JPS6040923A - 音響インピ−ダンス測定方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は材お１の固有の標準音響インピーダンスの非破
壊測定に関Ｊるものである。

発　明　の　背　顛 材料の固有の標準音響インピーダンス（本明細出では「
音響インピーダンス」と呼ぶ）から、その材料の音響吸
収と音響反射に関する情報が得られる。このような知識
は航空機のガスタービン・エンジンの雑音制御に於いて
重要である。更に、音響インピーダンスは材料の構造と
組成の関数であるので、品質管理試験に音響インピーダ
ンスの知識を使うことができる。

第１図には材料の音響インピーダンスを測定するための
インピーダンス管と呼ばれる従来技術による装置２が示
されている。この装置には円筒管３が含まれ、円筒管３
の一端には平面状の音波９を発生する音源６が含まれて
いる。被試験材料片１２が管３と同じ直径になるように
切断され、界面１５Ａ　、　１５Ｂ　、および１５Ｃで
ぴったり□はまるように管３に挿入される。音響的に硬
い（即ち音を反射する）板１８が材料片１２の背後に管
３に固定されてＪ５す、背板の役目を果す。音踪６は音
響エネルギの平面波９を材料１２に対して発射りる。４
４Ｆｌは表面２１で音響エネルギのうち幾分かを反射す
る。エネルギの残りは材料片１２中を通り、材料により
部分的に吸収される。背板１８に達した平面波エネルギ
は音源６に向って反射される。表面２１および背板１８
で反射された波は入射波と相互干渉し、インピーダンス
管の領域２４の中に定在波パターン（図示しない）を形
成りる。

与えられた周波数におりる材料片１２の反則係数は、２
つの音響変換器２７および２９による測定結果と、材料
１２と変換器２７および２９との間の距離３２および３
４と、管内の空気の温度から計算された音速とに基づい
て、既知の方法で定在波パターンから計算りることがで
きる。材ＩｐＨ２の音響インピーダンスは反射係数から
容易に導き出される。このようなインピーダンス計算に
関する詳細については若者ニー・エフ・セイバートおよ
びビーやセナルコによる論文［ダクト内のランダム音場
を使用した音響パラメータの測定に適用したスペクトル
評価の誤差解析Ｊ　（Ｊ　ｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　ｔｂｅ
　Ａ　ｃｏｕｓｔｉｃＳｏｃｉｅｔｙ　ｏｆ　Ａｎ＋ｅ
ｒｉｃａ、　６９巻、４号、−１９８１年　４月）に述
べられている。

第１図のインピーダンス管２を使う方法は、破壊的な試
験方法であるという欠点がある。リーなわら、インピー
ダンスを測定すべき部品から材料片１２を切り取つ−Ｃ
管にはめ込よなりればならず、部品が損傷を受けるとい
う意味でこれは破壊的な測定方法である。航空機部品の
場合、このような損傷による金銭的損失は多大である。

明　の　目　的 本発明の１つの目的は改良された新しい音響インピーダ
ンス測定方法を提供Ｊることである。

本発明のもう１つの目的は改良された新しい非破壊的な
音響インピーダンス測定方法を提供することである。

本発明の更にもう１つの目的は材料の品質管理試験のた
めの改良された新しい音響インピーダンスの測定方法を
提供することである。

発　明　の　概　要 本発明の一形式に於いては、開放端形音管インピーダン
ス管を既知の音響インピーダンスを有する材料に接触さ
せて、管内に定在波パターンがつくられる。定在波パタ
ーンに基づいて材料の第１の見かりのインピーダンスが
導き出される。既知のインピーダンスと第１の見かジノ
インピーダンスに基づいて補正係数がｎｌ算される。そ
れから開放端形インピーダンス管を被測定材料のサンプ
ルに接触さ°ｕ１第２の見かけのインピーダンスを導き
出す。被測定材料の実際インピーダンスは第２の児か【
プインピーダンスと補正係数から推定される。

の０しい舌 本発明の一形式では、第２図に示すインピーダンス管６
５が用いられる。インピーダンス管６５は音源６８を有
し、これは５００Ｈｚから２２０００ＨＺまでの範囲の
平坦な周波数応答を持つ３０ワツト、１６７１−ムのラ
ウドスピーカ−である。このようなスピーカーはたとえ
ば米国カリフォルニア州のアルチック社（Ａｌ−−ｒＥ
ＣＣｏｒｐ　、　）の型番８０２Ｄスピーカーである。

