JPS604615B2 - 非可逆回路網 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、閉ル−プ内に設けられる各々２個の端子を有
している少なくとも２個の第１ゲートおよび第２ゲ−ト
と、少なくとも３個のインピーダンス素子と、前記２個
のゲートに結合される２個の増幅器も具えている非可逆
回路網、特に入力および出力の方向が複数のゲート間で
循環的に定まるサーキュレータタイブの非可逆回路網に
関するものである。

ここに云う２個のゲートを有する非可逆回路網とは、一
方のゲートをインピーダンスＺで終端した場合に、他方
のゲートが十Ｋ／Ｚ（Ｋ＞０）のインピーダンスを呈す
る回路網のことを意味するものとする。

この種の回路網はジャィレータと称されている。既知の
如く、ジャィレータは、一方のゲートに接続されたキャ
パシタンスを合成ィンダクタンスに変換し、このィンダ
クタンスは方のゲートに接続されたキャパシタンスと共
に共振回路を構成する。このジャィレータは、そのジャ
ィレータ定数ｋを変えることによって合成ィンダクタン
スの大きさを原則として変化させることができるという
既知の特性を有しており、このことは、抵抗の設定値を
変えることにより非常に簡単な方法でジャィレータ共振
回路を離調しうろことを意味している。このような装置
の有用性に対する一般的な基準となるものは、ジャィレ
−外こよって実現される共振回路の特性係数であるＱの
大きさである。

バイポーラモノリシック構造を有効に用いることによっ
て、周波数を数オクターブにわたって同調でき、しかも
比較的高いＱを有するジャィレータ共振回路の実現が可
能となった。上述した種類の非可逆回路網は、 ”Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ・１．Ｅ．Ｅ．’’（第１１
５巻、Ｎｏ．１１、１９６９年１１月）の１桝２ページ
第９ｄ図から既知である。

この従来のジャィレータタィプの非可逆回路網では、増
幅器を演算増幅器によって構成している。閉ループは、
第１ゲートの第１端子と、第１インピーダンス素子と、
第２インピーダンス素子と、第３インピーダンス素子と
、第２ゲートの第１端子および第２端子と、第４インピ
ーダンス素子と、第１ゲートの第２端子とをこの順序で
具えている。第１ゲートの第１端子と第２ゲートの第１
端子との間には増幅器を設けている。第２ゲートの第２
端子と、第１インピーダンス素子および第２インピーダ
ンス素子の接続点との間には、第２増幅器を設けている
。上述した従来のジャィレータは、２個の演算増幅器を
具えている。

既知のように、これらの演算増幅器は数個縦続接続しト
ランジスタ増幅段で構成することが多い。処理すべき信
号はこれら増幅段のすべてに通過させなければならない
ので、それらの信号は、使用する増幅段の数に応じた遅
延を受けるようになる。この結果、斯かる遅延に関係す
る増幅器の総合遮断周波数も使用する増幅段の数に依存
するようになる。増幅段を多く用いるほど、総合遮断周
波数は低くなる。既知のように、１個のトランジスタあ
たりの遮断周波数、従って増幅器の遮断周波数は、トラ
ンジスタの零入力電流を増加させることにより高めるこ
とができる。しかし、このようにすると増幅器の消費電
力が実質上増大することになり、これは特に上記増幅器
をチップ上に集積化する場合には不都合である。さらに
、トランジスタ増幅器がループ内に設けられているため
、高周波発振を防止するために、これらの増幅器は＆旧
／オクターブ以下のロールオフを呈するようにしなけれ
ばならない。このことからして、或る特定の周波数範囲
では、ただ１つの時定数しか有効にならない。このこと
は、種々の増幅段の時定数を互いに十分相違させる必要
があることを意味している。総合遮断周波数は、最も低
い遮断周波数を有するトランジスタ増幅段により決定さ
れる。要約するに、従来のジャィレータは演算増幅器を
増幅器として用いること、および演算増幅器をループ内
に設けることからして、高周波数および規定の最大許容
消費電力において比較的大きいＱを必要とする特殊な用
途にはあまり適していない。

