JPS6279861A - 磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置 - Google Patents
磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置Info
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- JPS6279861A JPS6279861A JP60218976A JP21897685A JPS6279861A JP S6279861 A JPS6279861 A JP S6279861A JP 60218976 A JP60218976 A JP 60218976A JP 21897685 A JP21897685 A JP 21897685A JP S6279861 A JPS6279861 A JP S6279861A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、作用場として遠心力場と磁場勾配を用い、反
磁性粒子や常磁性粒子の部層を生ぜしめて分離分析を行
う遠心力場と磁場勾配を用いた部層による連続流体分離
装置に関するものである。
磁性粒子や常磁性粒子の部層を生ぜしめて分離分析を行
う遠心力場と磁場勾配を用いた部層による連続流体分離
装置に関するものである。
狭い空隙を流れる液体は層流となる。その流速は、良く
知られているように壁面が最も小さく空隙の中心に向か
って大きくなり、空隙の中央が最大となる放物線流速分
布をとるが、この流れの直角方向に作用力を及ぼす場又
は勾配場を加えると、溶質は空隙内において流速分布の
特定の位置に作用力と熱拡散力との釣り合いで決まる固
有の分布をとる。この原理を利用して溶質種の分離分析
を行うのがＦ Ｆ Ｆ （Ｆｉｅｌｄ Ｆｌｏｗ Ｆｒ
ａｃｔｉｏｎａｔｉｏｎ；連続流体分離装置）である。
知られているように壁面が最も小さく空隙の中心に向か
って大きくなり、空隙の中央が最大となる放物線流速分
布をとるが、この流れの直角方向に作用力を及ぼす場又
は勾配場を加えると、溶質は空隙内において流速分布の
特定の位置に作用力と熱拡散力との釣り合いで決まる固
有の分布をとる。この原理を利用して溶質種の分離分析
を行うのがＦ Ｆ Ｆ （Ｆｉｅｌｄ Ｆｌｏｗ Ｆｒ
ａｃｔｉｏｎａｔｉｏｎ；連続流体分離装置）である。
上述の作用場として遠心力場を用いる５−ＦＦＦは、既
に数多く提案（代表的なものとして、Ｇｉｄｄｉｎｇｓ
、 Ｊ、Ｃ，Ｍｅｙｅｒｓ＋ Ｍ、Ｎ。
に数多く提案（代表的なものとして、Ｇｉｄｄｉｎｇｓ
、 Ｊ、Ｃ，Ｍｅｙｅｒｓ＋ Ｍ、Ｎ。
Ｃａｌｄｗｅｌｌ、 Ｋ、Ｄ、 ａｎｄ Ｆｉｓｈｅｒ
Ｓ、Ｒ，ｉｎ Ｍｅｔｈｏｄｓ 。
Ｓ、Ｒ，ｉｎ Ｍｅｔｈｏｄｓ 。
ｆ Ｂｉｏｃｈｅｍｉｃａｌ Ａｎａｌｙｓｉｓ Ｖｏ
ｌ ２６＋ Ｄ、 Ｇ１１ｃｋ Ｊ、 Ｗｉｌｅｙ ａ
ｎｄ ５ｏｎｏ、 Ｎ、 Ｙｏｒｋ １９８０ ｐ、７
９に詳述）されている。
ｌ ２６＋ Ｄ、 Ｇ１１ｃｋ Ｊ、 Ｗｉｌｅｙ ａ
ｎｄ ５ｏｎｏ、 Ｎ、 Ｙｏｒｋ １９８０ ｐ、７
９に詳述）されている。
また、ユタ大学のギディングス教授等によって、チャネ
ル内に密度勾配を作り、従来の５−ＦＦＦに対して特に
大きな粒子径につき高分離分析に格段の改善をもたらす
方法として、部層Ｆ Ｆ Ｆ （Ｈｙｐｅｒｌａｙｅｒ
Ｆ Ｆ Ｆ ）なる方法が提唱され、これと類似の方
法がチェコのジエン力等によって提唱されている。これ
らの方法は、５−ＦＦＦの分離カラム内に密度勾配を作
り、試料粒子が同一密度の位置にゾーンをフォーカスさ
せるようになすことにより分離能の格段の向上を達成さ
せるものである。
ル内に密度勾配を作り、従来の５−ＦＦＦに対して特に
大きな粒子径につき高分離分析に格段の改善をもたらす
方法として、部層Ｆ Ｆ Ｆ （Ｈｙｐｅｒｌａｙｅｒ
Ｆ Ｆ Ｆ ）なる方法が提唱され、これと類似の方
法がチェコのジエン力等によって提唱されている。これ
らの方法は、５−ＦＦＦの分離カラム内に密度勾配を作
り、試料粒子が同一密度の位置にゾーンをフォーカスさ
