WO2019211234A1 - Ase-reduzierte laserscheibe - Google Patents

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WO2019211234A1 PCT/EP2019/060909 EP2019060909W WO2019211234A1 WO 2019211234 A1 WO2019211234 A1 WO 2019211234A1 EP 2019060909 W EP2019060909 W EP 2019060909W WO 2019211234 A1 WO2019211234 A1 WO 2019211234A1
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Christian Stolzenburg
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Trumpf Laser Gmbh
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Definitions

  • the invention relates to a laser disk (disk composite) comprising a first disk of a doped with laser active material solid body having a bottom for thermal coupling with a heat sink, and forming the outside of the laser disc end cap in the form of a second disc, which on an upper side of the first disc appropriate to suppress increased spontaneous emission.
  • a laser disk has become known, for example, from US Pat. No. 6,347,109 B1.
  • the laser disk is optically excited by means of a pump light source to produce a population inversion in the laser active solid material.
  • the output power of the laser radiation generated when pumping the laser disk should be as large as possible and is limited, inter alia, by the maximum pump power of the pump light source or by the fact that the number of revolutions of the pump radiation is limited by the laser disk.
  • ASE amplified spontaneous emission
  • the term ASE refers to the (unwanted) amplification of radiation (photons) generated by spontaneous emissions in the solid within the pumped solid body volume extending in a lateral direction, i. essentially parallel to the top and bottom of the laser disk, propagates.
  • Much of the pump leakage in the pump leak by spontaneous emission he testified radiation is performed by total reflection in the laser disk and further amplified by the excited laser medium. If this ASE radiation is not sufficiently decoupled from the surfaces or the edge surface of the laser disk, unwanted laser modes in the laser disk may start to oscillate.
  • ASE radiation s
  • laser mode This generated by ASE radiation (s) laser mode) represent a parasitic transverse radiation, which has negative consequences for the actual laser process.
  • ASE radiation occurs especially with large pump leaks and high inversion and is thus a problem, in particular with pulsed lasers with high pulse energy.
  • US Pat. No. 7,609,741 B2 discloses a laser disk made of a solid material doped with laser-active material, which has an inner doped disk region and an annular, outer doped disk region.
  • the outer disk region serves to absorb ASE radiation and, for this purpose, has a doping which is higher than the doping of the inner disk region.
  • WO 2010/034811 A1 discloses a laser disk with a doping profile decreasing towards the top side (pump side) in order to reduce ASE radiation.
  • DE 10 2012 214 970 A1 discloses a laser disk in which an annular, outer disk region of the laser disk is structured on the upper side in order to decouple ASE radiation from the laser disk.
  • the present invention therefore has as its object to reduce both ASE radiation in a laser disk of the aforementioned type and to effectively avoid color center formation.
  • the second disc is formed of a doped solid and the doping in the second disc is lower than the doping in the first disc.
  • a low-doped end cap is used as the second pane, the doping of which is selected such that, as far as possible, in laser operation low gain for the laser radiation / ASE radiation in the end cap is achieved while avoiding color centering.
  • the first disk and the second disk may be formed of the same solid or of different solids (host crystals), and the solid (host) crystals of the first and second disks may be doped with the same dopant or different dopants.
  • the second disc is formed from a single layer.
  • the doping may be constant in the thickness direction of the second disk or may decrease in the direction away from the first laser disk, in particular continuously or stepwise.
  • the second disk is formed from a layer stack with a plurality of layers, in which the doping is lower in each case than in the first disk.
  • the dopants in the individual layers can be different and decrease in the direction away from the first laser disk.
  • the doping in the second pane is particularly preferably at most 50%, in particular at most 10%, of the doping in the first pane.
  • the thicker the second disk the more thermal lensing effects occur, but the less ASE radiation is generated.
  • the thickness of the second disc is 0.5 to 10 times, in particular 1, 0 times, the thickness of the first disc.
  • the dopants in the first and / or second disc are each constant in the radial direction.
  • the second pane may additionally have a structuring in the edge area, as described in DE 10 2012 214 970 A1, in order to reduce the feedback of the ASE radiation.
  • FIG. 1 shows a first embodiment of a laser disk according to the invention.
