ES2273850T3 - Adaptador de guia de ondas de transicion de modos para una red de rejilla cuasioptica. - Google Patents

Adaptador de guia de ondas de transicion de modos para una red de rejilla cuasioptica. Download PDF

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Abstract

Un adaptador para acoplar una red de rejilla cua- si-óptica (202) a una guía de ondas rectangular (300) que tiene una cavidad interna definida por un dispositivo de confinamiento de onda y que guía una onda que se propaga en una dirección longitudinal, transponiéndose el adapta- dor (100) entre el modo fundamental de la guía de ondas y una distribución de campo electromagnético deseada en el plano de la red (202), incluyendo: (a) un primer extremo (110) que está adaptado para acoplar sustancialmente con la guía de ondas rectangular (300) y que define un primer agujero rectangular (120) que corresponde sustancialmente al tamaño de la cavidad de guía de ondas para recibir y dirigir una onda electro- magnética polarizada en una sola dirección de polariza- ción; y; (b) un segundo extremo (130) que define un segundo agujero rectangular que es mayor que el primer agujero rectangular (120) acoplado electromagnéticamente al pri- mer agujero rectangular; y (c) medios dispuestos entre el primer extremo (110) y el segundo extremo (130) que definen una cavidad de guía de onda para guiar una onda que se propaga a lo lar- go de la dirección longitudinal de propagación de señal, incluyendo los medios un primer escalón (102) configurado dentro de la cavidad de guía de onda a una distancia pre- determinada del primer agujero (120) creando una discon- tinuidad espacial a lo largo de la única dirección de po- larización de la onda electromagnética recibida en el primer extremo (110); siendo dicho escalón (102) de un tamaño y distancia predeterminados del plano de la red de rejilla cuasióptica (202) para crear una distribución de- seada de campo eléctrico y magnético en la red de rejilla cuasióptica (202); caracterizado porque dichos medios in- cluyen además un segundo escalón (106) dentro de la cavi- dad de guía de onda que está colocado entre el primer es- calón (102) y el segundo extremo (130) creando una segun- da discontinuidad espacial a lo largo de una dirección perpendicular a la única dirección de polarización de la onda electromagnética y la dirección longitudinal de pro- pagación de onda.

Description

Adaptador de guía de ondas de transición de modos para una red de rejilla cuasióptica.
Antecedentes de la invención Campo de la invención
Esta invención se refiere a redes de rejillas cuasiópticas, tal como redes de rejillas periódicas, y en particular a técnicas para adaptar una guía de ondas a una red de rejilla cuasióptica.
1. Descripción de la técnica relacionada
Las comunicaciones de banda ancha, radar y otros sistemas de formación de imágenes requieren la transmisión de señales de radio frecuencia ("RF") en las bandas de microondas y ondas milimétricas. Con el fin de lograr eficientemente los niveles de potencia de transmisión de salida necesarios para muchas aplicaciones a estas frecuencias altas, se ha empleado una técnica llamada "combinación de potencia", por lo que la potencia de salida de componentes individuales se acopla, o combina, creando por ello una sola salida de potencia que es más grande que la que puede suministrar un componente individual. Convencionalmente, la combinación de potencia ha usado cavidades de guía de ondas resonantes o redes de alimentación de línea de transmisión. Sin embargo, estos acercamientos tienen varios inconvenientes que son especialmente evidentes a frecuencias más altas. Primero: las pérdidas de conductor en las paredes de guía de ondas o líneas de transmisión tienden a aumentar con la frecuencia, limitando eventualmente la eficiencia de la combinación. Segundo: estas cavidades de guía de ondas resonantes o combinadores de línea de transmisión son cada vez más difíciles de maquinar a medida que la longitud de onda es más pequeña. Tercero: en sistemas de guía de ondas, cada dispositivo a menudo se debe insertar y sintonizar manualmente. Esto requiere mucha mano de obra y solamente es práctico para un número relativamente pequeño de dispositivos.
Hace varios años se propuso la combinación de potencia espacial usando "cuasióptica" como una solución potencial a estos problemas. La teoría era que una red de microonda o fuentes de estado sólido de ondas milimétricas colocadas en un resonador se podrían sincronizar a la misma frecuencia y fase, y sus salidas se combinarían en el espacio libre, minimizando las pérdidas de conductor. Además, una red plana se podría fabricar monolíticamente y a longitudes de onda más cortas, permitiendo por ello que potencialmente miles de dispositivos sean incorporados a una sola pastilla.