音源６８は音響導波管７２に固定されている。音響導波
管７２は直径７５が１．２５インチ（３，１７５ｃｍ）
で高さ７６が９インチ（２２，８６ＣＴ１１　）の円筒
管である。

音源とは反対側の端で導波管７２に固着されているのは
柔軟な硬質ゴムのフランジ７７である。導波管７２には
２つの圧力変換器７９および８１が取りｔ−Ｊ’　Ｇノ
られ、これらの圧ノコ変換器は管６５の端８７からそれ
ぞれ１．５インチ（３，，８１ｃｍ　＞の距１８３およ
び０．フインチ（１，７７８ＣＩ１１）の距離８５だけ
隔たっている。端８７は開成している。このような変換
器は、たとえば米国カルフォルニア州のエンデブコ社（
ＥＮＤＥＶＣＯＣ０ｒｌｌ　、　）から入手できる型番
８５１０−１５変換器であり、１５ｐｓｉｇの範囲、Ｏ
−０−３Ｏ０の出力動作範囲、２１＋６１１１Ｖ　／ｐ
ｓｉの応答特性を有づる。

本発明者はインピーダンスを測定しようとする材料９１
に、第２図に示Ｊように、インピーダンス管６５を接触
させた。フランジ７７は導波管１２を材料９１に対して
音響的に密封する助けをなす。音源６８は材料９１の表
面９７に向けて平面波９４を発射し、第１図の領域２４
の定在波パターンと同様に定在波パターン（図示しない
）を領域１０１に作る。しかし、第２図には第１図の導
波管領域３６に類似した構造はないので、第２図の領域
１０３には著しい横方向の伝搬が生じ得る（横方向の伝
搬については後述の「一般的考察」の項の所で説明づる
）。この横方向の伝搬は、通常、変換器７９および８１
により得られたデータから計粋されるインピーダンス測
定結果を変異させる。１なわち横方向の伝搬はインピー
ダンスのＢｌ算に誤差を生じさせる。

本発明では、この誤差を補正するため、補正係数をめ、
これを第２図の開放端を有する管によって収集された測
定値からｆｆｔ　ｌされたインピーダンスに適用する。

本発明では補正係数をめるため、第４図の平行線で陰影
を付けた円形部分１０８で示ずようなｎ１ＩＩ−材料１
０４の表面上の１つの位置に、開放端形インピーダンス
管６５を配置して、１つの「見かけ」のインピーダンス
の測定を行う。

（第４図ではインピーダンス管２を円１０８に接するよ
うに配置した場合を示していない）。

本発明では更に第１図の従来技術のインピーダンス管を
使って基準材料１０４の破壊的なインピーダンス測定を
行う。この測定は、基準材料１０４から円形部分１０８
を切り取って、この切り取った部分について行われる。

破壊的なインピーダンス測定によって「実際の」インピ
ーダンス測定値が得られ、これは開放端形インピーダン
ス管で測定して得られた児か番プのインピーダンス値と
は異なっている。

（破壊的に測定された）実際のインピーダンスと見かけ
のインピーダンスの比をとることにＪ：って補正係数が
計綽される。即ち、く補正係数）＝（実際のインピーダ
ンス）／（見かけのインピーダンス）。次に、この補正
係数を用いＣ１そのインピーダンスを試験しようとづる
］ノンプル材料に対して、第４図の開放端形インピーダ
ンス管による測定を繰り返１゜これらの測定では、開放
端形インピーダンス管を材料表面上にランダムに位置決
めし、変換器７９および８１から測定値を得て、変換器
のデータと第２図の寸法８３および８５から見かりのイ
ンピーダンスをに１ｎする。次に見か番プのインピーダ
ンスに補正係数を乗棹゛スる。その結果は材料の実際の
インピーダンスの推定値であり、実′験した結果、この
値は第１図の装置で破壊的に測定したときの実際のイン
ピーダンスと非常に相関があることが判った。

繰り返しＵＴ６うと、本発明の開放端形インピーダンス
管を使って、基準材料の兄かりのインピーダンスが非破
壊的に測定さ゛れる。次に、同じ材料の破壊的なインピ
ーダンス測定が公知の方法で行われる。実際のインピー
ダンスと見かけのインピーダンスは一般に相異なる。補
正係数は実際のインピーダンスと見かＣノのインピーダ
ンスとの比である。次に、開放端形インピーダンス管を
再び使ってＶンプル材料の見かけのインピーダンスを測
定Ｊる。この見かけのインピーダンスに補正係数を乗算
す′ることにより、サンプルの実際のインピーダンスの
推定値を得る。勿論、サンプルの構造、組成は基準材料
と若干似゛Ｃいるものとする。というのは、たとえば発
泡ポリスチレンの実際のインピーダンスと見かけのイン
ピーダンスの測定値から補正係数をめた後、粘土れんが
の見かけのインピーダンス測定値に補正係数を乗専する
ことによりれんがのインピーダンスを推定するのは何の
意味もないからである。

