CN109596043B - 非对称量子干涉仪及方法 - Google Patents
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Abstract
本发明公开了一种非对称量子干涉仪及方法，使用半导体激光器或者钛宝石激光器等相干光作为初始入射光源，基于光和物质之间的高增益拉曼散射过程来实现非对称量子干涉仪。发明实验装置主要是一个作用介质，两个相干光源P和拉曼光场W，一批光学元器件和一个相移器，整个装置结构简单，系统稳定。本发明的非对称量子干涉仪是利用高增益拉曼散射过程作为分束器实现光与原子的分束和合束，干涉输出强度随两个干涉臂相位差呈非对称，类似锯齿波图样分布，在某些相位下的信号强度对相位变化非常敏感，与传统的全光干涉仪和对称型的非线性干涉仪相比，具有更高的相位灵敏度。这种干涉仪在精密测量和量子信息领域有很重要的应用前景。
Description
技术领域
本发明涉及非线性光学，量子光学及精密测量领域，尤其涉及一种全新的非对称量子干涉仪及方法。
背景技术
目前，干涉仪在非线性光学，量子光学及精密测量领域扮演着重要角色，在很多基础领域有广泛的应用，例如在引力波测量，重力测量、测距、测磁场等，所以提高干涉仪的相位灵敏度成为精密测量的一个重要研究方向。以往的线性干涉仪，包括全光干涉仪、原子干涉仪以及光-原子混合干涉仪，都是利用线性分束器来实现分束，信号(光场或者原子束)被分束沿着两个不同的路径传输，经过一段传播距离被分束的信号(光场或者原子束)又在另一个分束器上进行合束发生干涉，分开路径传播的过程中会有个相位移动θ，人们能看到干涉信号随着相位移动θ而变化。线性干涉仪的相位灵敏度极限是
(N是注入干涉仪的光场信号的光子数或者是注入干涉仪的原子数目。最近，非线性干涉仪，包括非线性全光干涉仪、非线性原子干涉仪以及非线性光-原子干涉仪，在理论和实验都被实现了。相对于线性干涉仪，非线性干涉仪是利用有源分束器来实现信号的合束和分束。原理上，非线性干涉仪相对于线性干涉仪有很多优点，它的相位灵敏度极限是1/N，比线性干涉仪的灵敏度有一定的提高，但是其实现需要极其复杂的实验系统，且目前报道的灵敏度相比于同等量级的线性干涉仪提高有限。与以往的所有干涉仪，其干涉强度随相位改变图样都是呈对称余弦。
发明内容
本发明的目的是提供一种非对称量子干涉仪，它利用高增益拉曼散射过程作为有源分束器来代作为干涉分束器，这个拉曼散射过程是高增益放大过程，拉曼转换效率能达到10％以上，不同于传统的干涉仪的余弦型干涉图样，该干涉仪的干涉条纹呈现非对称的特性，某些相位下的信号强度对相位变化极其敏感，其相位灵敏度能够突破标准量子极限30倍。同时这个非对称量子干涉仪两个干涉臂一个为光场，另一个为原子相干性，所以既可以测量光场相位敏感的距离，角速度等，也可以测量原子相位敏感的磁场、电场和光场等。本发明非对称量子干涉仪因结构简单，在距离、磁场等精密测量领域等有很广泛的应用。
实现本发明目的的具体技术方案是：
一种非对称量子干涉仪，它包括：
第一光源，其用于产生入射拉曼光场W；
第二光源，其用于产生光学泵浦光场P；
第一极化分束器，其沿所述第一光源光路设置，用于所述第一光源和出射探测信号光场的空间分束；
铷原子系综，其设置在所述第一极化分束器与第二极化分束器之间，用于实现所述光和原子的相互作用，产生偏振垂直于拉曼光场的信号光场以及原子相干性，信号光场与原子相干性之间有相位关联，原子相干性留在原子系综中，拉曼光场和信号光场传播出原子系综；
第二极化分束器，其沿所述第一光源光路设置，用于所述第一光源和产生的信号光场的空间分束；
光学反射镜，其用于反射所述第一光源，原路返回铷原子系综；
光学反射镜，其用于反射所述产生的信号光场，与反射回的第一光源空间重合，发生拉曼放大，产生放大后的探测信号光场；
相移器，其设置在所述第二极化分束器和光学反射镜之间，用于改变所述产生的信号光场的相位；
