RU2614739C1 - Способ создания образцов с заранее заданной термо-эдс, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую - Google Patents
Способ создания образцов с заранее заданной термо-эдс, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую Download PDFInfo
- Publication number
- RU2614739C1 RU2614739C1 RU2015144116A RU2015144116A RU2614739C1 RU 2614739 C1 RU2614739 C1 RU 2614739C1 RU 2015144116 A RU2015144116 A RU 2015144116A RU 2015144116 A RU2015144116 A RU 2015144116A RU 2614739 C1 RU2614739 C1 RU 2614739C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- sample
- emf
- doped
- thermo
- calculated
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Hard Magnetic Materials (AREA)
- Crystals, And After-Treatments Of Crystals (AREA)
Abstract
Изобретение относится к электротехнике, а именно к области прямого преобразования тепловой энергии в электрическую энергию, и может быть использовано для получения образцов магнитных полупроводников - легированных манганитов с заданной термо-ЭДС для последующего их использования в источниках автономного электропитания. Техническим результатом изобретения является возможность получения легированных манганитов с заранее заданной термо-ЭДС за счет изготовления образца определенного объема, рассчитанного на основании данных, полученных на расчетном образце аналогичного состава, и помещенного в условия, приближенные к условиям эксплуатации готового образца. Способ создания образцов с заранее заданной термо-ЭДС, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую, выполненных из легированных манганитов, имеющих формулу Re1-xMexMnO3, где Re - редкоземельные элементы, a Me - щелочноземельные металлы, при этом 0<x≤0.5, характеризуется тем, что из заготовки легированного манганита формируют образец объемом, предварительно рассчитанным по математической формуле на основании данных, полученных на расчетном образце аналогичного состава, и помещают в условия, приближенные к условиям эксплуатации готового образца. 4 з.п. ф-лы, 2 ил., 3 пр.
Description
Область техники
Изобретение относится к электротехнике, а именно к области прямого преобразования тепловой энергии в электрическую энергию, и может быть использовано для получения образцов магнитных полупроводников - легированных манганитов с заданной термо-ЭДС для последующего их использования в космической технике, химической, пищевой и легкой промышленности.
Уровень техники
Из литературных источников следует, что величина термо-ЭДС, возникающая между границами немагнитного однородного полупроводника, в котором существует градиент температур ΔТ, не зависит от объема образца, а зависит только от разности температур между его концами (см. А.Ф. Иоффе. Физика полупроводников. 1957, Из-во АН СССР).
Известны термоэлектрические магнитнополупроводниковые материалы - легированные манганиты, которые содержат около примесей микрообласти (ферроны) с кристаллической структурой, отличной от матрицы, в которых концентрируются носители заряда.
Эти материалы имеют структуру перовскита и описываются общей химической формулой Re1-xMexMnO3 (где Re - это редкоземельные элементы; Me - щелочноземельные металлы и 0<x≤0.5) (см. Hassen A., Magdal P. Correlation between structural, transport, and magnetic properties in Sm(1-x)AxMnO3 (A=Sr, Ca). Journal of Applied Physics, 101 (11), 2007, pp. 113917-1 - 113917-7; Joy Lija K., Shanmukharao Samatham, Senoy Thomas, Ganesan V., Salim Al-Harthi, Liebig A., Albrecht M., Anantharaman M.R. Colossal thermoelectric power in charge ordered lanthanum calcium manganites (La0.5Ca0.5MnO3). Journal of Applied Physics 116 (21), 2014, pp. 213701-1 - 213701-8; Sagar S., Ganesan V., Joy P,A., Thomas S., Liebig A., Albrecht M., Anantharaman M.R. Colossal thermoelectric power in Gd-Sr manganites. Europhysics Letters, 91(17), 2010, p. 12217008).
Максимальная величина термо-ЭДС в легированных манганитах наблюдается в районе температуры магнитного превращения - температуры Кюри: например, для Sm0.5Sr0.5MnO3 термо-ЭДС достигает 56 мкВ/К при 130 К; для La0.5Ca9.5MnO3 термо-ЭДС достигает 80 мВ/К при 58 К и для Gd0.5Sr9.5MnO3 термо-ЭДС достигает 34 мВ/К при 40 К.
Для того чтобы получить заданную термо-ЭДС в легированных манганитах, обычно прикладывают внешнее магнитное поле величиной до 13 кЭ, которое позволяет уменьшать термо-ЭДС. Таким образом, данный способ не позволяет создавать образцы легированных манганитов с заранее заданной термо-ЭДС и может использоваться только для уменьшения термо-ЭДС.