ｔｔＡ料の同じ領域、たとえば第４図に示す部分１０８
に対し−Ｃ見か番プのインピーダンスと実際のインピー
ダンスの測定を行うことが重要ｅある。発明者が発見し
たところによれば、一般に、領域１０８Ｂ乃至１０８）
１のような相異なる領域の見かけの音響インピーダンス
は相異なる。更に（破壊的な測定による）これらの領域
の実際のインピーダンスも相異なっている。しかし、発
明者の発見したところによれば、特定の１つの領域（た
とえば領１１１！１０８）におりる実際のインピーダン
スと見かけのインピーダンスとの比は別の異なる領域（
たとえば領域１０８Ｂ　＞にお番）る比とほぼ同じであ
る。

この発見により上記補正係数を使うことが可能になった
。これに対して、領域１０８のような１つの領域の実際
のインピーダンスと、領域１０８Ｂのような別の異なる
領域の見かけのインピーダンスとの比としてめた別の第
２の補正係数を用いると、上記の補正係数を使った場合
とは異なる結果が生じる。この別の補正係数の使用は好
適実施例では考えない。

対比により本発明を更に詳しく説明すると、領域１０８
Ｂ乃至１０８１−１の見かｔノのインピーダンスの平均
値のような見かけのインピーダンスの平均値を表わす代
表値をめ、これを領域１０８の見かりのインピーダンス
を表わすものとして扱うことができる。続いて、領域１
０８のような領域の実際のインピーダンスとこの代表値
の見かけのインピーダンスとの比を第３の補正係数とし
て使うことができる。しかし、発明者の発見したところ
によれば、単一の領域（たとえば領域１０８）に於【ノ
る実際のインピーダンスと見かけのインピーダンスとの
比の方がより正確な補正係数を与える。したがって、本
明細書で最初に述べた補正係数が好ましい。

本発明に関連する原理のいくつかについてのもつと一般
的な説明を以下に行う。

−般　的　考　察 第１図の音響平面波９は材料１２の内部を通るとき導波
管（即ち管３の領ｖＡ３６）内に拘束されている。この
導波管は平面波が材料の外側の領域２４を通る導波管と
合同している（即ら、断面の寸法と形状が同じである）
。換言すれば、進１）波が材料１２に入るとき進行波か
ら見た導波管（管３）は変わらない。

従って、領域２４と３６の両方で平面波を維持している
各分子は材料１２の表面２１に対して垂直な方向（即ち
法線方向）に前後に振動しているものと見なすことがで
きる。即ち、点３９で表わされた分子は矢印４０Ａおよ
び４０Ｂで示された方向に動き、矢１Ｊ４２△および４
２Ｂの方向には（Ｘ印で示したように）動かないものと
考えられる。見りを変えれば、音響伝搬方向はいつでも
矢印４６に示すように材料１２に対し垂直である（即ら
表面２１に垂直である）。

導波管領域２４と３６が合同であるため、横方向く即ち
垂直でない方向）の伝搬（矢印４８）は殆ｌυどない。

材料によっては、インピーダンス管２の導波管と合同す
る自蔵尋波管をそなえた材料もある。たとえば、第３図
に示り“ように、積層ハニカム材料４８は外側薄層５２
の間に円形ハニカム形セル５０を含有する。インピーダ
ンス管２が図示の如くセル５０の１つと（軸６９に対し
て）同軸に揃えて、薄層３２と接Ｊるように配置された
（接触状態は図示していない）場合、そのセル５０がイ
ンピーダンス管２と合同であると、ハニカム材料４８の
一部を必らずしも第１図のようにインピーダンス管２に
挿入するため切り取る必要はなく、したがっＣインピー
ダンス測定のために管２をセル５０と同軸になるように
材料に接触させることができる。このような場合、セル
５０の壁自身が第１図の導波管領域３６と同様の役目を
果し、横方向の伝搬を妨げる。

