RU2647182C1 - Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости - Google Patents

Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости Download PDF

Info

Publication number
RU2647182C1
RU2647182C1 RU2016148413A RU2016148413A RU2647182C1 RU 2647182 C1 RU2647182 C1 RU 2647182C1 RU 2016148413 A RU2016148413 A RU 2016148413A RU 2016148413 A RU2016148413 A RU 2016148413A RU 2647182 C1 RU2647182 C1 RU 2647182C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
long line
media
tank
segments
interface
Prior art date
Application number
RU2016148413A
Other languages
English (en)
Inventor
Александр Сергеевич Совлуков
Original Assignee
Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук filed Critical Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук
Priority to RU2016148413A priority Critical patent/RU2647182C1/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2647182C1 publication Critical patent/RU2647182C1/ru

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01F—MEASURING VOLUME, VOLUME FLOW, MASS FLOW OR LIQUID LEVEL; METERING BY VOLUME
    • G01F23/00—Indicating or measuring liquid level or level of fluent solid material, e.g. indicating in terms of volume or indicating by means of an alarm
    • G01F23/22—Indicating or measuring liquid level or level of fluent solid material, e.g. indicating in terms of volume or indicating by means of an alarm by measuring physical variables, other than linear dimensions, pressure or weight, dependent on the level to be measured, e.g. by difference of heat transfer of steam or water
    • G01F23/28—Indicating or measuring liquid level or level of fluent solid material, e.g. indicating in terms of volume or indicating by means of an alarm by measuring physical variables, other than linear dimensions, pressure or weight, dependent on the level to be measured, e.g. by difference of heat transfer of steam or water by measuring the variations of parameters of electromagnetic or acoustic waves applied directly to the liquid or fluent solid material
    • G01F23/284—Electromagnetic waves

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Electromagnetism (AREA)
  • Thermal Sciences (AREA)
  • Fluid Mechanics (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Measurement Of Levels Of Liquids Or Fluent Solid Materials (AREA)

Abstract

Изобретение может быть использовано для высокоточного определения положения границы раздела двух сред, находящихся в емкости, в частности двух несмешивающихся жидкостей с разной плотностью. Техническим результатом является повышение точности измерений. В емкости со средами размещают вертикально два отрезка коаксиальной длинной линии, с оконечными горизонтальными участками фиксированной длины, скачкообразно заполняемыми средами и опорожняемыми при, соответственно, поступлении сред в емкость и их удалении из нее. Возбуждают в отрезках длинной линии электромагнитные колебания на разных резонансных частотах
Figure 00000090
и
Figure 00000091
, которым соответствуют разные распределения энергии электромагнитного поля стоячей волны, и измеряют эти резонансные частоты в зависимости от координаты положения границы раздела двух сред. Между параллельными наружными проводниками отрезков длинной линии возбуждают электромагнитные колебания как в отрезке двухпроводной длинной линии, имеющем на конце его горизонтального участка нагрузочное реактивное сопротивление, отличное от нагрузочных реактивных сопротивлений отрезков коаксиальной длинной линии, измеряют резонансную частоту
Figure 00000092
отрезка двухпроводной длинной линии и производят совместную функциональную обработку. 3 ил.