В уровне техники отсутствуют сведения о зависимости влияния объема образца легированного манганита на величину его термо-ЭДС.
Раскрытие изобретения
Задачей изобретения является разработка способа создания образцов из легированных манганитов с заранее заданными параметрами термо-ЭДС в пределах возможно допустимых значений термо-ЭДС в зависимости от используемого состава манганита.
Техническим результатом изобретения является возможность получения легированных манганитов с заранее заданной термо-ЭДС за счет изготовления образца определенного объема, рассчитанного на основании данных, полученных на расчетном образце аналогичного состава, и помещенного в условия, приближенные к условиям эксплуатации готового образца. Кроме того, найден состав манганита Sm0.7Sr0.3MnO3, обеспечивающий получение повышенного значения термо-ЭДС (90 мВ/К) при температуре в области температуры Кюри 87 К. В свою очередь легированные манганиты, полученные заявляемым способом и обладающие большой величиной термо-ЭДС, предпочтительно использовать для получения автономного электропитания, например, для автономной работы спутника.
Задача изобретения решается за счет того, что способ создания образцов с заранее заданной термо-ЭДС, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую, выполненных из легированных манганитов, имеющих формулу Re1-xMexMnO3, где Re - редкоземельные элементы, a Me - щелочноземельные металлы, при этом 0<x≤0.5, характеризуется тем, что из заготовки легированного манганита формируют образец объемом V, при этом данный объем V предварительно рассчитывают по формуле:
V=S/S0 [см3],
где S - заранее заданная термо-ЭДС [мВ/К];
S0 - величина термо-ЭДС эталонного (расчетного) образца, приходящаяся на единицу объема легированного манганита [мВ/К⋅см3], измеренная в температурных условиях, приближенных к условиям эксплуатации создаваемого образца.
Re - редкоземельный элемент - может представлять собой один из следующих элементов: La, Sm, Gd, Sc, Се, Pr, Nd, Pm, Eu, Tb, Dy, Ho, Er, Tm, Yb, Lu.
Me - щелочноземельный металл - может представлять собой один из следующих элементов: Sr, Са, Ва.
При осуществлении способа можно сформировать образец из заготовки способом бестигельной зонной плавки.
При осуществлении способа можно сформировать образец из заготовки способом керамической технологии.
Осуществление изобретения
Изобретение может быть осуществлено следующим образом.
Изготавливают расчетный образец выбранного легированного манганита, имеющего формулу Re1-xMexMnO3, где Re - это редкоземельные элементы, Me - щелочноземельные металлы, а 0<x≤0.5.
Данный (эталонный) расчетный образец может быть получен любым известным способом, например: способом бестигельной зонной плавки, или по керамической технологии, или путем формирования образца из заготовки выбранного манганита большего размера (объема) посредством удаления излишек. При этом не имеет значения геометрическая форма расчетного образца (цилиндр, шар, куб и т.п.), т.к. значение термо-ЭДС не зависит от его геометрической формы.
Ниже будут более подробно представлены варианты получения расчетного образца способом бестигельной зонной плавки и по керамической технологии.
Далее с помощью стандартных средств (вольтметра) измеряют величину термо-ЭДС [мВ/К] расчетного образца. Для этого вольтметр подключают к противоположным концам расчетного образца. Данное измерение проводят в температурных условиях, при которых будет эксплуатироваться создаваемый образец. Т.е. у расчетного образца и образца, предполагаемого к эксплуатации, должен быть схожий градиент температур, определяемый по формуле: 
, а также температура на одном из концов образца (T1, T2), где Т1 и Т2 - температуры на концах образца [K], а l - длина образца [см]. Термо-ЭДС измеряют в интервале температур от температуры жидкого азота [78 К], включающего район температуры Кюри, до 273 К. Данное измерение возможно также проводить в интервале температур от температуры жидкого гелия [4.2 К], включающего район температуры Кюри, до 273 К. Далее рассчитывают величину S0 - величину термо-ЭДС, приходящуюся на единицу объема [мВ/К⋅см3], расчетного образца.
После этого из заготовки выбранного манганита по любому известному способу формируют образец с объемом, требуемым для создания заданной термо-ЭДС - S, при этом данный объем V находят по формуле:
V=S/S0 [см3],
где S - заданная термо-ЭДС [мВ/К];
S0 - величина термо-ЭДС, приходящаяся на единицу объема легированного манганита [мВ/К⋅см3].