  • FIG. 2 shows a second embodiment of a laser disk according to the invention.
  • Fig. 1 shows a laser disc (disc composite) 1, which is connected for cooling with a heat sink 2.
  • the laser disk 1 is thermally and mechanically coupled to the heat sink 2, e.g. by bonding or soldering or via an adhesive layer in order to dissipate the heat energy generated in the laser disk 1 or introduced into the laser disk 1.
  • the laser disk 1 has a first disk 3 with a lower side 4, an upper side 5 and a circumferential peripheral surface 6 formed between lower and upper side 4, 5.
  • the first laser disk 3 consists of a doped with laser active material solid (host crystal), for example, from Yb: YAG, Nd: YAG or Nd: YV04.
  • a second disc (end cap) 7 forming the outer side of the laser disc 1, for example by bonding, is attached to suppress increased spontaneous emission, which is likewise formed from a doped solid.
  • the second disk 7 is for example just as thick as the first disk 3 and formed in Fig. 1 of a single layer.
  • the two disks 3, 7 can be formed from the same solid (host crystal) or from different solids (host crystals), and the solids of the two disks 3, 7 can be doped with the same dopant or with different dopants.
  • the doping profile illustrated in FIG. 1 in the thickness direction Z of the laser disk 1 shows, the doping Di in the first disk 3 and the doping D2 in the second disk 7 are each constant along the thickness direction Z.
  • the doping D 2 in the second disc 7 is lower than the doping Di in the first disc 3 and chosen so that in laser operation as low as possible gain for the laser radiation / ASE radiation in the second disc 7 achieved while avoiding the color center formation becomes.
  • the doping D 2 in the second disk 7 should be at most 50%, preferably even at most only 10%, of the doping Di in the first disk 3.
  • the doping Di in the first disk 3 and / or the doping Dz in the second disk 7 may decrease continuously or stepwise along the thickness direction Z instead of constantly alternatively also in the direction away from the first laser disk 3.
  • the dopants Di, D 2 in the first and second disks 3, 7 are each constant in the radial direction.
  • the dopants D 2 , i in the layers 8 may decrease, for example, in the direction away from the first laser disk 3.
  • the dopants Di, D 2 i in the first and second disks 3, 7 are each constant in the radial direction.
  • spontaneous emissions (ASE radiation) 12 may occur in the pumping area 10 (compare starting point 12a of a spontaneous emission or of a photon), which is due to multiple total reflection at the bottom 5 and the peripheral surface 6 of the laser disk 1 and at the Top 13 of the second disc 7 of the typically centrally in the volume of the Laserschei be 1 arranged pumping area 10 to the edge of the laser disc 1 out propagate and thereby be amplified (increased spontaneous emissions).
  • D 2 in the second washer 7 Due to the low doping ring D 2, D 2 in the second washer 7 will, however, amplifies the ASE radiation 12 in the second disc 7, only low. In this way, it is counteracted that the ASE radiation 12 again reaches the region of the pump leak 10 and there may be a further amplification of the spontaneous emission due to the pumping light 9 and / or an interaction with further laterally propagating photons, which is within the laser disk 1 would lead to parasitic transverse radiation. Such a parasitic transversal radiation can drastically reduce the amplification of the laser radiation 11 extending perpendicularly to the top and bottom sides 4, 5. Due to the low doping D 2 , D 2 in the second disc 7 also a color center formation is prevented in the laser disk 1 due to the high-energy radiation occurring during the production of the laser disk.

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Abstract

Bei einer Laserscheibe (1) aufweisend eine erste Scheibe (3) aus einem mit laseraktivem Material dotierten Festkörper mit einer Unterseite (4) zur thermischen Kopplung mit einer Wärmesenke (2) und eine Endkappe in Form einer zweiten Scheibe (7), die auf einer Oberseite (5) der ersten Scheibe (2) zur Unterdrückung von verstärkter spontaner Emission angebracht ist, ist erfindungsgemäß die zweite Scheibe (7) aus einem dotierten Festkörper gebildet und die Dotierung (D2) in der zweiten Scheibe (7) niedriger als die Dotierung (D1) in der ersten Scheibe (2).

