PL34292B1 - - Google Patents

Description

Fale nosna o modulowanej czestotliwosci uzy¬ skuje sie, jak dotychczas, w rózny sposób. Naj¬ czesciej stosowana metoda polega na tym, ze mo¬ dulacje fazy przeksztalca sie w sposób ciagly w modulacje czestotliwosci. Na tej zasadzie oparty jest np. modulator Armstronga, w którym sa za¬ stosowane dwie symetrycznie sprzezone modulo¬ wane lampy elektronowe w ukladzie przeciwsob- nym, z których dopiero pobiera sie energie modu¬ lowana w fazie. Modulator Crosby^go posiada równiez dwie lampy elektronowe do modulacji.Wada obydwu wspomnianych modulatorów po¬ lega glównie na tym, ze musi sie modulowac dwie lampy elektronowe. Niedogodnosci tej zapobiega sposób wedlug wynalazku, przy czym umozliwia uzyskiwanie drgan o fazie modulowanej w inny sposób, anizeli wyzej wspomniano. Na rysunku przedstawiono schematycznie uklad do wykony¬ wania sposobu wedlug wynalazku.Podstawowe warunki do modulacji amplitudy sa dane przez równanie nastepujace: y (t) = al 4-a sin w t). sin (w 01 + W równaniu tym a oznacza amplitude, a — glebokosc modulacji, u0 = 2 r. f0, przy czym f0 oznacza czestotliwosc podstawowa, tu = 2 rc f, przy czym f oznacza czestotliwosc modulacji.Wyrazenie (1) mozna napisac w postaci y (t =a sin ( u 01 + [(too-huOt + cp- y] — sin l/tuo — w)t +?- ^-]j- (2) Jezeli w (2) zmieni sie wyrazenie a sin (w0t-Hp) na a . sin (u)0t-ty— ~-pJ, to z (2) otrzyma sie modulacje fazy. Mozna to uskutecznic w ten Spo-sób, ze na drganie, wyrazone w równaniu (2), naklada sie drgania x (t)= -a. sin ( cu0 t + tj. drgania x(t)=aVr sin (w0 t + Wyrazony w ten sposób proces matematyczny mozna zrealizowac fizykalnie róznymi sposobami, z których najprostszy jest przedstawiony ponizej.Wychodzi sie z drgan z(t) — b . sin a)0t, z których wyprowadza sie drgania x(t) = —-*—-— ¦ l—^o Cj rt sin [ cu0 t-l-arctg( — tu0d rj)] (4) btu0 C2 r2 .r li 7 (« = i=vcr,r;.s.n [V + arctg ^j^ ] W a to za pomoca dwóch dzielników napiec, przed¬ stawionych schematycznie na fig. 1.Jesli dobierac Ci, C2, vi i r* tak, by spelnione byly, warunki oj0Citi —2 ¦ (6) co0C2r2 =13 (7) i jesli przy drganiach, wyrazonych w równaniu (5), przeprowadzic modulacje amplitudy, wów¬ czas otrzyma sie, po nalozeniu drgan wedlug rów¬ nania (4), z modulacji amplitudy modulacje fazy.Na fig. 2 przedstawiono schematycznie uklad do wykonywania powyzszego sposobu w praktyce.Drgania z oscylatora A doprowadza sie z jednej strony do jednej z siatek wielosiatkowej lampy Ei, jako siatki sterujacej, a mianowicie przez dzielnik napiecia n, Ci, z drugiej zas strony do jednej z siatek wielosiatkowej lampy E2, jako siatki sterujacej, a mianowicie przez dzielnik na¬ piecia V2, ClL.Uklad dzielników napiec r, Ci, r-i, Ci dostar¬ cza do lampy E\ drganiaV^ razy wieksze, ani¬ zeli do lampy E i przesuwa faze o 3;8 czasu trwa¬ nia drgania, tzn. o 3y4 tz . Do drugiej siatki lam¬ py E2 doprowadza sie drgania, modulowane ze zródla Z, i na siatce tej przeprowadza sie normal¬ na modulacje amplitudy. Anody obu lamp sa ze soba polaczone tak, ze wychodzace z nich prady moga sie nakladac i tworza razem prad wedlug równania (3), wyprowadzonego powyzej; w ten sposób powstaje podstawa do modulacji fazy. Po¬ wstajacy w ten sposób prad przepuszcza sie przez filtr wstegowy F i wzmacniacz N.Warunkiem niezbednym jest spelnienie wa* runkow wedlug równania (5) i (6) i dobranie lamp Ei i E2 o odpowiednich wlasciwosciach. PL

Claims (2)

1. Zastrzezenia patentowe 1. Sposób przeksztalcania modulacji amplitudy w modulacje fazy, znamienny tym, ze na drganie o modulowanej amplitudzie naklada sie drganie nie modulowane o takiej samej czestotliwosci, jak czestotliwosc drgan nos¬ nych, lecz o amplitudzie V~2~ razy wiekszej i opóznione o 3;8 czasu trwania jednego drga¬ nia, tj. o 3/4 rc- 2. Sposób wedlug zastrz. 1, znamienny tym, ze drgania nosne i drgania o amplitudzie wiek¬ szej V2~ razy i opóznione o 3;8 czasu trwa¬ nia jednego drgania uzyskuje sie z jednego wspólnego zródla drgan (A) przez doprowa¬ dzanie do filtru lub do odpowiedniego dzielni¬ ka napiecia, który rozdziela je na dwie skla¬ dowe o wspomnianym wyzej wzajemnym sto¬ sunku wielkosci i róznicy faz i jedna sklado¬ wa o ustalonej amplitudzie i o ustalonej róz¬ nicy faz doprowadza sie do siatki lampy wie¬ losiatkowej (Ei), druga zas skladowa do siat¬ ki drugiej lampy wielosiatkowej (E), nato¬ miast do dalszej siatki drugiej lampy (E2) do¬ prowadza sie drgania modulacyjne ze zródla modulacji (Z), co wywoluje w tej lampie nor¬ malna modulacje amplitudy drgania nosnego, dostarczanego przez filtr, przy czym anody obu lamp sa ze soba polaczone w ten sposób, iz wyplywajace z nich prady moga sie nakladac, wskutek czego modulacja amplitudy drugiej lampy (Ei) zostaje przeksztalcona w modu¬ lacje fazy. Tesla, nar o dni podnik Antonin Spacek Zastepca: dr S. Bolland adwokat Bltknr 1 — 150 zam. 1336 — 19.4-51. - T-2-11259Do opisu patentowego nr 34292 w * 9 OTITIj < T T"' \ , i , o o- r® I (i) FIG.1 r-r-w- •c, ¦5V /7C.
2. 2 PL