Description

Предлагаемое изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано для высокоточного определения положения границы раздела двух сред, находящихся в какой-либо емкости одна над другой и образующих плоскую границу раздела, в частности двух несмешивающихся жидкостей с разной плотностью, независимо от электрофизических параметров обеих сред.
Известны способы и устройства для измерения положения границы раздела двух сред в емкостях, основанные на применении отрезков длинных линий (коаксиальной линии, двухпроводной линии и др.) в качестве чувствительных элементов (Викторов В.А. Резонансный метод измерения уровня. М.: Энергия. 1969. 192 с.). Такой отрезок длинной линии размещается вертикально в емкости с контролируемыми средами, образующими в емкости границу раздела. Измеряя какой-либо его информативный параметр, в частности резонансную частоту электромагнитных колебаний, можно определить положение границы раздела двух сред. Недостатком таких способов измерения и реализующих их устройств является невысокая точность измерения, обусловленная зависимостью результатов измерения уровня от электрофизических параметров обеих или одной из сред, образующих границу раздела.
Известно также техническое решение (SU 460447, 10.04.1973), которое содержит описание двухканального устройства - уровнемера, в котором в двух независимых отрезках длинных линий с разными нагрузками на их на концах, образующих его измерительные каналы, возбуждаются электромагнитные колебания типа TEM на основной (1-й) гармонике. Их другие концы подсоединены к входам соответствующих вторичных преобразователей, выходы которых соединены с входом блока обработки информации, выход которого подключен к индикатору. Вдоль данных отрезков длинной линии имеет место разное распределение энергии электромагнитного поля стоячей волны, требуемое для получения информации об уровне жидкости независимо от ее электрофизических параметров. Измеряя их резонансные частоты
Figure 00000001
и
Figure 00000002
электромагнитных колебаний (являющиеся функциями уровня z жидкости и его диэлектрической проницаемости ε), можно найти уровень z из соотношения
Figure 00000003
где
Figure 00000004
и
Figure 00000005
- начальные (при z=0) значения
Figure 00000006
и
Figure 00000007
соответственно,
Figure 00000008
- длина данного отрезка длинной линии. Соотношение (1) обладает свойством инвариантности к величине ε и ее возможным изменениям.
Недостатком этого способа является невысокая точность измерения, главным образом, в области малых значений уровня, близких к нулевому значению. В этом случае при нулевом значении уровня (z=0) имеется неопределенность типа "0/0", а вблизи значения z=0 погрешность измерения резко возрастает, поскольку результат совместного преобразования резонансных частот (1) может принимать разные значения из-за возможных, даже малых, девиаций значений резонансных частот (преобразование (1) неустойчиво относительно возможных флуктуаций значений
Figure 00000009
и
Figure 00000010
).
Известно также техническое решение (RU 2473056 C1, 20.01.2013), в котором применяют отрезок длинной линии с оконечным горизонтальным участком, располагаемый вертикально отрезок длинной линии и заполняемый жидкостью в соответствии с ее уровнем в емкости. Горизонтальный участок отрезка длинной линии скачкообразно заполняется жидкостью и опорожняется при соответственно поступлении жидкости в емкость и ее удалении из нее. Возбуждая в отрезке длинной линии электромагнитные колебания на двух разных резонансных частотах, которым соответствуют разные распределения энергии электромагнитного поля вдоль данного отрезка длинной линии, измеряя эти резонансные частоты и производя их совместную функциональную обработку согласно соотношению, соответствующему именно этому способу измерения, можно определить значения уровня жидкости независимо от диэлектрической проницаемости жидкости. Недостатком этого способа является невысокая точность измерения при измерении положения границы раздела двух сред с непостоянными значениями электрофизических параметров вышерасположенной среды.
Известно также техническое решение (SU 1765712 A1, 10.10.1980), по технической сущности наиболее близкое к предлагаемому способу и принятое в качестве прототипа, в котором применяют два независимых отрезка длинной линии с оконечными горизонтальными участками разной длины, располагаемых вертикально отрезок длинной линии, и заполняемых жидкостью в соответствии с ее уровнем в емкости. Измеряя резонансные частоты этих отрезков длинной линии или фазовые сдвиги волн фиксированной частоты после их распространения вдоль этих отрезков длинной линии и производя их совместную функциональную обработку согласно математическим соотношениям, соответствующим именно этому способу измерения, можно определить значения уровня жидкости независимо от диэлектрической проницаемости жидкости.
Недостатком этого способа также является невысокая точность измерения при измерении положения границы раздела двух сред, в частности двух несмешивающихся жидкостей с разной плотностью, с непостоянными значениями электрофизических параметров вышерасположенной среды.
Техническим результатом настоящего изобретения является повышение точности измерения положения границы раздела двух сред в емкости.