Description

ASE-reduzierte Laserscheibe
Die Erfindung betrifft eine Laserscheibe (Scheibenverbund) aufweisend eine erste Scheibe aus einem mit laseraktivem Material dotierten Festkörper mit einer Unterseite zur thermischen Kopplung mit einer Wärmesenke, und eine die Außenseite der Laserscheibe bildende Endkappe in Form einer zweiten Scheibe, die auf einer Oberseite der ersten Scheibe zur Unterdrückung von verstärkter spontaner Emission angebracht ist. Eine derartige Laserscheibe ist beispielsweise durch die US 6,347,109 B1 bekannt geworden.
Die Laserscheibe wird mit Hilfe einer Pumplichtquelle optisch angeregt, um eine Besetzungsinversion in dem laseraktiven Festkörpermaterial zu erzeugen. Die Ausgangsleistung der Laserstrahlung, die beim Pumpen der Laserscheibe erzeugt wird, sollte möglichst groß sein und wird unter anderem durch die maximale Pumpleistung der Pumplichtquelle bzw. durch die Tatsache limitiert, dass die Zahl der Umläufe der Pumpstrahlung durch die Laserscheibe begrenzt ist.
Ein weiterer die maximal mögliche Verstärkung der Laserscheibe beeinflussender Faktor ist die so genannte verstärkte spontane Emission (engl.„Amplification of Spontaneous Emission“, ASE). Der Begriff ASE bezeichnet die (unerwünschte) Verstärkung von durch spontane Emissionen in dem Festkörper erzeugter Strahlung (Photonen) innerhalb des gepumpten Festkörpervolumens, die sich in lateraler Richtung, d.h. im Wesentlichen parallel zur Ober- und Unterseite der Laserscheibe, ausbreitet. Ein Großteil der im Pumpfleck durch spontane Emission er zeugten Strahlung wird durch Totalreflektion in der Laserscheibe geführt und durch das angeregte Lasermedium weiter verstärkt. Wird diese ASE-Strahlung nicht in ausreichendem Maße an den Oberflächen oder der Randfläche der Laserscheibe ausgekoppelt, kann es zum Anschwingen von unerwünschten Lasermoden in der Laserscheibe kommen. Diese durch ASE-Strahlung erzeugte(n) Lasermodein) stellen eine parasitäre Transversalstrahlung dar, welche negative Folgen für den eigentlichen Laserprozess hat. ASE-Strahlung tritt insbesondere bei großen Pumpflecken und hoher Inversion auf und ist damit insbesondere bei gepulsten Lasern mit hoher Pulsenergie ein Problem.
Um die negativen Folgen der verstärkten spontanen Emission zu reduzieren, ist es aus der eingangs genannten US 6,347,109 B1 bekannt, eine zweite Scheibe in Form einer so genannten Endkappe aus einem undotierten Material auf der Oberseite der Laserscheibe aufzubringen. Diese undotierte Endkappe ermöglicht es spontan emittierten Photonen, aus der (dotierten) Laserscheibe auszukoppeln. Die Reduktion des ASE-Effekts beruht auf einer reduzierten Weglänge der ASE- Strahlung im verstärkenden (dotierten) Bereich der Laserscheibe. Es zeigt sich allerdings, dass bei Endkappen aus gängigen Lasermaterialien (z.B. YAG) durch die beim Herstellungsprozess der Laserscheibe auftretende energiereiche Strahlung Farbzentren in dem undotierten Material erzeugt werden, die zu einer stark erhöhten Absorption führen. Die Eignung einer solch absorbierenden Endkappe ist dann für den Laserbetrieb ungeeignet. Die Farbzentren werden beispielsweise beim Plasma-Beschichtungsprozess im undotierten YAG erzeugt, da im Plasma harte UV Strahlung entsteht. Bei niedrig dotiertem YAG findet hingegen keine Farbzentrenbildung statt.
Aus der US 7,609,741 B2 ist eine Laserscheibe aus einem mit laseraktivem Material dotierten Festkörper bekannt, die einen inneren dotierten Scheibenbereich und einen ringförmigen, äußeren dotierten Scheibenbereich zeigt. Der äußere Scheibenbereich dient zur Absorption von ASE-Strahlung und weist dazu eine Dotierung auf, die höher als die Dotierung des inneren Scheibenbereichs ist.
