CN101473499B - 用于控制载波包络相位的方法和装置 - Google Patents

Abstract

一种线性调频脉冲放大激光系统。该系统通常包括：激光源(12)、包括隔开一间距的第一和第二脉冲修改元件的脉冲修改装置(18)、定位元件(24_s)、测量装置(22)、以及反馈控制器(26)。激光源(12)可操作以产生激光脉冲，脉冲修改装置可操作以修改激光脉冲的至少一部分。定位元件(24_s)可操作以重新定位脉冲修改装置的至少一部分来改变间距。测量装置(22)可操作以测量产生的激光脉冲的载波包络相位，反馈控制器(26)可操作以基于已被测量的载波包络相位控制定位元件来改变脉冲修改元件的间距，并控制由激光源产生的激光脉冲的载波包络相位。

Description

用于控制载波包络相位的方法和装置

相关申请

本非临时申请要求2006年6月23日提交的、名称为“STABILIZATION OFCARRIER ENVELOPE PHASE BY FEEDBACK CONTROLLING GRATINGSEPARATION”的美国临时申请第60/805,717号的优先权。在此以具体参见的方式引入该等同的临时申请。

联邦资助研究或开发项目

本发明在美国能源部授予的资金第DE-FG02-86ER13491号和美国国家科学基金会授予的资金第0457269号下得到美国政府支持而得以开发。因此，美国政府对于本发明有一定的权利。

技术领域

本发明的实施例总的涉及用于控制载波包络相位的方法和装置。具体地说，本发明的各实施例提供通过控制光栅间距来控制载波包络相位的方法和装置。

背景技术

常常采用线性调频脉冲放大(CPA)激光系统来将激光脉冲放大到毫焦级或更高的能量。例如，可采用CPA激光系统来产生高能激光脉冲以研究原子物理的各个方面，诸如阿秒脉冲发生、阈上电离和分子离解之类。常常需要使产生的激光脉冲的载波包络相位稳定以防止测量误差。已知通过将反馈回路添加至CPA系统所采用的振荡器来使载波包络相位稳定。遗憾的是，将反馈回路添加至振荡器会干扰振荡器的输出功率并限制反馈带宽，由此干涉CPA激光系统的输出。

发明内容

本发明的实施例可解决上述问题并提供在控制载波包络相位领域的突出进步。更具体地说，本发明的各实施例提供通过控制光栅间距来控制载波包络相位的方法和装置。

在各实施例中，本发明提供一种线性调频脉冲放大激光系统，该系统包括：激光源、包括隔开一间距的第一和第二脉冲修改元件的脉冲修改装置、定位元件、测量装置、以及反馈控制器。激光源可操作以产生激光脉冲，脉冲修改装置可操作以修改激光脉冲的至少一部分。定位元件可操作以重新定位脉冲修改装置的至少一部分来改变间距。测量装置可操作以测量产生的激光脉冲的载波包络相位，反馈控制器可操作以基于已被测量的载波包络相位控制定位元件来改变脉冲修改元件的间距，并控制由激光源产生的至少一个激光脉冲的载波包络相位。

应该理解，前面的总体描述和后面的详细描述仅仅是示例性和说明性的，不一定限制所要求保护的本发明。附图结合入说明书并构成说明书的一部分，这些附图示出本发明的实施例，且与总体描述一起用来说明本发明的原理。

附图说明

以下参见附图详细描述本发明的实施例，其中：

图1是根据本发明的各实施例来构造的激光系统的框图；

图2是可操作以被本发明的实施例利用的一光栅压缩器的示意图；

图3是可操作以被本发明的实施例利用的一棱镜压缩器的示意图；

图4是可操作以被本发明的实施例利用的一光栅拉伸器的示意图；

图5是可操作以被本发明的实施例利用的另一光栅拉伸器的示意图；

图6是示出载波包络相位的曲线图；以及

图7是可操作以被本发明的实施例利用的一反馈控制器的示意图。

附图并不将本发明局限于这些所示和所述的特定实施例。附图不一定按比例绘制，而是着重于清楚地显示本发明的各实施例。

具体实施方式

下面对于本发明各实施例的详细描述将参照附图，这些附图示出了可实现本发明的具体实施例。诸实施例将充分详细地描述本发明的诸方面，以使熟悉本领域的技术人员能实现本发明。在不脱离本发明的范围的前提下，可采用其它实施例，也可作出改变。下面的详细描述因此不应有限制的意思。本发明的范围只由所附的权利要求连同这些权利要求所要求的等同完整范围一起来限定。

