37 полнительно возбуждают его переменнь1М током другой частоты, а из выходной ЭДС выдел ют составл ющую с частотой, равной кратному целому разности частот iOKOB возбуждени , по амплитуде которого и суд т р значении измер емого параметра пол . Возбуждение сердечника двум переменными токами разных частот и выделение составл ющей ЭДС раэ йбстйбГй частоты или кратных ей частот повышают точность измерений, поскольку в данном случае можно не учитывать вли ние четных гармоник в упом нутых переменных токах возбуждени , ,; : , Амплитуды токов возбуждени уста .навливают. одинаковыми, амплитуду огиба ющей суммы токов выбирают не менее, чем в 2,5 раза превышающей значение т ка насыщени сердечника, и настраивают измерительную обмотку, охватывающую сердечник, в резонанс наосновную раэностную частоту. Благодар этому резко возрастает чувствительность преобразовател и отношение сигнал/помеха, что также приводит к повышению точности из мерени . На. фиг. 1 приведены , по сн ющие принцип модул ции магнитной проницаемости сердечника; на фиг. 2 - кривые характеризующие глубину модул ции проницаемости сердечника по основной и вто рой гармонике разностной частоты; на фиг, 3 - функциональна схема устройства дл реализации данного способа. Предлагаемый способ измерени параметров слабого посто нного или медленно; измен ющегос магнитного пол основан на том (фиг, 1), что ферромагнитный серДечнИк, нар ду с возбу кДёнйём переменным током одйой частоты сц, дополнительно возбумсдают перёмёШ1Ь м ioJKOM Другой to 2, причём из 1зь1ходной ЭДС выдел ют сьставл юшую с частотой п л , равную кратному целому п разности указанных частот,Л-UJ,-си С достаточной точностью крива на I .,:.--..,,«i«sn,-.-:.:-. магничивани сердечника В(Н) описываетс однозначной нечетной функцией, а его дифференпйалбнй магштна проницаемость - П - образной четной функцией (фиг. 1 а). При возбуждении сердеч ника токами 4(М 1го/ 4 и i,2.W-lm sinuj t получают огибаюущую суммы (суперпозиции ) этах токов или напр женностей пол возбуждени с частотой .-,, (фиг, Тогда зависимость , 4 гдеН - напр женвость суммарного возбуждени , будет также иметь в своем спектральном составе частоту S1 , т.е. можно говорить о модул ции магнитной проницаемости с частотой О. (составл юща с частотой Я показана на фиг, 1в пунктиром). Поэтому , при наличии измер емого пол Н в выходной ЭДС также по витс составл юща с частотой и (фиг. 1 г). Аппроксимиру зависимость ) укороченным полиномом третьей степени B oiH-bH, где а и & - положительные коэффициенты аппрсжсимапии, получают H.MV-fW«- W,r,,°« Поскольку в обшем случае (при продольном возбуждении) e -vs/Syo o dfT - количество витков измерительно обмотки; -площадь поперечного сечени сердечника; -напр женность измер емого посто нного пол ; ро - миг Нйтйа посто нна , то соответствующа ЭДС будет равна: e(l)-35lwSbvA W H H s-mSli Из формулы (2) видно, что амплитуда составл ющей ЭДС с частотой 9. пропорциональна напр женности измер емого Нол HO и амплитудам напр женности Нти Н пол возбуждени . В отсутствии измер емого пол (Н(), или при равенстве нулю одной иэ составл ющих суммы токов возбуждени (т.е. приНп1 0 или ). ЭДС с частотой 5J также будет равна нулю,. Таким образом, возбуждение сердечника двум переменными токами разных частот и выделение составл ющей ЭДС разностной частоты или кратных ей частот приводит к повышению точности измерений , так как эти составл ющие обусловлены только наличием измер емогЬ по-. л , а не ложных четных гармоник, содержащихс в токах возбуждени . Аппроксимиру кривую В (Н) не укороченным полиномом, а (Многочленом нечетных степеней, получают в спектральном состава у (t ) и t ( t ) не только .частоту $1 , но и кратные ей частоты . где 1,2,3,.,. -цепью числа. Амплитуда каждой из частот п SI будет зависеть от отношени nift/Is (равно , ), где1гг 91.- амплитуды огибающей суммы токов воэбужаен , IQ значение тока насыщени сердечника. Бсли1гг,д-1,то максимальна глубина модул ции проницаемости у на основной частоте Si (i 1) будет достигнута при1(,4, а на частоте 2Sl при1тйЛо 2,5 (фиг. 2). Выбира второй режим возбуждени и Застраива измерительную обмотку в резонанс на основную частоты ft , получают услови при которых резко; возрастает чувствительность преобразовател к измер емому полю, поскольку его выходна индуктивность измен етс с часто той 2 Si, благодар чему в контуре возникает параметрическое усиление сигнала с частотой О. ; резко возрастает отношение сигнал-покгеха, так как, нар ду с уве личением чувствительности преобразовате л , осуществл етс подавление составл ю |щих ЭДС с частотамиnixr НПО, где п 1,2,3.... - целые числа. Благодар повышению чувствительност и отношени сигнал/помеха также повыша етс точность и:avIepeний. Схема устройства (фиг. З) дл реализа1ши данного способа содержит фёрро ,зонд 1, генераторы 2 и 3, конденсатор 4, фильтр 5 нижних частот, усилитель 6, синхронный детектор 7, линейный резисто 8, усилитель 9 тока (повторитель), детёктор 10, фазовращатель 11, регистрир щий прибор 12 и резистор 13. Устройство работает следующим образом , Ф розонд 1 возбуждаетс переменными токами двух различных частот UJ/I и Ш, вырабатываемыми генераторами 2 и 3. Амплитуды токов выбраны ра&ными , а отношение 2,5. Измерительна обмотка феррозонда 1 настроен в резонанб на частоту конденсатором 4. Сигнал с частотой , по вл ющийс на выходе феррозонда 1,при наличии иэ мер емого пол Н подаетс на фильтр 5 нижних частот, усиливаетс усилителем 6 и поступает на синхронный детектор 7 Напр жение коммутации синхронного детектора 7 формируетс следующим образом . Напр жение, пропорциональное сумм токов возбуждени , снимаетс с линейного резистора 8 и поступает на усилитель 9 тока (повторитель) с большим входным сопротивлением. Далее этот ток