JPS61216418A - 半導体超格子構造体 - Google Patents
半導体超格子構造体Info
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- JPS61216418A JPS61216418A JP5783085A JP5783085A JPS61216418A JP S61216418 A JPS61216418 A JP S61216418A JP 5783085 A JP5783085 A JP 5783085A JP 5783085 A JP5783085 A JP 5783085A JP S61216418 A JPS61216418 A JP S61216418A
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- semiconductor
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は光デバイスおよび電子デバイス用材料として有
用な本質的に異方的性質を有する半導体超格、子構造体
に関する。
用な本質的に異方的性質を有する半導体超格、子構造体
に関する。
(従来技術とその問題点)
光デバイスまたは電子デバイス用の半導体材料とし°C
は■族元素のSi、 Ge、 III−V化合物の龜M
。
は■族元素のSi、 Ge、 III−V化合物の龜M
。
ニーもしくはこれらの混晶さらにIF−VI、IV−V
I化合物等が用いられている。これらの半導体材料は立
方格子であるダイヤモンドをもしくは閃亜鉛鉱型結晶構
造を有することに起因して種々の物性 (例
えば誘電率、伝導率等)が等方的な性質を有
、している。実際にデバイスとして特定の機能を実現
させる際にはPN接合や異種材料間のへテロ接合を結晶
中に形成し、さらに電極を適当な位置に配することによ
シ光波の偏波面や伝搬方向もしくは電子の流れの方向を
制御して(へる。しかし元来等方的な材料を用いている
ことにより結晶中で生じる掻々の物理的過程のデバイス
特性上の効率は極めて制限されたものにとどま−ってい
る。
I化合物等が用いられている。これらの半導体材料は立
方格子であるダイヤモンドをもしくは閃亜鉛鉱型結晶構
造を有することに起因して種々の物性 (例
えば誘電率、伝導率等)が等方的な性質を有
、している。実際にデバイスとして特定の機能を実現
させる際にはPN接合や異種材料間のへテロ接合を結晶
中に形成し、さらに電極を適当な位置に配することによ
シ光波の偏波面や伝搬方向もしくは電子の流れの方向を
制御して(へる。しかし元来等方的な材料を用いている
ことにより結晶中で生じる掻々の物理的過程のデバイス
特性上の効率は極めて制限されたものにとどま−ってい
る。
(発明の目的)
本発明の目的は上に述べた従来の材料結晶構造に起因す
る制限を除去し、化合物半導体超格子構遺体を用いて結
晶物性が本質的に異方的性質を有する材料を提供するこ
とにある。
る制限を除去し、化合物半導体超格子構遺体を用いて結
晶物性が本質的に異方的性質を有する材料を提供するこ
とにある。
(発明の構成)
本発明によれば、交互に異なる化合物半導体単原子層を
積層して成る半導体超格子構造体に於て、一方の化合物
半導体単原子層を構成する元素と他方の化合物半導体単
原子層を構成する元素とがすべて異なるように選択され
ているような半導体超格子構造体を用いることにより上
記の目的を達することができる。
積層して成る半導体超格子構造体に於て、一方の化合物
半導体単原子層を構成する元素と他方の化合物半導体単
原子層を構成する元素とがすべて異なるように選択され
ているような半導体超格子構造体を用いることにより上
記の目的を達することができる。
(発明の作用・原理)
本発明は、元素人%Bよ構成る単原子層と元素C,Dよ
構成る単原子層を交互に積層したとき、積層面に平行な
方向の原子配列と垂直な方向の原子配列とが等価でなく
なることに基づいている。
構成る単原子層を交互に積層したとき、積層面に平行な
方向の原子配列と垂直な方向の原子配列とが等価でなく
なることに基づいている。
これを第1図に示した本発明の原理を示す図を参照しな
がら説明する。第1図は、一つの単原子層にAおよびB
原子を含み、隣接する単原子層にCおよびD原子を含む
ような単原子層の繰り返しから成る超格子構造体の単原
子層に垂直な断面方向から原子の配列を見た図である。
がら説明する。第1図は、一つの単原子層にAおよびB
原子を含み、隣接する単原子層にCおよびD原子を含む
ような単原子層の繰り返しから成る超格子構造体の単原
子層に垂直な断面方向から原子の配列を見た図である。
因において例えばA原子は水平方向で常にB原子と結合
しているが垂直方向では常にC原子と結合している。他
の原子にりいても同様に水平方向の最近接原子と垂直方
向の最近接原子は異なっている。結合という見方に立て
ば、水平方向にはA−B結合およびC−D結合が並び、
垂直方向にはA−C結合およびB−D結合が並んでいる
。このように積層面に平行な方向の原子配列と垂直な方
向の原子配列とは等価でない。このような結晶構造に起
因してあらゆるベクトル的又はテンノル的物性に異方的
性質が生じる。例えば伝導率は等方向な場合には(:σ
o、)のようなスカラー行列であるが、今の場合には
(二%?)のような対角行列となる。っまシ伝導率は積
層面内とそれに垂直な方向とで異なる。
しているが垂直方向では常にC原子と結合している。他
の原子にりいても同様に水平方向の最近接原子と垂直方
向の最近接原子は異なっている。結合という見方に立て
ば、水平方向にはA−B結合およびC−D結合が並び、
垂直方向にはA−C結合およびB−D結合が並んでいる
。このように積層面に平行な方向の原子配列と垂直な方
向の原子配列とは等価でない。このような結晶構造に起
因してあらゆるベクトル的又はテンノル的物性に異方的
性質が生じる。例えば伝導率は等方向な場合には(:σ
o、)のようなスカラー行列であるが、今の場合には
(二%?)のような対角行列となる。っまシ伝導率は積
層面内とそれに垂直な方向とで異なる。
実際のデバイスにおいては伝導率の大きい方向を選んで
電流を流す構造にしてやれば有利である。
電流を流す構造にしてやれば有利である。
また光学的誘電率についてもに/、F)のような行列と
なるので光学異方性が生じる。この場合は積層面に平行
な偏光と垂直な偏光とで屈折率、吸収係数に違いが現わ
れ、特定の偏光の選択的伝搬、吸収が可能となる。
なるので光学異方性が生じる。この場合は積層面に平行
な偏光と垂直な偏光とで屈折率、吸収係数に違いが現わ