光电探测器，其用于探测最终的输出信号，最终干涉输出信号强度随相位变化呈不对称图样；其中：
所述第一光源通过第一极化分束器进入铷原子系综，所述第二光源与第一光源呈3°夹角反向进入铷原子系综。
所述第一光源及第二光源为激光器发出的相干光源。
所述第一光源和第二光源能够空间重合或有1～5度夹角。
所述第一光源和与经零度反射镜反射回来的第一光源空间重合。
本发明的非对称量子干涉仪通过采用光场和原子高增益非线性作用过程实现信号光场和原子相干性之间的分束和合束过程，因信号光场和原子相干性之间具有相位关联，最终实现非对称量子干涉。
本发明的非对称量子干涉仪的干涉输出强度随信号光场和原子相干性之间的相位差呈现非对称的特性。
一种上述非对称量子干涉仪实现非对称量子干涉的方法，该方法包括以下步骤：
步骤1：第二光源与所述第一光源空间重合或者成1～5度夹角，进入铷原子系综，将原子制备到一个初态能级上；
步骤2：第一光源通过极化分束器进入铷原子系综，实现拉曼散射过程，该过程为分束过程，产生信号光S1，同时产生原子相干性A1；S1随拉曼光场一起出射，离开原子池，经过极化分束器后，信号光S1和拉曼光场W空间分离；
步骤3：信号光S1通过相移器，相位发生改变，到达光学反射镜，原子相干性A1留在铷原子系综中；第一光源到达光学反射镜；
步骤4：步骤3中返回的信号光S1和返回的第一光源原路返回，通过极化分束器后，与原子相干性A1空间合束，两束光场S1、W与原子相干性A1相互作用，发生第二次拉曼散射过程，将光信号S1和原子相干性A1进一步放大并干涉，产生的最终输出信号光S2从原子系综中传播出来，穿过极化分束器，被光电探测器探测，原子相干性A2留在原子系综中；
步骤5：输出信号光S2和留在原子系综里的原子相干性A2强度跟产生信号光S1和原子相干性A1的相位差有关系，改变信号光S1和原子相干性A1的相位能够观测到干涉；通过控制相移器改变返回到原子系综的产生信号光S1的相位，即可在光电探测器观测到干涉强度随相位改变为非对称图样。
本发明的非对称量子干涉的方法，其步骤1所述铷原子系综为普通的原子蒸气、冷原子系综或碱金属原子系综；原子密度为1010-1012个原子/cm3立方厘米。
本发明的非对称量子干涉的方法，所述碱金属原子系综为铯原子系综、铷原子系综、锂原子系综或钾原子系综。
本发明的有益效果：
干涉仪为精密测量、工业加工、国家需求等各个领域常用的测量仪器，相位灵敏度为评估干涉仪性能的核心参数，其正比于干涉仪噪声，反比于干涉仪信号与相位的斜率，想要提高干涉测量灵敏度的途径有两个，减小干涉仪噪声以及提高干涉仪斜率。两种方法以往都有相应的方案，降低噪声装置复杂，且对损耗非常敏感，应用多有限制。提高斜率大多是通过提高干涉仪光场强度实现的，但是强度提高也会带来额外噪声。本发明的非对称量子干涉仪主要通过干涉仪信号与相位的非对称特性，在相同光强下，与对称干涉仪相比，可以大幅度提高斜率来提高相位灵敏度。本发明的干涉仪对于损耗不敏感，装置简单，适合应用。
附图说明
图1为实现本发明非对称量子干涉仪的原子能级和对应的光频图；
图2为本发明的非对称量子干涉仪的光路结构图；
图3为本发明实现非对称量子干涉的流程图。
具体实施方式
结合以下具体实施例和附图，对本发明作进一步的详细说明。实施本发明的过程、条件、实验方法等，除以下专门提及的内容之外，均为本领域的普遍知识和公知常识，本发明没有特别限制内容。
参阅图2，本发明包括：
第一光源1，其用于产生入射拉曼光场W；
第二光源2，其用于产生光学泵浦光场P；
第一极化分束器3，其沿所述第一光源1光路设置，用于所述第一光源1和出射探测信号光场的空间分束；
铷原子系综4，其设置在所述第一极化分束器3与第二极化分束器5之间，用于实现所述光和原子的相互作用，产生偏振垂直于拉曼光场的信号光场；
第二极化分束器5，其沿所述第一光源1光路设置，用于所述第一光源1和产生的信号光场的空间分束；
光学反射镜6，其用于反射所述第一光源1，原路返回铷原子系综；