さらに、演算増幅器が複雑のために、ジャィレータをチ
ップ上に集積化する場合に、それがチップの大半の面積
を占めるという欠点がある。本発明の目的は、上述した
ジャィレータの欠点を除去し、これから入力および出力
の方向が複数のゲート間で循環的に定まるサーキュレー
タタイプの非可逆回路網を提供することにある。本発明
非可逆回路網は、各増幅器をトランジスタで構成し、前
記閉ループを、第１ゲートの第１端子と、第１インピー
ダンス素子と、第３ゲートの第１および第２端子と、第
２インピーダンス素子と、第２ゲートの第１端子および
第２端子と、第３インピーダンス素子と、第１ゲートの
第２端子とをこの順序で接続して形成し、第１トランジ
スタのベースーコレク夕通路を第２ゲートの第２端子と
第１ゲートの第１端子との間に設け、第２トランジスタ
のコレクターェミッ夕通路を第２ゲートの第１端子と第
１ゲートの第２端子との間に設け、第２トランジスタの
ベースを第１インピーダンス素子の前記第１ゲートの第
１端子への接続側とは反対側の端子に接続し、第３ゲー
トの第２端子と、第２インピーダンス素子の前記第２ゲ
−トの第１端子への接続側とは反対側の端子とを軍源端
子に結合させ、第１トランジスタのェミッタを定電位点
に結合させたことを特徴とするものである。

本発明は、４個の抵抗と２個の増幅器とによって、１２
通りの異なる非可逆回路網を実現できるも、これらの非
可逆回路網のうちの１１個の非可逆回路網は、電流源の
ような追加の電源装置および多くの追加の抵抗を必要と
するのに対し、本発明による非可逆回路網は斯様な追加
の素子を必要としないで形成することができる唯一のも
のであるという認識に基づいてなしたものである。

以下、図面に基づいて本発明を説明する。

第１図は、ゲート１，２，３，４，５，６を具える３ゲ
ート非可逆回路網を示す。

この非可逆回路網はサーキュレータタィプのものである
。サーキュレータは、各２つのゲート間で一方向にのみ
信号伝達が可能であるという特性を有している。ゲート
３，４に入力信号を供給すると、ゲート１，２だけに出
力信号が現われる。この場合、ゲート５，６には信号は
現われない。このことを矢印ａで示す。ゲートー，２に
入力信号を供給すると、ゲート５，６だけに出力信号が
現われる。この場合、ゲート３，４には信号は現われな
い。これを矢印ｂで示す。ゲート５，６には入信号を供
給すると、ゲート３，４だけに出力信号が現われ、ゲー
ト１，２には信号は現われない。このサーキュレータは
、例，えば、いわゆるハイブリッド回路網として電話回
路に用いることができる。ゲート１，２，３，４，６，
６の１つを抵抗で終端すると、この非可逆回路網はジャ
ィレータとなる。このジャィレータは、前述したように
、一方のゲートに接続されたキャパシタンスを合成ィン
ダクタンスに変換し、この合成ィンダクタンスは他方の
ゲートに接続したキャパシタンスと共に共振回路を構成
する。第２および５図に示す回路は第３ゲートを抵抗に
よって終端させた３つのゲートを有する非可逆回路網で
あり、従ってこれらの回路網はジャィレータであるが、
３つのゲートを有する本発明サーキュレータタィプの非
可逆回路網の動作を説明するに当っては、２つのゲート
を有するジャイレータタィプの非可逆回路網について説
明するのが最善と思われるため、以下先ず第２図のジャ
ィレータタィプのものにつき説明する。

