1 Изобретение относитс : теплотехническим измерени м и может быть использовано дл определени коэффицие та тегшопередачи образцов материалов Известны способы определени коэф фициента теплопередачи образцов мате риалов , включающие измерение тепловы потоков и температурных полей в исследуемых образцах 1 и 2., Недостатками способов вл ютс сложность и трудоемкость калориметрических и температурных измерений, также их сравнительно невысока точность . ; Известен способ определени коэф-. фициента теплопередачи образцов материалов , включающий нагрев образца, измерение подводимой при этом мощнос ти нагрева и параметров, характеризующих теплопередачу через образец Недостатка известного способа вл ютс сложность и относительна трудоемкость примен емых при .осуществлении способа операций дилатометрического измерений термодёфбрмаций и ограничение применимости способа электропровод щими материалам Образцы которых должны иметь форму jполых цилиндров Цель изоберетени - упрощение способа и обеспечение возможности измерени на образцах произвольной формы . .. Поставленна достигаетс тем, что в способе, включающем нагрев образца , измерение подводимой при этом;. мощности нагрева и параметров,характеризующих теплопередачу через образец, производ т двухкратный нагрев зташЭй-f кого газа в герметизированном цилиндрическом сосуде с образцом и без об- ;разца, при этом изменени 4V-объема газа в конце первого и второго нагревов должны быть равными, измер ют значени Р- и Ра подводимой мощносIти нагрева, а искомый коэффициент определ ют по Формуле - . V (Р/- Р) . где ji - коэффициент тепловрго расширени эталонного газа; R - радиус цилиндра герметизированного сосуда. Способ осуществл етс следующим образом. Образец исследуемого материала , электронагреватель ,помещают . в цили Л рическйй герметизированный сосуд, снабженньай мерным капилл ром. Внутренний объем сосуда, наполненный эталонным газом с известным коэффн- , циентом теплового расширени , сооб .щаетс с окружающей атмбсферой через мерный капилл р с размещенной внутринего каплей индикаторной жидкости. Сосуд погружают в жидкофазный поток хладагента с поддерживаемой посто нной температурой. Нулевым считают положение индикаторной капли до включени электронагревател , когда температура эталонного газа в сосуде не отличаетс от температуры хладаген Через электронагреватель в сосуде пропускают электрический ток и вызывают тепловое расширение эталонного газа на некоторую величину ДУ, опре .дел емую требуемой точностью измерений . Минимальна величина дУ определ етс точностьюизмерени линейных размеров положени индикаторной капли в мерном капилл ре. Максимальна величина AV ограничиваетс дополнительными погрешност ми, которые возникают из-за увеличени трудно учитываемых тепловых потерь, при больших значени х электрической мощности, подаваемой в электронагреватель. При достижении теплового равновеси S системе величину д V, (ji также мощность, подводимую к электронагревателю. Затем повтор ют те же операции, однако с исследуемым образцом в сосуде. При этом изменени объ ма эталонного газа в конце первого и второго нагрева должны быть равными. На основании полученных данных расчи тывают искомый, коэффициент теплопередачи по расчетной формуле, приведенной выше. В результате осуществлени предла гаемого способа существенно упрощают с измерительные операции за счет исключени сложных и трудоемких дила тометрических измерений, уменьшаютс объем и длительность аналитической обработки .вспомогательных .данных в результате исключени вычислений скоростей теплового расширени образцов, а также обеспечиваетс возможность измерени коэффициента теплопередачи образцов диэлектрических материалов произвольной формы. Формула, изобретени Способ определени коэффициента теплопередачи образцов материалов;, включающий нагрев образца, измерение подводимой при этом мощности нагрева и параметров, характеризующих теп- лопередачу через образец, о т л и ч а ю щ и йс тем, что, с целью упрощени и обеспечени возможности измер ени на образцах произвольной формы, производ т двухкратный нагрев эталонного газа в герметизированном цилиндрическом сосуде с образцом и без образца, с обеспечением равенства изменени д V-объема газа в конце Первого и второго нагревов, измер -ют значени Р и Pj подводимой мощности нагрева, а искомый коэффициент определ ют по формуле „ ft R. К - ДУ(Р - Pi) где Ь - коэффициент теплового рас: ширени эталонного газа; R - радиус цилиндра герметизированного сосуда. Источники информации, прин тые во внимание при экспертизе 1.Патент Великобритании № 1179911, кл. G 01 N , опублик. 1970. 2.Авторское свидетельство СССР № 265497, кл. G 01 N 25/18, 13.09.67. 3.