本发明的各实施例采用图1所示的激光系统10。在一些实施例中，激光系统10构成为线性调频脉冲放大(CPA)激光系统，该激光系统包括能拉伸和/或压缩激光脉冲的脉冲修改装置。

如同在本领域中已知的那样，CPA激光系统通常通过使用实施线性调频功能的部件来产生高能激光脉冲。激光源产生包括多波长辐射的短持续时间的脉冲能。该脉冲例如可具有例如几十飞秒量级的持续时间和例如纳焦量级的能量。激光脉冲耦合入线性调频系统，该线性调频系统包括拉伸器和压缩器。拉伸器的功能是临时拉伸激光脉冲或分散脉冲；由此以不同速率延迟脉冲的不同波长分量，从而通常使短波长比长波长更加延迟。因此，短波长在时间上比长波长较后离开拉伸器。在离开拉伸器之后，脉冲的持续时间是其进入拉伸器时的持续时间的几万倍量级。拉伸脉冲的持续时间还具有以同一因子减小波形的功率的作用。该脉冲称为已被线性调频。

然后通过一级或多级增益中间物将线性调频脉冲放大10⁶或更高的因子。已被放大的线性调频脉冲进入压缩器，该压缩器以与拉伸器大小相等方向相反的方式临时压缩激光脉冲。因此，使长波长比短波长更加延迟，从而使激光脉冲的持续时间减小到大致被线性调频之前。正如关键的那样，将脉冲的峰值功率增大同一因子，从而脉冲的功率是10¹²W的量级。

在一些实施例中，激光系统10可包括激光源12、振荡器14、拉伸器16、放大器18、压缩器20、测量装置22、定位元件24s和24c、以及反馈控制器26。如同将在下面更详细讨论的，激光系统10可操作以通过调节拉伸器16和/或压缩器所采用的间距来产生具有大体稳定的载波包络(CE)相位的激光脉冲。

从诸如振荡器14之类的激光器发射的辐射电场的大体特征如图6所示，具有在低频包络42内振荡的高频载波40。CE相位

是包络波42的峰值与载波40的最近峰值之间的差。

激光源12、振荡器14和放大器18可以大体是如上所述的传统CPA激光系统。因此，例如，激光源12可包括可操作以产生或泵激激光的任何元件或元件的组合。激光源12可包括由美国专利第7,050,474号披露的诸如威尔第(Verdi)6激光器和/或激光源之类的泵激光器，在此以参见的方式引入该专利。激光源12还可包括声光调制器(AOM)，声光调制器通过调制信号的功率来使激光信号的偏移频率稳定。在各实施例中，激光源12可包括振荡器14。

振荡器14可包括可操作以产生所想要的波长、幅值和持续时间的激光脉冲的任何元件或元件的组合。在一些实施例中，振荡器14可采用本领域中已知的任何传统的载波包络相位稳定技术。振荡器14可包括线性调频镜像补偿的钛:蓝宝石飞秒振荡器。如同将会意识到的那样，激光源12和振荡器14可操作以产生多个激光脉冲。

为了从激光系统10获得高输出功率，可采用普克尔斯盒(PC)来选择来自振荡器14的脉冲，该脉冲具有相同的载波包络相位。PC可将选择的脉冲提供至拉伸器16以供拉伸。将具有相同或相似载波包络相位的脉冲提供至拉伸器16是所想要的，因为它可简化测量并能更加容易地纠正载波包络相位。

振荡器14还可包括马赫-秦特型f至2f干涉仪和由门洛系统公司(Menlosystems GmbH)制造的飞秒相位稳定单元XPS800之类的锁定电子单元。通常，干涉仪从振荡器自身接收信号，干涉仪从中产生载波包络偏移频率。锁定电子单元接收该偏移频率并产生误差信号，该误差信号可反馈至光源12的AOM，该AOM调制光源12信号。

利用一个或多个诸如衍射光栅(也可简称为光栅)、棱镜、反射镜、透镜及其组合之类的脉冲修改元件，拉伸器16可操作以拉伸激光脉冲来增大激光脉冲的持续时间。例如，可将脉冲拉伸至大约80皮秒以有利于被放大器16放大，这将在下面更详细地描述。拉伸器16可采用本领域中已知的任何拉伸结构。

