W znanych generatorach drgan relak¬ sacyjnych wytwarzane sa wewnatrz lampy samowzbudnie impulsy o mozliwie stro¬ mych brzegach. Impulsy te rozrzadzaja dru¬ ga lampe wlaczona za pierwsza, która przy wytwarzaniu impulsów pilowych wylado^ wuje periodycznie np. kondensator nalado¬ wany poprzez opornik. Wedlug wynalazku do wytwarzania impulsów pilowych lub pro¬ stokatnych stosuje sie lampe zespolowa, np. triode — hexode, w odprzezonym ukladzie relaksacyjnym. Umozliwia to zmniejszenie liczby narzadów laczeniowych jakotez na¬ piec zasilajacych. Dzieki temu czestotli¬ wosc przy regulowaniu amplitudy zeba pily lub impulsu nie zmienia sie, jak w relak¬ sacyjnych generatorach odprzezonych z kilkoma lampami. Takze zmiany w stopniu koncowym, wlaczonym poza lampa zespo¬ lowa, nie wplywaja na czestotliwosc.Na rysunku przedstawiono przyklad wykonania generatora drgan relaksacyj¬ nych wedlug wynalazku. Fiig. 1 przedstawia uklad polaczen takiego generatora. Trze¬ cia siatka G3 hexody lampy zespolowej D jest polaczona z kondensatorem relaksa¬ cyjnym Ck, który poprzez opór ladowniczy Rs jest ladowany napieciem anodowym.Siatka oslonowa Sg i druga siatka G2 he- xody £, Gl, G2, G3, Sg, A sa ze soba po¬ laczone i przylaczone równiez poprzez opór ladowniczy Rs do dodatniego zacisku zró¬ dla napiecia anodowego. Pierwsza sialfca Gl ma napiecie katodowe lub tez pewne ujemne napiecie poczatkowe, gdy ma sie pracowac w ukladnie triodowym lajmpy Dprzy wielkim napieciu anody. Siatka G ze¬ spolu triodowego jest polaczona z trzecia siatka G3 zespolu herodowego.Sposób dzialania jest szczególowo opi¬ sany w dalszym ciagu opisu. Przebieg na¬ piecia siatki oslonowej Sg i siatki G3 jest przedstawiony na fig. 4. W zespole hero¬ dowym plynie podczas calego okresu re¬ laksacyjnego prad, który w jednym okresie Tl jest glównie pobierany przez anode A, podczas gdy po nawrocie w okresie T2 prad przewodzi tylko siatka oslonowa Sg.Niech napiecie siatki oslonowej Sg jest tak dalece dodatnie, ze przewazna czesc pra¬ du emisyjnego plynie do anody. Przy tym kondensator relaksacyjny Ck zostaje nala¬ dowany poprzez opór ladowniczy Rs. Prad ladujacy plynie przez siatke G3. Poniewaz siatka oslonowa przejmuje ten prad, prze¬ to na oporze naladowniczym Rs powstaje ujemny spadek napiecia, który doprowa¬ dzony zostaje poprzez kondensator relak¬ sacyjnyCk na siatke G3. Potencjal tej siat¬ ki staje sie przez to coraz bardziej ujemny, a prad anodowy maleje. W ten sposób przyspieszone zostaje przejecie pradu przez siatke oslonowa.Gdy siatka G3 przyjela napiecie mocno ujemne, jak to wynika z fig- 4 (poczatek okresu T2), to pracuje, praktycznie rzecz biorac, tylko zespól siatek Gl i G2 hexody.W okresie czasu T2 ujemny ladunek kon¬ densatora relaksacyjnego Ck zostaje od¬ prowadzony poprzez opornik Rg. Napiecie UG3 siatki G3 staje sie, jak wynika z fig. 4, coraz bardziej dodatnie, tak iz prad emi¬ syjny dochodzi znów do anody. Odpowie¬ dnio zmniejsza sie prad plynacy do siatki oslonowej. Spowodowany tym wzrost na¬ piecia siatki oslonowej w kierunku dodat¬ nim przenosi sie poprzez kondensator re¬ laksacyjny Ck na siatke G3, co przyspiesza zmiane pradu. Teraz rozpoczyna sie znów ladowanie kondensatora Ck, jak to przed¬ tem opisano. Poniewaz czestotliwosc relak¬ sacji i amplituda, poza tym ze sa zalezne od narzadów laczeniowych i napiec, zaleza tylko od charakterystyki lampy, która pod¬ czas pracy pozostaje stala, przeto urzadze¬ nie takie wytwarza drgania relaksacyjne o czestotliwosci nadzwyczaj stalej.Trioda lampy zespolonej D maze byc polaczona jako generator impulsów pilo¬ wych (fig. 2) albo prostokatnych (fig. 3).Krzywa pilowa (fig. 5) otrzymuje sie la¬ dujac kondensator naladowniczy C poprzez opornik R i rozladowujac go poprzez uklad triodowy. Gdy do anody A' triody przyla¬ czy sie tylko jeden opornik anodowy R (fig. 3), otrzymuJje sie impulsy ujemne o przebiegu czworokatnym. Odstep -^miedzy zebami zalezy od stalej czasu Rs. Ck, a od¬ step miedzy dwoma odstepami — od RG.Ck. Wielkosc zejba pily (fig. 5) i mak¬ symalnego napiecia anodowego triody, od którego zalezy maksymalna wielkosc uje¬ mnego impulsu, zalezy od wielkosci ujemne¬ go napiecia siatki G3 w momencie zapo¬ czatkowania doplywu pradu do anody gló¬ wnej. Wielkosc tego napiecia ujemnego gló¬ wnie zalezy od wielkosci napiecia siatki oslonowej. Aby przy wysokich napieciach siatki oslonowej prad nie wzrósl do warto¬ sci niedopuszczalnych, do siatki Gl przy¬ klada sie ujemne napiecie poczatkowe. Mo¬ ze ono byc doprowadzone ze specjelnego zródla luib wytworzone takze za pomoca opornika katodowego, zabocznikowanego lub nie zabocznikowanego kondensatorem.Przy stosowaniu opornika katodowego nie zabocznikowanego powstaje na nim z po¬ czatkiem okresu Tl wskutek pradu w ukla¬ dzie triody takie napiecie dodatnie, które moze sluzyc do ograniczenia pradu w ze¬ spole hexodowym. PLIn known relaxation vibration generators, self-excited