Desde entonces se han desarrollado numerosos dispositivos cuasiópticos, incluyendo detectores, multiplicadores, mezcladores, y desplazadores de fase. Estos dispositivos pasivos siguen siendo objeto de búsqueda actual. En los últimos años, sin embargo, los dispositivos cuasiópticos activos, a saber osciladores y amplificadores, han evolucionado. Un beneficio de la combinación de potencia espacial (sobre otros métodos) usando cuasióptica es que la potencia de salida se escala linealmente con el área de chip. Así, el campo de la cuasióptica activa ha atraído considerable atención en un tiempo corto, y el crecimiento del campo ha sido explosivo.
Se considera que el primer amplificador de red de rejilla cuasióptica era una rejilla desarrollado por M. Kim y colaboradores. En el California Institute of Technology. Esta rejilla usaba 25 pares diferenciales MESFET, que presentan una ganancia de 11 dB a 3 GHz. Como se representa en la figura 1, un amplificador de rejilla típico 10 es una red de pares de transistores diferenciales poco espaciados 14 en una rejilla activa 12 intercalada entre un polarizador de entrada y salida 18, 24. Una señal de entrada 16 pasa a través del polarizador de entrada horizontalmente polarizado 18 y crea un haz de entrada incidente por la izquierda que excita corrientes rf en las antenas de entrada horizontalmente polarizadas 20 de la rejilla 12. Estas corrientes activan las entradas del par de transistores 14 en el modo diferencial. Las corrientes de salida son redirigidas a lo largo de las antenas verticalmente polarizadas de la rejilla 22, produciendo un haz de salida verticalmente polarizado 30 mediante un polarizador de salida 24 a la derecha.
La entrada y salida de polarización cruzada proporciona dos ventajas importantes. Primera: proporciona buen aislamiento de entrada-salida, reduciendo el potencial de oscilaciones de realimentación espurias. Segunda: los circuitos de entrada y salida del amplificador se pueden sintonizar independientemente usando polarizadores de tira metálica, que también confinan el haz a la dirección hacia adelante. Desde entonces se han desarrollado numerosas rejillas de amplificador y hasta la fecha han demostrado ser una gran promesa para aplicaciones RF militares y comerciales y en particular para sistemas de alta frecuencia y banda ancha que requieren significativos niveles de potencia de salida (por ejemplo, > 5 vatios) en un paquete pequeño, preferiblemente monolítico. Además, se puede usar un resonador para proporcionar realimentación para acoplar los dispositivos activos con el fin de formar un oscilador de alta potencia.
Los amplificadores de rejilla se pueden caracterizar como dispositivos de entrada de onda cuasiplana, salida de onda cuasiplana (espacio libre). Los osciladores de rejilla son esencialmente dispositivos de salida de onda cuasiplana. Sin embargo, muchos sistemas de microondas y ondas milimétricas transportan señales a través de guías de ondas eléctricas, que son dispositivos que tienen cavidades internas de guía de ondas delimitadas por confinamiento de onda, y típicamente paredes metálicas. En consecuencia, una interface entre los dos entornos es necesario en muchos casos. Esta interface es necesaria si la señal de campo eléctrico está saliendo de una guía de ondas para aplicación efectiva a la red de rejilla; o la señal de salida de espacio libre de una red de rejilla ha de ser recogida en una guía de ondas.
Proporcionar tal interface no es una cuestión trivial por varias razones. Primera: las guías de microondas y ondas milimétricas transmiten convencionalmente señales en el único modo transversal eléctrico (TE), también conocido como el modo fundamental, o TE_{10}, y bloquean los componentes de modo de orden más alto de la señal. Estas guías de ondas convencionales tienen un tamaño estándar constante y forma rectangular. Sin embargo, la zona plana de entrada de cualquier red de rejilla típica sobre la que la señal de entrada es incidente, puede ser mucho mayor que la zona del agujero de guía de ondas rectangular estándar. Además, como se ha indicado, los conjuntos de red de rejilla incluyendo N por N celdas unitarias y delimitadas por un dieléctrico (véase la figura 2) variarán en tamaño dependiendo del número de celdas en la rejilla y el tamaño del dieléctrico. Así, una guía de ondas estándar no puede acoplar directamente con una estructura de red de rejilla.