れ、特定の偏光の選択的伝搬、吸収が可能となる。
(実施例)
以下本発明の有利な特性を用いた実施例について説明す
る。
る。
第2図は本発明t HI −V化合物半導体において実
現させた場合を示している。In、As、 Ga、 S
bはそれぞれ第1図におけるA、B、C,D に相当し
ている。■−V化合物では原子間の結合は正四面体配置
を取るので図のような断面となるためには積層面は(1
10)面でなくてはならない。この結果Ga−Sb結合
およびI n−As結合は積層面内に並ぶがGa−As
結合およびI n −8b結合は垂直方向成分を有する
ようになる。以上のような超格子構造体は、分子線エピ
タキシー法または有機金属熱分解気相成長法において、
今日原子層エピタキシーと称される成長速度が篩変に制
御されうる手法を用いることにより作製さルる。吸収係
数は元が積層面に平行に入射したとき、直線偏光の偏波
面が積層面と平行な場合と垂直な場合とでおよそ第3図
に示した相異が生じることになり、光子エネルギーが0
.17〜0.2 eVの光波に対して偏波面が積層面と
平行な光波が選択的に伝搬される結果となる。
現させた場合を示している。In、As、 Ga、 S
bはそれぞれ第1図におけるA、B、C,D に相当し
ている。■−V化合物では原子間の結合は正四面体配置
を取るので図のような断面となるためには積層面は(1
10)面でなくてはならない。この結果Ga−Sb結合
およびI n−As結合は積層面内に並ぶがGa−As
結合およびI n −8b結合は垂直方向成分を有する
ようになる。以上のような超格子構造体は、分子線エピ
タキシー法または有機金属熱分解気相成長法において、
今日原子層エピタキシーと称される成長速度が篩変に制
御されうる手法を用いることにより作製さルる。吸収係
数は元が積層面に平行に入射したとき、直線偏光の偏波
面が積層面と平行な場合と垂直な場合とでおよそ第3図
に示した相異が生じることになり、光子エネルギーが0
.17〜0.2 eVの光波に対して偏波面が積層面と
平行な光波が選択的に伝搬される結果となる。
(発明の効果)
以上説明したように、交互に異なる化合物半導体単原子
層を積層して成る半導体超格子構造体に於て、一方の化
合物半導体単原子層を構成する元素と他方の化合物半導
体単原子層を構成する元素とがすべて異なるように選択
されているような半導体超格子構造体を用いることによ
り、結晶物性が本質的に異方的性質を有するような光お
よび電子デバイス用材料を提供することができる。
層を積層して成る半導体超格子構造体に於て、一方の化
合物半導体単原子層を構成する元素と他方の化合物半導
体単原子層を構成する元素とがすべて異なるように選択
されているような半導体超格子構造体を用いることによ
り、結晶物性が本質的に異方的性質を有するような光お
よび電子デバイス用材料を提供することができる。
第1図は本発明における超格子構造体の作用・原理を示
す図。第2図は一実施例を示す図、第3図は実施例の効
果を示す図である。 代堆人弁理士内原 晋 τ 第1図 第2図 <110> 令 OGa @)Sb ◎In eAs第3図 光子エネルギー(ev)
す図。第2図は一実施例を示す図、第3図は実施例の効
果を示す図である。 代堆人弁理士内原 晋 τ 第1図 第2図 <110> 令 OGa @)Sb ◎In eAs第3図 光子エネルギー(ev)
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1、交互に異なる化合物半導体単原子層を積層して成る
半導体超格子構造体に於て、上記の一方の化合物半導体
単原子層を構成する元素と上記の他方の化合物半導体単
原子層を構成する元素とがすべて異なるように選択され
ていることを特徴とする半導体超格子構造体。 2、交互に積層される単原子層が閃亜鉛鉱型結晶格子の
(110)面に一致するように選択されていることを特
徴とする特許請求の範囲第1項に掲げた半導体超格子構
造体。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP60057830A JP2587404B2 (ja) | 1985-03-22 | 1985-03-22 | 半導体超格子構造体 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP60057830A JP2587404B2 (ja) | 1985-03-22 | 1985-03-22 | 半導体超格子構造体 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS61216418A true JPS61216418A (ja) | 1986-09-26 |
JP2587404B2 JP2587404B2 (ja) | 1997-03-05 |
Family
ID=13066852
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP60057830A Expired - Lifetime JP2587404B2 (ja) | 1985-03-22 | 1985-03-22 | 半導体超格子構造体 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JP2587404B2 (ja) |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60202927A (ja) * | 1984-03-28 | 1985-10-14 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 3−5族元素化合物半導体層の形成法 |
-
1985
- 1985-03-22 JP JP60057830A patent/JP2587404B2/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60202927A (ja) * | 1984-03-28 | 1985-10-14 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 3−5族元素化合物半導体層の形成法 |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JP2587404B2 (ja) | 1997-03-05 |
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