この第２図は、第１トランジスタ１０と第２トランジス
タ１１とを具えているジャィレータタィプの非可逆回路
網を示す。閉ループは、第１ゲート１．２の第１端子２
と、抵抗１５と、抵抗１４と、抵抗１２と、第２ゲート
３，４と、抵抗１３と、第１ゲート１，２の第２端子１
とをこの順序で具えている。抵抗１２と抵抗１４との接
続点を定電位点（十）に接続する。トランジスタ１１の
ベースを抵抗１４と抵抗１５との接続点に接続する。ト
ランジスタ１１のコレク夕を、第２ゲート３，４の端子
３に接続する。トランジスタ１１のェミツタを、第１ゲ
ート１，２の端子１と、抵抗１３を介して第２ゲートの
端子４との双方に接続する。第２ゲートの端子４を、抵
抗１６を介して定電位点（一）と、トランジスタ１０の
ベースとの双方に接続する。トランジスタ１０のェミッ
タを定電位点（一）に接続し、トランジスタ１０のコレ
クタを、第１ゲート１，２の第１端子２に接続する。こ
のジャィレータの動作は次の通りである。なお、ここで
はジャイレータの交流動作、つまり定電位層点十および
−を相互に接続する場合につき詳細に説明するものとす
る。トランジスタ１０のベースーェミッタ信号電圧が無
視できるものとすれば、抵抗１２にかかる電圧はＶ，ボ
ルトに等しくなる。したがって、Ｖ，／Ｒ（１２）アン
ペアに等しい電流が抵抗１２を流れる。ここにＲ（１２
）は抵抗１２の抵抗値である。この電流は、トランジス
タ１１のコレクタから定電位点十へと流れる。端子３か
らは電流ｉ，がトランジスタ１１のコレクタへと流れる
。トランジスタ１０のベース電流を無視すると、端子４
に流れる電流ｉ．は抵抗１３にも矢印の方向に流れる。
したがって、トランジスタ１１を流れる電流は、ｉ，一
ｊ２ｉｉ，一Ｖ．／Ｒ（１２） に等しい。

これにより次式が成立する。． Ｖ， ‘１’ １２＝Ｒ雨■ 抵抗１５を流れる電流は、Ｖ２／Ｒ（１５）に等しい。

ここに、Ｒ（１５）は抵抗１５の抵抗値である。トラン
ジスタ１１のベース電流を無視すると、抵抗１５を流れ
る電流は抵抗１４にも流れるため、抵抗１４にかかる電
圧は、ｖ２．昼鰐机ト に等しい。

これと同じ電圧が抵抗１３間に現われる。このような電
圧が抵抗１３にかかることからして、この抵抗１３には
前記電圧をＲ（１３）で割った値に等しい電流が流れる
。ここに、Ｒ（１３）は抵抗１３の抵抗値である。この
電流は「ｉ，に等しく方向が反対であるため、次の関係
が得られる。． Ｖ２ Ｒ（１４） ‘２， ｌｌ＝−剛・廟 前記【１｝式および■式による簡単な計算によって、次
のことが明らかとなる。

すなわち、一方のゲートをインピーダンスＺで終端する
と、他方のゲートには次式で示すインピーダンスＺｐが
測定される。Ｚｐ＝Ｒ（１２）Ｒ（１３）Ｒ（１５）Ｉ
Ｋ 【３，Ｒ（１４） ・夏＝ Ｚ上式か‘３め
）ら、キャパシタンスをゲートー，２に援続する場合に
は「ゲート３，４にィンダクタンスが測定されることは
明らかである。

また、キヤパシタンスをゲート３，４に接続する場合に
は「ジャィレータ共振回路が得られる。Ｒ（１２）＝Ｒ
（１５）＝Ｒとし、且つＲ（１３）：Ｒ（１４）：二恋
とする場合には、この共振回路に対し次の関係式が成立
する。■。

＝宏・（１−泰）‘４１亨；夫十寿Ｒ＋ＳＲ手．６）‘
５１ ここに、のｏは共振周波数であり、Ｑは共振曲線の鋭さ
を示す特性係数であり、Ｃは２つのゲートに接続した２
個のキャパシタンスの容量値であり、Ｓはトランジスタ
ー０および１１の相互コンダクタンスであり、８はベー
スーコレクタ電流増幅率であり、Ｒ（１６）は抵抗１６
の抵抗値である。

トランジスタ１１のベースとコレクタとの間にキャパシ
タンス１７を設けることによって、Ｑを実質上周波数に
無関係とすることができる。関係式【４）から、共振周
波数がトランジスタの８に無関係であることは明らかで
ある。さらにまた、抵抗１４にいくつかのダイオードを
直列に設けることによって、共振周波数をトランジスタ
の相互コンダクタンスＳに無関係とすることもできる。
第２図にはこれらのダイオードを２０，２１，２２で示
してある。ダイオードを設けるという手段によって、共
振周波数はすべてのトランジスタパラメ−外こ無関係と
なる。第２図に示すジャィレータは構成が非常に簡単で
あり、したがって集積化するには非常に適している。さ
らに、或る特定の周波数に対する比較的高いＱでの消費
電力が極めて低くなる。第２図において、抵抗１４を除
去し、トランジスタ１１のベースと定電位点（十）との
間にゲート５，６を設けると、サーキュレータタィプの
本発明非可逆回路網が得られる（第３図参照）。

