JPS614952A - 被検体の核磁気特性のマツピング装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、ろ次元の被検体、例えば人体または樹木の幹
体において検査される原子の核における核磁気の緩和時
間Ｔ、ρの局部的分布乞見出すための特許請求の範囲第
１項記載の方法に関する。核磁気共鳴の存在は、２つの
研究グループ（Ｐｏｕｎｄ。

Ｐｕｒｃｅｌｌ、　ＴｏｒｒｅｙおよびＢｌｏｃｈ、　
Ｈａｎｓｅｎ。

Ｐａｃｋａｒｄ　　のグループ）によって１９４６年に
実験的に確定付けられたものである。この発見は、物理
およびｆヒ学の諸分野における現象の広範囲の応用に速
やかに導入された。

奇数個の陽子または中性子ン有する全ての原子核は、Ｏ
ではないインパルス・モーメント即ちスピン２有てる。

原子核はまた、そのスピンと共に、その方向が原子核の
スピン軸心と一致する磁気モーメントを原子核に対して
生じる正の電荷ンも有する。１つの原子核の磁気モーメ
ントにより生じる磁界は、磁気双極子モーメントの磁界
と近似させることができる。もし複数の原子核７有する
ある試料が静電磁界に置かれるならば、この原子核の磁
気モーメントは外部の磁界と平行に整合しようとする傾
向を有し、この試料は外部の磁界と平行な正味の磁「ヒ
状態が生じることになる。正味の磁ｒヒ量は、１つの試
料における原子核の数および外部の磁界の強さに′比例
する。原子核の配置もまた原子核の熱的運動により擾乱
され、その結果磁化の程度もまた試料の温度によって影
響７受けて、温度が上昇すると磁「ヒ量は減少する。量
子力学においては、これらの事象は、スピン量子数（Ｉ
ｌに従って１つの外部の磁界がある原子核がある確率７
以て設定され得る多くのエネルギ準位７生じるものとし
て記述することができる。水素原子即ち陽子の原子核は
スピン量子数Ｉ−１／２乞！し、このため１つの陽子は
その磁気モーメントの方向が外部の磁界と同じかあるい
はこの方向と逆となるかのいずれかの２つのエネルギ準
位において定まる。

これら２つのエネルギ準位の内、前者は更に確亀が高（
、エネルギ準位の占拠率は所謂ボルツマン分布に従う。

１つのエネルギ準位から他のエネルギ準位に移るために
は、１つの原子核はある周波数の電磁波となる１つのエ
ネルギ量子を受取るかあるいはこれを与える。この電磁
波の周波数は、ある外部の磁界の強さに正比例するエネ
ルギ準位間の差によって決定される。エネルギの交換と
関連するこの周波数はラーマ−（Ｌａｒｍｏｒ）周波数
と呼ばれ、原子核と周囲との間のこのエネルギ交換は核
磁気共鳴現象と呼ばれる。核磁気共鳴の原理について゛
は、例えば下記文献において取扱われている。即ち、Ａ
、　、Ａｂｒａｇａｍ著「核磁気の諸原理」（１９６１
年、ロンドン、０ｘｆｏｒｄ　ＵｎｉｖｅｒｓｉｔｙＰ
ｒｅｓｓ　　刊、およびＣ，Ｐ、Ｓｔ　（ｃｈｔｅｒ著
「磁気共鳴の諸原理Ｊ　（ｊ９８１年、ベルリン、Ｓｐ
ｒｉｎｇｅｒＶｅｒｌａｇ刊）である。

核磁気共鳴の現象は、所謂連続波（持続波ＣＷ）および
パルス法によって研究されてきた。パルス法はＣＷ法よ
りも更に有効であることが発見され、このため核磁気共
鳴（ＮＭＲ）分光学および所謂核スピン像において用い
られる。パルス法においては、試料はラーマ−周波数の
電磁波パルスを当てられ、その持続時間は外部の磁界の
方向に対する所要の角度（ν）にわたりある核磁気試料
がスピンを生じるように決定される。電磁パルスの振幅
ぢよび持続時間は、一般に角度（ν）が９０’の倍数と
なるように選定される。一般に用いられるＱは９０’お
よび１８００のパルス等である。励起作用の後の基礎磁
界Ｂｏの方向から偏向される正味の磁気は、Ｂｏの方向
付近のラーマ−周波数ＷＱで歳差運動状態じる。この状
態は、その磁気軸心が磁界Ｂ。