Данный образец может быть сформирован известными способами, перечисленными выше (способом бестигельной зонной плавки или по керамической технологии).
Формирование расчетного и эксплуатируемого образцов способом бестигельной зонной плавки и керамической технологии может быть реализовано по технологиям, представленным в открытых источниках публикации, например Металловедение, Пикунов М.В., Десипри А.И. 1980; М.: «Металлургия», 1980, с. 131; Бородулин В.Н. и др. «Конструкционные и электротехнические материалы». - М.: Высшая Школа, 1990, 102 с.
Созданный образец с заранее заданной термо-ЭДС используется в космической технике, химической, пищевой или легкой промышленности для преобразования тепловой энергии в электрическую посредством подключения к потребителю тока через конечные точки созданного образца, эксплуатируемого при заданных температурах.
Способ создания образцов с заранее заданной термо-ЭДС, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую, основан на нижеследующем.
В магнитных полупроводниках из-за выигрыша в энергии s-d обмена существуют особые магнитнопримесные состояния - ферроны. Это ферромагнитные микрообласти около примесей, в которых локализованы носители заряда и кристаллическая решетка сжата. Ферроны достигают максимального размера при повышении температуры до температуры Кюри, а при дальнейшем поднятии температуры быстро разрушаются. Это разрушение ускоряется под действием магнитного поля. В сильно разбавленных составах Re1-xMexMnO3 с величиной x, близкой к 0.5, в легированных манганитах существуют антиферромагнитные СЕ-типа микрообласти с зарядово-орбитальным упорядочением, в которых кристаллическая решетка сильнее искажена, чем в матрице (Kanamori J.В. Superexchange interaction and symmetry properties of electron orbitals. J. Phys. Chem. Solids, 10 (1). 1959, pp. 87-98). Эти области разрушаются в районе температуры Нееля и это разрушение ускоряется под действием магнитного поля. Таким образом, легированные манганиты, имеющие химическую формулу Re1-xMexMnO3 (где Re - это редкоземельные элементы, Me - щелочноземельные металлы, а 0<х≤0.5), представляют собой антиферромагнитную А-типа матрицу, в которой располагаются ферромагнитные или антиферромагнитные CE-типа микрообласти с измененной кристаллической решеткой и повышенной концентрацией носителей заряда.
Электрический ток, текущий в образце из магнитного полупроводника при измерении термо-ЭДС, вызывает эффект Пельтье на границах антиферромагнитной СЕ-типа микрообласти или микрообласти ферронного типа, то есть разность температур ΔT, которая в свою очередь создает на ней термо-ЭДС S1. От каждой микрообласти происходит вклад (S1-S2)ΔT в термо-ЭДС всего образца. Здесь S2 – термо-ЭДС образца при отсутствии таких микрообластей. Этот вклад влияет на эффективное значение S всего образца. Это означает, что в легированных магнитных полупроводниках, к которым относятся манганиты, величина термо-ЭДС может быть значительно повышена по сравнению с чистыми за счет увеличения концентрации примеси или за счет увеличения объема образца. Если при этом в образце наблюдается гигантская отрицательная магнетотермо-ЭДС 
, то нанокластеры ферронного типа и зарядово-орбитально упорядоченные вносят основной вклад в термо-ЭДС всего образца.
Вышесказанное подтверждается результатами измерения термо-ЭДС легированного манганита Sm0.7Sr0.3MnO3 (температурная зависимость термо-ЭДС в разных магнитных полях для данного манганита представлена на фиг. 1 и 2).
На фиг. 1 показана температурная зависимость термо-ЭДС в разных магнитных полях для первого образца Sm0.7Sr0.3MnO3 с геометрическими размерами 11×2.5×3 см, где S – термо-ЭДС, мВ/К; Т - температура, K.
На фиг. 2 показана температурная зависимость термо-ЭДС в разных магнитных полях для второго образца Sm0.7Sr0.9MnO3 с геометрическими размерами 5×2.5×3 см, который был получен разделением первого образца на 2 части.
Обозначения на фиг. 1 и фиг. 2 означают следующее: S – термо-ЭДС, мВ/К; Т - температура, K.
Из фиг. 1 и 2 следует, что при уменьшении длины данного образца (т.е. и объема образца) примерно в 2,2 раза термо-ЭДС также уменьшается в ~ 2,2 раза.