せるようになすことにより分離能の格段の向上を達成さ
せるものである。
前者は、従来の５−ＦＦＦカラムを用いて実施できるの
に対し、後者はカラム構造が著しく異なるものであり、
その実用性についてはまだ確認されていない。前者の方
法では、従来の５−ＦＦＦカラトを用い、粒子径ｄｐ、
＝０．０１μｍψ程度のＳｉ○２超徹粒子を連続して流
し続けると、遠心力によって超微粒子の濃度勾配が生じ
、このことによって密度勾配が生じることを利用してい
る。第６図はカラム内におけるＳｉｎｇ超微粒子の濃度
と密度との関係を示したものであり、ＡＭは粒子径が０
．０１２μｍφ、Ａｓは粒子径が０゜０２２μｍφ、Ｓ
Ｍは粒子径が０．００７μｍφの場合について示したも
のである。このような系の中に目的の試料粒子、例えば
粒子径がｄｐｓ−１，０μｍφ、密度がρ、＝１．０５
の粒子を注入すると、被測定試料の密度ρ、＝１．０５
は、第６図を参照するとＳ ！ ０２ ？ｆｆｉ度８％
（ｗｔ）のところが同密度となり、この位置を中心に被
測定試料がガウシャン分布することになる。つまり、被
測定試料は、カラム内の放物線流速分布に対応した流速
でカラム内を移動することになる。
に対し、後者はカラム構造が著しく異なるものであり、
その実用性についてはまだ確認されていない。前者の方
法では、従来の５−ＦＦＦカラトを用い、粒子径ｄｐ、
＝０．０１μｍψ程度のＳｉ○２超徹粒子を連続して流
し続けると、遠心力によって超微粒子の濃度勾配が生じ
、このことによって密度勾配が生じることを利用してい
る。第６図はカラム内におけるＳｉｎｇ超微粒子の濃度
と密度との関係を示したものであり、ＡＭは粒子径が０
．０１２μｍφ、Ａｓは粒子径が０゜０２２μｍφ、Ｓ
Ｍは粒子径が０．００７μｍφの場合について示したも
のである。このような系の中に目的の試料粒子、例えば
粒子径がｄｐｓ−１，０μｍφ、密度がρ、＝１．０５
の粒子を注入すると、被測定試料の密度ρ、＝１．０５
は、第６図を参照するとＳ ！ ０２ ？ｆｆｉ度８％
（ｗｔ）のところが同密度となり、この位置を中心に被
測定試料がガウシャン分布することになる。つまり、被
測定試料は、カラム内の放物線流速分布に対応した流速
でカラム内を移動することになる。
上述した原理に基づく限り、一定の密度勾配中でのリテ
ンション・タイムは、試料粒子の大きさには関係なく密
度によってのみ決まることになる。
ンション・タイムは、試料粒子の大きさには関係なく密
度によってのみ決まることになる。
このことは１つの特徴ではあるが、例えば粒子径の異な
っても同一密度の粒子については、同一リテンション・
タイムを与えることになり、分析手段として不充分であ
る。
っても同一密度の粒子については、同一リテンション・
タイムを与えることになり、分析手段として不充分であ
る。
本発明は、上記の考察に基づくものであって、同一密度
の粒子であっても粒子径の異なる粒子は異なるリテンシ
ョン・タイムを与えることができる磁場と遠心力場を用
いた連続流体分離装置を提供することを目的とするもの
である。
の粒子であっても粒子径の異なる粒子は異なるリテンシ
ョン・タイムを与えることができる磁場と遠心力場を用
いた連続流体分離装置を提供することを目的とするもの
である。
そのため本発明の磁場と遠心力場を用いた連続流体分離
装置は、遠心分離カラム内に展開液を連続して流し微粒
子を分離する連続流体分離装置において、遠心分離カラ
ム側面に磁石を配設して磁場勾配をチャネル内に発生さ
せると共に、展開液として磁性流体を使ったことを特徴
とするものである。
装置は、遠心分離カラム内に展開液を連続して流し微粒
子を分離する連続流体分離装置において、遠心分離カラ
ム側面に磁石を配設して磁場勾配をチャネル内に発生さ
せると共に、展開液として磁性流体を使ったことを特徴
とするものである。
本発明の磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置では
、展開液として磁性流体を使っているので、チャネル内
に濃度勾配を生じ、この濃度できまる溶媒密度とほぼ同
一のところに試料のゾーンを形成することとなるが、粒