の方向と直角ビなすように試料の外側にコイル２置くこ
とにより確保することができる。この歳差運動状態を生
じる正味の磁気は前記コイル内で所謂ＦＩＤ（自由誘導
減衰）信号を誘起し、これがラーマ−周波数暑有しその
振幅は試料の核磁気の強さ即ち原子核の故および外部の
磁界の強さに比例する。

励起状態の間、１つの原子核系は励起状態の高・周波電
界から外部エネルギを受取り、励起の後これをその周囲
に与える。このエネルギの授与は、外部のコイルによっ
て検出することができる干渉性の電磁波として生じ得、
あるいはエネルギは熱的運動として試料の構造内に移転
され得る。エネルギ授与と関連して、試料の正味磁気量
はその静止値に戻る。この過程の性格は指数的なもので
あり、緩和時間Ｔ１を特徴とする。この緩和時間は検査
される対象物の組成に依存し、例えば、液状物質のＴ−
ま比較的短く（数ミリ秒乃至数秒）、固体物質のＴ、は
長い（数分乃至数週間）。試料から生じた電磁波の干渉
性は、例えば検査される物質の特性および外部の磁界の
均質性により決定される比率で励起された後減衰する。

その結果、緩和時間Ｔ２＊（Ｔ２＊マーク付き）乞特徴
とする比率で信号の指数的減衰をもたらすことになる。

即ち、 ｉ／　Ｔ２＊　＝　１　／　Ｔ２＋ｒ　ｘ△Ｂｏ／　（
２Ｘ　ｙｒ　）但し、Ｔ２はある試料のスピン間の緩和
時間、γは磁気回転比、△Ｂｏ　　はある試料における
有極磁界の異質性である。

前記の緩和時間Ｔ１ρは更に、励起する高周波電界にお
ける核磁気の緩和時間であり、高周波電界の位相が歳差
状態にある核磁気の位相と同じかあるいは反対となるよ
うに、ターゲン）Ｙ延長した　”ラーマ−周波数の電磁
波に曝すことにより測定することができる。全ての上記
緩和時間は原子核およびその活動状態の直接環境に依存
する。前に指摘したように、試料の物理的状態は、緩和
時間に影響７及ぼすのみならず、外部磁界の強さおよび
試料の温度も緩和時間乞変ｆヒさせる。水素の原子核即
ち陽子の医学的診断における有効度は主として水の分子
と切離せない柔い組織における水素の余裕量に基づく。

その極性の故に、水の分子は更に色々な状態で異なる蛋
白質鎖と自らＺ関連付け、この関連性は多（の理由、例
えばある組織に対する病理学的な措置の故に変更される
。緩和時間およびその代替物については例えば下記の文
献において取扱われている。即ち、Ｒ，Ｄａｍａｄｉａ
ｎの米国特許第３，７８９，８５２号および［健全な状
態の生体系の核磁気共鳴Ｊ　（１９８０年６月、ロンド
ン、Ｐｈ１ｌ　Ｔｒａｎｓ　Ｒ刊）である。

医療における核磁気共鳴現象の利用に対する関心は１９
７０年代の初均に起った。これは、Ｒ，Ｄａｍａｄｉａ
ｎがその研究成果乞発表して悪性腫瘍組織の緩和時間Ｔ
Ｉが正常な組織のそれの２倍にも達することン明らかに
した時であった。

Ｒ，Ｄａｍａｄｉａｎの米国特許第３，７８９，８５２
号公報は、ある組成の測定した緩和時間を集計された緩
和時間の値と比較し、然る後ある試料の可能性のある悪
性腫瘍について診断ン下すことにより、悪性腫瘍組織の
識別を行なう方法を開示している。しかし、近年の研究
では、緩和時間の変化は特定の病理学的条件に特定され
ないことが明らかになった。

