频率为150MHz，在答复信号上升或下降时出现的时间延迟。

同样，图8显示的是视频带宽的时钟频率为200MHz，在答复信号上升或下降时出现的时间延迟。与图7的不同之处是时间延迟比150MHz时钟频率时更加严重，同时振幅也有一些损失，输入信号弱化。

结果，就不能向阴极传送更加精确的输入信号，并且小射束点的优点不一定反映在分辨率上。

换句话说，更加难以显示直接受比较高的频率即水平偏转频率影响的垂直线。其结果是，垂直线的亮度会变得更差，而亮线朝扫描方向漂移。

同时，直接受比较低的频率即垂直偏转频率影响的水平线获得了足够的驱动电压。

然而，垂直线和水平线之间的亮度差会增大，结果产生不自然的影像。

总之，对于彩色阴极射线管的驱动特性，阴极电压被设置在电子发射点以下，以便降低驱动电压的振幅。

但是，在这种情况下，阴极的电流强度也会下降。因此，屏幕上的射束点直径会变长，分辨率会变差。

作为解决这一问题的一种尝试，韩国专利308366号公开了一个公式D3≤(1.54B+0.17)×T(参见图3)，其中D是第一电极64在垂直和水平方向上的电子束通孔64A的平均直径；B是第一电极64的电子束通孔64A与第二电极65的电子束通孔65A之间的间距；而T是第一电极64的电子束通孔64A的电极板厚度。

这样仍会带来一个问题，特别是为了满足上述公式而增大第一电极64和第二电极65之间的间距。也就是在这种情况下要点28处的发射角被增大，结果会使射束点的尺寸增大。

发明概述

本发明的一个目的是至少要解决上述问题和/或缺点，并且至少要提供下述的优点。

相应地，本发明的一个目的是要通过为彩色阴极射线管提供一种能够在没有额外代价的条件下获得低截止电压的电子枪结构解决上述问题，这样就能在给定驱动电压下增大载流量，并获得理想的聚焦特性，也就是在高、低电流区都满足高分辨率。

本发明的另一目的是提供一种彩色阴极射线管的电子枪结构，在阴极，第一电极，以及安装在电子枪内的第二电极当中形成一种优化的关系，从而能够降低驱动电压，并且防止对高分辨率屏幕的输入信号响应和聚焦特性的退化。

上述和其它目的和优点是这样实现的，为彩色阴极射线管提供的电子枪结构包括一个荧光屏、阴罩和电子枪，其中荧光屏包括上面布有三色象素的萤光薄膜；阴罩是位置与荧光屏相邻的一个色彩选择电极；而电子枪包括发射三个电子束的阴极、第一电极和第二电极以及用来构成主透镜的装置，它包括用来将三个电子束聚焦到荧光屏上的多个电极，其中第一电极的电子束通孔(或通孔)的范围是0.06mm²到0.12mm²，而第一和第二电极之间的间距范围是0.12mm到0.3mm。

在以下的说明书中描述了一部分本发明的其它优点、目的和特征，还有一些是本领域的一般技术人员通过阅读下文就能明白的，或是通过对本发明的实践来理解。按照附带的权利要求书中特别提出的，本发明的目的和优点就能实现和得到。