Авторское свидетельство СССР 381Q10, кл. G 01 N 25/18, 13.08.71 (прототип).1 The invention relates to: heat engineering measurements and can be used to determine the coefficient of tag transfer of material samples. Methods are known for determining the heat transfer coefficient of samples of materials, including the measurement of heat fluxes and temperature fields in the samples 1 and 2 under study. The disadvantages of the methods are complexity and labor intensity. calorimetric and temperature measurements, their accuracy is also relatively low. ; There is a method for determining the coefficient. heat transfer sample of materials, including sample heating, measurement of the heating power supplied and parameters that characterize heat transfer through the sample. The disadvantage of this method is the complexity and relative laboriousness of the method used for the dilatometric measurements of thermodegrmations and limiting the applicability of the method to electrically conducting materials which must be in the form of j hollow cylinders. The purpose of the isobretenie is to simplify the method and provide measurements on samples of arbitrary shape. .. Delivered by the fact that, in the method involving heating the sample, the measurement of the supply ;. heating power and parameters characterizing the heat transfer through the sample, produce double gas of a gas sealed in a sealed cylindrical vessel with and without a sample, the change in the 4V gas volume at the end of the first and second heating should be equal, The values of P- and Pa are the input power of heating, and the desired coefficient is determined by the Formula -. V (P / - P). where ji is the coefficient of heat expansion of the reference gas; R is the radius of the cylinder sealed vessel. The method is carried out as follows. A sample of the material under study, an electric heater, is placed. in a cylindrical sealed pressure vessel equipped with a measuring capillary. The internal volume of the vessel, filled with a reference gas with a known coefficient of heat expansion, communicates with the surrounding atmosphere through a measuring capillary with a drop of indicator liquid inside. The vessel is immersed in a liquid phase refrigerant stream at a constant temperature. The zero position is considered to be the position of the indicator droplet before the electric heater is turned on, when the temperature of the reference gas in the vessel does not differ from the refrigerant temperature. The minimum value of dU is determined by the accuracy of the linear dimensions of the position of the indicator drop in the measuring capillary. The maximum value of AV is limited by additional errors that arise due to an increase in difficult to account for heat losses, with large values of electrical power supplied to the electric heater. When the thermal equilibrium S is reached in the system, the value of d V, (ji is also the power supplied to the electric heater. Then the same operations are repeated, however, with the test sample in the vessel. At that, the changes in the volume of the reference gas at the end of the first and second heating should be equal. Based on the data obtained, the desired heat transfer coefficient is calculated according to the calculation formula given above. As a result of the implementation of the proposed method, the measurement operations are significantly simplified by eliminating complicated and labor-intensive operations. tomometric measurements, reducing the volume and duration of analytical processing of auxiliary data as a result of eliminating calculations of the thermal expansion rates of the samples, as well as providing the possibility of measuring the heat transfer coefficient of samples of dielectric materials of arbitrary shape. measurement of the heating power supplied at the same time and parameters characterizing the heat transfer through This is due to the fact that, in order to simplify and enable measurement on samples of arbitrary shape, the reference gas is heated twice in a sealed cylindrical vessel with and without a sample, ensuring that the change is equal V-volumes of gas at the end of the First and Second heatings, measure the values of Р and Pj of the input heating power, and the desired coefficient is determined by the formula „ft R. K - DU (P - Pi) where b is the coefficient of heat distribution: reference width gas; R is the radius of the cylinder sealed vessel. Sources of information taken into account in the examination 1. UK Patent No. 1179911, cl. G 01 N, pub. 1970. 2. USSR author's certificate No. 265497, cl. G 01 N 25/18, 09.13.67. 3. Authors certificate of the USSR 381Q10, cl. G 01 N 25/18, 08.13.71 (prototype).