JPS63265472A - 抵抗温度計 - Google Patents
抵抗温度計Info
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- JPS63265472A JPS63265472A JP62101014A JP10101487A JPS63265472A JP S63265472 A JPS63265472 A JP S63265472A JP 62101014 A JP62101014 A JP 62101014A JP 10101487 A JP10101487 A JP 10101487A JP S63265472 A JPS63265472 A JP S63265472A
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Landscapes
- Measuring Temperature Or Quantity Of Heat (AREA)
- Superconductor Devices And Manufacturing Methods Thereof (AREA)
- Thermistors And Varistors (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は、抵抗温度計に関し、特にこの抵抗温度計の測
温素子が酸化物系超電導体とされたものである。
温素子が酸化物系超電導体とされたものである。
［従来の技術］
導体あるいは半導体の電気抵抗が温度によって変化する
ことを利用したいわゆる抵抗温度計は、構造が簡単でし
かも信頼性が高い二次温度計として広く用いられており
、特に、極低温の温度を測従来Ｇｏ半導体、あるいは合
金系、金属間化合物系の超電導体が用いられている。
ことを利用したいわゆる抵抗温度計は、構造が簡単でし
かも信頼性が高い二次温度計として広く用いられており
、特に、極低温の温度を測従来Ｇｏ半導体、あるいは合
金系、金属間化合物系の超電導体が用いられている。
［発明が解決しようとする問題点］
しかしながら上記測温素子のうち、Ｇｅ半導体は、３０
に以上では電気抵抗の変化が小さいこと、また、特に高
磁場中においては磁気抵抗効果により電気抵抗が変化す
ることにより、高精度の温度測定ができないという問題
点がある。
に以上では電気抵抗の変化が小さいこと、また、特に高
磁場中においては磁気抵抗効果により電気抵抗が変化す
ることにより、高精度の温度測定ができないという問題
点がある。
また、超電導体を用いた測温素子の場合は、臨界温度（
Ｔｃ）において超電導状態すなわち電気抵抗が０になる
ことを利用し、常電導状態から超電導状態に遷移する間
に起こる電気抵抗の変化から温度を測定するわけである
が、これまでの合金系や化合物系の超電導体は、臨界温
度がきわめて低いものであるのでそれ以上の温度の測定
には使用できず、さらに、常電導状態から超電導体に遷
移する温度幅がせまいので、臨界温度より高温であるか
低温であるかというデジタル的な使い方しかできない問
題があった。
Ｔｃ）において超電導状態すなわち電気抵抗が０になる
ことを利用し、常電導状態から超電導状態に遷移する間
に起こる電気抵抗の変化から温度を測定するわけである
が、これまでの合金系や化合物系の超電導体は、臨界温
度がきわめて低いものであるのでそれ以上の温度の測定
には使用できず、さらに、常電導状態から超電導体に遷
移する温度幅がせまいので、臨界温度より高温であるか
低温であるかというデジタル的な使い方しかできない問
題があった。
、本発明の抵抗温度計は上記問題点を解決するためにな
されたものであって、測温素子としてＡ−Ｂ−Ｃｕ−０
系（ただし、ＡはＬａ、Ｇｏ、Ｙ、Ｙｂ、Ｓｃ等のＩＩ
Ｉａ族元素を示し、ＢはＳｒ、Ｂａ等のアルカリ土類金
属元素を示す）の酸化物系超電導体を用いたことを特徴
としている。
されたものであって、測温素子としてＡ−Ｂ−Ｃｕ−０
系（ただし、ＡはＬａ、Ｇｏ、Ｙ、Ｙｂ、Ｓｃ等のＩＩ
Ｉａ族元素を示し、ＢはＳｒ、Ｂａ等のアルカリ土類金
属元素を示す）の酸化物系超電導体を用いたことを特徴