附图简介

以下要参照附图具体描述本发明，在图中用相同的符号表示相同的元件，在附图中：

图1是现有技术中用于彩色阴极射线管的电子枪的结构示意图；

图2是图1中所示电子枪的外观示意图；

图3示意性地解释了形成电子束的电子枪的局部结构；

图4用示意图表示按照现有技术在第二电极上形成的一个压纹件，用来强化前置聚焦透镜效果；

图5表示为获得理想屏幕亮度所需的驱动电压；

图6用曲线表示了载流量和驱动/截止电压之间的关系；

图7是视频带宽的时钟频率为150MHz，答复信号对输入信号出现的时间延迟；

图8是视频带宽的时钟频率为200MHz，答复信号对输入信号出现的时间延迟的示意图；

图9是表示光点尺寸是如何随第二电极厚度的变化而改变的示意图；

图10(a)到(e)是在第二电极上形成压纹件的示意图；

图11是用来在边界面上形成缝隙件的一个窗口的示意图；

图12是第一电极的电子束通孔的形状示意图；

图13用曲线表示第一电极的电子束通孔面积和不同载流量下光点尺寸之间的关系；

图14用曲线表示依照第一电极的电子束通孔面积，第一和第二电极之间的间距与截止电压之间的关系；

图15用曲线解释了第一和第二电极的间距、第一电极的电子束通孔的直径和第一电极的电子束通孔厚度之间的相互关系；以及

图16用曲线解释了驱动电压和阴极电流之间的关系。

最佳实施例的详细说明

以下要参照附图具体描述按照本发明的最佳实施例用于阴极射线管的电子枪的一种结构。

只要流入阴极的载流量是恒定的，实际中就能有多种方法来增加阴极电流强度。例如，可以提高第二电极的电压，或是让第一电极靠近阴极，或是缩小第一电极的电子束通孔(或通孔)尺寸，或是将第一电极和第二电极之间的间距(空间)变窄，或是使第二电极变薄。这样就能缩小在屏幕上形成的光点尺寸，同时又增加电流强度。

在上述方法的基础上，本发明还致力于在保持载流量不变的条件下增加电流强度以缩小光点尺寸，降低驱动电压，并且优化指向第二电极的发射角，来改善聚焦特性。

图9是表示光点尺寸随第二电极厚度的变化而改变的示意图。

参见图4和9，在减少第二电极65的厚度时，前置聚焦透镜(图3的40)被加强，发射角减小，且电流强度增大。

然而图9还显示，在第二电极变薄时光点首先变小，但是在一定范围后重新变大。

业已发现，在入射到前置主透镜之前的发射角范围在36mrad和42mrad之间，且第二电极厚度在0.3mm以下时，光点尺寸最小。

然而，考虑到第二电极的原料厚度(T0)通常小于0.5mm，所以不能简单地削减原料的厚度，因为这样会导致物理变形或改变其热膨胀特性。进而随着第一电极64和第二电极65之间间距的改变，截止电压也会改变。

因此，为了避免这些问题，最好是改变在第二电极65上形成的压纹件65C的深度。

图10表示为在第二电极65上形成所需形式的压纹件65C的一种必要的技术。例如首先用如(b)中所示压模冲压机获得如(c)所示的理想尺寸。

具体地说，首先用冲压机压制原料形成如(d)所示的缝隙件65B。然后按照金属的特性将金属结构推向箭头方向。

在用冲压机冲压过形成压纹件65C的部位后，再按箭头方向B将金属结构推回。

这样就能获得具有所需厚度的压纹件65C。需要注意的问题是用来缩小光点的压纹件65C不能太深，以免在加工零件的过程中出问题。

换句话说，如果压纹件65C的深度(t)变小，金属结构就会受到更强的推力，并且如图11所示在用来形成缝隙件65B的边界面上形成一个深度大约为2μm的小孔。结果这一小孔会损害聚焦特性。

如果锻造量超过了原料厚度的40％，就常会发生上述现象。

因此，假设第二电极65的原料厚度是T0，而在第二电极65上形成的压纹件65C深度是t，则‘T0’和‘t’应该满足的最适关系是：t≥0.4×T0。

另外，假设压纹件的直径是2R而厚度是t，则压纹件65C的体积可表示为‘π×R²×t’。考虑到2R表示分别在红(R)，绿(G)，蓝(B)电子束通孔65(A)之间的间距，其最大值不应超过2.8mm。

如上所述，压纹件65C的厚度(t)优选小于原料厚度(T0)的40％。因此，压纹件的最大体积可以表示为‘0.784×π×T(mm³)’。

简而言之，在第二电极65上形成的压纹件65C的体积‘π×R²×t’满足的关系是(π×R²×t)≤t≤0.784×π×T。假设在模压工艺中可能存在问题，可以采用一个恒定值0.99以得到更明确的范围，例如，压纹件65C的体积‘π×R²×t’要满足的最适关系就是(π×R²×t)≤t≤0.99×0.784×π×T。