しかし、インピーダンスを測定しようとする材料がこの
ような円形ハニカム構造になっていて、各セルがインピ
ーダンス管の導波管と合同であるということは滅多にな
い。更に、たとえそうであっても、第２図に示Ｊように
インピーダンス管をセル５０と同軸に揃えることは難し
い。というのは、セルが外側薄層５２によって曝されて
いるからである。

もっと一般的な積層構造が第５図に示されている。第５
図の積層材料は外側薄層６１および６２（Ｒ１層６２は
穿孔されている）、ならびに中間マトリックス６５を含
む。この中間マトリックスはハニカム形芯体として示さ
れている。ハニカム形［ルア０は六角形であり、したが
つ−Ｃ円筒状の導波管３とは合同でない。

円筒形の導波管３と六角形のハニカム形セルフ０とが合
同でないことによる１つの結果として、導波管３を進行
する平面波は、中間マトリックス６５に入ったとき、直
ちに新しい断面形状と断面寸法を持つ導波管に入る。こ
れは第６図にもつと明確に示されている。第６図では、
７個の六角形セルフ０の集合体１１５よりなる擬似的な
導波管に円筒形の管３が接して配置されている。第６図
ではわかりやすくするため、第５図の外側薄層６２は省
略し−Ｃある。第６図には平面図も示しである。集合体
１１５に入った平面波（図示しない）は横方向（矢印１
１６）の速度成分を生じる。空気分子はもはやハニカム
材料の表面（この表面は第６図には示されていない）に
対して垂直に振動しない。し７．−がって、円筒形の管
から７個の六角形の管の集合に移る点１１９に於ける導
波管形状の変化はインピーダンスの測定に影響を与える
。

第５図と第６図の構造と事象は次のように特徴を表ねり
”ことが出来る。ずなわら、中間マトリックス６５はハ
ニカム材料であり、セル壁１２１をイラするセルフ０を
含んでいる。第５図の薄層６１は音響的に硬く、第１図
の背板１８にかわる役目を持っている。インピーダンス
管３と集合体１１５の厚い境界とは断面の寸法と形状が
異なっているので、材料の外側の導波管（即ち管３〉は
中間マトリックスの中の導波管（即ち六角形の集合体１
１５）と整合しない。マトリックスの中には、（１）法
線方向く矢印１２３）に伸び、（２）セルの壁面で構成
され、かつ（３）管３と断面の寸法および形状が類似し
ている、導波管の境界はない。管３と合同である、点線
で示した円筒形境界１２５は、この３つの条件を満だ′
ＴＪ。しかし、点線で示した境界１２５は物理的部品と
しては存在しない。これは仮想境界である。したがって
、第１図の状況とは異なり、点線で示した境界１２５を
横切って横方向の伝搬が生じ得る。第１図では横方向の
伝搬を低減するための手段（即ら、導波管領域３Ｇ）が
用いられ′Ｃいる。

注意しなければならないのは、Ｕ　＄３１の中に合同の
導波管がないという理由以外の理由ぐ横７５向の伝搬が
起り得るということである。たとえば、第３図の状況に
於いてもセルの壁に孔１２６等の孔が存在すれば、孔１
２６によって横方向の伝搬が生じ、インピーダンス測定
の確度が低下する。このような孔は雨水の排水等の目的
で航空機のハニカム部品に設けられている。

次に本発明のもっと特定の一面についＣ述べると、音響
インピーダンスのこの非破壊的な測定方法を月利製造の
品質管理検査に使うことができる。

たとえば、構造と組成が既知である基準材料をまず非破
壊的に試験して、開放端形インピーダンス管によって材
料表面上の指示された位置における見かけの音響インピ
ーダンスをめ、次に、破壊的に試験して、第１図のイン
ピーダンス管２によって上記指示された位置におりる実
際のインピーダンスをめる。次いで前述したように補正
係数がめられる。次に、別の、即ちサンプル材料の見か
けのインピーダンスが本発明を使って非破壊的に測定さ
れる。この見かけのインピーダンスに補正係数を乗算す
ることにより、サンプルの実際のインピーダンスの推定
値がめられる。サンプルの実際のインピーダンスの推定
値が基準材料の実際のインピーダンスの測定値からずれ
ていると、これはリンプルの構造または組成が基準材料
のそれと一致していないことを表わしている。たとえば
、薄層６１および６２に対する中間マトリックス６５の
ハニカム構造の接着固定が良くない場合、接着剤が多ツ
ぎて穿孔１２９が接着剤でふさがったり、あるいは接着
剤が少なすぎて接合が弱くなったりすることがある。こ
れらの状況のいずれも音響インピーダンスに影響を及ぼ
し、この変化は前述の開放端インピーダンス管によって
測定することができる。