Además, la guía de ondas rectangular de modo único estándar que opera en modo TE_{10} proporciona una distribución de campo eléctrico que varía de forma sinusoidal en amplitud a través del agujero. Sin embargo, la operación eficiente de los amplificadores de rejilla requiere un haz de excitación que tiene una distribución de fase y magnitud relativamente uniforme a través de la zona del amplificador.
Varios grupos han intentado diseñar guías de ondas que conectan con dispositivos cuasiópticos activos, pero solamente tuvieron un éxito limitado. Por ejemplo, Yang y colaboradores publicaron recientemente un artículo titulado "A Novel TEM Waveguide using Unipolar Compact Photonic-Bandgap", IEEE Trans. On Microwave Theory and Tech., Vol.48, Nº 2, pág. 2092-2098, Nov., 1999. Además, Ali y colaboradores publicaron un artículo titulado, "Analysis and Measurement of Hard-Horn Feeds for the Excitation of Quasi-Optic Amplifiers, "IEEE Trans. On Microwave Theory and Tech., Vol. 47, Nº 4, pág. 479-487, Abril 1999. Por desgracia, estas técnicas propuestas no resuelven adecuadamente dichos problemas. Por ejemplo, las estructuras de intervalo prohibido fotónico descritas por Yang y colaboradores son muy difíciles y costosas de fabricar, haciendo esta técnica menos que deseable. Además, el acercamiento de "bocina dura" de Ali y colaboradores crea una estructura más bien grande y voluminosa que es inviable para muchas aplicaciones comerciales.
US 4.757.326 describe una antena de bocina en caja con distribución de agujeros linealizados a polarizaciones. Se usa una bocina incluyendo varias aletas para producir un escalón en el plano H, convirtiendo parte de la energía de modo TE_{1,0} incidente en energía de modo TE_{3,0}. La bocina se usa para crear una antena de campo, y se basa en aletas que evitan un escalón brusco en el plano E.
US 2.617.937 también describe una antena de guía de ondas de bocina abocinada, que convierte energía de modo TE_{1,0} en energía TE_{3,0} usando una bocina abocinada en el plano E o el plano H.
Ali y colaboradores (IEEE US 3.1998, pág. 1469-1472) describen una red de amplificadores de doble capa (un haz de rejilla cuasióptica) colocada entre una antena de bocina dura de alimentación y una antena de bocina dura de recogida.
Así, hay una clara necesidad de una interface simple y de costo razonable, o adaptador, que acople eficientemente una guía de ondas que propaga señales en el modo fundamental a una estructura de red de rejilla con una distribución deseada de campo.
Resumen de la invención
La invención se define por las reivindicaciones independientes a las que se deberá hacer referencia.
La presente invención, que satisface estas necesidades, reside en un adaptador para acoplar una red de rejilla cuasióptica a una guía de ondas rectangular según la reivindicación independiente 1.
La invención también reside en un método correspondiente como el expuesto en la reivindicación independiente 9.
Se definen realizaciones específicas en las reivindicaciones dependientes.
Breve descripción de los dibujos
La figura 1 es una vista despiezada de una red de rejilla cuasióptica convencional con una de las celdas unitarias de par diferencial en la red amplificada.
La figura 2 es una vista en perspectiva de un adaptador de guía de ondas de la presente invención representado con una guía de ondas rectangular en posición a montar en un extremo y un conjunto de red de rejilla cuasióptica activo en posición a montar en el adaptador en un extremo.
Y la figura 3 es una ilustración en perspectiva cortada del adaptador de la presente invención representado con un escalón dispuesto en el plano E y un escalón en el plano H.
Descripción detallada de las realizaciones preferidas
La invención aquí descrita es un adaptador o transición entre el entorno de guía de ondas y el entorno de onda cuasiplana (modo cuasi-TEM) en el que operan los componentes de la red de rejilla. La operación eficiente de los amplificadores de rejilla requiere un haz de excitación que tiene una fase y magnitud uniformes sobre la zona del amplificador. La operación eficiente también requiere que la distribución de campo de salida de la red de rejilla (típicamente esencialmente uniforme en amplitud y fase, aunque son posibles distribuciones alternativas) esté fuertemente acoplada al modo fundamental de una estructura de guía de ondas, si la salida de la red de rejilla ha de ser recapturada a un entorno de onda guiada (más bien que irradiada al espacio libre).