Технический результат в предлагаемом способе измерения положения границы раздела двух сред в емкости, достигается тем, что в емкости со средами, одна над другой, образующими плоскую горизонтальную границу раздела, размещают вертикально два отрезка коаксиальной длинной линии, заполняемых средами в соответствии с их расположением в емкости, с оконечными горизонтальными участками фиксированной длины, скачкообразно заполняемыми средами и опорожняемым при, соответственно, поступлении сред в емкость и их удалении из нее, возбуждают в отрезках длинной линии электромагнитные колебания на разных резонансных частотах
Figure 00000011
и
Figure 00000012
, которым соответствуют разные распределения энергии электромагнитного поля стоячей волны вдоль данных отрезков длинной линии, и измеряют
Figure 00000013
и
Figure 00000014
в зависимости от координаты z положения границы раздела двух сред в емкости, отрезки коаксиальной длинной линии выполняют идентичными, имеющими оконечные горизонтальные участки одинаковой фиксированной длины, но разные нагрузочные реактивные сопротивления на концах этих горизонтальных участков, между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии возбуждают электромагнитные колебания как в отрезке двухпроводной длинной линии, имеющем на конце его горизонтального участка нагрузочное реактивное сопротивление, отличное от нагрузочных реактивных сопротивлений отрезков коаксиальной длинной линии, на третьей резонансной частоте
Figure 00000015
, которой соответствует иное, чем на резонансных частотах
Figure 00000016
и
Figure 00000017
, распределение энергии электромагнитного поля стоячей волны вдоль данного отрезка длинной линии, измеряют
Figure 00000018
в зависимости от координаты z и производят совместную функциональную обработку
Figure 00000019
,
Figure 00000020
и
Figure 00000021
согласно соотношению
Figure 00000022
, где
Figure 00000023
,
Figure 00000024
,
Figure 00000025
- начальные (в отсутствие обеих сред в емкости) значения
Figure 00000026
,
Figure 00000027
и
Figure 00000028
соответственно.
Предлагаемый способ поясняется чертежами на фиг. 1, фиг. 2 и фиг. 3.
На фиг. 1 приведена схема устройства для реализации способа.
На фиг. 2 показано распределение напряженности электрического поля стоячей волны вдоль трех отрезков длинной линии.
На фиг. 3 приведены графики зависимостей резонансных частот от положения границы раздела двух сред, поясняющие предлагаемый способ.
Здесь показаны контролируемые среды 1 и 2, отрезки коаксиальной длинной линии 3 и 4, отрезок двухпроводной длинной линии 5, горизонтальные участки 6, 7 и 8, электронные блоки 9, 10 и 11, вычислительный блок 12, регистратор 13.
Способ реализуется следующим образом.
В емкости, содержащей расположенные одна над другой среды 1 и 2, образующие границу раздела, размещают вертикально три отрезка длинной линии: два отрезка коаксиальной длинной линии 3 и 4 и один отрезок двухпроводной длинной линии 5, который образован наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии 3 и 4. Отрезки коаксиальной длинной линии 3 и 4 выполняют идентичными, имеющими одинаковые оконечные горизонтальные участки фиксированной длины z0, но разные нагрузочные реактивные сопротивления на концах этих горизонтальных участков. Между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии, вплоть до концов их горизонтальных участков, возбуждают электромагнитные колебания как в отрезке двухпроводной длинной линии 5, имеющем на конце его горизонтального участка длиной z0 нагрузочное реактивное сопротивление, отличное от нагрузочных реактивных сопротивлений отрезков коаксиальной длинной линии 3 и 4. Такое отличие обеспечивает отличие друг от друга трех зависимостей соответствующих резонансных частот отрезков длинной линии от координаты z границы раздела двух сред. При этом, за счет наличия горизонтальных участков у всех трех отрезков длинной линии, устраняется недостаток способа-прототипа - неопределенность результатов измерения значения z при его нулевом и близких к нему значениям при соответствующей, присущей данному способу, совместной функциональной обработке резонансных частот трех отрезков длинной линии.
Для осуществления способа измерения положения границы раздела двух сред 1 и 2 с использованием указанных трех отрезков длинной линии, являющихся резонаторами, возможна, в частности, следующая реализация устройства для этой цели. Один из отрезков однородной коаксиальной длинной линии 3 выполняют короткозамкнутым на нижнем конце (в этом случае реактивное сопротивление нагрузки равно нулю) - то есть на конце его горизонтального участка 6 - и разомкнутым на верхнем конце, другой отрезок однородной коаксиальной длинной линии 4 выполняют разомкнутым на нижнем конце (в этом случае реактивное сопротивление нагрузки равно бесконечности) - то есть на конце его горизонтального участка 7 (фиг. 1). Третий отрезок длинной линии - отрезок двухпроводной длинной линии 5 - имеет на конце его горизонтального участка 8 реактивное сопротивление в виде сосредоточенной индуктивности. При этом горизонтальные участки 6, 7 и 8 соответствующих отрезков длинной линии 3, 4 и 5 заполняются контролируемой средой 1 скачкообразно и опорожняются при, соответственно, поступлении сред в емкость и их удалении из емкости.
С помощью высокочастотных генераторов, входящих в состав электронных блоков 9, 10 и 11 соответственно, в отрезках длинной линии 3, и 4, и 5, возбуждают электромагнитные колебания основного TEM-типа на резонансных частотах