このサーキュレータにおいては、第２図のジヤイレー夕
に対すると同じような計算によって次の関係式が得られ
る。ｉ，＝Ｒ竜 ｉ２＝十Ｒ意 ． Ｖ， １３＝一Ｒ（１３） この計算では、トランジスター０と１１のベースェミッ
タ電圧並びにこれらトランジスタのベース電流を無視し
た。

単一のトランジスター０と１１の代りに、等価トランジ
スタを用いることもできる。

第４図は、このような等価トランジスタの例を示す。等
価トランジスタは、トランジスタ３０と３１とを具えて
いる。ＰＮＰトランジスタ３１のエミツターコレク夕通
路を、等価トランジスタのコレクタ端子Ｃとェミッタ端
子Ｂとの間に設ける。トランジスタ３０のコレクターェ
ミツタ通路を、トランジスタ３１のベースとコレクタと
の間に設ける。トランジスタ３１のベースとェミツタと
の間に、抵抗３２を設ける。トランジスタ３０のベース
Ｂは等価トランジスタのベースも構成する。さらに、抵
抗の代りに、抵抗とコンデンサとから成るさらに複雑な
インピーダンス素子を用いることが必要になることも有
り得る。

これは例えば、トランジスタでの移相を補償する必要が
あるような場合である。第５図は、ジャィレータタィプ
の非可逆回路網の他の実施例を示す。

このジャィレータは、第１トランジスター０と第２トラ
ンジスタ１１とを具えている。開ループは、第１ゲート
１，２の第１端子２と、抵抗１５と、抵抗１４と、抵抗
１２と、第２ゲート３，４と、抵抗１３と、第１ゲート
１，２の第２端子１とをこの順序で具えている。抵抗１
２と抵抗１４との接続点を定電位点（十）に接続する。
トランジスタ１１のベースを、抵抗１４と１５との接続
点に接続する。トランジスタ１１のコレクタを、第２ゲ
ート３，４の端子３に接続する。トランジスタ１１のェ
ミッタを、第１ゲートー，２の第２端子１と、抵抗１３
を介して第２ゲートの端子４との双方に接続する。第２
ゲートの端子４を、トランジスタ１０のベースと、トラ
ンジスタ２３のコレクターエミツタ路を経て定電位点（
一）とに接続する。トランジスタ１０のヱミッタを定電
位点（一）に接続し、トランジスター０のコレクタを第
１ゲート１，２の第１端子２に接続する。トランジスタ
２３のベースを、ダイオード２８を介して定電位点（一
）に、ダイオード２７と抵抗１８との直列回路を介して
別の定電位点（十）にそれぞれ接続する。第１ゲートの
第１端子２と、第２ゲートの第１端子３との間に、トラ
ンジスタ２４のベースーコレクタ路を設ける。トランジ
スタ２４のェミツを、抵抗１９を介して定電位点（一）
に接続する。第１ゲートー，２をキャパシタンス２５で
終端し、第２ゲート３，４をキヤパシタンス２６で終端
する。第５図のジャィレータの動作は次の通りである。
ここでは、ジャィレータの交流動作、つまり定電位点＋
および−を相互に接続する場合につき詳細に説明する。
トランジスタ１０のベースーェミッタ信号電圧が無視で
きるものとすれば、抵抗１２にかかる電圧はＶ，ボルト
に等しくなる。したがって、Ｖ，／Ｒ（１２）アンペア
に等しい電流が抵抗１２を流れる。ここにＲ（１２）は
抵抗１２の抵抗値である。この電流は、トランジスタ１
１のコレクタから定電位点十へと流れる。端子３から
は電流ｉ，がトランジスタ１１のコレクタへと流れる。
トランジスタ１０のベース電流を無視すると、端子４に
流れる電流ｉ，は抵抗１３にも矢印の方向に流れる。し
たがって、トランジスタ１１を流れる電流は、ｉ，一ｉ
２＝ｉ，一Ｖ，／Ｒ（１２） に等しい。

