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pour : "Dispositif permettant de régler la sélectivité des appa- reils récepteurs de T. S. F."
La sélectivité des appareils récepteurs de T. S. F. dépend de a'amortissement des circuits d'accord montes dans ces appareils. Cet amortissement dépend en partie de la ré- sistance ohmique des bobines de self intercalées dans ces circuits et en partie des pertes causées par 1?induction dans des conducteurs voisins et des pertes diélectriques dans la matière du condensateur ou de la bobine de self.
Si l'on utilise des condensateurs à air, les pertes diélectriques dans le diélectrique sont très petites, de sorte qu'on peut , les négliger, mais Des pertes diélectriquesse produisant
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dams la matière diélectrique des bobines ne peuvent pas être réduites à zéro. Malgré ces pertes, il peut cependant arri- ver que la résistance de la bobine soit si petite, que la sélectivité du circuit est trop grande pour certains buts.
Dans ce cas on peut monter., selon l'invention, une résis- tance variable en série avec la. bobine et à l'aide de cette résistance on peut régler l'amortissement à la valeur re- quise. Ceci importe surtout dans les appareils récepteurs construits pour une grande gamme de longueurs d'onde, dans lesquels il arrive souvent que la sélectivité pour les ondes longues est très différente de celle pour les ondes courtes.
Lorsqu'on reçoit une onde morteuse modulée, par exem- ple une onde porteuse modulée par des oscillations sonores, il est désirable que l'intensité d'une oscillation dont la fréquence est différente de celle de l'onde porteuse, soit inférieure à celle de l'onde porteuse et ceci suivant un rapport déterminé au préalabl.e; en d'autres termes, la cour- be de résonance doit avoir une largeur déterminée. Par le ter me "largeur de la courbe de résonance" on entend la largeur de la gamme de fréquences qui est déterminée par deux fré- quences limites situées des deux côtés de la fréquence de résonance, l'intensité de ces fréquences limites, en pré- sence de la. même force électromotrice extérieure, étant inférieure à celle de la fréquence de résonance, suivant un rapport déterminé au préalable.
Le rapport entre l'intensité de la fréquence de résonance et celle de la fréquence limite peut être établi sensiblement à volonté, tout en tenant compte des conditions auxquelles la réception doit satisfai- re. Une méthode souvent appliquée pour la détermination de @
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le. largeur de la courbe de résonance consiste à chercher les fréquences qui. sont si.tuées de part et d'autre de la fréquence de résonance et dont l'intensité, en présence de le. même force électromotrice cxtérieure, n'est que la moi- tié de celle de la fréquence de résonance.
Mettons que le circuit comporte exclusivement une selfinduction, une résistance et une capacité, dont les valeurs sont désignées respectivement par L. R et C. En pré- sence d'une force électromotrice extérieure E, l'intensité de courant en cas de résonance sera E:R, tandis qu'à une fréquence qui diffère d'une valeur # # de la fréquence de résonance , l'intensité de courant est de
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La différence entre la susdite fréquence limite et la. fré- quence de résonance résulte de Inéquation:
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de sorte que la résistance de ce circuit doit être
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Etant donne que L a une valeur fixe si f'on utflise la même bobine et qu'il faut une sélectivité déterminée sui- vant la nature des oscillations reçues, il importe que R soit réglable.
Lorsqu?on reçoit de la téléphonie, # # dépend en général de la longueur d'onde. Pu fait qu'à la réception d'ondes cour tes on utilise en général une self-induction inférieure à celle employée pour des ondes longues, il faut que R, en présence d'ondes courtes, ait une utre valeur que lorsqu'on reçoit des ondes longues, Conformément à l'inven- tion, cette possibilité peut être réalisée en montant une résistance réglable en série dans un ou dans plusieurs cir- cuits. On peut choisir cette résistance en rapport avec la
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valeur de la self-induction et en outre il est possible de régler la sélectivitéà volonté.
Dans ces considérations, il a été supposé que la résistance du circuit oscillant est indépendante de la fré- quence. Toutefois on a constate dans la pratique que ceci n'est pas parfaitement juste et qu'il peut arriver que la résistance dépende dans une grande mesure de la fréquence, ce qui est probablement dû au fait que les pertes diélec- triques dans le diélectrique des bobines, dont on peut tenir eompte par une résistance montée en série dans le circuit, dépendent de la fréquence. Les pertes diélectriques corres- pondent à celles se produisant dans une résistance en série se composant d'un terme constant et d'un terme qui est en proportion avec la fréquence. Plus la fréquence est élevée, plus cette résistance en série est grande.
Ceci a pour conséquence que la. position du condensateur agit aussi sur la largeur de la courbe de résonance. En effet, la largeur que de la courbe de résonance crot suivant/la capacité décroît ce qui a pour résultat qu'en présence d'une petite capaci- té la sélectivité est moindre qu'en présence d'une grande capacité. Conformémentàl'invention on peut éviter cet inconvénient en montant un condensateur en parallèle avec la résistance en série.
La résistance en série peut être de l'ordre de gran- deur de 100 Ohms, tandis que la capacité montée en parallèle avec cette résistance peut avoir une valeur d'environ 2000 centimètres.
On comprendra mieux l'invention en se référant au dessin annexé qui en représente, à titre d'exemple, deux .anodes de réalisation.