子径の異なるものについては、さらに粒子径の３乗に比
例して磁ＬＭ効果が作用し分離される。
、展開液として磁性流体を使っているので、チャネル内
に濃度勾配を生じ、この濃度できまる溶媒密度とほぼ同
一のところに試料のゾーンを形成することとなるが、粒
子径の異なるものについては、さらに粒子径の３乗に比
例して磁ＬＭ効果が作用し分離される。
以下、実施例を図面を参照しつつ説明する。
第１図は本発明に係る磁場と遠心力場を用いた連続流体
分離装置の分離カラムの１実施例を示す図、第２図は本
発明に係る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の
分離カラムの他の実施例を示す図、第３図は本発明に係
る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の分離カラ
ｌ、の第３の実施例を示す図、第４図は強磁性体ワイヤ
ーアレーによる磁場の変化を説明するための図、第５図
は強磁性体ワイヤーアレーを埋め込んだ分離カラムの構
成部材の断面を示す図、第６図はチャネル内に生じる濃
度勾配を説明するための図、第７図はカラム内における
ＳｉＯ□超微粒子の濃度と密度との関係を示す図である
。図中、１はカラムベース、２は内（！ｌｌリング、３
はスペーサ、４．９．１０と１１は永久磁石、５はスト
ッパーリング、６はリング締付部、７は注入部、８は取
出部、１２と１３は強磁性体ワイヤーアレーを示す。
分離装置の分離カラムの１実施例を示す図、第２図は本
発明に係る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の
分離カラムの他の実施例を示す図、第３図は本発明に係
る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の分離カラ
ｌ、の第３の実施例を示す図、第４図は強磁性体ワイヤ
ーアレーによる磁場の変化を説明するための図、第５図
は強磁性体ワイヤーアレーを埋め込んだ分離カラムの構
成部材の断面を示す図、第６図はチャネル内に生じる濃
度勾配を説明するための図、第７図はカラム内における
ＳｉＯ□超微粒子の濃度と密度との関係を示す図である
。図中、１はカラムベース、２は内（！ｌｌリング、３
はスペーサ、４．９．１０と１１は永久磁石、５はスト
ッパーリング、６はリング締付部、７は注入部、８は取
出部、１２と１３は強磁性体ワイヤーアレーを示す。
第１図に示す例は、チャネルの切り抜き溝を有するスペ
ーサ３をカラムベース１の内周面と内側リング２の外周
面で挟み込み、ストッパーリング５でこれらを押さえて
チャネルを構成し、このチャネルを構成する内側リング
２の内側に複数に分割した円筒状のレアーアース永久磁
石４を配設したものである。この永久磁石４における磁
化方向は、チャネルの内から外、又はその逆の方向にな
っており、チャネル内にクロス・セクションに数百〜数
ｋ Ｂａｕｓの磁界を作り且つ数ｇａｕｓ／ｃＩｌの磁
場勾配を内側に向けて作っている。この場合の超微粒子
に働（力は、遠心場による力と逆向きの力となる。
ーサ３をカラムベース１の内周面と内側リング２の外周
面で挟み込み、ストッパーリング５でこれらを押さえて
チャネルを構成し、このチャネルを構成する内側リング
２の内側に複数に分割した円筒状のレアーアース永久磁
石４を配設したものである。この永久磁石４における磁
化方向は、チャネルの内から外、又はその逆の方向にな
っており、チャネル内にクロス・セクションに数百〜数
ｋ Ｂａｕｓの磁界を作り且つ数ｇａｕｓ／ｃＩｌの磁
場勾配を内側に向けて作っている。この場合の超微粒子
に働（力は、遠心場による力と逆向きの力となる。
また、第２図に示す例は、レアーアース永久磁石４の配
置を、第１図の例とは逆にカラムベース１の外側とし、
磁場による力と遠心場による力とを同一方向にしたもの
である。
置を、第１図の例とは逆にカラムベース１の外側とし、
磁場による力と遠心場による力とを同一方向にしたもの
である。
さらに、第３図に示す例は、永久磁石１０．１１又は電
磁石によりチャネルに対して一様な磁界を加えるように
成すと共に、チャネル構成部材（カラムベース１又は内