示例性的光栅在图2中以放大形式显示为附图标记30f和30g。如同可看到的那样，每个光栅30f、30g包括多个平行的和等距的凹槽，这些凹槽通常蚀刻在玻璃上。凹槽具有如图2所示的凹槽间距d，该凹槽间距d可以是1μm的量级。

在一些实施例中，如图4和5所示，拉伸器16可以是衍射光栅拉伸器(也可简称为光栅拉伸器)，该衍射光栅拉伸器采用一个或多个光栅来拉伸激光脉冲。图4的光栅拉伸器16采用基于透镜的望远镜，并包括两个光栅30a和30b、以及诸如透镜32a、32b的一个或多个透镜32，以拉伸激光脉冲。光栅30c是由望远镜形成的光栅30a的像。

图5的光栅拉伸器实施例采用基于反射镜的望远镜，并包括光栅30d、30e、以及诸如反射镜34a、34b的一个或多个反射镜34，以拉伸激光脉冲。如同熟悉本领域的技术人员会意识到的那样，拉伸器16可采用脉冲修改元件的任何组合以至少部分地拉伸激光脉冲，从而拉伸器16并不局限于上述的具体例子。

已被拉伸器16拉伸的激光脉冲被提供至放大器18以供放大。如上所述，放大器18可采用通常传统的放大元件来将拉伸的激光脉冲放大至任何所想要的功率电平。例如，放大器18可将3纳焦、80皮秒的激光脉冲放大至5毫焦的激光脉冲。在一些实施例中，放大器18可采用14通道的钛:蓝宝石晶体放大器来放大脉冲。放大器18还可采用液氮冷却以有利于放大至所想要的功率电平，并可采用本领域中已知的任何传统的载波包络相位稳定技术。

压缩器20可操作以压缩已被拉伸器16拉伸和放大器18放大的激光脉冲。压缩器20可利用一个或多个诸如光栅30、棱镜36、反射镜34、透镜32及其组合之类的脉冲修改元件，来将已被放大的激光脉冲压缩至所想要的持续时间。在一些实施例中，压缩器20可操作以将已被放大器放大的80皮秒的激光脉冲压缩至25飞秒。压缩器20可采用本领域已知的任何压缩器结构。

在一些实施例中，如图2所示，压缩器20可包括光栅压缩器，该光栅压缩器采用至少两个光栅30f、30g以压缩激光脉冲。光栅30f、30g隔开所示的间距G。在其它实施例中，如图3所示，压缩器20可包括棱镜压缩器，该棱镜压缩器采用诸如棱镜36a、36b的至少两个棱镜36以压缩激光脉冲。棱镜36a、36b的顶点也隔开间距G。

利用一个或多个脉冲修改元件和/或通常传统的方法，可将已被压缩器20压缩的激光脉冲引导至诸如靶的输出端，以将一个或多个已被放大的脉冲施加至靶。

在各实施例中，可采用测量装置22来测量已被压缩的激光脉冲中的一个或多个激光脉冲，以识别已被压缩的激光脉冲的载波包络相位。测量装置22可包括光束分离器，该光束分离器可操作以将压缩器20产生的输出脉冲的一部分馈送至共线的f至2f干涉仪，从而测量多个激光脉冲的载波包络相位或其改型。然而，测量装置22可包括可操作以测量一个或多个产生的脉冲的载波包络相位的任何元件或元件的组合，诸如基于测量空间不对称的阈上电离信号的相位计。

反馈控制器26可操作以从测量装置22接收信号并将输出的控制信号发送至定位元件24s、24c。反馈控制器26可包括诸如计算机或其它数据处理单元的可操作以运行定制软件应用的电子信号处理设备，诸如微处理器、微控制器或现场可编程门阵列(FPGA)的通用电子电路，或专用集成电路，或其组合。

通常，反馈控制器26从测量装置22接收电子输入信号并将一个或多个电子信号输出至定位元件24s、24c。反馈控制器26还可包括如图7所示的负反馈控制系统的结构。来自测量装置22的反馈信号作为负输入耦合至求和元件50。所想要的CE相位正输入至求和元件50。求和元件50的输出耦合至控制元件52。各种控制电路结构可用于控制元件，诸如比例积分微分(PID)控制器，这可通过硬件和软件来实现。控制元件52的输出耦合至定位元件24s、24c。