总之，R、T和t的关系是R2≤0.77616×T/t ......公式(3)

在形成电极的过程中，在锻造量超过原料厚度40％的情况下，金属结构在压力下就必然要经受快速的改变，并由此产生小孔。为了避免这些问题，可以通过减少金属结构的变形程度来调节‘R’的值。

提高电流强度的另一种方式是通过将第一电极的电子束通孔缩小或是使第一和第二电极靠近来调节截止电压。如上所述，截止电压可以用以下公式表示：

截止电压＝K×(D³/C×T×B)×Vg2 ......公式(4)

在公式中，K是一个比例常数；D是第一电极64的电子束通孔64A的面积；C是阴极62和第一电极64之间的间距；T是第一电极的电子束通孔64A的厚度；B是第一电极64与第二电极65之间的间距；而Vg2是对第二电极65施加的电压。(见图3)

比例常数K是恒定的，而阴极62与第一电极64之间激活阴极62的合适间距大约是0.1mm。

考虑到电子枪制造过程中不同的加工条件和模压上任何可能受到的局限，第一电极64的电子束通孔64A厚度也被设置在0.1mm左右。

这意味着在电子枪制造步骤中第一电极64的电子束通孔64A的尺寸和第一电极64与第二电极65之间的间距B对于控制截止电压是关键的或至关重要的因素。

由于第一电极64的电子束通孔64A存在如图12所示的不同形状，电子束通孔64A的面积(S)是大概计算出来的。

图13表示第一电极64的电子束通孔64A的面积(S)和不同载流量下光点尺寸之间的关系。从图中可以看出，随着第一电极64的电子束通孔64A的面积(S)增大，光点尺寸会变大。

如曲线所示，如果第一电极64的电子束通孔64A的面积(S)小于0.06mm²，虽然能形成很小的光点，但其模压工艺非常困难，且阴极射线管的寿命也会由此成问题。因此，这实际是不可能的。

另一方面，如果第一电极64的电子束通孔64A的面积(S)超过0.12mm²，光点尺寸会急剧增大。这是导致彩色阴极射线管分辨率低的致命原因，并且使降低截止电压变得很困难。

因此，第一电极64的电子束通孔64A的适当面积(S)是不小于0.06mm²且不大于0.12mm²。

图14表示依照第一电极的电子束通孔面积，第一和第二电极之间的间距与截止电压的关系。

如图所示，为了将截止电压调节到30V，若电子束的面积(S)是0.06mm²，第一电极64和第二电极65之间的间距B应该是0.12mm。类似地，若电子束的面积(S)是0.12mm²，第一电极64和第二电极65之间的间距B就应该是0.3mm。

这样就能通过调节第一电极64的电子束通孔64A的尺寸和第一电极64与第二电极65之间的间距B将截止电压降低到30V。这就意味着有可能获得同时满足低电流面积和高电流面积下的分辨率的聚焦特性。