光学反射镜7，其用于反射所述产生的信号光场，与反射回的第一光源空间重合，发生拉曼放大，产生放大后的探测信号光场；
相移器8，其设置在所述第二极化分束器5和光学反射镜7之间，用于改变所述产生的信号光场的相位；
光电探测器9，其用于探测非对称量子干涉仪最终的输出信号，即放大后的探测信号光场；其中：
所述第一光源1通过极化分束器3进入铷原子系综4，所述第二光源2与第一光源1呈3°夹角反向进入铷原子系综4。
所述第一光源1及第二光源2为激光器发出的相干光源。
所述第一光源1和第二光源2能够空间重合或有1～5度夹角。
所述第一光源1和与经零度光学反射镜6反射回来的第一光源1空间重合。
本发明的非对称量子干涉仪两条干涉臂的一条是光场，另外一条是原子相干性，光场和原子相干性通过非线性作用过程耦合实现非对称光-原子量子干涉。
本发明的非对称量子干涉仪的干涉条纹呈现非对称的特性。
实施例
本实施例利用87Rb原子的“Λ”型原子的能级相干性和信号光场之间强度关联以及相位关联，让光和原子通过高增益拉曼散射过程在原子系综中实现放大和干涉。利用原子系综的存储特性，实现多次相互作用的相位叠加，使干涉条纹呈现非对称的特性。入射的拉曼光场和通过光学反射镜反馈回来的拉曼光场光路是空间重合的。
参阅图1，显示的是实现本发明的原子能级和对应的光频图。其中，52S1/2、52P1/2、52P3/2为87Rb原子的精细结构，F＝1、F＝2为精细结构5S1/2的超精细分裂，其能级差为6.8GHz。虚线所示为87Rb原子的虚能级。要实现本发明，需要将原子泵浦在52S1/2，F＝1或者52S1/2，F＝2基态能级上，这里以F＝1为例进行说明，相应的入射拉曼光场频率设定在87Rb原子D1线(5S1/2,F＝1→5P1/2,795nm)，有几百MHz失谐。
本发明是非线性的，采用的是高增益拉曼散射作为有源的光束分束器来代替传统的光束分束器。输出的信号光场转换效率高达10％，并且干涉强度随相位呈非对称图样，斜率大的一侧的干涉强度对相位变化非常敏感，相位灵敏度比传统干涉仪的标准量子极限要提高约20-30倍。为光-原子混合干涉仪，所以可以同时用光场来感受相位改变，也可以用原子来感受相位的改变。光场的相位改变可以用来测量光程的改变，原子相位改变可以用来测量磁场等。
本实施例采用的铷原子系综4是纯的碱金属原子系综，原子密度需达到1010-1012个原子每立方厘米。
参阅图3，本实施例实现非线性量子干涉包括：
步骤1：第二光源2与所述第一光源1呈3度小角度夹角，进入铷原子系综4，将原子制备到一个初态能级上；
步骤2：第一光源1通过极化分束器3进入铷原子系综4，实现拉曼散射过程，这个过程就是分束过程，这个过程产生信号光S1，同时产生原子相干性A1，信号光S1随拉曼光场W一起出射，离开原子池，经过极化分束器5后，S1和W空间分离；
步骤3：信号光S1通过一个相移器8，相位发生改变，到达光学反射镜7，原子相干性A1留在铷原子系综4中；第一光源1到达光学反射镜6；
步骤4：步骤3中返回的信号光S1和返回的第一光源1原路返回，通过极化分束器5后，与原子相干性A1空间合束，两束光场S1、W与原子相干性A1相互作用，发生第二次拉曼散射过程，将光信号S1和原子相干性A1进一步放大并干涉，产生的最终输出信号光S2从原子系综4中传播出来，穿过极化分束器3，被光电探测器9探测，原子相干性A2留在原子系综中。
步骤5：输出信号光S2和留在原子系综里面的原子相干性A2强度跟S1和A1的相位差有关系，改变这两个相位都可以观测到干涉；通过控制相移器8改变返回到原子系综4的S1的相位，即可在光电探测器9观测到干涉强度随相位改变为非对称图样。
优选地，步骤1中，进一步包括：对铷原子系综4密度的要求，原子密度高对应拉曼散射的效率更高。
更为具体地，第一光源1的半导体激光器作为入射拉曼光源，产生的拉曼光场的功率在几百个微瓦到几个毫瓦每平方毫米。第二光源2的半导体激光器作为光学泵浦场，产生的光学泵浦光场的功率在几十毫瓦每平方毫米。