定位元件24s、24c可操作以控制拉伸器16和压缩器20的部件(诸如透镜、反射镜和光栅)的位置。定位元件24s、24c可包括具有压电换能器(PZT)元件的电子驱动转化级，透镜、反射镜、光栅等可安装在压电换能器元件上。PZT级的例子是由托尔实验室公司(Thorlabs，Inc.)制造的MAX311。定位元件通常可从反馈控制器26接收信号，以沿着一个直线轴线的任一方向移动拉伸器16和压缩器20的部件。在一些实施例中，激光系统10可包括定位元件24s、24c中的仅仅一个定位元件。

定位元件24s与拉伸器16一起使用。在各实施例中，定位元件24s如图5所示与反射镜34a耦合。在其它实施例中，定位元件24s可与光栅30d或光栅30e耦合。定位元件24c与压缩器20一起使用。在各实施例中，定位元件24c如图2所示与光栅30g耦合。在其它实施例中，定位元件24c可与光栅30f耦合。然而，如同将在下面更详细描述的那样，定位元件24s、24c可与拉伸器16和/或压缩器20的任何部分耦合。

在各实施例中，系统10操作如下。激光振动器14产生已被AOM处理的若干周期的脉冲。脉冲的CE相位偏移频率f₀可锁定至振荡器重复频率f_rep的某一百分比、例如25％，其中f_rep可以是80MHz。振荡器的输出被分离，已被分离的输出部分输入至f至2f干涉仪，在该干涉仪中获得偏移频率并输出至锁定电子单元。从该偏移频率中，锁定电子单元测量误差信号ε，其中ε＝f₀-f_rep/4。误差信号值被转化成电子信号，该电子信号反馈至AOM，该AOM调制来自激光的功率以使偏移频率稳定。

PC以所想要的重复频率、例如1kHz选择具有相同CE相位的脉冲。这些脉冲前进至拉伸器16。可使用图4或图5的拉伸器实施例或任何已知的拉伸器结构。图4中的光栅间距G_s是光栅30b和像30c之间的距离，图5中的光栅间距G_s是光栅30d和30e之间的距离。该距离可如下给出：

G_s＝l_eff cos(γ_s+θ_s)，(1)

其中l_eff是图4的光栅30b和30c之间的有效直线距离、以及图5的光栅30d和30e之间的有效直线距离。γ_s是入射角，θ_s是入射光线和衍射光线之间的锐角，(γ_s+θ_s)是衍射角。

当两个透镜32a、32b是共焦的或两个反射镜34a、34b是共焦的时，l_eff可由下式给出：

$l_{\mathrm{eff}}=[l-2(f_1+f_2)]{\left(\frac{f_1}{f_2}\right)}^2,---\left(2\right)$

其中f₁和f₂是在光栅30b、30c或30d、30e之间形成望远镜的透镜或反射镜的焦距，l是两个光栅30b、30c或30d、30e之间的几何距离。在其中f₁＝f₂＝f的实施例中，则以上等式可简化成

l_eff＝l-4f.(3)

将等式3代入等式1，结果：

G_s＝(l-4f)cos(γ_s+θ_s).(4)

因此，光栅间距取决于光栅之间的距离(l)以及反射镜或透镜的焦距(f)。

已被时间拉伸的脉冲从拉伸器16输出并在放大器18中被放大许多量级。已被放大的脉冲然后输入压缩器20。图3的基于棱镜的实施例可用作压缩器20，然而，图2的基于光栅的实施例产生高能激光脉冲且通常用在需要高能输出的情形中。用于压缩器20的光栅间距G_c是直线距离G，如同在图2的实施例中所标示的那样。

已被压缩的脉冲从压缩器输出并通常被光束分离器分离出其一部分能量(通常小于1μJ)，且耦合至测量装置22。测量装置22的共线的f至2f干涉仪测量输出脉冲的相对CE相位。干涉仪将相对CE相位转化成馈送至反馈控制器26的电压电平。

本发明的实施例允许根据反馈控制器的输入形成所想要的CE相位。作为例子，可采用电压电平作为输入至反馈控制器26的反馈信号。反馈控制器26中的求和元件50将作为正数的所想要的CE相位值与作为负数的来自测量装置22的已测量的CE相位值相加。结果是所想要的CE相位与实际的CE相位之间的差，将该差输入控制元件52。基于该差的大小，控制元件52将信号发送至定位元件24c、24s，以根据需要移动脉冲修改元件。