同时，为了增大阴极的电流强度，阴极62与第一电极64之间的间距(C)也应该尽可能小。

然而还应该预见到阴极在真空中被激活时要加热到很高的温度的情况。事实上，其温度要比阴极62从正常工作的加热器63获得的温度高出140％。

因此，为了防止阴极62因高温而膨胀，阴极62和第一电极64彼此间应该分开预定的距离。

假设阴极62被冷却，第一电极64与阴极62之间的适当间隙至少要有0.1mm以上。

以上提到了减小截止电压也降低了驱动电压，并进一步提高了阴极的电流强度。

为降低截止电压而常用的方法是将第一电极64的电位设计得尽可能低。然而，该方法实际上不起作用，因为它不能维持所需的电流强度，因而会扩大光点尺寸。

另一种方法是缩小第一电极64电子束通孔64A的直径，并维持电流强度。

另外，必要时可以使第一电极64和第二电极65的距离大于该预定距离，以解决因各自施加的电压的电位差造成的放电或漏电问题，或是防止任何异物进入电极之间的间隙。

图15用曲线解释了第一和第二电极之间的间距、第一电极的电子束通孔的直径和第一电极的电子束通孔厚度之间的关系。

在图15中，垂直轴A表示D³与T的比例，其中D是第一电极64的电子束通孔64A在垂直和水平方向上的平均直径；而T是第一电极64的电子束通孔64A的厚度。

在图15中，水平轴B表示第一电极64的电子束通孔64A与第二电极65的电子束通孔65A之间的间距。

为了防止因分别施加到各电极上的电压的电位差造成的放电或漏电，并且为阴极射线管防护常见尺寸的异物，B最好大于0.08mm。

另外，假定截止电压在80V以下，为了维持所需的电流强度，参数A，B，D和T有特殊的关系：

A＝D³/T，100A≤154B+17

也就是D³≤(1.54B+0.17)×T ......公式(5)

在公式中，D是第一电极64的电子束通孔64A在垂直和水平方向上的平均直径；T是第一电极64的电子束通孔64A的厚度；而B是第一电极64的电子束通孔64A与第二电极65的电子束通孔65A之间的间距。

该公式得到了电子束轨道分析的证实。

另外，考虑到在第一电极64上形成的电子束通孔64A的面积，第一电极64的电子束通孔64A在垂直和水平方向上的平均直径(D)最好小于0.4mm。如图13所示，这一最佳值最适用于象素数量大于2M象素的高分辨率影像(计算机)监视器的彩色阴极射线管。

为高度精确地形成电子束通孔64A，还要将电子束通孔64A的厚度(T)调节到0.06mm-0.13mm的范围内。电子束通孔64A的最佳厚度是0.1mm。

总之，对于象素数量大于2M象素的高分辨率显示监视器的彩色阴极射线管来说，为了维持理想的聚焦特性，A＝D³/T≤0.6。

在图15中用阴影部分表示满足上述关系的面积。

只要简单地确定该面积内的A和B值，就能够轻易地维持截止电压和聚焦特性。

同时还有可能降低驱动电压，这样就能在屏幕上更精确地再生输入信号而无需扩大光点尺寸。

图16解释了驱动电压和阴极载流量之间的关系。

如图中所示，假设驱动电压是40V，在一个阴极上允许流过300μA以上的电流的截止电压在80V以下。

为了实现本发明，各个参数都采用理想值。例如，第一电极64的电子束通孔64A的直径(D)被设置在0.3mm；第一电极64的电子束通孔64A的厚度(T)被设置在0.1mm；对第一电极64施加的电压被设置在0V；第二电极65的电子束通孔直径被设置在0.37mm；对第二电极65施加的电压被设置在600V；第二电极65的原料厚度(T0)被设置在0.5mm；第二电极65的压纹件65C的厚度(t)被设置在0.2mm；第一电极64上形成的电子束通孔64A与第二电极65上形成的电子束通孔65A之间的间距(B)被设置在0.12mm；考虑到第二电极65的可加工性压纹件65C的半径(R)被设置在0.139mm。

在上述实施例中，第一电极64的电子束通孔64A的直径(D)，第一电极64上形成的电子束通孔的厚度(T)，以及在第一电极64上形成的电子束通孔64A与第二电极65上形成的电子束通孔65A之间的间距(B)都处在阴影部分内，而此时的截止电压大约是70V。

假定每个阴极62的载流量是300μA。如图16所示，所需的驱动电压不大于40V。

这样，在视频达到200MHz以上时，垂直线的亮度不再恶化，并且不需要扩大光点尺寸，因为发射角是处在其最适值3.8mrad。

总之，按照本发明的阴极射线管电子枪能够在没有额外代价的条件下实现低截止电压，因此在给定的驱动电压下提高载流量并获得理想的聚焦特性，也就是在高、低电流区都能满足高分辨率。

另外，可以有效地利用本发明在安装在电子枪内的阴极、第一电极和第二电极之间形成一种最优关系，并通过降低驱动电压和适当调节前置聚焦透镜的发射角，在具有高偏转频率和聚焦特性的高分辨率屏幕上防止对输入信号的响应(即慢响应)性能退化。

