Изобретение относитс к рефракто . метрии и может найти применение при исследовании распределени показател преломлени , плотности, температуры и их градиентов в прозрачной неоднородной среде. По основному авт.св. № 704339 известен способ регистрации пол гр диента показател преломлени , заключающийс в том, что в исследуемую неоднородную среду ввод т набор уэких параллельных пучков, измер ют углы отклонени этих пучков и по измеренной зависимости углов отклонени от координат определ ют поле градиента показател преломлени l Однако данный способ позвол ет получить только значение градиента показател преломлени и не дает абсолютного значени показател пре ломлени . В р де практических случаев необходимо знать распределение абсолютного значени показател пре ломлени . Цель изобретени - обеспечение одновременной регистрации абсолютного значени показател преломлени исследуемой неоднородной среды. Поставленна цель достигаетс те что согласно способу регистрации пол градиента показател преломлени на исследуемую неоднородную сре ду дополнительно направл ют наклонный пучок излучени , измер ют угол отклонени этого наклонного пучк а абсолютное значение показател пр«т млени п исследуемой неоднород ной среды в области прохождени наклонного пучка -определ ют из соотно шени . .fr--Uлf., n g tigcCVU . I ь к gpaa и (-g) (Ь /cos сс) (1) где et- угол мелзду наклонным пучком излучени и набором параллельных пучков; измеренное ранее значение градиента показател прелом лени ; U - длина пути параллельных пуч ков в неоднородной среде. Способ осуществл ют следующим образом, На исследуемую неоднородную среду направл етс набор параллельных узких пучков и дополнительный наклонный пучок, идущий под некоторым углом к набору параллельных. При прохождении через неоднородную, среду все пучки отклон ютс от первоначального направлени . По измеренным углам отклонени восстанавливаетс поле градиента показател преломлени и абсолютное значение показател преломлени следующим образом. Сначала по известной формуле рассчитываетс значени градиента показател преломлени дл разных координат X входа параллельных пучков в исследуемую неоднородную среду ,if..4 ( расчеты привод тс дл случа плоскопараллельной неоднородности), где угол отклонени пучка, идущего вдоль оптической оси длина пути пучка в неоднородной среде; показатель преломлени невоз мущенной среды. Далее дл координаты х (координаты входа наклонного пучка в неоднородную среду определ ют абсолютное значение показател тэеломлени формулы (1). На фиг. I представлена схема устройства дл осуществлени предлагаемого способа с формирователем наклонного пучка в виде делительного кубика с отражающим зеркалом; на фи:г.2 - то же,с формирователем наклонного пучка в виде призмы. Устройствоосостоит из лазера I, делительного кубика 2, поворотного зеркала 3, расщепител 4, блока 5 синхронизации,линзы 6 формировател и набора координатно-чувствительных фотоприемников 7. Дл получени дополнительного наклонного пучка служат делительный кубик и поворотное зеркало. Блок синхронизации необходим дл независимых измерений углов отклонений параллельных пучков и дополнительного . Узел дл расщеплени пучка может быть выполнен, например, в виде ультразвукового модул тора (УЗМ Рамана-Ната. ..- t При дифракции света на ультразвуковой волне образуетс веер расход щихс пучков, который преобразуетс с помощью линзы формировател в набор параллельных пучков. Так как УЗМ имеет конечные размеры, то дополнительный пучок света должен про йти через УЗМ, в противном случае резко возрастут габариты установки Поскольку такой наклонный пучок так же эследствие дифракции может дать веер расход щихс пучков, то необходимо возбуждать УЗМ короткими импульсами , а наклонный пучок должен пересекать плоскость УЗМ на рассто нии 1 C-V от основного, где Сврем импульса питани УЗМ, V - ско рость- распростр.анени ультразвука. После УЗМ Свет попадает на линзу формиррватед , расположенную таким образом, 4Tts веер расход щихс пучков преобразовываетс в набор параллельных , а дополнительный наклонный пучок продолжает оставатьс наклонным по отношению к оптической, оси устройства. В качестве измерительно го устройства ислользуготс координатно-чувствительные фотолриемники, число которых определ етс числом зондирующих пучков. Специальный эле тронный блок синхронизации подает импульсымалой длительности на УЗМ и обеспечивает независимое измерени углов отклонени набора параллельны пучков и дополнительного наклонного пучка. Устройство работает следующим об разом. . Пучок света, выход щий из лазера 1, делитс с помощью делительного кубика 2 на два пучка, один из кото рых продолжает распростран тьс вдо оптической оси прибора, а другой, отразившись от поворотного зеркала пер есечет оптическую ось под некото рым углом. В плоскости УЗМ рассто ние между пучками равно . При пода че короткого импульса вследствие ко нечности скорости распространени ультразвука в течение короткого промежутка времени оба пучка проход т через УЗМ, не испытьгеа дифракции . В этот момент времени с помощью координатно-чувствительного фотоприемника 7 измер ютс отклонени наклонного пучка света при прохождении через исследуемзгю неоднородную среду. Через врем f f/V, где 1 половина ширины УЗМ, ультразруксва. волна достигнет пучка, идущего вдол оптической оси, и в результате дк .фракции этого пучка получитс в ког 05 . 4 нечном счете набор параллельных пучков , зондирующих неоднородную среду. При прохождении через неоднородную среду эти пучки отклон тс от . первоначального направлени и электронный блок 5 синхронизации обеспечивает проведение измерени отклонений в этот же момент времени. При этом наклонный пучок проходит УЗМ, не испытыва дифракции. Через интервал , времени ультр азвукова волна достигнет наклонного пучка и дальнейшие измерени станут .невозможными . Таким образом, в результате измерений получают поле углов отклонений набора параллельных пучков и наклонного пучка. По измеренным зависимост м восстанавливают поле градиента показател преломлени и абсолютное значение показател преломлени . В случае, если исследуема неоднородна среда позвол ет сделать рассто ние между параллельными пучками значительным возможно блок формировани .наклонного пучка выполнить в виде призмы 8, поставленной на пути распространени одного из параллельных пучков. На фиг. 2 представлен другой вариант устройства дл осуществлени предлагаемого способа. Устройство состоит из лазера 1, расщепител 2, линзы 6 формировател , призмы 8 и на.бора координатно-чувствительных фотоприемников 7. Пучок света, выход щий из лазера 1, дифрагирует на УЗМ, который выполн ет роль расщепител 4, а за|Тем с помощью линзы 6 формировател превращаетс в набор параллельных пучков. Ка пути распространени одного из пучков поставлена призма 8, с помощью которой пучок отклон етс от первоначального направлени и падает на исследуемую неоднородную . среду под некоторым углом к оптической оси устройства. Таким образом наклонньй пучок формируетс из одного пучка из набора параллельных. Дл измерени углов отклонени зондирующих пучков после прохождени через неоднородную среду служит набор координатно-чувствительных фотоприемников 7. Техническа эффективность предлагаемого способа заключаетс в том, что с помощью одного устройства возможно роведение измерений разных характеригтик неоднородной среды, а именно градиента показател преломлени и абсолютного показател .преломлени . Устройство позвол ет проводить измерени других параметров неоднородной среды, привод щих к возникновению градиента показател преломлени , например градиента температуры.
X
/: