JPS62103A - 円形空胴共振器 - Google Patents
円形空胴共振器Info
- Publication number
- JPS62103A JPS62103A JP13928685A JP13928685A JPS62103A JP S62103 A JPS62103 A JP S62103A JP 13928685 A JP13928685 A JP 13928685A JP 13928685 A JP13928685 A JP 13928685A JP S62103 A JPS62103 A JP S62103A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- mode
- cavity resonator
- circular cavity
- circular
- resonance frequency
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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- Control Of Motors That Do Not Use Commutators (AREA)
- Waveguide Switches, Polarizers, And Phase Shifters (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は円形空胴共振器に係り、特に、不要な共振モー
ドの影響を除去するのｔこ有効な円形空胴共振器の構造
に関する。
ドの影響を除去するのｔこ有効な円形空胴共振器の構造
に関する。
一般的な円形空胴共振器は、第３図ｆＡ）、（Ｂ）に示
す様に円形導波管１を所望の共振周波数の管内波長λｇ
に合わせて、ｎ・λｇ／２（ｎ＝１．２．３、・・・）
の間隔で両端を短絡板２．３で仕切った構造になされて
いる。
す様に円形導波管１を所望の共振周波数の管内波長λｇ
に合わせて、ｎ・λｇ／２（ｎ＝１．２．３、・・・）
の間隔で両端を短絡板２．３で仕切った構造になされて
いる。
円形空胴共振器の共振モードは共振器内の電磁界の分布
によってＴＥモードとＴＭモードに分類される。ＴＨ％
−ドは更にＴ Ｂ ｔｍｎ ％−ド（ｔ、ｍ、ｎ−１，
２，３、・・・）に分けられ、また同様にＴＭモードも
ＴＭｚｍｎモードに分けられ、それぞれ各モードに対し
て固有の共振周波数がある。
によってＴＥモードとＴＭモードに分類される。ＴＨ％
−ドは更にＴ Ｂ ｔｍｎ ％−ド（ｔ、ｍ、ｎ−１，
２，３、・・・）に分けられ、また同様にＴＭモードも
ＴＭｚｍｎモードに分けられ、それぞれ各モードに対し
て固有の共振周波数がある。
つまり、”−個の円形空胴共振器には多くの共振モード
が共存しており、それぞれの共振モードに対して共振周
波数が存在する。
が共存しており、それぞれの共振モードに対して共振周
波数が存在する。
さて、共振器では高いθが要求される。前記各モードの
うちＴ鳥、ｎモードは、第３図囚、０に示す様に電界分
布４が円形導波管ｌと円筒状であるため、壁面電流が流
れることなく壁面電流による損失はない。このためＩＣ
以上の高いＱが容易に得られることから、共振器には一
般にＴＥ６１ｎモードが利用される。
うちＴ鳥、ｎモードは、第３図囚、０に示す様に電界分
布４が円形導波管ｌと円筒状であるため、壁面電流が流
れることなく壁面電流による損失はない。このためＩＣ
以上の高いＱが容易に得られることから、共振器には一
般にＴＥ６１ｎモードが利用される。
ＴＥｏ、ｎモードのしゃ断波長λＣは円形導波管１の内
径をＤとするとλＣ＝０．８２Ｄで表わされるが、ＴＭ
ｔｔｎモードのし中断波長もこれに等しく、両モードは
縮退している。このため、円形空胴共振器を励振すると
、ＴＥａＩｎモードとＴＭ１１ｎ％−ドが共に励振され
てしまう。ＴＭｕｎモードの電界分布は’Ｉ”Ｅ６１ｎ
モードの電界分布とは異なり。
径をＤとするとλＣ＝０．８２Ｄで表わされるが、ＴＭ
ｔｔｎモードのし中断波長もこれに等しく、両モードは
縮退している。このため、円形空胴共振器を励振すると
、ＴＥａＩｎモードとＴＭ１１ｎ％−ドが共に励振され
てしまう。ＴＭｕｎモードの電界分布は’Ｉ”Ｅ６１ｎ
モードの電界分布とは異なり。
第４図（ん、０に示す様な電界分布５．６であって、短