对于压缩器20，脉冲的光谱相位由下式给出：

$\mathrm{\φ}\left(\mathrm{\ω}\right)=\mathrm{\ω\τ}\left(\mathrm{\ω}\right)-4\mathrm{\π}\frac{G}{d}\tan [\mathrm{\γ}-\mathrm{\θ}\left(\mathrm{\ω}\right)],---\left(5\right)$

其中ω是脉冲的频率分量，τ是群时延。相位速度和群速度中的差将CE相位引入压缩器，该差由下式给出：

其中

是出口处的CE相位。假如光栅之间的间距由于热漂移和机械振动而改变ΔG的量，则随后的CE相位变化是：

当入射角接近其中光栅最有效的利特罗(Littrow)角时，θ(ω₀)≈0，等式7可简化成：

因此，用于压缩器20的CE相位取决于衍射光栅凹槽间距d(是常数)，但更重要地取决于光栅的间距G。

在各实施例中，定位元件24c可耦合至脉冲修改元件-光栅30f、30g的中一个或两个。定位元件24c也可操作以移动光栅30f、30g中的一个或两个来直接控制光栅之间的间距，由此控制CE相位，如等式8所示。然而，如上所述，定位元件24c可与压缩器20的任何部分耦合，且不一定要与光栅30f、30g耦合。例如，定位元件24c可与各透镜32耦合。

对于拉伸器16，与以上等式5-8所示的对于压缩器20的推导相似的推导得出下面用于CE相位的表达式：

将等式3代入等式9得出：

因此，CE相位取决于衍射光栅凹槽间距d，该衍射光栅凹槽间距d是常数且可与压缩器20的衍射光栅常数不同。CE相位还取决于光栅之间的有效距离(l)和反射镜或透镜的焦距(f)。

在各实施例中，定位元件24s可与诸如光栅30a、30b、30d、30e的脉冲修改元件耦合。定位元件24s可移动光栅30a、30b、30d、30e中的一个或多个光栅，从而直接控制光栅之间的间距，由此根据等式10通过控制l来控制CE相位。

然而，如上所述，定位元件24s可与拉伸器16的任何部分耦合，且不一定要与光栅30a、30b、30d或30e耦合。例如，定位元件24s可耦合至拉伸器16中的反射镜34a、34b，且可附加地或选择地移动反射镜，这也根据等式10通过控制f来控制CE相位。控制反射镜(或在一些实施例中是透镜)的移动可以是有利的，因为反射镜和透镜通常在重量上比光栅轻。

如同会意识到的那样，在此描述的方法和装置可应用到其它线性调频脉冲放大器激光系统，在这些系统中想要控制产生的激光脉冲的载波包络相位。因此，以上提供的示例性等式可根据所采用的特定拉伸器16或压缩器20的结构来改变。

应该认为，通过前面的描述可理解本发明的实施例及其许多相关优点，显而易见的是，可在不脱离本发明的范围和精神实质的前提下或在不牺牲所有其实质性优点的前提下，在其部件的形式、结构和布置中作出各种改变。这里前述的形式仅仅是其说明性实施例，下面的权利要求书将覆盖和包括这些改变。

就此已描述了本发明的各实施例，想要被专利证书保护的新的内容包括以下。

Claims (20)

1.一种线性调频脉冲放大激光系统，包括：

激光源，所述激光源可操作以产生激光脉冲；

脉冲修改装置，所述脉冲修改装置可操作以修改所述激光脉冲的至少一部分，所述脉冲修改装置包括隔开一间距的第一和第二脉冲修改元件；

定位元件，所述定位元件与所述脉冲修改装置耦合，且可操作以重新定位所述脉冲修改装置的至少一部分来改变所述间距；

测量装置，所述测量装置可操作以测量产生的激光脉冲的载波包络相位；以及

反馈控制器，所述反馈控制器与所述定位元件和所述测量装置耦合，所述反馈控制器可操作以基于已被测量的所述载波包络相位控制所述定位元件来改变所述脉冲修改元件的所述间距，并控制由所述激光源产生的至少一个激光脉冲的所述载波包络相位。

2.如权利要求1所述的系统，其特征在于，所述脉冲修改元件选自：光栅、棱镜或其组合中的一种。

3.如权利要求1所述的系统，其特征在于，所述脉冲修改装置构造成光栅拉伸器，所述光栅拉伸器可操作以拉伸所述激光脉冲的至少一部分，所述第一和第二脉冲修改元件包括一对光栅。