としている。
［作用］
Ａ−Ｂ−Ｃｕ−０系（ただし、ＡはＬａ、Ｃｅ、Ｙ。
Ｙ ｂ、 Ｓ ｃ等のＩ［ａ族元素を示し、ＢはＳｒ、
Ｂａ等のアルカリ土類金属元素を示す）の酸化物系超電
導体は、高い臨界温度（Ｔ ｃ）を示し、広い温度幅で
遷移する。この超電導体の超電導遷移幅内の電気抵抗を
測定し、これにもとづいて温度を求めることにより、こ
れまでより広い温度範囲において高感度、高精度の温度
測定ができる。
Ｂａ等のアルカリ土類金属元素を示す）の酸化物系超電
導体は、高い臨界温度（Ｔ ｃ）を示し、広い温度幅で
遷移する。この超電導体の超電導遷移幅内の電気抵抗を
測定し、これにもとづいて温度を求めることにより、こ
れまでより広い温度範囲において高感度、高精度の温度
測定ができる。
［実施例］
以下、本発明の一実施例を第１図を参照して説明する。
まず、Ａ−Ｂ−Ｃｕ−０系（ただしＡはＬ ａ、 Ｃｅ
。
。
Ｙ、Ｙｂ、Ｓｃ等のｍａ族元素を示し、ＢはＳｒ、Ｅａ
等のアルカリ土類金属元素を示す）の酸化物系超電導材
料により測温素子を作成する。
等のアルカリ土類金属元素を示す）の酸化物系超電導材
料により測温素子を作成する。
ここでは、Ｌａ＊Ｏｓ、５ｒＣＯｓ、ＣｕＯの原料粉末
を、モル比が Ｌ ａｓｓ ｒ：ｃ ｕ：ｏ ＝ １．８５：０．１５
：１．０：１．０となるよう混合し、この原料を、 ■焼結（９００℃×２４時間の熱処理条件）■粉砕 ■圧粉成形 ■焼結（９００℃×５時間の熱処理条件）の手順で所定
形状の測温素子に形成する。
を、モル比が Ｌ ａｓｓ ｒ：ｃ ｕ：ｏ ＝ １．８５：０．１５
：１．０：１．０となるよう混合し、この原料を、 ■焼結（９００℃×２４時間の熱処理条件）■粉砕 ■圧粉成形 ■焼結（９００℃×５時間の熱処理条件）の手順で所定
形状の測温素子に形成する。
測温素子として用いるわけであるが、上記組成および製
法によって作られたこの測温素子は、第１図のグラフに
示すように、温度と電気抵抗との関係を測定した結果、
４１．２Ｋにおいて常電導状態から超電導状態に遷移し
始め、電気抵抗が０となる臨界温度は２９．３にである
ことがわかった。
法によって作られたこの測温素子は、第１図のグラフに
示すように、温度と電気抵抗との関係を測定した結果、
４１．２Ｋにおいて常電導状態から超電導状態に遷移し
始め、電気抵抗が０となる臨界温度は２９．３にである
ことがわかった。
したがって、この測温素子を抵抗温度計に適用する場合
には、２９．３〜４１．２にの範囲の温度を測定するこ
とが可能であり、その際の電気抵抗測定は、４端子法を
用い、電流密度１ｇ＋Ａ／ａｓ”で行ない、測定した電
気抵抗値にもとづいて温度を求める。
には、２９．３〜４１．２にの範囲の温度を測定するこ
とが可能であり、その際の電気抵抗測定は、４端子法を
用い、電流密度１ｇ＋Ａ／ａｓ”で行ない、測定した電
気抵抗値にもとづいて温度を求める。
また、このような温度測定を、ｌ０Ｔ（テスラ）までの
磁場中で行なったが、第１図で示す超電導特性に変化は
なかった。
磁場中で行なったが、第１図で示す超電導特性に変化は
なかった。
この上うな測温素子によれば、常電導状態から超電導状
態に遷移する際の電気抵抗は急激に変化するので、これ
に対応して高感度の温度測定ができる。
態に遷移する際の電気抵抗は急激に変化するので、これ
に対応して高感度の温度測定ができる。
また、上記のように測温素子の超電導特性は高磁場中に
おいても変化はなく、超電導遷移の磁場依存性がないた
め、高磁場中でも高精度の温度測定が可能である。
おいても変化はなく、超電導遷移の磁場依存性がないた
め、高磁場中でも高精度の温度測定が可能である。
なお、実施例の測温素子は、Ｌａ−９ｒ−Ｃｕ−０系の
超電導材料で、モル比が Ｌ ａ： Ｓ ｒ： Ｃｕ：０ ＝ １．８５：０．１
５：１．０：１．０の組成のものを用いたが、 Ｌａの代わりに、Ｙ％Ｓｃ、、Ｃｅ％Ｐｒ、Ｎｄ、Ｐ１
％等のＩＩＩａ族元素の１種以上、また、Ｓｒの代わり
に、Ｂａ、Ｂｅ、Ｍｇ１Ｒａ等のアルカリ土類金属元素
の１種以上が用いられた酸化物系超電導材料を用い、こ