しかし、一般的には、緩和時間が７種々の苦痛により容
易に変１ヒするものであり、従って医療診断において応
用し得るものであると結論することができる。米国特許
第３、７８９，８５２号公報は一！１こ、ＮＭＲによる
人体の検査の１こめのある種の走査手段を開示している
。しかし、この従来技術の解決法は核スピン映像ｆヒ装
置と見做すことができない。核スピン映像１ヒの基本的
な概念については、Ｐ、Ｃ０Ｌａｕｔｅｒｂ’ｕｒ　の
文献（Ｐ、Ｃ，’　Ｌａｕｔｅｒｂｕｒ　　著「自然」
、１９７５年刊、第２４２，２９０号）において１９７
５年にＰ、Ｃ，Ｌａｕｔｅｒｂｕｒ　　により公刊サレ
テいた。この出版物においては、彼はまた緩和時間Ｔ１
のマンピングの概念をももたらした。Ｔ１の測定の１こ
めの所謂飽和反復および反転反復列およびＴ２の測定の
ためりスビレ・エコー列’ａ’　含ム緩和時間測定のた
めいくつかのパルス列が研究された。これらのパルス列
は、例えば下記の文献において取扱われた。即ち、Ｔ、
Ｃ，ＦａｒｒａｒおよびＥ、Ｄ、Ｂｅｃｋｅｒ著「パル
スおよびフーリエ変換ＮＭＩＩ（、−その理論と方法の
導入Ｊ　（１９７１年、ニューヨーク、Ａｃａｄｅｍｉ
ｃ　Ｐｒｅｓｓ　社刊）である。

核スピン映像比法は大まかに次の３つの種類に分類する
ことができる。即ち、（１）点映像ｆ比法、（２）線映
像「比法および（３４容積映像［比法である。点映像ｆ
比法においては、検査されるべき対象領域、即ち相互に
ＮＭＲ信号ビ生じるための色々な技術的、手段により得
られる点状の領域は被検体Ｚ移動させることによりマツ
ピング７行なう。単一点手法の主な欠点は、これらの方
法が遅く、従って医療的な映像法に適合しないことであ
る。しかし、特殊な構成によれば、この点映像ｆ比法は
例えば全容積映像ｒ比法によるよりも更に多くの組織情
報を得るため使用することができる。単一点映像［比法
は、例えば下記の文献に記載されている。即ち、Ｔａｎ
ａｋａ等著ｒＩＥＥＥ第６６巻第１１号」（１９７８年
刊、１５８２〜１５８５頁）、Ｄａｍａｄｉａｎの西独
特許公開公報第２９４６８４７号、Ｍｏｏｒｅ　　等の
米国特許第４，０２５，１９６号、Ａｂｅの同第３．９
５２，８０５号、Ｇａｒｒｏｗａｙ等の同第４，０２１
，７２６号、Ｃｒｏｏｋｓ等の同第４゛、３１８，０４
５号、Ｙｏｕｎｇ　　の英国特許出願第ＧＢ　２，１２
２，７５５Ａ号である。

速度の遅い単点映像比法と、５ｅｐｐｏｎｅｎのフィン
ランド（ＦＩ）国特許第６４，２８２号に記載される如
き速度の速い超音波映像ｆ比法２組合せることにより、
単点映像ｆ比法も医療診断において用いることができる
。

線映像［比法については、例えば下記の文献において記
載されている。即ち、Ｍｏ　ｏ　’ｒ　ｅ　　等の米国
特許第４，０１５，１９６号、５ｅｐｐｏｎＣｎのフィ
ンランド（ＦＩ　）国特許第３８，８６８号、Ｇａｒｒ
ｏｗａｙ等の米国特許第４，０２１，１９６号、Ｃｒｏ
ｏｋｓ等の同第４．５１８，０４５号、Ｈｕ（ｃｈｉｎ
ｓｏｎ等の米国特許第４．２９０，０１９号である。

この線映像［比法もまた、医療用映像比法としては速度
が遅く、このためその応用はある特殊な場合に限定され
る。

６次元の被検体の映像（比法は、全容積映像化法ン用い
ることにより最も有効に用（・られる。所占肖選択励起
法によれば、被検体全体から検査すべき対象領域に限定
してＮＭしくラメータの分布の更に正確なマツビングン
行なうことが可能である。

選択励起法は、被検体にお（・て励起されるあや対象領
域の面に対し直角２なす磁界勾配を励起し、励起のため
の高周波ノ＜パルスの同氏数帯および勾配ン有する磁界
の強さが所要の対象領域の幅と対応するように前記パｌ
レスン変調することによって行、なうことができる。対
象領域を限定するための別の方法は、下記の文献に記載
される如きある一次的な磁界勾配７用いることである。