側リング２）の中に強磁性体ワイヤーアレー１２を埋め
込んだものである。
磁石によりチャネルに対して一様な磁界を加えるように
成すと共に、チャネル構成部材（カラムベース１又は内
側リング２）の中に強磁性体ワイヤーアレー１２を埋め
込んだものである。
均一磁界Ｈ０中に磁場の方向と直交する方向に強磁性体
ワイヤーアレーをおいたとき、既に知られているように
、その外周に強磁性体ワイヤーアレーの磁化による局所
磁場Ｈが発生する。この局所磁場のポテンシャルを（Ｈ
／Ｈｅ）”の等高線で表すと第４図点線で示すようにな
る。第３図に示す例は、このように一様な磁界と強磁性
体ワイヤーアレー１２とによって高勾配磁場を発生する
ようにしたものである。ここで、強磁性体ワイヤーアレ
ーをチャネルの周方向に沿って埋め込んだ場合と直角に
埋め込んだ場合、第５図に示すように径やピッチを変え
たりチャネル構成部材としてカラムベース１でなく内側
リング２を選択したりする場合に次ってその発生する局
所磁場の勾配は異なる。従って、強磁性体ワイヤーアレ
ーの埋め込む態様によって所望の磁場勾配をチャネル内
に作ることができる。例えば第３図において、Ａの領域
とＢの領域とを異なる埋め込み態様とすることによって
、磁場勾配をカラムに従ってプログラムすることも可能
である。なお、永久磁石１０．１１又は電磁石が非回転
部とすると、回転するチャネルは永久磁石ｌ０１１１又
は電磁石の間にある部分のみ高勾配磁場を発生すること
になるが、チャネルの特定の部位を見ると回転周期で時
間的に変化する磁界となる。因みに、通常、数千ｒｐｍ
の回転数で数時間をかけて分離分析が行われるので、分
離の面からみた場合には時間平均としては充分な磁場勾
配を提供できる。
ワイヤーアレーをおいたとき、既に知られているように
、その外周に強磁性体ワイヤーアレーの磁化による局所
磁場Ｈが発生する。この局所磁場のポテンシャルを（Ｈ
／Ｈｅ）”の等高線で表すと第４図点線で示すようにな
る。第３図に示す例は、このように一様な磁界と強磁性
体ワイヤーアレー１２とによって高勾配磁場を発生する
ようにしたものである。ここで、強磁性体ワイヤーアレ
ーをチャネルの周方向に沿って埋め込んだ場合と直角に
埋め込んだ場合、第５図に示すように径やピッチを変え
たりチャネル構成部材としてカラムベース１でなく内側
リング２を選択したりする場合に次ってその発生する局
所磁場の勾配は異なる。従って、強磁性体ワイヤーアレ
ーの埋め込む態様によって所望の磁場勾配をチャネル内
に作ることができる。例えば第３図において、Ａの領域
とＢの領域とを異なる埋め込み態様とすることによって
、磁場勾配をカラムに従ってプログラムすることも可能
である。なお、永久磁石１０．１１又は電磁石が非回転
部とすると、回転するチャネルは永久磁石ｌ０１１１又
は電磁石の間にある部分のみ高勾配磁場を発生すること
になるが、チャネルの特定の部位を見ると回転周期で時
間的に変化する磁界となる。因みに、通常、数千ｒｐｍ
の回転数で数時間をかけて分離分析が行われるので、分
離の面からみた場合には時間平均としては充分な磁場勾
配を提供できる。
次に、上記構成のカラムによる微粒子の分離作用につい
て説明する。本発明に係る磁場と遠心力温を田いｆ、−
：’ＪＬ ’４専９井１に／、５り召Ｌす番斤アＬオー
μＨル※さ！末シ １゜て粒子径がｄｐ、＝ｏ、０１
μｍ以下のＦｅ３Ｏ４をステアリン酸の如き界面活性剤
を用いて溶液分散させたものを用い、これに磁界Ｈ０を
加えると共に磁場勾配（ΔＨ／ΔＸ）を加えると、Ｋ、
・Δχ・ｄｐｌＩ″ −Ｈｏ （ΔＨ／ΔＸ）・・・・
・・（１） の力が働く。但し溶質の体積磁化率をχ３、溶媒の体積
磁化率をχ、とすると、Δχ−χ５−χ。
て説明する。本発明に係る磁場と遠心力温を田いｆ、−
：’ＪＬ ’４専９井１に／、５り召Ｌす番斤アＬオー
μＨル※さ！末シ １゜て粒子径がｄｐ、＝ｏ、０１
μｍ以下のＦｅ３Ｏ４をステアリン酸の如き界面活性剤
を用いて溶液分散させたものを用い、これに磁界Ｈ０を
加えると共に磁場勾配（ΔＨ／ΔＸ）を加えると、Ｋ、
・Δχ・ｄｐｌＩ″ −Ｈｏ （ΔＨ／ΔＸ）・・・・