これにより次式が成立する。ｉ２＝Ｒ縞 側 抵抗１５を流れる電流は、Ｖ２／Ｒ（１５）に等しい。

ここに、Ｒ（１５）は抵抗１５の抵抗値である。トラン
ジスタ１１のベース電流を無視すると、抵抗１５を流れ
る電流は抵抗１４にも流れるため、抵抗１４にかかる電
圧は、ｖ２・葦鰐机ト に等しい。

これと同じ電圧が抵抗１３間に現われる。このような電
圧が抵抗１３にかかることからして、この抵抗１３には
、前記電圧をＲ（１３）で割った値に等しい電流が流れ
る。ここに、Ｒ（１３）には抵抗１３の抵抗値である。
この電流は、電流ｉ，に等しく方向が反対であるため、
次の関係が得られる。ｉ，＝‐Ｒ縞・旨鰐 【７１ 前記【６１式および‘７１式による簡単な計算によって
、次のことが明らかとなる。

すなわち、一方のゲートをインピーダンスＺで終端する
と、他方のゲートには次式で示すインピーダンスＺｐが
測定される。Ｚｐ＝Ｒ（１２婆≦器Ｒ（１９‐参＝菱
【８’上式脚から、キヤパシタンス２５をゲート１，２
に接続する場合には、ゲート３，４にィンダクタンスが
測定されることは明らかである。

また、キャパシタンス２６をゲート３，４に接続する場
合には、ジャィレータ共振回路が得られる。Ｒ（１２）
＝Ｒ（１５）＝Ｒとし、且つＲ（１３）＝Ｒ（１４）＝
狐とする場合には、この共振回路に対し次の関係式が成
立する。Ｑ。

＝毒・（１−黍） ■毒＝毒＋寿Ｒ十ＳＲ≧．６）ｏＱ ここに、３。

は共振周波数であり、Ｑは共振曲線の鋭さを示す特性係
数であり、Ｃは２つのゲートに接続したキャパシタンス
の容量値であり、Ｓはトランジスタ１０および１１の相
互コンダクタンスであり、８はベースーコレクタ電流増
幅率であり、、Ｒ（１６）は電率源２３のインピーダン
ス値である。‘１■式より、使用するトランジスタが理
想的なものでない場合には、Ｑの大きさが制限されるこ
とは明らかである。

肌式には、相互コンダクタンスＳとべ‐スーコレクタ電
流増幅率８が含まれており、これらの大きさは無限であ
る。

簡単な計算によって、トランジスタ２４のェミッターコ
レクタ通路を流れる電流ｉ３が次式に等しくなることが
立証される。． Ｖ２｛１十Ｒ（山ＶＲ（１弧１３＝
Ｒ（１９） ．Ｖ，．ｊ （１１） Ｒ（１２）ＱＣ ここに、Ｃはキャパシタンス２５と２６の容量値であり
、Ｒ（１９）は抵抗１９の抵抗値であり、のは角周波数
である。

さらに、簡単な計算によって、電流ｉ３をトランジスタ
ー１のコレクタに供給することにより、Ｑが改善される
ことが立証される。トランジスタ２４を設けることによ
り、Ｑが次の関係式にて表わされることを確めた。即ち
、すぎ十ｔｇ６ （１２）ｔｇ６＝−｛１十Ｒ肌Ｒ（１
５）｝．点のｃＲ（１９）ここにＱ′はトランジスタ２
４を設けることにより得られたＱの値であり、Ｑは１Ｇ
対こ基づくＱの値である。

トランジスタ２４がない場合の非可逆回路網のＱは１０
によって表わされるのに対し、トランジスタ２４を有す
る場合のＱは式１２によって表わされ、これらの式から
電流ｉ３を供給するトランジスタ２４の追加によりＱが
改善されることは明らかである。トランジスタ２３の代
りに、普通の抵抗を用いることができる。

この場合、この抵抗は、トランジスタ１０のベースと負
の定電位点との闇に接続する。抵抗１８の抵抗値を、抵
抗１３と１４の抵抗値の和に等しくなるように選ぶこと
により、種々の電源電圧が選択される場合に、ジャィレ
ータの２つの枝路に流れる電流は自動的に同一電流値の
ままとなる。

前記２つの枝路の内の第１枝路は抵抗１２と、トランジ
スタ１１のコレクターヱミツタ通路と、抵抗１３と、ト
ランジスタ２３のコレクターェミッ夕通路との直列接続
回路により形成され、第２枝路は抵抗１４と、抵抗１５
と、トランジスタ１０のコレクターェミツタ通路との直
列接続によって形成される。さらに、トランジスタＩ１
のベースとコレクタとの間にキヤパシタンス３３を設け
ることによって、Ｑを周波数にほとんど無関係とするこ
とができる。【９１式から、共振周波数がトランジスタ
の８に無関係であることは明らかである。さらに、抵抗
１４に直列にいくつかのダイオードを設けることによっ
て、共振周波数をトランジスタの相互コンダクタンスＳ
に無関係とすることができる。第５図には、これらのダ
イオードを４０，４１，４２にて示してある。このよう
にダィオ−ドを設けることによって、共振周波数は、す
べてのトランジスタパラメー外こ無関係となる。第５図
に示すジヤィレ−外ま構成が非常に簡単であり、したが
って集積比するのに非常に適している。さらに、或る特
定の周波数に対する比較的高いＱでの消費電力が極めて
低くなる。第５図において、抵抗１４を除去し、トラン
ジスター１のベースと定電位点（十）との間にゲートを
設けると、サーキュレータタィプの本発明非可逆回路網
が得られる。単一のトランジスタ１０と１１の代りに、
第４図に示す種類の等価トランジスタを用いることもで
きる。

さらに、抵抗の代わりに、抵抗とコンデンサとから成る
より複雑なインピーダンス素子を用いることが必要にな
ることも有り得る。

これは例えばトランジス外こよって生じる移相を補償す
る必要があるような場合である。

【図面の簡単な説明】

第１図は３ゲート非可逆回路網を示すブロック図、第２
図はジャィレータタィプの非可逆回路網を示す回路図、
第３図は本発明によるサーキュレータタィプの非可逆回
路網を示す回路図、第４図は第２図および第３図の回路
網に用いる等価トランジスタを示す回路図、第５図はジ
ヤィレータタィプの他の非可逆回路網を示す回路図であ
る。 １，２，３，４，５，６…ゲート、１０…第１トランジ
スタ、１１…第２トランジスタ、１２，１３，１４，１
５，１６，１８，１９・・・抵抗、１７，２５，２６，
３３…キヤパシタンス、２０，２１，２２，２７，２８
，４０，４１，４２・・・ダイオード、２３，２４，３
０，３１…トランジスタ。 Ｆｉｇ．ｌ Ｆｉｇ．２ Ｆｉ９．３ Ｆｉｇ．４ Ｆｉ９．５

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 閉ループ内に設けられる各々２つの端子を有してい
   る少なくとも２個の第１および第２ゲートと、少なくと
   も３個のインピーダンス素子と、前記２個のゲートに結
   合される２個の増幅器も具えている非可逆回路網におい
   て、前記各増幅器をトランジスタで構成し、前記閉ルー
   プを、第１ゲートの第１端子２と、第１インピーダンス
   素子１５と、第３ゲートの第１および第２端子と、第２
   インピーダンス素子１２と、第２ゲートの第１端子８お
   よび第２端子４と、第３インピーダンス素子１３と、第
   １ゲートの第２端子１とをこの順序で接続して形成し、
   第１トランジスタ１０のベース−コレクタ通路を前記第
   ２ゲートの第２端子４と前記第１ゲートの第１端子２と
   の間に設け、第２トランジスタ１１のコレクタ−エミツ
   タ通路を前記第２ゲートの第１端子と前記第１ゲートの
   第２端子との間に設け、該第２トランジスタのベースを
   前記第１インピーダンス素子１５の前記第１ゲートの第
   １端子２への接続側とは反対側の端子に接続し、前記第
   ３ゲートの第２端子と、前記第２インピーダンス素子１
   ２の前記第２ゲートの第１端子３への接続側とは反対側
   の端子とを電源端子に結合させ、前記第１トランジスタ
   １０のエミツタを定電位点に結合させたことを特徴とす
   る非可逆回路網。 ２ 特許請求の範囲１記載の非可逆回路網において、前
   記第１ゲートの第１端子と前記第２ゲートの第１端子と
   の間に第３トランジスタ２４のベース−コレクタ通路を
   設け、該第３トランジスタ２４のエミツタをインピーダ
   ンス素子１９を介して定電位点に接続したことを特徴と
   する非可逆回路網。