TWI710785B - 高解析空間角度掃描雷達系統及其設計方法 - Google Patents
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Abstract
本發明為一種高解析空間角度掃描雷達系統及其設計方法,包含有複數個天線單元,在每個天線單元的信號傳輸路徑上設置一個對應的移相器,該多數個移相器與一混波器耦接,其中,兩相鄰天線單元之間維持一距離d,該距離d大於該無線信號二分之一的波長λ;本發明藉由提高相鄰天線單元之間的距離,降低各天線單元上之信號產生互相耦合(mutual coupling)效應。
Description
本發明是關於一種相位陣列雷達(Phased Array Radar),特別是指一種可降低互耦(mutual coupling)效應的高解析空間角度掃描雷達。
傳統雷達之波束方向是固定的(例如都普勒雷達),取決於該雷達之安裝位置,若需要調整掃描方向,必須通過機械裝置轉動該雷達的擺設方位才可改變波束的方向。
如圖5A所示,有別於上述的傳統雷達,相位陣列雷達(phased array radar)中使用了移相器(phase shifter)52,在每一個天線單元51的信號傳輸路徑上加入一個移相器52,藉此改變整體波束之收發方向,如圖5B所示。如此一來,只需改變每個天線單元51的信號相位,即能控制整體波束之收發方向。
傳統相位陣列雷達為了抑制光柵波瓣(grating lobes)的產生,在設計天線單元51的相對位置時,會刻意將兩個相鄰天線單元51之間的距離L控制在小於二分之一的傳輸信號波長λ,即L<1/2 λ。也就是縮小相鄰天線單元之間的距離以更加緊密排列,但如此一來,將會產生如圖6所示的互耦(mutual coupling)問題,相鄰天線單元51上的信號會互相耦合而導致不必要的干擾。
本發明之主要目的是提供一種「高解析空間角度掃描雷達」,以避免現有相位陣列雷達所存在之互耦問題。
為達成前述目的,本發明的高解析空間角度掃描雷達,包含有:複數個天線單元,在每個天線單元的信號傳輸路徑上設置一個對應的移相
器,該多數個移相器與一混波器耦接,其中:兩相鄰天線單元之間維持一距離d,該距離d大於該無線信號二分之一的波長λ。
本發明之雷達系統當應用於接收信號,可縮短掃描時間並提高接收解析度;當應用於發射信號,可調整相對較大角度的相位差,而控制信號波束在空間中產生較小角度的改變,移相器更易於設計製作。
11a~11d:天線單元
12:移相器
13:混波器
51:天線單元
52:移相器
圖1:本發明的架構示意圖。
圖2A~2C:本發明以偶極天線(dipole antenna)為例,藉由調整不同相位差,得到不同角度之波束。
圖3A~3C:本發明以平片天線(patch antenna)為例,藉由調整不同相位差,得到不同角度之波束。
圖4A~4C:本發明陣列雷達改變掃描波束方位之示意圖。
圖5A:傳統相位陣列雷達(Phased Array Radar)之示意圖。
圖5B:相位陣列雷達之波束指向性示意圖。
圖6:相位陣列雷達之互耦效應的示意。
請參考圖1所示,為本發明雷達系統的架構示意圖,該雷達系統100的架構為一主動式相位陣列天線,可作為信號發射或信號接收系統,在此實施例中,包含有多數個天線單元11a~11d、多數個移相器12(phase shifter)及至少一個混波器13,以下說明以第一天線單元11a~第四天線單元11d為例,但天線單元的數量不以此為限。
各天線單元11a~11d為發射信號或接收信號的元件,在每個天線單元11a~11d的信號傳輸路徑上設置一個對應的移相器12,該多數個移相器12