・・（１） の力が働く。但し溶質の体積磁化率をχ３、溶媒の体積
磁化率をχ、とすると、Δχ−χ５−χ。
、Ｋ、は定数である。他方、遠心力は、Ｋｓ ・Δρ’
ｄ ｐ３ ・ （２ｙｔＮ）”ｒｏ・・・・・・（２
） となる。但し、溶質の密度をρ８、溶媒の密度をρ１と
すると、Δρ＝ρ３−ρ１、Ｎは回転数（ｒｐｓ）、Ｋ
ｓは定数である。従って、磁場勾配と遠心力とを同時に
加えると、この超微粒子の受ける力は、上記（１）式及
び（２）式のそれぞれの力のベクトル和となる。
ｄ ｐ３ ・ （２ｙｔＮ）”ｒｏ・・・・・・（２
） となる。但し、溶質の密度をρ８、溶媒の密度をρ１と
すると、Δρ＝ρ３−ρ１、Ｎは回転数（ｒｐｓ）、Ｋ
ｓは定数である。従って、磁場勾配と遠心力とを同時に
加えると、この超微粒子の受ける力は、上記（１）式及
び（２）式のそれぞれの力のベクトル和となる。
そこで、上記（１）式及び（２）式による力の絶対値が
等しく逆向きの場合には、カラム内に濃度勾配は生じな
いが、向きが逆で（１）式〉（２）式、又は（１）式＜
（２）式の場合には、その大きさに従って超微粒子の濃
度勾配が生ずることになる。また、向きが等しい場合に
は（１）弐十 （２）式による強い濃度勾配が生ずる。
等しく逆向きの場合には、カラム内に濃度勾配は生じな
いが、向きが逆で（１）式〉（２）式、又は（１）式＜
（２）式の場合には、その大きさに従って超微粒子の濃
度勾配が生ずることになる。また、向きが等しい場合に
は（１）弐十 （２）式による強い濃度勾配が生ずる。
磁性流体の密度は、その濃度によって、１．００〜１．
５８まで第７図に示した変化と類似した変化を示し、カ
ラム内に密度勾配を生じたり、その大きさを変えたりす
ることができる。
５８まで第７図に示した変化と類似した変化を示し、カ
ラム内に密度勾配を生じたり、その大きさを変えたりす
ることができる。
今、仮に遠心場によるノコと磁場による力とを互いに逆
向きで且つ前者が後者より大きい場合について考える。
向きで且つ前者が後者より大きい場合について考える。
このようなカラムを用いたＦＦＦにおける展開流体とし
て磁性流体を用いることによりチャネル内に第６図に示
す如き濃度勾配が生じ、ここに、密度ρ１、粒子径ｄｐ
、、体積磁化率χ、なる試料が加えられたとすると、第
１義的には％４ｆＬ性流体０濃度で決まる溶媒密度とほ
ぼ同一のところにゾーンを形成することになる。しかし
、このゾーン形成位置は、密度だけで決定するものでは
ない。すなわち、第２の試料で密度と体積磁化率が同一
で粒子径のみが異なる同族系試料も存在する場合、第１
の試料の粒子径がｄｐ、第２の試料の粒子径がｄｐ’と
すると、 第１の試料に働く磁場効果は に、 ・ΔＺ”ｆ” ’Ｈｏ （ΔＨ／ΔＸ）第
２の試料に働く磁場効果は に、・Δχ・ｄｐ′３ ・Ｈ，（ΔＨ／ΔＸ）となり、
磁場効果は、粒子径の３乗に比例して変化する。このよ
うに、ギディングスの提唱した方法では、密度が同一の
同族試料の粒子径の差による分離が不可能なのに対して
、本発明によれば分離可能となる。
て磁性流体を用いることによりチャネル内に第６図に示
す如き濃度勾配が生じ、ここに、密度ρ１、粒子径ｄｐ
、、体積磁化率χ、なる試料が加えられたとすると、第
１義的には％４ｆＬ性流体０濃度で決まる溶媒密度とほ
ぼ同一のところにゾーンを形成することになる。しかし
、このゾーン形成位置は、密度だけで決定するものでは
ない。すなわち、第２の試料で密度と体積磁化率が同一
で粒子径のみが異なる同族系試料も存在する場合、第１
の試料の粒子径がｄｐ、第２の試料の粒子径がｄｐ’と
すると、 第１の試料に働く磁場効果は に、 ・ΔＺ”ｆ” ’Ｈｏ （ΔＨ／ΔＸ）第
２の試料に働く磁場効果は に、・Δχ・ｄｐ′３ ・Ｈ，（ΔＨ／ΔＸ）となり、
磁場効果は、粒子径の３乗に比例して変化する。このよ
うに、ギディングスの提唱した方法では、密度が同一の
同族試料の粒子径の差による分離が不可能なのに対して
、本発明によれば分離可能となる。
以上の説明から明らかなように、本発明によれば、密度
勾配を利用する５−ＦＦＦにおいて、磁場勾配を重畳さ
せ展開液に磁性流体を用いるので、比較的大きい粒子を