На фигурах также видно, что в районе температуры Кюри, равной 87 K, термо-ЭДС достигает величины 18 мВ/К и выше нее быстро спадает. Магнитное поле в 13.23 кЭ понижает термо-ЭДС на ~50%, то есть ускоряет разрушение ферронов в районе точки Кюри. Это подтверждает, что термо-ЭДС вызвана в основном ферронами. Поэтому величина термо-ЭДС в этом манганите определяется количеством ферронов в образце и прямо пропорциональна его объему.
Тем самым становится возможным значительно повышать величину термо-ЭДС, увеличивая объем образца. Увеличив длину образца (а, следовательно, и объем) в 5 раз, можно получить образец Sm0.7Sr0.3MnO3 с рекордной величиной термо-ЭДС ~ 90 мВ/К. Образец с заданными размерами можно получить представленными выше известными способами, например способом бестигельной зонной плавки, или по керамической технологии, или сформировать из заготовки большего объема путем удаления ее части для получения образца требуемого объема.
Пример 1. Формирование образца легированного манганита Sm0.7Sr0.3MnO3 с параметрами термо-ЭДС 60 мВ/К
В результате способом бестигельной зонной плавки был получен расчетный образец выбранного легированного манганита Sm0.7Sr0.3MnO3 с размером 1,1×0,25×0,3 см, т.е. V=0,0825 см3.
У данного расчетного образца измеряли вольтметром термо-ЭДС при температурах на концах образца Т1=78 K и Т2=90 K (условия эксплуатации создаваемого образца). Было получено значение 17,5 мВ/К.
Откуда S0 - величина термо-ЭДС, приходящаяся на единицу объема легированного манганита Sm0.7Sr0.3MnO3, S0=17,5/0,0825=212,12 мВ/К⋅см3.
Таким образом, для получения легированного манганита Sm0.7Sr0.3MnO3 с заранее заданной термо-ЭДС 60 мВ/К был сформирован образец объемом V=S/S0=60/212,12=0,283 см3. Образец был сформирован способом бестигельной зонной плавки.
Пример 2. Формирование образца из легированного манганита La0.5CaO0.5MnO3 с параметрами термо-ЭДС 60 мВ/К
Посредством удаления излишек готовой имеющейся заготовки у данного легированного манганита был получен расчетный образец с размером 1,0×1,0×1,0=1 см3.
У данного расчетного образца измеряли вольтметром термо-ЭДС при температурах на концах образца Т1=50 K и Т2=65 K (условия эксплуатации создаваемого образца). Было получено значение 80 мВ/К, откуда S0=80 мВ/К⋅см3.
Таким образом, для получения легированного манганита La0.5Ca0.5MnO3 с заранее заданной термо-ЭДС 60 мВ/К был сформирован образец объемом V=S/S0=60/80=0,75 см3. Данный образец был сформирован по керамической технологии.
Пример 3. Формирование образца легированного манганита Gd0.5Sr0.5MnO3 с параметрами термо-ЭДС 60 мВ/К
Посредством удаления излишек готовой имеющейся заготовки у данного легированного манганита был получен расчетный образец с размером 1,0×1,0×1,0=1 см3.
У данного расчетного образца измеряли вольтметром термо-ЭДС при температурах на концах образца T1=50 K и Т2=30 K (условия эксплуатации создаваемого образца). Было получено значение 34 мВ/К, откуда S0=34 мВ/К⋅см3.
Таким образом, для получения легированного манганита Gd0.5Sr0.5MnO3 с заранее заданной термо-ЭДС 60 мВ/К был сформирован образец объемом V=S/S0=60/34=l,76 см3. Данный образец объемом 1,76 см3 был сформирован по керамической технологии.
Все вышеприведенные примеры показывают возможность осуществления данного изобретения и не ограничивают возможность осуществления настоящего изобретения. Заявляемый способ создания образцов с заранее заданной термо-ЭДС для легированных манганитов будет работать не только с вышеуказанными соединениями, показанными в примерах, но и со всеми соединениями, которые описываются формулой Re1-xMexMnO3, где Re - это редкоземельные элементы, Me - щелочноземельные металлы, при этом 0<x≤0.5, при этом Re может представлять собой один из следующих элементов: La, Sm, Gd, Sc, Се, Pr, Nd, Pm, Eu, Tb, Dy, Ho, Er, Tm, Yb, Lu, a Me - может представлять собой один из следующих элементов: Sr, Са, Ва.