Como se ha indicado, la guía de ondas rectangular de modo único que opera en modo TE_{10} da una distribución de campo eléctrico que varía de forma sinusoidal en amplitud a través de su agujero. El adaptador de guía de ondas aquí descrito acopla este modo TE_{10} fundamental en una guía de ondas estándar a modos de orden más alto en una guía sobredimensionada con relaciones de amplitud y fase deseadas, con el fin de proporcionar excitación eficiente de la red de rejilla cuando se usa como una alimentación de entrada. En la operación inversa, el adaptador sirve como un colector eficiente de potencia de salida cuando se usa como una transición de guía de ondas de salida.
La figura 2 es una vista en perspectiva de una realización del adaptador de guía de ondas 100 de la presente invención representado con una guía de ondas rectangular convencional 300 en un extremo y un conjunto de red de rejilla 200, incluyendo una red de rejilla cuasióptica activa 202 asociada con una capa dieléctrica 208, en el otro extremo, ambos en posición de montarse en el adaptador. La figura 3 es una ilustración en perspectiva cortada de un adaptador típico 100 de la presente invención, tal como el representado en la figura 2. El primer extremo 110 del adaptador de la presente invención define un primer agujero 120 que está diseñado para concordar, o acoplar, con un agujero 320 en un extremo 310 de una guía de ondas rectangular típica 300 que propaga señales en el modo TE único. Los escalones 102, 104, 106 y 108 en ambos planos horizontal y vertical expanden el tamaño interno de la estructura de guía 100 del tamaño de guía de ondas de modo único fundamental estándar en el primer agujero 120 al agujero de guía sobredimensionado definido por el segundo extremo 130 del adaptador que es igual o mayor que el tamaño de la red activa 202. Estos escalones definen las paredes conductoras 122, 124, 126 dentro de las que se propaga la señal EM. Según se ve, los escalones 102 y 104 amplían la guía (según se ve desde la guía de ondas) en la dirección paralela al campo eléctrico en la guía estándar y así se denominan escalones de "plano E". Los escalones 106 y 108 son perpendiculares al campo eléctrico y a la dirección longitudinal de propagación, y así se denominan escalones de "plano H". Cada escalón crea una discontinuidad espacial dentro de la cavidad, que es un cambio relativamente brusco en la sección transversal de la cavidad como se ha definido anteriormente. Sin embargo, el escalón no tiene que ser maquinado para crear una esquina "pronunciada". Como regla general, el escalón deberá hacer que el cambio en sección transversal tenga lugar en de un cuarto de una longitud de onda de radiación y puede diferir dependiendo de la aplicación específica. Además, el número, la colocación y el tamaño de los escalones controlan la distribución de amplitud y fase en el plano de la red de rejilla, o el segundo extremo 130, y se pueden ajustar a voluntad.
Además de confinar la estructura, o las paredes, del adaptador, se puede usar una o más hojas de dieléctrico 208 para efectuar adaptación de impedancia entre los modos excitados en la guía sobredimensionada y la red activa. En la realización representada en la figura 2, una superficie de una hoja de dieléctrico soporta la red de rejilla 202 y todo el conjunto red de rejilla-dieléctrico se puede montar y contener en el segundo extremo 130 del adaptador 100. Típicamente, el número de modos de propagación dentro de la porción dieléctricamente cargada de la guía es mayor que en la porción llena de aire.
Los escalones excitan modos de orden más alto dentro de la estructura de guía del adaptador 100. Estos modos puede ser de propagación o evanescentes. La magnitud y fase de estas excitaciones con respecto al modo fundamental las determina el tamaño lateral y la posición longitudinal de los escalones. Controlando la magnitud y fase de estas excitaciones se logra una conversión entre el modo de guía de ondas fundamental estándar en el agujero 120 y una aproximación a una distribución deseada de campo (por ejemplo, amplitud y fase uniformes) en el plano de la red activa 130. El número de modos de orden más alto que se pueden controlar independientemente lo determina el número de escalones usados para la expansión de la guía estándar a la guía sobredimensionada. Un mayor número de escalones más pequeños puede permitir mayor flexibilidad al adaptar la forma de la distribución de campo en el plano de la red activa.
Además, cuando está montado, las distancias, w, x, y y z de los bordes 222, 224, 226, 228 de la red activa, a los bordes del segundo extremo 130 del adaptador 100, en este caso, las paredes 126, 127, 128 y 129, también es importante al determinar la distribución de campo, y proporciona un parámetro de diseño adicional para mejorar la distribución.