即ち、Ｍｏｏｒｅ等の米国特許第４，０１５；１９６号
である。連続する励起毎に勾配の方向が変１ヒさせられ
、安定したＮＭＲ信号のみがパルスの振幅が一定である
面内に生成されるように励起する高周波ノくパルスにお
ける勾西己を用いることもまたこれまで公知である。

精度がかなり劣る方法としては、対象領域ン規定するた
めの送受信コイルの幾何学的特性７用（・ることである
が、この方法は被検体のＮＭＲ分光学的研究ン要する時
にのみ用（・られに０この方法の用法については、下記
の文献にお（１て記載されている。即ち、Ａｃｋ　ｅ　
ｒｍａ　ｎ等著ｒＮａｔｕｒｅＪ　２８５゜１６７（１
９Ｂ＝Ｏ年刊）、Ｈａ　ｓ　ｓ　ｅ等著ｒＪ、　Ｍａｇ
ｎ。

Ｒｅ５ｏｎ、ｊ５６（’１９８４年刊、４０１〜４１２
頁）、ＢＯｔ　ｔｏｍｌ　ｅｙ等著ｒＲａｄｉｏｌｏｇ
ｙＪ　１５０　（１９８４年→−１１，４４１〜４４６
頁）である。

全容積映像比法については、例えｂｉ下記文献に記載さ
れている。即ち、Ｌａｕｔｅｒｂｕｒ　者ｒＮａｔｕｒ
ｅＪ　２４２（１９７５年刊、１９０〜１９１頁）、Ｅ
ｒｎ５ｔの米国特許第４，０７０，６１１号、Ｈｕ（ｃ
ｈｉｓｏｎ等の国際特許出願第Ｗ０８１１０２７８８号
、５ｅｐｐｏｎｅｎのフィンライド（ＦＩ　）国特許出
願第８２４．３４５号である。映像ｒ比法の速度乞向上
させるためには、下記の文献に開示された方法乞応用で
ることができる。即ち、Ｅｄｅｌｓｔｅｉｎ　等の西独
特許出願第２，０７９，４６５号、Ｍａｎｓｆｉｅｌｄ
　　の米国特許第４，１６５，４７９号５．Ｈｉｎｓｈ
ａｗ　著「物理論文集」４８Ａ第２号（１９７４年６月
５日刊、８７〜８８頁）、Ｌｉｋｅｓの米国特許第４．
ろＯＺろ４ろ号である。特に、注目に価する核スピン映
像「比法は所謂フーリエ変換映像「比法であり、その１
つの態様については文献即ちＥｒｎ５ｔの米国特許第４
，０７０，６１１号に記載されている。この引用された
方法における欠点は、励起パルスの後に生じたＦＩＤ信
号の収集である。

収集されたＦｉＤ信号の位相・１には、振幅は一定であ
るが持続期間が変ｆヒする勾配パルスにより１つま１こ
は２つの直交する方向の位置情報か符号［ヒされる。こ
の方法の欠点は、例えば、種々の信号ン・拾上げ毎に拾
上げモーメントが変ｆヒして゛有極磁界Ｂ、ｏの異質性
に対して感度の大きな方法をも１こらず結果となり、従
ってサンプル即ち試料のＴ２もまた拾上げるべき信号に
影響７及ぼすことである。

Ｈｕ（ｃｈｉｓｏｎ　等の文献ＷＯ第８１１０２７８８
号は、磁界の勾配方同乞変化させることによりある種の
スピン・エコーを生じるためのフーリエ変換映像［比法
のある変更例乞開示している。このスピン・エコーは格
納され、その位相はある読出された勾配の方間に対し直
交する勾配パルスで符号［ヒされ、この勾配パルスの振
幅は種々の反復サイクル毎に変化する。スピン・エコー
を生成てる更に望ま［−い方法は、最後の映像における
基本磁界の異質性の影響を補償することである。この方
法の用法については下記文献において記載されている。