絡板２．３の内面のａ −ａ線上で、かつ円形導波管１
の中心軸からＤ／４（Ｄは円形導波管内径）離れた２点
す、ｃに電気力線が集中している。そして円形導波管１
の内面と短絡板２の内面に壁面電流７，８が流れ、壁面
損失や円形導波管１と短絡板２との境界での接触抵抗に
よる損失がある。
絡板２．３の内面のａ −ａ線上で、かつ円形導波管１
の中心軸からＤ／４（Ｄは円形導波管内径）離れた２点
す、ｃに電気力線が集中している。そして円形導波管１
の内面と短絡板２の内面に壁面電流７，８が流れ、壁面
損失や円形導波管１と短絡板２との境界での接触抵抗に
よる損失がある。
このためＴＭ１１ｎモードの共振周波数はＴ Ｅｏｔ
ｎモードの共振周波数に対してわずかにずれが生じ、共
撮点が接近して２つ生じる。
ｎモードの共振周波数に対してわずかにずれが生じ、共
撮点が接近して２つ生じる。
そこでＴＭ１１ｎモードの共振がＴ ＢＯＩ ｎ モー
）’の共振に影響を与えないようにしてＴＢ６１ｎモ
ードの共振のみを利用する方法が種々試みられており、
従来この種の円形空胴共振器においては、Ｔ Ｍ、、
ｎモードの共振周波数をずらす方法が用いられている。
）’の共振に影響を与えないようにしてＴＢ６１ｎモ
ードの共振のみを利用する方法が種々試みられており、
従来この種の円形空胴共振器においては、Ｔ Ｍ、、
ｎモードの共振周波数をずらす方法が用いられている。
その一つとして第５図に縦断面で示す構造の円形空胴共
振器がある。図中１は円形導波管であり、右方の一端は
導波管１と一体に形成された短絡板３で仕切られており
、左方の一端は短絡板２で仕切られている。これら円形
導波管１および短絡板２，３は線膨張係数が極めて小さ
な金属、たとえばインバーで形成され、温度による寸法
の変化を極力小さくして共振周波数の変化が小さく抑え
られている。第６図は第５図に示した円形空胴共振器の
ｅ−ｅ断面図であって、９は円形導波管１の下面に設け
られた穴であり、この穴から外部回路と接続するための
結合ループ１０が引出されている。また、短絡板２の内
面には第４図（６）に示す２点す、ｃに誘電体１１．１
１が設けられている。誘電体には一例としてポリスチロ
ールカ用いられ、その直径は円形導波管内径のｖ６から
凶程度であり、その高さは管内波長のし穎程度である。
振器がある。図中１は円形導波管であり、右方の一端は
導波管１と一体に形成された短絡板３で仕切られており
、左方の一端は短絡板２で仕切られている。これら円形
導波管１および短絡板２，３は線膨張係数が極めて小さ
な金属、たとえばインバーで形成され、温度による寸法
の変化を極力小さくして共振周波数の変化が小さく抑え
られている。第６図は第５図に示した円形空胴共振器の
ｅ−ｅ断面図であって、９は円形導波管１の下面に設け
られた穴であり、この穴から外部回路と接続するための
結合ループ１０が引出されている。また、短絡板２の内
面には第４図（６）に示す２点す、ｃに誘電体１１．１
１が設けられている。誘電体には一例としてポリスチロ
ールカ用いられ、その直径は円形導波管内径のｖ６から
凶程度であり、その高さは管内波長のし穎程度である。
この様な円形空胴共振器では誘電体１１を設けることに
よって、ＴＭ１１ｎモードでは等節約に電気力線が長く
なり、従って共振周波数が低下しＴＥｏＩｎモードの共
振周波数から離れるので、ＴＥｏｓｎモードへの影響を
小さくすることが可能である。
よって、ＴＭ１１ｎモードでは等節約に電気力線が長く
なり、従って共振周波数が低下しＴＥｏＩｎモードの共
振周波数から離れるので、ＴＥｏｓｎモードへの影響を
小さくすることが可能である。
しかし、かかる構造の円形空胴共振器においては、前記
誘電体１１は短絡板２とは別部材であり、短絡板２に接
着剤等を用いて正確な位置に取付けることが要求され、
その位置からずれるとＴＭＩＩｎモードの電磁界分布が
変化してしまい、その結果として不必要な他のモードを
励振してしまう可能性がある。また、ＴＭ１１ｎモード
の除去効果を高める目的で誘電体１１の寸法を大きくす
るとＴＥＯＨｎモードの電磁界分布にも影響を与え、Ｔ
Ｅｏ＋ｎモードの共振周波数が設計直からずれたりＱが
低下する原因になる。更に、誘電体１１の線膨張係数は
、円形導波管１及び短絡板２．３の金属材料の線膨張係
数と比較して１０倍程度大きい。従ってＴＥｏＩｎモー
ドの共振周波数に対するＴＭ＋ｔｎモードの共振周波数
の差が温度によって変化するなどの各種の問題点がある
。
誘電体１１は短絡板２とは別部材であり、短絡板２に接
着剤等を用いて正確な位置に取付けることが要求され、
その位置からずれるとＴＭＩＩｎモードの電磁界分布が
変化してしまい、その結果として不必要な他のモードを
励振してしまう可能性がある。また、ＴＭ１１ｎモード
の除去効果を高める目的で誘電体１１の寸法を大きくす
るとＴＥＯＨｎモードの電磁界分布にも影響を与え、Ｔ
Ｅｏ＋ｎモードの共振周波数が設計直からずれたりＱが
低下する原因になる。更に、誘電体１１の線膨張係数は
、円形導波管１及び短絡板２．３の金属材料の線膨張係
数と比較して１０倍程度大きい。従ってＴＥｏＩｎモー
ドの共振周波数に対するＴＭ＋ｔｎモードの共振周波数
の差が温度によって変化するなどの各種の問題点がある
。
本発明の目的は、上記の従来技術の問題点を取り除き、
ＴＢ（Ｂｎモードｌこ影響を与えない範囲に’ｒＭＩＩ
ｎモードの共振周波数をずらせた円形空胴共振器を得る
ことにある。
ＴＢ（Ｂｎモードｌこ影響を与えない範囲に’ｒＭＩＩ
ｎモードの共振周波数をずらせた円形空胴共振器を得る
ことにある。
上記の目的達成のため、本発明による円形空胴共振器は
、円形導波管の両端を短絡板で仕切った構造の円形空胴
共振器において、前記短絡板の内面に前記円形導波管内
面に接する凹部が設けられている。
、円形導波管の両端を短絡板で仕切った構造の円形空胴
共振器において、前記短絡板の内面に前記円形導波管内
面に接する凹部が設けられている。
円形空胴共振器の短絡板内面に共振器を成す円形導波管
に接する凹部を設けたので、ＴＭ＋ｔｎモードの共振に
おいて短絡板及び円形導波管に流れる壁面電流は、その
凹部を経由して流れることになり、径路が長くなる。従
って、ＴＭｕｎモードの共振においては共振波長がより
長いものとなり、Ｔ ＢＯＩ ｎモードの共振波長とは
十分に異なった共振波長にすることが出来る。
に接する凹部を設けたので、ＴＭ＋ｔｎモードの共振に
おいて短絡板及び円形導波管に流れる壁面電流は、その
凹部を経由して流れることになり、径路が長くなる。従
って、ＴＭｕｎモードの共振においては共振波長がより
長いものとなり、Ｔ ＢＯＩ ｎモードの共振波長とは
十分に異なった共振波長にすることが出来る。
本発明を第１図及び第２図の実施例に基づいて説明する
。第１図は本発明による円形空胴共振器の縦断面図であ
り、第２図は第１図ｄ−ｄ断面図である。なお第１図、
第２図に示す円形空胴共振器において、第５図、第６図
に示す従来例の円形空胴共振器と同一の部材には同一の
符号を付けて重複する説明を省略する。
。第１図は本発明による円形空胴共振器の縦断面図であ
り、第２図は第１図ｄ−ｄ断面図である。なお第１図、
第２図に示す円形空胴共振器において、第５図、第６図
に示す従来例の円形空胴共振器と同一の部材には同一の
符号を付けて重複する説明を省略する。
図中１２は短絡板であって、その内面に弓形をした２個
の凹部１３．１４が設けられている。いずれの凹部１３
．１４もその円弧部分が円形導波管１の内面円周に一致
するように形成されており、一方の凹部１３は円形導波
管ｌに設けられた結合ループ１０の方向に位置し、もう
一つの凹部１４は結合ループ１０とは反対側に位置して
いる。
の凹部１３．１４が設けられている。いずれの凹部１３
．１４もその円弧部分が円形導波管１の内面円周に一致
するように形成されており、一方の凹部１３は円形導波
管ｌに設けられた結合ループ１０の方向に位置し、もう
一つの凹部１４は結合ループ１０とは反対側に位置して
いる。
これらの凹部１３．１４の深さはＴＭ、、ｎモードの共
振周波数をどの位ずらすかによって決められ、深さを増
せば凹部１３，１４の表面を径で円形導波管に流れる壁
面電流の径路が長くなる結果、ＴＭｔｎモードの共振周
波数は低くなる。
振周波数をどの位ずらすかによって決められ、深さを増
せば凹部１３，１４の表面を径で円形導波管に流れる壁
面電流の径路が長くなる結果、ＴＭｔｎモードの共振周
波数は低くなる。
以上説明した様に１本発明によれば円形空胴共振器の短
絡板１２の内面に凹部１３．１４を設けた構造にしたの
で、ＴＭＢｎモードの共振周波数を′ＩＥｏＩｎモード
の共振周波数に影響しない範囲にずらすことができて、
ＴＥｏ１ｎモードのみを有効に利用することが出来る。
絡板１２の内面に凹部１３．１４を設けた構造にしたの
で、ＴＭＢｎモードの共振周波数を′ＩＥｏＩｎモード
の共振周波数に影響しない範囲にずらすことができて、
ＴＥｏ１ｎモードのみを有効に利用することが出来る。
凹部１３，１４はＴ Ｍ＋ ｒ ｎモ・−ドだけに作用
しＴＥ（Ｈｎモードに対しては影響がないので、ＴＥ６
１ｎモードにおけるＱや外部回路との結合度は低下しな
い。また、円形空胴共振器内に異種の材料を用いる必要
がないので、円形導波管ｌ及び短絡板１２の材料には線
膨張係数が十分に小さい材料を使用することが出来、共
振周波数の温度に対する変化を小さくすることが出来る
。更に凹部１３．１４は短絡板１２に設けられたもので
あり別部材を用いないため、円形空胴共振器の組立作業
性を著しく向上させることが出来る。
しＴＥ（Ｈｎモードに対しては影響がないので、ＴＥ６
１ｎモードにおけるＱや外部回路との結合度は低下しな
い。また、円形空胴共振器内に異種の材料を用いる必要
がないので、円形導波管ｌ及び短絡板１２の材料には線
膨張係数が十分に小さい材料を使用することが出来、共
振周波数の温度に対する変化を小さくすることが出来る
。更に凹部１３．１４は短絡板１２に設けられたもので
あり別部材を用いないため、円形空胴共振器の組立作業
性を著しく向上させることが出来る。
第１図は本発明の一実施例を示す円形空胴共振器の縦断
面図、第２図は第１図のｄ−ｄ断面図、第３図（５）、
（Ｂ）はＴＥ、）Ｉｎモードの電界分布図、第４図（８
）、回はＴＭ１１ｎモードの電界分布図、第５図は従来
における円形空胴共振器の縦断面図、第６図は第５図の
ｅ−ｅ断面図である。 １・・・円形導波管 １２・・・短絡板 １３．１４・・・凹部 特許出願人 アルプス電気株式会社 キ ｌ 図 ネ ２ 図 寥 ３ 区 （Ａ） （Ｂ）第４ 区 （Ａ） （Ｂ）番 ５ 図 第６ 図 手続ン１１正書（自発） 昭和６０年８月２１日 特願昭６０−１３９２８６号 ２、発明の名称 円形空胴共振器 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 〒１４５東京都大田区雪谷大塚町１番７号名称
ＡＯ９アルプス電気株式会社 自発 ５、補正の対象 「発明の詳細な説明」の欄および図面 ６、補正の内容 別紙のとおり （１）明細書箱１頁１５行目〜１６行目に「一般的な・
・・示す様に」とあるを［第３図（＾）は一般的な円形
空胴共振器の横断面図であり、第３図（Ｂ）は同じ（縦
断面図であって、」と補正する。 （２）明細書筒２頁９行目に「高いθ」とあるを「高い
Ｑ」と補正する。 （３）明細書第２頁１１行目に「円筒状」とあるを「同
心円状」と補正する。 （４）明細書筒３頁１行目〜３行目に’ ■ＨＩｌｎモ
ードの・・・であって１を手記の通り補正する。 ［第４図（Ａ） 、（Ｂ）は”１１ｎモードの電界分布
を示すものであって、第４図（Ａ）は第４図（８）のｆ
−ｆ断面における電界分布である。■Ｈ１１ｎモードの
電界分布■［０１ｎモードの電界分布とは異なり、」 （５）明細書筒５頁１１行目に「設計直」とあるを「設
計値」と補正する。 （６）図面の第３図を別紙の通り補正する。 （７）図面の第４図を別紙の通り補正する。 （Ａ） 第 （Ａ） ３ 図 （Ｂ） ４ 図 （Ｂ）
面図、第２図は第１図のｄ−ｄ断面図、第３図（５）、
（Ｂ）はＴＥ、）Ｉｎモードの電界分布図、第４図（８
）、回はＴＭ１１ｎモードの電界分布図、第５図は従来
における円形空胴共振器の縦断面図、第６図は第５図の
ｅ−ｅ断面図である。 １・・・円形導波管 １２・・・短絡板 １３．１４・・・凹部 特許出願人 アルプス電気株式会社 キ ｌ 図 ネ ２ 図 寥 ３ 区 （Ａ） （Ｂ）第４ 区 （Ａ） （Ｂ）番 ５ 図 第６ 図 手続ン１１正書（自発） 昭和６０年８月２１日 特願昭６０−１３９２８６号 ２、発明の名称 円形空胴共振器 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 〒１４５東京都大田区雪谷大塚町１番７号名称
ＡＯ９アルプス電気株式会社 自発 ５、補正の対象 「発明の詳細な説明」の欄および図面 ６、補正の内容 別紙のとおり （１）明細書箱１頁１５行目〜１６行目に「一般的な・
・・示す様に」とあるを［第３図（＾）は一般的な円形
空胴共振器の横断面図であり、第３図（Ｂ）は同じ（縦