Se puede hacer una primera aproximación al diseño de escalón usando una expansión de serie Fourier espacial en los modos disponibles para propagación dentro de la guía sobredimensionada. La magnitud y fase de los coeficientes de expansión dependen del tamaño y posición longitudinal de los escalones.
Como se ha indicado, la figura 2 es una ilustración particular de un adaptador configurado como una alimentación de entrada a un amplificador de rejilla. Es decir, este adaptador alimenta una señal de una guía de ondas a una red de rejilla tal como un amplificador de rejilla y con el amplificador proporcionando una salida de espacio libre. Sin embargo, se deberá entender que la presente invención opera igualmente en el modo inverso. Es decir, el adaptador de la presente invención puede operar como un colector eficiente de guía de ondas de salida o "contractor de modo". En esta realización, la red de rejilla irradia en el espacio libre una señal de potencia de salida de modo múltiple al adaptador sobredimensionado 100, que recoge esta señal de espacio libre y reduce la señal a una señal TEM de modo de señal, mediante los escalones del adaptador que contraen su cavidad interna, para entrada a una guía de ondas TEM estándar.
Se deberá entender que la estructura interna de confinamiento de onda son típicamente paredes conductoras eléctricas pero pueden ser alternativamente no conductoras.
Habiendo descrito así realizaciones ejemplares de la invención, será evidente que los expertos en la técnica también pensarán en otras alteraciones, modificaciones, y mejoras.

Claims (15)

1. Un adaptador para acoplar una red de rejilla cuasi-óptica (202) a una guía de ondas rectangular (300) que tiene una cavidad interna definida por un dispositivo de confinamiento de onda y que guía una onda que se propaga en una dirección longitudinal, transponiéndose el adaptador (100) entre el modo fundamental de la guía de ondas y una distribución de campo electromagnético deseada en el plano de la red (202), incluyendo:
(a) un primer extremo (110) que está adaptado para acoplar sustancialmente con la guía de ondas rectangular (300) y que define un primer agujero rectangular (120) que corresponde sustancialmente al tamaño de la cavidad de guía de ondas para recibir y dirigir una onda electromagnética polarizada en una sola dirección de polarización; y;
(b) un segundo extremo (130) que define un segundo agujero rectangular que es mayor que el primer agujero rectangular (120) acoplado electromagnéticamente al primer agujero rectangular; y
(c) medios dispuestos entre el primer extremo (110) y el segundo extremo (130) que definen una cavidad de guía de onda para guiar una onda que se propaga a lo largo de la dirección longitudinal de propagación de señal, incluyendo los medios un primer escalón (102) configurado dentro de la cavidad de guía de onda a una distancia predeterminada del primer agujero (120) creando una discontinuidad espacial a lo largo de la única dirección de polarización de la onda electromagnética recibida en el primer extremo (110); siendo dicho escalón (102) de un tamaño y distancia predeterminados del plano de la red de rejilla cuasióptica (202) para crear una distribución deseada de campo eléctrico y magnético en la red de rejilla cuasióptica (202); caracterizado porque dichos medios incluyen además un segundo escalón (106) dentro de la cavidad de guía de onda que está colocado entre el primer escalón (102) y el segundo extremo (130) creando una segunda discontinuidad espacial a lo largo de una dirección perpendicular a la única dirección de polarización de la onda electromagnética y la dirección longitudinal de propagación de onda.
2. El adaptador (100) de la reivindicación 1, incluyendo además al menos un escalón adicional (104) dentro de la cavidad de guía de onda que crea una discontinuidad espacial en una dirección paralela a la única dirección de polarización de la onda electromagnética recibida en el primer extremo (110) o al menos un escalón adicional (108) dentro de la cavidad de guía de onda que crea una discontinuidad espacial en una dirección perpendicular a la única dirección de polarización de la onda electromagnética recibida en el primer extremo (110) y la dirección de propagación de onda, estando configurados todos los escalones para excitar modos de orden más alto dentro del adaptador (100) y para formar la distribución de campo de la señal en el segundo agujero.
3. El adaptador (100) de la reivindicación 1 o 2, donde el segundo extremo (130) del adaptador está dispuesto para contener la red de rejilla (202).
4. El adaptador (100) de la reivindicación 1 o 2, donde el segundo extremo (130) del adaptador (100) contiene la red de rejilla (202) que está delimitada por una hoja dieléctrica (208).