4.如权利要求3所述的系统，其特征在于，所述定位元件与所述光栅中的一个光栅耦合，且可操作以重新定位所述光栅来改变所述光栅之间的所述间距。

5.如权利要求3所述的系统，其特征在于，所述脉冲修改装置还包括与所述光栅相关联的透镜，所述定位元件与所述透镜耦合且可操作以重新定位所述透镜来改变所述光栅之间的所述间距。

6.如权利要求3所述的系统，其特征在于，所述脉冲修改装置还包括与所述光栅相关联的反射镜，所述定位元件与所述反射镜耦合且可操作以重新定位所述反射镜来改变所述光栅之间的所述间距。

7.如权利要求1所述的系统，其特征在于，所述脉冲修改装置构造成光栅压缩器，所述光栅压缩器可操作以压缩所述激光脉冲的至少一部分，所述第一和第二脉冲修改元件包括一对光栅。

8.如权利要求7所述的系统，其特征在于，所述定位元件与所述光栅中的一个光栅耦合，且可操作以重新定位所述光栅来改变所述间距。

9.如权利要求7所述的系统，其特征在于，所述脉冲修改装置还包括与所述光栅相关联的透镜，所述定位元件与所述透镜耦合且可操作以重新定位所述透镜来改变所述光栅之间的所述间距。

10.如权利要求1所述的系统，其特征在于，所述定位元件包括压电换能器。

11.如权利要求1所述的系统，其特征在于，所述测量装置包括f至2f干涉仪。

12.如权利要求1所述的系统，其特征在于，所述反馈控制器可操作以将至少一个产生的激光脉冲的所述载波包络相位改变至所想要的值。

13.一种线性调频脉冲放大激光系统，包括：

激光源，所述激光源可操作以产生激光脉冲；

光栅拉伸器，所述光栅拉伸器可操作以拉伸所述激光脉冲的至少一部分，所述光栅拉伸器包括隔开一间距的一对光栅；

第一压电换能器，所述第一压电换能器与所述光栅拉伸器耦合，且可操作以重新定位所述光栅拉伸器的至少一部分来改变所述间距；

f至2f干涉仪，所述f至2f干涉仪可操作以测量产生的激光脉冲的载波包络相位；以及

反馈控制器，所述反馈控制器与所述压电换能器和所述干涉仪耦合，所述反馈控制器可操作以基于已被测量的所述载波包络相位控制所述压电换能器来改变所述光栅的所述间距，并控制由所述激光源产生的至少一个激光脉冲的所述载波包络相位。

14.如权利要求13所述的系统，其特征在于，还包括：

光栅压缩器，所述光栅压缩器可操作以压缩已被所述光栅拉伸器拉伸的所述激光脉冲的至少一部分，所述光栅压缩器包括隔开一间距的第二对光栅；以及

第二压电换能器，所述第二压电换能器与所述光栅压缩器耦合，且可操作以重新定位所述光栅压缩器的至少一部分来改变所述第二对光栅的所述间距；

所述反馈控制器与所述第二压电换能器耦合，且可操作以基于已被测量的所述载波包络相位控制所述第二压电换能器来改变所述第二对光栅的所述间距，并使由所述激光源产生的至少一个激光脉冲的所述载波包络相位稳定。

15.如权利要求14所述的系统，其特征在于，所述光栅压缩器还包括与所述第二对光栅相关联的透镜，所述反馈控制器可操作以控制所述第一和第二压电换能器，来使由所述激光源产生的至少一个激光脉冲的所述载波包络相位稳定。

16.如权利要求13所述的系统，其特征在于，所述反馈控制器可操作以将至少一个产生的激光脉冲的所述载波包络相位改变至所想要的值。

17.一种在线性调频脉冲放大激光系统中稳定载波包络相位的方法，所述方法包括：

获取产生的激光脉冲的所述载波包络相位；以及

改变所述激光系统所采用的第一和第二脉冲修改元件的间距以控制所述激光脉冲的所述载波包络相位，所述脉冲修改元件可操作以拉伸或压缩产生的所述激光脉冲。

18.如权利要求17的方法，其特征在于，通过测量产生的所述激光脉冲来获取所述载波包络相位。

19.如权利要求17的方法，其特征在于，通过重新定位所述第一和第二脉冲修改元件中的一个脉冲修改元件来改变所述间距。

20.如权利要求17的方法，其特征在于，还包括：获取多个产生的激光脉冲的所述载波包络相位，并改变所述脉冲修改元件的所述间距以使产生的所述激光脉冲中的至少一些激光脉冲的所述载波包络相位稳定。

Images