Таким образом, заявляемый способ решает поставленную задачу - разработку способа создания образцов с заранее заданным термо-ЭДС из легированных манганитов. Данный способ позволяет получить легированные манганиты с заранее заданной термо-ЭДС, а также получить легированные манганиты с большой величиной термо-ЭДС, что в свою очередь позволит получать электропитание автономно, например, для автономной работы спутника.
Claims (8)
1. Способ создания образцов с заранее заданной термо-ЭДС, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую, выполненных из легированных манганитов, имеющих формулу Re1-xMexMnO3, где Re - редкоземельные элементы, a Me - щелочноземельные металлы, при этом 0<x≤0.5, характеризующийся тем, что из заготовки легированного манганита формируют образец объемом V, при этом данный объем V предварительно рассчитывают по формуле
V=S/S0 [см3],
где S - заранее заданная термо-ЭДС [мВ/К];
S0 - величина термоЭДС расчетного образца, приходящаяся на единицу объема легированного манганита [мВ/К⋅см3], измеренная в температурных условиях, приближенных к условиям эксплуатации создаваемого образца.
2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что Re - редкоземельный элемент - представляет собой один из следующих элементов: La, Sm, Gd, Sc, Се, Pr, Nd, Pm, Eu, Tb, Dy, Ho, Er, Tm, Yb, Lu.
3. Способ по п. 1, отличающийся тем, что Me - щелочноземельный металл - представляет собой один из следующих элементов: Sr, Са, Ва.
4. Способ по п. 1, отличающийся тем, что формируют образец из заготовки способом бестигельной зонной плавки.
5. Способ по п. 1, отличающийся тем, что формируют образец из заготовки способом керамической технологии.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2015144116A RU2614739C1 (ru) | 2015-10-14 | 2015-10-14 | Способ создания образцов с заранее заданной термо-эдс, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2015144116A RU2614739C1 (ru) | 2015-10-14 | 2015-10-14 | Способ создания образцов с заранее заданной термо-эдс, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2614739C1 true RU2614739C1 (ru) | 2017-03-29 |
Family
ID=58506608
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2015144116A RU2614739C1 (ru) | 2015-10-14 | 2015-10-14 | Способ создания образцов с заранее заданной термо-эдс, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2614739C1 (ru) |
Citations (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS60164302A (ja) * | 1984-02-06 | 1985-08-27 | Ricoh Co Ltd | 金属酸化物磁性体及び磁性膜 |
| RU2282685C2 (ru) * | 2004-10-13 | 2006-08-27 | Институт общей и неорганической химии им. Н.С. Курнакова Российской академии наук | Магнитный полупроводниковый материал |
| CN102249658A (zh) * | 2011-06-09 | 2011-11-23 | 安徽大学 | 一种稀土永磁铁氧体材料及其制备方法 |
| GB2482880A (en) * | 2010-08-18 | 2012-02-22 | Vacuumschmelze Gmbh & Co Kg | Magnetocaloric heat exchange component and its method of manufacture |
| US20120326074A1 (en) * | 2010-03-10 | 2012-12-27 | Hitachi Metals, Ltd. | Sintered ferrite magnet and its production method |
| JP2013157543A (ja) * | 2012-01-31 | 2013-08-15 | Tdk Corp | 磁気冷凍用磁性材料 |
| CN104370539A (zh) * | 2013-09-12 | 2015-02-25 | 铜仁学院 | 一种高使用温度无铅ptcr陶瓷及其制备方法 |
| RU2548062C2 (ru) * | 2012-12-27 | 2015-04-10 | Общество с ограниченной ответственностью "СмС тензотерм Рус" | Термоэлектрический генератор на основе сульфида самария, легированного атомами семейства лантаноидов, и способ его изготовления (варианты) |
-
2015
- 2015-10-14 RU RU2015144116A patent/RU2614739C1/ru active
Patent Citations (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS60164302A (ja) * | 1984-02-06 | 1985-08-27 | Ricoh Co Ltd | 金属酸化物磁性体及び磁性膜 |
| RU2282685C2 (ru) * | 2004-10-13 | 2006-08-27 | Институт общей и неорганической химии им. Н.С. Курнакова Российской академии наук | Магнитный полупроводниковый материал |