見かけの音響インピーダンスの測定中、硬質ゴムのフラ
ンジ１７は導波管と材料サンプル表面との間の音の漏れ
を最小限に１°るのを助番ノる。柔軟なフランジ１７に
よって、若干湾曲した表面についても測定を行うことが
可能になる。半径が約４３インチ（１０９，２２ｃｍ）
の全体的に円筒形の表面に対して測定を行うことが出来
７ｊ０ これまで、材料の現場での非破壊的な推定式音響インピ
ーダンス測定に関し°Ｃ本発明を３１明した。

本発明によれば、指示された位置に材料に接触さμた導
波管の中に定在波パターンをつくることによってＭｉＩ
！＝材料の見かけの音響インピーダンスが測定される。

本発明によれば、次に同じ材料を指示された位置の所で
切り取り、公知の破壊的測定方法でその実際の音響イン
ピーダンスが測定される。この２つのインピーダンスの
比が目算される。

この比は特定の設計の基準材料に対づる補正係数となる
。同じ設計の各サンプル材料に関して見かけのインピー
ダンスの測定を繰り返りことにより、各ナンプル冷４判
の見かけのインピーダンスをめる。これらの見かりのイ
ンピーダンスは補正係数で補正され、その補正された結
果が、インピーダンス管内で破壊的に測定された基準材
料のインピーダンスと比較される。本発明は航空機エン
ジンのナセル等の材料の吸音特性の測定および製造中の
積層材料の品質管理試験にとって有用である。

更に、本発明は積層溝造以外の材料に適用りることがで
きる。例として３つの材料の名前を挙げると発泡シート
、音響タイル、およびじゅうたんに対し゛〔し適用Ｊる
ことができる。

これまで、音響インピーダンスという用語を使ってき／
、：、、！響インピーダンスは材料の反則係数から非常
に容易に尋き出づことができる。また、特許請求の範囲
の解釈にあたっては、材料の反射係数の測定はインピー
ダンスの測定と同等と考えることができる。したがって
、特許請求の範囲で音響インピーダンスの測定と言って
いるものは反射係数の測定をも包含するものと考えられ
る。

見かりの音響インピーダンスの測定とは別に、実際の音
響インピーダンスをめるための材料の破壊的測定につい
て・し述べた。しかし、この測定は必らずしも必要では
ない。この目的は実際のインピーダンスを知ることだか
らＣある。実際のインピーダンスは製造者から聞くか、
又は他の方法で知ることも可能な場合がある。

特許請求の範囲に従って本発明の趣旨と範囲から離れる
ことなく多数の変形と変更を行えることは明らかである
。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来技術による音響インピーダンス管を示す概
略図、第２図は本発明の一形式で用いられるインピーダ
ンス管の概略図、第３図および第５図は２つの相異なる
形式のハニカム形セルの積層描込を示ず斜視図、第４図
は本発明の一形式を用いる態様を示す斜視図、第６図は
六角形導波管の集合体に接触させた円筒形容波管を承り
概略図である。 （主な符号の説明） ２・・・インピーダンス管、 ３・・・円筒形容波管、 ６１・・・薄層、 ６２・・・外側薄層、 ６５・・・中間マトリックス、 ６８・・・＠源、 ７０・・・ハニカム形セル、 ７２・・・音響導波管、 ９１・・・インピーダンスを測定しようと１−る材料、
１０４・・・基準材料、 １１５・・・六角形セルの集合体、 １２１・・・セルの壁。 特許出願人