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La figure 1 montre un circuit accorde f. COm)0:rt:>.nt ';1C' self-induction L pt ime cppactté C$ dans lequel on a =.tcrcalé en outre une rés5¯,t;lnCf' r à curseur P. lia réisis- ,.3T1G'' F que l'on trouva dr'ns les fOl'f'11Jlcs C1 : E''S ci-dessus, 7, constituée [';;'1' la s a i ie 7', !.D. r.'8lst;:;n(,=, d.>-. la :\1111ne de self et la résistance correspondant 2UX pertes f produisant dans les. diélectriques et provoquées par induction d< n8 les conducteurs voisins etc.
Le circuit Montre sur la Figure 2 correspond a ce- montré sur la figure 1, rusis 1?(comporte lE1 r.#1.denfé'teur - 81 en parsllel'3 7,vec la. partie r de. la résistance variable .>ontêe dans le circuit.
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for: "Device making it possible to adjust the selectivity of T. S. F. receiving devices"
The selectivity of T. S. F. receiving devices depends on the damping of the tuning circuits mounted in these devices. This damping depends in part on the ohmic resistance of the choke coils interposed in these circuits and in part on losses caused by induction in neighboring conductors and dielectric losses in the material of the capacitor or the choke coil.
If air capacitors are used, the dielectric losses in the dielectric are very small, so that they can be neglected, but dielectric losses occur.
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However, the dielectric material of the coils cannot be reduced to zero. Despite these losses, however, it can happen that the resistance of the coil is so small that the selectivity of the circuit is too great for certain purposes.
In this case, according to the invention, a variable resistor can be mounted in series with the. coil and using this resistor you can adjust the damping to the required value. This is especially important in receiving devices built for a wide range of wavelengths, in which the selectivity for long waves is often very different from that for short waves.
When receiving a modulated death wave, for example a carrier wave modulated by sound oscillations, it is desirable that the intensity of an oscillation, the frequency of which is different from that of the carrier wave, be less than that. of the carrier wave and this according to a predetermined ratio; in other words, the resonance curve must have a determined width. By the term "width of the resonance curve" is meant the width of the range of frequencies which is determined by two limit frequencies located on both sides of the resonant frequency, the intensity of these limit frequencies, in advance. - sence of the. same external electromotive force, being lower than that of the resonant frequency, according to a predetermined ratio.
The relationship between the intensity of the resonant frequency and that of the cutoff frequency can be established substantially at will, while taking into account the conditions which the reception must satisfy. A method often applied for the determination of @
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the. width of the resonance curve is to look for which frequencies. are si.tués on either side of the resonant frequency and whose intensity, in the presence of the. same external electromotive force, is only half that of the resonant frequency.
Let us assume that the circuit comprises exclusively a self-induction, a resistance and a capacitance, the values of which are denoted respectively by L. R and C. In the presence of an external electromotive force E, the current intensity in the event of resonance will be E: R, while at a frequency which differs by a value # # from the resonant frequency, the current strength is
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The difference between the aforesaid limit frequency and the. resonance frequency results from Inequation:
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so the resistance of this circuit must be
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Given that L has a fixed value if the same coil is used and a selectivity determined according to the nature of the oscillations received is required, it is important that R be adjustable.
When receiving telephony, # # usually depends on the wavelength. Since at the reception of short waves we generally use a self-induction lower than that employed for long waves, it is necessary that R, in the presence of short waves, have a higher value than when receiving long waves. According to the invention, this possibility can be realized by mounting an adjustable resistor in series in one or more circuits. We can choose this resistance in relation to the
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value of the self-induction and in addition it is possible to adjust the selectivity at will.
In these considerations, it has been assumed that the resistance of the oscillating circuit is independent of the frequency. However, it has been observed in practice that this is not perfectly correct and that it can happen that the resistance depends to a great extent on the frequency, which is probably due to the fact that the dielectric losses in the dielectric of the coils, which can be taken into account by a resistor mounted in series in the circuit, depend on the frequency. Dielectric losses correspond to those occurring in a series resistance consisting of a constant term and a term which is in proportion to the frequency. The higher the frequency, the greater this resistance in series.
This has the consequence that the. The position of the capacitor also affects the width of the resonance curve. This is because the width of the next crot resonance curve / capacitance decreases with the result that in the presence of a small capacitance the selectivity is less than in the presence of a large capacitance. According to the invention, this drawback can be avoided by mounting a capacitor in parallel with the resistor in series.
The resistance in series can be of the order of magnitude of 100 Ohms, while the capacitance connected in parallel with this resistance can have a value of about 2000 centimeters.
The invention will be better understood by referring to the appended drawing which shows, by way of example, two embodiments.
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Figure 1 shows a circuit that grants f. COm) 0: rt:>. Nt '; 1C' self-induction L pt ime cppactté C $ in which we have = .tcrcaled in addition a res5¯, t; lnCf 'r with cursor P. lia réisis-, .3T1G '' F that we found in the fOl'f'11Jlcs C1: E''S above, 7, constituted [';;' 1 'the sai ie 7',! .D. r.'8lst;:; n (, =, d.> -. la: \ 1111ne of inductor and the corresponding resistance 2UX losses f producing in. dielectrics and induced by induction d <n8 neighboring conductors etc.
The circuit shown in Figure 2 corresponds to what shown in Figure 1, rusis 1? (Includes lE1 r. # 1.denfé'tor - 81 in parsllel'3 7, with part r of the variable resistor. > have been in the circuit.