高分解能で分離することができる。また、体積磁化率の
等しい同族試料でも粒子径が異なると分離できる。さら
には、遠心力場の大きさと磁場強度及び勾配の向きの選
択により、対象となる試料の応用範囲を拡大できる。
勾配を利用する５−ＦＦＦにおいて、磁場勾配を重畳さ
せ展開液に磁性流体を用いるので、比較的大きい粒子を
高分解能で分離することができる。また、体積磁化率の
等しい同族試料でも粒子径が異なると分離できる。さら
には、遠心力場の大きさと磁場強度及び勾配の向きの選
択により、対象となる試料の応用範囲を拡大できる。
第１図は本発明に係る磁場と遠心力場を用いた連続流体
分離装置の分離カラムの１実施例を示す図、第２図は本
発明に係る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の
分離カラムの他の実施例を示す図、第３図は本発明に係
る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の分離カラ
ムの第３の実施例を示す図、第４図は強磁性体ワイヤー
アレーによる磁場の変化を説明するための図、第５図は
強磁性体ワイヤーアレーを埋め込んだ分離カラムの構成
部材の断面を示す図、第６図はチャネル内に生じる濃度
勾配を説明するだめの図、第７図はカラム内におけるＳ
ｉ Ｏｚ岨微粒子の濃度と密度との関係を示す図であ
る。 ■・・・カラムベース、２・・・内倶Ｉリング、３・・
・スペーサ、４．９．１０と１１・・・永久磁石、５・
・・ストッパーリング、６・・・リング締付部、７・・
・注入部、８・・・取出部、１２と１３・・・強磁性体
ワイヤーアレＯ 第３図 第５図 第６図 う丸速分布 シ息度分昂 第７図 区 【 蓼
分離装置の分離カラムの１実施例を示す図、第２図は本
発明に係る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の
分離カラムの他の実施例を示す図、第３図は本発明に係
る磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置の分離カラ
ムの第３の実施例を示す図、第４図は強磁性体ワイヤー
アレーによる磁場の変化を説明するための図、第５図は
強磁性体ワイヤーアレーを埋め込んだ分離カラムの構成
部材の断面を示す図、第６図はチャネル内に生じる濃度
勾配を説明するだめの図、第７図はカラム内におけるＳ
ｉ Ｏｚ岨微粒子の濃度と密度との関係を示す図であ
る。 ■・・・カラムベース、２・・・内倶Ｉリング、３・・
・スペーサ、４．９．１０と１１・・・永久磁石、５・
・・ストッパーリング、６・・・リング締付部、７・・
・注入部、８・・・取出部、１２と１３・・・強磁性体
ワイヤーアレＯ 第３図 第５図 第６図 う丸速分布 シ息度分昂 第７図 区 【 蓼
Claims (4)
- （１）遠心分離カラム内に展開液を連続して流し微粒子
を分離する連続流体分離装置において、遠心分離カラム
側面に磁石を配設して磁場勾配をチャネル内に発生させ
ると共に、展開液として磁性流体を使ったことを特徴と
する磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置。 - （２）遠心分離カラムのチャネル構成部材の内側に磁石
を配設して磁場勾配をチャネル内に発生させることを特
徴とする特許請求の範囲第１項記載の磁場と遠心力場を
用いた連続流体分離装置。 - （３）遠心分離カラムのチャネル構成部材の外側に磁石
を配設して磁場勾配をチャネル内に発生させることを特
徴とする特許請求の範囲第１項記載の磁場と遠心力場を
用いた連続流体分離装置。 - （４）遠心分離カラムのチャネル構成部材を挟んで両側
に磁石を非回転部に配設して均一磁界を加えると共に、
チャネル構成部材に強磁性体ワイヤーアレーを埋め込ん
で磁場勾配をチャネル内に発生させることを特徴とする
特許請求の範囲第１項記載の磁場と遠心力場を用いた連