即ち、Ｅｄｅｌｓｔｅｉｎ等のＢＰ特許第９１００８号
、　　。

Ｂｏｔ　ｔｏｍｌ　ｅｙ等の同第９８４２６号、第１８
回Ａｍｐｅｒｅ会議のＨｕ（ｃｈｉｓｏｎ等の記録集（
１９７４年ノンチンガム）および５ｅｐｐｏｎｅｎのフ
ィンランド（ＦＩ）国特許出願第８２４，５４５号であ
る。

文献、Ｐ、ＢｒｕｎｎｅｒのｒＪｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　
Ｍａｇ。

肪ｓ、　Ｊ第３５号、（１９７９年、８５〜１０６頁）
は、被検体の種々の部位における一時的に連続する励起
および検出位相ン指向することによる核スピン映像比法
ン用いる５次元Ω被検体の検査の速度を向上させる方法
について開示している。これは、原子核の全体の回復時
間により生じる検査の期間が長（なること乞避ける上で
役立つ。

今日では、核スぎン映像ｆ比法は、１つの被検体の水素
の分布およびある原子核の緩和時間Ｔ、およびＴ２の分
布の状態ンマツビングするために種として用いられる。

一方、緩和時間Ｔ１ρのマツピングに用いることができ
る方法については公刊されていない。この手法の説明と
してはこれに必要とされる強い高周波パルスであり、こ
のパルスの持続時間は比較的長い（数百ミリ秒）。映像
１ヒ装置に用いられる作動周波数のため、検査される人
体ま１こは実験動物の組織における筒周波作用を吸収す
ることになり、その結果局部的な温度上昇７招いて身体
の危険馨生じるおそれがある。しかし、核スピン映像［
上広は比較的低い磁界強さく０．０５Ｔより低い）で作
動し得、使用される昼周波は２ＭＨｚより低く、当技術
において公知の如（、この低い高周波数の電磁波の周波
数に対する作用は人体の組織においてそれ程吸収されな
い。本発明の方法およびこの方法を実施する装置は、人
体、樹木の幹体、または栄養物質の如く被検体の緩和時
間Ｔ１ρの分布のマツピング７行なうために用いられる
。

本発明の方法およびこの方法と関連する装置については
、図面と関連して以下に記述する。

所謂フーリエ変換映像［ヒ手法乞用いることによる本発
明の適用は、例えば第１図に示されるように可能である
。このため、励起パルスが消滅し１こ直後に所謂９０°
パルス（第１図における位オ目１）７用いて被検体が励
起されるが、被検体は励起パルスの周波数に関して位相
が＋９０°ま１こは−９０゜だけずれ、かつその振幅が
歳差運動する原子核の位相がこのパルスの位相に固定さ
れるように選択された共鳴周波数パルスが当てられる。

このことは、パルス中の磁気成分の人きさが有極磁界の
異質度即ち検査ビ受ける物質固有の磁気の異質度を大幅
に超えることＺ意味する。このパルスの持続時間は、回
転磁界の方向における原子核全体の所要の緩和の程度が
所要の組織のコントラストラ生じる（位相２）ため時間
がかかるように選択される。このパルスの持続期間中、
原子核の磁気は下式に従う緩和状態を呈する。即ち、 ＭＴ＝ＭＴＯｅｘｐ（−ｔ／Ｔ＋ρ） 種々の組織の特徴７表わす緩和時間Ｔｌρの値が相互に
異なるため、この差の効果は記録されつつある信号の強
さに適用することができる。緩和時間の局部分布乞見出
すためには、フーリエ映像「上手法によれば、その振幅
あるいはその時間積分が種々の励起と信号の取上げサイ
クルとの間に変更される磁界の勾配パルス（位相ろ）に
よって記録されるべき信号の最初の位相における位置の
情報の符号ｆヒン行なうことが必要である。スピン・エ
コーを生成するためには、所謂１８００パルスがある被
検体に対して指向される（位相４）ことが望ましい。信
号の取上げの期間中は、所謂読出された勾配が１つの被
検体に対して切換えられ、生成されたスピン・エコーＳ
Ｅが記録される。位相ろと５の間の時間的遅れは、スピ
ン・エコーの緩和状態が緩和時間Ｔ１ρに従ってコント
ラストに対して劣化させる影響ン及ぼすことがないよう
に、被検体領域の物質の緩和時間Ｔ２と比較して短く保
持されねばならない。生成された映像に対する有極磁界
の異質性の影響は、前記の１８０°のパルスの一時的な
中間点からの位相５の最初の瞬間と位相５の中間点の一
時的な距離が等しくなるようにシーケンスのタイミング
を選定することによって最小限度に抑えることができる
。上記のパルスのシーケンスは、１つの映像Ｚ生じるた
めに必要とする情報を収集する１こめ必要な同じ回数だ
け反復され、反復回数間の遅れは位相６により記述され
る。