5. El adaptador (100) de la reivindicación 1, donde el segundo extremo (130) del adaptador (100) contiene un amplificador de rejilla que está delimitado por una hoja dieléctrica (208).
6. El adaptador (100) de la reivindicación 4, donde el dieléctrico es un difusor de calor.
7. El adaptador (100) de la reivindicación 4, donde el segundo agujero está dimensionado de modo que los bordes de la red de rejilla (202) estén espaciados de la estructura de confinamiento de onda en el segundo extremo (130) una distancia predeterminada con el fin de conformar la distribución de campo incidente en el segundo agujero.
8. El adaptador (100) de la reivindicación 1 o 2, incluyendo además escalones adicionales dentro de la cavidad.
9. Un método de transponer una señal electromagnética entre el modo fundamental de una guía de ondas rectangular (300) en un primer extremo (110) de un adaptador de guía de ondas (100) que tiene una cavidad interna definida por un dispositivo de confinamiento de onda que guía una onda que se propaga en una dirección longitudinal, y una distribución de campo que es deseable para una red de rejilla cuasióptica (202) en un segundo extremo (130) del adaptador de guía de ondas (100), estando adaptado el primer extremo (110) para acoplar sustancialmente con la guía de ondas rectangular (300) y definiendo un primer agujero rectangular (120) que corresponde sustancialmente al tamaño de la cavidad de guía de ondas para recibir y dirigir una onda electromagnética polarizada en una sola dirección de polarización,
definiendo el segundo extremo (130) un segundo agujero rectangular que es mayor que el primer agujero rectangular (120) acoplado electromagnéticamente al primer agujero rectangular, proporcionando medios entre el primer extremo (110) y segundo extremo (130) que definen una cavidad de guía de onda para guiar una onda que se propaga a lo largo de la dirección longitudinal de propagación de señal, incluyendo los medios un primer escalón (102) configurado dentro de la cavidad de guía de onda a una distancia predeterminada del primer agujero (120) creando una discontinuidad espacial a lo largo de la única dirección de polarización de la onda electromagnética recibida en el primer extremo (110); siendo dicho escalón (102) de un tamaño y distancia predeterminados del plano de la red de rejilla cuasióptica (202) para crear una distribución deseada de campo eléctrico y magnético en la red de rejilla cuasióptica (202); caracterizado porque dichos medios incluyen además un segundo escalón (106) dentro de la cavidad de guía de onda que está colocado entre el primer escalón (102) y el segundo extremo (130) creando una segunda discontinuidad espacial, a lo largo de una dirección perpendicular a la única dirección de polarización de la onda electromagnética y la dirección longitudinal de propagación de onda.
10. El método de la reivindicación 9, incluyendo además proporcionar a la red de rejilla (202) un dieléctrico que delimita la red en el segundo extremo (130) del adaptador (100) y ajustar la distancia normal entre el borde de la red de rejilla (202) y el adaptador (100) en el segundo extremo (130) para determinar también la distribución de campo en la red de rejilla (202).
11. Uso del adaptador (100) de la reivindicación 7 como un dispositivo de alimentación de entrada.
12. Uso del adaptador (100) de la reivindicación 7 como un dispositivo colector de onda EM.
13. Un sistema incluyendo el adaptador (100) de la reivindicación 1, e incluyendo además:
una red de rejilla cuasióptica (202) acoplada a dicho segundo extremo (130);
una capa dieléctrica (208) mayor que dicha red de rejilla (202) y colocada entre dicha red de rejilla (202) y dicho segundo extremo (130) para adaptar una impedancia entre un campo electromagnético en dicha red de rejilla (202) y un campo electromagnético en dicho segundo extremo (130); y
una guía de ondas (300) que tiene un agujero de extremo de guía de ondas que se conecta de forma sustancialmente conforme a dicho primer extremo (110).
14. El sistema según la reivindicación 13, donde la espaciación de cada lado de dicha red de rejilla (202) a un borde adyacente de dicho segundo extremo (120) de dicho adaptador de guía de ondas (100) es determinada por dicha distribución deseada de campo.
15. El sistema según la reivindicación 14, donde cada estructura de escalón (102, 106) está configurada para producir un cambio en una sección transversal de dicha cavidad de guía de onda a una distancia de menos que un cuarto de una longitud de onda de la onda electromagnética en la dirección de propagación de la onda.
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