與該混波器13耦接。以發射系統為例,主信號通過混波器13耦合至各個移相器12,再經過各天線單元11a~11d向外輻射出去;當改變移相器12的參數,使各個天線單元11a~11d上的信號具有適當的相位,令相鄰天線單元11a~11d之間的信號具有一形位差ψ,即可產生所需的波束。
在本發明中,為了降低各天線單元11a~11d之間的互耦效應(mutual coupling),兩相鄰天線單元11a~11d之間的直線相對距離L皆為等距離且該距離大於傳輸信號波長(λ)的二分之一,即L>1/2 λ。即第一天線單元11a與第二天線單元11b之間的相對距離L大於傳輸信號波長(λ)的二分之一,第二天線單元11b與第三天線單元11c之間的相對距離L也是大於傳輸信號波長(λ)的二分之一。
請參考圖2A~2C所示,以下利用4個偶極天線單元(Dipole)模擬該第一天線單元11a~第四天線單元11d。假設傳輸信號(操作頻率)為3GHz,則波長為λ=100mm,相鄰兩天線單元11a~11d之間的距離L定為0.9倍的波長λ(L=0.9 λ=90mm),當改變相鄰天線單元11a~11d之間的相位差(ψ),即可改變波束的角度(θ),相位差與角度之間的關係式如下:
以圖2A的波束為例,為了產生15度角的波束(θ=15度),根據上式,可以計算出相鄰天線單元11a~11d之間所需的相位差ψ約為83.8度(0.47 π),因此,在設計天線時,以第一天線單元11a的相位為參考點(零度),第二天線單元11b與第一天線單元11a之間的相位差利用移相器12控制為約83.8度,第三天線單元11c相對於第一天線單元11a之間的相位差控制為約167.6度,第四天線單元11d相對於第一天線單元11a之間的相位差控制為約251.4度,可產生如圖2A所示的波束,其中主波束B1的角度約為15度。
以圖2B的波束為例,為了產生30度角的波束(θ=30度),根據上式,可以計算出相鄰天線單元11a~11d之間所需的相位差ψ約為162度(0.9 π),因此,在設計天線時,以第一天線單元11a的相位為參考點(零度),第二天線單元11b相對於第一天線單元11a的相位差約為162度,第三天線單元11c相對於第一天線單元11a的相位差為324度,依此類推,如此可產生如圖2B所示的波束,其中主波束B1的角度約為30度。其中,偶極天線的延伸軸向如箭號A所示,因為圖2A~2C均是將偶極天線置放在空間中進行模擬,因此可以完整看出偶極天線之完整波束。
以圖2C的波束為例,為了產生30度角的波束(θ=45度),根據上式,可以計算出相鄰天線單元11a~11d之間所需的相位差ψ約為229.1度(1.27 π),因此,在設計天線時,以第一天線單元11a的相位為參考點(零度),第二天線單元11b相對於第一天線單元11a的相位差約為229.1度,第三天線單元11c相對於第一天線單元11a的相位差為458.2度,依此類推,如此可產生如圖2C所示的波束,其中主波束B1的角度約為45度。
上述圖2A~2C證明藉由調整相鄰天線單元11a~11d之間的相位差ψ,即可改變波束的角度。另一方面,當改變相鄰天線單元11a~11d之間的相對距離L,則是調整波束的數量,即相當於改變波束的幾何形狀。
再請參考圖3A~3C所示,進一步以4個平片天線(patch antenna)模擬該第一天線11a至第四天線11d。假設傳輸信號的頻率(操作頻率)為2.45GHz,則波長為λ=122.5mm,相鄰兩個天線11a~11d之間的距離L設定為0.9倍的波長λ(d=0.9 λ=110mm)。
以圖3A的波束為例,為了產生15度角的波束(θ=15度),相鄰天線11a~11d之間所需的相位差ψ約為83.8度(0.47 π),因此,在設計天線時,以第一天線11a的相位為參考點(零度),第二天線11b相對於第一天線11a的相位差