以87Rb原子系综为例，若要实现非对称量子干涉仪，入射拉曼光场频率设定在87Rb原子D1线(5S1/2,F＝1→5P1/2,795nm)，失谐几百MHz。泵浦光频率设定在87Rb原子D2线(5S1/2,F＝2→5P3/2,780nm)。
对非对称量子干涉仪实验过程进行解释，根据统计分布律，87Rb原子系综在热平衡下遵从玻尔兹曼分布N∝Wexp(-βE),其中W为能级E的简并度，β＝1/KT，K为玻尔兹曼常数。87Rb原子基态为5S1/2,F＝1,2，两个能级很接近，这样系综中的原子几乎平均在5S1/2,F＝1,2这两个能级上，而在激发态5P1/2,5P3/2上几乎没有原子分布。为了提高拉曼散射效率以及减小信号的损耗，拉曼散射之前要进行原子初态制备操作，让所有原子都布居在5S1/2,F＝1或者F＝2上，这里以F＝1为例进行讲解，这一操作过程可以通过光学泵浦实现，泵浦光频率设定至87Rb原子D2线(5S1/2,F＝2→5P3/2,780nm)，把原子抽运到5S1/2,F＝1能级。入射拉曼光场入射到处于5S1/2,F＝1基态能级的铷原子系综4发生高增益拉曼散射过程，会产生斯托克斯信号光场S1和原子能级相干性A1。斯托克斯信号光场S1在铷原子系综4中产生后，会从铷原子系综4中射出来，而原子相干性A1会一直留在铷原子系综4里面。这个拉曼过程产生的斯托克斯信号光场S1和原子相干性A1具有相位关联和强度关联。这个拉曼过程扮演着非对称干涉仪的分束过程，是个非线性分束器。产生的斯托克斯信号光场S1和未转化的拉曼光场从铷原子系综4中出射通过极化分束器5空间分离，信号光场S1经过相移器进行相位改变，通过光学反射镜7反射原路返回至铷原子系综4中。为转化的拉曼光场W由光学反射镜6原路返回至原子系综。返回的信号光场S1、为转化的拉曼光场W和原子相干性A1空间重合，发生第二次高增益拉曼散射。第二次拉曼散射跟第一次拉曼散射有很大的不同。由于反射回来的S1光场和留在原子系综中的原子相干性A1有相位关联和强度关联，使得第二次拉曼散射在对S1光信号和原子相干性A1进行放大的同时，发生光-原子干涉。每个干涉仪有两路输出，全光干涉仪的两路输出都是光场，原子干涉仪的两路输出都是原子束，这个非对称光-原子干涉仪的其中一路是信号光场S2，另一路是留在原子系综里面的原子相干性A2。
本发明的保护内容不局限于以上实施例。在不背离发明构思的精神和范围下，本领域技术人员能够向到的变化和优点都被包括在本发明中，并且以所附的权利要求书为保护范围。
Claims (5)
1.一种非对称量子干涉仪，其特征在于，它包括：
第一光源（1），其用于产生入射拉曼光场W；
第二光源（2），其用于产生光学泵浦光场P；
第一极化分束器（3），其沿所述第一光源（1）光路设置，用于所述第一光源（1）和出射探测信号光场的空间分束；
原子系综（4），其为原子蒸气、冷原子系综或碱金属原子系综，设置在所述第一极化分束器（3）与第二极化分束器（5）之间，用于实现光和原子的相互作用，产生偏振垂直于拉曼光场的信号光场以及原子相干性，信号光场与原子相干性之间有相位关联，原子相干性留在原子系综中，拉曼光场和信号光场传播出原子系综；
第二极化分束器（5），其沿所述第一光源（1）光路设置，用于所述第一光源（1）和产生的信号光场的空间分束；
第一光学反射镜（6），其用于反射所述第一光源（1），原路返回原子系综；
第二光学反射镜（7），其用于反射所述产生的信号光场，与反射回的第一光源空间重合，发生拉曼放大，产生放大后的探测信号光场；
相移器（8），其设置在所述第二极化分束器（5）和第二光学反射镜（7）之间，用于改变所述产生的信号光场的相位；
光电探测器（9），其用于探测最终的输出信号，最终干涉输出信号强度随相位变化呈不对称图样；其中：
所述第一光源（1）通过第一极化分束器（3）进入原子系综（4），所述第二光源（2）与第一光源（1）空间重合或呈1～5°夹角反向进入原子系综（4）；