Figure 00000029
,
Figure 00000030
и
Figure 00000031
соответственно. В этих же электронных блоках осуществляют также измерение соответствующих резонансных частот
Figure 00000032
,
Figure 00000033
и
Figure 00000034
. Далее осуществляют в вычислительном блоке 12 их совместное преобразование с целью определения положения границы раздела двух сред 1 и 2 в емкости независимо от значений диэлектрической проницаемости обеих сред 1 и 2. С выхода вычислительного блока 12 данные о текущем значении положения границы раздела двух сред 1 и 2 поступают в регистратор 13.
Распределение напряженности электрического поля стоячей волны в этих трех отрезках длинной линии 3, 4 и 5 показано на фиг. 2 соответствующими линиями a, b и c. Линии a и b соответствуют четвертьволновым отрезкам длинной линии 3 и 4, линия c - отрезку длинной линии с равномерным распределением вдоль него напряженности электрического поля (Викторов В.А., Лункин Б.В., Совлуков А.С. Высокочастотный метод измерения неэлектрических величин. М.: Наука. 280 с. С. 50-59).
Для отрезков длинной линии, длина вертикальной части каждого из которых имеет длину
Figure 00000035
и на конце удлинение в виде горизонтального участка фиксированной длины z0, возбуждаемых на, соответственно, резонансных частотах
Figure 00000036
,
Figure 00000037
и
Figure 00000038
электромагнитных колебаний, зависимость этих резонансных частот от координаты z границы раздела двух сред можно выразить следующими соотношениями:
Figure 00000039
Figure 00000040
Figure 00000041
где
Figure 00000042
,
Figure 00000043
,
Figure 00000044
- начальные (при отсутствии в емкости обеих сред, образующих границу раздела) значения
Figure 00000045
Figure 00000046
и
Figure 00000047
соответственно; ε1 и ε2 - диэлектрическая проницаемость вышерасположенной и нижерасположенной сред соответственно;
Figure 00000048
U1(ξ), U2(ξ) и U3(ξ) - напряжение в точке с координатой ξ соответствующего отрезка линии, возбуждаемого на резонансных частотах
Figure 00000049
,
Figure 00000050
и
Figure 00000051
соответственно.
Соотношения (2), (3) и (4) позволяют путем их совместного преобразования
Figure 00000052
определить положение (координату z) границы раздела двух сред 1 и 2 в емкости независимо от значений диэлектрической проницаемости ε1 и ε2 нижерасположенной и вышерасположенной сред 1 и 2 соответственно. Это соотношение является инвариантным по отношению к ε1 и ε2. В любой малой окрестности значения z=0 функция A(z) имеет конечное значение. Это подтверждает, что предлагаемый способ измерения обеспечивает высокую точность измерения при любых значениях координаты z, включая его малые, вблизи нуля, значения.
Если отрезок длинной линии короткозамкнут на нижнем конце и разомкнут на верхнем конце (в нем электромагнитные колебания возбуждают на резонансной частоте
Figure 00000053
), то в этом случае распределение напряжения вдоль него на основном типе колебаний, возбуждаемом в рассматриваемом отрезке длинной линии, определяется следующим образом:
Figure 00000054
Если отрезок длинной линии разомкнут на нижнем конце и короткозамкнут на верхнем конце (в нем электромагнитные колебания возбуждают на резонансной частоте
Figure 00000002
), то в этом случае распределение напряжения вдоль него на основном типе колебаний, возбуждаемом в рассматриваемом отрезке длинной линии, определяется следующим образом:
Figure 00000055
В отрезке двухпроводной длинной линии, имеющем на нижнем конце индуктивное сопротивление определенной величины (в нем электромагнитные колебания возбуждают на резонансной частоте
Figure 00000056
), распределение напряжения вдоль него является равномерным:
Figure 00000057
В результате будем иметь:
Figure 00000058
Figure 00000059
Figure 00000060
На фиг. 3 приведены (качественно) графики зависимостей
Figure 00000061
,
Figure 00000062
и
Figure 00000063
от
Figure 00000064
для данного способа. Как видно на фиг. 3,
Figure 00000065
,
Figure 00000066
и
Figure 00000067
имеют разные значения вблизи z=0; при z=0 имеет место скачкообразное изменение этих значений вследствие заполнения горизонтального участка отрезка длинной линии. Практически же при весьма малых значениях z имеет место существенное отличие значений
Figure 00000068
,
Figure 00000069
и
Figure 00000070
. В случае способа-прототипа при z=0 значения
Figure 00000071
,
Figure 00000072
и
Figure 00000073
является одними и теми же, равными единице, что приводит к неопределенности (значительной погрешности измерения) в определении измеряемого значения z в точке z=0 и ее окрестности.
В вышеприведенных формулах следует использовать вместо ε1 и ε2 значения эффективной диэлектрической проницаемости εэфф1 и εэфф2 соответственно, при применении отрезка длинной линии, по меньшей мере, один из проводников которой покрыт диэлектрической оболочкой определенной толщины (Викторов В.А., Лункин Б.В., Совлуков А.С. Высокочастотный метод измерения неэлектрических величин. М.: Наука. 280 с. С. 125-131). В этом случае возможно измерение положения границы раздела двух сред с произвольными электрофизическими параметрами (диэлектрической проницаемости, электропроводности) независимо от их значений для обеих сред и возможных изменений в процессе измерения.
Таким образом, данный способ позволяет определять положение границы раздела двух сред в емкости независимо от электрофизических параметров обеих сред.