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）音響インピーダンスが既知である基準月利と構造
   および組成が類似したサンプル材料の実際の音響インピ
   ーダンスを推定する方法に於いて、（ａ）導波管を第１
   のサンプル材料に接触させるステップ、（ｂ）Ｓ波管を
   介して第１のサンプル材料に向けて音響エネルギを発射
   させて、導波管内に定在波パターンを作るステップ、（
   Ｃ）ステップ（ｂ）の定在波パターンに基づいて第１の
   サンプル月利の第１の見かけの音響インピーダンスを導
   き出リステップ、（ｄ　）既知の音響インピーＣ ダンスとステップ（０）の第１の見かけのインピーダン
   スに基づいて補正係数を導き出すステップ、（ｅ）第２
   のサンプル月利に対しステップ（ｂ）および（Ｃ）を反
   復することにより第２のサンプル月利の第２の見かけの
   インピーダンスを娶き出１ステップ、および（［）ステ
   ップ（ｅ）の第２の見かけインピーダンスおよびステッ
   プ（（１）の補正係数の関数としてステップ（ｅ）の第
   ２のサンプル材料の実際のインピーダンスを推定するス
   テップ、を含むことを特徴とする音響インピーダンスを
   推定する方法。 （２）当該積層材料中に限定可能な擬似的な導波管を含
   み、この擬似的な導波管が全体的に音響導波管と同じ方
   向に伸びているが音＠導波管とは横断面の寸法と形状が
   異なつ−（いるような積層材料の音響インピーダンスを
   、上記音響導波管を伝搬する音響エネルギを使って測定
   する方法に於いて、（ａ　）音響導波管を材料の１つの
   位置に接触させて、音響導波管内に音響エネルギの定在
   波パターンを作ることを含む手順により積層材料の見か
   けのインピーダンスを測定Ｊるステップ、（ｂ）材料の
   一部を切り取ってインピーダンス管の中に挿入し、イン
   ピーダンス管内に定在波パターンを作ることを含む手順
   によりステップ（ａ　）の上記位置における材料の実際
   のインピーダンスを測定づるステップ、（Ｃ）実際のイ
   ンピーダンスと児か（ノのインピーダンスの関数として
   補正係数を引算するステップ、（ｄ　）音響導波管をサ
   ンプル材料に接触さｉ、この導波管内に音響エネルギの
   定在波パターンを作ることを含む手順によりサンプル材
   料の見か１ノのインピーダンスを測定するステップ、お
   よび（ｅ）？１１ｉ正係数とサンプル材料の見かけのイ
   ンピーダンスの関数としてサンプル材料の実際のインピ
   ーダンスを計算するステップ、を含むことを特徴とする
   ｆＦｉ層材料の音響インピーダンス測定方法。・ 〈３）垂直方向と横方向をその中で定義でき、第１の音
   響的に硬い外側の面、第２の外側の面および内部のレル
   状マトリックスを有Ｊる積層材料のサンプルであって、
   （イ）セルの壁を含み、（ロ）垂直方向に伸び、（ハ）
   横方向の音響伝搬を低減し、（ニ）横断面の大きさと形
   状が音響導波管に類似し−Ｃいる、境界がマトリックス
   の中に存在しないような積層材料のサンプルの音響イン
   ピーダンスを音響導波管を使って測定する方法に於いて
   、（ａ）構造と組成がサンプル材料に類似した基準材料
   の実際の音響インピーダンスを測定するステップ、（ｂ
   ）横方向の音響伝搬を低減Ｊる積極的な手段を何ら用い
   ることなく基準材料の見かけの音響インピーダンスを測
   定するステップ、（Ｃ）所定の式に従って実際の音響イ
   ンピーダンスと見かけの音響インピーダンスに基づいて
   補正係数を尋き出すステップ、（ｄ）ステップ（ｂ）の
   測定と同じ方法でサンプル材料の見かけの反射係数を測
   定するステップ、および（ｅ）所定の式に従ってステッ
   プ（ｄ　）の見かけの反射係数とステップ（Ｃ）の補正
   係数とからサンプル材料の実際の音響インピーダンスを
   推定するステップ、を含むことを特徴とする積層材料の
   サンプルの音響インピーダンス測定方法。 （４）特許請求の範囲第（３）項記載の方法において、
   前記ステップ（Ｃ）の補正係数が基１％ｊ材料の実際の
   音響インピーダンスと前記ステップ（ｂ）で測定した見
   かけの音響インピーダンスとの比としてめられる方法。 （５）特許請求の範囲第（３〉項記載の方法において、
   前記ステップ（０）の実際の反射係数が前記ステップ（
   ｄ　）の見かけの反射係数に補正係数を乗粋りることに
   よって導き出される方法。 〔、（ａ）材料内の横方向音響伝搬を低減させるための
   手段を用いて、基準材料の実際の音響インピーダンスを
   測定するステップ、（ｂ）材料内の横り向音響伝搬を低
   減させる手段を用いずに基準材料の見かＧプの音響イン
   ピーダンスを測定するステップ、（０）実際の反射係数
   と見かけの反射係数に基づいて補正係数を導ぎ出ずステ
   ップ、（ｄ　＞サンプル材料に対してステップ（ｂ）と
   同様の測定を反復するステップ、および（ｌ測定した見
   かけの反射係数に補正係数を適用するステップ、を含む
   ことを特徴とする方法。