Aus der WO 2010/034811 A1 ist weiterhin eine Laserscheibe mit einem zur Oberseite (Pumpseite) hin abnehmenden Dotierungsprofil bekannt, um ASE-Strahlung zu reduzieren.
Schließlich ist aus der DE 10 2012 214 970 A1 eine Laserscheibe bekannt, bei der ein ringförmiger, äußerer Scheibenbereich der Laserscheibe oberseitig strukturiert ist, um ASE-Strahlung aus der Laserscheibe auszukoppeln.
Die vorliegende Erfindung stellt sich daher die Aufgabe, bei einer Laserscheibe der eingangs genannten Art sowohl ASE-Strahlung zu reduzieren als auch eine Farbzentrenbildung wirkungsvoll zu vermeiden.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, dass die zweite Scheibe aus einem dotierten Festkörper gebildet ist und die Dotierung in der zweiten Scheibe niedriger als die Dotierung in der ersten Scheibe ist.
Erfindungsgemäß wird als zweite Scheibe eine niedrig dotierte Endkappe verwen- det, deren Dotierung dabei so gewählt ist, dass im Laserbetrieb eine möglichst geringe Verstärkung für die Laserstrahlung/ASE-Strahlung in der Endkappe bei gleichzeitiger Vermeidung von Farbzentrenbildung erreicht wird.
Die erste Scheibe und die zweite Scheibe können aus dem gleichen Festkörper oder aus unterschiedlichen Festkörpern (Wirtskristallen) gebildet sein, und die Festkörper (Wirtskristalle) der ersten und zweiten Scheibe können mit dem gleichen Dotanden oder mit unterschiedlichen Dotanden dotiert sein.
In einer bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist die zweite Scheibe aus einer einzigen Schicht gebildet. Dabei kann in Dickenrichtung der zweiten Scheibe die Dotierung konstant sein oder aber in Richtung fort von der ersten Laserscheibe abnehmen, insbesondere kontinuierlich oder stufenweise.
In einer anderen bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist die zweite Scheibe aus einem Schichtenstapel mit mehreren Schichten gebildet, in denen die Dotierung jeweils niedriger als in der ersten Scheibe ist. Die Dotierungen in den einzelnen Schichten können unterschiedlich sein und in Richtung fort von der ersten Laserscheibe abnehmen.
Besonders bevorzugt beträgt die Dotierung in der zweiten Scheibe höchstens 50%, insbesondere höchstens 10%, der Dotierung in der ersten Scheibe beträgt. Je dicker die zweite Scheibe, desto mehr thermische Linseneffekte treten auf, aber desto weniger ASE-Strahlung wird generiert. Vorzugsweise beträgt daher die Dicke der zweiten Scheibe das 0,5- bis 10-fache, insbesondere das 1 ,0-fache, der Dicke der ersten Scheibe.
Vorzugsweise sind die Dotierungen in der ersten und/oder zweiten Scheibe in radialer Richtung jeweils konstant.
Die zweite Scheibe kann zusätzlich eine Strukturierung im Randbereich aufwei- sen, wie sie in der DE 10 2012 214 970 A1 beschrieben ist, um die Rückkopplung der ASE Strahlung zu reduzieren. Weitere Vorteile und vorteilhafte Ausgestaltungen des Gegenstands der Erfindung ergeben sich aus der Beschreibung, den Ansprüchen und der Zeichnung. Ebenso können die vorstehend genannten und die noch weiter aufgeführten Merkmale je für sich oder zu mehreren in beliebigen Kombinationen Verwendung finden. Die gezeigten und beschriebenen Ausführungsformen sind nicht als abschließende Aufzählung zu verstehen, sondern haben vielmehr beispielhaften Charakter für die Schilderung der Erfindung. Es zeigen:
Fig. 1 eine erste Ausführungsform einer erfindungsgemäßen Laserscheibe; und
Fig. 2 eine zweite Ausführungsform einer erfindungsgemäßen Laserscheibe.