第２図は、所謂投影／再形成手法と関連する本発明の方
法の適用状態を示す概略図である。図示された状態にお
いては、被検体を最初に望ましくは９００のパルス（位
相１）により励起し、その後原子核系がクランプ信号の
作用下で上記の方法で緩和すること乞許各する。生成さ
れたＦＩＩ）信号は、所要の方向の磁界勾配の影響下で
記録される（位相５）。所要の信号についてフーリエ変
換７行なうことにより、前記磁界の勾配の方向に関して
得られたものの投影が行なわれる。この操作のシーケン
スは、充分な回数の投射が収集されるまで、前記の勾配
の記７録方向乞同時に変更しながらある時間間隔で反復
される（位相４）。この方法により得られる利点は、信
号が被検体のスピン間の緩和状態の影響７全く受けない
ことである。

第３図は、スピン・エコーを用いることにより投射／再
形成法と関連する本発明の方法の適用状態７示している
。

第４図は、単一の極性の勾配バルスン用いることだけで
文献５ｅｐｐｏｎｅｎのフィンランド（Ｆ’Ｉ　）国特
許出願第８２４，５４５号に記載された如き本発明の適
用状態を示している。

第３図は、５次元の被検体の１つの輪切り形状、の領域
のみを映像比することか目的である時に適用された本発
明の方法７示している。この場合には、前記の９０°の
励起パルスまたは前記のエコー乞形成する１８０°パル
スのいずれか一方、もしくはその両方が選択され、換言
すれば、その持続期間中被検体に対してその方向が映像
ｆヒされるべき輪切りの面に対し直角馨なすある磁界の
勾配が切換えられる。

