具体实施方式
下面结合附图,对优选实施例作详细说明。应该强调的是,下述说明仅仅是示例性的,而不是为了限制本发明的范围及其应用。
实施例1
图1是基于修正椭圆拟合法的静态接触角计算方法流程图。图1中,本发明提供的基于修正椭圆拟合法的静态接触角计算方法包括:
步骤1:设定液滴体积和预设接触角。
液滴体积小于1000μL且接触线不大于1cm,静态接触角大于5°且小于179°。
步骤2:利用仿真的方法产生设定液滴体积和预设接触角的液滴边缘曲线。
通常,可以采用Young-Laplace方程产生设定液滴体积和预设接触角的液滴边缘曲线。
步骤3:利用椭圆拟合法计算所述液滴边缘曲线的接触角,记为第一接触角。椭圆的一般方程可表示为:
F(m,n)=n·m=ax2+bxy+=cy2+dx+ey+f=0 (1)
上式中x、y分别表示横、纵坐标,m=[a,b,c,d,e,f]T,n=[x2,xy,y2,x,y,1]。设B=[n1 T,n2 T,...,nN T]T,F(m,ni)称之为平面上点(xi,yi)到曲线F(m,n)=0的代数距离。当椭圆拟合所有离散数据点代数距离平方和最小时即可求解出相应的二次曲线,这属于非线性最小二乘问题,需要迭代,常规的最小二乘算法如Levenberg-Marquardt算法计算量和编程量都较大。对于N点的观测数据,拟合准则为:
针对式(2)必须限定b2-4ac<0才能保证拟合的结果为椭圆,否则拟合结果有可能是抛物线或者双曲线而非椭圆。因b2-4ac<0不是一个等式限制条件,在实际求解时由于Kuhn-Tucker条件并不能保证有解,故引入限制条件b2-4ac=-1,以矩阵形式表达为:
mTCm=1 (3)
式中
式(2)等价为
Emin=min(|Bm|2) (4)
因为B是已知量,式(4)中待求量为m,问题的关键就是对m进行寻优。引入Lagrange算子并求导得:
2BTBm-2λCm=0 (5)
令S=BTB,式(5)改写为:
Sm=λCm (6)
对于式(6),可按广义特征值和广义特征向量的方法求解出6组对应的特征值λi和ui。对于条件限制矩阵C,其特征值为[-2,-1,2,0,0,0],仅有一个特征值为正。仅有惟一的广义特征值λ∈R+和广义特征向量u作为椭圆拟合解。对于任意k∈R+而言,应使(λ,ku)满足式(7),即k2uTCu=1,则:
k=[1/(uTCu)]1/2=[1/(uTSu)]1/2 (7)
惟一解:
设根据求解的m获得椭圆的长、短半轴分别为LL和LS,中心为(X0,Y0),倾斜角度为θ0,单位为弧度;则椭圆上点(x1,y1)表达式如下:
x=LLcosθ;y=LSsinθ;(9)
x1=xcosθ0-ysinθ0+X0;
y1=xsinθ0+ycosθ0+Y0;
液滴边缘上左、右两侧最低点分别为(XL,YL)和(XR,YR),考虑到样本上表面可能不完全处于水平状态,接触角计算思路如下,先获得左、右三重线对应点对应的式(9)中的θ,记为θL1和θR1。则左、右两侧接触角计算公式如下:
XL1=(XL-X0)cosθ0+(YL-Y0)sinθ0;
YL1=-(XL-X0)sinθ0+(YL-Y0)cosθ0;
XR1=(XR-X0)cosθ0+(YR-Y0)sinθ0;
YR1=-(XR-X0)sinθ0+(YR-Y0)cosθ0;
θL1=angle(jYL1/LS+XL1/LL);
θR1=angle(jYR1/LS+XR1/LL).