Fig. 1 zeigt eine Laserscheibe (Scheibenverbund) 1, die zur Kühlung mit einer Wärmesenke 2 verbunden ist. Die Laserscheibe 1 ist thermisch und mechanisch mit der Wärmesenke 2 gekoppelt, z.B. durch Bonden oder Löten oder über eine Klebstoffschicht, um die in der Laserscheibe 1 erzeugte bzw. in die Laserscheibe 1 eingebrachte Wärmeenergie abzuführen.
Die Laserscheibe 1 weist eine erste Scheibe 3 mit einer Unterseite 4, einer Oberseite 5 und einer zwischen Unter- und Oberseite 4, 5 gebildeten umlaufenden Um- fangsfläche 6 auf. Die erste Laserscheibe 3 besteht aus einem mit laseraktivem Material dotierten Festkörper (Wirtskristall), z.B. aus Yb:YAG, Nd:YAG oder Nd:YV04. Auf der Oberseite 5 der ersten Scheibe 3 ist zur Unterdrückung von verstärkter spontaner Emission eine die Außenseite der Laserscheibe 1 bildende, zweite Scheibe (Endkappe) 7, z.B. durch Bonden, angebracht, die ebenfalls aus einem dotierten Festkörper gebildet ist. Die zweite Scheibe 7 ist beispielsweise genau so dick wie die erste Scheibe 3 und in Fig. 1 aus einer einzigen Schicht gebildet. Die beiden Scheiben 3, 7 können aus dem gleichen Festkörper (Wirtskristall) oder aus unterschiedlichen Festkörpern (Wirtskristallen) gebildet sein, und die Festkörper der beiden Scheiben 3, 7 können mit dem gleichen Dotanden oder mit unterschiedlichen Dotanden dotiert sein. Wie der in Fig. 1 in Dickenrichtung Z der Laserscheibe 1 dargestellte Dotierungsverlauf zeigt, ist entlang der Dickenrichtung Z die Dotierung Di in der ersten Scheibe 3 und die Dotierung D2 in der zweiten Scheibe 7 jeweils konstant. Die Do tierung D2 in der zweiten Scheibe 7 ist niedriger als die Dotierung Di in der ersten Scheibe 3 und so gewählt, dass im Laserbetrieb eine möglichst geringe Verstärkung für die Laserstrahlung/ASE-Strahlung in der zweiten Scheibe 7 bei gleichzeitiger Vermeidung der Farbzentrenbildung erreicht wird. Die Dotierung D2 in der zweiten Scheibe 7 sollte höchstens 50%, bevorzugt sogar nur höchstens 10%, der Dotierung Di in der ersten Scheibe 3 betragen.
Die Dotierung Di in der ersten Scheibe 3 und/oder die Dotierung Dz in der zweiten Scheibe 7 kann entlang der Dickenrichtung Z statt konstant alternativ auch in Richtung fort von der ersten Laserscheibe 3 kontinuierlich oder stufenweise abnehmen. Die Dotierungen Di, D2 in der ersten und zweiten Scheibe 3, 7 sind in radialer Richtung jeweils konstant.
Bei der in Fig. 2 gezeigten Laserscheibe 1 ist die zweite Scheibe 7 aus einem Schichtenstapel mit mehreren (hier lediglich beispielhaft drei) Schichten 8 gebildet, in denen die Dotierungen D2,i (i=1...3) jeweils niedriger als in der ersten Scheibe 3 sind. Die Dotierungen D2,i in den Schichten 8 können beispielsweise in Richtung fort von der ersten Laserscheibe 3 abnehmen. Die Dotierungen Di, D2 i in der ersten und zweiten Scheibe 3, 7 sind in radialer Richtung jeweils konstant.