約為83.8度,第三天線11c相對於第一天線11a的相位差為167.6度,第四天線11d相對於第一天線11a的相位差為251.4度,可產生如圖3A所示的波束,其中主波束B1的角度約為15度。
以圖3B的波束為例,為了產生30度角的波束(θ=30度),相鄰天線11a~11d之間所需的相位差ψ約為162度(0.9 π),因此,在設計天線時,以第一天線11a的相位為參考點(零度),第二天線11b相對於第一天線11a的相位差約為162度,第三天線11c相對於第一天線11a的相位差為324度,依此類推,如此可產生如圖3B所示的波束,其中主波束B1的角度約為30度,另一波束B2與主波束B1之間具有一張角。
以圖3C的波束為例,為了產生30度角的波束(θ=45度),相鄰天線11a~11d之間所需的相位差ψ約為229.1度(1.27 π),因此,在設計天線時,以第一天線11a的相位為參考點(零度),第二天線11b相對於第一天線11a的相位差約為229.1度,第三天線11c相對於第一天線11a的相位差為458.2度,依此類推,如此可產生如圖3C所示的波束,其中主波束B1的角度約為45度。
本發明將相鄰兩天線單元11a~11d之間的距離d加大後,雖然會因天線陣列響應(array response)數學的模糊(ambiguity)性,導致信號波束除了主波束B1之外,還會產生其它的波束(side beams)B2,但利用申請人所擁有之公告第I616064號「利用波的到達相位及時間差解算到達方向角的高精度解析方法」技術,可以計算出主波束的方向角。當天線單元11a~11d之間的距離L如下表所示,可能產生之方向角的數量(m)會隨著距離L增加而變多;舉例而言,當天線
單元11a~11d之間的距離L為二分之三信號波長時 λ,可能方向角的數量(m)為4。
如圖4A所示範例,當本發明實際應用時,因為可產生複數波束且只要設定好相鄰天線單元之間的相位差ψ及相鄰距離L,便可確定波束的幾何形狀,在一掃描平面進行掃描時只需要偏轉小幅度的角度,即可偵測出來源信號的方位,例如本發明以應用於接收信號為例,假設半波長為0.624mm,而兩天線單元之間的距離L=0.762mm,即略大於半波長,則雷達系統產生之兩波束B1、B2如圖4A、4B所示,兩波束B1、B2在空間中的角度因為是同步改變,因此兩波束的掃描範圍也是同步變化,若掃描空間以-90度~90度的平面來看,掃描整個平面只需要像圖4A、4B所示的改變波束角度,便可完成全部範圍的掃描(如圖4C所示),相較於傳統以單一波束從-90度逐漸掃描至+90度,本發明實際控制波束移動的範圍更小,可以有效縮短掃描時間。
此外,當信號的來相角(DOA)改變1度,接收的相位角的改變係大於1度(本範例中約3度),故接收的解析度可以提高。同理,當本發明的雷達
系統應用於發射信號,只要調整相位差約3度,便可在空間中改變信號波束的角度約為1度,因此移相器12更易於設計。
11a~11d:天線單元
12:移相器
13:混波器
Claims (8)
- 如請求項1所述之高解析空間角度掃描雷達系統,其中,藉由調整相鄰兩天線單元之間的距離d,以改變波束的數量。
- 如請求項1所述之高解析空間角度掃描雷達系統,其中,藉由調整相鄰兩天線單元之間的相位差,以改變波束的角度。
- 如請求項1所述之高解析空間角度掃描雷達系統,其中,兩相鄰天線單元之間的距離為等距離。
- 如請求項5所述之高解析空間角度掃描雷達系統的設計方法,其中,藉由調整相鄰兩天線單元之間的距離d,以改變波束的數量。
- 如請求項5所述之高解析空間角度掃描雷達系統的設計方法,其中,藉由調整相鄰兩天線單元之間的相位差,以改變波束的角度。
- 如請求項5所述之高解析空間角度掃描雷達系統的設計方法,其中,兩相鄰天線單元之間的距離皆為等距。
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