所述第一光源（1）与经第一反射镜（6）反射回来的第一光源（1）空间重合；
通过采用光场和原子高增益非线性作用过程实现信号光场和原子相干性之间的分束和合束过程，因信号光场和原子相干性之间具有相位关联，最终实现非对称量子干涉；
干涉输出强度随信号光场和原子相干性之间的相位差呈现非对称的特性。
2.根据权利要求1所述的非对称量子干涉仪，其特征在于，所述第一光源（1）及第二光源（2）为激光器发出的相干光源。
3.一种权利要求1所述非对称量子干涉仪实现非对称量子干涉的方法，其特征在于，该方法包括以下步骤：
步骤1：第二光源（2）与所述第一光源（1）空间重合或者呈1～5°夹角，进入原子系综（4），将原子制备到一个初态能级上；
步骤2：第一光源（1）通过第一极化分束器（3）进入原子系综（4），实现拉曼散射过程，该过程为分束过程，产生信号光S1，同时产生原子相干性A1；S1随拉曼光场一起出射，离开原子池，经过第二极化分束器（5）后，信号光S1和拉曼光场W空间分离；
步骤3：信号光S1通过相移器（8），相位发生改变，到达第二光学反射镜（7），原子相干性A1留在原子系综（4）中；第一光源（1）到达第一光学反射镜（6）；
步骤4：步骤3中返回的信号光S1和返回的第一光源（1）原路返回，通过第二极化分束器（5）后，与原子相干性A1空间合束，两束光场S1、W与原子相干性A1相互作用，发生第二次拉曼散射过程，将光信号S1和原子相干性A1进一步放大并干涉，产生的最终输出信号光S2从原子系综（4）中传播出来，穿过第一极化分束器（3），被光电探测器（9）探测，原子相干性A2留在原子系综（4）中；
步骤5：输出信号光S2和原子相干性A2强度跟产生信号光S1和原子相干性A1的相位差有关系，改变信号光S1和原子相干性A1的相位能够观测到干涉；通过控制相移器（8）改变返回到原子系综（4）的产生信号光S1的相位，即可在光电探测器（9）观测到干涉强度随相位改变为非对称图样。
4.根据权利要求3所述的方法，其特征在于，步骤1所述原子系综（4）的原子密度为1010-1012个原子/cm3。
5.根据权利要求4所述的方法，其特征在于，所述碱金属原子系综为铯原子系综、铷原子系综、锂原子系综或钾原子系综。
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Citations (3)
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| WO2008135404A1 (fr) * | 2007-04-27 | 2008-11-13 | Thales | Source laser compacte a faible largeur spectrale |
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Non-Patent Citations (3)
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| Atom-Light Hybrid Interferometer;BING CHEN et al;《PHYSICAL REVIEW LETTERS》;20150724;全文 * |
| QUANTUM INFORMATION AT THE INTERFACE OF LIGHT WITH ATOMIC ENSEMBLES AND MICROMECHANICAL OSCILLATORS;CHRISTINE A.MUSCHIK ET AL;《QUANTUM INF PROCESS》;20111231;全文 * |
| 基于SU_1_1_光_原子混合干涉仪的量子精密测量研究;陈兆丹;《中国优秀硕士学位论文全文数据库 工程科技Ⅱ辑》;20180115(第01期);全文 * |
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