Claims (1)

  1. Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости, при котором в емкости со средами, одна над другой, образующими плоскую горизонтальную границу раздела, размещают вертикально два отрезка коаксиальной длинной линии, заполняемые средами в соответствии с их расположением в емкости, с оконечными горизонтальными участками фиксированной длины, скачкообразно заполняемыми средами и опорожняемыми при, соответственно, поступлении сред в емкость и их удалении из нее, возбуждают в отрезках длинной линии электромагнитные колебания на разных резонансных частотах
    Figure 00000074
    и
    Figure 00000075
    , которым соответствуют разные распределения энергии электромагнитного поля стоячей волны вдоль данных отрезков длинной линии, и измеряют эти резонансные частоты в зависимости от координаты положения границы раздела двух сред в емкости, отличающийся тем, что отрезки коаксиальной длинной линии выполняют идентичными, имеющими одинаковые оконечные горизонтальные участки фиксированной длины, но разные нагрузочные реактивные сопротивления на концах этих горизонтальных участков, между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии возбуждают электромагнитные колебания как в отрезке двухпроводной длинной линии, имеющем на конце его горизонтального участка нагрузочное реактивное сопротивление, отличное от нагрузочных реактивных сопротивлений отрезков коаксиальной длинной линии, на третьей резонансной частоте
    Figure 00000076
    которой соответствует иное, чем на резонансных частотах
    Figure 00000077
    и
    Figure 00000078
    , распределение энергии электромагнитного поля стоячей волны вдоль данного отрезка длинной линии, измеряют
    Figure 00000079
    в зависимости от координаты z и производят совместную функциональную обработку
    Figure 00000080
    ,
    Figure 00000081
    и
    Figure 00000082
    согласно соотношению
    Figure 00000083
    , где
    Figure 00000084
    ,
    Figure 00000085
    ,
    Figure 00000086
    - начальные (в отсутствие обеих сред в емкости) значения
    Figure 00000087
    ,
    Figure 00000088
    и
    Figure 00000089
    соответственно.
RU2016148413A 2016-12-09 2016-12-09 Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости RU2647182C1 (ru)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2016148413A RU2647182C1 (ru) 2016-12-09 2016-12-09 Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2016148413A RU2647182C1 (ru) 2016-12-09 2016-12-09 Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2647182C1 true RU2647182C1 (ru) 2018-03-14

Family

ID=61629449

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2016148413A RU2647182C1 (ru) 2016-12-09 2016-12-09 Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2647182C1 (ru)

Cited By (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2702698C1 (ru) * 2018-12-19 2019-10-09 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Способ измерения положения границ раздела между компонентами трехкомпонентной среды в емкости
RU2757759C1 (ru) * 2021-03-01 2021-10-21 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Способ измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в емкости
RU2762069C1 (ru) * 2021-03-01 2021-12-15 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Устройство для измерения уровня диэлектрической жидкости в емкости
RU2768556C1 (ru) * 2021-03-15 2022-03-24 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Устройство для измерения уровня жидкости в резервуаре
RU2774218C1 (ru) * 2021-08-27 2022-06-16 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Способ измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в резервуаре