Während des Betriebs der Laserscheibe 1 wird Pumpstrahlung 9 auf einen Pumpbereich 10 (Pumpfleck) der Laserscheibe 1 eingestrahlt, um dieser die zur Erzeugung von senkrecht bzw. nahezu senkrecht zur Ober- und Unterseite 4, 5 verlaufender Laserstrahlung 11 in dem laseraktiven Material erforderliche Pumpleistung zuzuführen. Dabei können z.B. in dem Pumpbereich 10 spontane Emissionen (ASE-Strahlung) 12 auftreten (vergleiche Startpunkt 12a einer spontanen Emission bzw. eines Photons), welche sich durch mehrfache Total-Reflexion an der Unterseite 5 und der Umfangsfläche 6 der Laserscheibe 1 sowie an der Oberseite 13 der zweiten Scheibe 7 von dem typischerweise mittig im Volumen der Laserschei be 1 angeordneten Pumpbereich 10 zum Rand der Laserscheibe 1 hin ausbreiten und dabei verstärkt werden (verstärkte spontane Emissionen). Aufgrund der nied- rigen Dotierung D2, D2 in der zweiten Scheibe 7 wird die ASE-Strahlung 12 in der zweiten Scheibe 7 allerdings nur gering verstärkt. Auf diese Weise wird entgegengewirkt, dass die ASE-Strahlung 12 wieder in den Bereich des Pumpflecks 10 gelangt und es dort durch das Pumplicht 9 und/oder durch eine Wechselwirkung mit weiteren lateral propagierenden Photonen zu einer weiteren Verstärkung der spontanen Emission kommen kann, was innerhalb der Laserscheibe 1 zu parasitärer Transversalstrahlung führen würde. Solch eine parasitäre T ransversalstrahlung kann die Verstärkung der senkrecht zur Ober- und Unterseite 4, 5 verlaufenden Laserstrahlung 11 drastisch verringern. Durch die niedrige Dotierung D2, D2 in der zweiten Scheibe 7 wird außerdem eine Farbzentrenbildung in der Laserscheibe 1 aufgrund der bei der Herstellung der Laserscheibe auftretenden hochenergetischen Strahlung verhindert.

Claims

Patentansprüche
1. Laserscheibe (1) aufweisend
eine erste Scheibe (3) aus einem mit laseraktivem Material dotierten Festkörper mit einer Unterseite (4) zur thermischen Kopplung mit einer Wärmesenke (2), und
eine Endkappe in Form einer zweiten Scheibe (7), die auf einer Oberseite (5) der ersten Scheibe (3) zur Unterdrückung von verstärkter spontaner Emission angebracht ist,
dadurch gekennzeichnet,
dass die zweite Scheibe (7) aus einem dotierten Festkörper gebildet ist und die Dotierung (D2, D2,i) in der zweiten Scheibe (7) niedriger als die Do- tierung (D-i) in der ersten Scheibe (3) ist.
2. Laserscheibe nach Anspruch 1 , dadurch gekennzeichnet, dass die erste Scheibe (3) und die zweite Scheibe (7) aus dem gleichen Festkörper oder aus unterschiedlichen Festkörpern gebildet sind.
3. Laserscheibe nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, dass die Festkörper der ersten und zweiten Scheibe (3, 7) mit dem gleichen Dotan- den oder mit unterschiedlichen Dotanden dotiert sind.
4. Laserscheibe nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die zweite Scheibe (7) aus einer einzigen Schicht gebildet ist.
5. Laserscheibe nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, dass die Dotierung (D2) der zweiten Scheibe (7) in Dickenrichtung (Z) konstant ist.
6. Laserscheibe nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, dass die Dotierung (D2) der zweiten Scheibe (7) in Dickenrichtung (Z) in Richtung fort von der ersten Laserscheibe (3) abnimmt, insbesondere kontinuierlich oder stufenweise.
7. Laserscheibe nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, dass die zweite Scheibe (7) aus einem Schichtenstapel mit mehreren Schichten (8) gebildet ist, in denen die Dotierungen (D2,i) jeweils niedriger als die Dotierung (Di) in der ersten Scheibe (3) sind.
8. Vorrichtung nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, dass die Dotie rung (D2,i) in den Schichten (8) in Richtung fort von der ersten Laserscheibe (3) abnimmt.
9. Laserscheibe nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die Dotierung (D2, D2 ) in der zweiten Scheibe (7) höchstens 50%, insbesondere höchstens 10%, der Dotierung (Di) in der ersten Scheibe (3) beträgt.
10. Laserscheibe nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die Dicke der zweiten Scheibe (7) das 0,5- bis 10- fache, insbesondere das 1 ,0-fache, der Dicke der ersten Scheibe (3) be trägt.
11. Laserscheibe nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge- kennzeichnet, dass die Dotierungen (Di, D2, D2,i) in der ersten und/oder zweiten Scheibe (3, 7) in radialer Richtung jeweils konstant sind.
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