Изобретение относитс к области тепловых измерений и может быть использовано при исследовании теплофизических свойств покрытий в вакууме Известен способ измерени разност температур между противоположными поверхност ми покрыти с прмрщью двух параллельно расположенных в потоке жидкости пленочных датчиков температуры, на один из которых с двух сторон нанесено исследуемое покрытие 1. При этом способе непосредственно измер ют температуру только одной поверхности покрыти , что может быть сделано с высокой точностью, если считать, что между подложкой и нанесенным на нее покрытием имеетс идеальный тепловой контакт. Этот спо соб не может быть использован дл измерений в вакууме, необходимость которых вызвана тем, что теплофизические свойства многих материалов покрытий, имеющих пористую структуру в значительной степени завис т от степени разрежени среды. Известен способ измерени разности температур между противоположными сторонами покрыти в вакууме при действии на образец со стороны металлической подложки потока тепла с помощью датчиков температуры, один из которых располагаетс в подложке, другой крепитс на поверхности покрыти 2 . Однако этот способ совершенно не пригоден дл покрытий, толщина которых соизмерима с размерами датчика, так как приводит к большим ошибкам в измерени х. . Из известных способов наиболее близким по технической сущности к изобретению вл етс способ измерени разности температур между противоположными поверхност ми покрыти , нанесенного на металлическую подложку , заключающийс а том, что на образец , размещенный в вакууме, воздействуют посто нным тепловым потоком со стороны подложки, регистрируют изменение температуры подложки (металлической пластины) и дополнительной металлической пластины, наход щейс в контакте с покрытием 3. Однако при измерени х в вакууме термическое сопротивление контакта. покрыти с металлическими пластинами может быть соизмеримым или значитель но больше сопротивлени самого покрыти , что значительно уменьшает точ ность измерени . Сжатие с целью уменьшени контактного сопротивлений приводит к деформации образца и его разрушению. Цель изобретени - повышение точности измерени разности температур Поставленна цель достигаетс тем, что после нагрева образца его охлаждают до начальной температуры, воздействуют на образец тепловым потоком со стороны покрыти и регистрируют изменение температуры подложки , а искомую разность температур определ ют по разности зарегистрированных значений температуры в двух режимах нагрева в момент времени, пр котором регистрируемые значени тем ператур измен ютс линейно. ; Этот способ основан на использовании решени задачи распространени тепла в двухслойной пластине, одна из поверхностей которой теплоизолир В;ана,а на другую действует поток те ла посто нной мощности, в предположении , что теплопроводность материа ла подложки во много раз больше теп лопроводности покрыти , что позвол ет пренебречь изменением температур по толщине подложки. Изменение безр мерной температуры покрыти в квази стационной стадии нагрева тепловым пЬтоком, действующим со стороны под ложки, имеет вид , , . Г VvK 1 ®ч.--е РО)- iTTLFo - i, а в случае нагрева со стороны покры ти - ГР -AliLl QX-O O l-vK fо , K,Kj- . к ®,)- -itK 1 0 5ёГГкТГ i(%.tr)-ini - начальна тегмпе , jj . ратура образца t, начальна температура образца/ безразмерна координа та/ Fo--at|e критерий Фурье; а - коэффициент температу ропроводности / Т - врем , 6 - толщина / критерий Кирпичева; с - плотность теплового п тока , А - коэффициент теплопроводности , )|(Cpe.) подложки; Ср - объемна теплоемкость Из сопоставлени выражений (2) и (3) видно, что в случае нагрева образца со стороны подложки безразмер на избыточна температуры поверхности покрыти , будет измен тьс также, как и температура подложки ©,c-oS случае, если таким же потоком действовать со стороны покрыти , т.е. будет выполн тьс тождество 9., ,-9 которое в размерном виде можно записать как 04&,-c)rO(o,t:}/ (x,Cг)-to) избыточна температура образца. Помимо таких факторов, как неодномерность .температурного пол , зависимость теплофизических свойств от температуры, устран емых общеизвестными способами, решающую роль в отклонении условий эксперимента от теоретических играет конечность величины теплопроводности материала подложки , оценка вли ни которой сделана путем сравнени решени задачи дл случа , когда теплопроводность материала подложки стремитс к бесконечности , и аналогичного решени при конечном значении коэффициента теплопроводности материала подложки. Расчеты показали, что ошибка в измерении температуры д.© при р, меньшем Ъ )п / отношение тепловых сопротивлений подложки и покрыти ) в интервале изменений К от 0,1 до 10 не превышает 1%. Проведение экспериментов з вакууме при давлении ниже мм рт.ст. и нагрев образца не более чем на (5-7)С позвол ет свести до минимума потери тепла со свободной поверхности образца . При проведении измерени предпочтительно использовать бесконтактный способ нагрева лучистым потоком. В этом случае дл выполнени условий равенства потоков необходимо предварительно измерить величину интегрального коэффициента поглощени свободных поверхностей покрыти и подложки при выбранной температуре. Измерение разности температур данным способом осуществл ют следующим образом. Образец с предварительно измеренными коэффициентами поглощени лучистой энергии свободных поверхностей покрыти и подложки, помещенный в термостатическую вакуумную камеру, нагревают лучистым потоком со стороны подложки, регистриру при этом изменение температуры подложки во времени до тех пор, пока эта зависимость не станет линейной. После этого между источником и образцом помещают датчик лучистого потока, замер ;ют величину падающего потока и устанавливают с учетом коэффициента поглощени поверхности покрыти величи