れらの元素を様々な組成比にしたもので作成してもよい
。こうすることにより、臨界温度および臨界温度に遷移
する温度範囲を様々なものにすることができく広い温度
範囲に対応させることが可能となる。
超電導材料で、モル比が Ｌ ａ： Ｓ ｒ： Ｃｕ：０ ＝ １．８５：０．１
５：１．０：１．０の組成のものを用いたが、 Ｌａの代わりに、Ｙ％Ｓｃ、、Ｃｅ％Ｐｒ、Ｎｄ、Ｐ１
％等のＩＩＩａ族元素の１種以上、また、Ｓｒの代わり
に、Ｂａ、Ｂｅ、Ｍｇ１Ｒａ等のアルカリ土類金属元素
の１種以上が用いられた酸化物系超電導材料を用い、こ
れらの元素を様々な組成比にしたもので作成してもよい
。こうすることにより、臨界温度および臨界温度に遷移
する温度範囲を様々なものにすることができく広い温度
範囲に対応させることが可能となる。
［発明の効果］
以上説明したように、本発明の抵抗温度計は、測温素子
としてＡ−Ｂ−Ｃｕ−０系（ただし、ＡはＬａ、Ｃｏ、
Ｙ、Ｙｂ、Ｓｃ等のｍａ族元素を示し、ＢはＳｒ、Ｂａ
等のアルカリ土類金属元素を示す）の酸化物系超電導体
であり、超電導遷移による電気抵抗変化を利用するため
、超電導遷移幅内で高感度、高精度の測定が可能となる
。また、この系の超電導体は高い臨界温度（Ｔａ）を示
し、かつこの臨界温度および臨界温度に遷移する温度範
囲を、組成や作製条件を変えることにより調節すること
がでることが可能となる。
としてＡ−Ｂ−Ｃｕ−０系（ただし、ＡはＬａ、Ｃｏ、
Ｙ、Ｙｂ、Ｓｃ等のｍａ族元素を示し、ＢはＳｒ、Ｂａ
等のアルカリ土類金属元素を示す）の酸化物系超電導体
であり、超電導遷移による電気抵抗変化を利用するため
、超電導遷移幅内で高感度、高精度の測定が可能となる
。また、この系の超電導体は高い臨界温度（Ｔａ）を示
し、かつこの臨界温度および臨界温度に遷移する温度範
囲を、組成や作製条件を変えることにより調節すること
がでることが可能となる。
また、酸化物系の超電導材料は超電導遷移の磁場依存性
がほとんどないため、本発明の抵抗温度計は、高磁場中
でも高精度の測定ができるという利点がある。
がほとんどないため、本発明の抵抗温度計は、高磁場中
でも高精度の測定ができるという利点がある。
第１図は本発明の一実施例を説明する図であって、測温
素子の温度と電気抵抗の関係を表すグラフである。
素子の温度と電気抵抗の関係を表すグラフである。
Claims (1)
- 測温素子がＡ−Ｂ−Ｃｕ−Ｏ系（ただし、ＡはＬａ、
Ｃｅ、Ｙ、Ｙｂ、Ｓｃ等のIIIａ族元素を示し、ＢはＳ
ｒ、Ｂａ等のアルカリ土類金属元素を示す）の酸化物系
超電導体からなることを特徴とする抵抗温度計。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62101014A JPS63265472A (ja) | 1987-04-23 | 1987-04-23 | 抵抗温度計 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62101014A JPS63265472A (ja) | 1987-04-23 | 1987-04-23 | 抵抗温度計 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63265472A true JPS63265472A (ja) | 1988-11-01 |
Family
ID=14289362
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62101014A Pending JPS63265472A (ja) | 1987-04-23 | 1987-04-23 | 抵抗温度計 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS63265472A (ja) |
-
1987
- 1987-04-23 JP JP62101014A patent/JPS63265472A/ja active Pending
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