断面図であって、」と補正する。 （２）明細書筒２頁９行目に「高いθ」とあるを「高い
Ｑ」と補正する。 （３）明細書第２頁１１行目に「円筒状」とあるを「同
心円状」と補正する。 （４）明細書筒３頁１行目〜３行目に’ ■ＨＩｌｎモ
ードの・・・であって１を手記の通り補正する。 ［第４図（Ａ） 、（Ｂ）は”１１ｎモードの電界分布
を示すものであって、第４図（Ａ）は第４図（８）のｆ
−ｆ断面における電界分布である。■Ｈ１１ｎモードの
電界分布■［０１ｎモードの電界分布とは異なり、」 （５）明細書筒５頁１１行目に「設計直」とあるを「設
計値」と補正する。 （６）図面の第３図を別紙の通り補正する。 （７）図面の第４図を別紙の通り補正する。 （Ａ） 第 （Ａ） ３ 図 （Ｂ） ４ 図 （Ｂ）
Claims (1)
- 円形導波管の両端を短絡板で仕切った構造の円形空胴
共振器において、前記短絡板の内面に前記円形導波管内
面に接する凹部を設けた事を特徴とする円形空胴共振器
。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP13928685A JPS62103A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 円形空胴共振器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP13928685A JPS62103A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 円形空胴共振器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS62103A true JPS62103A (ja) | 1987-01-06 |
| JPH0337322B2 JPH0337322B2 (ja) | 1991-06-05 |
Family
ID=15241741
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP13928685A Granted JPS62103A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 円形空胴共振器 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS62103A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2008039703A (ja) * | 2006-08-09 | 2008-02-21 | Sumitomo Bakelite Co Ltd | 電磁気特性測定治具及び電磁気特性の測定方法 |
| WO2010125806A1 (ja) * | 2009-04-28 | 2010-11-04 | 日本電気株式会社 | 導波管フィルタ、通信アクセス装置 |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS50122149A (ja) * | 1974-03-13 | 1975-09-25 |
-
1985
- 1985-06-26 JP JP13928685A patent/JPS62103A/ja active Granted
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS50122149A (ja) * | 1974-03-13 | 1975-09-25 |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2008039703A (ja) * | 2006-08-09 | 2008-02-21 | Sumitomo Bakelite Co Ltd | 電磁気特性測定治具及び電磁気特性の測定方法 |
| WO2010125806A1 (ja) * | 2009-04-28 | 2010-11-04 | 日本電気株式会社 | 導波管フィルタ、通信アクセス装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0337322B2 (ja) | 1991-06-05 |
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