本発明の用途は、上記の実施態様に一切限定さ゛れるこ
とな（、本発明の多くの変更例は頭薔の特許請求の範囲
内に現金され得るものである。

【図面の簡単な説明】

第１図はフーリエ映像〔上注と関連てる本発明の方法の
使用状態２示す図、第２図は投影−再形成法と関連する
本発明の方法の使用状態を示す図、第３図は所謂スピン
・エコー２生じるための投影−再形成法と関連する本方
法の使用状態乞示す図、第４図は特に５ｅｐｐｏｎｅｎ
のフィンランド（ＦＩ）国特許出願第８２４，５４５号
に記載さｎる手法と関連する本方法の使用状態乞示す図
、および第３図は１つの被検体の輪切り形状の領域のみ
がマツビッグされる如き方法の使用状＠を示す図である
。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、検査されるべきある原子核の核磁気共鳴と関連する
   緩和時間Ｔ＿１ρの局部的な分布状態の決定、即ちラー
   マー周波数にて発振する磁界に関する核磁気の緩和状態
   と関連する時定数の局部分布の決定、またはこの緩和法
   により加重された核密度分布のマッピングのための方法
   において、 （ａ）望ましくは所謂９０°の励起パルスを使用するこ
   とによりある被検体の領域の原子核を励起し、（ｂ）所
   要の持続期間のラーマー周波数を検査されるべき領域に
   照射する工程を含み、前記パルスは歳差状態の励起パル
   スの位相に関して９０°位相がずれており、前記パルス
   の振幅は偏向された核磁気が前記パルスの位相において
   クランプされ、その持続期間は所要の緩和量が前記の発
   振磁界の磁気成分に関して生じるように選択され、 （ｃ）少なくとも一部が前記緩和法により加重された核
   密度の分布のマッピングを容易にするため収集された信
   号を用いることができるように、必要な磁界の勾配およ
   び生じ得る励起操作がそれ自体既知の核スピン映像化法
   を用いることによつて行なわれ、 （ｄ）上記の各工程が前記の加重密度の分布マップを生
   じるに要する回数だけ反復されることを特徴とする方法
   。 ２、前記操作のシーケンスが前項の工程（ｂ）において
   与えられたパルスの１つ以上の異なる持続期間により反
   復され、前記の加重された核密度分布マップを用いて前
   記緩和時間Ｔ＿１ρの局部分布のマップを数学的に得る
   ことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の方法。 ５、前記核スピン映像化法が所謂フーリエ変換法もしく
   は所謂投射／再形成法であることを特徴とする特許請求
   の範囲第１項または第２項に記載の方法。 ４、（ａ）前記被検体のある元素の同位元素の核磁気が
   望ましくは９０°回転するようにその強さおよび持続期
   間が選択される発振状態の磁界に前記被検体を置き、前
   記磁気は第１の励起パルスと呼ばれ、（ｂ）前記第１の
   励起パルスの位相と９０°異なるようにその位相が選択
   され、かつ偏向させられた核磁気が前記パルスの位相に
   おいてクランプされるようにその振幅が選択され、前記
   パルスの磁気ベクトルに関して所要量の緩和状態が生じ
   るようにその持続期間が選択されるラーマー周波数の励
   起パルスに前記被検体を置き、前記磁気は第２の励起パ
   ルスと呼ばれ、 （ｃ）前記被検体においてある磁界勾配が切換えられ、
   生成されたある核磁気信号が記録される工程からなり、 （ｄ）所謂逆投射法を用いることにより所要の解像力を
   有する加重された核密度分布マップを生じるため、ある
   所要回数だけ前工程（ｃ）において切換えられる磁界の
   勾配の方向を変更しながら上記工程（ａ）乃至（ｃ）の
   シーケンスが反復されることを特徴とする特許請求の範
   囲第３項記載の方法。 ５、前記緩和工程により加重されたマップを種々の方法
   で生じるように、各反復毎に前項の工程（ｂ）において
   与えられる前記の第２の励起パルスの持続期間を変更す
   ることにより前記工程（ａ）乃至（ｃ）のシーケンスが
   所要回数だけ反復され、前記マップを用いて、ある量例
   えば前記緩和工程の速度を表わす緩和時間Ｔ＿１ρのマ
   ップを生じることを特徴とする特許請求の範囲第４項記
   載の方法。 ６、（ａ）前記被検体のある元素の同位元素により生じ
   る核磁気が望ましくは９０°回転するようにその強さ、
   周波数および持続期間が選択される交番状態の磁界に前
   記被検体を置き、前記磁気は第１の励起パルスと呼ばれ
   、 （ｂ）前記第１の励起パルスの位相と９０°異なるよう
   にその位相が選択され、偏向させられた核磁気が前記パ
   ルスの位相においてクランプされるようにその振幅が選
   択され、前記パルスの磁界のベクトルに関して所要量の
   緩和状態が生じるようにその持続期間が選択されるラー
   マー周波数の励起パルスに前記被検体を置き、前記磁気
   は第２の励起パルスと呼ばれ、 （ｃ）前記勾配の時間積分がある生成する核磁気共鳴信
   号の位相における所要の位相の符号を生じるようにその
   振幅および持続期間が選択される少なくとも１つの磁界
   の勾配が前記被検体において切換えられる工程からなり
   、 （ｄ）前記被検体から生じる核磁気共鳴信号が収集され
   あるいは取上げられると同時に、ある磁界の勾配が前記
   被検体において切換えることができ、該勾配の方向は前
   工程（ｃ）において切換えられた磁界勾配の方向と異な
   り、 （ｅ）所謂フーリエ映像化法により核密度分布マップを
   得るため前記の収集された核磁気信号を用いることがで
   きるように前工程（ｃ）において切換えられる磁界勾配
   の時間間隔を変更することにより、上記工程（ａ）乃至
   （ｄ）のシーケンスが所要回数だけ反復され、前記マッ
   プは前記緩和工程により加重されかつ所要の解像力を有
   することを特徴とする特許請求の範囲第３項記載の方法
   。 ７、前記核磁気共鳴信号が、所謂１８０°の再収束パル
   ス、即ち前記被検体において切換えられるある磁界勾配
   の方向が反転するものにより生成される所謂スピン・エ
   コーであることを特徴とする特許請求の範囲の前記各項
   のいずれかに記載の方法。