pulses with possibly steep edges are produced inside the lamp. These pulses are disrupted by a second lamp connected downstream of the first, which discharges periodically, for example by a capacitor charged through a resistor, during the generation of the pilot pulses. According to the invention, a combination lamp, for example a triode-hexode, is used in a decoupled relaxation system to generate piles or rectangular pulses. This makes it possible to reduce the number of switching devices or supply voltages. As a result, the frequency of the amplitude adjustment of the saw tooth or pulse does not change as in relaxation generators de-coupled with several lamps. Also, changes in the final stage, switched on outside the complex lamp, do not affect the frequency. The figure shows an example of an embodiment of a relaxation vibration generator according to the invention. Fiig. 1 shows the connection arrangement of such a generator. The third grid G3 of the hexode of the complex lamp D is connected to the relaxation capacitor Ck, which is charged with the anode voltage through the charging resistance Rs. The shielding mesh Sg and the second mesh G2 hexode, Gl, G2, G3, Sg, A are connected with each other and also connected through the charging resistance Rs to the positive terminal of the anode voltage. The first G1 sialfca has a cathode voltage or some negative starting voltage when it is to be operated in the lamp's triode circuit D at high anode voltage. The grid G of the triode unit is connected to the third grid G3 of the herode unit. The method of operation is described in detail in the following description. The course of the stressing of the mesh Sg and the mesh G3 is shown in FIG. 4. In the heroic unit, a current flows during the entire relaxation period, which in one period T1 is mainly drawn by anode A, while after recurrence in period T2 Only the shielding mesh Sg conducts the current. Let the tension of the shielding mesh Sg is so positive that most of the emission current flows to the anode. In this case, the relaxation capacitor Ck is charged via the charging resistance Rs. The charging current flows through the G3 grid. As the shielding grid takes this current, a negative voltage drop is generated on the charging resistance Rs, which is carried out by the relaxation capacitor Ck on the grid G3. The lattice potential thus becomes more and more negative and the anode current decreases. In this way, the transfer of the current through the shielding mesh is accelerated. When the G3 mesh assumes a very negative voltage, as shown in Fig-4 (beginning of period T2), practically speaking, only the set of grids Gl and G2 hexody works. T2, the negative charge of the relaxation condenser Ck is discharged through the resistor Rg. As can be seen from FIG. 4, the voltage UG3 of the grid G3 becomes more and more positive, so that the emission current reaches the anode again. The current flowing into the shielding net is reduced accordingly. The resulting increase in the voltage of the shield grid in the positive direction is transferred through the relaxation capacitor Ck to the grid G3, which accelerates the current change. Now the charging of the capacitor Ck begins again as described above. Since the frequency of relaxation and the amplitude, in addition to being dependent on the switching devices and voltages, are only dependent on the characteristics of the lamp, which remains constant during operation, such a device produces relaxation vibrations at an extremely constant frequency. It may be connected as a pilot pulse generator (Fig. 2) or rectangular (Fig. 3). The saw curve (Fig. 5) is obtained by charging a charging capacitor C through a resistor R and discharging it through a triode circuit. When only one anode resistor R (FIG. 3) is connected to the anode A 'of the triode, negative pulses are obtained with a quadrilateral waveform. The interval - ^ between the teeth depends on the time constant Rs. Ck, a step between two intervals - from RG.Ck. The size of the saw tooth (Fig. 5) and the maximum anode voltage of the triode, on which the maximum magnitude of the negative pulse depends, depend on the magnitude of the negative grid voltage G3 at the moment of initiation of the current supply to the main anode. The magnitude of this negative voltage depends mainly on the magnitude of the tension of the shield mesh. In order that the current does not rise to unacceptable values at high voltages of the shield grid, a negative initial voltage is applied to the grid Gl. It can be supplied from a special source or produced with the aid of a cathode resistor, bypassed or not bypassed with a capacitor. When using a cathode resistor without bypass, a positive voltage arises on it at the beginning of the period T1 due to the current in the triode circuit may be used to limit the current in the hexode band. PL