続流体分離装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60218976A JPS6279861A (ja) | 1985-10-01 | 1985-10-01 | 磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60218976A JPS6279861A (ja) | 1985-10-01 | 1985-10-01 | 磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6279861A true JPS6279861A (ja) | 1987-04-13 |
Family
ID=16728312
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60218976A Pending JPS6279861A (ja) | 1985-10-01 | 1985-10-01 | 磁場と遠心力場を用いた連続流体分離装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6279861A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2008529795A (ja) * | 2005-02-17 | 2008-08-07 | イー・アイ・デュポン・ドウ・ヌムール・アンド・カンパニー | 傾斜磁場改善遠心分離装置 |
| US8012357B2 (en) | 2004-02-17 | 2011-09-06 | E. I. Du Pont De Nemours And Company | Magnetic field and field gradient enhanced centrifugation solid-liquid separations |
| US8066877B2 (en) | 2005-02-17 | 2011-11-29 | E. I. Du Pont De Nemours And Company | Apparatus for magnetic field and magnetic gradient enhanced filtration |
-
1985
- 1985-10-01 JP JP60218976A patent/JPS6279861A/ja active Pending
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US8012357B2 (en) | 2004-02-17 | 2011-09-06 | E. I. Du Pont De Nemours And Company | Magnetic field and field gradient enhanced centrifugation solid-liquid separations |
| US8119010B2 (en) | 2004-02-17 | 2012-02-21 | E. I. Du Pont De Nemours And Company | Magnetic field enhanced cake-filtration solid-liquid separations |
| JP2008529795A (ja) * | 2005-02-17 | 2008-08-07 | イー・アイ・デュポン・ドウ・ヌムール・アンド・カンパニー | 傾斜磁場改善遠心分離装置 |
| US8066877B2 (en) | 2005-02-17 | 2011-11-29 | E. I. Du Pont De Nemours And Company | Apparatus for magnetic field and magnetic gradient enhanced filtration |
| US8075771B2 (en) | 2005-02-17 | 2011-12-13 | E. I. Du Pont De Nemours And Company | Apparatus for magnetic field gradient enhanced centrifugation |
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