| US20120326074A1 (en) * | 2010-03-10 | 2012-12-27 | Hitachi Metals, Ltd. | Sintered ferrite magnet and its production method |
| GB2482880A (en) * | 2010-08-18 | 2012-02-22 | Vacuumschmelze Gmbh & Co Kg | Magnetocaloric heat exchange component and its method of manufacture |
| CN102249658A (zh) * | 2011-06-09 | 2011-11-23 | 安徽大学 | 一种稀土永磁铁氧体材料及其制备方法 |
| JP2013157543A (ja) * | 2012-01-31 | 2013-08-15 | Tdk Corp | 磁気冷凍用磁性材料 |
| RU2548062C2 (ru) * | 2012-12-27 | 2015-04-10 | Общество с ограниченной ответственностью "СмС тензотерм Рус" | Термоэлектрический генератор на основе сульфида самария, легированного атомами семейства лантаноидов, и способ его изготовления (варианты) |
| CN104370539A (zh) * | 2013-09-12 | 2015-02-25 | 铜仁学院 | 一种高使用温度无铅ptcr陶瓷及其制备方法 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Anwar et al. | Enhanced relative cooling power of Ni1− xZnxFe2O4 (0.0⩽ x⩽ 0.7) ferrites | |
| Pecharsky et al. | Massive Magnetic-Field-Induced Structural Transformation in G d 5 G e 4 and the Nature<? format?> of the Giant Magnetocaloric Effect | |
| Dung et al. | Magnetoelastic coupling and magnetocaloric effect in hexagonal Mn–Fe–P–Si compounds | |
| Sologubenko et al. | Magnetothermal transport in the spin-1 2 chains of copper pyrazine dinitrate | |
| JP2013543652A (ja) | 改善された熱電性能指数を有するレアアースでドープされた材料 | |
| Tozri et al. | Influence of Pr-doping on magnetic phase transition and magnetocaloric effect of La0. 7− xPrxBa0. 3MnO3 manganite | |
| Akça et al. | Magnetocaloric properties of (La1− xPrx) 0.85 K0. 15MnO3 (x= 0.0, 0.1, 0.3 and 0.5) perovskite manganites | |
| Gorbunov et al. | Magnetic properties of a DyFe5Al7 single crystal | |
| Herrero et al. | Peculiar magnetocaloric properties and critical behavior in antiferromagnetic Tb3Ni with complex magnetic structure | |
| Niu et al. | Crystallography, magnetic properties and magnetocaloric effect in Gd4 (BixSb1− x) 3 alloys | |
| Niklowitz et al. | Field-induced non-Fermi-liquid resistivity of stoichiometric YbAgGe single crystals | |
| Fukuda et al. | Application of Doniach Diagram on Valence Transition in EuCu2 (Si x Ge1-x) 2 | |
| Lee et al. | Effect of sintering temperature on structure, magnetic and magnetocaloric properties of La0. 6Ca0. 4MnO3 manganite | |
| Venugopal et al. | Magnetization reversal in PrCrO3 | |
| RU2614739C1 (ru) | Способ создания образцов с заранее заданной термо-эдс, предназначенных для преобразования тепловой энергии в электрическую | |
| Loshkareva et al. | Metamagnetic transition of martensitic type in electron-doped manganites Ca1− xCexMnO3 (x= 0.10, 0.12) | |
| Story | IV-VI Semimagnetic Semiconductors: Recent Developments | |
| Podgórni et al. | Spinodal Decomposition of Magnetic Ions in Eu-Codoped Ge/1-x/Cr/x/Te | |
| Bez et al. | A detailed study of the hysteresis in La0. 67Ca0. 33MnO3 | |
| Zhao et al. | Frustration-free spatially anisotropic S= 1 square-lattice antiferromagnet Ni [SC (NH 2) 2] 6 Br 2 | |
| Koroleva et al. | Connection of thermopower and giant magnetothermopower with magnetic and structural heterogeneity in Sm0. 55Sr0. 45MnO3 manganite | |
| Abdulvagidov et al. | Heat capacity and electric resistance of Sm 0.55 Sr 0.45 MnO 3 manganite near T C in a magnetic field of up to 26 kOe: fluctuation effects and colossal magnetoresistance development scenario | |
| Silva et al. | Physical properties of antiferromagnetic single crystal GdIn3 | |
| Maple | Three decades of prospecting for novel electronic states and phenomena in f-electron materials | |
| Kubacki et al. | Magnetic moments and exchange splitting in Mn3s and Mn2p core levels of magnetocaloric Mn1. 1Fe0. 9P0. 6As0. 4 and Mn1. 1Fe0. 9P0. 5As0. 4Si0. 1 compounds |