式中angle(A)获得复数A的相位。
根据以上两个角度以及椭圆的倾斜角度θ0可得左、右两侧的接触角分别为θL2和θR2,单位为°,如式(10)所示。
设根据左、右两侧三重线对应点获得固体水平面斜率为k1,则最终左、右接触角分别为θL和θR,如式(11)所示,单位为°。
液滴的最终接触角
θ=(θL+θR)/2 (12)
将θ记为第一接触角。
椭圆拟合法都是在实现上都是将左、右两侧接触角的均值作为最终得到的接触角,这样可减少随机和图形偏转等因素导致的误差。
步骤4:获取第一接触角、设定的液滴体积和预设接触角之间的映射关系。该映射就是数据集之间的对应关系。
步骤5:获取液滴的真实图像,并根据所述液滴的真实图像,利用椭圆拟合法计算真实图像中的液滴边缘曲线的接触角,记为第二接触角。
使用数码相机或镜头、工业相机结合图像采集卡在垂直于材料所在平面拍照获得液滴图像,针对该图像,获得液滴边缘后根据椭圆拟合法进行拟合。椭圆拟合法同步骤3。经过计算,将得到的接触角记为第二接触角。
步骤6:根据第二接触角、真实图像对应的液滴体积和步骤4得到的映射关系,利用插值法计算最终的接触角。其中的插值法可以采用最近邻插值法、线性插值法或三次插值法。
实施例2
为了使实验结果更具说服力,静态接触角分别选择没有计算过的7°、97°和172°,液体选择为水,体积也与以上计算过的情况有差别。当采用线性插值时,原始的椭圆拟合法与本发明提出的修正的椭圆拟合法的计算结果如附图2所示。
由附图2可知,采用原始的椭圆拟合法时,随着水珠体积的增加算法误差逐渐增大,满足水珠体积小于1000μL且接触线长度不大于1cm,当实际接触角分别为7°、97°和172°时原始椭圆拟合法的最大误差分别为0.37°、-2.09°和-32.59°。而采用本发明算法修正后,即使体积增加算法计算结果也保持了很好的稳定性,3种情况下计算误差幅值的最大值分别为0.09°、0.26°和0.57°;标准差分别为0.04°、0.12°和0.30°。由此可见,本发明提出的修正的椭圆拟合法在接触角和水珠体积大范围的变动情况下均能准确计算获得静态接触角,大大提高了静态接触角测量的准确性。
实施例3
针对样本与实施例2一致,当采用三次插值时,原始的椭圆拟合法与本发明提出的修正的椭圆拟合法的计算结果如附图3所示。
由附图3可知,采用原始的椭圆拟合法时,随着水珠体积的增加算法误差逐渐增大。满足水珠体积小于1000μL且接触线长度不大于1cm,当实际接触角分别为7°、97°和172°时本发明算法在3种情况下计算误差幅值的最大值分别为0.09°、0.97°和2.24°,远小于原始椭圆拟合法的最大误差0.37°、-2.09°和-32.59°。标准差分别为0.04°、0.23°和0.60°,即使体积增加算法计算结果也保持了很好的稳定性。由此可见,本发明提出的修正的椭圆拟合法在接触角和水珠体积大范围的变动情况下均能准确计算获得静态接触角,大大提高了静态接触角测量的准确性。
实施例4
有一超疏水试样,在其上滴9μL左右的去离子水,所得图像用椭圆拟合法和ADSA-P法的计算,结果分别如附图4和5所示。
由附图4可知,用椭圆拟合法算得静态接触角为152.64°,由后续分析可知它的误差为-13.6°左右。而ADSA-P法则能很好拟合水珠边缘,得到的接触角为166.24°,准确性有保障。但其原理较为复杂,编程难度大,计算时间也较长,比如附图5用椭圆拟合法、修正的椭圆拟合法和ADSA-P法时的计算时间分别为0.83ms、78.4ms和310.1ms,ADSA-P法在对大量图像计算接触角时计算时间上的劣势较为明显。显然,本发明提出的修正的椭圆拟合法计算速度慢于未修正算法,但远快于ADSA-P法。针对该图像用修正的椭圆拟合法计算得到接触角为165.69°,其与ADSA-P法算得的166.24°差距大致为0.55°左右,远小于原始椭圆拟合法的误差,其准确性有保障。以上计算结果表明:在椭圆拟合法容易产生较大误差的超疏水情况下的接触角计算时,修正的椭圆拟合法也能得到较为准确的计算结果。
本发明的有益效果包括:
1)计算准确性高
基于插值方式可以有效减少大的液滴体积和接触角给椭圆拟合法带来的误差。
2)计算速度较快
较之ADSA-P法避免了优化算法的计算复杂性,耗时较短。
3)编程难度较小
本发明的椭圆拟合法和插值方法没有过于复杂的迭代过程,编程难度相对ADSA-P法小很多。
以上所述,仅为本发明较佳的具体实施方式,但本发明的保护范围并不局限于此,任何熟悉本技术领域的技术人员在本发明揭露的技术范围内,可轻易想到的变化或替换,都应涵盖在本发明的保护范围之内。因此,本发明的保护范围应该以权利要求的保护范围为准。