Citations (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU1698647A1 (ru) * 1989-08-22 1991-12-15 Предприятие П/Я Р-6155 Устройство дл измерени положени границы раздела двух сред
JP2000241232A (ja) * 1999-02-19 2000-09-08 Tokimec Inc 界面計測方法及びマイクロ波界面計
DE19958584C1 (de) * 1999-11-08 2001-02-01 Krohne Sa Füllstandmessgerät
RU2178151C1 (ru) * 2000-05-30 2002-01-10 Институт проблем управления РАН Устройство для определения уровня жидкости в сосуде
EP1186869A2 (de) * 2000-09-06 2002-03-13 VEGA Grieshaber KG Füllstandsmessvorrichtung

Patent Citations (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU1698647A1 (ru) * 1989-08-22 1991-12-15 Предприятие П/Я Р-6155 Устройство дл измерени положени границы раздела двух сред
JP2000241232A (ja) * 1999-02-19 2000-09-08 Tokimec Inc 界面計測方法及びマイクロ波界面計
DE19958584C1 (de) * 1999-11-08 2001-02-01 Krohne Sa Füllstandmessgerät
RU2178151C1 (ru) * 2000-05-30 2002-01-10 Институт проблем управления РАН Устройство для определения уровня жидкости в сосуде
EP1186869A2 (de) * 2000-09-06 2002-03-13 VEGA Grieshaber KG Füllstandsmessvorrichtung

Cited By (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2702698C1 (ru) * 2018-12-19 2019-10-09 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Способ измерения положения границ раздела между компонентами трехкомпонентной среды в емкости
RU2757759C1 (ru) * 2021-03-01 2021-10-21 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Способ измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в емкости
RU2762069C1 (ru) * 2021-03-01 2021-12-15 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Устройство для измерения уровня диэлектрической жидкости в емкости
RU2768556C1 (ru) * 2021-03-15 2022-03-24 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Устройство для измерения уровня жидкости в резервуаре
RU2774218C1 (ru) * 2021-08-27 2022-06-16 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Способ измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в резервуаре
RU2791866C1 (ru) * 2022-08-12 2023-03-14 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Устройство для измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в емкости

Similar Documents

Publication Publication Date Title
RU2647182C1 (ru) Способ измерения положения границы раздела двух сред в емкости
RU2578749C1 (ru) Способ определения положения границы раздела двух веществ в емкости
RU2473889C1 (ru) Способ измерения физической величины
RU2626409C1 (ru) Способ измерения физических свойств жидкости
RU2706455C1 (ru) Способ измерения положения границы раздела двух веществ в резервуаре
RU2702698C1 (ru) Способ измерения положения границ раздела между компонентами трехкомпонентной среды в емкости
RU2698575C1 (ru) Способ измерения положения границы раздела двух веществ в резервуаре
RU2473052C1 (ru) Устройство для измерения уровня диэлектрической жидкости в емкости
RU2752555C1 (ru) Способ определения положения границы раздела двух жидкостей в резервуаре
RU2774218C1 (ru) Способ измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в резервуаре
RU2534747C1 (ru) Устройство для измерения физических свойств жидкости в емкости
RU2757759C1 (ru) Способ измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в емкости
RU2426076C1 (ru) Устройство для измерения уровня жидкости
RU2768556C1 (ru) Устройство для измерения уровня жидкости в резервуаре
RU2620780C1 (ru) Способ определения положения границ раздела между компонентами трехкомпонентной среды в емкости
RU2645836C1 (ru) Способ определения уровня жидкости в емкости
RU2762069C1 (ru) Устройство для измерения уровня диэлектрической жидкости в емкости
RU2753830C1 (ru) Способ измерения положения границы раздела двух жидкостей в емкости
RU2794447C1 (ru) Устройство для измерения уровня диэлектрической жидкости в емкости
RU2778284C1 (ru) Устройство для измерения уровня диэлектрической жидкости в резервуаре
RU2434229C1 (ru) Устройство для измерения физических свойств жидкости
RU2791866C1 (ru) Устройство для измерения положения границы раздела двух диэлектрических сред в емкости
RU2647186C1 (ru) Способ измерения положения границ раздела между компонентами трехкомпонентной среды в емкости
RU2536184C1 (ru) Концентратомер
RU2473056C1 (ru) Способ определения уровня жидкости в емкости