尽管本发明是参照其特定的最佳实施例来描述的，本领域的技术人员在权利要求书限定的本发明原理和范围内还能对具体形式和细节作出各种各样的变更。

上述实施例及其优点仅仅是用来解释，并不构成对本发明的限制。本说明还可以应用于其他类型的装置。本发明的说明书是用来解释而不是限制权利要求的范围。本领域的技术人员能够看出许多替代，修改和变更。权利要求书的用意是要用上位概念的条款覆盖本文所述的实现本发明功能的结构，不仅是结构上的等效，还包括等效的结构。

Claims

1.彩色阴极射线管的一种电子枪结构包括荧光屏，阴罩和电子枪，其中荧光屏包括上面布有三色象素的萤光薄膜；阴罩是位置与荧光屏相邻的一个色彩选择电极；

电子枪包括发射三个电子束的阴极、第一电极和第二电极，以及用来构成主透镜的装置，它包括用来将三个电子束聚焦到荧光屏上的多个电极；并且

第一电极的电子束通孔范围是0.06mm²到0.12mm²，而第一电极和第二电极之间的间距范围是0.12mm到0.3mm。

2.按照权利要求1的电子枪结构，其特征是在第二电极上形成一个压纹件。

3.彩色阴极射线管的电子枪结构包括一个荧光屏，阴罩和电子枪，其中

荧光屏包括上面布有三色象素的萤光薄膜；

阴罩是位置与荧光屏相邻的一个色彩选择电极；

电子枪包括发射三个电子束的阴极、第一电极和第二电极；以及用来构成主透镜的装置，它包括用来将三个电子束聚焦到荧光屏上的多个电极；并且

第一电极和第二电极之间的间隙范围是0.12mm到0.3mm，并且在第二电极上形成一个压纹件。

4.彩色阴极射线管的一种电子枪结构包括一个荧光屏，阴罩和电子枪，其中

荧光屏包括上面布有三色象素的萤光薄膜；

阴罩是位置与荧光屏相邻的一个色彩选择电极；

第二电极的原料厚度T0(mm)和在第二电极65上形成的压纹件的深度t满足的关系是t≥0.4×T0。

5.按照权利要求4的电子枪结构，其特征是第一电极和第二电极之间的间距范围是0.12mm到0.3mm。

6.彩色阴极射线管的一种电子枪结构包括一个荧光屏，阴罩和电子枪，其中

荧光屏包括上面布有三色象素的萤光薄膜；

阴罩是位置与荧光屏相邻的一个色彩选择电极；

电子枪包括发射三个电子束的阴极、第一电极和第二电极；以及用来构成主透镜的装置，它包括将三个电子束聚焦到荧光屏上的多个电极；并且

在第一电极上形成的电子束通孔在垂直和水平方向上的平均直径D，第一电极上形成的电子束通孔的厚度T(mm)，在第一电极上形成的电子束通孔与在第二电极上形成的电子束通孔之间的间距B(mm)，第二电极的原料厚度T0(mm)以及第二电极的压纹件的深度t满足的关系是D³≤(1.54B+0.17)×T并且t≥0.4×T0。

7.按照权利要求4或6的电子枪结构，其特征是在电子枪的第二电极上形成一个缝隙件。

8.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是第二电极的原料厚度T0(mm)，在第二电极上形成的压纹件的深度t(mm)以及第二电极的半径R(mm)满足的关系是R²≤0.77616×T/t。

9.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是为荧光屏上的红(R)、绿(G)和蓝(B)荧光象素的数量大于2M象素。

10.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是电子枪的第二电极厚度小于0.3mm。

11.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是提供给电子枪阴极的驱动电压的频率高于200MHz。

12.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是提供给电子枪阴极的驱动电压低于40V。

13.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是荧光屏的亮度大于100cd/m²。

14.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是流经电子枪阴极的电流大于0.3mA。

15.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是电子枪阴极的截止电压低于80V。

16.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是第一电极的电子束通孔在垂直和水平方向上的平均直径小于0.4mm。

17.按照权利要求1，3，4或6的电子枪结构，其特征是阴极和第一电极之间的间距大于0.1mm。